Formule physique s. Dynamique, lois et formules

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1 FORMULES DE BASE EN PHYSIQUE POUR LES ÉTUDIANTS DES UNIVERSITÉS TECHNIQUES.. Fondements physiques de la mécanique. Vitesse instantanée dr r- rayon vecteur du point matériel, t- temps, Module de vitesse instantanée s- distance le long de la trajectoire de mouvement, Longueur du trajet Accélération : tangentielle instantanée normale totale τ- vecteur unitaire tangent à la trajectoire ; R est le rayon de courbure de la trajectoire, n est le vecteur unitaire de la normale principale. VITESSE ANGULAIRE ds = S t t t d a d a a n n R a a a, n a a et n d φ - déplacement angulaire. Accélération angulaire d.. Relation entre les grandeurs linéaires et angulaires s= φr, υ= ωr et τ = εr, et n = ω R.3. Impulsion.4. point matériel p masse du point matériel. Équation de base de la dynamique d'un point matériel (deuxième loi de Newton)

2 a dp Fi, Fi Loi de conservation de la quantité de mouvement pour un système mécanique isolé Vecteur rayon du centre de masse Force de frottement sec μ - coefficient de frottement, N - force de pression normale. Force élastique k- coefficient d'élasticité (rigidité), Δl- déformation..4.. Force de gravitation r F je je onst r je N F dans =k Δl, je je.4.. interactions.4.3. F G r et sont les masses des particules, G est la constante gravitationnelle, r est la distance entre les particules. Travail de force A FdS da Puissance N F Énergie potentielle : k(l) d'un corps déformé élastiquement P = interaction gravitationnelle de deux particules P = G r corps dans un champ gravitationnel uniforme g - intensité du champ gravitationnel (accélération gravitationnelle), h - distance du niveau zéro. P = gh

3.4.4. Tension gravitationnelle.4.5. Champ terrestre g= G (R h) 3 masse de la Terre, R 3 - rayon de la Terre, h - distance à la surface de la Terre. Potentiel du champ gravitationnel terrestre 3 Énergie cinétique d'un point matériel φ= G T= (R 3 3 h) p Loi de conservation de l'énergie mécanique pour un système mécanique E=T+P=onst Moment d'inertie d'un point matériel J= r r- distance à l'axe de rotation. Moments d'inertie des corps de masse par rapport à un axe passant par le centre de masse : un cylindre à paroi mince (anneau) de rayon R, si l'axe de rotation coïncide avec l'axe du cylindre J o = R cylindre solide (disque ) de rayon R, si l'axe de rotation coïncide avec l'axe du cylindre J o = R une boule de rayon R J о = 5 R une tige fine de longueur l, si l'axe de rotation est perpendiculaire à la tige J о = l Moment d'inertie d'un corps de masse par rapport à un axe arbitraire (théorème de Steiner) J=J +d

4 J est le moment d'inertie autour d'un axe parallèle passant par le centre de masse, d est la distance entre les axes. Le moment de force agissant sur un point matériel par rapport à l'origine des coordonnées r est le rayon vecteur du point d'application de la force Momentum du système.4.8. par rapport à l'axe Z r F N.4.9. L z J iz iz i.4.. Équation de base de la dynamique.4.. du mouvement de rotation Loi de conservation du moment cinétique pour un système isolé Travail pendant le mouvement de rotation dl, J.4.. Σ J i ω i =onst A d Énergie cinétique d'un corps en rotation J T= L J Contraction relativiste de la longueur l l lо la longueur d'un corps au repos c est la vitesse de la lumière dans le vide. Dilatation relativiste du temps au temps propre. Masse relativiste o masse au repos Énergie au repos de la particule E o = o c

5.4.3. Énergie relativiste totale.4.4. particules.4.5. E=.4.6. Impulsion relativiste P = 0,4,7. Énergie cinétique.4.8. particule relativiste.4.9. T = E - E o = Relation relativiste entre l'énergie totale et l'impulsion E = p c + E o La loi d'addition des vitesses en mécanique relativiste et et et - vitesses dans deux systèmes de référence inertiels se déplaçant l'un par rapport à l'autre avec une vitesse υ coïncidant dans direction avec et (signe -) ou direction opposée (signe +) u u u Physique des vibrations mécaniques et des ondes. Le déplacement du point matériel oscillant s Aos(t) A est l'amplitude de l'oscillation, est la fréquence cyclique naturelle, φ o est la phase initiale. Fréquence cyclique T

6 T période d'oscillation - fréquence Vitesse d'un point matériel oscillant Accélération d'un point matériel oscillant Énergie cinétique d'un point matériel effectuant des oscillations harmoniques v ds d s a v T Énergie potentielle d'un point matériel effectuant des oscillations harmoniques Ï coefficient de rigidité kx (coefficient d'élasticité ) Énergie totale d'un point matériel effectuant des oscillations harmoniques oscillations A sin(t) dv E T Ï A os(t) A A A sin (t) os (t) d s Équation différentielle s des oscillations harmoniques libres non amorties de la quantité s d s ds Équation différentielle s de oscillations libres amorties de quantité s, - coefficient d'amortissement A(t) T Décrément logarithmique ln T A(T t) d'amortissement, temps de relaxation d s ds Équation différentielle s F ost Période d'oscillation des pendules : ressort T, k

7 physique T J, gl - masse du pendule, k - raideur du ressort, J - moment d'inertie du pendule, g - accélération gravitationnelle, l - distance du point de suspension au centre de masse. Équation d'une onde plane se propageant dans la direction de l'axe Ox, v vitesse de propagation de l'onde Longueur d'onde T - période d'onde, v - vitesse de propagation des ondes, fréquence d'oscillation Numéro d'onde Vitesse de propagation du son dans les gaz γ - rapport du capacités calorifiques du gaz, à pression et volume constants, R- constante molaire du gaz, T- température thermodynamique, M- masse molaire du gaz x (x, t) Aos[ (t) ] v v T v vt v RT Physique moléculaire et thermodynamique ..4.. Quantité de substance N N A, N- nombre de molécules, N A - Constante d'Avogadro - masse de substance M masse molaire. Équation de Clapeyron-Mendeleev p = ν RT,

8 p est la pression du gaz, son volume, R est la constante molaire du gaz, T est la température thermodynamique. Équation de la théorie cinétique moléculaire des gaz Р= 3 n<εпост >= 3 non<υ кв >n est la concentration des molécules,<ε пост >- énergie cinétique moyenne du mouvement de translation d'une molécule. o - masse moléculaire<υ кв >- vitesse quadratique moyenne. Énergie moléculaire moyenne<ε>= i kt i - nombre de degrés de liberté k - constante de Boltzmann. Énergie interne d'un gaz parfait U= i νrt Vitesses moléculaires : moyenne quadratique<υ кв >= 3kT = 3RT ; moyenne arithmétique<υ>= 8 8RT = kt ; le plus probable<υ в >= Longueur libre moyenne kt = RT ; trajet d'une molécule d-diamètre effectif d'une molécule Nombre moyen de collisions (d n) d'une molécule par unité de temps z d n v

9 Répartition des molécules dans un champ de force potentiel P est l'énergie potentielle d'une molécule. Formule barométrique p - pression du gaz à la hauteur h, p - pression du gaz à un niveau pris comme zéro, - masse moléculaire, loi de diffusion de Fick j - densité de débit massique, n n exp kt gh p p exp kt j d ds d =-D dx d - gradient de densité, dx D - coefficient de diffusion, ρ - densité, d - masse de gaz, ds - zone élémentaire perpendiculaire à l'axe Ox. Loi de Fourier de conductivité thermique j - densité de flux thermique, Q j Q dq ds dt =-æ dx dt - gradient de température, dx æ - coefficient de conductivité thermique, force de frottement interne η - coefficient de viscosité dynamique, dv df ds dz d - gradient de vitesse , dz Coefficient de diffusion D= 3<υ><λ>Coefficient de viscosité dynamique (frottement interne) v 3 D Coefficient de conductivité thermique æ = 3 сv ρ<υ><λ>=ηсv

10 s v capacité thermique isochore spécifique, Capacité thermique molaire d'un gaz parfait isochore isobare Première loi de la thermodynamique i C v R i C p R dq=du+da, da=pd, du=ν C v dt Travail de dilatation du gaz pendant un processus isobare A=p( -)= ν R(T -T) isotherme p А= ν RT ln = ν RT ln p adiabatique A C T T) γ=с р/С v (RT A () p A= () Équations de Poisson Efficacité du cycle de Carnot. 4.. Q n et T n - la quantité de chaleur reçue du radiateur et sa température Q x et T x - la quantité de chaleur transférée au réfrigérateur et sa température Le changement d'entropie pendant la transition. du système d'un état à l'autre P γ =onst T γ- =onst T γ r - γ =onst Qí Q Q S S í õ Tí T T dq T í õ.

Problème 5 Un moteur thermique idéal fonctionne selon le cycle de Carnot. Dans ce cas, N% de la quantité de chaleur reçue du radiateur est transférée au réfrigérateur. La machine reçoit du radiateur à la température t la quantité.

Ministère de l'Éducation de la République de Biélorussie Établissement d'enseignement "Université technique d'État de Gomel du nom de P. O. Sukhoi" Département de "Physique" P. A. Khilo, E. S. Petrova PRATIQUE DE PHYSIQUE sur

Fondements physiques de la mécanique Explication du programme de travail La physique, avec d'autres sciences naturelles, étudie les propriétés objectives du monde matériel qui nous entoure La physique étudie les formes les plus générales

PHÉNOMÈNES DE TRANSPORT DANS LES GAZ Libre parcours moyen d'une molécule n, où d est la section efficace d'une molécule, d est le diamètre effectif d'une molécule, n est la concentration de molécules Nombre moyen de collisions subies par une molécule

Questions pour les travaux de laboratoire dans la section physique Mécanique et physique moléculaire Étudier l'erreur de mesure (travaux de laboratoire 1) 1. Mesures physiques. Mesures directes et indirectes. 2. Absolu

8 6 points satisfaisant 7 points bon Tâche (points) Un bloc de masse repose sur une planche horizontale. Le plateau s'incline lentement. Déterminer la dépendance de la force de frottement agissant sur le bloc sur l'angle d'inclinaison

1 Cinématique 1 Le point matériel se déplace le long de l'axe x de sorte que la coordonnée temporelle du point x(0) B Trouver x (t) V x At À l'instant initial Le point matériel se déplace le long de l'axe x de sorte que axe A x At la première

SOMMAIRE Préface 9 Introduction 10 PARTIE 1. FONDEMENTS PHYSIQUES DE LA MÉCANIQUE 15 Chapitre 1. Fondamentaux de l'analyse mathématique 16 1.1. Système de coordonnées. Opérations sur les quantités vectorielles... 16 1.2. Dérivé

COLLISION DE PARTICULES L'impact des MT (particules, corps) sera appelé une telle interaction mécanique dans laquelle, lors d'un contact direct, en un temps infinitésimal, les particules échangent de l'énergie et de la quantité de mouvement

Ministère de l'Éducation et des Sciences de la Fédération de Russie Établissement d'enseignement budgétaire de l'État fédéral d'enseignement professionnel supérieur Université nationale des ressources minérales

Étudiants en physique Maître de conférences V. A. Aleshkevich Janvier 2013 Inconnu Étudiant en physique Billet 1 1. Sujet de mécanique. Espace et temps en mécanique newtonienne. Système de coordonnées et corps de référence. Montre. Système de référence.

Questions pour l'examen de physique MÉCANIQUE Mouvement de translation 1. Cinématique du mouvement de translation. Point matériel, système de points matériels. Cadres de référence. Méthodes de description vectorielles et coordonnées

1 INTRODUCTION La physique est la science des propriétés et des formes de mouvement les plus générales de la matière. Dans l'image mécanique du monde, la matière était comprise comme une substance constituée de particules, de lois fondamentales éternelles et immuables.

Thème 5. Vibrations et ondes mécaniques. 5.1. Les oscillations harmoniques et leurs caractéristiques Les oscillations sont des processus caractérisés par différents degrés de répétabilité. En fonction de la nature physique du répétitif

Cours 1 Mécanique classique. Méthodes vectorielles et coordonnées pour décrire le mouvement. Cinématique d'un point matériel, vitesse moyenne et instantanée. Accélération. Dynamique d'un point matériel. Les lois de Newton.

Cours 3 Équations de mouvement des systèmes oscillatoires mécaniques les plus simples en l'absence de frottement. Pendules à ressort, mathématiques, physiques et de torsion. Énergie cinétique, potentielle et totale

Ministère de l'Éducation et des Sciences de la Fédération de Russie Université technique d'État de Saratov DÉTERMINATION DE LA LONGUEUR MOYENNE DU LIBRE PARCOURS DES MOLÉCULES DE L'AIR Instructions méthodologiques pour la mise en œuvre

Thème 2. Dynamique d'un point matériel et d'un corps rigide 2.1. Concepts de base et quantités de dynamique. Les lois de Newton. Systèmes de référence inertielle (IRS). La dynamique (du mot grec dynamis force) est une branche de la mécanique,

CL 2 Option 1 1. Formuler le principe de relativité de Galilée. 2. Énergie cinétique d'une particule relativiste. Écrivez la formule, expliquez 3. Écrivez la formule de la vitesse brownienne quadratique moyenne

But du travail. Familiarisez-vous avec les principales caractéristiques des vibrations mécaniques libres, non amorties et amorties. Tâche. Déterminer la période d'oscillations naturelles du pendule à ressort ; vérifier la linéarité

CONFÉRENCE 8 Frottement interne (viscosité du gaz). Conductivité thermique des gaz. La viscosité des gaz (il en va de même pour les liquides) est une propriété grâce à laquelle les vitesses de déplacement des différentes couches de gaz (liquide) sont égalisées.

GP Contenu de la discipline 1. Statique 1. Concepts de base et axiomes de la statique. Transformations équivalentes des systèmes de forces. Moment de force autour d'un point et d'un axe. 2. Système de forces convergentes. Ajout de deux parallèles

9.3. Oscillations de systèmes sous l'action de forces élastiques et quasi-élastiques Un pendule à ressort est un système oscillatoire constitué d'un corps de masse m suspendu à un ressort de raideur k (Fig. 9.5). Considérons

Physique des oscillations et des ondes Oscillateur harmonique Définition et caractéristiques de l'oscillation harmonique Diagrammes vectoriels Forme complexe des oscillations harmoniques 3 Exemples d'oscillateurs harmoniques :

Principes de base de la thermodynamique (d'après le manuel d'A.V. Grachev et autres. Physique : 10e année) Un système thermodynamique est un ensemble d'un très grand nombre de particules (comparable au nombre d'Avogadro N A 6 10 3 (mol)

Travaux de laboratoire DÉTERMINATION DU MOMENT D'INERTIE NATUREL DU PENDULE D'OBERBECK Objectif du travail Etudier la dépendance du moment d'inertie du pendule d'Oberbeck sur la localisation des masses sur les tiges, en utilisant la loi de conservation

L MÉCANIQUE Point matériel Cinématique Réalité physique et sa modélisation Système de référence SC+ horloge, CO K Corps absolument rigide Mécanique : relativiste newtonienne 1 La mécanique est la partie de la physique qui

Cours 5 1. Dynamique du mouvement de rotation d'un point matériel. Dynamique du mouvement de rotation d'un corps absolument rigide 3. Algorithme pour déterminer les moments d'inertie des corps solides (exemples) 1. Dynamique de rotation

7.. Une fine tige homogène de masse m et de longueur L peut tourner autour d'un axe horizontal fixe O passant par l'extrémité supérieure de la tige. La fin d'une horizontale

Option Grade 0 Un poids est suspendu au plafond d'un ascenseur accélérateur par un fil. Un autre fil est attaché à ce poids, sur lequel un deuxième poids est suspendu. Trouvez la tension du fil supérieur T, si la tension du fil est. entre

MOUVEMENT DE ROTATION (cours 4-5) CONFÉRENCE 4, (section 1) (cours 7 « CLF, partie 1 ») Cinématique du mouvement de rotation 1 Mouvement de translation et de rotation Dans les cours précédents, nous nous sommes familiarisés avec la mécanique des matériaux

Option 1 1. La voiture, se déplaçant uniformément lentement pendant t 1 = 1 min., réduit sa vitesse de 54 km/h à 36 km/h. Puis dans t 2 = 2 min. la voiture se déplace uniformément puis, se déplaçant uniformément accélérée,

14 Éléments de dynamique du mouvement de rotation 141 Moment de force et moment d'impulsion par rapport à des points fixes et à un axe 14 Équations des moments Loi de conservation du moment cinétique 143 Moment d'inertie d'un corps rigide

Thème 4. Mécanique des solides 6.1. Mouvement d'un corps rigide Thème 4. Mécanique d'un corps rigide 4.1. Mouvement d'un corps rigide Corps absolument rigide (ATB) - - un système de points matériels avec une position relative inchangée

Thème 6. Mécanique des solides 6.1. Mouvement d'un corps rigide 6.1. Mouvement d'un corps rigide Corps absolument rigide (ATB) - - un système de points matériels avec une position relative invariable Mouvement d'un point d'un corps

Thème 3. Travail et énergie mécanique. Forces en mécanique. 3.1. Travail de force. Pouvoir L'expérience quotidienne suggère que le mouvement du corps se produit uniquement sous l'influence de la force. Si sous l'influence de la force

Cours 2 Sujet du cours : Le mouvement mécanique et ses types. Relativité du mouvement mécanique. Mouvement rectiligne uniforme et uniformément accéléré. Plan du cours : 1. Sujet de mécanique 2. Mouvement mécanique

Section 4. Oscillations 1 Thème 1. Oscillations sans amortissement. P.1. Traitement par lots. Vibrations harmoniques. Caractéristiques des vibrations harmoniques. P.2. Vitesse et accélération lors de vibrations harmoniques

Annexe au programme pédagogique du MBOU « Lycée 2 avec approfondissement des matières du cycle physique et mathématiques », approuvé par arrêté du directeur du 27/06/2013 275P (tel que modifié par arrêté du 04/03/ 2016

L5 DYNAMIQUE Description du mouvement d'un corps rigide 1 Mouvement rectiligne Nous appellerons mouvement rectiligne d'un corps rigide un tel mouvement d'un système de points matériels auquel la vitesse du mouvement rectiligne

Loi de conservation de l'énergie Travail et énergie cinétique Travail de force Définitions Le travail de force F sur un petit déplacement r est défini comme le produit scalaire des vecteurs force et déplacement : A F r Peinture

5 Module Problème pratique Lorsqu'une masse oscillant sur un ressort vertical avait une masse m, la période d'oscillation était égale à s, et lorsque la masse devenait égale à m, la période devenait égale à 5 s. Quelle sera la période si.

ÉTUDIER LE MOUVEMENT DE ROTATION D'UN CORPS RIGIDE Travaux de laboratoire 4 TABLE DES MATIÈRES INTRODUCTION... 3 1. CONCEPTS DE BASE... 4 1.1. Mouvement de rotation d'un corps rigide... 4 1.2. Caractéristiques cinématiques de base...

1. Comment s’appellent les oscillations ? Option 1 2. Si les fluctuations d'une quantité sont décrites par l'équation différentielle : 2 2 0 f0cos t, alors qu'est-ce qui est déterminé par la formule : 2 2 0 2 ? 3. Deux oscillations harmoniques sont ajoutées

Institut universitaire polytechnique d'État de physique, de nanotechnologie et de télécommunications de Saint-Pétersbourg Département de physique expérimentale D.V. Svistunov Recommandations méthodologiques pour résoudre les problèmes

Mécanique Le mouvement mécanique est un changement de position d'un corps par rapport à d'autres corps. Comme le montre la définition, le mouvement mécanique est relatif. Pour décrire le mouvement, il est nécessaire de définir un système.

Travaux de laboratoire 5 ÉTUDIER LES OSCILLATIONS DANS LES SYSTÈMES LINÉAIRES ET NON LINÉAIRES Objectif du travail : étudier les schémas d'oscillations libres et forcées dans les systèmes linéaires et non linéaires. Énoncé du problème Oscillations

SOMMAIRE Préface... 8 I. Fondements physiques de la mécanique classique... 9 1.1. Cinématique du mouvement de translation d'un point matériel et cinématique d'un corps rigide... 9 1.1.1. Méthodes de spécification du mouvement et

Tikhomirov Yu.V. COLLECTION de questions de test et de tâches avec réponses pour l'entraînement physique virtuel 4_0. CAPACITÉ CHALEUREUX D'UN GAZ PARFAIT Moscou - 2011 1 TÂCHE 1 Décrire le modèle du « gaz parfait ». GAZ IDÉAL

T. I. Trofimova Guide pour résoudre des problèmes de physique Manuel pour bacheliers 3e édition, corrigé et augmenté Approuvé par le ministère de l'Éducation et des Sciences de la Fédération de Russie comme manuel

Fonds d'outils d'évaluation pour la réalisation de la certification intermédiaire des étudiants de la discipline Informations générales 1. Département de Mathématiques et Technologies de l'Information 2. Direction de la formation 02.03.01 Mathématiques

Préparation Exaino.u à l'examen d'État unifié et à l'examen d'État : aide-mémoire, manuels, actualités, astuces MÉCANIQUE Cinématique du mouvement rectiligne Nom de la formule x x x - projection du déplacement sur l'axe X jusqu'au bout cp () tout le temps - vitesse

Équation de base de la théorie cinétique des gaz Jusqu'à présent, nous avons considéré les paramètres thermodynamiques (pression, température, capacité thermique), ainsi que la première loi de la thermodynamique et ses conséquences, quelles que soient

Thème 1.. Plan de mécanique des solides. 1. Moment d'inertie.. Énergie cinétique de rotation 3. Moment de force. Équation de la dynamique du mouvement de rotation d'un corps rigide. 4. Moment angulaire et loi de sa conservation.

Leçon pratique 5. Dynamique du mouvement de rotation. Éléments de station-service. En classe : 3.3, 3.27, 3.31, 3.39. (Condamner). Pour le travail indépendant : 3.2, 3.28, 3.36, 3.49. (Condamner). 3.3 Deux boules de masses m et

Momentum d'un système de n points matériels LOIS DE CONSERVATION DE L'IMPULSUM, MOMENTUM D'IMPULSION ET D'ÉNERGIE où la quantité de mouvement du i-ième point au temps t (i et sa masse et sa vitesse) De la loi de changement de la quantité de mouvement du système où

6 Théorie restreinte de la relativité 6 Le principe mécanique de la relativité de Galilée Les transformations de Galilée 6 Postulats de la théorie restreinte de la relativité 63 Les transformations de Lorentz et leurs conséquences 64 Éléments

Deuxième (dernière) étape du concours académique de l'Olympiade des écoliers « Un pas vers le futur » dans la matière d'enseignement général « Physique » Printemps, option 6 ans PROBLÈME Un corps en mouvement uniformément accéléré avec

THÉORIE MOLÉCULAIRE-CINÉTIQUE D'UNE DISTRIBUTION DE MAXWELL-BOLZMAN DE GAZ IDÉAL Le système considéré dans la théorie classique de la cinétique moléculaire des gaz est un gaz raréfié constitué de N molécules

Ministère de l'Éducation et des Sciences de la Fédération de Russie Agence fédérale pour l'éducation Établissement d'enseignement public d'enseignement professionnel supérieur « UNIVERSITÉ D'ÉTAT DE ROSTOV »

I. EXIGENCES RELATIVES AU NIVEAU DE PRÉPARATION DES ÉTUDIANTS Lors de l'enseignement de la physique dans le cours de 10e année, des supports pédagogiques verbaux, visuels, techniques et modernes sont utilisés ; technologies de problème et de développement

Ministère de l'Éducation et des Sciences de la Fédération de Russie Établissement d'enseignement public d'enseignement professionnel supérieur "Université d'État de génie civil de Rostov" Approuvé lors d'une réunion du département

Tâche 9 - « Similitude et dimension ». Code de travail Élément de tâche Contenu Points Points des participants Tâche 9 Augmenter la surface transversale Augmenter le volume (masse) de la cargaison Réponse Problème Réduire la résistance

Dynamique- une branche de la physique qui étudie les causes du mouvement des corps.

La première loi de Newton déclare qu'il existe des référentiels inertiels par rapport auxquels les corps maintiennent une vitesse constante s'ils ne sont pas sollicités par d'autres corps.

stipule que l'accélération acquise par un corps sous l'action d'une force est directement proportionnelle à l'ampleur de la force et inversement proportionnelle à la masse du corps.

déclare que les corps en interaction agissent les uns sur les autres avec des forces dont les vecteurs sont de même ampleur et de direction opposée.

La loi de la gravité déclare : la force d’attraction gravitationnelle entre deux points matériels est directement proportionnelle au produit de leurs masses et inversement proportionnelle au carré de la distance qui les sépare. Le coefficient de proportionnalité est la constante gravitationnelle.

la loi de Hookeétablit la proportionnalité du module de la force élastique au module d'allongement du corps si sa déformation est élastique. Le coefficient de proportionnalité est le coefficient de rigidité de la carrosserie.

Loi Amonton-Coulomb établit la proportionnalité de la force de frottement de glissement ou de la force de frottement statique maximale par rapport à la force de réaction normale d'appui. Le coefficient de proportionnalité est le coefficient de frottement.

Un élan de pouvoirest appelé le produit du vecteur vitesse et de l'intervalle de temps de son action. Unité de module d'impulsion de force – 1 kg m/s .

Impulsion corporelle(quantité de mouvement) est le produit de la masse d'un corps et de son vecteur vitesse. Unité de module d’impulsion corporelle – 1 kg m/s .

Loi de conservation de la quantité de mouvement déclare : la somme des impulsions des corps avant leur interaction est égale à la somme des impulsions des mêmes corps après interaction, si le système est fermé.

Modification de l'énergie cinétique du corps égal au travail résultant de toutes les forces. L'énergie cinétique d'un corps se déplaçant dans l'espace sans rotation est égale à la moitié du produit de sa masse par le carré de sa vitesse. Unité de mesure - 1J .

Modification de l'énergie potentielle du corps égal au travail de la force potentielle en question pris avec le signe opposé. L'énergie potentielle sous l'action de la gravité est égale au produit du module de gravité et de la distance entre le corps et le niveau d'énergie zéro sélectionné. L'énergie potentielle sous l'action d'une force élastique est égale à la moitié du produit du coefficient de rigidité et du carré de l'allongement du corps par rapport à son état non déformé. L'unité de mesure de l'énergie potentielle de toute nature est 1J .

Dynamique. Les tables.

La séance approche et il est temps pour nous de passer de la théorie à la pratique. Au cours du week-end, nous nous sommes assis et avons pensé que de nombreux étudiants bénéficieraient d'une collection de formules de base en physique à portée de main. Des formules sèches avec explication : courtes, concises, rien de superflu. Une chose très utile pour résoudre des problèmes, vous savez. Et lors d’un examen, lorsque ce qui a été mémorisé la veille risque de « vous sortir de la tête », une telle sélection sera d’une grande utilité.

La plupart des problèmes sont généralement posés dans les trois sections de physique les plus populaires. Ce Mécanique, thermodynamique Et Physique moléculaire, électricité. Prenons-les !

Formules de base en physique dynamique, cinématique, statique

Commençons par le plus simple. Le bon vieux mouvement préféré droit et uniforme.

Formules cinématiques :

Bien sûr, n'oublions pas le mouvement en cercle, puis nous passerons à la dynamique et aux lois de Newton.

Après la dynamique, il est temps de considérer les conditions d’équilibre des corps et des liquides, c’est-à-dire statique et hydrostatique

Nous présentons maintenant les formules de base sur le thème « Travail et énergie ». Où serions-nous sans eux?

Formules de base de physique moléculaire et de thermodynamique

Terminons la section mécanique avec des formules d'oscillations et d'ondes et passons à la physique moléculaire et à la thermodynamique.

Le facteur d'efficacité, la loi de Gay-Lussac, l'équation de Clapeyron-Mendeleev, toutes ces formules chères au cœur sont rassemblées ci-dessous.

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Formules de base en physique : électricité

Il est temps de passer à l’électricité, même si elle est moins populaire que la thermodynamique. Commençons par l'électrostatique.

Et, au rythme du tambour, nous terminons par les formules de la loi d’Ohm, de l’induction électromagnétique et des oscillations électromagnétiques.

C'est tout. Bien sûr, on pourrait citer toute une montagne de formules, mais cela ne sert à rien. Lorsqu’il y a trop de formules, vous pouvez facilement vous perdre et même faire fondre votre cerveau. Nous espérons que notre aide-mémoire contenant des formules de physique de base vous aidera à résoudre vos problèmes préférés plus rapidement et plus efficacement. Et si vous souhaitez clarifier quelque chose ou si vous n’avez pas trouvé la bonne formule : demandez aux experts service aux étudiants. Nos auteurs gardent des centaines de formules en tête et résolvent les problèmes comme des noix. Contactez-nous et bientôt toute tâche sera à vous.

Si la cinématique ne décrit que le mouvement des corps, alors la dynamique étudie les causes de ce mouvement sous l'influence des forces agissant sur le corps.

Dynamique– une branche de la mécanique qui étudie les interactions des corps, les causes du mouvement et le type de mouvement qui se produit. Interaction- un processus au cours duquel les corps exercent une influence mutuelle les uns sur les autres. En physique, toutes les interactions sont nécessairement appariées. Cela signifie que les corps interagissent les uns avec les autres par paires. Autrement dit, chaque action génère nécessairement une réaction.

Forcer est une mesure quantitative de l’intensité de l’interaction entre les corps. La force provoque une modification de la vitesse du corps dans son ensemble ou de ses parties (déformation). La force est une quantité vectorielle. La ligne droite le long de laquelle la force est dirigée est appelée ligne d’action de la force. La force est caractérisée par trois paramètres : le point d'application, l'amplitude (valeur numérique) et la direction. Dans le Système international d'unités (SI), la force est mesurée en Newtons (N). Des ressorts calibrés sont utilisés pour mesurer les forces. De tels ressorts calibrés sont appelés dynamomètres. La force est mesurée par l'étirement d'un dynamomètre.

Une force qui a le même effet sur un corps que toutes les forces agissant sur lui prises ensemble est appelée force résultante. Elle est égale à la somme vectorielle de toutes les forces agissant sur le corps :

Pour trouver la somme vectorielle de plusieurs forces, vous devez faire un dessin, où vous dessinez correctement toutes les forces et leur somme vectorielle, et à l'aide de ce dessin, en utilisant les connaissances de la géométrie (principalement le théorème de Pythagore et le théorème du cosinus), trouvez la longueur du vecteur résultant.

Types de forces :

1. La gravité. Appliqué au centre de masse du corps et dirigé verticalement vers le bas (ou ce qui revient au même : perpendiculaire à la ligne d'horizon), et est égal à :

Où: g- Accélération de la gravité, m- masse corporelle. Ne vous y trompez pas : la force de gravité est perpendiculaire à l’horizon, et non à la surface sur laquelle repose le corps. Ainsi, si le corps repose sur une surface inclinée, la force de gravité sera toujours dirigée vers le bas.

2. Force de friction. Elle est appliquée sur la surface de contact du corps avec le support et est dirigée tangentiellement à celle-ci dans la direction opposée à celle où d'autres forces tirent ou tentent de tirer le corps.

3. Force de friction visqueuse (force de résistance moyenne). Se produit lorsqu'un corps se déplace dans un liquide ou un gaz et est dirigé contre la vitesse du mouvement.

4. Force de réaction au sol. Agit sur le corps depuis le côté du support et est dirigé perpendiculairement au support depuis celui-ci. Lorsqu'un corps repose sur un angle, la force de réaction du support est dirigée perpendiculairement à la surface du corps.

5. Force de tension du fil. Dirigé le long du fil loin du corps.

6. Force élastique. Se produit lorsque le corps est déformé et est dirigé contre la déformation.

Faites attention et notez par vous-même une évidence : si le corps est au repos, alors la résultante des forces est égale à zéro.

Projections de forces

Dans la plupart des problèmes de dynamique, plusieurs forces agissent sur un corps. Afin de trouver la résultante de toutes les forces dans ce cas, vous pouvez utiliser l'algorithme suivant :

1. Trouvons les projections de toutes les forces sur l'axe OX et résumons-les en tenant compte de leurs signes. On obtient donc la projection de la force résultante sur l'axe OX.
2. Trouvons les projections de toutes les forces sur l'axe OY et résumons-les en tenant compte de leurs signes. De cette façon, nous obtenons la projection de la force résultante sur l'axe OY.
3. La résultante de toutes les forces sera trouvée selon la formule (théorème de Pythagore) :

Ce faisant, portez une attention particulière aux points suivants :

1. Si la force est perpendiculaire à l'un des axes, alors la projection sur cet axe sera égale à zéro.
2. Si, lors de la projection d'une force sur l'un des axes, le sinus de l'angle « apparaît », alors lors de la projection de la même force sur un autre axe, il y aura toujours un cosinus (du même angle). Lors de la projection, il est facile de se rappeler sur quel axe se trouvera le sinus ou le cosinus. Si l'angle est adjacent à la projection, alors lorsque la force est projetée sur cet axe, il y aura un cosinus.
3. Si la force est dirigée dans la même direction que l'axe, alors sa projection sur cet axe sera positive, et si la force est dirigée dans la direction opposée à l'axe, alors sa projection sur cet axe sera négative.

Les lois de Newton

Les lois de la dynamique, qui décrivent l'influence de diverses interactions sur le mouvement des corps, ont été formulées pour la première fois clairement et clairement par Isaac Newton dans le livre «Principes mathématiques de la philosophie naturelle» (1687), donc ces lois sont également appelées lois de Newton. La formulation des lois du mouvement par Newton n'est valable que dans systèmes de référence inertielle (IRS). ISO est un système de référence associé à un corps se déplaçant par inertie (uniforme et rectiligne).

Il existe d'autres restrictions sur l'applicabilité des lois de Newton. Par exemple, ils ne donnent des résultats précis que s'ils sont appliqués à des corps dont la vitesse est bien inférieure à la vitesse de la lumière et dont la taille dépasse largement celle des atomes et des molécules (une généralisation de la mécanique classique aux corps se déplaçant à une vitesse arbitraire). la vitesse est la mécanique relativiste, et les corps dont les dimensions sont comparables à celles des atomes - la mécanique quantique).

Première loi de Newton (ou loi de l'inertie)

Formulation: En ISO, si aucune force n'agit sur le corps ou si l'action des forces est compensée (c'est-à-dire que la résultante des forces est nulle), alors le corps maintient un état de repos ou de mouvement linéaire uniforme.

La propriété des corps de maintenir leur vitesse en l'absence d'action d'autres corps sur lui est appelée inertie. C’est pourquoi la première loi de Newton est appelée loi de l’inertie. Ainsi, la raison d'un changement dans la vitesse de mouvement d'un corps dans son ensemble ou de ses parties est toujours son interaction avec d'autres corps. Pour décrire quantitativement les changements dans le mouvement d'un corps sous l'influence d'autres corps, il est nécessaire d'introduire une nouvelle quantité : la masse corporelle.

Poids est une propriété d'un corps qui caractérise son inertie (la capacité de maintenir une vitesse constante. Dans le Système international d'unités (SI), la masse corporelle est mesurée en kilogrammes (kg). La masse corporelle est une quantité scalaire. La masse est également une mesure de la quantité de substance :

Deuxième loi de Newton - la loi fondamentale de la dynamique

Lorsque nous commençons à formuler la deuxième loi, nous devons nous rappeler que deux nouvelles grandeurs physiques sont introduites dans la dynamique : la masse corporelle et la force. La première de ces grandeurs – la masse – est une caractéristique quantitative des propriétés inertes d’un corps. Il montre comment le corps réagit aux influences extérieures. La seconde - la force - est une mesure quantitative de l'action d'un corps sur un autre.

Formulation: L'accélération acquise par un corps en ISO est directement proportionnelle à la résultante de toutes les forces agissant sur le corps, et inversement proportionnelle à la masse de ce corps :

Cependant, lors de la résolution de problèmes de dynamique, il convient d’écrire la deuxième loi de Newton sous la forme :

Si plusieurs forces agissent simultanément sur un corps, alors la force dans la formule exprimant la deuxième loi de Newton doit être comprise comme la résultante de toutes les forces. Si la force résultante est nulle, alors le corps restera dans un état de repos ou de mouvement linéaire uniforme, car l'accélération sera nulle (première loi de Newton).

Troisième loi de Newton

Formulation: En ISO, les corps agissent les uns sur les autres avec des forces égales en grandeur et de direction opposée, situées sur la même ligne droite et ayant la même nature physique :

Ces forces sont appliquées à différents corps et ne peuvent donc pas s’équilibrer. Veuillez noter que vous ne pouvez ajouter que des forces qui agissent simultanément sur l'un des corps. Lorsque deux corps interagissent, des forces de même ampleur et de direction opposée apparaissent, mais elles ne peuvent pas être additionnées, car ils sont attachés à des corps différents.

Algorithme de résolution de problèmes de dynamique

Les problèmes de dynamique sont résolus à l'aide des lois de Newton. La procédure suivante est recommandée :

1. Après avoir analysé l'état du problème, établissez quelles forces agissent sur quels corps ;

2. Montrer sur la figure toutes les forces sous forme de vecteurs, c'est-à-dire de segments dirigés appliqués aux corps sur lesquels elles agissent ;

3. Choisissez un système de référence, auquel cas il est utile d'orienter un axe de coordonnées dans la même direction que l'accélération du corps en question, et l'autre - perpendiculairement à l'accélération ;

4. Écrivez la loi de Newton II sous forme vectorielle :

5. Passer à la forme scalaire de l'équation, c'est-à-dire écrire tous ses termes dans le même ordre en projections sur chacun des axes, sans signes vectoriels, mais en tenant compte du fait que les forces dirigées contre les axes sélectionnés auront des projections négatives, et donc du côté gauche de la loi de Newton, ils seront soustraits, pas ajoutés. Le résultat sera des expressions comme :

6. Créer un système d'équations, en complétant les équations obtenues dans le paragraphe précédent, si nécessaire, par des équations cinématiques ou autres simples ;

8. Si plusieurs corps sont impliqués dans le mouvement, l'analyse des forces et l'enregistrement des équations sont effectués pour chacun d'eux séparément. Si un problème de dynamique décrit plusieurs situations, alors une analyse similaire est effectuée pour chaque situation.

Lorsque vous résolvez des problèmes, tenez également compte des éléments suivants : la direction de la vitesse du corps et les forces qui en résultent ne coïncident pas nécessairement.

Force élastique

Déformation fait référence à tout changement dans la forme ou la taille du corps. Les déformations élastiques sont celles dans lesquelles le corps retrouve complètement sa forme après la cessation de la force de déformation. Par exemple, une fois la charge retirée du ressort, sa longueur non déformée n'a pas changé. Lorsqu’un corps subit une déformation élastique, une force apparaît qui tend à restaurer la taille et la forme antérieures du corps. C'est ce qu'on appelle la force élastique. Le type de déformation le plus simple est la déformation unilatérale en traction ou en compression.

Pour les petites déformations, la force élastique est proportionnelle à la déformation du corps et est dirigée dans le sens opposé au sens de déplacement des particules du corps lors de la déformation :

Où: k– la rigidité de la carrosserie, X– la quantité d'étirement (ou de compression, de déformation du corps), elle est égale à la différence entre la longueur finale et initiale du corps déformé. Et elle n’est égale ni à sa longueur initiale ni à sa longueur finale séparément. La rigidité ne dépend ni de l'ampleur de la force appliquée ni de la déformation du corps, mais est déterminée uniquement par le matériau à partir duquel le corps est fabriqué, sa forme et ses dimensions. Dans le système SI, la rigidité est mesurée en N/m.

L'énoncé sur la proportionnalité de la force d'élasticité et de déformation s'appelle la loi de Hooke. Les ressorts hélicoïdaux sont souvent utilisés en technologie. Lorsque les ressorts sont étirés ou comprimés, des forces élastiques apparaissent, qui obéissent également à la loi de Hooke. Le coefficient k est appelé raideur du ressort. Dans les limites d'applicabilité de la loi de Hooke, les ressorts sont capables de modifier considérablement leur longueur. C’est pourquoi ils sont souvent utilisés pour mesurer des forces. Un ressort dont la tension est calibrée en unités de force s’appelle un dynamomètre.

Ainsi, chaque corps spécifique (non matériel) a sa propre rigidité et celle-ci ne change pas pour un corps donné. Ainsi, si dans un problème de dynamique vous avez étiré plusieurs fois le même ressort, vous devez comprendre que sa raideur était la même dans tous les cas. En revanche, si dans le problème il y avait plusieurs ressorts de tailles différentes, mais que, par exemple, ils étaient tous en acier, alors ils auront néanmoins tous des rigidités différentes. La rigidité n’étant pas une caractéristique du matériau, elle ne figure dans aucun tableau. La raideur de chaque corps spécifique vous sera soit donnée dans le problème de dynamique, soit sa valeur devra faire l'objet de recherches complémentaires lors de la résolution de ce problème.

Lorsqu'elle est comprimée, la force élastique empêche la compression et lorsqu'elle est étirée, elle empêche l'étirement. Voyons également comment exprimer la raideur de plusieurs ressorts reliés d'une certaine manière. Lors de la connexion de ressorts en parallèle Le coefficient de rigidité global est calculé à l'aide de la formule :

Lors de la connexion de ressorts en série Le coefficient de rigidité global peut être trouvé à partir de l'expression :

Poids

La force de gravité avec laquelle les corps sont attirés vers la Terre doit être distinguée du poids du corps. Le concept de poids est largement utilisé dans la vie quotidienne dans le mauvais sens, poids signifie masse, mais ce n'est pas vrai.

Le poids corporel est la force avec laquelle le corps agit sur un support ou une suspension. Le poids est une force qui, comme toutes les forces, se mesure en newtons (et non en kilogrammes) et est désignée P.. Dans ce cas, on suppose que le corps est immobile par rapport au support ou à la suspension. Selon la troisième loi de Newton, le poids est souvent égal soit à la force de réaction du support (si le corps est allongé sur un support), soit à la force de tension d'un fil ou à la force élastique d'un ressort (si le corps est accroché à un support). un fil ou un ressort). Réservons tout de suite - le poids n'est pas toujours égal à la gravité.

Apesanteur est un état qui se produit lorsque le poids corporel est nul. Dans cet état, le corps n’agit pas sur le support, mais le support agit sur le corps.

Une augmentation du poids corporel provoquée par le mouvement accéléré d’un support ou d’une suspension est appelée surcharge. La surcharge est calculée à l'aide de la formule :

Où: P.– le poids du corps en surcharge, P. 0 – poids du même corps au repos. La surcharge est une quantité sans dimension. Cela ressort clairement de la formule. Ne croyez donc pas les auteurs de science-fiction qui le mesurent dans leurs livres en g.

N'oubliez pas que le poids n'est jamais indiqué sur les images. Il est simplement calculé à l'aide de formules. Et les images représentent la force de tension du fil ou la force de réaction du support, qui, selon la troisième loi de Newton, sont numériquement égales au poids, mais sont dirigées dans l'autre sens.

Notons donc encore une fois trois points essentiels qui sont souvent confondus :

• Même si le poids et la force de réaction du sol sont de même ampleur et de direction opposée, leur somme n’est pas nulle. Ces forces ne peuvent pas du tout être ajoutées, car ils sont appliqués à différents corps.
• Il ne faut pas confondre masse corporelle et poids corporel. La masse est une caractéristique du corps, mesurée en kilogrammes ; le poids est la force exercée sur un support ou une suspension, mesurée en Newtons.
• Si vous avez besoin de trouver le poids d'un corps R., puis trouvez d'abord la force de réaction au sol N, ou la tension du fil T, et selon la troisième loi de Newton, le poids est égal à l'une de ces forces et de direction opposée.

Force de friction

Friction- un des types d'interaction entre les corps. Cela se produit dans la zone de contact de deux corps lors de leur mouvement relatif ou d'une tentative de provoquer un tel mouvement. La friction, comme tous les autres types d’interaction, obéit à la troisième loi de Newton : si une force de friction agit sur l’un des corps, alors la même grandeur, mais dirigée dans la direction opposée, agit également sur le deuxième corps.

Le frottement sec qui se produit lorsque les corps sont au repos relatif est appelé frottement statique. Force de friction statique toujours égale en ampleur à la force externe provoquante et dirigée dans la direction opposée à celle-ci. La force de frottement statique ne peut pas dépasser une certaine valeur maximale, qui est déterminée par la formule :

Où: μ est une quantité sans dimension appelée coefficient de frottement statique, et N– force de réaction au sol.

Si la force externe est supérieure à la valeur maximale de la force de frottement, un glissement relatif se produit. La force de frottement dans ce cas est appelée force de frottement de glissement. Il est toujours dirigé dans le sens opposé au sens du mouvement. La force de frottement de glissement peut être considérée comme égale à la force de frottement statique maximale.

Facteur de proportionnalité μ donc également appelé coefficient de frottement de glissement. Coefficient de friction μ – quantité sans dimension. Le coefficient de frottement est positif et inférieur à l'unité. Cela dépend des matériaux des corps en contact et de la qualité du traitement de leurs surfaces. Ainsi, le coefficient de frottement est un certain nombre spécifique pour chaque paire spécifique de corps en interaction. Vous ne pourrez le trouver dans aucun tableau. Pour vous, soit il doit être donné dans le problème, soit vous devez le trouver vous-même en le résolvant à partir de quelques formules.

Si, dans le cadre de la résolution d'un problème, vous obtenez un coefficient de frottement supérieur à un ou négatif, vous résolvez incorrectement ce problème en dynamique.

Si la condition du problème demande de trouver la force minimale sous l'influence de laquelle le mouvement commence, alors ils recherchent la force maximale sous l'influence de laquelle le mouvement ne commence pas encore. Cela permet d'assimiler l'accélération des corps à zéro, ce qui simplifie considérablement la solution du problème. Dans ce cas, la force de frottement est supposée égale à sa valeur maximale. De cette façon, on considère le moment où une augmentation très faible de la force souhaitée provoquera immédiatement un mouvement.

Caractéristiques de la résolution de problèmes en dynamique avec plusieurs corps

Corps liés

Un algorithme de résolution de problèmes de dynamique dans lequel plusieurs corps reliés par des fils sont considérés :

1. Faites un dessin.
2. Écrivez séparément la deuxième loi de Newton pour chaque corps.
3. Si le fil est inextensible (et ce sera le cas dans la plupart des problèmes), alors les accélérations de tous les corps seront identiques en ampleur.
4. Si le fil est en apesanteur, que le bloc n'a pas de masse et qu'il n'y a pas de frottement dans l'axe du bloc, alors la force de tension est la même en tout point du fil.

Mouvement du corps à travers le corps

Dans les problèmes de ce type, il est important de prendre en compte que la force de frottement sur la surface des corps en contact agit à la fois sur le haut du corps et sur le bas du corps, c'est-à-dire que les forces de frottement se produisent par paires. De plus, ils sont dirigés dans des directions différentes et ont une ampleur égale, déterminée par le poids du haut du corps. Si le bas du corps bouge également, il faut alors tenir compte du fait qu'il est également affecté par la force de friction du support.

Mouvement de rotation

Lorsqu'un corps se déplace en cercle, quel que soit le plan dans lequel le mouvement se produit, le corps se déplacera avec une accélération centripète, qui sera dirigée vers le centre du cercle le long duquel le corps se déplace. Cependant, le concept de cercle ne doit pas être pris à la lettre. Un corps ne peut se déplacer que sur un arc de cercle (par exemple, se déplacer le long d'un pont). Dans tous les problèmes de ce type, l'un des axes est nécessairement choisi dans le sens de l'accélération centripète, c'est-à-dire au centre d'un cercle (ou d'un arc de cercle). Il est conseillé d'orienter le deuxième axe perpendiculairement au premier. Sinon, l'algorithme de résolution de ces problèmes coïncide avec la résolution d'autres problèmes de dynamique :

1. Après avoir sélectionné les axes, notez la loi de Newton en projections sur chaque axe, pour chacun des corps participant au problème, ou pour chacune des situations décrites dans le problème.

2. Si nécessaire, complétez le système d'équations avec les équations nécessaires provenant d'autres sujets de physique. Il est particulièrement important de rappeler la formule de l’accélération centripète :

3. Résolvez le système d'équations résultant à l'aide de méthodes mathématiques.

Il existe également un certain nombre de tâches impliquant une rotation dans un plan vertical sur une tige ou un filetage. À première vue, il peut sembler que ces tâches seront les mêmes. C'est faux. Le fait est que la tige peut subir des déformations à la fois en traction et en compression. Le fil ne peut pas être comprimé ; il se plie immédiatement et le corps s'effondre simplement dessus.

Mouvement sur un fil. Puisque le fil ne fait que s'étirer, lorsqu'un corps se déplace sur le fil dans un plan vertical, seule une déformation en traction se produira dans le fil et, par conséquent, la force élastique apparaissant dans le fil sera toujours dirigée vers le centre du cercle.

Mouvement du corps sur la tige. La tige, contrairement au filetage, peut être comprimée. Ainsi, au point haut de la trajectoire, la vitesse du corps attaché à la tige peut être égale à zéro, contrairement au fil, où la vitesse ne doit pas être inférieure à une certaine valeur pour que le fil ne se plie pas. Les forces élastiques apparaissant dans la tige peuvent être dirigées aussi bien vers le centre du cercle que dans la direction opposée.

Faire tourner la voiture. Si un corps se déplace le long d'une surface horizontale solide en cercle (par exemple, une voiture prend un virage), alors la force qui maintient le corps sur la trajectoire sera la force de frottement. Dans ce cas, la force de friction est dirigée vers le virage, et non contre lui (l'erreur la plus courante), elle aide la voiture à tourner. Par exemple, lorsqu’une voiture tourne à droite, la force de friction est dirigée dans le sens du virage (vers la droite).

La loi de la gravitation universelle. Satellites

Tous les corps s'attirent avec des forces directement proportionnelles à leurs masses et inversement proportionnelles au carré de la distance qui les sépare. Ainsi loi de la gravitation universelle sous forme de formule ressemble à ceci :

Cet enregistrement de la loi de la gravitation universelle est valable pour les points matériels, boules, sphères, pour lesquels r mesuré entre les centres. Facteur de proportionnalité g est le même pour tous les corps dans la nature. Il est appelé constante gravitationnelle. Dans le système SI, il est égal à :

L’une des manifestations de la force de gravité universelle est la force de gravité. C'est le nom commun de la force d'attraction des corps vers la Terre ou une autre planète. Si M.– la masse de la planète, R. n est son rayon, alors accélération de la chute libre à la surface de la planète:

Si vous vous éloignez de la surface de la Terre à une certaine distance h, alors l'accélération de la chute libre à cette hauteur deviendra égale (à l'aide de transformations simples, vous pouvez également obtenir la relation entre l'accélération de la chute libre à la surface de la planète et l'accélération de la chute libre à une certaine hauteur au-dessus du surface de la planète) :

Considérons maintenant la question des satellites artificiels des planètes. Les satellites artificiels se déplacent en dehors de l'atmosphère (si la planète en possède une) et ne sont affectés que par les forces gravitationnelles de la planète. Selon la vitesse initiale, la trajectoire d'un corps cosmique peut être différente. Nous ne considérerons ici que le cas d'un satellite artificiel se déplaçant sur une orbite circulaire à une altitude quasi nulle au-dessus de la planète. Le rayon orbital de ces satellites (la distance entre le centre de la planète et le point où se trouve le satellite) peut être approximativement égal au rayon de la planète. R. n. Alors l'accélération centripète du satellite qui lui est transmise par les forces gravitationnelles est approximativement égale à l'accélération de la gravité. g. La vitesse d'un satellite en orbite près de la surface (à altitude nulle au-dessus de la surface de la planète) est appelée première vitesse de fuite. La première vitesse de fuite est trouvée par la formule :

Le mouvement d’un satellite peut être considéré comme une chute libre, semblable au mouvement de projectiles ou de missiles balistiques. La seule différence est que la vitesse du satellite est si élevée que le rayon de courbure de sa trajectoire est égal au rayon de la planète. Pour les satellites se déplaçant le long de trajectoires circulaires à une distance considérable de la planète, l'attraction gravitationnelle s'affaiblit proportionnellement au carré du rayon. r trajectoires. La vitesse du satellite dans ce cas se trouve à l'aide de la formule :

la loi de Kepler pour les périodes de révolution de deux corps tournant autour d'un centre attractif :

Si nous parlons de la planète Terre, alors il est facile de calculer cela avec un rayon r matériel pédagogique sur ce site. Pour ce faire, vous n'avez besoin de rien du tout, à savoir : consacrer trois à quatre heures chaque jour à préparer le CT en physique et mathématiques, à étudier la théorie et à résoudre des problèmes. Le fait est que le CT est un examen où il ne suffit pas de connaître la physique ou les mathématiques, il faut aussi être capable de résoudre rapidement et sans échec un grand nombre de problèmes sur des sujets différents et de complexité variable. Cette dernière ne peut être apprise qu’en résolvant des milliers de problèmes.

La mise en œuvre réussie, assidue et responsable de ces trois points vous permettra d'afficher un excellent résultat au CT, le maximum de ce dont vous êtes capable.

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