1. El impulso del momento de fuerza, Mdt, que actúa sobre un cuerpo en rotación es igual al cambio en su momento angular dL:
Mdt = d(J ω) o Mdt = dL
Donde: Mdt – impulso del momento de fuerza (el producto del momento de fuerza M por el intervalo de tiempo dt)
Jdω = d(Jω) – cambio en el momento angular del cuerpo,
Jω = L - el momento angular del cuerpo es el producto del momento de inercia J y la velocidad angular ω ω, y d(Jω) es dL.

2. Características cinemáticas La rotación de un cuerpo rígido en su conjunto se caracteriza por un ángulo φ, medida en grados angulares o radianes, velocidad angular
ω = dφ/dt(medido en rad/s)
y aceleración angular
ε = d²φ/dt² (medido en rad/s²).
Con rotación uniforme (T revoluciones por segundo), la frecuencia de rotación es el número de revoluciones del cuerpo por unidad de tiempo:
f = 1/T =ω/2
El período de rotación es el tiempo de una revolución completa. El período de rotación T y su frecuencia f están relacionados por la relación
T = 1/f

Velocidad lineal de un punto ubicado a una distancia R del eje de rotación

Velocidad angular de rotación del cuerpo.
ω = f/Dt = 2/T

Características dinámicas Las propiedades de un cuerpo rígido durante su rotación se describen por el momento de inercia del cuerpo rígido. Esta característica se incluye en las ecuaciones diferenciales obtenidas a partir de las ecuaciones de Hamilton o Lagrange. La energía cinética de rotación se puede escribir como:
mi=

En esta fórmula, el momento de inercia desempeña el papel de la masa y la velocidad angular desempeña el papel de la velocidad ordinaria. El momento de inercia expresa la distribución geométrica de la masa en un cuerpo y se puede encontrar a partir de la fórmula:

El momento de inercia de un sistema mecánico con respecto a un eje fijo a (“momento de inercia axial”) es una cantidad física Ja igual a la suma de los productos de las masas de los n puntos materiales del sistema por los cuadrados de sus distancias al eje:
= ∑

Donde: mi es la masa del i-ésimo punto, ri es la distancia desde el i-ésimo punto al eje. El momento de inercia axial de un cuerpo Ja es una medida de la inercia de un cuerpo en movimiento de rotación alrededor del eje a, así como la masa de un cuerpo es una medida de su inercia en movimiento de traslación.

3. El péndulo es un sistema cerrado.
Si el péndulo está en su punto extremo, su energía potencial es máxima y su energía cinética es cero.
Tan pronto como el péndulo comienza a moverse, su energía potencial disminuye y su energía cinética aumenta.
En el punto inferior, la energía cinética es máxima y la energía potencial es mínima. Después de esto, comienza el proceso inverso. La energía cinética acumulada mueve el péndulo hacia arriba y, por tanto, aumenta la energía potencial del péndulo. La energía cinética disminuye hasta que el péndulo se detiene nuevamente en el otro punto extremo.
Podemos decir que durante el movimiento del péndulo se produce una transición de energía potencial a energía cinética y viceversa.

La suma de las energías cinética y potencial de los cuerpos que forman un sistema cerrado e interactúan entre sí mediante fuerzas gravitacionales y elásticas permanece constante.
O esto: la energía mecánica total de un sistema cerrado de cuerpos que interactúan con fuerzas gravitacionales y elásticas permanece sin cambios.
(La suma de la energía cinética y potencial de los cuerpos se llama energía mecánica total)

Derivación de la ley básica de la dinámica del movimiento de rotación. A la derivación de la ecuación básica de la dinámica del movimiento de rotación. Dinámica del movimiento de rotación de un punto material. En proyección en dirección tangencial, la ecuación de movimiento tomará la forma: Ft = mt.

15. Derivación de la ley básica de la dinámica del movimiento de rotación.

Arroz. 8.5. A la derivación de la ecuación básica de la dinámica del movimiento de rotación.

Dinámica del movimiento de rotación de un punto material.Considere una partícula de masa m que gira alrededor de una corriente O a lo largo de un círculo de radio R , bajo la acción de la fuerza resultante F (ver figura 8.5). En el sistema de referencia inercial, 2 es válido Ay La ley de Newton. Escribámoslo en relación con un momento arbitrario en el tiempo:

F = m·a.

La componente normal de la fuerza no es capaz de provocar la rotación del cuerpo, por lo que consideraremos únicamente la acción de su componente tangencial. En proyección en dirección tangencial, la ecuación de movimiento tomará la forma:

F t = m·a t .

Como a t = e·R, entonces

F t = metro mi R (8.6)

Multiplicando escalarmente los lados izquierdo y derecho de la ecuación por R, obtenemos:

F t R= metro mi R 2 (8.7)
M = es decir. (8.8)

La ecuación (8.8) representa 2 Ay Ley de Newton (ecuación de la dinámica) para el movimiento de rotación de un punto material. Se le puede dar un carácter vectorial, teniendo en cuenta que la presencia de un par provoca la aparición de un vector de aceleración angular paralelo dirigido a lo largo del eje de rotación (ver Fig. 8.5):

M = Es decir·e. (8.9)

La ley básica de la dinámica de un punto material durante el movimiento de rotación se puede formular de la siguiente manera:

el producto del momento de inercia y la aceleración angular es igual al momento resultante de las fuerzas que actúan sobre un punto material.

Dinámica del movimiento de rotación.

Cimentaciones y cimentaciones se calculan en base a 2 estados límite

	Según capacidad de carga:	norte– carga de diseño dada sobre la base en la combinación más desfavorable; norte- capacidad de carga (carga última) de la base para una dirección de carga determinada<1); - коэффициент надежности (>1).
	;	- coeficiente de condiciones de funcionamiento de la base (

Según las deformaciones límite:

- liquidación absoluta calculada de la fundación;

- diferencia relativa calculada en el asentamiento de las fundaciones;

, - valores límite, respectivamente, de la diferencia absoluta y relativa en el asentamiento de las fundaciones (SNiP 2.02.01-83*)

Dinámica del movimiento de rotación.

Prefacio

Llamo la atención de los estudiantes sobre el hecho de que ESTE material no se consideró ABSOLUTAMENTE en la escuela (excepto el concepto de momento de fuerza).

1. Ley de la dinámica del movimiento de rotación.

a. Ley de la dinámica del movimiento de rotación.

b. Momento de poder

C. Momento de un par de fuerzas.

d. Momento de inercia

2. Momentos de inercia de algunos cuerpos:

a. Anillo (cilindro de pared delgada)

b. Cilindro de pared gruesa

C. Cilindro macizo

mi. varilla delgada

7. 3. Teorema de Steiner

4. Momento del cuerpo. Cambio en el momento angular de un cuerpo. Impulso de momento. Ley de conservación del momento angular. 5. Trabajo rotativo 6. Energía cinética de rotación. 5. Trabajo rotativo Comparación de cantidades y leyes del movimiento de traslación y rotación.

. (3.1)

La componente normal de la fuerza proporciona aceleración centrípeta y no afecta la aceleración angular. De (1.27): donde está el radio de rotación i-ese punto. Entonces

. (3.2)

Multipliquemos ambos lados (3.2) por:

Darse cuenta de

donde α es el ángulo entre el vector de fuerza y ​​el vector de radio del punto (Fig. 3.1), es la perpendicular bajada a la línea de acción de la fuerza desde el centro de rotación (brazo de fuerza). Introduzcamos el concepto de momento de fuerza.

1b. Un momento de poder con respecto al eje es un vector dirigido a lo largo del eje de rotación y relacionado con la dirección de la fuerza mediante la regla de Gimlet, cuyo módulo es igual al producto de la fuerza por su brazo: . Hombro del poder yo con respecto al eje de rotación: esta es la distancia más corta desde la línea de acción de la fuerza hasta el eje de rotación. Dimensión del momento de fuerza:

En forma vectorial, el momento de la fuerza respecto de un punto:

El vector del momento de fuerza es perpendicular tanto a la fuerza como al vector de radio del punto de su aplicación:

Si el vector de fuerza es perpendicular al eje, entonces el vector de fuerza y ​​momento se dirige a lo largo del eje de acuerdo con la regla del tornillo derecho, y la magnitud del momento de fuerza con respecto a este eje (proyección sobre el eje) se determina mediante la fórmula (3.4 ):

El momento de la fuerza depende tanto de la magnitud de la fuerza como del apalancamiento de la fuerza. Si la fuerza es paralela al eje, entonces.

1c. par de fuerzas - Se trata de dos fuerzas de igual magnitud y de dirección opuesta, cuyas líneas de acción no coinciden (fig. 3.2). El brazo de un par de fuerzas es la distancia entre las líneas de acción de las fuerzas. Encontremos el momento total del par de fuerzas u () en proyección sobre el eje que pasa por el punto O:

Es decir, el momento de un par de fuerzas es igual al producto de la magnitud de la fuerza por el plccho del par:

. (3.6)

Volvamos a (3.3). Teniendo en cuenta (3.4) y (3.6):

. (3.7)

1d. Definición: se llama una cantidad escalar igual al producto de la masa de un punto material por el cuadrado de su distancia al eje. momento de inercia de un punto material relativo al eje OO:

Dimensión del momento de inercia.

Los vectores y coinciden en dirección con el eje de rotación y están relacionados con la dirección de rotación según la regla de Gimlet, por lo tanto, la igualdad (3.9) se puede reescribir en forma vectorial:

. (3.10)

Sumemos (3.10) sobre todas las masas elementales en las que se divide el cuerpo:

. (3.11)

Aquí se tiene en cuenta que la aceleración angular de todos los puntos de un cuerpo rígido es la misma y se puede quitar del signo de la suma. En el lado izquierdo de la igualdad está la suma de los momentos de todas las fuerzas (tanto externas como internas) aplicadas a cada punto del cuerpo. Pero según la tercera ley de Newton, las fuerzas con las que interactúan los puntos del cuerpo (fuerzas internas) son iguales en magnitud y opuestas en dirección y se encuentran en la misma línea recta, por lo que sus momentos se anulan entre sí. Por lo tanto, en el lado izquierdo de (3.11) queda el momento total de fuerzas externas únicamente: .

La suma de los productos de masas elementales por el cuadrado de sus distancias al eje de rotación se llama momento de inercia de un cuerpo rígido respecto a este eje:

. (3.12)

De este modo, ; - esta es la ley básica de la dinámica del movimiento de rotación de un cuerpo rígido (análoga a la segunda ley de Newton): la aceleración angular de un cuerpo es directamente proporcional al momento total de las fuerzas externas e inversamente proporcional al momento de inercia del cuerpo :

. (3.13)

Momento de inercia Icuerpo sólido es una medida de las propiedades inertes de un cuerpo sólido durante el movimiento de rotación y es similar a la masa de un cuerpo en la segunda ley de Newton. Depende significativamente no solo del peso corporal, sino también de su distribución con respecto al eje de rotación (en la dirección perpendicular al eje).

En el caso de una distribución de masa continua, la suma en (3.12) se reduce a la integral sobre todo el volumen del cuerpo:

2a. El momento de inercia de un anillo delgado alrededor de un eje que pasa por su centro perpendicular al plano del anillo.

,

ya que para cualquier elemento del anillo su distancia al eje es igual e igual al radio del anillo: .

2b. Cilindro (disco) de paredes gruesas con un radio interior y un radio exterior.

Calculemos el momento de inercia de un disco homogéneo con densidad. ρ , altura h, radio interno y radio externo (Fig. 3.3) con respecto al eje que pasa por el centro de masa perpendicular al plano del disco. Dividamos el disco en anillos delgados de espesor y altura de modo que el radio interior del anillo sea igual a y el radio exterior sea igual a . El volumen de tal anillo, donde – zona de la base del anillo fino. Su masa:

Sustituyamos en (3.14) e integremos sobre r():

Masa del disco, luego finalmente:

. (3.17)

2c. Cilindro macizo (disco).

En el caso particular de un disco sólido o cilindro con un radio R sustituyamos en (3.17) R 1 =0, R 2 =R y obtenemos:

. (3.18)

Momento de inercia de una bola de radio. R y la masa relativa al eje que pasa por su centro (Fig. 3.4) es igual a (sin prueba):

2e. El momento de inercia de una varilla delgada de masa y longitud con respecto a un eje que pasa por su extremo perpendicular a la varilla (figura 3.5).

Dividamos la varilla en secciones infinitesimales de longitud. La masa de tal sección. Sustituyamos en (3.14) e integramos de 0 a:

Si el eje pasa por el centro de la varilla perpendicular a ella, puedes calcular el momento de inercia de la mitad de la varilla usando (3.20) y luego duplicarlo:

. (3.21)

3. Si el eje de rotación no funciona a través del centro de masa del cuerpo (figura 3.6), los cálculos utilizando la fórmula (3.14) pueden ser bastante complejos. En este caso, el cálculo del momento de inercia se simplifica utilizando teorema de steiner : el momento de inercia del cuerpo con respecto a un eje arbitrario es igual a la suma del momento de inercia I C cuerpo con respecto a un eje que pasa por el centro de masa del cuerpo paralelo a este eje, y el producto de la masa corporal por el cuadrado de la distancia entre ejes:

. (3.22)

Veamos cómo funciona el teorema de Steiner si lo aplicamos a una varilla:

Es fácil comprobar que se obtiene una identidad, ya que en este caso la distancia entre los ejes es igual a la mitad de la longitud de la varilla.

4. Momento del cuerpo. Cambio en el momento angular de un cuerpo. Impulso de momento. Ley de conservación del momento angular.

De la ley de la dinámica del movimiento de rotación y la definición de aceleración angular se deduce:

.

Si entonces. Introduzcamos el momento angular de un cuerpo rígido como

La relación (3.24) es la ley básica de la dinámica de cuerpos rígidos para el movimiento de rotación. Se puede reescribir así:

y entonces esto será un análogo de la segunda ley de Newton para el movimiento de traslación en forma de impulso (2.5)

La expresión (3.24) se puede integrar:

y formular la ley del cambio en el momento angular: el cambio en el momento angular del cuerpo es igual al impulso del momento total de las fuerzas externas . La cantidad se llama impulso del momento de fuerza y ​​es similar al impulso de fuerza en la formulación de la segunda ley de Newton para el movimiento de traslación (2.2); El momento angular es análogo al momento.

Dimensión del momento angular

El momento angular de un cuerpo rígido con respecto a su eje de rotación es un vector dirigido a lo largo del eje de rotación según la regla de Gimlet.

El momento angular de un punto material con respecto al punto O (figura 3.6) es:

donde es el radio vector del punto material, es su impulso. El vector de momento angular se dirige según la regla de Gimlet perpendicular al plano en el que se encuentran los vectores y: en la Fig. 3.7 - hacia nosotros como muestra la figura. Magnitud del momento angular

Dividamos un cuerpo rígido que gira alrededor de un eje en masas elementales y sumemos el momento angular de cada masa en todo el cuerpo (lo mismo se puede escribir en forma de integral; esto no es importante):

.

Dado que la velocidad angular de todos los puntos es la misma y está dirigida a lo largo del eje de rotación, podemos escribirla en forma vectorial:

Por tanto, se demuestra la equivalencia de las definiciones (3.23) y (3.26).

Si el momento total de las fuerzas externas es cero, entonces el momento angular del sistema no cambia.(ver 3.25):

. Esta es la ley de conservación del momento angular. . Esto es posible cuando:

a) el sistema está cerrado (o );

b) las fuerzas externas no tienen componentes tangenciales (el vector de fuerza pasa por el eje/centro de rotación);

c) las fuerzas externas son paralelas al eje de rotación fijo.

Ejemplos de uso/acción de la ley de conservación del momento angular:

1. giroscopio;

2. Banco Zhukovsky;

3. patinadora artística sobre hielo.

5. Trabajar en movimiento rotacional.

Deje que el cuerpo gire un ángulo bajo la acción de una fuerza y ​​​​el ángulo entre el desplazamiento y la fuerza es igual a; – vector de radio del punto de aplicación de la fuerza (Fig. 3.8), entonces el trabajo de la fuerza es igual.

TRABAJO DE LABORATORIO No. 3

COMPROBANDO LA LEY BÁSICA DE LA DINÁMICA

MOVIMIENTO DE ROTACIÓN DE UN CUERPO RÍGIDO

Dispositivos y accesorios: Instalación del "péndulo de Oberbeck", un juego de pesas con la masa especificada, un pie de rey.

Objetivo del trabajo: verificación experimental de la ley básica de la dinámica movimiento rotacional de un cuerpo rígido con respecto a un eje fijo y cálculo del momento de inercia de un sistema de cuerpos.

Breve teoría

Durante el movimiento de rotación, todos los puntos de un cuerpo rígido se mueven en círculos, cuyos centros se encuentran en la misma línea recta, llamada eje de rotación. Consideremos el caso en el que el eje está estacionario. La ley básica de la dinámica del movimiento de rotación de un cuerpo rígido establece que el momento de fuerza METRO que actúa sobre el cuerpo es igual al producto del momento de inercia del cuerpo I sobre su aceleración angular https://pandia.ru/text/78/003/images/image002_147.gif" width="61" height="19">. (3.1)

De la ley se deduce que si el momento de inercia I será constante, entonces https://pandia.ru/text/78/003/images/image004_96.gif" width="67" height="21 src="> es una línea recta. Por el contrario, si arreglamos un momento de fuerza constante METRO, Eso y la ecuación será una hipérbola.

Patrones que conectan cantidades mi,METRO, I, se puede identificar en una instalación llamada Péndulo de Oberbeck(Figura 3.1). Un peso unido a un hilo enrollado alrededor de una polea grande o pequeña hace que el sistema gire. Cambiar poleas y cambiar la masa de la carga. 5. Trabajo rotativo, cambiar el par METRO y mover cargas 5. Trabajo rotativo 1 a lo largo del travesaño y fijándolos en diferentes posiciones, cambia el momento de inercia del sistema I.

Carga 5. Trabajo rotativo, descendiendo sobre los hilos, se mueve con aceleración constante.

De la conexión entre las aceleraciones lineales y angulares de cualquier punto que se encuentre sobre el borde de la polea, se deduce que la aceleración angular del sistema

Según la segunda ley de Newton 5. Trabajo rotativogramo–T=5. Trabajo rotativoA, desde donde la fuerza de tensión del hilo, que hace girar el bloque, es igual a

t = 5. Trabajo rotativo (gramo - a). (3.4)

El sistema es impulsado por torque. METRO= Rt. Por eso,

o . (3.5)

Usando las fórmulas (3.3) y (3.5) podemos calcular mi Y METRO, comprobar experimentalmente la dependencia mi = F(METRO), y a partir de (3.1) calcular el momento de inercia I.

Dado que el momento de inercia del sistema con respecto a un eje fijo es igual a la suma de los momentos de inercia de los elementos del sistema con respecto al mismo eje, el momento de inercia total del péndulo de Oberbeck es igual a

(3.6)

Dónde I– momento de inercia (péndulo); I 0 – parte constante del momento de inercia, formada por la suma de los momentos de inercia del eje, las poleas pequeñas y grandes y el travesaño; 4 5. Trabajo rotativo 1l2- la parte variable del momento de inercia del sistema, igual a la suma de los momentos de inercia de cuatro cargas que se pueden mover en la cruz.

Habiendo determinado a partir de (3.1) el momento de inercia total I, podemos calcular la componente constante del momento de inercia del sistema.

I 0 = I - 45. Trabajo rotativo 1yo2 . (3.7)

Al cambiar el momento de inercia del péndulo a un momento de fuerza constante, podemos verificar experimentalmente la dependencia mi = F(I).

Descripción de la configuración del laboratorio.

La instalación consta de una base 1 sobre la que se instala un soporte vertical (columna) 4. Los soportes superior 6, medio 3 e inferior 2 están ubicados en el soporte vertical.

En el soporte superior 6 hay un conjunto de cojinete 7 con una polea de baja inercia 8. A través de esta última se pasa un hilo de nailon 9, que se fija a la polea 12 en un extremo, y en el otro se fija un peso 15.

"PARAR": durante el tiempo que se presiona este botón, el sistema se libera y el travesaño se puede girar;

Botón “INICIO”: cuando presiona el botón, el cronómetro se pone a cero y el cronómetro se pone en marcha inmediatamente, el sistema se suelta hasta que el peso 15 cruza el haz del sensor fotoeléctrico 14.

En el panel posterior de la unidad electrónica hay un interruptor de "Red" ("01"): cuando se enciende el interruptor, se activa el electroimán y ralentiza el sistema, y ​​se muestran ceros en el cronómetro.

¡¡¡ADVERTENCIA!!! Está prohibido desenrollar rápidamente la cruz 11, ya que cualquiera de los pesos 10 ( 5. Trabajo rotativo 1) en este caso puede caerse, pero una carga de acero que vuela a gran velocidad supone un peligro. Para no romper el freno electromagnético, gire el travesaño 11 con pesas 10 ( 5. Trabajo rotativo 1) permitido solo cuando se presiona el botón "STOP" o cuando se apaga la unidad (el interruptor "Red" ("01") está en el panel trasero de la unidad electrónica).

Ejercicio nº 1. Definición de dependenciami(METRO)

aceleración angularmidel par M

en momento de inercia constanteI=constante

1. En los extremos de la cruz 11 a la misma distancia de su eje de rotación, instale y asegure las pesas 10 ( 5. Trabajo rotativo 1).

2. Mida los diámetros de las poleas con un calibre. d 1 y d 2 y anótalos en la tabla. 3.1.

3. Usando la escala en el soporte vertical 4, determine la altura h bajar el peso ajustado 15 ( 5. Trabajo rotativo), igual a la distancia entre la marca de la fotocélula 14 y el borde superior del visor 5 (la marca de la fotocélula está a la misma altura que el borde superior del pedalier 2, pintado de rojo).

4. Establezca el peso mínimo del peso apilado en 15 ( 5. Trabajo rotativo) y escríbelo en la tabla. 3.1 (en ellos se indican las masas de las cargas).

5. Encienda el interruptor “Red” (“01”) ubicado en el panel trasero de la unidad electrónica. Al mismo tiempo, la pantalla del cronómetro debería iluminarse y el electroimán debería encenderse. ¡No puedes girar el travesaño ahora! Si alguno de los elementos no funciona informar al auxiliar de laboratorio.

6. Mantenga presionado el botón DETENER para liberar el sistema. Con el botón "STOP" presionado, fije el hilo en las ranuras de la polea pequeña y luego, girando el travesaño, enrolle el hilo en la polea pequeña, mientras levanta la pesa 15. Cuando el borde inferior de la pesa esté estrictamente contra el borde superior del visor 5, presione el botón "STOP"; el sistema se ralentizará.

7. Presione el botón "INICIAR". El sistema soltará los frenos, la carga comenzará a caer rápidamente y el cronómetro contará el tiempo. Cuando la carga cruza el haz de luz del fotosensor, el cronómetro se apagará automáticamente y el sistema frenará. Anótalo en la tabla. 3.1 tiempo medido t 1.

Tabla 3.1

8. Realice mediciones de tiempo 3 veces para tres valores de masa de la carga establecida 15 ( 5. Trabajo rotativo). Repita las medidas en la polea más grande. Ingrese los resultados de la medición en la tabla. 3.1. Desenchufe la unidad.

9. Para cualquier peso 5. Trabajo rotativo calcular tsr y realizar un cálculo estimado del momento de inercia I, utilizando las fórmulas (3.2), (3.3), (3.5), (3.1). Complete completamente la línea correspondiente en la tabla. 3.2 y acudir al profesor para su verificación.

Tabla 3.2

10. Al crear un informe para todos los valores. tsr calcular a, mi, METRO, I. Ingrese los resultados de las mediciones y cálculos en la tabla. 3.2.

11. Calcula el momento de inercia promedio. isr, calcule el error absoluto del resultado de la medición utilizando el método de Student (para los cálculos, tome ta,norte=2,57 para norte= 6 y a= 0,95).

12. Grafica la relación mi=f(METRO), tomando los valores mi Y METRO de la mesa 3.2. Escribe tus conclusiones.

Ejercicio nº 2. Definición de dependenciami(I)

aceleración angularmi desde el momento de inerciaI

a par constante M=constante

1. Fortalecer las pesas 10 ( 5. Trabajo rotativo 1) en los extremos de la cruz a igual distancia de su eje de rotación. medir la distancia yo desde el centro de masa de la carga 5. Trabajo rotativo 1 al eje de rotación de la cruz y anótelo en la tabla. 3.3. Anótalo en la tabla. 3.4 peso de la carga 5. Trabajo rotativo 1 estampado en él.

2. Selecciona y escribe en la tabla. 3,4 radio R polea 12 y tierra 5. Trabajo rotativo establezca el peso en 15 (no es deseable tomar una polea grande y una masa grande al mismo tiempo). En ej. 2 seleccionados R Y 5. Trabajo rotativo no cambies.

3. Para seleccionados R Y 5. Trabajo rotativo decir la hora tres veces t 1 bajar el peso ajustado 15 ( 5. Trabajo rotativo). Introduzca los resultados en la tabla. 3.3.

Tabla 3.3

4. Apague la unidad de la red. Mueve todos los pesos 10 ( 5. Trabajo rotativo 1) 1-2 cm hasta el eje de rotación de la cruz. Mide la nueva distancia yo e ingréselo en la tabla. 3.3. Conecte la unidad y mida el tiempo tres veces. t 2 descensos del peso ajustado 15 ( 5. Trabajo rotativo). Tome medidas para 6 valores diferentes. yo. Introduzca los resultados en la tabla. 3.3. Desconecte la unidad de la red.

5. Utilizando la fórmula (3.7), realice un cálculo de estimación. I 0, tomando el valor I Y yo del ej. 1.

6. Para cualquiera yo de la mesa 3.3 calcular tsr y utilizando las fórmulas (3.2), (3.3) y (3.6) calcular a, mi Y I. Complete completamente la línea correspondiente en la tabla. 3.4 y acudir al profesor para su verificación.

7. Al preparar un informe utilizando la fórmula (3.7), calcule el valor promedio I 0 usando isr Y yo del ej. 1. Usando el valor obtenido I 0, usando la fórmula (3.6) calcular Ii para todos yo de la mesa 3.3. Ingrese los resultados en las últimas tres columnas de la tabla. 3.4.

Tabla 3.4

8. Utilizando las fórmulas (3.2) y (3.3), calcule el trabajo de laboratorio" href="/text/category/laboratornie_raboti/" rel="bookmark">trabajo de laboratorio, siga los requisitos generales precauciones de seguridad en el laboratorio de mecánica según las instrucciones. La instalación se conecta a la unidad electrónica estrictamente de acuerdo con el pasaporte de instalación.

Preguntas de control

1. Definir el movimiento de rotación de un cuerpo rígido con respecto a un eje fijo.

2. ¿Qué cantidad física es una medida de inercia durante el movimiento de traslación? ¿En movimiento de rotación? ¿En qué unidades se miden?

3. ¿Cuál es el momento de inercia de un punto material? ¿Cuerpo solido?

4. ¿En qué condiciones es mínimo el momento de inercia de un cuerpo rígido?

5. ¿Cuál es el momento de inercia del cuerpo con respecto a un eje de rotación arbitrario?

6. ¿Cómo cambiará la aceleración angular del sistema si, con un radio de polea constante R y peso de la carga 5. Trabajo rotativo¿Deben retirarse del eje de rotación los pesos en los extremos de la cruz?

7. ¿Cómo cambiará la aceleración angular del sistema si, con una carga constante 5. Trabajo rotativo y la posición constante de las pesas en el travesaño, aumenta el radio de la polea?

LISTA BIBLIOGRAFICA

1. Curso de física: Libro de texto. prestación para colegios y universidades. – M.: Más alto. escuela, 1998, pág. 34-38.

2. , Curso de física: Libro de texto. prestación para colegios y universidades. – M.: Más alto. escuela, 2000, pág. 47-58.