Solenoid je žica, enakomerno navita v obliki spirale na skupni cilindrični okvir (glej sliko 12.14). Zmnožek (IN) števila ovojev enoslojnega navitja solenoida in toka, ki teče okrog ovojev, imenujemo število amper-obrati.
Solenoidi so zasnovani tako, da ustvarijo dokaj močno magnetno polje v majhnem prostoru. Ko so zavoji tesno naviti, je polje solenoida enakovredno polju sistema krožnih vzporednih tokov s skupno osjo. Če je premer d zavojev solenoida mnogokrat manjši od njegove dolžine (d l), se šteje, da je solenoid neskončno dolg (ali tanek). Magnetno polje takega solenoida je skoraj v celoti koncentrirano v notranjosti in vektor magnetne indukcije 
znotraj je usmerjen vzdolž osi solenoida in je povezan s smerjo toka po pravilu desnega vijaka.
R 
je. 12.15
Razmislite o namišljeni zaprti zanki 
znotraj solenoida (slika 12.15). To vezje ne pokriva tokov, torej v skladu s teoremom kroženja
Razdelimo ta krožni integral na štiri integrale (ob straneh konture) in upoštevajmo, da je na segmentih (1-2) in (3-4) vektor 
pravokotno 
, torej skalarni produkt ( 
,
) tukaj izgine. Indukcija polja na vseh točkah segmenta (2-3) je enaka in enaka 
23, in na segmentu (4-1) 
41, pri čemer je l 23 = l 41 = l.
Tako, če gremo okoli konture v smeri urinega kazalca, dobimo
Ker l 0, torej IN 23 = IN 41 = IN znotraj.
Ker je bilo vezje znotraj solenoida izbrano poljubno, dobljeni rezultat velja za vse notranje točke solenoida, kar pomeni, da je polje znotraj solenoida enakomerno:
znotraj = konst.
Če želite najti vrednost indukcije tega polja, razmislite o vezju L 2 (a –b –c –d –a), pokrivanje n vrti s tokom (slika 12.15). Po izreku kroženja (in na podlagi prejšnjih argumentov) dobimo relacijo
Polje zunaj neskončno dolgega solenoida je zelo šibko ( 
zunaj =0), ga lahko zanemarimo, zato
(12.35)
Kje n=N/l- število obratov na enoto
dolžina solenoida.
Tako je indukcija magnetnega polja znotraj neskončno dolgega solenoida enaka po velikosti in smeri ter je sorazmerna s številom amperskih ovojev na enoto dolžine solenoida.
Simetrično nameščeni zavoji enako prispevajo k magnetni indukciji na osi solenoida, zato je na koncu polneskončnega solenoida na njegovi osi magnetna indukcija enaka polovici vrednosti, podane s formulo (12.35), tj.
(12.36)
Praktično, če ( l d), potem formula (12.35) velja za točke v srednjem delu solenoida, formula (12.36) pa velja za točke na osi blizu njenih koncev.
Z uporabo Biot-Savart-Laplaceovega zakona lahko najdemo magnetno indukcijo polja solenoida končne dolžine (slika 12.16) v poljubni točki A na njegovi osi:
(12.37)
G 
de 
- koti med osjo solenoida in vektorjem radija, narisanim od zadevne točke do koncev solenoida.
Polje takega solenoida je neenakomerno, velikost indukcije je odvisna od položaja točke A in dolžina solenoida. Za neskončno dolg solenoid 
,
, in formula (12.37) gre v formulo (12.35).
Poiščimo indukcijo magnetnega polja znotraj solenoida - tuljave, katere premer je bistveno večji od njegove dolžine l. Polje znotraj tuljave bomo imeli za enakomerno, daleč od tuljave pa za zanemarljivo. Izberimo obvodno vezje L v obliki pravokotnika 1-2-3-4 (glej sliko). Najprej poiščimo kroženje vektorja IN. V izraz zapišimo integral kroženja. Razdelimo integral po konturi L v štiri integrale: 1-2, 2-3, 3-4, 4-1.
Pokrovi kroga 12341 n tuljava zavije v vsakem od njih tok jaz. Tako iz izreka izhaja, da B×l = m o NI. Od tu bomo našli IN.
Tema 9. Vprašanje 8.
Vektorski tok magnetne indukcije (magnetni tok)
Predstavljajmo si neko zaprto površino v magnetnem polju. Magnetne indukcijske črte so vedno zaprte, nimajo začetka in konca, zato bo število črt, ki vstopajo na površino, enako številu črt, ki jo zapuščajo. Magnetni pretok je sorazmeren s številom indukcijskih linij, zato bo pretok enak nič. Enakost magnetnega pretoka skozi katero koli zaprto površino na nič pomeni, da magnetno polje nima virov tega polja (magnetni naboji ne obstajajo). torej magnetno polje je vrtinčno, tj. brez virov njegovega nastanka.
Tema 10. Vprašanje 1.
Tema 10. Vprašanje 2.
Magnetne sile.
Z izrazom za Amperovo silo poiščemo silo interakcije dveh neskončno dolgih ravnih vodnikov s tokovi jaz 1 in jaz 2.
Upoštevali smo delovanje prevodnika, po katerem teče tok jaz 1 na vodnik po katerem teče tok jaz 2. V skladu z Newtonovim zakonom III deluje drugi prevodnik na prvega z enako silo.
Tema 10. Vprašanje 3.
Pridobivanje izraza za navor, ki deluje na tokokrog v magnetnem polju.
Ob upoštevanju vektorske narave teh količin lahko zapišemo splošni izraz:
Tema 10. Vprašanje 4.
Vezje s tokom v magnetnem polju.
Homogeno polje.
Tako v zunanjem homogena magnetno polje pod vplivom magnetnih sil:
1) prosto usmerjeno vezje s tokom se bo vrtelo, dokler ni ravnina vezja pravokotna na indukcijske črte, tj. dokler magnetni moment ne postane vzporeden z indukcijskimi črtami in
2) na konturo bodo delovale natezne sile.
Nehomogeno polje.
V neenakomernem magnetnem polju se poleg zgornjih sil, ki vrtijo in raztezajo vezje, pojavi komponenta sile, ki teži k premikanju vezja. Če se izkaže, da je vezje usmerjeno s svojim magnetnim momentom vzdolž polja (kot na sliki), potem komponenta sile F 1 bo raztegnil konturo in komponento F 2 bo vezje potegnilo v območje močnejšega polja. Če je vezje v polju tako, da je njegov magnetni moment usmerjen proti polju, bo ta položaj vezja nestabilen. Krog se bo odvijal vzdolž polja in bo potegnil v območje močnejšega polja.
Podajte izraz za silo, ki deluje na vezje s tokom v neenakomernem magnetnem polju, katerega indukcija se spreminja samo vzdolž ene koordinate X.
Tema 10. Vprašanje 5.
Z uporabo izreka o kroženju izračunajmo indukcijo magnetnega polja v notranjosti solenoid. Razmislite o solenoidu z dolžino l imeti n zavoje, po katerih teče tok (slika 175). Menimo, da je dolžina solenoida večkrat večja od premera njegovih zavojev, to pomeni, da je zadevni solenoid neskončno dolg. Eksperimentalna študija magnetnega polja solenoida (glej sliko 162, b) kaže, da je znotraj solenoida polje enakomerno, zunaj solenoida pa nehomogeno in zelo šibko.
Na sl. 175 prikazuje črte magnetne indukcije znotraj in zunaj solenoida. Daljši kot je solenoid, manjša je magnetna indukcija zunaj njega. Zato lahko približno domnevamo, da je polje neskončno dolgega solenoida v celoti skoncentrirano v njem, polje zunaj solenoida pa lahko zanemarimo.
Za iskanje magnetne indukcije IN izberite zaprto pravokotno konturo ABCDA kot je prikazano na sl. 175. Vektorsko kroženje IN v zaprti zanki ABCDA pokriva vse n obratov, glede na (118.1), je enako
Integralni nad ABCDA lahko predstavimo v obliki štirih integralov: glede na AB, BC, CD in D.A. Na mestih AB in CD vezje je pravokotno na črte magnetne indukcije in B l = 0. V območju zunaj solenoida B=0. Lokacija vklopljena D.A. vektorsko kroženje IN enako Bl(vezje sovpada s črto magnetne indukcije); torej,
(119.1)
Iz (119.1) pridemo do izraza za magnetno indukcijo polja znotraj solenoida (v vakuumu):
Ugotovili smo, da polje znotraj solenoida homogeno(robni učinki na območjih, ki mejijo na konce solenoida, so v izračunih zanemarjeni). Vendar ugotavljamo, da izpeljava te formule ni povsem pravilna (magnetne indukcijske črte so zaprte in integral po zunanjem delu magnetnega polja ni strogo enak nič). Polje znotraj solenoida je mogoče pravilno izračunati z uporabo Biot-Savart-Laplaceovega zakona; rezultat je ista formula (119.2).
Magnetno polje je pomembno tudi za prakso. toroid- obročna tuljava, katere zavoji so naviti na jedro v obliki torusa (slika 176). Kot kažejo izkušnje, je magnetno polje koncentrirano znotraj toroida; zunaj njega ni polja.
Linije magnetne indukcije so v tem primeru, kot izhaja iz simetrije, krogi, katerih središča se nahajajo vzdolž osi toroida. Kot konturo izberemo en tak krog polmera r. Potem je po izreku kroženja (118.1) B× 2p r =m 0 NI od koder sledi magnetna indukcija znotraj toroida (v vakuumu)
Kje N-število zavojev toroida.
Če vezje poteka zunaj toroida, potem ne pokriva tokov in B× 2p r = 0. To pomeni, da zunaj toroida ni polja (kot kažejo tudi izkušnje).
Magnetno polje solenoida je superpozicija posameznih polj, ki jih ustvarja vsak posamezen obrat. Enak tok teče skozi vse zavoje. Osi vseh zavojev ležijo na isti premici. Solenoid je induktorska tuljava valjaste oblike. Ta tuljava je navita iz prevodne žice. V tem primeru so zavoji tesno drug proti drugemu in imajo isto smer. V tem primeru se domneva, da dolžina tuljave znatno presega premer zavojev.
Poglejmo magnetno indukcijo, ki jo ustvari vsak obrat. Vidimo lahko, da je indukcija znotraj vsakega obrata usmerjena v isto smer. Če pogledate sredino tuljave, se bo indukcija z njenih robov seštela. V tem primeru je indukcija magnetnega polja med dvema sosednjima zavojema usmerjena v nasprotno smer. Ker ga ustvarja isti tok, se kompenzira.
Slika 1 — Polje, ki ga ustvarijo posamezni zavoji solenoida
Če so zavoji solenoida dovolj tesno naviti, se bo med vsemi zavoji protipolje kompenziralo, znotraj zavojev pa se bodo posamezna polja združila v eno skupno polje. Črte tega polja bodo potekale znotraj solenoida in ga pokrivale zunaj.
Če na kakršen koli način pregledate magnetno polje znotraj solenoida, na primer z železnimi opilki, lahko sklepate, da je homogeno. Magnetne silnice v tem območju so vzporedne ravne črte. Ne samo, da so vzporedni sami s seboj, ampak so tudi vzporedni z osjo solenoida. Če gredo čez prehode solenoida, se upognejo in zaprejo zunaj tuljave.
Slika 2 - Polje, ki ga ustvari solenoid
Iz slike je razvidno, da je polje, ki ga ustvarja solenoid, podobno polju, ki ga ustvarja trajni palični magnet. Na enem koncu električni vodi izstopajo iz solenoida in ta konec je podoben severnemu polu trajnega magneta. In vstopijo v drugega in ta konec ustreza južnemu polu. Razlika je v tem, da je polje prisotno tudi znotraj solenoida. In če izvedete poskus z železnimi opilki, se bodo potegnili v prostor med zavoji.
Če pa je v solenoid vstavljeno leseno jedro ali jedro iz katerega koli drugega nemagnetnega materiala, bo pri izvajanju poskusa z železnimi opilki vzorec polja trajnega magneta in solenoida enak. Ker leseno jedro ne bo izkrivilo električnih vodov, vendar ne bo dovolilo, da žagovina prodre v notranjost tuljave.
Slika 3 — Slika polja trajnega paličastega magneta
Za določitev polov solenoida je mogoče uporabiti več metod. Na primer, najpreprostejša je uporaba magnetne igle. Privlačil ga bo nasprotni pol magneta. Če je smer toka v tuljavi znana, lahko poli določimo s pravilom desnega vijaka. Če zavrtite glavo desnega vijaka v smeri toka, bo translacijsko gibanje pokazalo smer polja v solenoidu. In če veste, da je polje usmerjeno od severnega pola proti jugu, lahko ugotovite, kateri pol se nahaja.
Magnetno polje električnega toka
Magnetno polje ne ustvarjajo le naravna ali umetna, temveč tudi prevodnik, če skozenj teče električni tok. Zato obstaja povezava med magnetnimi in električnimi pojavi.
Ni težko preveriti, ali okoli vodnika, po katerem teče tok, nastane magnetno polje. Nad premikajočo se magnetno iglo, vzporedno z njo, položimo ravni vodnik in po njem spustimo električni tok. Puščica bo zavzela položaj pravokoten na vodnik.
Katere sile bi lahko povzročile vrtenje magnetne igle? Očitno je moč magnetnega polja, ki nastane okoli prevodnika. Izklopite tok in magnetna igla se bo vrnila v normalen položaj. To nakazuje, da je ob izklopu toka izginilo tudi magnetno polje prevodnika.
Tako električni tok, ki teče skozi prevodnik, ustvari magnetno polje. Če želite ugotoviti, v katero smer bo magnetna igla odstopala, uporabite pravilo desne roke. Če desno roko položite na prevodnik z dlanjo navzdol, tako da smer toka sovpada s smerjo prstov, bo upognjen palec pokazal smer odklona severnega pola magnetne igle, nameščene pod prevodnikom. . S tem pravilom in poznavanjem polarnosti puščice lahko določite tudi smer toka v prevodniku.
Magnetno polje ravnega prevodnika ima obliko koncentričnih krogov.Če desno roko položite na vodnik z dlanjo navzdol, tako da se zdi, da tok izhaja iz prstov, bo upognjen palec kazal na severni pol magnetne igle.Takšno polje imenujemo krožno magnetno polje.
Smer krožnih silnic je odvisna od prevodnika in je določena s t.i gimlet pravilo. Če miselno privijete gimlet v smeri toka, bo smer vrtenja njegovega ročaja sovpadala s smerjo silnic magnetnega polja. Z uporabo tega pravila lahko ugotovite smer toka v prevodniku, če poznate smer silnic, ki jih ustvarja ta tok.
Če se vrnemo k poskusu z magnetno iglo, se lahko prepričamo, da je vedno nameščena s severnim koncem v smeri silnic magnetnega polja.
Torej, Okoli ravnega prevodnika, skozi katerega teče električni tok, nastane magnetno polje. Ima obliko koncentričnih krogov in se imenuje krožno magnetno polje.
Kisle kumarice d. Magnetno polje solenoida
Magnetno polje nastane okoli katerega koli prevodnika, ne glede na njegovo obliko, pod pogojem, da skozi prevodnik teče električni tok.
V elektrotehniki obravnavamo takšne, ki so sestavljeni iz več ovojev. Za preučevanje magnetnega polja tuljave, ki nas zanima, najprej razmislimo, kakšno obliko ima magnetno polje enega obrata.
Predstavljajmo si, da tuljava debele žice prebada list kartona in je priključena na vir toka. Ko električni tok teče skozi tuljavo, se okoli vsakega posameznega dela tuljave oblikuje krožno magnetno polje. Po pravilu “gimleta” ni težko ugotoviti, da imajo magnetne silnice znotraj tuljave isto smer (proti nam ali stran od nas, odvisno od smeri toka v tuljavi) in izstopajo z ene strani tuljave in vstopite na drugo stran. Niz takih zavojev, oblikovanih kot spirala, je tako imenovani elektromagnet (tuljava).
Okoli solenoida, ko skozi njega teče tok, nastane magnetno polje. Dobi se kot posledica seštevanja magnetnih polj vsakega zavoja in je oblikovan kot magnetno polje premočrtnega magneta. Linije sile magnetnega polja solenoida, tako kot pri pravokotnem magnetu, zapustijo en konec solenoida in se vrnejo na drugega. Znotraj solenoida imata isto smer. Tako imajo konci solenoida polarnost. Konec, iz katerega izhajajo črte sile, je Severni pol solenoid, konec, v katerega vstopajo daljnovodi, pa je njegov južni pol.
Elektromagnetni poli se lahko določi z pravilo desne roke, vendar za to morate poznati smer toka v njegovih zavojih. Če položite desno roko na solenoid z dlanjo navzdol, tako da se zdi, da tok prihaja iz prstov, bo upognjen palec kazal na severni pol solenoida.. Iz tega pravila sledi, da je polarnost solenoida odvisna od smeri toka v njem. To ni težko praktično preveriti tako, da magnetno iglo približamo enemu od polov solenoida in nato spremenimo smer toka v solenoidu. Puščica se bo takoj zavrtela za 180°, kar pomeni, da so se poli solenoida spremenili.
Solenoid ima lastnost vlečenja lahkih železnih predmetov. Če je jeklena palica nameščena znotraj solenoida, se bo čez nekaj časa pod vplivom magnetnega polja solenoida namagnetila palica. Ta metoda se uporablja v proizvodnji.
Elektromagneti
To je tuljava (solenoid) z železnim jedrom, ki je nameščeno v njej. Oblike in velikosti elektromagnetov so različne, vendar je splošna struktura vseh enaka.
Elektromagnetna tuljava je okvir, najpogosteje iz stisnjenega lesa ali vlaken in je različnih oblik glede na namen elektromagneta. Okvir je navit v več plasti izolirane bakrene žice - navitje elektromagneta. Ima različno število ovojev in je izdelan iz žice različnih premerov, odvisno od namena elektromagneta.
Za zaščito izolacije navitja pred mehanskimi poškodbami je navitje prekrito z eno ali več plastmi papirja ali kakšnega drugega izolacijskega materiala. Začetek in konec navitja se izvlečeta in priključita na izhodne sponke, nameščene na okvirju, ali na gibke vodnike z ušesi na koncih.
Elektromagnetna tuljava je nameščena na jedru iz mehkega, žarjenega železa ali zlitin železa s silicijem, nikljem itd. Takšno železo ima najmanjši ostanek. Jedra so najpogosteje izdelana iz kompozitnih tankih plošč, ki so med seboj izolirane. Oblike jeder so lahko različne, odvisno od namena elektromagneta.
Če skozi navitje elektromagneta spustimo električni tok, nastane okrog navitja magnetno polje, ki magnetizira jedro. Ker je jedro izdelano iz mehkega železa, se bo takoj magnetiziralo. Če nato izklopite tok, bodo tudi magnetne lastnosti jedra hitro izginile in ne bo več magnet. Poli elektromagneta, tako kot solenoida, so določeni z desnim pravilom. Če spremenite navitje elektromagneta, se bo v skladu s tem spremenila tudi polarnost elektromagneta.
Delovanje elektromagneta je podobno delovanju trajnega magneta. Vendar je med njima velika razlika. Trajni magnet ima vedno magnetne lastnosti, elektromagnet pa le takrat, ko skozi njegovo navitje teče električni tok.
Poleg tega je privlačna sila trajnega magneta konstantna, saj je magnetni tok trajnega magneta konstanten. Privlačna sila elektromagneta ni konstantna vrednost. Isti elektromagnet ima lahko različne privlačne sile. Privlačna sila katerega koli magneta je odvisna od velikosti njegovega magnetnega pretoka.
Sila privlačnosti in s tem njen magnetni tok je odvisna od velikosti toka, ki teče skozi navitje tega elektromagneta. Večji kot je tok, večja je privlačna sila elektromagneta in, nasprotno, manjši je tok v navitju elektromagneta, manjša sila privlači magnetna telesa k sebi.
Toda pri elektromagnetih, ki se razlikujejo po strukturi in velikosti, njihova privlačnost ni odvisna samo od velikosti toka v navitju. Če na primer vzamemo dva elektromagneta enake konstrukcije in velikosti, vendar enega z majhnim številom navitij in drugega z veliko večjim številom, potem je enostavno videti, da pri istem toku privlačna sila slednje bo veliko večje. Večje kot je število ovojev navitja, večje je magnetno polje, ustvarjeno okoli tega navitja pri danem toku, saj je sestavljeno iz magnetnih polj vsakega ovoja. To pomeni, da bo magnetni pretok elektromagneta in s tem sila njegove privlačnosti tem večji, čim večje število ovojev ima navitje.
Obstaja še en razlog, ki vpliva na velikost magnetnega pretoka elektromagneta. To je kakovost njegovega magnetnega vezja. Magnetno vezje je pot, po kateri je sklenjen magnetni tok. Magnetno vezje ima določeno magnetni upor. Magnetni upor je odvisen od magnetne prepustnosti medija, skozi katerega prehaja magnetni tok. Večja kot je magnetna prepustnost tega medija, manjši je njegov magnetni upor.
Od m Magnetna prepustnost feromagnetnih teles (železo, jeklo) je večkrat večja od magnetne prepustnosti zraka, zato je bolj donosno izdelati elektromagnete tako, da njihovo magnetno vezje ne vsebuje zračnih odsekov. Imenuje se produkt jakosti toka in števila obratov navitja elektromagneta magnetomotorna sila. Magnetomotorna sila se meri v številu amper-obratov.
Na primer, tok 50 mA teče skozi navitje elektromagneta s 1200 obrati. M magnetomotorna sila tak elektromagnet je enako 0,05 x 1200 = 60 amperskih tokov.
Delovanje magnetomotorne sile je podobno delovanju elektromotorne sile v električnem krogu. Tako kot EMF povzroča električni tok, magnetomotorna sila ustvarja magnetni tok v elektromagnetu. Tako kot v električnem krogu z večanjem emf narašča vrednost toka, tako se v magnetnem krogu z večanjem magnetomotorne sile povečuje magnetni pretok.
Akcija magnetni upor podobno delovanju električnega upora v vezju. Tako kot tok upada z večanjem upora električnega tokokroga, upada tudi tok v magnetnem tokokrogu. Povečanje magnetnega upora povzroči zmanjšanje magnetnega pretoka.
Odvisnost magnetnega pretoka elektromagneta od magnetomotorne sile in njegovega magnetnega upora lahko izrazimo s formulo, podobno formuli Ohmovega zakona: magnetomotorna sila = (magnetni pretok / magnetni upor)
Magnetni pretok je enak magnetomotorni sili, deljeni z magnetnim uporom.
Število ovojev navitja in magnetni upor za vsak elektromagnet je stalna vrednost. Zato se magnetni tok danega elektromagneta spreminja le s spremembo toka, ki teče skozi navitje. Ker je sila privlačnosti elektromagneta določena z njegovim magnetnim tokom, je za povečanje (ali zmanjšanje) sile privlačnosti elektromagneta potrebno ustrezno povečati (ali zmanjšati) tok v njegovem navitju.
Polariziran elektromagnet
Polariziran elektromagnet je povezava med trajnim magnetom in elektromagnetom. Zasnovan je tako. Na pole trajnega magneta so pritrjeni tako imenovani polni podaljški iz mehkega železa. Vsak podaljšek pola služi kot jedro elektromagneta, na katerega je nameščeno navitje. Oba navitja sta zaporedno povezana med seboj.
Ker so podaljški polov neposredno povezani s poli trajnega magneta, imajo magnetne lastnosti tudi v odsotnosti toka v navitjih; Hkrati je njihova sila privlačnosti konstantna in jo določa magnetni tok trajnega magneta.
Delovanje polariziranega elektromagneta je, da ko tok teče skozi njegova navitja, se privlačna sila njegovih polov poveča ali zmanjša glede na velikost in smer toka v navitjih. Na tej lastnosti polariziranega elektromagneta temelji delovanje drugih elektromagnetov. električne naprave.
Vpliv magnetnega polja na vodnik s tokom
Če prevodnik postavite v magnetno polje tako, da leži pravokotno na poljske črte, in skozi ta prevodnik spustite električni tok, se bo prevodnik začel premikati in bo potisnjen iz magnetnega polja.
Zaradi interakcije magnetnega polja z električnim tokom se prevodnik začne premikati, to je, da se električna energija pretvori v mehansko.
Sila, s katero je vodnik potisnjen iz magnetnega polja, je odvisna od velikosti magnetnega pretoka magneta, jakosti toka v prevodniku in dolžine dela prevodnika, ki ga sekajo silnice. Smer delovanja te sile, to je smer gibanja vodnika, je odvisna od smeri toka v prevodniku in jo določa pravilo leve roke.
Če držite dlan leve roke tako, da vanj vstopijo črte magnetnega polja, iztegnjeni štirje prsti pa so obrnjeni proti smeri toka v prevodniku, bo upognjen palec pokazal smer gibanja prevodnika.. Pri uporabi tega pravila se moramo zavedati, da poljske črte izhajajo iz severnega pola magneta.
