Le principe de Bernoulli en action. Le principe de Bernoulli

Ceux. Comme une grande quantité de liquide traverse une section du tuyau en un certain temps, la même quantité de liquide doit traverser n’importe quelle autre section en même temps. Et comme le volume du liquide ne change pas et que le liquide lui-même n'est pratiquement pas comprimé, autre chose change.

Dans la partie la plus étroite du tuyau, la vitesse du fluide est plus élevée et la pression est plus faible. A l’inverse, dans les parties larges du tuyau, la vitesse est plus faible et la pression est plus élevée.

La pression du fluide et sa vitesse changent. Si le tuyau à travers lequel s'écoule le liquide est équipé de tubes manomètres ouverts soudés (Fig. 209), il sera alors possible d'observer la répartition de la pression le long du tuyau.

Tout ce qui a été dit sur le mouvement du liquide dans les canalisations s'applique également au mouvement du gaz. Si la vitesse d’écoulement du gaz n’est pas trop élevée et que le gaz n’est pas comprimé au point que son volume change, et si, en outre, le frottement est négligé, alors la loi de Bernoulli s’applique également aux écoulements de gaz. Dans les parties étroites des canalisations, où le gaz se déplace plus rapidement, sa pression est inférieure à celle des parties larges.

En ce qui concerne l'aérodynamique, la loi de Bernoulli s'exprime dans le fait que le flux d'air circulant sur l'aile a des vitesses et des pressions différentes sous l'aile et au-dessus de l'aile, c'est pourquoi la force de portance de l'aile apparaît

Faisons une expérience simple. Prenez un petit morceau de papier et placez-le directement devant vous comme ceci :

Et puis on souffle sur sa surface, alors le morceau de papier, contrairement aux attentes, au lieu de se pencher encore plus vers la Terre, au contraire, va se redresser. Le fait est qu'en soufflant de l'air au-dessus de la surface de la feuille, nous réduisons sa pression, tandis que la pression de l'air sous la feuille reste la même. Il s'avère qu'au-dessus de la feuille se trouve une zone de basse pression et que sous la feuille se trouve une zone de haute pression. Les masses d'air tentent de « se déplacer » d'une zone de haute pression vers une zone de basse pression, ce qui conduit au redressement des feuilles.

Une autre expérience peut être faite. Prenez 2 morceaux de papier et placez-les devant vous comme suit :

Et puis, en soufflant dans l'espace qui les sépare, les feuilles de papier, contrairement à nos attentes, au lieu de s'éloigner les unes des autres, au contraire, vont se rapprocher. Ici, nous constatons le même effet. Les masses d'air sur les côtés extérieurs de la feuille ont une pression plus élevée que l'air que nous accélérons entre les feuilles. Cela conduit au fait que les feuilles de papier sont attirées les unes vers les autres.

Le même principe est utilisé par les parapentistes, deltaplanes, avions, planeurs, hélicoptères et autres aéronefs pour effectuer leurs vols. C'est ce qui permet à un avion de plusieurs tonnes de décoller.

Dans cette section, nous appliquerons la loi de conservation de l’énergie au mouvement de liquide ou de gaz dans des tuyaux. Le mouvement du liquide dans les tuyaux est souvent rencontré dans la technologie et dans la vie quotidienne. Les conduites d'eau approvisionnent en eau de la ville les maisons et les lieux de consommation. Dans les voitures, l'huile de lubrification, le carburant pour moteurs, etc. sont fournis par des tuyaux. Le mouvement du liquide à travers les tuyaux se retrouve souvent dans la nature. Qu'il suffise de dire que la circulation sanguine des animaux et des humains est le flux sanguin à travers des tubes - des vaisseaux sanguins. Dans une certaine mesure, l'écoulement de l'eau dans les rivières est également un type d'écoulement de liquide dans des canalisations. Le lit de la rivière est une sorte de tuyau permettant à l’eau de s’écouler.

Comme on le sait, un liquide stationnaire dans un récipient, selon la loi de Pascal, transmet la pression extérieure dans toutes les directions et en tous points du volume sans changement. Cependant, lorsqu'un fluide s'écoule sans friction dans un tuyau dont la section transversale est différente selon les sections, la pression n'est pas la même le long du tuyau. Voyons pourquoi la pression dans un fluide en mouvement dépend de la section transversale du tuyau. Mais d'abord, familiarisons-nous avec une caractéristique importante de tout écoulement de fluide.

Supposons que le liquide s'écoule à travers un tuyau horizontal dont la section est différente à différents endroits, par exemple à travers un tuyau dont une partie est représentée sur la figure 207.

Si nous dessinions mentalement plusieurs sections le long d'un tuyau, dont les surfaces sont respectivement égales, et mesurions la quantité de liquide circulant à travers chacune d'elles pendant une certaine période de temps, nous constaterions que la même quantité de liquide s'écoule à travers chaque section. Cela signifie que tout le liquide qui traverse la première section en même temps passe à travers la troisième section, bien que sa superficie soit nettement plus petite que la première. Si ce n'était pas le cas et, par exemple, moins de liquide traversait une section avec une surface au fil du temps que dans une section avec une surface, alors l'excès de liquide devrait s'accumuler quelque part. Mais le liquide remplit tout le tuyau et il n’y a nulle part où s’accumuler.

Comment un liquide qui a coulé à travers une large section peut-il « se faufiler » à travers une section étroite dans le même laps de temps ? Évidemment, pour que cela se produise, lors du passage de parties étroites du tuyau, la vitesse de déplacement doit être plus grande, et exactement autant de fois que la section transversale est plus petite.

En effet, considérons une certaine section d'une colonne de liquide en mouvement, qui à l'instant initial coïncide avec l'une des sections du tuyau (Fig. 208). Au fil du temps, cette zone se déplacera sur une distance égale à la vitesse d’écoulement du fluide. Le volume V de liquide circulant dans une section d'un tuyau est égal au produit de l'aire de cette section et de la longueur

Un volume de liquide s'écoule par unité de temps -

Le volume de liquide circulant par unité de temps à travers une section transversale d'un tuyau est égal au produit de la section transversale du tuyau et de la vitesse d'écoulement.

Comme nous venons de le voir, ce volume doit être le même dans les différentes sections du tuyau. Par conséquent, plus la section transversale du tuyau est petite, plus la vitesse de déplacement est grande.

Quelle quantité de liquide traverse une section d'un tuyau dans un certain temps, la même quantité doit passer dans une telle section

en même temps via n’importe quelle autre section.

En même temps, nous pensons qu'une masse donnée de liquide a toujours le même volume, qu'elle ne peut pas se comprimer et réduire son volume (un liquide est dit incompressible). Il est bien connu, par exemple, que dans les endroits étroits d’une rivière, la vitesse d’écoulement de l’eau est plus grande que dans les endroits larges. Si nous désignons la vitesse de l'écoulement du fluide dans les sections par les zones traversantes, nous pouvons écrire :

De cela, on peut voir que lorsqu'un liquide passe d'une section d'un tuyau avec une plus grande surface de section transversale à une section avec une plus petite surface de section transversale, la vitesse d'écoulement augmente, c'est-à-dire que le liquide se déplace avec une accélération. Et cela, selon la deuxième loi de Newton, signifie qu’une force agit sur le liquide. De quel genre de pouvoir s'agit-il ?

Cette force ne peut être que la différence entre les forces de pression dans les sections larges et étroites du tuyau. Ainsi, dans une section large, la pression du fluide doit être plus élevée que dans une section étroite du tuyau.

Cela découle également de la loi de conservation de l’énergie. En effet, si la vitesse de déplacement du fluide dans les endroits étroits d'un tuyau augmente, alors son énergie cinétique augmente également. Et puisque l’on suppose que le fluide s’écoule sans frottement, cette augmentation de l’énergie cinétique doit être compensée par une diminution de l’énergie potentielle, car l’énergie totale doit rester constante. De quelle énergie potentielle parlons-nous ici ? Si le tuyau est horizontal, alors l'énergie potentielle d'interaction avec la Terre dans toutes les parties du tuyau est la même et ne peut pas changer. Cela signifie qu’il ne reste que l’énergie potentielle de l’interaction élastique. La force de pression qui force le liquide à s’écouler dans le tuyau est la force de compression élastique du liquide. Quand on dit qu'un liquide est incompressible, on veut seulement dire qu'il ne peut pas être comprimé au point que son volume change sensiblement, mais qu'une très petite compression, provoquant l'apparition de forces élastiques, se produit inévitablement. Ces forces créent une pression de fluide. C'est cette compression du liquide qui diminue dans les parties étroites du tuyau, compensant l'augmentation de la vitesse. Dans les zones étroites des conduites, la pression du fluide doit donc être inférieure à celle des zones larges.

C'est la loi découverte par l'académicien de Saint-Pétersbourg Daniil Bernoulli :

La pression du fluide en écoulement est plus grande dans les sections de l'écoulement dans lesquelles la vitesse de son mouvement est moindre, et,

au contraire, dans les sections où la vitesse est plus grande, la pression est moindre.

Aussi étrange que cela puisse paraître, lorsqu'un liquide « se presse » à travers des sections étroites d'un tuyau, sa compression n'augmente pas, mais diminue. Et l’expérience le confirme bien.

Si le tuyau à travers lequel s'écoule le liquide est équipé de tubes ouverts soudés - des manomètres (Fig. 209), il sera alors possible d'observer la répartition de la pression le long du tuyau. Dans les zones étroites du tuyau, la hauteur de la colonne de liquide dans le tube de force est inférieure à celle des zones larges. Cela signifie qu’il y a moins de pression dans ces endroits. Plus la section du tuyau est petite, plus la vitesse d'écoulement est élevée et plus la pression est faible. Il est évidemment possible de sélectionner une section dans laquelle la pression est égale à la pression atmosphérique extérieure (la hauteur du niveau de liquide dans le manomètre sera alors égale à zéro). Et si nous prenons une section encore plus petite, la pression du fluide y sera inférieure à la pression atmosphérique.

Ce flux de fluide peut être utilisé pour pomper de l’air. La pompe à jet d'eau fonctionne selon ce principe. La figure 210 montre un schéma d'une telle pompe. Un jet d'eau passe à travers le tube A avec un trou étroit à l'extrémité. La pression de l'eau à l'ouverture du tuyau est inférieure à la pression atmosphérique. C'est pourquoi

le gaz du volume pompé est aspiré à travers le tube B jusqu'à l'extrémité du tube A et éliminé avec l'eau.

Tout ce qui a été dit sur le mouvement du liquide dans les canalisations s'applique également au mouvement du gaz. Si la vitesse d’écoulement du gaz n’est pas trop élevée et que le gaz n’est pas comprimé au point que son volume change, et si, en outre, le frottement est négligé, alors la loi de Bernoulli s’applique également aux écoulements de gaz. Dans les parties étroites des canalisations, où le gaz se déplace plus rapidement, sa pression est inférieure à celle des parties larges et peut devenir inférieure à la pression atmosphérique. Dans certains cas, cela ne nécessite même pas de tuyaux.

Vous pouvez faire une expérience simple. Si vous soufflez sur une feuille de papier le long de sa surface, comme le montre la figure 211, vous verrez que le papier commencera à se soulever. Cela se produit en raison d'une diminution de la pression dans le flux d'air au-dessus du papier.

Le même phénomène se produit lorsqu’un avion vole. Un contre-courant d'air s'écoule sur la surface supérieure convexe de l'aile d'un avion en vol, ce qui entraîne une diminution de la pression. La pression au-dessus de l’aile est inférieure à la pression sous l’aile. C'est ce qui provoque la portance de l'aile.

Exercice 62

1. La vitesse autorisée d’écoulement de l’huile dans les tuyaux est de 2 m/sec. Quel volume de pétrole traverse un tuyau d'un diamètre de 1 m en 1 heure ?

2. Mesurez la quantité d'eau qui s'écoule d'un robinet pendant un certain temps. Déterminez la vitesse d'écoulement de l'eau en mesurant le diamètre du tuyau devant le robinet.

3. Quel doit être le diamètre du pipeline à travers lequel l'eau doit s'écouler par heure ? La vitesse d'écoulement de l'eau autorisée est de 2,5 m/sec.

Tout comme la loi de la gravitation universelle de Newton était en vigueur bien avant Newton lui-même, de même L'équation de Bernoulli existait bien avant la naissance de Bernoulli lui-même. Il n’a réussi qu’à mettre cette équation sous forme visuelle, ce qui est son mérite indéniable et énorme. Pourquoi ai-je besoin de l’équation de Bernoulli, demandez-vous, parce que je vivais très bien sans elle. Oui, mais cela peut vous être utile au moins pour l'examen d'hydraulique ! Comme on dit, « ce n’est pas si mal si vous connaissez et pouvez formuler l’équation de Bernoulli ».

Qui est Bernoulli?

Daniel Bernoulli- fils d'un célèbre scientifique Jacob Bernoulli, Mathématicien et physicien suisse. Il vécut de 1700 à 1782 et de 1725 à 1733 il travailla à l'Académie des sciences de Saint-Pétersbourg. Outre la physique et les mathématiques, Bernoulli a également étudié la médecine avec D'Alembert et Euler, considéré comme le père fondateur de la physique mathématique. Le succès de cet homme nous permet d’affirmer avec certitude qu’il était un véritable « supercerveau ».

D. Bernoulli (1700-1782)

Fluide idéal et débit de fluide idéal

En plus du point matériel et du gaz parfait que nous connaissons, il existe également liquide idéal. Certains étudiants, bien sûr, peuvent penser que ce liquide est leur bière ou leur café préféré, sans lequel il est impossible de vivre. Mais non , liquide idéal est un liquide absolument incompressible, dépourvu de viscosité et de conductivité thermique. Néanmoins, une telle idéalisation fournit une assez bonne description du mouvement des fluides réels en hydrodynamique.

L'écoulement d'un fluide est appelé le mouvement de ses couches les unes par rapport aux autres ou par rapport à l'ensemble du liquide.

De plus, il existe différents modes d’écoulement des fluides. Nous nous intéressons au cas où la vitesse d'écoulement en un point particulier ne change pas avec le temps. Un tel flux est dit stationnaire. Dans ce cas, la vitesse d'écoulement en différents points d'un écoulement stationnaire peut varier.

– un ensemble de particules d’un fluide en mouvement.

Dérivation de l'équation de Bernoulli

Mais comment décrire le mouvement d’un fluide ? Pour ce faire, nous devons connaître le vecteur vitesse des particules, ou plutôt sa dépendance au temps. La totalité des vitesses en différents points de l’écoulement donne le champ de vecteurs vitesses.

Considérons l'écoulement stationnaire d'un liquide dans un tube. À un endroit, la section transversale de ce tube est égale à S1 et à un autre, S2. Avec un débit constant, la même quantité de liquide traversera les deux sections dans le même laps de temps.

Cette équation est l’équation de continuité du jet.

Après l'avoir reconnu, Bernoulli a décidé d'établir un lien entre la pression et la vitesse du fluide dans différentes sections. La pression totale est la somme de la pression statistique (déterminée par l'énergie potentielle du fluide) et dynamique (déterminée par l'énergie cinétique). Il s'avère que la somme des pressions statiques et dynamiques dans n'importe quelle section du tuyau est constante. L'équation de Bernoulli elle-même a la forme :

La signification de l'équation de Bernoulli

Signification physique de l'équation de Bernoulli. L'équation de Bernoulli est une conséquence de la loi de conservation de l'énergie. Le premier terme de l'équation de Bernoulli est l'énergie cinétique, le deuxième terme de l'équation de Bernoulli est l'énergie potentielle dans le champ gravitationnel, le troisième est le travail de la force de pression lorsque le liquide s'élève jusqu'à une hauteur h.

Ça y est, les amis, ce n'est pas si effrayant. Juste un peu de temps, et vous connaissez déjà l'équation de Bernoulli. Même si vous ne savez rien d’autre, passer un examen ou un test avec ces connaissances est bien mieux que de simplement le faire. Et si vous avez besoin d’aide pour résoudre des problèmes à l’aide de l’équation de Bernoulli, n’hésitez pas à remplir une demande. Après nos auteurs Ils décriront la solution de l'équation de Bernoulli de manière aussi détaillée que possible, vous n'aurez aucune lacune dans vos connaissances.

Considérons le mouvement laminaire d'un fluide incompressible idéal (c'est-à-dire sans frottement interne) dans un tube incurvé de différents diamètres. Nous savons déjà qu'à partir de l'équation de continuité fluide S⋅v = const. Quelles autres conclusions peut-on tirer ?

Considérons un tube de différentes sections :

Prenons une tranche de liquide dans un tube. De l'équation de continuité, il résulte qu'à mesure que la section transversale du tuyau diminue, le débit de fluide augmente. Si la vitesse augmente, alors selon la deuxième loi de Newton, la force F = m⋅a agit. Cette force apparaît en raison de la différence de pression entre les parois de la section transversale de l'écoulement du fluide. Cela signifie que la pression à l’arrière est plus importante qu’à l’avant de la section. Ce phénomène a été décrit pour la première fois par Daniel Bernoulli.

La loi de Bernoulli

Dans les zones de l'écoulement du fluide où la vitesse est plus élevée, la pression est plus faible et vice versa.

Comme tout corps, un liquide agit lorsqu’il bouge, c’est-à-dire libère ou absorbe de l’énergie. La loi de conservation de l’énergie stipule que l’énergie d’un corps ne disparaît ni ne réapparaît, elle ne peut que se transformer d’un type à un autre. Cette loi est universelle. Il a sa propre formulation dans diverses branches de la physique.

Regardons le travail effectué par le fluide :

• Travail sous pression de fluide (E P). La pression du fluide s'exprime par le fait que le fluide derrière appuie sur le fluide devant.
• Travailler pour déplacer le fluide à une hauteur h (E h). Quand le liquide descend, ce travail est négatif ; quand il monte, il est positif.
• Travailler pour donner de la vitesse au fluide (E v). Lorsque le tube se rétrécit, le travail est positif, lorsqu’il se dilate, il est négatif. C'est ce qu'on appelle également l'énergie cinétique ou pression dynamique.

Puisque nous considérons un fluide idéal, il n’y a pas de frottement, ce qui signifie qu’il n’y a pas de travail effectué par la force de frottement. Mais dans le vrai liquide, il est présent.

D'après la loi de conservation de l'énergie :

E p + E h + E v = const

Déterminons maintenant à quoi correspond chacun de ces emplois.

Travail sous pression de fluide (E P)

La formule de pression est : P = F/S, F = P⋅S. Le travail de force créant une pression :

E P = P⋅S⋅ΔL = P⋅V

Travailler pour déplacer le fluide à une hauteur h (E h)

Le travail effectué pour déplacer un fluide vers une hauteur h est la variation d’énergie potentielle qui est égale à :

E h = m⋅g⋅h = V⋅ρ⋅g⋅h

Travailler pour donner de la vitesse au fluide (E v)

Le travail pour donner de la vitesse à un fluide est une énergie cinétique, qui dépend de la masse du corps et de sa vitesse et est égale à :

Ek = m⋅v 2 /2 = V⋅ρ⋅v 2 /2

On obtient la formule de conservation de l’énergie fluide :

P⋅V + V⋅ρ⋅g⋅h + V⋅ρ⋅v 2 /2 = const

Réduisons chaque terme par V. On obtient l'équation :

La formule de Bernoulli

P + ρ⋅g⋅h + ρ⋅v 2 /2 = const

Divisons chaque terme de la dernière équation ρ⋅g, on obtient

où h est la tête géométrique, m ;
P / ρ∙g - pression piézométrique, m ;
v 2 / 2g - tête de vitesse, m.

L'équation résultante est appelée équation de Bernoulli pour un flux élémentaire d'un fluide idéal. Il a été obtenu par Daniel Bernoulli en 1738.

La somme des trois termes de l’équation s’appelle la pression totale.

Ou nous pouvons le dire différemment : pour un fluide en mouvement idéal, la somme de trois pressions : géométrique, piézométrique et vitesse est une valeur constante le long du cours d'eau.

Comme nous l'avons mentionné, dans les tuyaux qui ne sont pas très longs et assez larges, le frottement est si faible qu'il peut être négligé. Dans ces conditions, la perte de charge est si faible que dans une conduite de section constante, le liquide dans les tubes de force se trouve pratiquement à la même hauteur. Cependant, si le tuyau a une section différente à différents endroits, même dans les cas où le frottement peut être négligé, l'expérience révèle que la pression statique est différente à différents endroits.

Prenons un tuyau de section inégale (Fig. 311) et y faisons passer un débit d'eau constant. En regardant les niveaux dans les tubes de force, nous verrons que dans les zones rétrécies du tuyau, la pression statique est inférieure à celle dans les zones larges. Cela signifie que lors du passage d'une partie large du tuyau à une partie plus étroite, le taux de compression du liquide diminue (la pression diminue) et lors du passage d'une partie plus étroite à une partie plus large, il augmente (la pression augmente).

Riz. 311. Dans les parties étroites d'un tuyau, la pression statique du liquide qui s'écoule est inférieure à celle des parties larges

Cela s'explique par le fait que dans les parties larges du tuyau, le liquide doit s'écouler plus lentement que dans les parties étroites, car la quantité de liquide s'écoulant pendant des périodes de temps égales est la même pour toutes les sections du tuyau. Ainsi, lorsqu'on passe d'une partie étroite d'un tuyau à une partie large, la vitesse du liquide diminue : le liquide ralentit, comme s'il s'écoulait sur un obstacle, et son degré de compression (ainsi que sa pression) augmente. Au contraire, lorsqu'on passe d'une partie large d'un tuyau à une partie étroite, la vitesse du liquide augmente et sa compression diminue : le liquide, en accélérant, se comporte comme un ressort redresseur.

Ainsi, on voit que la pression du liquide circulant dans le tuyau est plus grande là où la vitesse du liquide est moindre, et vice versa : la pression est moindre là où la vitesse du liquide est plus grande. Cette relation entre la vitesse d'un fluide et sa pression est appelée loi de Bernoulli, du nom du physicien et mathématicien suisse Daniel Bernoulli (1700-1782).

La loi de Bernoulli s'applique aussi bien aux liquides qu'aux gaz. Elle reste valable pour le mouvement du liquide non limité par les parois du tuyau - dans la libre circulation du liquide. Dans ce cas, la loi de Bernoulli doit être appliquée comme suit.

Supposons que le mouvement d'un liquide ou d'un gaz ne change pas dans le temps (écoulement constant). Nous pouvons alors imaginer des lignes à l’intérieur de l’écoulement le long desquelles le fluide se déplace. Ces lignes sont appelées rationalisations ; ils divisent le liquide en flux séparés qui s'écoulent côte à côte sans se mélanger. Les lignes épurées peuvent être rendues visibles en introduisant de la peinture liquide dans un jet d'eau à travers des tubes minces. Des traces de peinture sont localisées le long des lignes actuelles. Dans l’air, des volutes de fumée peuvent être utilisées pour produire des lignes de courant visibles. On peut montrer que la loi de Bernoulli est applicable pour chaque jet séparément : la pression est plus grande dans les endroits du jet où la vitesse y est plus faible et, par conséquent, où la section transversale du jet est plus grande, et vice versa. De la fig. 311, il est clair que la section transversale du jet est grande aux endroits où les lignes de courant divergent ; là où la section transversale du jet est plus petite, les lignes de courant se rapprochent. Par conséquent, la loi de Bernoulli peut également être formulée de cette façon : aux endroits de l’écoulement où les lignes de courant sont plus denses, la pression est moindre, et aux endroits où les lignes de courant sont plus fines, la pression est plus grande.

Prenons un tuyau qui présente un rétrécissement et faisons passer de l'eau à travers lui à grande vitesse. Selon la loi de Bernoulli, la pression dans la partie rétrécie sera réduite. Vous pouvez choisir la forme du tuyau et le débit de manière à ce que dans la partie rétrécie, la pression de l'eau soit inférieure à la pression atmosphérique. Si vous fixez maintenant un tube de sortie à la partie étroite du tuyau (Fig. 312), alors l'air extérieur sera aspiré dans un endroit où la pression est plus faible : en entrant dans le ruisseau, l'air sera emporté par l'eau. En utilisant ce phénomène, il est possible de construire une pompe à vide - ce qu'on appelle la pompe à jet d'eau. Dans celui représenté sur la Fig. Modèle 313 de pompe à jet d'eau, l'air est aspiré à travers une fente annulaire 1, à proximité de laquelle l'eau se déplace à grande vitesse. La branche 2 est reliée au récipient pompé. Les pompes à jet d’eau n’ont pas de pièces solides mobiles (comme le piston des pompes classiques), ce qui constitue l’un de leurs avantages.

Riz. 312. L'air est aspiré dans la partie étroite du tuyau, où la pression est inférieure à la pression atmosphérique

Riz. 313. Schéma de la pompe à jet d'eau

Nous soufflerons de l'air à travers un tube rétrécissant (Fig. 314). Si la vitesse de l'air est suffisante, la pression dans la partie rétrécie du tube sera inférieure à la pression atmosphérique. Le liquide du récipient sera aspiré dans le tube latéral. En sortant du tube, le liquide sera pulvérisé par un courant d'air. Cet appareil s'appelle un pistolet pulvérisateur.

Riz. 314. Flacon pulvérisateur