Sukurkite spindulių kelią stiklinėje prizmėje. Visiškas atspindys

11.2. Geometrinė optika

11.2.2. Šviesos atspindys ir lūžis spinduliai veidrodyje, plokštuma-lygiagreti plokštė ir prizmė

Vaizdo formavimas plokštuminiame veidrodyje ir jo savybės

Konstruojant vaizdus veidrodžiuose, atsižvelgiant į šviesos spindulių kelią plokštumoje lygiagrečioje plokštėje, prizmėje ir lęšiuose, naudojami šviesos atspindžio, lūžio ir tiesinio sklidimo dėsniai.

Šviesos spindulių kelias plokščiame veidrodyje parodyta pav. 11.10.

Vaizdas plokščiame veidrodyje susidaro už veidrodžio plokštumos tokiu pačiu atstumu nuo veidrodžio f, kaip objektas yra priešais veidrodį d:

f = d.

Vaizdas plokščiame veidrodyje yra toks:

• tiesus;
• įsivaizduojamas;
• dydis lygus objektui: h = H.

Jei plokšti veidrodžiai sudaro tam tikrą kampą tarpusavyje, tada jie sudaro N šviesos šaltinio atvaizdų, esančių ant kampo tarp veidrodžių pusiausvyros (11.11 pav.):

N = 2 π γ − 1 ,

čia γ – kampas tarp veidrodžių (radianais).

Pastaba. Formulė galioja kampams γ, kurių santykis 2π/γ yra sveikas skaičius.

Pavyzdžiui, pav. 11.11 paveiksle pavaizduotas šviesos šaltinis S, esantis ant kampo π/3 bisektoriaus. Pagal aukščiau pateiktą formulę sudaromi penki vaizdai:

1) vaizdą S 1 sudaro veidrodis 1;

2) vaizdą S 2 sudaro veidrodis 2;

Ryžiai. 11.11

3) vaizdas S 3 yra S 1 atspindys veidrodyje 2;

4) vaizdas S 4 yra S 2 atspindys veidrodyje 1;

5) vaizdas S 5 yra S 3 atspindys veidrodžio 1 tęsinyje arba S 4 atspindys veidrodžio 2 tęsinyje (atspindys šiuose veidrodžiuose yra vienodi).

8 pavyzdys Raskite taškinio šviesos šaltinio vaizdų, gautų dviejuose plokštuminiuose veidrodžiuose, sudarančius vienas su kitu 90° kampą, skaičių. Šviesos šaltinis yra nurodyto kampo bisektoriuje.

Sprendimas. Nupieškime paveikslėlį, kad paaiškintume problemą:

• šviesos šaltinis S yra kampo tarp veidrodžių bisektoriuje;
• pirmasis (vertikalus) veidrodis M1 sudaro vaizdą S 1;
• antrasis (horizontalusis) veidrodis Z2 sudaro vaizdą S 2;
• pirmojo veidrodžio tęsinys sudaro įsivaizduojamo šaltinio S 2 vaizdą, o antrojo veidrodžio tęsinys - įsivaizduojamo šaltinio S 1; Šie vaizdai atitinka ir suteikia S 3.

Šviesos šaltinio vaizdų, esančių ant kampo tarp veidrodžių pusiausvyros, skaičius nustatomas pagal formulę

N = 2 π γ − 1 ,

čia γ – kampas tarp veidrodžių (radianais), γ = π/2.

Vaizdų skaičius yra

N = 2 π π / 2 − 1 = 3 .

Šviesos pluošto kelias plokštumoje lygiagrečioje plokštėje

Šviesos spindulio kelias į vidų plokštuma-lygiagreti plokštė priklauso nuo terpės, kurioje yra plokštė, optinių savybių.

1. Šviesos pluošto kelias plokštumoje lygiagrečioje plokštėje, esančioje optiškai vienalytėje terpėje(abiejose plokštės pusėse terpės lūžio rodiklis yra vienodas), parodyta fig. 11.12.

Šviesos spindulys, krintantis į plokštumai lygiagrečią plokštę tam tikru kampu i 1, praėjęs pro lygiagrečią plokštę:

• išeina iš jo tuo pačiu kampu:

i 3 = i 1 ;

• pasislenka dydžiu x nuo pradinės krypties (punktyrinė linija 11.12 pav.).

2. Šviesos pluošto kelias plokštumoje lygiagrečioje plokštėje, esančioje ties dviejų aplinkų riba(abiejose plokštės pusėse terpės lūžio rodikliai skiriasi), parodyta pav. 11.13 ir 11.14 val.

Ryžiai. 11.13

Ryžiai. 11.14

Praėjęs pro plokštumai lygiagrečią plokštę, šviesos spindulys palieka plokštę kampu, kuris skiriasi nuo kritimo į plokštę kampo:

• jei terpės lūžio rodiklis už plokštelės yra mažesnis už terpės prieš plokštelę lūžio rodiklis (n 3< n 1), то:

i 3 > i 1 ,

tie. sija išeina didesniu kampu (žr. 11.13 pav.);

• jei terpės, esančios už plokštelės, lūžio rodiklis yra didesnis nei terpės prieš plokštelę lūžio rodiklis (n 3 > n 1), tada:

aš 3< i 1 ,

tie. spindulys išeina mažesniu kampu (žr. 11.14 pav.).

Spindulio poslinkis yra statmens tarp spindulio, išeinančio iš plokštės, ir spindulio, patenkančio į lygiagrečią plokštę, tęsinio ilgis.

Spindulio poslinkis išeinant iš plokštumos lygiagrečios plokštės, esančios optiškai vienalytėje terpėje (žr. 11.12 pav.), apskaičiuojamas pagal formulę

čia d yra plokštumos lygiagrečios plokštės storis; i 1 - spindulio kritimo kampas ant plokštumos lygiagrečios plokštės; n yra plokščių medžiagos santykinis lūžio rodiklis (atsižvelgiant į terpę, kurioje plokštelė yra), n = n 2 /n 1 ; n 1 - terpės absoliutus lūžio rodiklis; n 2 yra plokštės medžiagos absoliutus lūžio rodiklis.

Ryžiai. 11.12

Sijos poslinkis išeinant iš plokštumos lygiagrečios plokštės gali būti apskaičiuojamas naudojant tokį algoritmą (11.15 pav.):

1) pagal šviesos lūžio dėsnį apskaičiuokite x 1 iš trikampio ABC:

čia n 1 yra terpės, į kurią dedama plokštelė, absoliutus lūžio rodiklis; n 2 - plokštės medžiagos absoliutus lūžio rodiklis;

2) iš trikampio ABD apskaičiuokite x 2;

3) apskaičiuokite jų skirtumą:

Δx = x 2 − x 1;

4) poslinkis randamas naudojant formulę

x = Δx  cos i 1 .

Šviesos sklidimo laikas plokštumoje-lygiagrečioje plokštelėje (11.15 pav.) nustatoma pagal formulę

kur S yra šviesos kelias, S = | A C | ; v – šviesos pluošto sklidimo plokštės medžiagoje greitis, v = c/n; c – šviesos greitis vakuume, c ≈ 3 ⋅ 10 8 m/s; n yra plokštės medžiagos lūžio rodiklis.

Šviesos spindulio nueitas kelias plokštelėje yra susijęs su jos storiu pagal išraišką

S = d  cos i 2 ,

čia d yra plokštės storis; i 2 yra šviesos pluošto lūžio kampas plokštelėje.

9 pavyzdys. Šviesos pluošto kritimo kampas į lygiagrečią plokštę yra 60°. Plokštės storis 5,19 cm ir pagaminta iš medžiagos, kurios lūžio rodiklis yra 1,73. Raskite sijos poslinkį išeinant iš plokštumos lygiagrečios plokštės, jei ji yra ore.

Sprendimas. Padarykime brėžinį, kuriame parodysime šviesos pluošto kelią plokštumoje lygiagrečioje plokštėje:

• šviesos spindulys krenta ant plokštumos lygiagrečios plokštės kampu i 1 ;
• oro ir plokštės sąsajoje spindulys lūžta; Šviesos pluošto lūžio kampas lygus i 2;
• plokštės ir oro sąsajoje spindulys vėl lūžta; lūžio kampas lygus i 1.

Nurodyta plokštelė yra ore, t.y. abiejose plokštelės pusėse terpė (oras) turi vienodą lūžio rodiklį; Todėl sijos poslinkiui apskaičiuoti galima taikyti formulę

x = d sin i 1 (1 - 1 - sin 2 i 1 n 2 - sin 2 i 1) ,

čia d yra plokštės storis, d = 5,19 cm; n yra plokštės medžiagos lūžio rodiklis oro atžvilgiu, n = 1,73; i 1 yra šviesos kritimo į plokštę kampas, i 1 = 60°.

Skaičiavimai duoda rezultatą:

x = 5,19 ⋅ 10 − 2 ⋅ 3 2 (1 − 1 − (3/2) 2 (1,73) 2 − (3/2) 2) = 3,00 ⋅ 10 − 2 m = 3,00 cm.

Šviesos pluošto poslinkis išeinant iš plokštumos lygiagrečios plokštės yra 3 cm.

Šviesos pluošto kelias prizmėje

Šviesos pluošto kelias prizmėje parodytas fig. 11.16.

Prizmės paviršiai, per kuriuos praeina šviesos spindulys, vadinami laužiamaisiais. Kampas tarp prizmės lūžio paviršių vadinamas lūžio kampas prizmės.

Šviesos spindulys nukrypsta perėjęs per prizmę; vadinamas kampas tarp spindulio, išeinančio iš prizmės, ir spindulio, krintančio į prizmę spindulio nukrypimo kampas prizmė.

Spindulio nukrypimo prizme kampas φ (žr. 11.16 pav.) yra kampas tarp I ir II spindulių tęsinių – paveiksle jie pažymėti punktyrine linija ir simboliu (I), taip pat a. punktyrinė linija ir simbolis (II).

1. Jei šviesos spindulys krinta ant prizmės lūžtamojo paviršiaus bet kokiu kampu, tada pluošto nukrypimo prizme kampas nustatomas pagal formulę

φ = i 1 + i 2 − θ,

čia i 1 – pluošto kritimo kampas į prizmės laužiamąjį paviršių (kampas tarp pluošto ir statmenos prizmės lūžio paviršiui pluošto kritimo taške); i 2 - sijos išėjimo iš prizmės kampas (kampas tarp sijos ir statmenos prizmės kraštui pluošto išėjimo taške); θ – prizmės lūžio kampas.

2. Jei šviesos spindulys mažu kampu (beveik statmenai prizmės lūžio paviršius), tada pluošto įlinkio kampas prizmės atžvilgiu nustatomas pagal formulę

φ = θ(n − 1),

čia θ – prizmės lūžio kampas; n yra prizmės medžiagos santykinis lūžio rodiklis (atsižvelgiant į terpę, kurioje ši prizmė yra), n = n 2 /n 1 ; n 1 – terpės lūžio rodiklis, n 2 – prizmės medžiagos lūžio rodiklis.

Dėl dispersijos reiškinio (lūžio rodiklio priklausomybės nuo šviesos spinduliavimo dažnio) prizmė baltą šviesą skaido į spektrą (11.17 pav.).

Ryžiai. 11.17

Skirtingų spalvų (skirtingo dažnio ar bangos ilgio) spindulius prizmė nukreipia skirtingai. Kada normali dispersija(kuo didesnis šviesos spinduliavimo dažnis, tuo didesnis medžiagos lūžio rodiklis) prizmė stipriausiai nukreipia violetinius spindulius; mažiausiai - raudona.

10 pavyzdys: Stiklinės prizmės, pagamintos iš medžiagos, kurios lūžio rodiklis yra 1,2, lūžio kampas yra 46° ir ji yra ore. Šviesos spindulys nukrenta iš oro ant prizmės lūžimo paviršiaus 30° kampu. Raskite pluošto nukrypimo kampą pagal prizmę.

Sprendimas. Padarykime piešinį, kuriame parodysime šviesos pluošto kelią prizmėje:

• šviesos spindulys krenta iš oro kampu i 1 = 30° į pirmąjį prizmės lūžio paviršių ir lūžta kampu i 2 ;
• šviesos spindulys krenta kampu i 3 į antrąjį prizmės laužiamąjį paviršių ir lūžta kampu i 4 .

Sijos įlinkio prizmės kampas nustatomas pagal formulę

φ = i 1 + i 4 − θ,

čia θ yra prizmės lūžio kampas, θ = 46°.

Norint apskaičiuoti šviesos pluošto nukrypimo prizmę kampą, reikia apskaičiuoti pluošto išėjimo iš prizmės kampą.

Pirmajam lūžio paviršiui panaudokime šviesos lūžio dėsnį

n 1  sin 1 = n 2  sin 2,

kur n 1 yra oro lūžio rodiklis, n 1 = 1; n 2 – prizmės medžiagos lūžio rodiklis, n 2 = 1,2.

Apskaičiuokime lūžio kampą i 2:

i 2 = arcsin (n 1  sin i 1 /n 2) = arcsin(sin 30°/1,2) = arcsin(0,4167);

i 2 ≈ 25°.

Iš trikampio ABC

α + β + θ = 180°,

čia α = 90° − i 2 ; β = 90° - i 3; i 3 - šviesos pluošto kritimo kampas antruoju prizmės lūžio paviršiumi.

Tai seka

i 3 = θ − i 2 ≈ 46° − 25° = 21°.

Antrajam lūžio paviršiui panaudokime šviesos lūžio dėsnį

n 2  sin 3 = n 1  sin 4,

čia i 4 yra pluošto išėjimo iš prizmės kampas.

Apskaičiuokime lūžio kampą i 4:

i 4 = arcsin (n 2  sin i 3 /n 1) = arcsin(1,2 ⋅ sin 21°/1,0) = arcsin(0,4301);

i 4 ≈ 26°.

Spindulio nukrypimo kampas pagal prizmę yra

φ = 30° + 26° − 46° = 10°.

Monochromatinė šviesa krenta ant krašto AB stiklinė prizmė (16.28 pav.), esanti ore, S 1 O 1 - krintantis spindulys, \(~\alpha_1\) - kritimo kampas, O 1 O 2 - lūžęs spindulys, \(~\beta_1\) - kampas refrakcija. Kadangi šviesa pereina iš optiškai mažiau tankios terpės į optiškai tankesnę, tai \(~\beta_1<\alpha_1.\) Пройдя через призму, свет падает на ее грань AC. Čia jis vėl lūžta \[~\alpha_2\] yra kritimo kampas, \(~\beta_2\) yra lūžio kampas. Šiame veide šviesa pereina iš optiškai tankesnės terpės į optiškai mažiau tankią. todėl \(~\beta_2>\alpha_2.\)

Kraštai VA Ir SA, kurioms esant įvyksta šviesos refrakcija, vadinami lūžtančios briaunos. Kampas \(\varphi\) tarp lūžio paviršių vadinamas lūžio kampas prizmės. Kampas \(~\delta\), kurį sudaro į prizmę įeinančio spindulio kryptis ir iš jos išeinančio spindulio krypties vadinamas nukrypimo kampas. Veidas, esantis priešais lūžio kampą, vadinamas prizmės pagrindas.

Prizmei galioja šie ryšiai:

1) Pirmojo lūžio paviršiaus atveju šviesos lūžio dėsnis bus parašytas taip:

\(\frac(\sin \alpha_1)(\sin \beta_1)=n,\)

čia n yra santykinis medžiagos, iš kurios pagaminta prizmė, lūžio rodiklis.

2) Antram veidui:

\(\frac(\sin \alpha_1)(\sin \beta_1)=\frac(1)(n).\)

3) Prizmės lūžio kampas:

\(\varphi=\alpha_2 + \beta_1.\)

Prizmės pluošto nuokrypio kampas nuo pradinės krypties:

\(\delta = \alpha_1 + \beta_2 - \varphi.\)

Vadinasi, jei prizmės medžiagos optinis tankis yra didesnis nei supančios terpės, tai per prizmę einantis šviesos spindulys nukreipiamas link jos pagrindo. Nesunku parodyti, kad jei prizmės medžiagos optinis tankis yra mažesnis nei supančios terpės, tai šviesos spindulys, praėjęs per prizmę, bus nukreiptas link jos viršaus.

Literatūra

Aksenovičius L. A. Fizika vidurinėje mokykloje: teorija. Užduotys. Testai: Vadovėlis. pašalpa bendrojo lavinimo įstaigoms. aplinka, švietimas / L. A. Aksenovičius, N. N. Rakina, K. S. Farino; Red. K. S. Farino. - Mn.: Adukatsiya i vyhavanne, 2004. - P. 469-470.

2 vaizdo pamoka: Geometrinė optika: lūžio dėsniai

Paskaita: Šviesos lūžio dėsniai. Spindulių kelias prizmėje

Tuo momentu, kai spindulys patenka ant kokios nors kitos terpės, jis ne tik atsispindi, bet ir praeina pro ją. Tačiau dėl tankių skirtumo jis keičia savo kelią. Tai reiškia, kad spindulys, atsitrenkęs į ribą, keičia savo sklidimo trajektoriją ir juda su poslinkiu tam tikru kampu. Refrakcija įvyks, kai spindulys nukris tam tikru kampu į statmeną. Jei jis sutampa su statmenu, tada lūžis nevyksta ir spindulys prasiskverbia į terpę tuo pačiu kampu.

Oro žiniasklaida

Dažniausia situacija, kai šviesa pereina iš vienos terpės į kitą, yra perėjimas iš oro.

Taigi, paveikslėlyje UAB- spindulių incidentas sąsajoje, CO Ir OD- statmenai (normalieji) terpės pjūviams, nuleisti nuo spindulio kritimo taško. OB- lūžęs ir į kitą terpę perduotas spindulys. Kampas tarp normalaus ir krintančio spindulio vadinamas kritimo kampu (AOC). Kampas tarp lūžusio spindulio ir normalaus yra vadinamas lūžio kampu (BOD).

Norint išsiaiškinti tam tikros terpės lūžio intensyvumą, įvedamas PV, kuris vadinamas lūžio rodikliu. Ši vertė yra lentelė, o pagrindinių medžiagų vertė yra pastovi vertė, kurią galima rasti lentelėje. Dažniausiai problemos naudoja oro, vandens ir stiklo lūžio rodiklius.

Oro terpės lūžio dėsniai

1. Vertinant krintantį ir lūžusį spindulį, taip pat įprastą terpės sekcijoms, visi išvardyti dydžiai yra toje pačioje plokštumoje.

2. Kritimo kampo sinuso ir lūžio kampo sinuso santykis yra pastovi reikšmė, lygi terpės lūžio rodikliui.

Iš šio ryšio aišku, kad lūžio rodiklio reikšmė yra didesnė už vienetą, o tai reiškia, kad kritimo kampo sinusas visada yra didesnis už lūžio kampo sinusą. Tai yra, jei spindulys palieka orą į tankesnę terpę, kampas mažėja.

Lūžio rodiklis taip pat parodo, kaip keičiasi šviesos sklidimo greitis tam tikroje terpėje, palyginti su sklidimu vakuume:

Iš to galime gauti tokį ryšį:

Atsižvelgdami į orą, galime padaryti tam tikrų aplaidų – manysime, kad šios terpės lūžio rodiklis lygus vienetui, tada šviesos sklidimo ore greitis bus lygus 3 * 10 8 m/s.

Spindulio grįžtamumas

Šie dėsniai galioja ir tais atvejais, kai spindulių kryptis atsiranda priešinga kryptimi, tai yra iš terpės į orą. Tai yra, šviesos sklidimo keliui įtakos neturi spindulių judėjimo kryptis.

Savavališkos terpės lūžio dėsnis

"Šviesos fiziko lūžis" - N 2.1 - santykinis antrosios terpės lūžio rodiklis, palyginti su pirmąja. Jei n<1, то угол преломления больше угла падения. Если обозначить скорость распространения света в первой среде V1, а во второй – V2, то n = V1/ V2. Преломление света. Законы преломления света 8 класс. План изложения нового материала:

"Šviesos refrakcija" - šviesos spindulys. Nehomocentriniai spinduliai nesusilieja į vieną erdvės tašką. Matoma šviesa yra elektromagnetinė spinduliuotė su bangų ilgiais? 380-760 nm (nuo violetinės iki raudonos). Gyvsidabris buvo pilamas ant folijos, kuri sudarė amalgamą su alavu. Artimų šviesos spindulių rinkinys gali būti laikomas šviesos pluoštu.

"Šviesos atspindys ir lūžis" - Rene Descartes. C > V. Ar galima sukurti nematomumo dangtelį? Euklidas. Euklido eksperimentas. Euklidas (III a. pr. Kr.) – senovės graikų mokslininkas. Šviesos lūžio dėsnis. Lūžio kampo priklausomybė nuo kritimo kampo. Fizikos mokytojas Oktyabrskaya vidurinėje mokykloje Nr. 1 Salikhova I.E. (Nuoroda į eksperimentą „Spindulio kelias oras – stiklas“).

„Lūžio dėsniai“ – Šviesos lūžis Reiškinių pavyzdžiai. Atverčiama diagrama. Kuri terpė optiškai tankesnė? 1. Paveiksle pavaizduotas šviesos spindulio lūžimas ties dviejų terpių riba. Apibrėžimas. Optiniai instrumentai 1. Mikroskopas. 2. Fotoaparatas. 3.Teleskopas. Lūžio dėsniai. Diagramoje parodytas šviesos spindulių grįžtamumo principas.

„Šviesos lūžio fizika“ – šviesos lūžis. Autorius: Vasiljeva E.D. Savivaldybės švietimo įstaigos gimnazijos fizikos mokytoja 2009 m Iš pasakos G.-H. Šviesos lūžio dėsniai. Bet deja! Spekkulinis difuzinis. Visiškas atspindys. Atspindys -.

„Šviesos lūžimas įvairiose terpėse“ – itin tolimojo matymo miražas. Vaivorykštė stebėtojo akimis. Tikroji (A) ir tariama (B) žuvies padėtis. Spindulio kelias optiškai nehomogeninėje terpėje. Kodėl į vandenį patenkančio žmogaus kojos atrodo trumpesnės? Mažas ratas. Šviesos vadovas. Refrakcija yra šviesos nuokrypis nuo linijinio sklidimo optiškai nehomogeninėje terpėje.

Panagrinėkime keletą ypatingų šviesos lūžio atvejų. Vienas iš paprasčiausių – šviesos praėjimas per prizmę. Tai siauras stiklo ar kitos skaidrios medžiagos pleištas, pakibęs ore.

Parodytas spindulių kelias per prizmę. Jis nukreipia šviesos spindulius į pagrindą. Aiškumo dėlei prizmės profilis parenkamas stačiakampio trikampio pavidalu, o krintantis spindulys yra lygiagretus jo pagrindui. Šiuo atveju pluošto lūžimas vyksta tik galinėje, įstrižoje prizmės briaunoje. Kampas w, kuriuo nukreipiamas krintantis spindulys, vadinamas prizmės pakreipimo kampu. Tai praktiškai nepriklauso nuo krentančio pluošto krypties: jei pastarasis nėra statmenas kritimo kraštui, tai įlinkio kampas susideda iš abiejų paviršių lūžio kampų.

Prizmės įlinkio kampas yra maždaug lygus kampo prie jos viršūnės ir prizmės medžiagos lūžio rodiklio sandaugai, atėmus 1:

w = α(n-1).

Nubrėžkime statmeną antrajam prizmės paviršiui spindulio kritimo į ją taške (punktyrinė linija). Jis sudaro kampą β su krintančiu spinduliu. Šis kampas yra lygus kampui α prizmės viršūnėje, nes jų kraštinės yra viena kitai statmenos. Kadangi prizmė plona, ​​o visi nagrinėjami kampai maži, jų sinusus galima laikyti apytiksliai lygiais patiems kampams, išreikštiems radianais. Tada iš šviesos lūžio dėsnio išplaukia:

Šioje išraiškoje n yra vardiklyje, nes šviesa ateina iš tankesnės terpės į mažiau tankią.

Sukeiskime skaitiklį ir vardiklį, taip pat kampą β pakeiskime jam lygiu kampu α:

Kadangi akinių lęšiams dažniausiai naudojamo stiklo lūžio rodiklis yra artimas 1,5, prizmių įlinkio kampas yra maždaug pusė kampo jų viršūnėje. Todėl prizmės, kurių įlinkio kampas didesnis nei 5°, stikluose naudojamos retai; jie bus per stori ir sunkūs. Optometrijoje prizmių nukreipimo efektas (prizminis veiksmas) dažnai matuojamas ne laipsniais, o prizmės dioptriais (Δ) arba centiradianais (srad). Spindulių nukreipimas prizme, kurios jėga yra 1 prdptr (1 srad), esant 1 m atstumu nuo prizmės, yra 1 cm Tai atitinka kampą, kurio liestinė yra 0,01. Šis kampas yra 34 coliai.

Tas pats pasakytina ir apie patį regėjimo defektą – žvairumą, pakoreguotą prizmėmis. Primerkimo kampas gali būti matuojamas laipsniais ir prizmės dioptrijomis.