Kas yra impulsas? Izoliuota kūnų sistema

Apibrėžimas atrodo taip:

Enciklopedinis „YouTube“.

1 / 5

✪ Impulsas, kampinis impulsas, energija. Apsaugos įstatymai |

✪ Kūno impulsas Impulso išsaugojimo dėsnis

✪ Kūno impulsas

✪ Impulsas

✪ Fizika. Mechanikos išsaugojimo dėsniai: impulsas. Foksfordo internetinis mokymosi centras

Subtitrai

Termino istorija

Formalus impulso apibrėžimas

Impulsas yra konservuotas fizinis dydis, susijęs su erdvės homogeniškumu (nekintama pagal vertimus).

Elektromagnetinio lauko impulsas

Elektromagnetinis laukas, kaip ir bet kuris kitas materialus objektas, turi impulsą, kurį galima lengvai rasti integravus Poyntingo vektorių per tūrį:

Impulso egzistavimas elektromagnetiniame lauke paaiškina, pavyzdžiui, tokį reiškinį kaip elektromagnetinės spinduliuotės slėgis.

Impulsas kvantinėje mechanikoje

Formalus apibrėžimas

Impulso modulis yra atvirkščiai proporcingas bangos ilgiui λ (\displaystyle \lambda):), impulso modulis lygus p = m v (\displaystyle p = mv)(Kur m (\displaystyle m)- dalelių masė), ir

Vadinasi, kuo didesnis impulso modulis, tuo trumpesnis de Broglie bangos ilgis.

Vektorinėje formoje tai parašyta taip:

Kūno masės ir jo greičio sandauga vadinama impulsu arba kūno judėjimo matu. Tai reiškia vektorinius kiekius. Jo kryptis yra vienakryptė su kūno greičio vektoriumi.

SI vienetas:

Prisiminkime antrąjį mechanikos dėsnį:

Pagreičiui teisingas toks ryšys:

,
Kur v0 ir v yra kūno greičiai tam tikro laiko intervalo Δt pradžioje ir pabaigoje.
Perrašykime antrąjį dėsnį taip:

Matote, kad tai yra kūno impulsas tam tikro laikotarpio pradžioje ir kūno impulsas paskutiniu laiko momentu.
- alternatyvus antrojo Niutono dėsnio matematinis žymėjimas.
Atlikime konvertavimą:

Dydis vadinamas jėgos impulsu.
Ir tai rodo mūsų gauta formulė kūno judesio pokytis savo dydžiu yra lygus jį veikiančios jėgos impulsui.
Ši formulė ypač įdomi tuo, kad ją galima naudoti tuo atveju, kai judant jėgos F įtakoje judančio kūno masė keičiasi. Pavyzdys yra reaktyvinis varymas.

Impulso tvermės dėsnis

Fizikoje dažnai pasitaiko situacijų, kai vienu metu svarstomas sąveikaujančių kūnų, vadinamų kūnų sistema, judėjimas.
Kūnų sistema gali būti vadinama Saulės sistema, susidūrusiais rutuliais, kūno molekulėmis arba „pistoleto ir kulkos“ sistema. Tie kūnai, kurie nedalyvauja sąveikoje su sistemos kūnais, vadinami šios sistemos išoriniais, o jėgos, kuriomis jie veikia sistemą, – išorinėmis jėgomis.

Izoliuota kūnų sistema

Jei sistemos neveikia išorinės jėgos arba jų veikimas yra kompensuojamas, tada ji vadinama izoliuota arba uždara.
Jei atsižvelgsime į kūnų judėjimą uždaroje sistemoje, tai turėtume atsižvelgti į jėgas, su kuriomis šie kūnai sąveikauja vienas su kitu.
Jei laikysime paprasčiausią izoliuotą sistemą, susidedančią iš dviejų kūnų, kurių masės yra m1 ir m2. Kūnai juda viena tiesia linija ir jų greičiai sutampa kryptimi, kai v1 > v2. Kai pirmasis kūnas pasivys antrąjį, jie pradės sąveikauti per elastines jėgas, keisis jų greitis, o kūnai pradės judėti greičiu. Parašykime jų sąveiką naudodami trečiąjį Niutono dėsnį ir gaukime tokį ryšį:

arba
.

Dviejų kūnų momentų vektorinės sumos prieš ir po smūgio yra lygios viena kitai.
Naudinga analogija norint suprasti impulso išsaugojimo dėsnį yra pinigų operacija tarp dviejų žmonių. Tarkime, kad du žmonės prieš sandorį turėjo tam tikrą sumą. Ivanas turėjo 1000 rublių, o Petras taip pat turėjo 1000 rublių. Bendra suma jų kišenėse yra 2000 rublių. Sandorio metu Ivanas sumoka Petrui 500 rublių, o pinigai pervedami. Petras dabar kišenėje turi 1500 rublių, o Ivanas – 500. Tačiau bendra suma jų kišenėse nepasikeitė ir taip pat yra 2000 rublių.
Gauta išraiška galioja bet kokiam kūnų, priklausančių izoliuotai sistemai, skaičiui ir yra matematinė formuluotė impulso tvermės dėsnis.
Bendras N skaičiaus kūnų, sudarančių izoliuotą sistemą, impulsas laikui bėgant nekinta.
Kūnų sistemą veikiant nekompensuotoms išorinėms jėgoms (sistema neuždaryta), suminis šios sistemos kūnų impulsas laikui bėgant kinta. Tačiau išsaugojimo dėsnis galioja šių kūnų impulsų projekcijų sumai į bet kurią kryptį, statmeną susidariusios išorinės jėgos krypčiai.

Raketų judėjimas

Judėjimas, kuris atsiranda tam tikros masės daliai atskiriant nuo kūno tam tikru greičiu, vadinamas reaktyviuoju.
Reaktyvinio judėjimo pavyzdys yra raketos, esančios dideliu atstumu nuo Saulės ir planetų, judėjimas. Šiuo atveju raketa nepatiria gravitacinio poveikio ir gali būti laikoma izoliuota sistema.
Raketa susideda iš apvalkalo ir kuro. Jie yra tarpusavyje sąveikaujantys izoliuotos sistemos kūnai. Pradiniu laiko momentu raketos greitis yra lygus nuliui. Šiuo metu sistemos, korpuso ir degalų impulsas yra lygus nuliui. Jei įjungiate variklį, raketų kuras sudega ir virsta aukštos temperatūros dujomis, paliekant variklį aukštu slėgiu ir dideliu greičiu.
Gautų dujų masę pažymėkime mg. Laikysime, kad jis akimirksniu išskrenda iš raketos antgalio greičiu vg. Apvalkalo masė ir greitis bus žymimi atitinkamai mob ir vob.
Impulso išsaugojimo dėsnis suteikia mums teisę užrašyti ryšį:

.Iš šios lygybės galime gauti apvalkalo judėjimo greitį:

Minuso ženklas rodo, kad apvalkalo greitis nukreiptas priešinga kryptimi nei išmetamos dujos.
Korpuso greitis proporcingas dujų išsiskyrimo greičiui ir dujų masei. Ir atvirkščiai proporcingas apvalkalo masei.
Reaktyvinio varymo principas leidžia apskaičiuoti raketų, lėktuvų ir kitų kūnų judėjimą tokiomis sąlygomis, kai juos veikia išorinė gravitacija arba atmosferos pasipriešinimas. Žinoma, šiuo atveju lygtis suteikia pervertintą apvalkalo greičio vrev reikšmę. Realiomis sąlygomis dujos iš raketos neišteka akimirksniu, o tai turi įtakos galutinei vo vertei.
Dabartines formules, apibūdinančias kūno judėjimą reaktyviniu varikliu, gavo Rusijos mokslininkai I.V. Meshchersky ir K.E. Ciolkovskis.

Klasikinėje mechanikoje galioja du išsaugojimo dėsniai: impulso tvermės dėsnis ir energijos tvermės dėsnis.

Kūno impulsas

Impulso sąvoką pirmasis pristatė prancūzų matematikas, fizikas ir mechanikas. ir filosofas Dekartas, pavadinęs impulsu judėjimo kiekis .

Iš lotynų kalbos „impulsas“ išverstas kaip „stumti, judėti“.

Bet koks judantis kūnas turi pagreitį.

Įsivaizduokime stovintį vežimėlį. Jo impulsas lygus nuliui. Tačiau vos tik vežimėlis pradės judėti, jo pagreitis nebebus nulinis. Jis pradės keistis keičiantis greičiui.

Materialaus taško impulsas, arba judėjimo kiekis – vektorinis dydis, lygus taško masės ir jo greičio sandaugai. Taško impulso vektoriaus kryptis sutampa su greičio vektoriaus kryptimi.

Jeigu kalbame apie kietą fizinį kūną, tai tokio kūno impulsas vadinamas šio kūno masės ir masės centro greičio sandauga.

Kaip apskaičiuoti kūno judesį? Galima įsivaizduoti, kad kūnas susideda iš daugybės materialių taškų arba materialių taškų sistemos.

Jeigu - vieno materialaus taško impulsas, tada materialių taškų sistemos impulsas

tai yra materialių taškų sistemos impulsas yra visų į sistemą įtrauktų materialių taškų momentų vektorinė suma. Jis lygus šių taškų masių ir jų greičio sandaugai.

Impulso vienetas tarptautinėje vienetų sistemoje SI yra kilogramas metras per sekundę (kg m/sek).

Impulso jėga

Mechanikoje yra glaudus ryšys tarp kūno impulso ir jėgos. Šiuos du dydžius jungia dydis, vadinamas jėgos impulsas .

Jeigu kūną veikia pastovi jėgaF per tam tikrą laikotarpį t , tada pagal antrąjį Niutono dėsnį

Ši formulė parodo ryšį tarp kūną veikiančios jėgos, šios jėgos veikimo laiko ir kūno greičio kitimo.

Vadinamas dydis, lygus kūną veikiančios jėgos ir laiko, per kurį ji veikia, sandaugai jėgos impulsas .

Kaip matome iš lygties, jėgos impulsas yra lygus kūno impulsų skirtumui pradiniu ir galutiniu laiko momentu arba impulso pokyčiui per tam tikrą laiką.

Antrasis Niutono dėsnis impulso forma formuluojamas taip: kūno judesio pokytis lygus jį veikiančios jėgos impulsui. Reikia pasakyti, kad pats Niutonas iš pradžių būtent taip suformulavo savo dėsnį.

Jėgos impulsas taip pat yra vektorinis dydis.

Impulso išsaugojimo dėsnis išplaukia iš trečiojo Niutono dėsnio.

Reikia atsiminti, kad šis dėsnis veikia tik uždaroje arba izoliuotoje fizinėje sistemoje. Uždara sistema – tai sistema, kurioje kūnai sąveikauja tik vienas su kitu ir nesąveikauja su išoriniais kūnais.

Įsivaizduokime uždarą dviejų fizinių kūnų sistemą. Kūnų tarpusavio sąveikos jėgos vadinamos vidinėmis jėgomis.

Pirmojo kūno jėgos impulsas lygus

Pagal trečiąjį Niutono dėsnį jėgos, veikiančios kūnus jų sąveikos metu, yra vienodo dydžio ir priešingos krypties.

Todėl antrojo kūno jėgos impulsas yra lygus

Paprastais skaičiavimais gauname judesio tvermės dėsnio matematinę išraišką:

Kur m 1 Ir m 2 - kūno masės,

prieš 1 Ir v 2 – pirmojo ir antrojo kūnų greičiai prieš sąveiką,

v 1" Ir v 2" – pirmojo ir antrojo kūnų greičiai po sąveikos .

p 1 = m 1 · v 1 - pirmojo kūno impulsas prieš sąveiką;

p 2 = m 2 · v 2 - antrojo kūno impulsas prieš sąveiką;

p 1 "= m 1 · v 1" - pirmojo kūno impulsas po sąveikos;

p 2 "= m 2 · v 2" - antrojo kūno impulsas po sąveikos;

Tai yra

p 1 + p 2 = p 1" + p 2"

Uždaroje sistemoje kūnai keičiasi tik impulsais. Ir šių kūnų momentų vektorinė suma prieš jų sąveiką yra lygi jų momentų vektorinei sumai po sąveikos.

Taigi dėl šaudymo iš ginklo pasikeis paties ginklo ir kulkos impulsas. Bet ginklo ir jame esančios kulkos impulsų suma prieš šūvį išliks lygi ginklo ir skrendančios kulkos impulsų sumai po šūvio.

Šaudant patranka yra atatranka. Sviedinys skrenda į priekį, o pats ginklas rieda atgal. Sviedinys ir pistoletas yra uždara sistema, kurioje veikia impulso išsaugojimo dėsnis.

Kiekvieno kūno impulsas uždaroje sistemoje gali keistis dėl jų sąveikos tarpusavyje. Bet kūnų, įtrauktų į uždarą sistemą, impulsų vektorinė suma nekinta, kai šie kūnai laikui bėgant sąveikauja, tai jis išlieka pastovus. Štai viskas impulso tvermės dėsnis.

Tiksliau, impulso išsaugojimo dėsnis suformuluotas taip: uždaros sistemos visų kūnų impulsų vektorinė suma yra pastovi reikšmė, jeigu jos neveikia išorinės jėgos arba jų vektorinė suma lygi nuliui.

Kūnų sistemos impulsas gali keistis tik dėl išorinių jėgų veikimo sistemą. Ir tada impulso išsaugojimo dėsnis nebus taikomas.

Reikia pasakyti, kad uždaros sistemos gamtoje neegzistuoja. Bet jei išorinių jėgų veikimo laikas yra labai trumpas, pavyzdžiui, sprogimo, šūvio ir pan. metu, tai tokiu atveju išorinių jėgų įtaka sistemai yra nepaisoma, o pati sistema laikoma uždara.

Be to, jei sistemą veikia išorinės jėgos, bet jų projekcijų į vieną iš koordinačių ašių suma yra lygi nuliui (tai yra, jėgos yra subalansuotos šios ašies kryptimi), tada impulso išsaugojimo dėsnis yra įvykdytas. šia kryptimi.

Taip pat vadinamas impulso išsaugojimo dėsniu impulso tvermės dėsnis .

Ryškiausias impulso išsaugojimo dėsnio taikymo pavyzdys yra reaktyvinis judėjimas.

Reaktyvinis varymas

Reaktyvusis judėjimas – tai kūno judėjimas, atsirandantis, kai kuri nors jo dalis tam tikru greičiu nuo jo atsiskiria. Pats kūnas gauna priešingai nukreiptą impulsą.

Paprasčiausias reaktyvinio judėjimo pavyzdys yra oro baliono, iš kurio išeina oras, skrydis. Jei pripūsime balioną ir jį paleisime, jis pradės skristi priešinga kryptimi nei iš jo išeinantis oras.

Reaktyvinio judėjimo gamtoje pavyzdys yra skysčio išsiskyrimas iš beprotiško agurko vaisių, kai jis sprogsta. Tuo pačiu metu pats agurkas skrenda priešinga kryptimi.

Medūzos, sepijos ir kiti jūros gelmių gyventojai juda paimdami vandenį ir išmesdami jį lauk.

Reaktyvinio srauto trauka pagrįsta impulso išsaugojimo dėsniu. Žinome, kad judant raketai su reaktyviniu varikliu dėl kuro degimo iš purkštuko išleidžiama skysčio ar dujų srovė ( reaktyvinis srautas ). Dėl variklio sąveikos su išbėgančia medžiaga, reakcijos jėga . Kadangi raketa kartu su skleidžiama medžiaga yra uždara sistema, tokios sistemos impulsas laikui bėgant nekinta.

Reaktyvioji jėga atsiranda sąveikaujant tik sistemos dalims. Išorinės jėgos neturi įtakos jo išvaizdai.

Prieš raketai pradedant judėti, raketos ir degalų impulsų suma buvo lygi nuliui. Vadinasi, pagal impulso tvermės dėsnį, įjungus variklius, šių impulsų suma taip pat lygi nuliui.

kur yra raketos masė

Dujų srauto greitis

Keičiasi raketos greitis

∆m f - degalų sąnaudos

Tarkime, kad raketa veikė tam tikrą laiką t .

Abi lygties puses dalijant iš ∆ t, gauname išraišką

Pagal antrąjį Niutono dėsnį reaktyvioji jėga yra lygi

Reakcijos jėga, arba reaktyvinė trauka, užtikrina reaktyvinio variklio ir su juo susijusio objekto judėjimą priešinga reaktyvinio srauto krypčiai.

Reaktyviniai varikliai naudojami šiuolaikiniuose orlaiviuose ir įvairiose raketose, karinėse, kosminėse ir kt.

Impulsas Kūno (judesio kiekis) yra fizikinis vektorinis dydis, kuris yra kiekybinė kūnų transliacinio judėjimo charakteristika. Impulsas yra paskirtas r. Kūno impulsas lygus kūno masės ir jo greičio sandaugai, t.y. jis apskaičiuojamas pagal formulę:

Impulso vektoriaus kryptis sutampa su kūno greičio vektoriaus kryptimi (nukreipta trajektorijos liestinė). Impulso vienetas yra kg∙m/s.

Bendras kūnų sistemos impulsas lygus vektorius visų sistemos kūnų impulsų suma:

Vieno kūno impulso pasikeitimas randama pagal formulę (atkreipkite dėmesį, kad skirtumas tarp galutinio ir pradinio impulso yra vektorius):

Kur: p n – kūno impulsas pradiniu laiko momentu, p k – į galutinį. Svarbiausia nepainioti dviejų paskutinių sąvokų.

Visiškai elastingas poveikis– abstraktus smūgio modelis, kuriame neatsižvelgiama į energijos nuostolius dėl trinties, deformacijos ir kt. Į jokią kitą sąveiką, išskyrus tiesioginį kontaktą, neatsižvelgiama. Esant absoliučiai elastingam smūgiui į fiksuotą paviršių, objekto greitis po smūgio yra lygus objekto greičiui prieš smūgį, tai yra, impulso dydis nekinta. Tik jo kryptis gali pasikeisti. Šiuo atveju kritimo kampas yra lygus atspindžio kampui.

Visiškai neelastingas poveikis- smūgis, dėl kurio kūnai susijungia ir toliau tęsia savo judėjimą kaip vienas kūnas. Pavyzdžiui, plastilino rutuliui nukritus ant bet kokio paviršiaus, susidūrus dviem automobiliams jis visiškai sustabdo savo judėjimą, įsijungia automatinė jungtis ir jie toliau kartu juda.

Impulso tvermės dėsnis

Kūnui sąveikaujant, vieno kūno impulsas gali iš dalies arba visiškai persikelti kitam kūnui. Jei kūnų sistemos neveikia išorinės kitų kūnų jėgos, tokia sistema vadinama uždaryta.

Uždaroje sistemoje visų į sistemą įtrauktų kūnų impulsų vektorinė suma išlieka pastovi bet kokiai šios sistemos kūnų sąveikai tarpusavyje. Šis pagrindinis gamtos dėsnis vadinamas judesio išsaugojimo dėsnis (LCM)

. Jos pasekmės yra Niutono dėsniai. Antrasis Niutono dėsnis impulso forma gali būti parašytas taip:

Kaip matyti iš šios formulės, jei kūnų sistemą neveikia išorinė jėga arba išorinių jėgų veikimas yra kompensuojamas (atstojamoji jėga lygi nuliui), tada impulso pokytis yra lygus nuliui, o tai reiškia, kad suminis impulsas sistema išsaugoma:

Panašūs įrašai gali būti daromi ir kitoms koordinačių ašims. Vienaip ar kitaip, reikia suprasti, kad patys impulsai gali keistis, tačiau jų suma išlieka pastovi. Impulso išsaugojimo dėsnis daugeliu atvejų leidžia rasti sąveikaujančių kūnų greitį net tada, kai veikiančių jėgų reikšmės nežinomos.

Taupymo momento projekcija

Galimos situacijos, kai impulso tvermės dėsnis tenkinamas tik iš dalies, tai yra tik projektuojant į vieną ašį. Jei jėga veikia kūną, tada jo impulsas neišsaugomas. Bet visada galite pasirinkti ašį taip, kad jėgos projekcija šioje ašyje būtų lygi nuliui. Tada impulso projekcija į šią ašį bus išsaugota. Paprastai ši ašis pasirenkama išilgai paviršiaus, kuriuo juda kūnas.

Daugiamatis FSI atvejis. Vektorinis metodas

Tais atvejais, kai kūnai nejuda išilgai vienos tiesios linijos, tai bendruoju atveju, norint taikyti impulso tvermės dėsnį, būtina jį aprašyti išilgai visų koordinačių ašių, susijusių su problema. Tačiau tokios problemos sprendimas gali būti labai supaprastintas, jei naudosite vektorinį metodą. Jis naudojamas, jei vienas iš kūnų ilsisi prieš arba po smūgio. Tada impulso išsaugojimo dėsnis parašytas vienu iš šių būdų:

Iš vektorių pridėjimo taisyklių išplaukia, kad trys vektoriai šiose formulėse turi sudaryti trikampį. Trikampiams taikoma kosinuso teorema.

Pulsas (Judėjimo kiekis) yra vektorinis fizinis dydis, kuris yra kūno mechaninio judėjimo matas. Klasikinėje mechanikoje kūno judesys yra lygus masės sandaugai mšio kūno greičiu v, impulso kryptis sutampa su greičio vektoriaus kryptimi:

Sistemos impulsas dalelės yra jos atskirų dalelių momentų vektorinė suma: p=(sum) p i, Kur p i yra i-osios dalelės impulsas.

Sistemos impulso kitimo teorema: suminis sistemos impulsas gali būti pakeistas tik veikiant išorinėms jėgoms: Fext=dp/dt(1), t.y. sistemos impulso išvestinė laiko atžvilgiu lygi visų išorinių jėgų, veikiančių sistemos daleles, vektorinei sumai. Kaip ir vienos dalelės atveju, iš (1) išraiškos išplaukia, kad sistemos impulso prieaugis yra lygus visų išorinių jėgų rezultantinės impulsui per atitinkamą laikotarpį:

p2-p1= t & 0 F ext dt.

Klasikinėje mechanikoje pilna impulsas Materialių taškų sistema vadinama vektoriniu dydžiu, lygiu materialių taškų masių ir jų greičio sandaugų sumai:

atitinkamai dydis vadinamas vieno materialaus taško impulsu. Tai vektorinis dydis, nukreiptas ta pačia kryptimi kaip ir dalelių greitis. Tarptautinės vienetų sistemos (SI) impulso vienetas yra kilogramo metro per sekundę(kg m/s).

Jei turime reikalą su baigtinio dydžio kūnu, nesusidedančiu iš atskirų materialių taškų, norint nustatyti jo impulsą, reikia suskaidyti kūną į mažas dalis, kurias galima laikyti materialiais taškais ir susumuoti juos, kaip rezultatas:

Sistemos impulsas, kurio neveikia jokios išorinės jėgos (arba jos yra kompensuojamos) išsaugotas laiku:

Impulso išsaugojimas šiuo atveju išplaukia iš antrojo ir trečiojo Niutono dėsnių: rašydami antrąjį Niutono dėsnį kiekvienam iš materialių taškų, sudarančių sistemą, ir susumavus visus materialius taškus, sudarančius sistemą, pagal trečiąjį Niutono dėsnį gauname lygybę (* ).

Reliatyvistinėje mechanikoje nesąveikaujančių materialių taškų sistemos trimatis impulsas yra dydis

,

Kur m i- svoris i materialusis taškas.

Uždarai nesąveikaujančių materialių taškų sistemai ši vertė išsaugoma. Tačiau trimatis impulsas nėra reliatyvistiškai nekintamas dydis, nes jis priklauso nuo atskaitos sistemos. Prasmingesnis dydis bus keturmatis impulsas, kuris vienam materialiam taškui apibrėžiamas kaip

Praktikoje dažnai naudojami tokie ryšiai tarp dalelės masės, impulso ir energijos:

Iš esmės nesąveikaujančių materialių taškų sistemai jų 4 momentai yra sumuojami. Tačiau reliatyvistinėje mechanikoje sąveikaujančioms dalelėms būtina atsižvelgti ne tik į sistemą sudarančių dalelių impulsą, bet ir į sąveikos lauko tarp jų impulsą. Todėl daug reikšmingesnis dydis reliatyvistinėje mechanikoje yra energijos impulso tenzorius, kuris visiškai atitinka tvermės dėsnius.

Impulso savybės

· Adityvumas.Ši savybė reiškia, kad mechaninės sistemos, susidedančios iš materialių taškų, impulsas yra lygus visų į sistemą įtrauktų materialių taškų impulsų sumai.

· Nekintamumas atskaitos sistemos sukimosi atžvilgiu.

· Taupymas. Impulsas nekinta vykstant sąveikoms, kurios keičia tik mechanines sistemos charakteristikas. Ši savybė yra nekintama pagal Galilėjaus transformacijas Kinetinės energijos išsaugojimo, impulso išsaugojimo ir antrojo Niutono dėsnio savybių pakanka, kad būtų galima gauti matematinę impulso formulę.

Impulso tvermės dėsnis (Impulso išsaugojimo dėsnis)- visų sistemos kūnų impulsų vektorinė suma yra pastovi reikšmė, jei sistemą veikiančių išorinių jėgų vektorinė suma lygi nuliui.

Klasikinėje mechanikoje impulso išsaugojimo dėsnis paprastai išvedamas kaip Niutono dėsnių pasekmė. Iš Niutono dėsnių galima parodyti, kad judant tuščioje erdvėje impulsas išsaugomas laike, o esant sąveikai jo kitimo greitį lemia veikiančių jėgų suma.

Kaip ir bet kuris pagrindinis išsaugojimo dėsnis, impulso išsaugojimo dėsnis pagal Noeterio teoremą yra susijęs su viena iš pagrindinių simetrijų - erdvės homogeniškumu.

Kūno judesio pokytis yra lygus visų kūną veikiančių jėgų rezultanto impulsui. Tai kitokia antrojo Niutono dėsnio formuluotė