ઇલેક્ટ્રોનિક છિદ્ર. ચાલવા માટે ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રો

ચાલો ફરીથી બે સેમિકન્ડક્ટરના સંપર્કને ધ્યાનમાં લઈએ p-અને n-ટાઈપ કરો અને ધારો કે વર્તમાન તેમાંથી પસાર થાય છે ચેકપોઇન્ટદિશા (ફિગ. 434). માં છિદ્રો આર- વિસ્તારો ખસેડો થી р-n-સંક્રમણ અને, તેમાંથી પસાર થતાં, દાખલ કરો n- ગુણવત્તામાં વિસ્તાર બિન-કોરચાર્જ કેરિયર્સ, જ્યાં તેઓ ઇલેક્ટ્રોન સાથે ફરીથી જોડાય છે. આ જ માં ઇલેક્ટ્રોન પર લાગુ પડે છે n-વિસ્તારો કે જે ઇન્ટરફેસને પાર કરીને, તેમાં આવે છે આર- પ્રદેશ અને છિદ્રો સાથે ફરીથી જોડો. જો કે, આ પુનઃસંયોજન થાય છે તરત જ નહીંઅને તેથી માં n-આ વિસ્તારમાં છિદ્રોની વધુ પડતી સાંદ્રતા હશે n d, a c આર- પ્રદેશો - અધિક ઇલેક્ટ્રોન સાંદ્રતા nઇ. તે જ સમયે, અંદર વધુ છિદ્રો n- વિસ્તારો ઇલેક્ટ્રોનને પોતાની તરફ આકર્ષિત કરશે, જેથી ઇલેક્ટ્રોનની સાંદ્રતા વધશે; સ્પેસ ચાર્જ, જેમ કે વર્તમાનની ગેરહાજરીમાં, રચના થતી નથી. માં પણ એવું જ થશે આર- પ્રદેશો જ્યાં ઇલેક્ટ્રોનની સાંદ્રતામાં વધારો થવાથી છિદ્રોની સાંદ્રતામાં વધારો થશે.

આમ, જો ત્યાં છે વિદ્યુત પ્રવાહદ્વારા р-એન- સેમિકન્ડક્ટરમાં ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રોની સંક્રમણ સ્થિતિ બને છે અસંતુલનતેમની એકાગ્રતા થઈ જાય છે વધુતેના સંતુલન મૂલ્યમાં, છિદ્રોના એક પ્રકારનું "ઇન્જેક્શન" છે n- પ્રદેશ અને ઇલેક્ટ્રોન માં આર- પ્રદેશ. વર્ણવેલ ઘટના કહેવામાં આવે છે ઇન્જેક્શનઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રો.

નોંધ કરો કે ઉલ્લંઘન સંતુલન સ્થિતિઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રો સેમિકન્ડક્ટરને પ્રકાશિત કરીને પણ મેળવી શકાય છે, પછી ભલે તે એકરૂપ હોય. આ કિસ્સામાં, ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રોની સાંદ્રતામાં ફેરફાર પ્રકાશના પ્રભાવ હેઠળ સેમિકન્ડક્ટરની વિદ્યુત વાહકતામાં ફેરફાર તરફ દોરી જાય છે (ઘટના ફોટોકન્ડક્ટિવિટી).

જેમ જેમ તેઓ આગળ વધે છે તેમ તેમ વધારાના છિદ્રો અને ઈલેક્ટ્રોન ફરી ભેગા થશે અને તેમની સાંદ્રતા ઘટશે. તેથી, સ્ફટિકમાં વધારાના ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રોની સાંદ્રતાનું વિતરણ તેમના પુનઃસંયોજનના દર પર નોંધપાત્ર રીતે આધાર રાખે છે. ચાલો આ મુદ્દાને વધુ વિગતવાર જોઈએ.

ચાલો ધારીએ કે સેમિકન્ડક્ટરમાં વધારાના ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રોની સાંદ્રતા અમુક માધ્યમો (ઇન્જેક્શન, રોશની અથવા અન્ય) દ્વારા બનાવવામાં આવી હતી. n 0, ક્રિસ્ટલના તમામ સ્થળોએ સમાન છે, અને આ વધારાના ચાર્જ કેરિયર્સ પુનઃસંયોજનને કારણે અદૃશ્ય થઈ જાય છે. ઇલેક્ટ્રોન અથવા છિદ્રોની સાંદ્રતામાં ઘટાડો - ડીપીસમય માં તાતેમની અધિક સાંદ્રતાના પ્રમાણસર nઅને સમય:

અહીં 1/τ એ પ્રમાણસરતાનો ગુણાંક છે, જે પુનઃસંયોજનની સંભાવના નક્કી કરે છે, અને જથ્થાને τ કહેવામાં આવે છે. સરેરાશ જીવન સમયઅધિક (અથવા અસંતુલન) ચાર્જ કેરિયર્સ. તે સામગ્રીના પ્રકાર અને ગુણવત્તા, તેની સ્થિતિ અને તેમાં રહેલી અશુદ્ધિઓ પર આધાર રાખે છે. લેખિત સમીકરણને એકીકૃત કરીને, અમે શોધીએ છીએ:

જ્યાં n 0 એ વધારાના વાહકોની પ્રારંભિક સાંદ્રતા છે. આના પરથી સ્પષ્ટ થાય છે કે τ એ સમય છે જે પછી પુનઃસંયોજનને કારણે બિનસંતુલન વાહકોની સાંદ્રતામાં ઘટાડો થાય છે. ઇ= 2.71 વખત.

જીવનકાળના ખ્યાલનો ઉપયોગ કરીને, આપણે હવે અવકાશમાં ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રોના વિતરણ પર પાછા આવી શકીએ છીએ (ફિગ. 434). આ કરવા માટે, ક્રિસ્ટલની જમણી બાજુ પર વિચાર કરો ( n-વિસ્તારો) અનંતપણે પાતળું પડ, સમાંતર વિમાનો દ્વારા બંધાયેલ р-એન- સંક્રમણ અને તેનાથી દૂર અંતર એક્સઅને (x+dx).

પ્લેન સપાટીના દરેક એકમ દ્વારા એક્સએકમ સમય દીઠ, પ્રસારને કારણે, છિદ્રોની સંખ્યા સ્તરમાં પ્રવેશ કરશે જ્યાં ડી ડી- છિદ્ર પ્રસરણ ગુણાંક અને n- પ્રદેશો વિમાન દ્વારા ( x+dx) સ્તરમાંથી છિદ્રોની સંખ્યા બહાર આવશે તેથી, પ્રસરણને કારણે એકમ સમય દીઠ છિદ્રોની સંખ્યામાં કુલ વધારો, એકમ વોલ્યુમ દીઠ, + ની બરાબર છે. વધુમાં, સ્તરની અંદર પુનઃસંયોજનને કારણે છિદ્રોની સંખ્યામાં ઘટાડો થશે. ઉપર જણાવેલ પ્રમાણે, એકમ સમય દીઠ અદૃશ્ય થઈ ગયેલા છિદ્રોની સંખ્યા, જે એકમ વોલ્યુમ સાથે પણ સંબંધિત છે, તે B છે સ્થિર સ્થિતિપ્રસરણને કારણે પ્રવેશતા છિદ્રોની સંખ્યા પુનઃસંયોજનને કારણે અદૃશ્ય થઈ રહેલા છિદ્રોની સંખ્યા જેટલી હોવી જોઈએ. તેથી, વધારાના છિદ્રોની સાંદ્રતા (અને વધારાના ઇલેક્ટ્રોનની સમાન સાંદ્રતા) નું અવકાશી વિતરણ નક્કી કરવા માટે n- પ્રદેશ આપણને સમીકરણ મળે છે

જ્યાં હોદ્દો રજૂ કરવામાં આવ્યો છે:

સમસ્યાની સીમાની સ્થિતિ નીચેના સ્વરૂપ ધરાવે છે. મુ x=0 n d=p d0,જ્યાં p d0- સંક્રમણની નજીકના વધારાના છિદ્રોની સાંદ્રતા. વધુમાં, જ્યારે એક્સ→∞ પી ડી→0, કારણ કે ત્યાં પૂરતું છે લાંબા અંતરસંક્રમણથી, બધા વધારાના છિદ્રોને ઇલેક્ટ્રોન સાથે ફરીથી જોડવાનો સમય હોય છે.

લેખિત સમીકરણનો ઉકેલ જે સંતોષે છે સીમા શરતો, ફોર્મ ધરાવે છે:

તે દર્શાવે છે કે સંક્રમણથી વધતા અંતર સાથે ઇન્જેક્ટેડ છિદ્રોની સાંદ્રતા ક્ષીણ થઈ જાય છે ઘાતાંકીય કાયદો. અમે રજૂ કરેલી લાક્ષણિક લંબાઈ એલ ડી,તે અંતર છે કે જેના પર વધારાના છિદ્રોની સાંદ્રતા ઘટે છે ઇ= 2.71 વખત. તીવ્રતા એલ ડીલંબાઈ કહેવાય છે પ્રસરણ વિસ્થાપનઅથવા, ટૂંકમાં, પ્રસરણ લંબાઈછિદ્રો

માં ઇન્જેક્ટેડ ઇલેક્ટ્રોનની સાંદ્રતા એકદમ સમાન છે આર-ક્ષેત્ર પણ ઝડપથી ઘટશે, પરંતુ ઇલેક્ટ્રોન પ્રસરણ લંબાઈ દ્વારા નિર્ધારિત કરવામાં આવશે જ્યાં ડી e એ ઇલેક્ટ્રોન પ્રસરણ ગુણાંક છે, અને τ e - ઇલેક્ટ્રોન જીવનકાળ પી- પ્રદેશો

ચાલો ઉદાહરણ તરીકે નિર્દેશ કરીએ કે ખૂબ જ શુદ્ધ જર્મેનિયમમાં ઓરડાના તાપમાને τ ઘણા મિલિસેકન્ડ સુધી પહોંચી શકે છે, જે અનુરૂપ એલકેટલાકમાં મીમીજો ત્યાં અશુદ્ધિઓ (અથવા અન્ય માળખાકીય ખામીઓ) હોય તો એલતીવ્રતાના ઘણા ઓર્ડર્સ દ્વારા ઘટાડી શકે છે,

સેમિકન્ડક્ટર (p/p) - આ એવા પદાર્થો છે જે ધરાવે છેટી = 0વેલેન્સ બેન્ડ સંપૂર્ણપણે ઇલેક્ટ્રોનથી ભરેલું છે, અને બેન્ડ ગેપ છે ડબલ્યુ ઝાપટી નજીક1 eV(ફિગ 9.5 એ જુઓ). ઉદાહરણ તરીકે: W zap (Si) = 1.1 eV; W zap (Gе) = 0.72 eV.

મુ T >0થર્મલ ગતિની ઊર્જાને કારણે ઇલેક્ટ્રોનનો ભાગ kTમાં નાખી શકાય છે ફ્રી ઝોન(વહન બેન્ડ, જુઓ ફિગ. 9.5 b).

સ્વ વાહકતા p/p વેલેન્સમાંથી ઇલેક્ટ્રોનના સંક્રમણ દરમિયાન થાય છે

ફ્રી ઝોનમાં ઝોન, જેને વહન ઝોન પણ કહેવામાં આવે છે.વહન બેન્ડમાં ઇલેક્ટ્રોન સરળતાથી ઇલેક્ટ્રિક ક્ષેત્ર દ્વારા ઝડપી બને છે, કારણ કે ઇલેક્ટ્રોન પાસે ઉચ્ચ મુક્ત સ્તરો પર જઈને ઊર્જા વધારવાની તક હોય છે. તેમને વહન ઇલેક્ટ્રોન કહેવામાં આવે છે. જ્યારે ઈલેક્ટ્રોન વેલેન્સ બેન્ડમાંથી બહાર નીકળે છે, ત્યારે ત્યાં હકારાત્મક રીતે ચાર્જ થયેલ ખાલી જગ્યા રહે છે (મુક્ત સ્તર). પડોશી ઇલેક્ટ્રોન આ જગ્યાએ કૂદી શકે છે, એટલે કે ખાલી જગ્યા (છિદ્ર) ખસી જશે.

જ્યારે ઈલેક્ટ્રોન વેલેન્સ બેન્ડ છોડે છે ત્યારે જે ખાલી જગ્યા રચાય છે તે પોઝીટીવ ક્વાસીપાર્ટિકલની સમકક્ષ હોય છે, જેને કહેવાય છેછિદ્ર .

વેલેન્સ બેન્ડમાંથી વહન બેન્ડમાં ઇલેક્ટ્રોન ટ્રાન્સફરની પ્રક્રિયા કહેવામાં આવે છેઇલેક્ટ્રોન-હોલ જોડીનો જન્મ . જ્યારે વહન ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્ર મળે છે, ત્યારે તેમનું જોડાણ થઈ શકે છે -પુનઃસંયોજન . પરિણામે, દંપતી અદૃશ્ય થઈ જાય છે.

સમતુલામાં, જોડીના જન્મ (પેઢી) ની સંખ્યા પુનઃસંયોજનની ક્રિયાઓની સંખ્યા જેટલી હોય છે.

આર ચાલો તાપમાન પર આંતરિક વાહકતાની અવલંબનને ધ્યાનમાં લઈએ (ફિગ 9.6 જુઓ). ફ્રી લેવલ પર ઇલેક્ટ્રોન સંક્રમણની સંભાવના ફર્મી વિતરણ દ્વારા આપવામાં આવે છે: f = (exp[(W – W F)/kT] – 1) -1

T ~ 300 K પર kT નું મૂલ્ય લગભગ 1/40 eV છે, તેથી, વહન બેન્ડ W- માં ડબલ્યુ એફ>> kTиf = exp[-(W – W F)/kT]  exp (- Wzap/kT)

વાહકતા થી  ફ્રી ઝોનમાં ઇલેક્ટ્રોનની સંખ્યાના પ્રમાણસર છે, અને આ મૂલ્ય f ની કિંમતના પ્રમાણસર છે, પછી આપણને મળે છે:

જ્યાં  0 એ અચલ છે, W zap એ પ્રતિબંધિત ઝોનની પહોળાઈ છે, k– બોલ્ટ્ઝમેન સતત, ટી-તાપમાન

9.7. અશુદ્ધતા વાહકતા p/p. ઇલેક્ટ્રોનિક અને છિદ્ર ચુકવણી.

અશુદ્ધતા વાહકતા ત્યારે થાય છે જો કેટલાક સ્ફટિક અણુઓ (મુખ્ય) અલગ સંયોજકતા (અશુદ્ધતા) ના અણુઓ દ્વારા બદલવામાં આવે છે.

1. જો અશુદ્ધિની સંયોજકતા મુખ્ય તત્વની સંયોજકતા કરતા વધારે હોય, તો સેમિકન્ડક્ટર પ્રાપ્ત થાય છે. n– પ્રકાર (જુઓ આકૃતિ. 9.7). ઉદાહરણ તરીકે, જો ફોસ્ફરસ અણુ આર(5-સંયોજકતા) મુખ્ય સિલિકોન અણુ (4-સંયોજકતા) ને બદલે છે, પછી 5મો ઇલેક્ટ્રોન છે આરખૂબ જ નબળી રીતે પકડી રાખે છે, સરળતાથી બહાર આવે છે અને મુક્ત બને છે (વહન ઇલેક્ટ્રોન).

એ વહન ઇલેક્ટ્રોન સપ્લાય કરતી અશુદ્ધતા વોલ્યુમો કહેવાય છેદાતાઓ .

દાતાના સ્તરો બેન્ડ ગેપમાં વહન બેન્ડના તળિયે સ્થિત છે. દાતા સ્તરના ઇલેક્ટ્રોન સરળતાથી વહન બેન્ડમાં જાય છે. તેથી, દાતા સ્તર માત્ર એક પ્રકારના વર્તમાન વાહકો - ઇલેક્ટ્રોન સપ્લાય કરે છે.

દાતાની અશુદ્ધિવાળા સેમિકન્ડક્ટરમાં ઇલેક્ટ્રોનિક વાહકતા હોય છે અને તેને સેમિકન્ડક્ટર કહેવામાં આવે છે n- પ્રકાર (નકારાત્મક).

જો અશુદ્ધિની સંયોજકતા મુખ્ય તત્વની સંયોજકતા કરતા ઓછી હોય, તો સેમિકન્ડક્ટર પ્રાપ્ત થાય છે. આર- પ્રકાર (જુઓ Fig.9.8). ઉદાહરણ તરીકે, બોરોન અશુદ્ધિ IN- ત્રિસંયોજક. અહીં, બોન્ડના સમૂહ માટે એક ઇલેક્ટ્રોન ખૂટે છે. તે હજુ સુધી એક છિદ્ર નથી. પરંતુ જો કનેક્શન બહાર હોય Si = Siજો ઈલેક્ટ્રોન અહીં ખસે છે, તો એક વાસ્તવિક છિદ્ર દેખાશે.

એ અશુદ્ધતાના જથ્થાને કારણે છિદ્રો દેખાય છેસ્વીકારનાર .

સ્વીકારનાર સ્તરો વેલેન્સ બેન્ડની ટોચની નજીક બેન્ડ ગેપમાં છે.

સ્વીકૃત અશુદ્ધિવાળા સેમિકન્ડક્ટર્સમાં છિદ્ર વાહકતા હોય છે અને તેને p/p કહેવામાં આવે છે આર- પ્રકાર (સકારાત્મક - હકારાત્મક).

જેમ જેમ તાપમાન વધે છે ટી- અશુદ્ધતા વાહકોની સાંદ્રતા ઝડપથી સંતૃપ્તિ સુધી પહોંચે છે, કારણ કે તમામ દાતા સ્તરો મુક્ત થાય છે અથવા સ્વીકારનાર સ્તરો ભરાય છે. વધુ વધારા સાથે ટીવધુને વધુ યોગદાન p/p ની આંતરિક વાહકતામાંથી આવે છે.

કાર્યનો હેતુ EHP માં શારીરિક પ્રક્રિયાઓથી પોતાને પરિચિત કરવાનો છે, જર્મેનિયમ અને સિલિકોનથી બનેલા ડાયોડની વર્તમાન-વોલ્ટેજ લાક્ષણિકતાઓનો અભ્યાસ કરવો અને સેમિકન્ડક્ટર અને તાપમાનના બેન્ડ ગેપ પર તેમની અવલંબન, જર્મેનિયમના બેન્ડ ગેપને નિર્ધારિત કરવાનો, અભ્યાસ કરવાનો છે. પ્રકાશ રીસીવર (ફોટોડીઓડ) તરીકે p-n જંકશન.

સેમિકન્ડક્ટર્સમાં ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રો

ઘન માં, અણુઓ એકબીજાથી લગભગ અણુ કદના અંતરે સ્થિત હોય છે, તેથી તેમાં સંયોજકતા ઇલેક્ટ્રોન એક અણુથી બીજા પર જઈ શકે છે. જો કે, આ પ્રક્રિયા સીધી વિદ્યુત વાહકતા તરફ દોરી જતી નથી, કારણ કે સામાન્ય રીતે ઇલેક્ટ્રોન ઘનતાનું વિતરણ સખત રીતે નિશ્ચિત છે. ઉદાહરણ તરીકે, જર્મેનિયમ અને સિલિકોનમાં, બે ઇલેક્ટ્રોન સ્ફટિકમાં બે અડીને આવેલા અણુઓ વચ્ચે સહસંયોજક બંધન બનાવે છે. વાહકતા બનાવવા માટે, ઓછામાં ઓછા એક બોન્ડને તોડવું જરૂરી છે, તેમાંથી એક ઇલેક્ટ્રોન દૂર કરો અને તેને ક્રિસ્ટલના કેટલાક અન્ય કોષમાં સ્થાનાંતરિત કરો, જ્યાં તમામ બોન્ડ્સ ભરેલા છે, અને આ ઇલેક્ટ્રોન નિરર્થક હશે. આવા ઈલેક્ટ્રોન પછીથી કોષથી બીજા કોષમાં ખસે છે. અનાવશ્યક હોવાને કારણે, તે તેની સાથે વધુ પડતો નકારાત્મક ચાર્જ વહન કરે છે, એટલે કે. વહન ઇલેક્ટ્રોન બને છે.

તૂટેલું બોન્ડ સ્ફટિકની આસપાસ ભટકતું છિદ્ર બની જાય છે, કારણ કે પડોશી બોન્ડમાંથી ઈલેક્ટ્રોન ઝડપથી છોડી ગયેલા બોન્ડનું સ્થાન લઈ લે છે. એક બોન્ડમાં ઇલેક્ટ્રોનની અછતનો અર્થ એ છે કે અણુઓની જોડીમાં એક જ હકારાત્મક ચાર્જ હોય ​​છે, જે છિદ્ર સાથે સ્થાનાંતરિત થાય છે. ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રો સેમિકન્ડક્ટર્સમાં ફ્રી ચાર્જ કેરિયર્સ છે. આદર્શ સ્ફટિકોમાં કે જેમાં ન તો અશુદ્ધિઓ હોય છે અને ન તો ખામી હોય છે, બંધાયેલા ઇલેક્ટ્રોનમાંથી એકનું ઉત્તેજના અને તેનું વહન ઇલેક્ટ્રોનમાં રૂપાંતર અનિવાર્યપણે છિદ્રના દેખાવનું કારણ બને છે, જેથી બંને પ્રકારના વાહકોની સાંદ્રતા સમાન હોય.

ઇલેક્ટ્રોન-હોલ જોડી બનાવવા માટે, બેન્ડ ગેપ એડ કરતાં વધુ ઊર્જા ખર્ચ કરવી જરૂરી છે; ઉદાહરણ તરીકે, જર્મેનિયમ એડ = 0.66 eV માટે. સિલિકોન એડ = 1.11 eV માટે.

ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રોની રચનાની પ્રક્રિયા ઉપરાંત, ત્યાં એક વિપરીત પ્રક્રિયા છે - તેમની અદ્રશ્યતા, અથવા પુનઃસંયોજન. વહન ઇલેક્ટ્રોન, એકવાર છિદ્રની બાજુમાં, તૂટેલા બોન્ડને પુનઃસ્થાપિત કરે છે. આ કિસ્સામાં, એક વહન ઇલેક્ટ્રોન અને એક છિદ્ર અદૃશ્ય થઈ જાય છે. ગેરહાજરીમાં બાહ્ય પ્રભાવો, ઉદાહરણ તરીકે, પ્રકાશ, બંને દિશામાં થતી પ્રક્રિયાઓનું ગતિશીલ સંતુલન સ્થાપિત થાય છે. ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રોની સંતુલન સાંદ્રતા સંપૂર્ણ તાપમાન T, બેન્ડ ગેપ એડ, અશુદ્ધતા સાંદ્રતા અને અન્ય પરિબળો દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે. જો કે, ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રોની સાંદ્રતાનું ઉત્પાદન (અનુક્રમે n અને p) અશુદ્ધિઓના જથ્થા પર આધારિત નથી અને તે આપેલ સેમિકન્ડક્ટર માટે એડના તાપમાન અને મૂલ્ય દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે:

જ્યાં k એ બોલ્ટ્ઝમેનનું સ્થિરાંક છે; A એ પ્રમાણસરતા ગુણાંક છે.

ચાલો સૂત્રમાંથી બે પરિણામોને ધ્યાનમાં લઈએ. આંતરિક (શુદ્ધ) સેમિકન્ડક્ટરમાં, ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રોની સમાન સાંદ્રતા સમાન હશે

અશુદ્ધતા સેમિકન્ડક્ટર્સમાં પૂરતા પ્રમાણમાં મોટી માત્રામાંમુખ્ય વાહકોની અશુદ્ધતા સાંદ્રતા લગભગ અશુદ્ધતા સાંદ્રતા જેટલી છે. ઉદાહરણ તરીકે, એન-ટાઈપ સેમિકન્ડક્ટરમાં, ઇલેક્ટ્રોનની સાંદ્રતા દાતા અણુઓની સાંદ્રતા જેટલી હોય છે; પછી છિદ્રોની સાંદ્રતા (લઘુમતી વાહકો) સમાન છે:

સમતુલા સ્થિતિમાં ઇલેક્ટ્રોન-હોલ સંક્રમણ

એક જ સ્ફટિકમાં, એન-ટાઈપ સેમિકન્ડક્ટરમાંથી પી-ટાઈપ સેમિકન્ડક્ટરમાં અચાનક સંક્રમણ કરવું શક્ય છે. આકૃતિમાં, MM લાઇનની ડાબી બાજુના ક્રિસ્ટલના p-પ્રકારના ભાગમાં બહુમતી વાહકો - છિદ્રો, લગભગ સમાન સંખ્યામાં નકારાત્મક સ્વીકારનાર આયન અને થોડી સંખ્યામાં ઇલેક્ટ્રોન છે. જમણી બાજુ, n-ટાઈપ, અનુક્રમે વહન ઇલેક્ટ્રોન (બહુમતી વાહકો), હકારાત્મક દાતા આયનો અને નાની સંખ્યામાં છિદ્રો ધરાવે છે.

એક આદર્શ EMF ના વોલ્ટેજ લાક્ષણિકતાઓ

I(U) અવલંબનને EDP (ડાયોડ) ની વર્તમાન-વોલ્ટેજ લાક્ષણિકતા કહેવામાં આવે છે.

સપ્લાય વોલ્ટેજના મૂલ્ય અને સ્ત્રોતની ધ્રુવીયતાના આધારે, EAF માં અવરોધની ઊંચાઈ બદલાય છે જ્યારે ચાર્જના ડબલ સ્તરની ધ્રુવીયતા યથાવત રહે છે. કારણ કે લઘુમતી વાહકો અવરોધને "રોલ ઓફ" કરે છે, લઘુમતી વાહક પ્રવાહ સ્થિર રહે છે કારણ કે અવરોધની ઊંચાઈ બદલાય છે. બહુમતી કેરિયર્સ કે જે અવરોધને "ચઢે છે" તે તેની ઊંચાઈ માટે ખૂબ જ સંવેદનશીલ હોય છે: જ્યારે અવરોધ ઊભો કરવામાં આવે છે, ત્યારે તે ઝડપથી શૂન્ય થઈ જાય છે, અને જ્યારે અવરોધ ઓછો કરવામાં આવે છે ત્યારે તે તીવ્રતાના ઘણા ઓર્ડરથી વધી શકે છે. વોલ્ટેજ પર વર્તમાનની અવલંબન મેળવવા માટે, કણોના ઊર્જા વર્ણપટને જાણવું જરૂરી છે. સામાન્ય રીતે, આ અવલંબન ખૂબ જટિલ છે, પરંતુ EHP માં પ્રક્રિયાઓનું વર્ણન કરવા માટે, સ્પેક્ટ્રમના ફક્ત સૌથી "ઊર્જા" ભાગ, વિતરણની "પૂંછડી" જાણવી જરૂરી છે, કારણ કે વ્યવહારિક કિસ્સાઓમાં ફક્ત સૌથી ઝડપી કણો છે. અવરોધ દૂર કરવામાં સક્ષમ છે. આવા ઝડપી ઇલેક્ટ્રોનનું વર્ણપટ ઘાતાંકીય છે.

આગળના પૂર્વગ્રહમાં, પ્રવાહ હકારાત્મક દિશામાં વહે છે, જ્યારે વિપરીત પૂર્વગ્રહમાં, વર્તમાનની દિશા બદલાય છે. અમે ફોરવર્ડ બાયસ માટે વોલ્ટેજ U ને "પ્લસ" ચિહ્ન અને વિપરીત પૂર્વગ્રહ માટે "માઈનસ" ચિહ્ન સોંપીશું. પછી આપણે આદર્શ ઇલેક્ટ્રોન-હોલ જંકશનની વર્તમાન-વોલ્ટેજ લાક્ષણિકતાનું વર્ણન કરતી અવલંબન મેળવી શકીએ છીએ.

ઓરડાના તાપમાને T = 295 K પર સૂત્ર દ્વારા ગણતરી કરાયેલ p-n જંકશનની સૈદ્ધાંતિક વર્તમાન-વોલ્ટેજ લાક્ષણિકતા આકૃતિ અને કોષ્ટકમાં રજૂ કરવામાં આવી છે (વોલ્ટેજ U વોલ્ટમાં). I(U) અવલંબન ઉચ્ચારણ બિનરેખીયતા ધરાવે છે, એટલે કે. p-n જંકશનની વાહકતા (અથવા પ્રતિકાર) ખૂબ U પર નિર્ભર છે. જ્યારે વિપરીત પક્ષપાતી હોય, ત્યારે લઘુમતી વાહક પ્રવાહ જંકશનમાંથી વહે છે, જેને સંતૃપ્તિ પ્રવાહ કહેવાય છે, જે સામાન્ય રીતે નાનો હોય છે અને લગભગ વોલ્ટેજથી સ્વતંત્ર હોય છે.

ફોર્મ્યુલામાંથી જોઈ શકાય છે તેમ, સંતૃપ્તિ વર્તમાન વર્તમાન-વોલ્ટેજ લાક્ષણિકતાના I-અક્ષ સાથે સ્કેલ સેટ કરે છે. Is નું મૂલ્ય સંક્રમણ ક્ષેત્ર, લઘુમતી વાહકોની સાંદ્રતા અને અસ્તવ્યસ્ત ગતિની તેમની ગતિના પ્રમાણસર છે. સૂત્રને ધ્યાનમાં લેતા, અમે બેન્ડ ગેપ અને તાપમાન પર સંતૃપ્તિ વર્તમાનની નીચેની નિર્ભરતા મેળવીએ છીએ:

જ્યાં C પ્રમાણસરતા ગુણાંક છે જે એકમ અને T પર આધારિત નથી.

ઘાતાંકીય પરિબળ તાપમાન અને બેન્ડ ગેપ બંને પર વર્તમાનની મજબૂત અવલંબન નક્કી કરે છે. વધતા એડ સાથે, ઉદાહરણ તરીકે, જ્યારે સિલિકોન સાથે જર્મેનિયમને બદલીએ ત્યારે, સિલિકોન ડાયોડ્સ લગભગ વિરુદ્ધ દિશામાં પ્રવાહ પસાર કરતા નથી; પરિણામે, ફોરવર્ડ પૂર્વગ્રહ હેઠળ વર્તમાન-વોલ્ટેજ લાક્ષણિકતા ફેરફારો (આ ફેરફારો ગુણાત્મક રીતે આકૃતિમાં પ્રતિબિંબિત થાય છે). ગરમી સાથે સંતૃપ્તિ વર્તમાન વધે છે; ઉદાહરણ તરીકે, જર્મેનિયમ માટે, સૂત્રનો ઉપયોગ કરીને ગણતરી કરવાથી જ્યારે ઓરડાના તાપમાને 60 °C (295 થી 355 K સુધી) ગરમ થાય છે ત્યારે પ્રવાહમાં 80 ગણો વધારો થાય છે. હીટિંગ પર વર્તમાન-વોલ્ટેજ લાક્ષણિકતાઓમાં ફેરફારો ફિગમાં બતાવવામાં આવ્યા છે.

એક પ્રયોગમાંથી જેમાં સંતૃપ્તિ પ્રવાહને વિવિધ તાપમાને માપવામાં આવ્યો હતો, એકમનું મૂલ્ય શોધી શકાય છે. પરિણામી અવલંબનની તુલના સૂત્ર સાથે થવી જોઈએ, જેને આપણે લઘુગણક દ્વારા ફોર્મમાં રૂપાંતરિત કરીએ છીએ

જો બિંદુઓ સીધી રેખા પર હોય, તો અનુભવ વિપરીત તાપમાન પર વર્તમાનની ઘાતાંકીય અવલંબનની પુષ્ટિ કરે છે.

લાઇટ રીસીવર તરીકે EDP (ફોટોડીયોડ)

પ્રકાશ સેમિકન્ડક્ટરમાં ઇલેક્ટ્રોનિક બોન્ડ તોડી શકે છે, વહન ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્ર બનાવે છે (બેન્ડ ડાયાગ્રામમાં, ઇલેક્ટ્રોન વેલેન્સ બેન્ડથી વહન બેન્ડ તરફ જાય છે). આ કિસ્સામાં, વાહક એકાગ્રતા (અને સેમિકન્ડક્ટરની વાહકતા) સંતુલન કરતા વધારે બને છે. આ પ્રક્રિયાને આંતરિક ફોટોઇલેક્ટ્રિક અસર કહેવામાં આવે છે (તેની વિરુદ્ધ બાહ્ય ફોટોઇલેક્ટ્રિક અસરઆંતરિક ફોટોઇલેક્ટ્રિક અસર સાથે, ઇલેક્ટ્રોન બહાર ઉડતું નથી). ઇલેક્ટ્રોનિક બોન્ડને તોડવું એ પ્રકાશના એક ક્વોન્ટમ (ફોટન) દ્વારા હાથ ધરવામાં આવે છે, જેની ઊર્જા એકમ મૂલ્ય કરતાં વધી જવી જોઈએ. પરિણામે, આંતરિક ફોટોઇલેક્ટ્રિક અસર "લાલ સીમા" ધરાવે છે. સિલિકોન માટે, તે દૃશ્યમાન પ્રકાશની તરંગલંબાઇ કરતાં વધુ લાંબી છે.

જ્યારે p-n જંકશન પ્રકાશિત થાય છે, ત્યારે વધારાના ઇલેક્ટ્રોન-હોલ જોડીઓ રચાય છે. પૂરતી રોશની સાથે, તેઓ લઘુમતી વાહકોની સાંદ્રતામાં નોંધપાત્ર વધારો કરી શકે છે, જેમાંથી થોડા હતા, જેમાં વર્ચ્યુઅલ રીતે કોઈ ફેરફાર થયો નથી. ટકાવારીમુખ્ય વાહકોની સંખ્યા. આ કિસ્સામાં, એક ફોટોકરન્ટ I, એ જ દિશામાં વહે છે, જે અંધારામાં અસ્તિત્વમાં રહેલા લઘુમતી વાહક પ્રવાહમાં ઉમેરવામાં આવે છે.

ફોટોકરન્ટ વર્તમાન અને વર્તમાન વચ્ચેના તફાવતની બરાબર છે, જેને આ કિસ્સામાં ડાર્ક કરંટ કહેવામાં આવે છે. પૂરતી ઊંચી રોશની પર, શ્યામ પ્રવાહ કુલ પ્રવાહનો નજીવો અપૂર્ણાંક બનાવી શકે છે. ઇલેક્ટ્રોન-હોલ જંકશન કે જે ખાસ કરીને પ્રકાશને શોધવા માટે રચાયેલ છે અને વિપરીત પૂર્વગ્રહ હેઠળ કાર્ય કરે છે તેને ફોટોોડિયોડ કહેવામાં આવે છે. આ એક સરળ અને અનુકૂળ લાઇટ રીસીવર છે, જેનો ફોટોક્યુરન્ટ રોશની ઇ માટે પ્રમાણસર છે.

લેબોરેટરી ઇન્સ્ટોલેશનનું વર્ણન

એક સરળ રેખાકૃતિ જે સ્વીચો બતાવતું નથી તે ફિગમાં બતાવવામાં આવ્યું છે. ડાયોડ D (સિલિકોન અથવા જર્મેનિયમ) એક રેઝિસ્ટર R દ્વારા સતત વોલ્ટેજ સ્ત્રોત (DC) સાથે જોડાયેલ છે, 0 થી 15 V સુધીના ચલ. ડાયોડ પર વોલ્ટેજ બદલવા માટે વેરિયેબલ રેઝિસ્ટર R1 નો ઉપયોગ પણ થાય છે. ઉચ્ચ પ્રતિકાર સાથેનું ડિજિટલ વોલ્ટમીટર વર્તમાન I=Ur/R ની ગણતરી કરવા માટે ડાયોડ પર વોલ્ટેજ U અને જાણીતા પ્રતિકાર R પર Ur ને માપે છે. નાના પ્રવાહોને માપવા માટે, મોટા પ્રતિકાર સ્થાપિત કરો.

બે ડાયોડ્સ, એક હીટર અને એક થર્મોકોલ જંકશનને ઢાંકણ સાથે ચેમ્બરમાં સ્થિત મેટલ પ્લેટ પર ચુસ્તપણે નિશ્ચિત કરવામાં આવે છે. પ્રકાશ સાથેના પ્રયોગો માટે, સિલિકોન ડાયોડના રક્ષણાત્મક શેલને દૂર કરવામાં આવે છે, અને કવર ખુલ્લા સાથે, pn જંકશનને દીવાથી પ્રકાશિત કરી શકાય છે. ડાયોડનું તાપમાન માપવા માટે થર્મોકોલનો ઉપયોગ થાય છે. તેમાં બે ધાતુના વાહકનો સમાવેશ થાય છે - તાંબુ અને કોન્સ્ટેન્ટન (એક વિશિષ્ટ એલોય), જેનું જંકશન માપેલા તાપમાન T પર ડાયોડ્સ સાથે થર્મલ સંપર્કમાં હોય છે. વાયરના અન્ય છેડા વોલ્ટમીટર સાથે જોડાયેલા હોય છે, તેમની પાસે રૂમનું તાપમાન હોય છે. T 1 - 295 K. જ્યારે તાપમાન T અને T 1 અલગ-અલગ હોય છે, ત્યારે સર્કિટમાં થર્મોઇએમએફ U T દેખાય છે, તાપમાનના તફાવતના પ્રમાણસર અને વોલ્ટમીટર દ્વારા માપવામાં આવે છે. કેલ્વિનમાં ડાયોડ તાપમાનની ગણતરી સૂત્રનો ઉપયોગ કરીને કરી શકાય છે

T=295+24.4 U T ,

જ્યાં વોલ્ટેજ U T મિલીવોલ્ટમાં લેવું જોઈએ.

N. - હું ધારું છું કે આપણને n પ્રદેશમાં મુક્ત ઇલેક્ટ્રોન અને p પ્રદેશમાં છિદ્રો દ્વારા રચાયેલ પ્રવાહ મળશે, કેટલાક એક દિશામાં આગળ વધી રહ્યા છે, અને અન્ય વિરુદ્ધ દિશામાં.

એલ. - તમે જે કહ્યું તે સાચું હોઈ શકે, પરંતુ તમે ખૂબ જ ઉતાવળમાં છો. પ્રથમ, આપણે અલગથી ધ્યાનમાં લેવાની જરૂર છે કે લાગુ કરેલ વોલ્ટેજની એક અને બીજી ધ્રુવીયતા પર સંક્રમણ સાથે આપણા સેમિકન્ડક્ટરમાં શું થાય છે. શરૂઆતમાં, ચાલો ધારીએ કે વોલ્ટેજ સ્ત્રોતનો સકારાત્મક ધ્રુવ પ્રદેશ p સાથે અને નકારાત્મક ધ્રુવ પ્રદેશ n સાથે જોડાયેલ છે (ફિગ. 15).

ચોખા. 15. જંકશન દ્વારા વર્તમાન પસાર થાય છે. આકૃતિમાં, ફક્ત ચાર્જ કેરિયર્સ સૂચવવામાં આવ્યા છે: ઇલેક્ટ્રોન (માઈનસ ચિહ્ન સાથે ચિહ્નિત) અને છિદ્રો (વત્તા ચિહ્ન સાથે ચિહ્નિત), અને દાતાઓ n પ્રદેશમાં છે, અને સ્વીકારનારાઓ p પ્રદેશમાં છે

એન. - ઠીક છે. વિસ્તારમાં એન મફત ઇલેક્ટ્રોનવોલ્ટેજ સ્ત્રોતમાંથી આવતા ઇલેક્ટ્રોન દ્વારા સેમિકન્ડક્ટરને જંકશન તરફ ધકેલવામાં આવશે. તેઓ પેસેજને પાર કરશે અને છિદ્રોને ભરવાનું શરૂ કરશે હકારાત્મક સંભાવનાઆ સંક્રમણ માટે ફીટ થયેલ સ્ત્રોત.

L. - વધુ ચોક્કસ બનવા માટે, ચાલો કહીએ કે જ્યારે પણ અન્ય ઇલેક્ટ્રોન સંક્રમણને પાર કરશે ત્યારે સ્ત્રોતનો સકારાત્મક ધ્રુવ ઇલેક્ટ્રોનને પોતાની તરફ આકર્ષશે, પ્રદેશ n થી પ્રદેશ p તરફ કૂદકો મારશે.

સ્ત્રોત દ્વારા આકર્ષાયેલ ઇલેક્ટ્રોન એક છિદ્ર બનાવે છે જે સંક્રમણની નજીક સ્થિત ઇલેક્ટ્રોન દ્વારા ભરવામાં આવશે, આ ઇલેક્ટ્રોનની જગ્યાએ એક છિદ્ર દેખાશે, વગેરે, જ્યાં સુધી તે ત્યાં ભરાય નહીં ત્યાં સુધી છિદ્ર સંક્રમણ તરફ આગળ વધશે. n પ્રદેશમાંથી નવું ઇલેક્ટ્રોન આવે છે.

N. - તેથી, હું એકદમ સાચો હતો જ્યારે મેં કહ્યું કે વિદ્યુતપ્રવાહ ઊભો થાય છે જે ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રો વિરુદ્ધ દિશામાં આગળ વધે છે.

L. - હા, તે સાચું છે, જ્યારે તમે અરજી કરો છો, જેમ કે અમે હમણાં કર્યું છે, એક વોલ્ટેજ આગળની દિશા, એટલે કે, તેઓ સ્ત્રોતના હકારાત્મક ધ્રુવને ક્ષેત્ર p સાથે અને નકારાત્મક ધ્રુવને ક્ષેત્ર n સાથે જોડે છે. પરંતુ જો તમે વિરુદ્ધ દિશામાં વોલ્ટેજ લાગુ કરો છો, તો પરિણામ અલગ હશે (ફિગ. 16).

ચોખા. 16. જંકશન પર રિવર્સ વોલ્ટેજ લાગુ કરીને, અમે ફક્ત ઇલેક્ટ્રોન અને છિદ્રોને બે પ્રદેશો વચ્ચેના ઇન્ટરફેસથી દૂર ખેંચીએ છીએ. આમ, "સંભવિત અવરોધ", જેની ઊંચાઈ વધે છે, તે પ્રવાહના માર્ગને અટકાવે છે.

ચોખા. 17. લાગુ વોલ્ટેજ પર જંકશન દ્વારા વિપરીત પ્રવાહની અવલંબન. ધ્યાન આપો: વળાંક રેખીય સ્કેલ પર નહીં, પરંતુ લઘુગણક સ્કેલ પર બતાવવામાં આવે છે.

એન. - શા માટે? સ્ત્રોતના નકારાત્મક ધ્રુવમાંથી ઇલેક્ટ્રોન સેમિકન્ડક્ટર ક્રિસ્ટલના અંતની નજીક p પ્રદેશમાં છિદ્રોને આકર્ષિત કરશે. અને સ્ત્રોતની સકારાત્મક સંભાવના સ્ફટિકના બીજા છેડે મુક્ત ઇલેક્ટ્રોનને આકર્ષિત કરશે. શું આશ્ચર્ય!

એલ. - મેં તમને તે કહેવા માટે દબાણ કર્યું નથી. તમે પોતે જોયું છે કે જ્યારે ડાયરેક્ટ વોલ્ટેજ લાગુ કરવામાં આવે ત્યારે જ વર્તમાનની સ્થાપના થઈ શકે છે, જ્યારે હકારાત્મક ધ્રુવ p પ્રદેશ સાથે અને નકારાત્મક ધ્રુવ n પ્રદેશ સાથે જોડાયેલ હોય છે. પરંતુ જો તમે ધ્રુવીયતાને રિવર્સ કરો છો, તો ત્યાં કોઈ વર્તમાન અથવા માત્ર એક અત્યંત નાનો રિવર્સ પ્રવાહ હશે નહીં (ફિગ. 17).

N. - તમે હાઈ વોલ્ટેજ લગાવો તો પણ?

એલ. - આ કિસ્સામાં પણ, પરંતુ પહેલા જાણીતી મર્યાદા. જો તમે આ મર્યાદાને ઓળંગો છો, તો સંભવિત અવરોધ તૂટી જશે અને હિમપ્રપાતમાં ઇલેક્ટ્રોન આગળ ધસી જશે: પ્રવાહ તરત જ મોટો થઈ જશે. આ ઘટના સમાન છે વિદ્યુત ભંગાણઇન્સ્યુલેશન, અને જે વોલ્ટેજ પર તે થાય છે તેને જંકશન બ્રેકડાઉન વોલ્ટેજ કહેવાય છે. આ ઘટનાનો ઉપયોગ કેટલાક કિસ્સાઓમાં ઇલેક્ટ્રોનિક્સમાં થાય છે, પરંતુ અમે તેની મદદનો આશરો લઈશું નહીં. અને અમારા માટે, જંકશન આગળની દિશામાં વાહક અને વિરુદ્ધ દિશામાં વ્યવહારીક રીતે ઇન્સ્યુલેટર રહેશે.

વેલેન્સ બેન્ડમાં ઇલેક્ટ્રોનિક ઘટનાનું વર્ણન કરવા માટે જે સંપૂર્ણપણે ઇલેક્ટ્રોનથી ભરેલું નથી. IN ઇલેક્ટ્રોનિક સ્પેક્ટ્રમવેલેન્સ બેન્ડમાં, અસરકારક સમૂહ અને ઊર્જાની સ્થિતિ (પ્રકાશ અને ભારે છિદ્રોના ઝોન, સ્પિન-ઓર્બિટ વિભાજિત છિદ્રોનો ઝોન) માં ભિન્નતા, ઘણીવાર ઘણા ઝોન દેખાય છે.

સ્વીકારનાર અશુદ્ધિઓ સાથે ડોપિંગ સ્ફટિકોનો ઉપયોગ સેમિકન્ડક્ટર્સમાં છિદ્રો બનાવવા માટે થાય છે. વધુમાં, બાહ્ય પ્રભાવોના પરિણામે છિદ્રો પણ દેખાઈ શકે છે: વેલેન્સ બેન્ડથી વહન બેન્ડ સુધી ઇલેક્ટ્રોનનું થર્મલ ઉત્તેજના, પ્રકાશ સાથે રોશની.

કિસ્સામાં કુલોમ્બ ક્રિયાપ્રતિક્રિયાવહન બેન્ડમાંથી ઇલેક્ટ્રોન સાથે છિદ્રો રચાય છે બંધાયેલ રાજ્ય, એક એક્સિટન કહેવાય છે.

વિકિમીડિયા ફાઉન્ડેશન.

2010.

અન્ય શબ્દકોશોમાં "હોલ (ચાર્જ કેરિયર)" શું છે તે જુઓ: ચાર્જ કેરિયર્સસામાન્ય નામ મોબાઇલ કણો અથવા ક્વાસિપાર્ટિકલ્સ કે જે વહન કરે છેઇલેક્ટ્રિક ચાર્જ

અને વિદ્યુત પ્રવાહને વહેવા દેવા માટે સક્ષમ છે. મોબાઇલ કણોના ઉદાહરણો ઇલેક્ટ્રોન અને આયનો છે. ચાર્જ કેરિયર ક્વાસિપાર્ટિકલનું ઉદાહરણ... ... વિકિપીડિયા ભૌતિકશાસ્ત્રમાં, એક ક્વોન્ટમ સ્થિતિ ઇલેક્ટ્રોન દ્વારા કબજે કરવામાં આવતી નથી. માં હોલ શબ્દનો વ્યાપક ઉપયોગ થાય છે બેન્ડ સિદ્ધાંતનક્કર , મંજૂર ભરેલા ઝોનમાં ખાલી રાજ્ય તરીકે. છિદ્ર એ સેમિકન્ડક્ટરમાં હકારાત્મક રીતે ચાર્જ થયેલ ચાર્જ કેરિયર છે...

મોટા જ્ઞાનકોશીય શબ્દકોશ અને; pl જીનસ રોક, તારીખ rkam; અને 1. = છિદ્ર (1 2 અંકો). દિવાલોમાં છિદ્રો. પાછળના દાંતમાં છિદ્ર સુધારવું. સ્ટોકિંગ પર મોટી સંખ્યા છે 2. કંઈક જોડવા માટે છિદ્ર દ્વારા A. પટ્ટામાં છિદ્રો. સ્ક્રુ માટે ડી. ડ્રિલ કરો, એક છિદ્ર કરો. 3. અનલૉક કરો બુલેટ વિશે...

આ શબ્દના અન્ય અર્થો છે, જુઓ હોલ (અર્થો). અનુવાદની ગુણવત્તા તપાસવી અને લેખને વિકિપીડિયાના શૈલીયુક્ત નિયમોનું પાલન કરવું જરૂરી છે. તમે મદદ કરી શકો છો... વિકિપીડિયા

GOST 22622-77: સેમિકન્ડક્ટર સામગ્રી. મૂળભૂત ઇલેક્ટ્રોફિઝિકલ પરિમાણોની શરતો અને વ્યાખ્યાઓ- પરિભાષા GOST 22622 77: સેમિકન્ડક્ટર સામગ્રી. મૂળભૂત ઇલેક્ટ્રોફિઝિકલ પરિમાણોની શરતો અને વ્યાખ્યાઓ મૂળ દસ્તાવેજ: 11. એક્સેપ્ટર જ્યારે ઉત્તેજિત થાય ત્યારે વેલેન્સ બેન્ડમાંથી ઇલેક્ટ્રોનને કેપ્ચર કરવામાં સક્ષમ જાળી ખામી. પ્રમાણભૂત અને તકનીકી દસ્તાવેજીકરણની શરતોની શબ્દકોશ-સંદર્ભ પુસ્તક

va માં, વિદ્યુત શક્તિમાં વધારો દ્વારા વર્ગીકૃત થયેલ છે. વધતા તાપમાન સાથે વાહકતા. જોકે P. ને ઘણીવાર ud સાથે va તરીકે વ્યાખ્યાયિત કરવામાં આવે છે. ઇલેક્ટ્રિક વાહકતા a, ધાતુઓ (s! 106 104 Ohm 1 cm 1) અને સારા ડાઇલેક્ટ્રિક્સ (s! 10 ...) માટે તેના મૂલ્યો વચ્ચે મધ્યવર્તી રાસાયણિક જ્ઞાનકોશ

અશુદ્ધિઓની ઉચ્ચ સાંદ્રતા પર અવલોકન કરવામાં આવે છે. તેમની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા તરફ દોરી જાય છે ગુણાત્મક ફેરફારોસેમિકન્ડક્ટરના ગુણધર્મો. આટલી ઊંચી સાંદ્રતા Npr માં અશુદ્ધિઓ ધરાવતા ભારે ડોપેડ વાહકમાં આ અવલોકન કરી શકાય છે કે સરેરાશ ... ... વિકિપીડિયા

વિદ્યુત વાહકતા મૂલ્યો દ્વારા વર્ગીકૃત થયેલ પદાર્થોનો એક વિશાળ વર્ગ σ ધાતુઓની વિદ્યુત વાહકતા (મેટલ્સ જુઓ) (σ સેમિકન્ડક્ટર 106 104 ઓહ્મ 1 સેમી 1) અને સારા ડાઇલેક્ટ્રિક્સ (ડાઇલેક્ટ્રિક્સ જુઓ) (σ ≤ 10 10 10 10 12 ઓહ્મ) વચ્ચેના મધ્યવર્તી. .. ... ગ્રેટ સોવિયેત જ્ઞાનકોશ

માં વિશાળ વર્ગ, ધબકારાનાં મૂલ્યો દ્વારા વર્ગીકૃત થયેલ છે. વિદ્યુત વાહકતા s, સ્પષ્ટીકરણો વચ્ચે મધ્યવર્તી. ધાતુઓની વિદ્યુત વાહકતા s = 106 104 ઓહ્મ 1 સેમી 1 અને સારા ડાઇલેક્ટ્રિક s = 10 10 10 12 ઓહ્મ 1 સેમી 1 (વિદ્યુત વાહકતા ઓરડાના તાપમાને દર્શાવવામાં આવે છે).… … ભૌતિક જ્ઞાનકોશ

ઓવ; pl (એકમ સેમિકન્ડક્ટર, a; m.). ભૌતિક. પદાર્થો કે જે, વિદ્યુત વાહકતાના સંદર્ભમાં, કંડક્ટર અને ઇન્સ્યુલેટર વચ્ચે મધ્યવર્તી સ્થાન ધરાવે છે. સેમિકન્ડક્ટરના ગુણધર્મો. સેમિકન્ડક્ટર ઉત્પાદન. // વિદ્યુત ઉપકરણોઅને ઉપકરણો...... અને; pl જીનસ રોક, તારીખ rkam; અને 1. = છિદ્ર (1 2 અંકો). દિવાલોમાં છિદ્રો. પાછળના દાંતમાં છિદ્ર સુધારવું. સ્ટોકિંગ પર મોટી સંખ્યા છે 2. કંઈક જોડવા માટે છિદ્ર દ્વારા A. પટ્ટામાં છિદ્રો. સ્ક્રુ માટે ડી. ડ્રિલ કરો, એક છિદ્ર કરો. 3. અનલૉક કરો બુલેટ વિશે...