Laukai Nustatykite lauko indukcijos modulio kitimo greitį, jei kondensatoriaus įkrova yra q = 2,0 µC.
prašau parašyti

magnetinio lauko pokyčiai, jei kondensatoriaus įkrova yra 1 nC.

vertikaliai aukštyn, kad ritės plokštuma būtų lygiagreti magnetinio lauko indukcijos linijoms (paveiksle - situacija A), tada horizontalia kryptimi, kad ritės plokštuma būtų statmena magnetinio lauko indukcijos linijoms (pav. - B situacija). Kokiu rėmo judėjimu keičiasi magnetinis srautas?

1) Tik A 3) Ir A, ir B

2) Tik B 4) Nei A, nei B

1) Padidės 3 kartus 3) Padidins 6 kartus

2) Sumažės 3 kartus 4) Sumažės 9 kartus

1) Padidės 2 kartus 3) Padidės 4 kartus

2) Sumažės 2 kartus 4) Sumažės 4 kartus

1) Padidės 3 kartus 3) Padidės 9 kartus

2) Sumažės 3 kartus 4) Nepakeis

Ritės plokštuma yra statmena indukcijos linijoms. Kas yra EML, sukuriamas ritėje?

Magnetiniame lauke, kurio indukcija yra 0,1 T, statmenai indukcijos linijoms yra 70 cm ilgio laidininkas, kuriuo teka 70 mA srovė. Nustatykite laidininką veikiančią jėgą. Padarykite aiškinamąjį brėžinį.

Vienodame magnetiniame lauke, kurio magnetinė indukcija yra 0,1 T, elektronas vakuume juda 3106 m/s greičiu. Kokia jėga veikia elektroną, jei kampas tarp elektrono greičio krypties ir indukcijos linijų yra 90°? Padarykite aiškinamąjį brėžinį.

Elektronas skrenda į vienodą magnetinį lauką, statmeną indukcijos linijoms, 107 m/s greičiu. Nustatykite lauko indukciją, jei elektronas apibūdino apskritimą, kurio spindulys yra 1 cm. Padarykite aiškinamąjį brėžinį.

Ritė, kurios plotas 100 〖cm〗^2, yra magnetiniame lauke, kurio indukcija yra 5 Tesla. Ritės plokštuma yra statmena lauko linijoms. Nustatykite vidutinę sukeltos emf reikšmę, kai laukas išjungiamas per 0,01 s.

1. Kaip jau nurodyta šio skyriaus § 2, naudojant sukimosi metodą, originalo projekcijos kryptys išlieka nepakitusios, tačiau keičiasi originalo padėtis erdvėje, o tai pasiekiama jį sukant aplink tam tikrą ašį. Kaip sukimosi ašis dažniausiai pasirenkama tiesi linija, statmena abiems oi kažkas lygio plokštumos taip, arba lygio tiesė, nes konstrukcijos, atliekamos sudėtingame brėžinyje, sukant aplink šias tiesias linijas, yra daug paprastesnės nei konstrukcijos, kai sukasi aplink tiesią liniją bendroje padėtyje. Jei reikia pasukti originalą aplink ašį, kuri yra tiesi linija bendroje padėtyje, tada sukonstruojant papildomus tipus šis sukimas sumažinamas iki sukimosi aplink tiesią liniją, statmeną dicular lygios plokštumos vienos iš naujų projekcijos plokštumų atžvilgiu. Atlikus pasukimą papildomuose rodiniuose, rezultatai grąžinami į priekinį ir viršutinį rodinį.

Atliekant sukimąsi aplink bet kurią ašį υ Reikėtų prisiminti, kad sukimosi taškas A apibūdina apskritimą, esantį plokštumoje B, statmena sukimosi ašiai υ (185 pav.). centras SU šio apskritimo yra statmeno, nubrėžto iš pasukto taško, pagrindas A ant sukimosi ašies υ , arba, kitaip tariant, susikirtimo su sukimosi ašimi tašką υ lėktuvas B, kuriame taškas sukasi. Visiškai akivaizdu, kad visi originalo taškai, pasukus aplink savo ašį, sukasi tuo pačiu kampu ω . Išimtis yra tie originalo taškai, kurie yra sukimosi ašyje; sukant šie taškai lieka nejudantys.

2. Pasukite tašką aplinkui tiesi linija, statmena lygiai plokštumai. Leiskite duoti tam tikrą tašką A, kuris sukasi aplink vertikalią liniją i. Lėktuvas G, kuriuo momentu A apibūdina apskritimą, kuris yra statmenas vertikaliai linijai i, bus horizontali lygio plokštuma (186a pav.). Apskritimas su centru taškeSU , kurį pasukus aprašoma taškas A, vaizduojamas iš viršaus be iškraipymų, o priekiniame vaizde – kaip tiesi atkarpa, statmena ryšio linijoms. Norėdami supaprastinti vaizdinį vaizdavimą Fig. 186a lėktuvas 2 sulygiuotas su horizontalia plokštuma G, o pav. 187a lėktuvas 1 sulygiuotas su priekine plokštuma F.

Pavyzdžiui, pasukime tašką A aplink tiesią liniją i tam tikru kampu ω kryptimi, priešinga judėjimui pagal laikrodžio rodyklę (žiūrint iš viršaus, 186b pav.). Norėdami tai padaryti, mes atliekame vaizdas iš viršaus apskritimas, kurio centras yra taškasSU= iir spindulys |AC |. Tada mes nustatome kampą ASA= ω , mokytinurodyta kryptimie sukimasis. Mes gaunamenaujas padėtis Ā taškų A viršutiniame vaizde. Priekinis vaizdas rodo naują padėtį Ā taškų A bus apibrėžta išsigimusia forma G–G lėktuvas G, kuriame taškas sukasi A.

Jei taškas A sukasi aplink tiesią liniją, statmeną priekinei plokštumai, tada jis apibūdins apskritimą priekinėje lygio plokštumoje F(187a pav.). Šis apskritimas bus rodomas be iškraipymų priekiniame vaizde, bet matomas e iš viršaus ji vaizdas pasirodo kaip tiesios linijos atkarpa, statmena ryšio linijoms.

Fig. 187b taškas buvo pasuktas A aplink tiesią liniją i, statmena frontalinei plokštumai kampu ω judėjimo pagal laikrodžio rodyklę kryptimi.

Taigi, sukant tašką aplink tiesią liniją, statmenai frontalinei (horizontaliai) plokštumai Ir, taškas priekiniame (viršuje) vaizde juda gerai išvaizda, bet išvaizda aukščiau (priekyje)–Autorius tiesiai mano, statmena ar niyam komunikacijos.

3. Tiesios linijos sukimasis . Kadangi tiesią liniją apibrėžia du jos taškai, tiesės pasukimas sumažinamas iki taškų, kurie apibrėžia tiesę, sukimosi.

Pavyzdžiui, norite pasukti liniją į bendrą padėtį aplink vertikalią liniją i kampu ω kryptimi, priešinga judėjimui pagal laikrodžio rodyklę (188 pav.).

Pasirinkimas tiesia linija l du savavališki taškai 1 Ir 2 , pasukime juos aplink ašį i tuo pačiu kampu ω tam tikra sukimosi kryptimi (vaizde iš viršaus, styga 1– turi būti lygi stygai tarp kryželiais pažymėtų taškų). Naujos nuostatos Ir taškų 1 Ir 2 nustatys naujas pareigas duota linija l po jo sukimosi kampu ω tam tikra kryptimi. Žiūrint į trikampius iš viršaus 1 –2 –i Ir – –i, pastebime, kad šonai 1 –i Ir 2 –i pirmojo trikampio yra atitinkamai lygios kraštinėms –i Ir –i antrojo trikampio kampai tarp šių kraštinių taip pat lygūs. Todėl Δ 1 –2 –i Δ – –i ir todėl | 1 –2| = |–|.

Taigi, kai du taškai pasukami tuo pačiu kampu aplink vertikalią tiesus atstumas tarp jų viršutiniame vaizde lieka nepakitęs.

Tai akivaizdu sukant aplink tiesią tiesę, statmeną frontalinei plokštumai, išlieka nepakitęs atstumas tarp taškų iš priekio.

Dėl šių savybių šiek tiek lengviau sukurti naują tiesios linijos padėtį, kai ji buvo pasukta. Pasukite tiesia linija l aplink vertikalią liniją i kampu ω kryptimi, priešinga judėjimui pagal laikrodžio rodyklę, padarytą naudojant supaprastintas konstrukcijas 1 pav. 189. Toks pat, kaip ir anksčiau, tiesus l apibrėžta dviem taškais. Tuo pačiu taškas 1 atsitiktinai pasirinkta tiesia linija l, ir taškas 2 yra tiesių bendro statmens pagrindas l Ir i. Taškas 2 sukasi aplink tiesią liniją i kampu ω tam tikra kryptimi. Po to per naujas pareigas taškų 2 viršutiniame vaizde piešiame statmenai atkarpai i– nauja pozicija tiesioginis lšiuo požiūriu. Nuo segmento 1 –2 sukant nesikeičia ilgis, tada atidedame į šalį nuo taško segmentas | – | = |2 –1 |, kas lemia naujas pareigas taškų 1 viršutiniame vaizde. Pagal taškus Ir viršutiniame vaizde šiuos taškus randame priekiniame vaizde. Taškai Ir apibrėžti tiesią liniją l naujose pareigose .

4. Plokštumos sukimasis . Kadangi plokštuma apibrėžiama trimis jos taškais, kurie nėra toje pačioje tiesėje, plokštumos sukimasis sumažinamas iki šių taškų sukimosi.

Pavyzdžiui, leiskite pasukti plokštumą B (ABC) bendroji padėtis aplink liniją i, statmena frontalinei plokštumai kampu ω judėjimo pagal laikrodžio rodyklę kryptimi (190 pav.).

Taškų pasukimas A , IN IrSU , apibrėžianti tam tikrą plokštumą tuo pačiu kampu ω tam tikra sukimosi kryptimi (priekinis vaizdas styga A Ā turi būti lygus stygai tarp taškų, pažymėtų brūkšneliais, ir stygai tarp taškų, pažymėtų kryželiu), gauname naujas pozicijas Ā , Ir duomenų taškai. Taškai Ā , Ir nustatyti naują plokštumos padėtį po jos sukimosi aplink tiesią liniją i kampu ω tam tikra kryptimi.

Kadangi priekinis vaizdas rodo trikampį ABC išlaiko savo vertę, kai sukasi aplink tiesią liniją i , statmenai priekinei plokštumai, tada pirmiausia galite pasukti vieną iš trikampio kraštinių, naudodami techniką, parodytą Fig. 189, taip surandant naujas dviejų trikampio viršūnių pozicijas. Tada naują trečiosios viršūnės padėtį galima rasti iš sąlygos, kad priekiniame vaizde Δ ABC Δ Ā (190 pav.).

5. Keturias pagrindines problemas galima išspręsti ne tik papildomų tipų metodu, kaip šio skyriaus 4 punkte, bet ir sukimosi aplink lygių plokštumoms statmenas linijas metodu, tačiau tada sprendimai yra sudėtingesni. Palyginimui pateikiame tik pirmos ir trečios uždavinių sprendimus.

1 užduotis. Pasukite tiesią liniją l bendra padėtis į tiesią lygią padėtį.

Pasukime tiesią liniją lį priekinę padėtį. Norėdami tai padaryti, mes paimame vertikalią tiesią liniją kaip sukimosi ašį i, einantis per tam tikrą tašką 1 tiesioginis l(191 pav.). Pasirinkus sukimosi ašį, konstrukcija bus šiek tiek supaprastinta 1 bus nejudantis, todėl pasukti tiesia linija l belieka pasukti tik vieną tašką, pavyzdžiui, tašką 2 . Kadangi vaizde iš viršaus yra tiesi linija l savo naujose pareigose turi būti statmenas ryšio linijoms, tada tai nustato kampą, kuriuo taškas turi būti pasuktas 2. Sukūręs naują poziciją taškų 2 , taip apibrėžiame tiesią liniją l jos priekinėje padėtyje . Vaizde iš priekio iškreipiama ne tiesė, o kampas β , suformuotas šiame vaizde tarp tiesios linijos ir horizontalios tiesės, suteikia natūralų tiesės pasvirimo kampą lį horizontalią butas lygis awn.

Norėdami pasukti tiesia linija lį horizontalią padėtį, kaip sukimosi ašį turite paimti tiesią liniją, statmeną priekinei lygio plokštumai, nubrėžtą per kurį nors tiesės tašką l.

2 užduotis. Pasukite plokščią awn B (ABC) apie ką apie padėtis į plokštumos, statmenos kokiai nors lygiai plokštumai, padėtį.

Pasukime lėktuvą B, pavyzdžiui, į pasvirusios plokštumos padėtį. Norėdami tai padaryti, turite jį pasukti aplink vertikalią liniją i kad kai kurie horizontalūs h lėktuvas B tapo statmena frontalinei lygio plokštumai (192 pav.).

Ryžiai. 191 pav. 192

Kadangi vaizdas iš viršaus yra horizontalus h užims pareigas , lygiagrečiai ryšio linijoms, tada vaizde iš viršaus sukimosi kampas ω = ( h^ ). Jei dabar pasuksime šiuo kampu aplink ašį i, einantis per tašką IN, taškai A Ir SU, tada naujos šių taškų pozicijos Ā Ir kartu su fiksuotu tašku IN apibrėš kažką naujo plokštumos padėtis B. Tai bus pasvirusi plokštuma. Vaizdas iš priekio, plokštumos taškai B naujose vietose bus toje pačioje tiesioje linijoje –, kuris bus lėktuvo vaizdas iš priekio. Kampas β tarp išsigimusių rūšių –nauja lėktuvo padėtis B o horizontali tiesi linija suteikia natūralų plokštumos pasvirimo kampą Bį horizontalią plokštumą.

Norėdami pasukti plokštumą Bį vertikalią padėtį, kaip sukimosi ašį turite paimti tiesią liniją, statmeną priekinei plokštumai, nubrėžtą per tam tikrą plokštumos tašką B. Tokiu atveju sukimasis turi būti atliekamas taip, kad plokštumos priekyje būtų B tapo vertikalia linija.

6. Galiausiai išspręskime du pavyzdžius. Pirmajame iš šių pavyzdžių sukimosi metodas naudojamas sudėtingam brėžiniui transformuoti, o antrajame – kinematinės problemos sprendimui.

Pavyzdys 1. Tiesioje linijoje A bendra pozicija iš savo taško A atidėti segmentą AB duoto ilgio l(193 pav.).

Pasirinkime tiesia linija A savavališkas taškas 1 , skiriasi nuo šio taško A, ir pasukite tiesią liniją Aį priekinę padėtį aplinkui vertikaliai tiesioginis i, einantis per tašką A. Nuo tada vaizdas iš priekio tiesiai nėra iškraipytas, atidedant jį į šalį tiesioginis segmentas AB duoto ilgio l ir sukdami atbuline eiga, randame tiesiojoje A norimą tašką IN. Galimi du sprendimai, nes tiesia linija A segmentą galite atidėti AB priešingose ​​taško pusėse A.

Šio pavyzdžio sprendimas buvo sumažintas iki pirmosios aukščiau aptartos problemos sprendimo (žr. 5 pastraipą).

Pavyzdys 2. Pasukti nurodytą tašką M aplink tai vertikaliai tiesioginis i kol susilygiu su plokštuma B (a // b) (194 pav.).

Ryžiai. 193 pav. 194

Sukant aplink tiesią liniją i taškas M apibūdina apskritimą horizontalioje plokštumoje G. Todėl derinant su plokštuma B taškas M bus išsidėsčiusi plokštumų susikirtimo linijoje B Ir G t.y. horizontaliai h lėktuvas B. Braukimas iš centro i viršutiniame vaizde yra apskritimas, kurio spindulys [ iM], gauname sankirtoje su horizontalia h taškų
Ir
– naujos pozicijos taško viršuje M. Priekiniame vaizde šie taškai bus rasti degeneruotame vaizde G–G lėktuvas G.

Taigi, taškai
Ir
yra naujos taško pozicijos M, pasuktas atitinkamai kampais ω 1 ir ω 2, kol bus suderintas su plokštuma B.

Jei vaizdas iš viršaus yra horizontalus h paliestų apskritimą, tada problema turėtų vieną sprendimą, o jei ji išeitų už apskritimo ribų, tada problema neturėtų sprendimo.

Fizikos testas Magnetinis srautas 9 klasės mokiniams su atsakymais. Testą sudaro 10 klausimų su atsakymų variantais.

1. Magnetinis srautas priklauso nuo

1) magnetinės indukcijos vektoriaus modulis
2) kontūro plotas
3) grandinės orientacija magnetinio lauko indukcijos linijų atžvilgiu
4) viskas, kas nurodyta 1, 2 ir 3 dalyse

2. Kaip ritės plokštuma turi būti išdėstyta magnetinės indukcijos linijų atžvilgiu, kad magnetinis srautas būtų lygus nuliui?

1) Statmenai linijoms
2) Lygiagrečiai tiesėms

3. Kaip turi būti ritės plokštuma magnetinės indukcijos linijų atžvilgiu, kad magnetinis srautas būtų maksimalus?

1) Statmenai linijoms
2) Lygiagrečiai tiesėms
3) Tam tikru kampu į linijas
4) Magnetinis srautas nepriklauso nuo grandinės vietos

4. Paveikslėlyje parodyta magnetinio lauko linijų kryptis. Šiame magnetiniame lauke uždara vielos ritė pirmiausia pakeliama vertikaliai aukštyn, kad ritės plokštuma būtų lygiagreti magnetinio lauko indukcijos linijoms (paveiksle - situacija A), tada horizontalia kryptimi taip, kad ritės plokštuma būtų statmena magnetinio lauko indukcijos linijoms (paveiksle - situacija B). Kokiu rėmo judėjimu keičiasi magnetinis srautas?

1) tik į A
2) tik į B
3) ir viduje A, ir viduje B
4) nei į A, nei į B

5. Paveikslėlyje parodyta magnetinio lauko linijų kryptis. Šiame magnetiniame lauke uždara vielos ritė pirmiausia pakeliama vertikaliai aukštyn, kad ritės plokštuma būtų lygiagreti magnetinio lauko indukcijos linijoms (paveiksle - situacija A), tada pasukta aplink horizontalią ašį (paveiksle – situacija IN). Kokiu rėmo judėjimu keičiasi magnetinis srautas?

1) tik į A
2) tik į B
3) ir viduje A, ir viduje B
4) nei į A, nei į B

6. Uždara kilpa yra tam tikru kampu magnetinės indukcijos linijų atžvilgiu. Kaip pasikeis magnetinis srautas, jei magnetinės indukcijos vektoriaus dydis padidės 3 kartus?

1) Padidės 3 kartus
2) Sumažės 3 kartus
3) Padidės 6 kartus
4) Sumažės 9 kartus

7. Uždara kilpa yra tam tikru kampu magnetinės indukcijos linijų atžvilgiu. Kaip pasikeis magnetinis srautas, jei grandinės plotas sumažės 2 kartus?

1) Padidės 2 kartus
2) Sumažės 2 kartus
3) Padidės 4 kartus
4) Sumažės 4 kartus

8. Uždara kilpa yra tam tikru kampu magnetinės indukcijos linijų atžvilgiu. Kaip pasikeis magnetinis srautas, jei grandinės plotas sumažės 2 kartus, o magnetinės indukcijos vektoriaus dydis padidės 4 kartus?

1) Padidės 2 kartus
2) Sumažės 2 kartus
3) Padidės 4 kartus
4) Sumažės 4 kartus

9. Uždara kilpa yra tam tikru kampu magnetinės indukcijos linijų atžvilgiu. Kaip pasikeis magnetinis srautas, jei grandinės plotas sumažės 3 kartus, o magnetinės indukcijos vektoriaus dydis padidės 3 kartus?

1) Padidės 3 kartus
2) Sumažės 3 kartus
3) Padidės 9 kartus
4) Nepakeis

10. Magnetinės indukcijos linijos yra uždaros kilpos plokštumoje. Kaip pasikeis magnetinis srautas, jei magnetinės indukcijos vektoriaus dydis padidės 3 kartus?

1) Padidės 3 kartus
2) Sumažės 3 kartus
3) Padidės 9 kartus
4) Nepakeis

Fizikos testo atsakymai Magnetinis srautas
1-4
2-2
3-1
4-4
5-2
6-1
7-2
8-1
9-4
10-4

Fizikos uždavinys – 3161

2017-04-30
Viename magnetiniame lauke, kurio indukcija $B = 0,1 T$, yra plokščia vielos ritė, kurios plotas $S = 10^(-2) m^(2)$, o varža $R = 20 mln. Iš pradžių ritės plokštuma yra statmena magnetinės indukcijos linijoms. Ritė prijungta prie galvanometro. Bendras krūvis, tekantis galvanometru sukant ritę, yra $q = 7,5 \cdot 10^(-4) C$. Kokiu kampu pasukote ritę?

Sprendimas:

Tegul normalioji $\vec(n)$ į ritės plokštumą sutampa su magnetinės indukcijos vektoriumi $\vec(B)$ (pav.). Pradinis magnetinis srautas per ritės ribojamą sritį yra $\Phi_(1) = BS \cos 0^( \circ) = BS$. Kai ritės plokštuma sukasi kampu $\alpha$, normalus, susietas su rite, taip pat sukasi kampu $\alpha$, todėl magnetinis srautas tampa lygus $\Phi_(2) = BS \cos \alpha$. Kadangi magnetinis srautas pasikeitė, ritėje atsiranda sukeltas emf. Tačiau magnetinio srauto kitimo laikui bėgant dėsnis nenurodytas. Taip pat negalima teigti, kad srautas laikui bėgant kito vienodai. Todėl, norėdami apskaičiuoti indukuotą emf, naudosime formulę $\mathcal(E)_(i) = - \Phi^( \prime) (t)$. Per ritę teka indukuota srovė $i(t) = \frac( \mathcal(E)_(i))(R) = - \frac( \Phi^( \prime)(t))(R)$. Per posūkį tekantis ir galvanometru fiksuojamas krūvis yra $q = S_(ABCD) = \int_(t_(1))^( t_(2)) i(t) dt$. Čia $t_(1)$ yra pradinis laikas, o $t_(2)$ yra galutinis laikas. Pakeitę $i(t)$ gauname

$q = \int_(t_(1))^( t_(2)) - \frac( \Phi^( \prime) (t))(R) dt = - \frac(1)(R) \int_( t_(1)^(t_(2))) \Phi^( \prime) (t) dt = - \frac(1)(R) \left . \Phi(t) \right |_(t_(1))^(t_(2)) = - \frac(1) (R) (\Phi(t_(2)) - \Phi(t_(1)) ) = - \frac(1)(R) (\Phi_(2) - \Phi_(1)) = - \frac(1)(R) \Delta \Phi$.

Taigi, nepaisant to, kaip ritė buvo pasukta, per uždarą kilpą tekantis krūvis apskaičiuojamas pagal formulę

$q = - \frac(\Delta \Phi)(R)$ (*)

Formulė gaunama darant prielaidą, kad grandinės (posūkio) induktyvumas yra nereikšmingas ($L \rightarrow 0$). Ši formulė bus naudojama sprendžiant kitas problemas, kai tenkinama nurodyta sąlyga. Mūsų užduotyje

$\Delta \Phi = \Phi_(2) - \Phi_(1) = BS \cos \alpha - BS = BS(\cos \alpha - 1)$.

Pakeitę (*) randame

$q = - \frac(BS(\cos \alpha - 1))(R) \Rightarrow 1 - \cos \alpha = \frac(qR)(BS) \Rightarrow \cos \alpha = 1 - \frac(qR )(BS) = – 0,5 USD.

Todėl $\alpha = arccos (- 0.5) = \frac(2 \pi)(3) = 120^(\circ)$.

Elektros grandinę sudaro nuosekliai vienodo ilgio ir skersmens variniai ir plieniniai laidai. Raskite šiuose laiduose išsiskiriančios šilumos kiekių santykį.

Apsvarstykite vielą, kurios ilgis L ir skersmuo d, pagaminta iš medžiagos, kurios varža p. Laido varžą R galima rasti pagal formulę

Kur s = vielos skerspjūvio plotas. Esant srovės stipriui I, per laiką t laidininke išsiskiria šilumos kiekis Q:

Šiuo atveju įtampos kritimas per laidą yra lygus:

Vario varža:

p1 = 0,017 μOm*m = 1,7*10 -8 Ohm*m

plieno varža:

p2 = 10 -7 Ohm*m

kadangi laidai sujungti nuosekliai, srovės stipriai juose yra vienodi ir per laiką t juose išsiskiria Q1 ir Q2 šilumos kiekiai:

Yra apskrita ritė, kurios srovė yra vienodame magnetiniame lauke. Ritės plokštuma yra statmena lauko linijoms. Įrodykite, kad atstojamosios jėgos, veikiančios grandinę iš magnetinio lauko, yra lygios nuliui.

Kadangi apskrita ritė su srove yra vienodame magnetiniame lauke, ją veikia Ampero jėga. Pagal formulę dF=I, susidariusią amperinę jėgą, veikiančią srovę nešančią ritę, lemia:

Kai integracija vykdoma tam tikroje grandinėje su srove I. Kadangi magnetinis laukas yra vienodas, vektorių B galima išimti iš po integralo ir užduotis bus sumažinta iki vektorinio integralo apskaičiavimo. Šis integralas reiškia uždarą elementariųjų vektorių dL grandinę, todėl jis lygus nuliui. Tai reiškia, kad F = 0, tai yra, gaunama Ampero jėga yra lygi nuliui vienodame magnetiniame lauke.

Trumpa ritė, turinti 90 vijų, kurios skersmuo 3 cm, teka srovę. Srovės sukuriamo magnetinio lauko stipris ant ritės ašies 3 cm atstumu nuo jos yra 40 A/m. Nustatykite srovę ritėje.

Atsižvelgiant į tai, kad magnetinė indukcija taške A yra magnetinių indukcijų superpozicija, kurią sukuria kiekvienas ritės posūkis atskirai:

Norėdami rasti B posūkį, naudojame Biot-Savart-Laplace dėsnį.

Kur dBturn yra srovės elemento IDL sukuriamo lauko magnetinė indukcija spindulio vektoriaus r nustatytame taške. Pažymime elementą dL iš jo į tašką A. Mes nukreipsime dBturn vektorių pagal gimlet taisyklę.

Pagal superpozicijos principą:

Kai integracija vykdoma per visus dLturn elementus. Išskaidykime dBturn į dvi komponentes dBturn(II) - lygiagrečią žiedo plokštumai ir dBturn(I) - statmeną žiedo plokštumai. Tada