Kurum için geçirgenlikler. Optik ve ışık katsayıları

Renk çeşitli öğeler Aynı ışık kaynağıyla (örneğin güneş) aydınlatılan nesneler, tüm bu nesnelerin aynı bileşimdeki ışıkla aydınlatılmasına rağmen çok çeşitli olabilir. Bu tür etkilerde ana rol, ışığın yansıması ve iletimi olgusu tarafından oynanır. Daha önce açıklandığı gibi, bir cisim üzerine gelen ışık akısı kısmen yansıtılır (dağılır), kısmen iletilir ve kısmen de vücut tarafından emilir. Paylaşmak ışık akısı Bu süreçlerin her birine katılan, karşılık gelen katsayılar kullanılarak belirlenir: yansıma r, iletim t ve soğurma a (bkz. § 76).

Belirtilen katsayıların her biri (a, r, t), cisimleri aydınlatırken çeşitli etkilerin ortaya çıkması nedeniyle dalga boyuna (renk) bağlı olabilir. Örneğin, kırmızı ışık için geçirgenlik katsayısı büyük ve yansıma katsayısı küçük olan ve yeşil ışık için tam tersine, iletilen ışıkta kırmızı ve yansıyan ışıkta yeşil görünen herhangi bir cismin, görmek zor değildir. . Bu tür özelliklere örneğin bitkilerin yapraklarında bulunan yeşil bir madde olan klorofil sahiptir. yeşil onların. Alkoldeki bir klorofil çözeltisi (ekstresi) iletimde kırmızı, yansımada yeşil görünür.

Tüm ışınlar için emilimin yüksek, yansımasının ve iletiminin çok küçük olduğu cisimler siyah opak cisimler olacaktır (örneğin is). Çok beyaz için opak gövde(magnezyum oksit) r katsayısı tüm dalga boyları için birliğe yakındır ve a ve t katsayıları çok küçüktür. Tamamen şeffaf cam, tüm dalga boyları için düşük yansıma katsayıları r ve soğurma katsayısı a ve birliğe yakın geçirgenlik katsayısı t'ye sahiptir; aksine, bazı dalga boyları için renkli cam için t ve r katsayıları pratik olarak sıfırdır ve buna göre a katsayısının değeri birliğe yakındır. A, t ve r katsayılarının değerlerindeki farklılık ve bunların renge (dalga boyu) bağlılığı, farklı cisimlerin renk ve tonlarında aşırı çeşitliliğe neden olur.

Optik yoğunluk, ışığın şeffaf nesneler (kristaller, cam, fotoğraf filmi gibi) tarafından zayıflatılmasının veya ışığın opak nesneler (fotoğraf, metaller vb.) tarafından yansıtılmasının bir ölçüsüdür.

Şu şekilde hesaplanır: ondalık logaritma bir nesneye gelen radyasyon akışının içinden geçen (ondan yansıyan) radyasyon akışına oranı, yani. bu, geçirgenlik (yansıma) katsayısının tersinin logaritmasıdır.

D = giriş Ф giriş / Ф çıkış

Örneğin D=4, ışığın 104=10.000 kat zayıfladığı yani bir insan için tamamen siyah bir cisim olduğu, D=0 ise ışığın tamamen geçtiği (yansıdığı) anlamına gelir.

Yansıma katsayısı- boyutsuz fiziksel miktar, bir vücudun üzerine gelen radyasyon olayını yansıtma yeteneğini karakterize eden. Gibi harf tanımı Yunanca veya Latince kullanılır.

Kantitatif yansıma orana eşit Vücut tarafından yansıtılan radyasyonun vücut üzerindeki akıya akışı:

Yansıma katsayısı ile soğurma, iletim ve saçılma katsayılarının toplamı birliğe eşittir. Bu ifade enerjinin korunumu yasasından kaynaklanmaktadır.

Gelen radyasyonun spektrumunun monokromatik olarak kabul edilebilecek kadar dar olduğu durumlarda, tek renkli yansıma katsayısı. Bir cisme gelen radyasyonun spektrumu genişse, buna karşılık gelen yansıma katsayısı bazen denir. integral.

İÇİNDE genel durum cismin yansıma katsayısının değeri hem cismin özelliklerine hem de geliş açısına bağlıdır, spektral bileşim ve radyasyon polarizasyonu. Bir cismin yüzeyinin yansımasının, üzerine gelen ışığın dalga boyuna bağlı olması nedeniyle, cisim görsel olarak şu veya bu renkte renkli olarak algılanır.

geçirgenlik- ortamdan geçen radyasyon akısının, yüzeye gelen radyasyon akısına oranına eşit boyutsuz fiziksel miktar:

Genel olarak, bir cismin geçirgenliğinin değeri hem cismin özelliklerine hem de radyasyonun geliş açısına, spektral bileşimine ve polarizasyonuna bağlıdır.

Geçirgenlik şununla ilgilidir: optik yoğunluk oran:

Geçirgenlik ve yansıma, soğurma ve saçılma katsayılarının toplamı bire eşittir. Bu ifade enerjinin korunumu yasasından kaynaklanmaktadır.

Emilim katsayısı- onunla etkileşime giren başka bir nesnenin bir nesne tarafından emilme oranı. Etkileşimli nesne şunlar olabilir: elektromanyetik radyasyon, enerji ses dalgaları iyonlaştırıcı veya delici radyasyon, madde (örneğin hidrojen gazı).

- akış ilişkisi radyasyon, belirli bir cisim tarafından radyasyon akışına emilir,<упавшему на это тело. Если падающий поток имеет широкий спектр, указанноеотношение характеризует т. н. интегральный П. к.; если же диапазон частотпадающего света узок, то говорят о монохроматическом П. к. - emme kapasitesi bedenler. Tek renkli için enerjinin korunumu yasasına uygun olarak<излучения сумма П. к., yansıma katsayısı Ve geçirgenlik katsayısı bire eşittir. Farklı emilim göstergesi, Bir maddenin özelliklerini karakterize eden P. k, ışığın geçtiği katmanın kalınlığına bağlıdır, yani.<е. от размеров тела, от темп-ры, от состояния отражающей поверхности. Вспектроскопии иногда под термином "П. к." понимают показатель поглощения.

Optik yoğunluk- ışığın şeffaf nesneler (kristaller, cam, fotoğraf filmi gibi) tarafından zayıflatılmasının veya ışığın opak nesneler (fotoğraf, metaller vb.) tarafından yansıtılmasının bir ölçüsü.

Bir nesneye gelen radyasyon akısının içinden geçen (ondan yansıyan) radyasyon akısına oranının ondalık logaritması olarak hesaplanır, yani geçirgenlik (yansıma) katsayısının karşılığının logaritması:

Örneğin D=4, ışığın 10 4 =10.000 kat zayıfladığı yani bir insan için tamamen siyah bir cisim olduğu, D=0 ise ışığın tamamen geçtiği (yansıdığı) anlamına gelir.

Optik yoğunluk açısından negatiflere yönelik pozlama gereksinimleri belirtilmiştir.

Optik yoğunluğu ölçen cihaza yoğunluk ölçer denir. X-ışını tahribatsız muayene yöntemlerinde, bir x-ışını görüntüsünün optik yoğunluğu, görüntünün daha fazla yorumlanmaya uygunluğunu değerlendirmeye yönelik bir parametredir. X-ışını tahribatsız muayene yöntemlerinde kabul edilebilir optik yoğunluk değerleri GOST gerekliliklerine uygun olarak düzenlenir.

Optik Yoğunluk

D, bir madde katmanının ışık ışınlarına karşı opaklığının bir ölçüsü. Işınım akısı oranının ondalık logaritmasına eşittir (Bkz. Işınım akısı) F 0 katmana olay, soğurma ve saçılma sonucu zayıflamış bir akışa F bu katmandan geçti: D=günlük( F 0 /F), aksi takdirde O.p, madde katmanının Geçirgenlik katsayısının tersinin logaritmasıdır: D= log(1/τ). (Bazen kullanılan doğal op. tanımında, ondalık logaritma lg'nin yerini doğal ln almıştır.) Op kavramı R. Bunsen tarafından ortaya atılmıştır; ışık filtrelerinde ve diğer optik ürünlerde, çeşitli maddelerin (boyalar, çözeltiler, renkli ve sütlü camlar ve diğerleri) katmanlarında ve filmlerinde optik radyasyonun zayıflamasını (bkz. Optik radyasyon) (ışık) karakterize etmek için kullanılır. O.P., hem siyah beyaz hem de renkli fotoğrafçılıkta gelişmiş fotoğraf katmanlarının niceliksel değerlendirmesi için özellikle yaygın olarak kullanılır; burada ölçüm yöntemleri ayrı bir disiplin olan yoğunluk ölçümü içeriğini oluşturur. Gelen radyasyonun doğasına ve iletilen radyasyon akılarının ölçüm yöntemine bağlı olarak çeşitli optik radyasyon türleri vardır ( pirinç. ).

Çalışma frekansı, orijinal akışı karakterize eden frekanslar ν (dalga boyları λ) kümesine bağlıdır; tek bir ν'nin sınırlayıcı durumu için değerine monokromatik O denir. Düzenli ( pirinç. , a) saçılmayan bir ortamın bir katmanının monokromatik O.P.'si (katmanın ön ve arka sınırlarından yansıma düzeltmeleri dikkate alınmadan) 0,4343'e eşittir k ν ben, Nerede k ν - çevrenin doğal emilim göstergesi, ben- katman kalınlığı ( k ν ben= κ cl- Bouguer - Lambert - Beer yasası denklemindeki üs; ortamdaki saçılma ihmal edilemiyorsa, kν, doğal Zayıflama göstergesi ile değiştirilir). Reaksiyona girmeyen maddelerin bir karışımı veya birbiri ardına yerleştirilmiş bir ortam seti için, bu tür opaklıklar ilavedir, yani sırasıyla tek tek maddelerin veya tek tek ortamların aynı opaklıklarının toplamına eşittir. Aynı durum seçici olmayan (ν'dan bağımsız) absorpsiyona sahip ortamlar durumunda düzenli monokromatik olmayan radyasyon (karmaşık bir spektral kompozisyonun radyasyonu) için de geçerlidir. Düzenli monokromatik olmayan Seçici absorpsiyonlu bir ortam grubunun O.P.'si, bu ortamların O.P.'sinin toplamından daha azdır. (O.P. ölçümüne yönelik cihazlar için Densitometre, Mikrofotometre, Spektrozonal hava fotoğrafçılığı makalelerine bakın. Spektrosensitometre, Spektrofotometre, Fotometre.)

$T=\backslash frac(\backslash Phi)(\backslash Phi\_0).$

Genel olarak geçirgenlik değeri $T$ cisim hem cismin özelliklerine hem de radyasyonun geliş açısına, spektral bileşimine ve polarizasyonuna bağlıdır.

Geçirgenlik optik yoğunlukla ilgilidir $D$ oran:

$T\; =10^(-D).$

Geçirgenlik ile yansıma, soğurma ve saçılma katsayılarının toplamı birliğe eşittir. Bu ifade enerjinin korunumu yasasından kaynaklanmaktadır.

Türetilmiş, ilgili ve ilgili kavramlar

“Geçirlik” kavramının yanı sıra, buna dayanarak oluşturulan diğer kavramlar da yaygın olarak kullanılmaktadır. Bunlardan bazıları aşağıda sunulmuştur.

Yönlü geçirgenlik $T\_r$

Yönsel geçirgenlik katsayısı, saçılma yaşanmadan ortamdan geçen radyasyon akışının, gelen radyasyon akışına oranına eşittir.

Yaygın geçirgenlik $T\_d$

Yaygın geçirgenlik katsayısı, ortamdan iletilen ve onun tarafından saçılan radyasyon akışının gelen radyasyon akışına oranına eşittir.

Emilim ve yansımaların olmadığı durumda aşağıdaki ilişki geçerlidir:

$T=T\_r+T\_d.$

Spektral geçirgenlik $T\_\backslash lambda$

Spektral iç geçirgenlik $T\_(i,\backslash lambda)$

Spektral iç geçirgenlik, monokromatik ışığın iç geçirgenliğidir.

$T\_A$

İntegral iç geçirgenlik $T\_A$ standart A kaynağının beyaz ışığı için (radyasyonun ilişkili renk sıcaklığı T=2856 K ile) aşağıdaki formülle hesaplanır:

$T\_A=\backslash frac(\backslash int\backslash limits\_(380)^(760)\; \backslash Phi\_(in,\backslash lambda)(\backslash lambda)V(\backslash lambda)T\_(i,\backslash lambda)(\backslash lambda)d\backslash lambda)(\backslash \; int\backslash limits\_(380)^(760)\; \backslash Phi\_(in,\backslash lambda)(\backslash lambda)V(\backslash lambda)d\backslash lambda)$

veya ondan aşağıdakiler:

$T\_A=\backslash frac(\backslash int\backslash limits\_(380)^(760)\; \backslash Phi\_(out,\backslash lambda)(\backslash lambda)V(\backslash lambda)d\backslash lambda\; )(\backslash int\backslash limits\_(380)^(760)\backslash \; Phi\_(in,\backslash lambda)(\backslash lambda)V(\backslash lambda)d\backslash lambda),$

Nerede $\backslash Phi\_(içinde,\backslash lambda)(\backslash lambda)$- ortama giren radyasyon akısının spektral yoğunluğu, $\backslash Phi\_(dışarı,\backslash lambda)(\backslash lambda)$çıkış yüzeyine ulaşan radyasyon akısının spektral yoğunluğudur ve $V(\backslash lambda)$- gündüz görüşü için monokromatik radyasyonun göreceli spektral ışık verimliliği.

Diğer ışık kaynaklarının integral geçirgenlik katsayıları da benzer şekilde belirlenir.

İntegral iç geçirgenlik katsayısı, bir malzemenin insan gözüyle algılanan ışığı iletme yeteneğini karakterize eder ve bu nedenle optik malzemelerin önemli bir özelliğidir.

İletim spektrumu

İletim spektrumu, iletimin radyasyonun dalga boyuna veya frekansına (dalga numarası, kuantum enerjisi vb.) bağımlılığıdır. Işıkla ilgili olarak bu tür spektrumlara ışık iletim spektrumları da denir.

İletim spektrumları, absorpsiyon spektroskopisi yöntemleriyle gerçekleştirilen çalışmalardan elde edilen birincil deneysel materyaldir. Bu tür spektrumlar, örneğin optik malzemelerin ana özelliklerinden biri olarak bağımsız ilgi alanına da sahiptir.

Ayrıca bakınız

"İletkenlik" makalesi hakkında bir inceleme yazın

Notlar

Edebiyat

M.: Standartlar Yayınevi, 1984. - 24 s.

M.: Standartlar Yayınevi, 1999. - 16 s.

Fiziksel ansiklopedik sözlük. - M: Sovyet Ansiklopedisi, 1984. - S. 590.

Fiziksel ansiklopedi. - M: Büyük Rus Ansiklopedisi, 1992. - T. 4. - S. 149. - ISBN 5-85270-087-8 ..

Geçirgenliği karakterize eden alıntı

Ayın 24'ünde Şevardinsky tabyasında bir savaş oldu, 25'inde her iki taraftan da tek atış yapılmadı, 26'sında Borodino Savaşı gerçekleşti.
Şevardin ve Borodino savaşları neden ve nasıl verildi ve kabul edildi? Borodino Savaşı neden yapıldı? Ne Fransızlar ne de Ruslar için bunun hiçbir anlamı yoktu. Hemen sonuç şuydu ve öyle olmalıydı: Ruslar için (dünyada en çok korktuğumuz) Moskova'nın yok edilmesine daha yakındık ve Fransızlar için de tüm ordunun yok edilmesine daha yakınlardı. (aynı zamanda dünyada en çok korktukları şey de budur) . Bu sonuç hemen belli oldu, ancak bu arada Napolyon verdi ve Kutuzov bu savaşı kabul etti.
Eğer komutanlar makul sebeplerle yönlendirilmiş olsaydı, iki bin mil yol kat eden ve ordunun dörtte birini kaybetme ihtimali olan bir savaşı kabul eden Napolyon'un kesin ölüme doğru gittiği ne kadar açık olmalıydı. ; ve Kutuzov'a, savaşı kabul ederek ve aynı zamanda ordunun dörtte birini kaybetme riskini göze alarak muhtemelen Moskova'yı kaybedeceği de aynı derecede açık görünmeliydi. Kutuzov için bu matematiksel olarak açıktı, tıpkı damada birden az pulum varsa ve değiştirirsem muhtemelen kaybedeceğim ve bu nedenle değişmemem gerektiği açık olduğu gibi.
Düşmanın on altı daması varsa ve benim de on dört damağım varsa, o zaman ondan yalnızca sekizde bir daha zayıfım; ve on üç damayı takas ettiğimde o benden üç kat daha güçlü olacak.
Borodino Muharebesi'nden önce kuvvetlerimiz Fransızlarla yaklaşık beşe altı, savaştan sonra bire iki, yani savaştan önce yüz bin; yüz yirmi ve savaştan sonra elli ila yüze. Ve aynı zamanda akıllı ve deneyimli Kutuzov savaşı kabul etti. Parlak komutan olarak anılan Napolyon savaşa girdi, ordunun dörtte birini kaybetti ve hattını daha da genişletti. Moskova'yı işgal ettikten sonra Viyana'yı işgal ederek kampanyayı nasıl sonlandıracağını düşündüğünü söylerlerse, buna karşı pek çok kanıt var. Napolyon tarihçileri, Smolensk'ten bile durmak istediğini, genişletilmiş konumunun tehlikesini bildiğini, Moskova'nın işgalinin kampanyanın sonu olmayacağını bildiğini, çünkü Smolensk'ten Rusların içinde bulunduğu durumu gördüğünü söylüyorlar. şehirler kendisine bırakıldı ve müzakere arzularına ilişkin defalarca yaptıkları açıklamalara tek bir yanıt alamadı.
Borodino Muharebesi'ni verirken ve kabul ederken Kutuzov ve Napolyon istemsiz ve anlamsız davrandılar. Ve tarihçiler, elde edilen gerçekler altında, dünya olaylarının tüm istemsiz araçları arasında en köle ve istemsiz figürler olan komutanların öngörüsü ve dehasına dair karmaşık kanıtları ancak daha sonra ortaya çıkardılar.
Kadim insanlar bize, kahramanların tarihin tüm ilgi alanını oluşturduğu kahramanlık şiirlerinin örneklerini bıraktılar ve biz, insanoğlunun zamanımız için bu tür bir hikayenin hiçbir anlamı olmadığı gerçeğine hâlâ alışamıyoruz.
Başka bir soruya gelince: Ondan önceki Borodino ve Şevardino savaşları nasıldı? Çok kesin ve iyi bilinen, tamamen yanlış bir fikir de var. Bütün tarihçiler konuyu şöyle anlatırlar:
İddiaya göre Rus ordusu Smolensk'ten çekilirken genel bir savaş için en iyi pozisyonu arıyordu ve böyle bir pozisyonun Borodin'de bulunduğu iddia edildi.
Rusların bu konumu ileriye doğru, yolun solunda (Moskova'dan Smolensk'e), neredeyse dik açıyla, Borodin'den Utitsa'ya, savaşın gerçekleştiği yerde güçlendirdikleri iddia edildi.
Bu pozisyonun ilerisinde, düşmanı izlemek için Shevardinsky Kurgan'da müstahkem bir ileri karakol kurulduğu iddia ediliyordu. Ayın 24'ünde Napolyon'un ileri karakola saldırdığı ve onu aldığı iddia edildi; Ayın 26'sında Borodino sahasında konuşlanmış Rus ordusunun tamamına saldırdı.
Hikayeler bunu söylüyor ve konunun özüne inmek isteyen herkesin rahatlıkla görebileceği gibi, tüm bunlar tamamen adaletsiz.
Ruslar daha iyi bir konum bulamadılar; ama tam tersine geri çekilirken Borodino'dan daha iyi birçok pozisyondan geçtiler. Bu pozisyonların hiçbirinde karara varamadılar: Hem Kutuzov kendisi tarafından seçilmeyen bir pozisyonu kabul etmek istemediği için, hem halk savaşı talebi henüz yeterince güçlü bir şekilde ifade edilmediği için, hem de Miloradovich henüz yaklaşmadığı için. milislerle ve ayrıca sayısız başka nedenlerden dolayı. Gerçek şu ki, önceki konumlar daha güçlüydü ve Borodino konumu (savaşın yapıldığı konum) sadece güçlü olmamakla kalmıyor, aynı zamanda bazı nedenlerden dolayı Rus İmparatorluğu'ndaki diğer yerlerden daha fazla bir konum da değil. , eğer merak ediyorsan haritada bir raptiyeyle işaret edebilirsin.

Önceki paragrafta materyali sunarken, ışık tüpünün herhangi bir bölümündeki radyasyon akışının sabit olduğu varsayıldı. Ancak ışınım ortam ile kalınlığı arasındaki arayüzden geçtiğinde akının bir kısmının kırıcı yüzeylere yansıması, akının bir kısmının yansıtıcı yüzeyler üzerinde emilmesi, optik ortamın kalınlığında emilme ve saçılma şeklinde kayıplar meydana gelir. .

Bu kayıplar, soğurma a ve ışık saçılımının yansıma katsayıları ile tahmin edilir;

kırılma yüzeyindeki yansıtılan radyasyon akışı nerede (eğer yüzey yansıtıcı bir yüzey gibi davranacaksa, yansıma üzerine ikincil akı); optik sistemin girişinde alınan radyasyon akısı; a, optik ortamın kalınlığında veya yansıtıcı bir ortam olarak hareket ettiğinde yüzeyde emilen radyasyon akısıdır; Radyasyon akısı ortam boyunca dağılmıştır.

Optik sistemden geçen akışı belirtirsek sistemin geçirgenliği

Böylece,

Pratik problemleri çözerken, soğurma ve saçılma katsayıları (ikincisi genellikle küçüktür) tek bir soğurma katsayısı a'da birleştirilir.

Yansıma, soğurma ve iletim katsayıları belirli bir ortamın optik özellikleridir ve dalga boyuna bağlıdır. Dolayısıyla bu katsayılar spektraldir ve şöyle gösterilir:

Bu katsayıların integral değerleri formun ifadeleriyle belirlenir.

spektral radyasyon akısı yoğunluğu nerede.

Işık akısı için

İntegral işaretine dahil olan faktörleri tablo halinde veya grafiksel olarak belirtirken (206) ve (207) formüllerini kullanan hesaplamalar sayısal veya grafiksel olarak yapılabilir.

Bir optik sistemin geçirgenliğini belirlemek için, ışığın yansıması ve emilmesi nedeniyle ışık akısı kaybını düşünün.

Kırılma yüzeyinin yansıma katsayısı Fresnel formülü kullanılarak belirlenir:

sırasıyla geliş ve kırılma açıları nerededir.

Işının yüzeye geliş açısı küçükse formül (208) şu şekli alır:

medyanın kırılma indeksleri nerede.

Şek. Şekil 93, yansıma katsayısının hava-cam arayüzündeki geliş açısına bağımlılığını göstermektedir. Şekilden, 40°'ye kadar olan geliş açıları için yansıma katsayısının bir miktar arttığı anlaşılmaktadır; bu, çoğu optik sistem için bunun formül (209) kullanılarak okunmasına ve hesaplanmasına olanak sağlamaktadır. Yansıma katsayısının (hava) camının kırılma indisine bağımlılığı Şekil 2'de verilmiştir. 93, b [formül (209)'a göre].

Optik parçalar optik bir kontakla bağlanırsa veya balsamla birbirine yapıştırılırsa, kırılma indislerindeki küçük fark nedeniyle yansımadan kaynaklanan ışık kayıpları dikkate alınmaz. Örneğin,

yani %0,4. Ortalama olarak

Pirinç. 93. Yansıma katsayısının bağımlılığı: a - geliş açısına; kırılma indeksinden

Hava sınırındaki optik camlar Karmaşık sistemlerde yansıma nedeniyle ışık kaybı yaklaşık olarak bu kadar olabilir.

sınır sayısının hava - cam olduğu veya tam tersi.

Yansıma katsayısını azaltmak için, kırılma yüzeyleri, onlara bir veya daha fazla ince film uygulanarak yansıma önleyici ile kaplanır, bu da girişim sonucunda radyasyon akısının yansıyan kısmında keskin bir azalma sağlar. Film kalınlığı formülle belirlenir

dalga boyu nerede; filmin kırılma indeksi; kırılma açısı;

Sayı herhangi bir şey olabilir. Çok renkli radyasyon için yansıma Kalınlıkta en küçük olacaktır.

Filmin kırılma indisi veya

optik parçanın kırılma indisi nerede.

Kaplanmış kırılma yüzeylerinden yansımanın ve dolayısıyla optik sistemin iletiminin seçici olduğuna dikkat edilmelidir.

Optik camların kırılma indislerine uygun olarak yansıma önleyici filmlerin kırılma indisleri [bkz. formül (210)] aralığında seçilir

Film oluşturmak için kullanılan malzemeler, vakumda buharlaştırma yoluyla uygulanan magnezyum florür ve kriyolittir (fiziksel yöntem). Ancak bu malzemelerden yapılan filmlerin mekanik mukavemeti yetersiz olduğundan kullanımları sınırlanmaktadır. Bu nedenle çoğu durumda film bir maddenin çökeltilmesiyle uygulanır.

Pirinç. 94. İkincil yansımaların etkisi

örneğin silikon dioksit veya titanyum dioksit, alkol çözeltisinden (kimyasal yöntem). Bu, dayanıklı bir film üretir, ancak yansıma önleyici etkiyi azaltan, yüksek kırılma indisine sahip bir filmdir.

Kırıcı yüzeylerin iki ve üç katmanlı kaplamasının kullanılması, kaplamanın iyi mekanik mukavemeti ve radyasyonun spektral bileşiminin sabitliği ile yansıyan ışığın azaltılmasını sağlar.

Yansıtıcı yüzeyler (aynalar) için alüminyum, gümüş, altın, rodyum vb. kaplamalar kullanılır.

Bu metallerin spektral yansıması, dalga boyu, iletkenlik,

Örneğin vakumda buharlaştırma yoluyla elde edilebilen bir alüminyum kaplama için dalga boyu arttıkça yansıtıcılık da artar.

Radyasyon akısının kırılan kısmı optik olarak homojen bir ortamın kalınlığından geçer ve daha önce belirtildiği gibi bu ortam tarafından kısmen emilir ve saçılır.

İletilen radyasyon (saçılma dikkate alınmadan) Bouguer-Lambert yasasına göre tahmin edilir:

iç geçirgenlik nerede; 1 cm'lik bir cam kalınlığı için sırasıyla emme ve geçirgenlik katsayıları; I - cam kalınlığı, cm.

Geçirgenlik, havadaki bir optik parçanın iki yüzeyindeki yansıma kayıpları dikkate alınarak değerlendirilirse, genel geçirgenlik şu şekilde olur:

1 cm'den farklı cam kalınlıkları için iç geçirgenliğin spektral katsayılarını hesaplamak için optik yoğunluğun kullanılması tavsiye edilir.

21 No'lu LABORATUVAR ÇALIŞMASI

IŞIK SOĞURMA ÇALIŞMASI
ÇÖZÜMLERDE

İşin amacı : Renkli çözeltilerde bir maddenin konsantrasyonunun belirlenmesi ve Bouguer-Lambert yasasının doğrulanması.

Cihazlar ve aksesuarlar : KFK-3 elektrikli fotometre, bir dizi küvet, bir dizi şeffaf renkli çözelti (bakır sülfat çözeltisi, potasyum dikromat çözeltisi.)

TEORİK ARKA PLAN

Işık şeffaf çözeltilerden veya gazlardan geçtiğinde kısmen emilir. Işık yoğunluğunun şeffaf bir ortama düşmesine izin verin І 0 . Işık yoğunluğu І Bouguer-Lambert yasasına göre çözümden geçmek aşağıdaki formülle belirlenir:

Nerede α – ışık emme katsayısı; D - katman kalınlığı.

Işığın bir madde tarafından emilmesi, ışık dalgasının maddenin atomları ve molekülleri ile etkileşiminden kaynaklanmaktadır. Bir ışık dalgasının elektrik alanının etkisi altında Atomlardaki elektronlar çekirdeklere göre yer değiştirerek harmonik titreşimler gerçekleştirir. İkincil dalgalar ortaya çıkıyor. Gelen dalga, atomların elektronları tarafından yayılan ikincil dalgalara müdahale eder ve etki eden elektrik alanının genliğine eşit olmayan bir genliğe sahip bir dalga üretir. Enerji açısından bakıldığında bu, elektromanyetik dalganın enerjisinin bir kısmının, ışığın içinden geçtiği maddenin iç enerjisini artırmaya gittiği anlamına gelir. Bir elektromanyetik dalga, elektrik alan kuvvetinin genliğinin karesiyle orantılı enerji taşır. Birim alandan 1 saniyede aktarılan ortalama enerjiye ışık dalgasının şiddeti denir. І .

Bir maddeden geçen ışığın yoğunluğu Bouguer-Lambert yasasına göre belirlenir ve hem tabakanın kalınlığına hem de emici maddenin özelliklerinin doğasına bağlıdır.

Işık emme katsayısı α moleküler konsantrasyonla orantılı İLE

α=α 0 С , (21.2)

Nerede α 0, konsantrasyondan bağımsız olarak çözünmüş bir maddenin bir molekülünün absorpsiyon katsayısıdır. (21.2)'yi (21.1) ilişkisiyle değiştirerek şunu elde ederiz:

Formül (21.3) Bouguer-Beer yasası olarak adlandırılır ve düşük konsantrasyonlu çözeltiler ve gazlar için geçerli olduğu ortaya çıkar (çözücünün pratik olarak ışığı absorbe etmediği varsayılır).

Monokromatik bir ışık dalgası bir maddeden geçtiğinde, soğurucu ortamda dalganın genliği zayıflar. Genlik zayıflaması, aşağıdaki ilişki ile absorpsiyon katsayısı α ile ilişkili olan zayıflama indeksi χ ile karakterize edilir:

(21.4)

Nerede λ 0 – vakumda dalga boyu, N– ortamın kırılma indisi.

Bunu göz önünde bulundurarak λ0 =nλ, Nerede λ – ortamdaki dalga boyu, bu formül şu şekilde yeniden yazılabilir:

Formüller (21.4) ve (21.4 a), katsayıyı gösterir α dalga boyuna bağlıdır. Bu bağımlılık çözümlerin rengini belirler.

Işığın şeffaf çözeltiler tarafından emilmesi, çeşitli tasarımlardaki fotometreler kullanılarak incelenmiştir. Gelen ve iletilen ışığın yoğunlukları ölçülerek emici maddenin konsantrasyonu belirlenebilir.

Ortamdaki ışık emiliminin deneysel çalışması için aşağıdaki özellikler tanıtılmıştır:

1. Işık geçirgenliği geçirgenliğe göre belirlenir

Nerede τ – ışık geçirgenlik katsayısı, І 0 – gelen ışık akısının yoğunluğu, І – çözeltiden geçen ışık akısının yoğunluğu.

2. Bir maddenin optik yoğunluğu formülle belirlenir

Nerede D– optik yoğunluk.

Işık geçirgenliği ile optik yoğunluk arasındaki ilişki, (21.5) ve (21.b) formülleri kullanılarak kurulur.

(21.7)

Solüsyonun ışık geçirgenliği τ Bouguer yasasından şu şekilde ifade edilebilir:

Buradan emme katsayısı belirlenir α :

Uygun dönüşümlerden sonra, (21.5) ve (21.6) formülleri dikkate alınarak, absorpsiyon katsayısı a ile çözeltinin optik yoğunluğu arasındaki ilişki D aşağıdaki gibi tanımlanır

Işık emilimi, osilatörün osilatörünün doğal frekansına ω 0 yakın frekans aralığında maksimum değere sahip bir rezonans doğasına sahiptir (Şekil 21.1).

Absorbsiyon eğrisinin rezonans şekli, atomların yapısı ve maddeden geçen elektromanyetik dalganın frekans aralığı tarafından belirlenir.

Şek. Şekil 21.1 emilim eğrisini göstermektedir α=f(ω) dipolleri aynı doğal titreşim frekansına sahip olan bir madde için (AB- maksimum absorpsiyonun yarısı düzeyinde belirlenen absorpsiyon bant genişliği).

KURULUM AÇIKLAMASI

Fotoelektrik fotometre KFK-3, şeffaf sıvı çözeltilerin ve katı numunelerin geçirgenliğini ve optik yoğunluğunu ölçmek için tasarlanmıştır. Ayrıca bir maddenin optik yoğunluğundaki değişim oranını ölçmek ve bir maddenin bir çözelti içindeki konsantrasyonunu belirlemek için de kullanılır.

Fotometrenin çalışma prensibi ışık akısını karşılaştırmaya dayanır. F 0ölçümün gerçekleştirildiği çözücüden geçirilen ve ışık akısı F test çözümünden geçti. Işık akışları F 0 Ve F bir fotodetektör tarafından elektrik sinyallerine dönüştürülür U 0, U Ve sen T ( sen t - ışıksız bir alıcıya sahip sinyal), fotometrenin mikrobilgisayarında işlenir ve geçirgenlik, optik yoğunluk, optik yoğunluk değişim hızı, konsantrasyon şeklinde dijital ekranda sunulur.

geçirgenlik τ test çözümünün elektrik sinyallerinin oranı olarak tanımlanır sen –sen geçmiş değil U 0 – U t olay ışığı

Optik yoğunluk aşağıdaki şekilde belirlenir:

(21.12)

Optik yoğunluktaki değişim oranı

Nerede D 2 – D 1– belirli bir zaman aralığında optik yoğunluklardaki fark T dakikalar içinde. Örneğin, T 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9 dk değerlerini alır.

Konsantrasyon C=DF, Nerede F– grafikten deneysel olarak belirlenen ve sayısal tuş takımı kullanılarak 0,001 ila 9999 aralığında girilen çarpanlara ayırma katsayısı.

KFK-3 fotometresi (Şekil 21.2) bir mahfaza 1, bir fotometrik ünite 2, bir güç kaynağı 3, bir küvet bölmesi 4, bir mikroişlemci sistemi 5, bir monokromatör 6'dan oluşur. Küvet bölmesi çıkarılabilir bir kapakla kapatılır.

Fotometrenin yan çerçevesinde bir direnç ekseni “SET.0” ve bir geçiş anahtarı “ağ” 8 bulunur.

Fotometrik ünite şunları içerir: aydınlatıcı, monokromatör, küvet bölmesi, küvet tutucu, fotometrik cihaz.

Monokromatör (6), belirli bir spektral bileşimden radyasyon elde etmek için kullanılır ve bir mahfaza, bir giriş yarık düzeneği, bir küresel ayna, bir kırınım ızgarası, bir çıkış yarık düzeneği ve mahfazanın içine yerleştirilmiş bir sinüs mekanizmasından oluşur.

Düğme 7, kırınım ızgarasını sinüs mekanizması yoluyla döndürmek ve dalga boyunu nm cinsinden ayarlamak için kullanılır.

Fotometrik cihaz bir fotodiyot ve bir DC yükseltici içerir.

Çözücü ve test solüsyonu içeren küvetler, küvet tutucusuna takılır ve küvet bölmesine yerleştirilir; küvet tutucunun iki küçük yayı ise ön tarafta olmalıdır. Küvetler, kolu (8) sonuna kadar sola veya sağa çevirerek ışık akışına sokulur. Sap tamamen sola yerleştirildiğinde, ışık huzmesine solvent içeren bir küvet yerleştirilir.

Mikroişlemci sistemi (5), bir konnektörle birbirine bağlanan iki baskılı devre kartından oluşur. Sistem fotometreye bir konnektör aracılığıyla bağlanır. Fotometrenin ön panelinde bir klavye ve sistemin dijital ekranı bulunur.

Mikroişlemci sistemi yedi görevi yerine getirir:

SIFIR – fotodetektör aydınlatılmadığında sinyalin ölçümü ve kaydedilmesi, G – fotometrenin kalibrasyonu, E – optik yoğunluğun ölçümü, P – geçirgenliğin ölçümü, C – konsantrasyonun ölçümü, A – optik yoğunluğun değişim oranının ölçümü optik yoğunluk, F – çarpanlara ayırma katsayısının girişi.

İŞİN YAPILMASI

Fotometreyi 220V'luk bir ağa bağlayın ve 7 "ağ" geçiş anahtarını açın. 30 dakika ısınmaya bırakın. küvet bölmesinin kapağı açıkken. "BAŞLAT" tuşuna basın - dijital ekranda "G" sembolü, karşılık gelen değer ve dalga boyu değeri görünecektir. Daha sonra "Sıfır" tuşuna basın. Değer, dijital ekranda yanıp sönen ondalık noktanın sağında görüntülenir n 0, solda "0" sembolü bulunur. Anlam n 0 0,005'ten az, 0,200'den fazla olmamalıdır. Eğer n 0 Belirtilen sınırlara uymuyorsa “SET.0” direncini kullanarak istenilen değere ulaşılır.

ALIŞTIRMA I

Geçirgenlik ölçümleri

1. Küvetleri bir solvent ve bakır sülfat test çözeltisiyle birlikte küvet bölmesine yerleştirin. Çözücü içeren küveti, küvet tutucusunun uzak yuvasına ve test çözeltisiyle birlikte küvet tutucunun yakın yuvasına yerleştirin. Küvet bölmesinin kapağını kapatın.

2. Kolu 8 (Şek. 21.2) durana kadar sola çevirerek, solvent içeren küveti ışık akımına yerleştirin.

3. “G” tuşuna basın ve el çarkını 7 (Şek. 21.2) kullanarak dalga boyunu 400 nm'ye ayarlayın. Dalga boyu üst dijital ekranda görüntülenir.

4. "P" tuşuna basın. Yanıp sönen noktanın solunda "P" sembolü görüntülenir ve sağında karşılık gelen "100±0,2" değeri görüntülenir; bu, ilk geçirgenlik okumasının %100 olduğu anlamına gelir.

Eğer “100±0,2” okuması büyük bir sapma ile sağlanırsa, 3-5 saniye sonra tekrar “G” ve “P” tuşlarına basın. Daha sonra küvet bölmesinin kapağını açıp “ZERO” tuşuna basmanız, kapağı kapatmanız, “P” tuşuna basmanız gerekiyor.

5. Kolu (8) kullanarak test solüsyonunun bulunduğu küveti ışık huzmesine yerleştirin. Işık göstergesini kullanarak çözeltinin geçirgenliğini belirleyin.

6. "G" tuşuna basarak, el çarkını 7 kullanarak dalga boylarını 450 nm, 500 nm, 550 nm, 600 nm, 650 nm, 700 nm, 750 nm'ye ayarlayın ve bunlar için iletimi kaldırın τ .

Dalga boyuna karşı geçirgenliğin bir grafiğini çizin; τ=f(λ)

7. 550 nm dalga boyunda diğer bakır sülfat çözeltilerinin geçirgenliğini belirleyin.

8. Potasyum dikromat çözeltisi için benzer ölçümler yapın ve bağımlılığı çizin τ=f(λ).

ALIŞTIRMA II

GOST26602.4-2012

EYALETLER ARASI STANDART

PENCERE VE KAPI ÜNİTELERİ

Toplam ışık geçirgenliğini belirleme yöntemi

Pencereler ve kapılar. Toplam ışık geçirgenliğinin belirlenmesi için yöntem

GOST 26602.4-2012'nin GOST 26602.4-99 ile Metin Karşılaştırması, bağlantıya bakın.
- Veritabanı üreticisinin notu.
____________________________________________________________________

MKS 91.060.50

Giriş tarihi 2014-01-01

Önsöz

Eyaletlerarası standardizasyon çalışmalarını yürütmek için hedefler, temel ilkeler ve temel prosedür, GOST 1.0-92 "Eyaletlerarası standardizasyon sistemi. Temel hükümler" ve GOST 1.2-2009 "Eyaletlerarası standardizasyon sistemi. Eyaletlerarası standartlar, kurallar, eyaletler arası standardizasyon önerileri tarafından belirlenir. Geliştirme, benimseme, başvuru, yenileme ve iptal kuralları"

Standart bilgiler

1 "CERES-EXPERT" Limited Şirketi'nin katılımıyla "Rusya Mimarlık ve İnşaat Bilimleri Akademisi Yapı Fiziği Araştırma Enstitüsü" (NIISF RAASN) Kurumu tarafından GELİŞTİRİLMİŞTİR

2 TC 465 "İnşaat" Standardizasyon Teknik Komitesi tarafından SUNULAN

3 İnşaatta Standardizasyon, Teknik Düzenleme ve Uygunluk Değerlendirmesi Eyaletlerarası Bilimsel ve Teknik Komisyonu tarafından KABUL EDİLMİŞTİR (18 Aralık 2012 tarihli Tutanak N 41)

Aşağıdakiler evlat edinilmesi yönünde oy kullandı:

4 Bu standart, Avrupa bölgesel standardı EN 13363-1:2003'ün düzenlemelerini dikkate alır* Camlamayla birleştirilmiş güneşten korunma cihazları - Güneş ve ışık geçirgenliğinin hesaplanması - Bölüm 1: Basitleştirilmiş yöntem (Camlamayla birleştirilmiş güneşten korunma cihazları. Güneş enerjisinin hesaplanması radyasyon ve ışık geçirgenliği Bölüm 1. Basitleştirilmiş yöntem) güneş korumalı pencere ve kapı ünitelerinin geçirgenliğinin belirlenmesi açısından.
________________
* Burada ve metinde belirtilen uluslararası ve yabancı belgelere erişim, http://shop.cntd.ru web sitesine verilen bağlantı takip edilerek elde edilebilir. - Veritabanı üreticisinin notu.

5 Federal Teknik Düzenleme ve Metroloji Ajansı'nın 27 Aralık 2012 N 2017-st tarihli Emri ile eyaletler arası GOST 26602.4-2012 standardı, 1 Ocak 2014 tarihinde Rusya Federasyonu'nun ulusal standardı olarak yürürlüğe girmiştir.

6 GOST 26602.4-99 YERİNE


Bu standartta yapılan değişikliklere ilişkin bilgiler yıllık "Ulusal Standartlar" bilgi endeksinde, değişiklik ve düzeltmelerin metni ise aylık "Ulusal Standartlar" bilgi endeksinde yayınlanmaktadır. Bu standardın revize edilmesi (değiştirilmesi) veya iptal edilmesi durumunda, ilgili bildirim aylık "Ulusal Standartlar" bilgi endeksinde yayınlanacaktır. İlgili bilgiler, bildirimler ve metinler aynı zamanda kamu bilgilendirme sisteminde - Federal Teknik Düzenleme ve Metroloji Ajansı'nın internetteki resmi web sitesinde de yayınlanmaktadır.

1 Uygulama alanı

1 Uygulama alanı

Bu standart, konut, kamu, sanayi ve diğer binaların pencere ve camlı kapı ünitelerine uygulanır ve bu ürünlerin genel ışık geçirgenliğinin belirlenmesi için bir yöntem oluşturur.

Bu yöntem, vitray pencerelerin, mağaza vitrinlerinin, tavan pencerelerinin ve diğer yarı saydam yapıların veya bunların parçalarının, çeşitli cam türlerinden (şeffaf veya boyalı, kaplanmamış veya) opak ve ışık ileten elemanların çeşitli kombinasyonları dahil olmak üzere genel ışık geçirgenliğini belirlemek için kullanılabilir. kaplamalı, desenli, güçlendirilmiş, çok katmanlı vb.), ayrıca güneş korumalı pencere ve camlı bloklar.

Yöntem aynı zamanda yarı saydam ve güneş kırıcı yapıların beyan edilen özelliklere uygunluğunu değerlendirmek için de kullanılır.

2 Normatif referanslar

Bu standartta aşağıdaki eyaletlerarası standartlara referanslar kullanılır:

GOST 8.014-72 Ölçümlerin tekdüzeliğini sağlamak için devlet sistemi. Fotoelektrik lüks metrelerin doğrulanması için yöntemler ve araçlar

GOST 8.332-78 Ölçümlerin tekdüzeliğini sağlamak için devlet sistemi. Işık ölçümleri. Gündüz görüşü için monokromatik radyasyonun göreceli spektral ışık verimliliği değerleri

GOST 7721-89 Renk ölçümleri için ışık kaynakları. Türler. Teknik gereksinimler. İşaretleme

GOST 15543-70 Elektrikli ürünler. Çeşitli iklim bölgelerine yönelik tasarımlar. Çevresel iklim faktörlerinin etkisine ilişkin genel teknik gereklilikler

Not - Bu standardı kullanırken, kamu bilgi sistemindeki referans standartların geçerliliğinin - Federal Teknik Düzenleme ve Metroloji Ajansı'nın internetteki resmi web sitesinden veya yıllık "Ulusal Standartlar" bilgi endeksini kullanarak kontrol edilmesi tavsiye edilir. Cari yılın 1 Ocak'ından itibaren yayınlanan ve cari yıla ait aylık bilgi endeksi "Ulusal Standartlar" konuları hakkında. Referans standardı değiştirilirse (değiştirilirse), bu standardı kullanırken, değiştirilen (değiştirilen) standarda göre yönlendirilmelisiniz. Referans standardın değiştirilmeden iptal edilmesi halinde, bu referansı etkilemeyen kısımda ona atıf yapılan hüküm uygulanır.

3 Terimler ve tanımlar

Bu standartta, ilgili tanımlarıyla birlikte aşağıdaki terimler geçerlidir:

3.1 ürün parçası: Bir ürünün ana tasarım özelliklerini ve optik özelliklerini yansıtan parçası.

3.2 deneme örneği: Teknik özellikleri, test merkezine (laboratuvar) sunulan eşlik eden düzenleyici ve tasarım belgelerine tam olarak uyan, test edilmeye uygun, yarı saydam bir kapalı yapı düzeneği veya bunun bir parçası.

3.3 dalga boyuna sahip monokromatik radyasyonun bağıl spektral ışık verimliliği : Kesin olarak tanımlanmış fotometrik koşullar altında eşit güçte görsel duyumlara neden olan, sırasıyla iki radyasyon akışının dalga boyları ve oranı. Dalga boyu, bu oranın maksimum değeri birliğe eşit olacak şekilde seçilir.

3.4 yarı saydam muhafaza yapısı: Bir binanın veya yapının iç kısmına doğal ışık sağlamak üzere tasarlanmış bir bina yapısı.

3.5 ışık akısı : Optik radyasyonun gücünü, seçici bir ışık alıcısı üzerindeki etkisiyle değerlendiren fiziksel bir nicelik; bunun spektral duyarlılığı, radyasyonun göreceli spektral ışık verimliliği, lm'nin fonksiyonu tarafından belirlenir.

3.6 aydınlatma : Göz önünde bulundurulan noktayı içeren bir yüzey elemanına gelen ışık akısının bu elemanın alanına (lux) oranıyla belirlenen fiziksel bir miktar.

3.7 ortalama aydınlatma : Aydınlatma, aydınlatılan odanın alanı, alanı, çalışma alanı, lüksün ortalamasıdır.

3.8 bir pencere bloğunun (veya diğer yarı saydam yapının) camlama katsayısı : Pencere bloğunun yarı saydam kısmının alanının çalışma alanına oranı. Yapının birkaç sıra camı varsa, yarı saydam kısmın alanı, en küçük yarı saydam kısmı olan sıranın cam alanı olarak alınır, rel. birimler

3.9 toplam ışık geçirgenliği : Üründen geçen ışık akısının üzerine düşen ışık akısına oranı, rel. birimler

4 Ölçüm cihazları

4.1 Toplam ışık geçirgenliğinin doğrudan ölçümü için aşağıdakilerden oluşan bir test düzeni:

- GOST 7721'e göre A tipi dağınık ışık kaynakları (yansıyan ışığın yapay gökyüzü, beyaz dağınık yansıtıcı boya ile boyanmış);

- mat beyaz dağınık yansıtıcı boyayla boyanmış, içinde test numunesinin yerleştirilmesi için bir açıklık ve bir destek ızgarası bulunan yatay bir bölmeyle ayrılmış bir ışık ölçüm odası;

- altı lüks metreden oluşan bir ölçüm ünitesi. Bir lüksmetrenin ölçüm kafası dış bölmede, diğer beşinin ölçüm kafası ise iç bölmede bulunur. Luxmeter ölçüm kafaları, ölçüm radyasyon dönüştürücüsünün göreceli spektral hassasiyetinin gündüz için monokromatik radyasyonun göreceli spektral ışık verimliliğinden sapması olarak tanımlanan spektral düzeltme hatası dikkate alınarak %10'dan fazla olmayan izin verilen bir bağıl hata sınırına sahip olmalıdır. GOST 8.332'ye göre görmenin yanı sıra ışık karakteristiğinin doğrusal olmamasından kaynaklanan mutlak hassasiyet ve hatanın kalibrasyon hatası;

- GOST 15543'e göre ışık kısıcı.

Kurulumda kullanılan lüksmetreler doğrulanmalı ve ölçüm cihazlarının geçerli Devlet doğrulama sertifikalarına sahip olmalıdır. Lüks ölçüm cihazlarının durum doğrulaması, GOST 8.014'e uygun olarak standardizasyon ve metroloji kuruluşları tarafından gerçekleştirilir.

4.2 Hesaplama ve ölçüm yöntemiyle toplam geçirgenliği belirlemek için yarı saydam malzemelerin geçirgenliğini ölçmeye izin veren fotometreler veya spektrofotometreler kullanılır.

5 Pencere ünitelerinin toplam ışık geçirgenliğinin doğrudan ölçümlerle belirlenmesi

5.1 Numune alma prosedürü

5.1.1 Testler, fabrikada tam hazırlığa sahip belirli ürünler için düzenleyici belgelerde (tasarım belgeleri) belirlenen gereklilikleri karşılayan bitmiş ürünler veya ürün parçaları olan numuneler üzerinde gerçekleştirilir.

Test sonuçlarının standart bir aralığa (test edilen yapı dahil) genişletilmesi amaçlanıyorsa, test için en düşük cam katsayısına sahip tasarım seçilir. Minimum numune boyutu 700x700 mm olup, maksimum numune boyutu test tesisinin teknik imkanlarına göre belirlenir.

Pencere bloğu numunelerinin önerilen boyutları: yükseklik - 1460 mm; genişlik - 1470 (veya 1320) mm.

Pencereler kural olarak havalandırma üniteli çift kanatlı olmalıdır. Tasarım, dar bir kanadın katlanmasını veya döndürülerek açılmasını sağlıyorsa, havalandırma ünitesinin varlığı gerekli değildir.

5.1.2 Seçim prosedürü ve test için numune sayısı, belirli ürünler için düzenleyici belgelerde (ND) belirlenir. En az iki özdeş numunenin test edilmesi tavsiye edilir.

5.2 Numunelerin test için hazırlanması

Tasarımın bütünlüğünün ve numunelerin görünümünün kontrol edilmesi, test edilen ürünler için AR'nin gerekliliklerine uygun olarak görsel olarak gerçekleştirilir.

Numunelerin geometrik boyutları, test edilen ürünler için RD'de verilen yöntemlere göre ölçüm cihazları kullanılarak kontrol edilir.

Testten önce ürünler kirlenmeden iyice temizlenmeli ve yıkanmalıdır.

5.3 Toplam ışık geçirgenliğinin belirlenmesi

5.3.1 Yöntemin özü, üründen geçen ışık akısı lm'nin, dış uzaydan bu ürüne gelen ışık akısı lm'ye oranının belirlenmesidir.

5.3.2 Testler 500 aydınlatma değerlerinde yapılır; 750; 1000 lüks ±%5, ışık ölçüm odasının bölme bölmesinin açıklığının düzlemindeki dağınık ışık kaynağı tarafından yaratılmıştır.

Gerekçeli durumlarda, test uzmanı ve müşteri tarafından mutabakata varılan test koşullarının diğer özelliklerini içeren revize edilmiş bir test programının geliştirilmesine izin verilir.

5.3.3 Bir ışık kısıcı kullanarak aydınlatmayı ayarlayın ve değerini kaydedin.

5.3.4 Aydınlatma kontrolü, dağınık ışık kaynağına (harici radyasyon dönüştürücü) yatay olarak monte edilen ve alıcı yüzeyi Ek A, Şekil A.1'e uygun olarak test edilen üründen uzağa bakan bir ölçüm radyasyon dönüştürücüsüne sahip bir lüks ölçer ile gerçekleştirilir. .

5.3.5 Işık ölçüm odasının bölme bölümünün açıklığından geçen ışık akısının ölçümleri, harici ölçüm radyasyon dönüştürücülerine sahip lüks ölçüm cihazlarıyla gerçekleştirilir. Lüksmetrelerin radyasyon dönüştürücüleri ışık ölçüm odasının içine sabitlenmeli ve alıcı düzleme açıklık yönünde bakmalıdır. Radyasyon ölçüm cihazı sayısı en az beş olmalıdır.

5.3.6 Test numunesi, ışık ölçüm odasının bölme bölmesinin açıklığında destek ızgarası üzerine bölmenin alt düzlemi ile aynı hizada olacak şekilde, numunenin geometrik merkezi ışığın dikey ekseni üzerinde olacak şekilde yatay olarak monte edilir. -ölçüm odası.

5.3.7 Pencere bloğunun çevresi etrafındaki bölme açıklığı için sınırlayıcıları takın. Numune ile açıklık arasındaki montaj boşlukları ışık geçişinden izole edilmiştir.

5.3.8 Lüminometre odasının bölme bölmesinin açıklığından geçen ışık akısına karşılık gelen aydınlatmayı, içine yerleştirilmiş numuneyle ölçün.

5.3.9 Numuneyi, ışık ölçüm odasının bölme bölümünün açıklığından, açılma sınırlayıcılarının konumunu ihlal etmeden çıkarın.

5.3.10 Işık ölçüm odasının bölme bölmesinin açıklığından geçen ışık akışına karşılık gelen aydınlatmayı numune olmadan tekrar tekrar ölçün.

5.3.11 Ölçümler 5 dakika arayla 5.3.2'ye göre üç sabit aydınlatma değerinde gerçekleştirilir. Her bir numune için ölçüm sonuçları Ek B Tablo B.1'e girilmiştir.

5.4 Test sonuçlarının işlenmesi

5.4.1 Her bir aydınlatma değeri için, aşağıdaki formülleri kullanarak ışık geçirgenliği değerini ve bunun belirlenmesindeki bağıl hatayı hesaplayın:

dahili fotosellerin sayısı nerede;

- belirli bir aydınlatmada ışık geçirgenliğinin belirlenmesinde mutlak hata, rel. birimler;

- ürünün, belirli bir aydınlatma değerinde dahili fotosel tarafından belirlenen, bağıl ölçüm hatası dikkate alınarak aşağıdaki formüller kullanılarak hesaplanan, bağıl birimler halinde ışık geçirgenliği:

ışık ölçüm odasının bölme bölümünün açıklığından numune ile geçen ışık akısı lm değeriyle orantılı olan dahili radyasyon dönüştürücülü lüks ölçere göre aydınlatma değerleri nerede;

- ışık ölçüm odasının bölme bölmesinin açıklığından numune olmadan geçen ışık akısı değeriyle orantılı, dahili radyasyon dönüştürücüsü olan lüks ölçere göre aydınlatma değerleri;

- belirli bir aydınlatmada radyasyon dönüştürücünün ışık geçirgenliğinin belirlenmesinde mutlak hata, rel. birimler;

- incelenen numuneyle aydınlatma değerinin ölçülmesinde mutlak hata;

- mikroampermetre veya galvanometre ölçeğinin bölümlerinde örnek olmadan aydınlatma değerinin ölçülmesinde mutlak hata.

5.4.2 Ürün numunesinin genel ışık geçirgenliği, rel. birimler, ürün test sonuçlarının aritmetik ortalama değerine eşit alınır ve tespitinin göreceli hatası, göreceli test hatalarının ortalama karekök değerine eşit alınır:

burada 3, 5.3.11'e göre test sayısıdır.

5.4.3 İki veya daha fazla özdeş numune test edilirken, ürünün toplam ışık geçirgenliği, her numunenin test sonuçlarından elde edilen en düşük değer olarak alınır. Bu durumda ürünün toplam ışık geçirgenliğini belirlemedeki bağıl hata, test edilen numunelerin aritmetik ortalama değeri olarak hesaplanır.

5.5 Test sonuçlarının kaydedilmesi

5.5.1 Test sonuçları, aşağıdakileri belirten bir protokolde belgelenir:

- testleri gerçekleştiren test merkezinin (laboratuvarın) adı;

- testleri gerçekleştiren test merkezinin (laboratuvarın) akreditasyon sertifikasının numarası;

- testleri sipariş eden kuruluşun adı ve yasal adresi;

- test edilen ürünlerin imalatçısı olan kuruluşun adı ve yasal adresi;

- Test edilen ürünün adı ve kalitesine ilişkin gereklilikleri düzenleyen belge;

- test edilen ürün numunelerinin açıklaması: numunelerin işaretlenmesi, numunelerin genel boyutları, kullanılan cam tipi, bölümlerin geometrik boyutları, boya tipi vb.;

- cam alanının numunenin toplam alanına oranı (cam katsayısı);

- numunelerin test merkezine (laboratuvar) alındığı tarih;

- test merkezindeki (laboratuvar) numunelerin kayıt numarası;

- numunelerin test tarihi;

- Test sonuçları - Ek B'deki Tablo B.1 formunda;

- sonuç: test numunesinin (ürün) toplam ışık geçirgenliğinin değeri ve bağıl ölçüm hatası;

- test merkezi başkanının (laboratuvar) ve test uzmanının imzaları, test merkezinin mührü.

6 Hesaplama ve ölçüm yöntemini kullanarak pencere bloklarının toplam ışık geçirgenliğinin belirlenmesi

6.1 Hesaplama ve ölçüm yöntemi kullanılarak bir pencere ünitesinin toplam ışık geçirgenliği aşağıdaki formülle belirlenir:

yarı saydam dolgunun ışık geçirgenliği nerede;

- ışık açıklığının kanatlarındaki (pencere bloğunda) ışık kaybını hesaba katarak, ışık akısının pencere bloğunun hücreleri tarafından iletim katsayısı.

6.2 Yarı saydam dolgunun (cam veya çift camlı pencereler) ışık geçirgenliğinin belirlenmesi, mevcut düzenleyici belgelere uygun olarak bir fotometre kullanılarak gerçekleştirilir.

6.3 Ölçümler için pencere bloğunda kullanılan 100x100 mm'den 300x300 mm'ye kadar yarı saydam dolgu parçaları kullanılır.

6.4 Dikdörtgen, yuvarlak ve yarım daire şeklindeki bir pencere bloğunun hücreleri tarafından ışık akısının iletim katsayısı aşağıdaki formülle hesaplanır:

dış ölçüme göre pencere bloğunun alanı nerede, m;

- ışıktaki hücrenin alanı, m;



- bağlama hücresinin geometrik boyutlarına bağlı olarak ışık geçirgenlik katsayısının bileşeni:

bağlama hücrelerinin iç kenarlarının yansıtıcı özelliklerine bağlı olarak ışık iletim katsayısının bileşeni nerede:

hücrenin iç yüzlerinin dağınık yansıma katsayısı nerede;

, - ışıktaki hücrenin genişliği ve yüksekliği, m;

- bağlanma hücresinin kalınlığı, m;

- bağlanma hücresinin yarıçapı, m;

- hücre indeksi:

- bir örneği Şekil 1'de gösterilen dikdörtgen bir bağlama hücresi için:

Şekil 1 - Dikdörtgen pencere blokları

- bir örneği Şekil 2'de gösterilen yuvarlak şekilli bir bağlama hücresi için:

Şekil 2 - Yuvarlak hücreli pencere blokları

- bir örneği Şekil 3'te gösterilen yarım daire biçimli bir bağlanma hücresi için:

Şekil 3 - Yarım daire biçimli ve karmaşık şekillerdeki pencere blokları

7 Güneş korumalı pencere ve kapı ünitelerinin geçirgenliğinin belirlenmesi

7.1 Harici ve dahili güneş kırıcı cihazlar kullanıldığında, genel ışık geçirgenlik katsayılarının belirlenmesi aşağıdaki formüller kullanılarak hesaplanabilir:

- harici güneş koruma cihazlarıyla

Dahili güneş koruma cihazları ile

bu standarda göre belirlenen pencere ünitesinin toplam ışık geçirgenliği nerede;

- camın dış tarafının yansıma katsayısı;

- camın iç tarafının yansıma katsayısı;

- güneş koruma cihazının geçirgenliği;

- Güneşten korunma cihazının ters yansıtıcı tarafının yansıma katsayısı;

- Güneşten korunma cihazının iç tarafının yansıtma katsayısı.

Ek A (zorunlu). Toplam ışık geçirgenliğini belirlemek için kurulum

Ek A
(gerekli)

1 - dağınık ışık kaynağı; 2 - ışık ölçüm kamerası; 3 - destek ızgarasıyla açılma; 4 - ışık kaynaklı aydınlatma armatürleri; 5 - dış odanın lüksmetresinin radyasyon ölçüm dönüştürücüsü; 6 - iç odanın lüks metrelerinin dönüştürücülerinin ölçülmesi; 7 - lüks ölçüm cihazlarının kayıt cihazları; 8 - aydınlatma cihazları için voltaj regülatörü; 9 - doğrudan ışık kaynağından gelen fotoselli ekran

Tablo B.1

Ek B (referans için). Ölçüm kurulumunda kullanılan önerilen aydınlatma ölçüm cihazlarının listesi

Ek B
(bilgilendirici)

Lüksmetre tipi Argus 01.

Işık ölçer-nabız ölçer tipi Argus 07.

Işık ölçer tipi TKA-Lux.

Lüksmetre tipi TKA-PKM model 02.

Lüksmetre tipi TKA-PKM modeli 08.

Lüksmetre tipi TKA-PKM modeli 31.

LMT'den (Almanya) "Pocket-Lux2" tipi ışık ölçer.

Luxmeter-parlaklık ölçer tipi TES-0693 (Ukrayna).

Luxmeter-parlaklık ölçer tipi TKA model 04/3.

Lüksmetre-parlaklık ölçer Argus 12.



Elektronik belge metni
Kodeks JSC tarafından hazırlanmış ve aşağıdakilere göre doğrulanmıştır:
resmi yayın
M.: Standart Bilgilendirme, 2014