Rrufeja është një shkëndijë e një ngarkese elektrostatike të një re kumulus, e shoqëruar nga një blic verbues dhe një tingull i mprehtë (bubullimë). Kështu, ne duhet të shqyrtojmë në detaje klasifikimin e shkarkimeve dhe të kuptojmë pse rrufeja ndizet.
Llojet e shkarkimeve
errët (Townsend);
kurorë;
shkëndijë
Shkarkimi i shkëndijës
Ky shkarkim karakterizohet nga një formë e ndërprerë (edhe kur përdoren burime rrymë e vazhdueshme). Zakonisht shfaqet në gaze në presione të renditjes së presionit atmosferik. Në natyrë kushtet natyrore vërehet shkarkimi i shkëndijës në formë rrufeje. Nga jashtë, një shkarkim shkëndijë është një tufë shiritash të hollë zigzag të degëzuar të ndritshëm që depërtojnë menjëherë në hendekun e shkarkimit, shuhen shpejt dhe zëvendësojnë vazhdimisht njëri-tjetrin. Këto shirita quhen kanale shkëndija. Ato fillojnë nga pozitive dhe negative, dhe nga çdo pikë në mes. Kanalet që zhvillohen nga elektroda pozitive kanë skica të qarta si fije, ndërsa ato që zhvillohen nga elektroda negative kanë skaje difuze dhe degëzime më të imta.
Sepse Meqenëse shkarkimi i shkëndijës ndodh në presione të larta të gazit, potenciali i ndezjes është shumë i lartë. (Për ajrin e thatë, për shembull, në një presion prej 1 atm. dhe një distancë midis elektrodave prej 10 mm, voltazhi i prishjes është 30 kV.) Por pasi hendeku i shkarkimit bëhet një kanal "shkëndije", rezistenca e hendekut bëhet shumë i vogël, një puls i rrymës afatshkurtër kalon nëpër kanal forcë e madhe, gjatë së cilës ka vetëm një sasi të vogël të rezistencës për hendek shkarkimi. Nëse fuqia e burimit nuk është shumë e lartë, atëherë pas një impulsi të tillë aktual shkarkimi ndalon. Tensioni midis elektrodave fillon të rritet në vlerën e tij të mëparshme, dhe ndarja e gazit përsëritet me formimin e një kanali të ri të shkëndijës.
Një shkëndijë elektrike ndodh nëse fusha elektrike në një gaz arrin një vlerë të caktuar specifike Ek (forca e fushës kritike ose forca e prishjes), e cila varet nga lloji i gazit dhe gjendja e tij. Për shembull, për ajrin në kushte normale Ek3 * 106 V/m.
Vlera e Ek rritet me rritjen e presionit. Raporti i forcës kritike të fushës me presionin e gazit p për një gaz të caktuar mbetet i përafërt në një gamë të gjerë ndryshimesh presioni: Ek/pconst.
Sa më i madh të jetë kapaciteti C midis elektrodave, aq më e gjatë është koha e rritjes së tensionit. Prandaj, ndezja e një kondensatori paralel me hendekun e shkarkimit rrit kohën midis dy shkëndijave të mëvonshme dhe vetë shkëndijat bëhen më të fuqishme. Një shkëndijë e madhe kalon nëpër kanalin e shkëndijës. ngarkesë elektrike, dhe për këtë arsye amplituda dhe kohëzgjatja e pulsit aktual rritet. Me një kapacitet të madh C, kanali i shkëndijës shkëlqen me shkëlqim dhe ka pamjen e shiritave të gjerë. E njëjta gjë ndodh kur fuqia e burimit aktual rritet. Pastaj ata flasin për një shkëndijë të kondensuar ose një shkëndijë të kondensuar. Forca maksimale Rryma në puls gjatë shkarkimit të shkëndijës ndryshon shumë, në varësi të parametrave të qarkut të shkarkimit dhe kushteve në hendekun e shkarkimit, duke arritur në disa qindra kiloamperë. Me një rritje të mëtejshme të fuqisë së burimit, shkarkimi i shkëndijës shndërrohet në një shkarkim hark.
Si rezultat i kalimit të një impulsi aktual përmes kanalit të shkëndijës, një shkëndijë lëshohet në kanal nje numer i madh i energji (rreth 0,1 - 1 J për centimetër të gjatësisë së kanalit). Lëshimi i energjisë shoqërohet me një rritje të menjëhershme të presionit në gazin përreth - formimi i një vale goditëse cilindrike, temperatura në pjesën e përparme të së cilës është ~ 104 K. Kjo ndodh zgjerimi i shpejtë Kanali i shkëndijës, me një shpejtësi në rendin e shpejtësisë termike të atomeve të gazit. Ndërsa vala goditëse përparon, temperatura në pjesën e përparme të saj fillon të bjerë dhe vetë pjesa e përparme largohet nga kufiri i kanalit. Shfaqja valët e goditjes shpjegohen efektet e zërit, që shoqëron një shkarkim shkëndijë: kërcitje karakteristike në shkarkime të dobëta dhe kërcitje të fuqishme në rastin e rrufesë.
Në momentin e ekzistencës së kanalit, veçanërisht kur presione të larta, vërehet një shkëlqim më i shndritshëm i shkarkimit të shkëndijës. Shkëlqimi i shkëlqimit është jo uniform mbi seksionin kryq të kanalit dhe ka një maksimum në qendër të tij.
Le të shqyrtojmë mekanizmin e shkarkimit të shkëndijës.
Aktualisht, e ashtuquajtura teoria e rrjedhës së shkarkimit të shkëndijës, e konfirmuar nga eksperimentet e drejtpërdrejta, është përgjithësisht e pranuar. Në mënyrë cilësore, ai shpjegon veçoritë kryesore të shkarkimit të një shkëndije, megjithëse në aspektin sasior nuk mund të konsiderohet i plotë. Nëse një ortek elektronik fillon afër katodës, atëherë përgjatë rrugës së tij ka jonizimin dhe ngacmimin e molekulave dhe atomeve të gazit. Është thelbësore që kuantë të lehta, të emetuara nga atomet dhe molekulat e ngacmuara, duke u përhapur drejt anodës me shpejtësinë e dritës, prodhojnë vetë jonizimin e gazit dhe krijojnë ortekët e parë të elektroneve. Në këtë mënyrë, akumulimet me shkëlqim të dobët të gazit të jonizuar, të quajtura rrjedhëse, shfaqen në të gjithë vëllimin e gazit. Në procesin e zhvillimit të tyre, ortekët individualë të elektroneve kapin njëri-tjetrin dhe, duke u bashkuar së bashku, formojnë një urë përcjellëse mirë-përçuese. Prandaj, në momentin tjetër në kohë, një rrjedhë e fuqishme elektronesh nxiton, duke formuar një kanal shkarkimi shkëndijë. Meqenëse ura përcjellëse është formuar si rezultat i bashkimit të rrymave që shfaqen pothuajse njëkohësisht, koha e formimit të saj është shumë më pak se koha e nevojshme për një ortek individual elektronik për të udhëtuar distancën nga katoda në anodë. Së bashku me transmetuesit negativë, d.m.th. rryma që përhapen nga katoda në anodë, ka edhe rryma pozitive që përhapen në drejtim të kundërt.
Elektronet e lira marrin përshpejtime të mëdha në një fushë të tillë. Këto përshpejtime janë të drejtuara poshtë, pasi pjesa e poshtme e resë është e ngarkuar negativisht dhe sipërfaqja e tokës është e ngarkuar pozitivisht. Gjatë rrugës nga përplasja e parë në tjetrën, elektronet fitojnë energji të konsiderueshme kinetike. Prandaj, kur ato përplasen me atomet ose molekulat, ato i jonizojnë ato. Si rezultat, lindin elektrone të reja (dytësore), të cilat, nga ana tjetër, përshpejtohen në fushën e resë dhe më pas jonizojnë atome dhe molekula të reja në përplasje. Shfaqen orteqe të tëra elektronesh të shpejta, duke formuar re në "fundin", "fije" plazmatike - një rrjedhës.
Duke u bashkuar me njëri-tjetrin, transmetuesit krijojnë një kanal plazmatik përmes të cilit më pas do të kalojë pulsi kryesor i rrymës. Ky kanal plazmatik që zhvillohet nga "fundi" i resë në sipërfaqen e tokës është i mbushur me elektrone dhe jone të lira, dhe për këtë arsye mund të përçojë mirë rrymën elektrike. Ai quhet lider, ose më saktë lider me shkallë. Fakti është se kanali nuk formohet pa probleme, por në kërcime - "hapa".
Nuk dihet me siguri pse ka pauza në lëvizjen e liderit dhe relativisht të rregullta. Ekzistojnë disa teori të liderëve të shkallëzuar.
Në vitin 1938, Schonland parashtroi dy shpjegime të mundshme për vonesën që shkakton natyrën si hap të liderit. Sipas njërit prej tyre, elektronet duhet të lëvizin poshtë kanalit të rrymës kryesore (pilotit). Megjithatë, disa elektrone kapen nga atomet dhe jonet e ngarkuar pozitivisht, kështu që duhet pak kohë që elektronet e reja avancuese të mbërrijnë përpara se të ketë një gradient potencial të mjaftueshëm që rryma të vazhdojë. Sipas një këndvështrimi tjetër, kërkohet kohë që jonet e ngarkuar pozitivisht të grumbullohen nën kokën e kanalit drejtues dhe, në këtë mënyrë, të krijojnë një gradient të mjaftueshëm potencial përgjatë tij. Në vitin 1944, Bruce propozoi një shpjegim tjetër, i cili bazohej në zhvillimin e një shkarkimi shkëlqimi në një shkarkim hark. Ai konsideroi një "shkarkim korona", të ngjashme me një shkarkim maje, që ekziston rreth kanalit drejtues, jo vetëm në krye të kanalit, por në të gjithë gjatësinë e tij. Ai shpjegoi se kushtet për ekzistencën e një shkarkimi të harkut do të vendosen për ca kohë pasi kanali të jetë zhvilluar në një distancë të caktuar dhe, për rrjedhojë, të kenë dalë hapa. Ky fenomen ende nuk është studiuar plotësisht dhe nuk ka ende një teori specifike. Dhe këtu proceset fizike, që ndodhin pranë kokës së liderit janë mjaft të kuptueshme. Fuqia e fushës nën re është mjaft e lartë - është B/m; në zonën e hapësirës drejtpërdrejt përballë kokës së liderit është edhe më e madhe. Rritja e fuqisë së fushës në këtë rajon shpjegohet mirë nga Fig. 4, ku kthesat e ndërprera tregojnë seksione të sipërfaqeve ekuipotenciale dhe kurbat e ngurta tregojnë linjat e forcës së fushës. Në një fushë të fortë elektrike pranë kokës drejtuese, ndodh jonizimi intensiv i atomeve dhe molekulave të ajrit. Kjo ndodh për shkak të, së pari, bombardimit të atomeve dhe molekulave nga elektronet e shpejta që ikin nga lideri (i ashtuquajturi jonizimi i ndikimit), dhe, së dyti, përthithja e fotoneve nga atomet dhe molekulat. rrezatimi ultravjollcë, emetuar nga lideri (fotoionizimi). Për shkak të jonizimit intensiv të atomeve dhe molekulave të ajrit që hasen në rrugën e udhëheqësit, kanali i plazmës rritet, lideri lëviz drejt sipërfaqes së tokës.
Duke marrë parasysh ndalesat gjatë rrugës, liderit iu deshën 10...20 ms për të arritur në tokë në një distancë prej 1 km midis resë dhe sipërfaqen e tokës. Tani reja është e lidhur me tokën me anë të një kanali plazmatik që përcjell në mënyrë të përsosur rrymën. Kanali i gazit jonizues dukej se lidhte renë me tokën. Kjo përfundon fazën e parë të zhvillimit të impulsit fillestar.
Faza e dytë vazhdon shpejt dhe fuqishëm. Rryma kryesore rrjedh përgjatë shtegut të vendosur nga drejtuesi. Pulsi aktual zgjat afërsisht 0,1 ms. Forca aktuale arrin vlerat e rendit A. Një sasi e konsiderueshme energjie lëshohet (deri në J). Temperatura e gazit në kanal arrin. Është në këtë moment që një e jashtëzakonshme dritë të ndritshme, të cilën e vëzhgojmë kur godet rrufeja dhe ndodh bubullima, të shkaktuara nga zgjerimi i papritur i gazit të ndezur papritmas.
Është e rëndësishme që edhe shkëlqimi edhe ngrohja e kanalit plazmatik të zhvillohen në drejtim nga toka në re, d.m.th. poshtë lart. Për të shpjeguar këtë fenomen, le ta ndajmë me kusht të gjithë kanalin në disa pjesë. Sapo kanali është formuar (koka e drejtuesit ka arritur në tokë), para së gjithash elektronet që ishin në pjesën e tij më të ulët hidhen poshtë; prandaj, pjesa e poshtme e kanalit fillimisht fillon të shkëlqejë dhe të ngrohet. Pastaj elektronet nga pjesa tjetër (pjesa më e lartë e kanalit) nxitojnë në tokë; fillon shkëlqimi dhe ngrohja e kësaj pjese. Dhe kështu gradualisht - nga poshtë lart - gjithnjë e më shumë elektrone përfshihen në lëvizjen drejt tokës; Si rezultat, shkëlqimi dhe ngrohja e kanalit përhapen në drejtim nga poshtë lart.
Pasi të ketë kaluar pulsi kryesor i rrymës, ka një pauzë që zgjat nga 10 deri në 50 ms. Gjatë kësaj kohe, kanali praktikisht fiket, temperatura e tij bie dhe shkalla e jonizimit të kanalit zvogëlohet ndjeshëm.
Megjithatë, reja ende ruan një ngarkesë të madhe, kështu që lider i ri nxiton nga reja në tokë, duke përgatitur rrugën për një impuls të ri të rrymës. Drejtuesit e goditjeve të dyta dhe të mëvonshme nuk janë me shkallë, por në formë shigjete. Drejtuesit e majave të shigjetave janë të ngjashme me hapat e një udhëheqësi me shkallë. Sidoqoftë, meqenëse kanali i jonizuar tashmë ekziston, nevoja për një pilot dhe faza eliminohet. Meqenëse jonizimi në kanalin e liderit të fshirë është "më i vjetër" se ai i drejtuesit të shkallëzuar, rikombinimi dhe difuzioni i transportuesve të ngarkesës ndodh më intensivisht, dhe për këtë arsye shkalla e jonizimit në kanalin e liderit të fshirë është më e ulët. Si rezultat, shpejtësia e drejtuesit të fshirë është më e vogël se shpejtësia e fazave individuale të drejtuesit të shkallëzuar, por më e madhe se shpejtësia e pilotit. Shpejtësia e liderit të fshirë varion nga në m/s.
Nëse kalon më shumë kohë se zakonisht midis goditjeve të mëvonshme të rrufesë, shkalla e jonizimit mund të jetë aq e ulët, veçanërisht në pjesën e poshtme të kanalit, saqë një pilot i ri bëhet i nevojshëm për të rijonizuar ajrin. Kjo shpjegon rastet individuale formimi i hapave në skajet e poshtme të drejtuesve, që i paraprijnë jo goditjeve kryesore të rrufesë së parë, por pasuese.
Siç u tha më lart, udhëheqësi i ri ndjek rrugën që u hap nga udhëheqësi fillestar. Ai shkon nga lart poshtë pa u ndalur (1ms). Dhe përsëri pason një puls i fuqishëm i rrymës kryesore. Pas një pauze tjetër, gjithçka përsëritet. Si rezultat, lëshohen disa impulse të fuqishme, të cilat ne i perceptojmë natyrshëm si një shkarkesë e vetme rrufeje, si një ndezje e vetme e ndritshme.
Kushtet themelore për hyrjen në sistem
Konsumi (Nm3/h) 140.544
Konsumi (kg/h) 192 000
H2O në gaz (% vëllim) 2.3
CO2 në gaz (% vëllim) 12.4
O2 në gaz (% vëllim) 3.7
Temperatura (°C) 270
Orë pune (orë në vit) 8760
Presioni i punës së projektimit pozitiv
Ngarkesa e pluhurit në hyrjen e sistemit PM (mg/Nm3) 512
Niveli i garantuar i daljes së pluhurit PM (mg/Nm3) 10
Efikasiteti i heqjes së pluhurit të sistemit PM (%) 98.05
Të tjera
Burimi i ndotjes plasaritja e maces
Konsumi i pritshëm i energjisë (kW) 136
Konsumi i ngarkesës së plotë (kW) 279
Humbja totale e presionit (mm në st)
Fusha e dorëzimit
Precipitator elektrostatik (precipitator elektrostatik):
Ne ju ofrojmë një precipitues elektrostatik modular, Modeli 39R-1330-3712P, i cili përfshin të gjitha pllakat, elektrodat e shkarkimit, seksionet e çatisë, ndarjet izoluese, dyert e hyrjes, të gjithë komponentët e brendshëm dhe furnizimin me energji elektrike për të krijuar një modul të plotë të kontrollit të ndotjes së ajrit.
Precipituesi elektrostatik do të ketë karakteristikat e mëposhtme të projektimit:
Rënia e presionit (mm në st) 12.7
Temperatura e projektimit të strukturës (gr C) 371
Presioni i projektimit të strukturës (mm në st) +/- 890
Vëllimi i pleshtit (m3) 152
Numri i bunkerëve 3
Përmasat e qafës 457 x 864
Numri i kalimeve të gazit 39
Tensioni i daljes së transformatorit (kV) 55
Rryma e daljes së transformatorit (mA) 1100
Numri i transformatorëve 3
Pllaka vendosëse të reja, më të rënda të stilit të projektimit të bëra nga fletë çeliku të ngurtë me një trashësi minimale 18 mm. Fletët kanë një lehtësim më të ngurtë të ngurtësisë në formën e një kutie të përforcuar me brinjë ngurtësuese, të cilat formojnë një rrjedhje të qetë gazi në sipërfaqen e pllakës për të minimizuar ri-kurthimin e saj. Të dy udhëzuesit e sipërm dhe të poshtëm, ngurtësuesit dhe lidhësit do të sigurojnë shtrirjen e pllakave, duke kompensuar zgjerim termik. Pllakat do të projektohen për temperatura maksimale deri në 371 ° C
Dizajni siguron ashensorë elektromagnetikë dhe shkundës me ndikim gravitacional. Sistemet e tundjes do të projektohen për të funksionuar automatikisht dhe do të projektohen për të minimizuar riqarkullimin e grimcave. Parametrat e funksionimit të shakerit do të kenë karakteristika të rregullueshme të frekuencës dhe intensitetit.
Dizajni përfshin elektroda të ngurtë, të cilat do të bëhen nga një tub pa tela me trashësi muri 1.7 mm me kunja korona të shpërndara në mënyrë të barabartë të ngjitura në tub. Elektrodat janë të stabilizuara në nivel për funksionim në të gjitha intervalet e temperaturës së precipitatorit.
Çdo kornizë e elektrodës së shkarkimit do të dridhet individualisht dhe sistemi do të projektohet në mënyrë që kohëzgjatja dhe frekuenca e dridhjeve të mund të ndryshojnë.
Precipitatori është i pajisur me transformatorë/ndreqës hapash. Çdo komplet është i instaluar nga jashtë, i pajisur me izolim vaji, dhe ndreqësi ftohet me ajër. Transformatori dhe ndreqësit janë të vendosur në një rezervuar të vetëm.
Transformatori do të jetë i pajisur me një ndërprerës tokëzimi dhe një çelës kyç. Çdo komplet do të vlerësohet për një temperaturë maksimale + 45 gradë C (në temperaturën maksimale mjedisi+50 gradë C).
Izolues tension të lartë cilindrike, nën ngarkesë shtypëse.
Izolatorët janë prej porcelani, me xham brenda dhe jashtë dhe kanë terminale tokëzimi. Izolatorët janë të vendosur jashtë zonës së përpunimit të gazit dhe pastrohen me ajër të pastrimit.
Precipitatori është i pajisur me bravë sigurie me renditje sekuencialeçelësat për të parandaluar hyrjen në çdo pajisje të tensionit të lartë pa bllokuar furnizimin me energji elektrike dhe pa tokëzuar pajisjet e tensionit të lartë. Pajisjet e mëposhtme do të jenë të kyçura: të gjitha dyert e aksesit të shpejtë të precipitatorit, transformatori/ndreqësi dhe ndërprerësit e tensionit të lartë.
Shtrirja e furnizimit përfshin ndarje individuale izoluese të salduara rezistente ndaj motit për izoluesit. Ndarjet e izolimit do të jenë të aksesueshme nga dyert me kyçje sigurie për të parandaluar hyrjen në të gjitha zonat e tensionit të lartë, përveç rastit kur precipituesi është i çaktivizuar dhe i tokëzuar.
Trupi i precipitatorit elektrostatik do të jetë prej çeliku ASTM A-36 me trashësi 4,8 mm me të jashtme elementet strukturore ngurtësi ASTM A-36, të cilat forcojnë strukturën për t'i bërë ballë presionit të brendshëm, erës dhe ngarkesave të tjera. Trupi vuloset me saldim për të formuar një strukturë plotësisht të papërshkueshme nga gazi.
Precipituesi është i pajisur me kosha me një tabaka tërthore. Çdo plesht është i ndërtuar nga çeliku ASTM A-36 me trashësi 3,8 mm, i cili është i përforcuar me brinjë ASTM A-36. Çdo plesht është projektuar për të mbajtur peshën e tij kur mbushet me grimca. Dendësia e grimcave është 1041 kg/m3 për pastrimin strukturor dhe 320 kg/m3 për madhësinë e pleshtit. Përveç kësaj, koshat do të kenë kapacitet të mjaftueshëm për të ruajtur grimcat e mbledhura gjatë një periudhe minimale prej 12 orësh funksionimi. Ana do të jetë e pjerrët për të siguruar një kënd minimal të murit të pleshtit prej 60 gradë nga horizontali. Këndi i fundit do të rregullohet për të siguruar një kënd minimal të pleshtit prej 55 gradë.
Mbështetësit e precipitatorit: Precipituesi do të përfshijë të gjitha strukturat e çelikut me pllaka rrëshqitëse vetëlubrifikuese midis precipitatorit dhe strukturës mbështetëse. Struktura do të projektohet për të siguruar një hapësirë prej 2438 mm - 0 mm midis shkarkimit të pleshtit dhe tokës.
Lidhjet: Precipituesi është i pajisur me lidhje hyrëse dhe dalëse me fllanxha. Tubat janë prej çeliku ASTM A-36 me ngurtësues të jashtëm.
Tubi i hyrjes: tubi i hyrjes është një hyrje horizontale e tipit piramidale me këndin e poshtëm të tubit 45 gradë nga horizontali. Gryka e hyrjes përfshin tre pajisje shpërndarëse për të siguruar rrjedhje uniforme përmes precipitatorit. Organizimi i aksesit të jashtëm në tub nuk kërkohet.
Priza: Priza është një lloj piramidale horizontale me këndin e poshtëm të daljes 60° nga horizontali. Tubi i daljes përfshin një pajisje shpërndarëse të rrjedhës për të siguruar rrjedhje uniforme përmes precipitatorit elektrostatik. Nuk kërkohet qasje.
Izolimi termik dhe mbulimi i jashtëm: Prodhuesi do të sigurojë izolim termik të fabrikës për precipituesin elektrostatik (përfshirë strehimin, pleshtin, gypat e hyrjes dhe daljes). Izolimi do të përbëhet nga leshi mineral me densitet 128 kg/m3 me trashësi 76 mm në të gjitha sipërfaqet, përveç çatisë së precipitatorit elektrostatik. Çatia e precipitatorit do të izolohet me 152 mm lesh mineral me densitet 128 kg/m3 plus izolim me tekstil me fije qelqi 51 mm mbi ngurtësuesit dhe më pas do të mbulohet me një shtresë 'pllake me damë' 6,4 mm të trashë.
Izolimi në hyrje, dalje dhe anët e precipitatorit elektrostatik do të mbulohet me fletë alumini të palyer me trashësi 0,8 mm, tip 3003, fletë alumini me shirita 1 x 4 kuti ose çelik të valëzuar të lyer. Fletët do të instalohen vertikalisht dhe do të mbulojnë të gjitha qepjet në një seksion. Termoizolimi i koshave do të mbulohet me fletë alumini të palyer me trashësi 0.8mm tip 3003, fletë alumini me shirita 1 x 4 kuti ose çelik të valëzuar të lyer. Të gjitha nyjet e çatisë do të mbulohen gjithashtu me materiale të sheshta.
Materiali i mbulesës do të sigurohet duke përdorur TEK Nr. 4.5 Vida montimi 12-24 x 1¼" me rondele neoprene. Të gjitha lidhjet fletë me fletë do të bëhen duke përdorur kunja ¼ - 14 x 7/8" me rondele neoprene. Të gjitha shtresat e çatisë do të vulosen me izolues të pastër silikoni.
Lyerja: Fabrika do të lyejë mbështetësit strukturorë, kapakët e hyrjes, ndarjet izoluese, parmakët dhe sipërfaqet e jashtme të çatisë me një shtresë abetare të kuqe dhe një shtresë bojë smalti industrial. Të gjitha sipërfaqet metalike të nxehta që do të ekspozohen pas përfundimit të termoizolimit do të lyhen me bojë të zezë me temperaturë të lartë. Të gjitha shkallët, platformat (përfshirë mbështetëset) dhe parmakët do të lyhen me smalt të verdhë për siguri.
KONTROLL ELEKTRIK: Pajisjet e mëposhtme të kontrollit elektrik do të sigurohen në projekt.
Klasa e mbrojtjes së pajisjeve në çati: Klasa e mbrojtjes 4 është krijuar në përputhje me EEMAC për pajisjet në çatinë e precipitatorit, përkatësisht panelin e kontrollit të tundësit të pllakës së depozitimit dhe panelin e kontrollit të vibratorit të elektrodës.
Paneli i kontrollit të ventilatorit: Paneli i kontrollit të ventilatorit të montuar në çati EEMAC Class 4 do të pajiset me një iniciativë të integruar dhe kontrolle të ndezjes/ndalimit.
Kontrolluesi T/R: Çdo transformator/ndreqës i tensionit të lartë do të pajiset me një panel kontrolli mikroprocesor në një panel të klasës EEMAC 12 dhe paneli do të instalohet në dhomën e kontrollit të klientit. Të gjithë komponentët e panelit do të jenë të aksesueshëm për mirëmbajtje përmes derës së përparme të varur. Kontrolli i tensionit do të jetë plotësisht automatik me kontroll shtesë manual. Si sistemet manuale ashtu edhe ato automatike do të ofrojnë kontroll të plotë. Shtypja e harkut do të sigurohet nga një pajisje kufizuese e rrymës për të reduktuar tensionin kur ekziston një gjendje shkëndije në precipitues. Kontrollorët janë vlerësuar për një temperaturë maksimale të ambientit prej 40°C. Të gjitha kutitë e paneleve janë prej çeliku 2,8 mm dhe të lyera me smalt gri ASA 61. Çdo kontrollues GVC do të montohet në panelin e përparmë të një kutie kontrolli të tensionit të lartë me qëndrim të lirë. Kontrolluesi grafik siguron grafikun me shirita dhe lexime dixhitale të tensioneve dhe rrymave parësore dhe dytësore, si dhe fuqinë kW, gjenerimin e shkëndijës, këndin e përcjelljes SCR (Ndreqës i kontrolluar me silikon) dhe statusin T/R zona e dhomës së kontrollit të klientit. Alarmet do të sigurohen në njësinë e kontrollit GVC për mbirrymë rrymë alternative, mbinxehje T/R, temperaturë të lartë SCR, çekuilibër SCR, humbje memorie, nëntension DC dhe mbitension DC. Menyja kryesore ofrohet për zgjedhjen e funksioneve të funksionimit dhe zgjidhjen e problemeve. Ekrani i kontrolluesit grafik është 16 rreshta me 40 karaktere. Pajisja mund të prodhojë kurba të tensionit/rrymës, grafikët e tendencës 24-orëshe dhe grafikët e tendencës 30-minutëshe. Operatori mund të caktojë në distancë të gjithë parametrat e precipitatorit, si p.sh. rikthimin, shpejtësinë e ngritjes, kufirin aktual, etj. Teksti është i disponueshëm në linjën e ndihmës për të bërë të gjitha cilësimet. Çdo kontrollues do të ketë gjithashtu tre tregues pranë çdo GVC. Këta tregues janë krijuar për të treguar kontrollin e ndezur, HV ndezur dhe alarmin.
Reaktor kufizues i rrymës: Për çdo transformator/ndreqës do të ketë një reaktor kufizues të rrymës, klasës së mbrojtjes 3R sipas EEMAC, i cili do të vendoset pranë transformatorit/ndreqësit.
Pajisjet elektrike të instaluara në fabrikë: Ne do të instalojmë transformatorë/ndreqës në fabrikën e prodhuesit dhe do të instalojmë kanale autobusësh të tensionit të lartë dhe tabaka autobusësh. Ne do të ofrojmë menaxhim të kanaleve dhe kabllove nga paneli i kontrollit/paneli i shpërndarjes në tavanë (PCDP) për shkundësit, vibratorët dhe ventilatorët. Ne do të instalojmë të gjithë izolatorët e tensionit të lartë, izoluesit e vibrimit dhe izolatorët e furnizimit me energji elektrike. Ne do të furnizojmë dhe instalojmë kuti terminale për të gjitha lidhjet e çatisë (përgjegjësia e klientit për kushtet fillestare të lidhjes).
Parzmore me tela
Ne përdorim llojet e mëposhtme instalime elektrike për lidhjet e mëposhtme (ne rezervojmë të drejtën për të zëvendësuar telin XLPE më poshtë):
Kanalet kabllore kabllore
Ky kabllo përdoret midis paneleve dhe kutive lidhëse në çati, dhe midis këtyre kutive lidhëse dhe terminaleve të tundësve, ventilatorëve dhe vibratorëve. Kanalet do të kenë një kapacitet nominal 40% në përputhje me N.E.C.
Përçues bakri THHN/MTW/THWN-2/T90
Standardet e Laboratorëve të Underwriters UL-83, UL-1063, UL-758
Specifikimi AWM 1316, 1317, 1318, 1319, 1320, 1321
Klasa e përdredhjes ASTM B3, B8, B787
Specifikimi Federal A-A-59544
Standardi i Shoqatës Kanadeze C22.2 Nr. 75
NEMA WC70/ICEA S-95-658
Instituti i Inxhinierëve Elektrikë dhe Elektronikë ARRA 2009; Neni 1605
Përçuesi: Përçues bakri të zhveshur të bllokuar për ASTM-B3, ASTM-B787 dhe ASTM-B8
Izolimi: Klorur polivinil me ngjyrë (PVC), rezistent ndaj nxehtësisë dhe lagështisë, përbërje rezistente ndaj zjarrit për UL-1063 dhe UL-83
Mbulesa: poliamid i ngurtë, najloni në UL-1063 dhe UL-83. Predha e jashtme e rrëshqitshme, najloni për tërheqje të lehtë. VW-1 vlerësohet 14 AWG - 8 AWG. Të gjitha përmasat janë rezistente ndaj benzinës dhe vajit.
Aplikimet: Teli tipik ndërtimi THHN/THWN-2 është menduar për aplikime për qëllime të përgjithshme siç përcaktohet nga Kodi Kombëtar Elektrik (NEC). Lloji THHN/THWN-2 është miratuar për ndërtim të ri ose riinstalim për aplikime 600 volt. Aplikimet që kërkojnë Lloji THHN ose THWN-2: Përçuesi është i përshtatshëm për përdorim në vende të lagështa ose të thata në temperatura që nuk i kalojnë 90°C ose jo më shumë se 75°C në vaj ose ftohës. Aplikimet që kërkojnë llojin MTW: Përçuesi është i përshtatshëm për përdorim në vende të thata në 90°C ose nuk duhet të kalojë 60°C në vende të lagështa ose kur ekspozohet ndaj vajrave ose ftohësve. Aplikimet që kërkojnë Lloji AWM: Përçuesi është i përshtatshëm për përdorim në temperatura jo më të larta se 105°C në vende të thata.
Teli i izolimit të dridhjeve
Ky tel përdoret midis kutive të kryqëzimit të kanaleve dhe shkundësve, ventilatorëve dhe vibratorëve.
SOOW/SJOOW 90ºC ROHS të zeza
Specifikimi/Standardet inxhinierike:
Standardi UL 62
NEC Neni 501.140 Klasa I Div. 2
NEC Neni 400
CSA C22.2 Nr. 49
Testi i flakës CSA FT2
EPA 40 CFR Pjesa 26 Nënpjesa C Metalet e renda sipas Tabelës 1, metoda TCLP
Përçuesi: 18 AWG - 10 AWG Klasa K bakër i zhveshur i bllokuar për ASTM B-174
Izolimi: EPDM
Predha: CPE
Legjenda: SOOW E54864 (UL) 600V -40C TO 90C -- CSA LL39753 SOOW 600V -40C TO 90C FT2 I papërshkueshëm nga uji P-07-KA070018-1-MSHA
Aplikimet: Prodhuar duke përdorur komponime të avancuara të gomës sintetike për performancë në temperatura që variojnë nga -40°C deri në 90°C me rezistencë të shkëlqyer ndaj flakës, deformimit, ozonit, vajrave, acideve dhe kimikateve. SOOW ka izolim dhe shtresë rezistente ndaj konsumit dhe vajit. SOOW është fleksibël në temperatura të ulëta dhe jashtëzakonisht fleksibël në kushte normale për motorët elektrikë, llambat portative, karikuesit për bateri, ndriçim portativ dhe pajisje portative. Shtojca seksioni 400 i Kodit Kombëtar Elektrik.
Tela për lidhjen e paneleve
Ky tel përdoret për të lidhur komponentë të ndryshëm brenda paneleve (çelës, drita, plc, blloqe, siguresa, terminale, etj.).
Teli MIL-W-16878/2 Lloji C (tel M16878/2) / Mil-DTL-16878/2
Specifikimi/Standardet inxhinierike:
Testi i flakës UL VW-1
RoHS Hook-up Wire Pajtueshmëria RoHS
Tela MIL-W-16878/2 e tipit C (tel M16878/2)
Përshkrim:
Përçuesi: Bakër i konservuar, i ngurtë dhe i bllokuar
Izolimi: Klorur polivinil (PVC), me ngjyrë
Zbatimi: Teli lidhës përputhet me testin e flakës UL VW-1 dhe përdoret në një gamë të gjerë industrish që kërkojnë tela me temperaturë të lartë që mund t'i rezistojë edhe kushteve të vështira. Për shkak të madhësisë së tij, materialeve jo të ndezshme dhe rezistencës ndaj kimikatet Aplikacionet tipike për tela MIL-Spec përfshijnë aplikacione komplekse për industrinë ushtarake ose të hapësirës ajrore. Teli mund të përdoret gjithashtu për instalime elektrike të brendshme të pajisjeve elektronike. Teli ka një gamë temperaturash nga -55°C deri +105°C (M16878/2 Lloji C) dhe 1000 volt. Të gjitha llojet e kabllove MIL Spec kanë gamë të shkëlqyera të temperaturës dhe vlerësime të tensionit. M16878E lidhet me aplikacionet me tela: pajisje ushtarake, tela elektrik, instalime elektrike të pajisjeve elektrike dhe elektronikë mjekësore. M16878EE mund të përdoret për përdorimi elektronik në aplikime të forta ku hasen temperatura të larta dhe është një produkt OEM shumë i besueshëm. M16878ET përdoret në hapësirën ajrore, industriale, ushtarake dhe shumë tregje të tjera tregtare.
Synimet dhe garancitë
PËRKUFIZIM: Pajisjet që ne ofrojmë këtu në kushtet e projektimit dhe një ngarkesë hyrëse pluhuri prej 512 mg/Nm3 garantojnë një përmbajtje pluhuri në daljen e precipitatorit jo më shumë se 10 mg/Nm3, që është 98,05% e ngarkesës hyrëse. Nëse ngarkesa specifike e hyrjes tejkalon atë të projektuar, garantohet gjithashtu efikasiteti prej 98,05%; nëse ngarkesa specifike është e barabartë ose më e vogël se ajo e llogaritur, garantohet një përmbajtje pluhuri e mbetur prej 10 mg/nm3.
PACITETI: Impianti garanton një errësirë mesatare të gazit të gripit më pak se 10% për një orë kur funksionon në kushtet e projektimit. Transparenca duhet të përcaktohet nga një pajisje e certifikuar për leximin e tymit ose monitor i certifikuar i tejdukshmërisë.
Kualifikimi i testimit të grimcave: Metoda e marrjes së mostrave të grimcave do të jetë Metoda Nr. 5 EPA siç specifikohet në Regjistrin Federal. Grimcat përkufizohen si të ngurta në kushtet e funksionimit të precipitantit që mund të mblidhet. Kondensatat nuk përfshihen këtu.
Shkarkimi i shkëndijës. Me një forcë mjaft të lartë të fushës prej rreth 3 MVm, shfaqet një shkëndijë elektrike midis elektrodave, e cila ka pamjen e një kanali dredha-dredha me shkëlqim të ndezur që lidh të dy elektrodat.
Gazi pranë shkëndijës nxehet në një temperaturë të lartë dhe papritmas zgjerohet, duke shkaktuar valët e zërit, dhe dëgjojmë një çarje karakteristike. Forma e përshkruar e shkarkimit të gazit quhet shkarkimi i shkëndijës ose prishja e shkëndijës së gazit. Kur ndodh një shkarkim shkëndijë, gazi e humbet papritur vetitë dielektrike dhe bëhet një udhërrëfyes i mirë.
Forca e fushës në të cilën ndodh prishja e shkëndijës së gazit ka kuptim të ndryshëm për gazra të ndryshëm dhe varet nga gjendja e presionit dhe temperatura e tyre. Sa më e madhe të jetë distanca ndërmjet elektrodave, aq më i madh është voltazhi ndërmjet tyre që të ndodhë shpërbërja e gazit nga shkëndija. Ky tension quhet tension i prishjes.
Njohja se si tensioni i prishjes varet nga distanca midis elektrodave të cilësdo një formë të caktuar, mund të matni tensionin e panjohur me gjatësia maksimale shkëndijat. Pajisja e një voltmetri me shkëndijë për tensione të larta të përafërt bazohet në këtë. Ai përbëhet nga dy topa metalikë të montuar në stendat 1 dhe 2, mbështetja e dytë me topin mund të lëvizë më afër ose më larg nga e para duke përdorur një vidë. Topat janë të lidhur me një burim rrymë, voltazhi i të cilit duhet të matet dhe të bashkohen derisa të shfaqet një shkëndijë.
Duke matur distancën duke përdorur një shkallë në stendë, mund të jepni një vlerësim të përafërt të tensionit përgjatë gjatësisë së shkëndijës, për shembull, me një diametër të topit prej 5 cm dhe një distancë prej 0,5 cm, voltazhi i prishjes është 17,5 kV; , dhe në një distancë prej 5 cm 100 kV. Ndodhja e një zbërthimi shpjegohet si më poshtë: në një gaz ka gjithmonë një numër të caktuar jonesh dhe elektronesh që lindin nga arsye të rastësishme. Sidoqoftë, numri i tyre është aq i vogël sa që gazi praktikisht nuk përçon energjinë elektrike. Me një fuqi mjaftueshëm të lartë fushe, energjia kinetike e grumbulluar nga joni në intervalin ndërmjet dy përplasjeve mund të bëhet e mjaftueshme për të jonizuar një molekulë neutrale pas përplasjes.
Si rezultat, formohet një elektron i ri negativ dhe një mbetje joni e ngarkuar pozitivisht. Elektroni i lirë 1, kur përplaset me një molekulë neutrale, e ndan atë në elektronin 2 dhe një jon të lirë pozitiv. Elektronet 1 dhe 2, pas përplasjes së mëtejshme me molekulat neutrale, përsëri i ndanë ato në elektronet 3 dhe 4 dhe jone të lira pozitive, etj. Ky proces jonizimi quhet jonizimi i ndikimit, dhe puna që duhet shpenzuar për të hequr një elektron nga një atom quhet punë jonizimi.
Puna e jonizimit varet nga struktura e atomit dhe për këtë arsye është e ndryshme për gazra të ndryshëm. Elektronet dhe jonet e formuara nën ndikimin e jonizimit të ndikimit rrisin numrin e ngarkesave në gaz, dhe nga ana tjetër ato vijnë në lëvizje nën ndikimin e një fushe elektrike dhe mund të prodhojnë jonizimin e ndikimit të atomeve të reja.
Kështu, procesi përforcon veten, dhe jonizimi në gaz shpejt arrin një vlerë shumë të madhe. Fenomeni është i ngjashëm me një ortek bore, kështu që ky proces u quajt ortek jonik. Formimi i një orteku jonik është procesi i prishjes së shkëndijës, dhe tensioni minimal në të cilin ndodh një ortek jonik është voltazhi i prishjes. Kështu, gjatë një prishjeje të shkëndijës, arsyeja e jonizimit të gazit është shkatërrimi i atomeve dhe molekulave gjatë përplasjeve me jonet - jonizimi i ndikimit. 2.2.3. Harku elektrik Nëse, pas ndezjes së shkarkimit të shkëndijës, rezistenca e qarkut zvogëlohet gradualisht, forca aktuale në shkëndijë do të rritet.
Kur rezistenca e qarkut bëhet mjaft e ulët, ndodh një formë e re e shkarkimit të gazit, e quajtur shkarkimi i harkut. Në këtë rast, rryma rritet ndjeshëm, dhe voltazhi në të gjithë hendekun e shkarkimit zvogëlohet në disa dhjetëra volt. Kjo tregon se proceset e reja lindin në shkarkim, duke i dhënë gazit një përçueshmëri shumë të lartë.
Aktualisht, një hark elektrik prodhohet më shpesh midis elektrodave speciale të karbonit. Pika më e nxehtë e harkut është depresioni i formuar në elektrodën pozitive dhe quhet krateri i harkut. Temperatura e saj është 4000 K dhe në një presion prej 20 atm tejkalon 7000 K. Shkarkimi i harkut ndodh në të gjitha rastet kur, për shkak të ngrohjes së katodës, emetimi termionik bëhet shkaku kryesor i jonizimit të gazit. Për shembull, në një shkarkim me shkëlqim, jonet pozitive që bombardojnë katodën jo vetëm që shkaktojnë emetim sekondar të elektroneve, por edhe ngrohin katodën.
Prandaj, nëse rritni rrymën në një shkarkesë shkëlqimi, temperatura e katodës rritet dhe kur arrin një vlerë të tillë që të fillojë emetimi i dukshëm termionik, shkarkimi i shkëlqimit kthehet në një hark. Në këtë rast, rënia e potencialit të katodës gjithashtu zhduket. Harku elektrik është një burim i fuqishëm drite dhe përdoret gjerësisht në projeksione, prozhektorë dhe instalime të tjera. Fuqia specifike e konsumuar prej tij është më e vogël se ajo e llambave inkandeshente.
Llambat e harkut me presion të lartë përdoren gjithashtu si burime drite. Harku ndizet nga një shkarkim nga një burim i tensionit të lartë duke përdorur një elektrodë të tretë. Për shkak të temperaturës së lartë të harkut, përdoret për saldimin dhe prerjen e metaleve. Harqet elektronike në terren me një katodë merkuri përdoren për të korrigjuar alternimin rryme elektrike. 2.2.4. Shkarkimi i koronës Shkarkimi, i cili mori këtë emër, vërehet në presione relativisht të larta të gazit në një fushë shumë johomogjene. Për të marrë johomogjenitet të konsiderueshëm të fushës, elektrodat duhet të kenë një sipërfaqe shumë të pabarabartë, domethënë njëra shumë e madhe, tjetra shumë e vogël.
Linjat e fuqisë së fushës elektrike bëhen më të dendura kur i afrohen telit, dhe, për rrjedhojë, forca e fushës pranë telit ka vlera më e lartë. Kur arrin afërsisht 3106 Vm, një shkarkesë ndizet midis telit dhe cilindrit dhe një rrymë shfaqet në qark. Në këtë rast, pranë telit shfaqet një shkëlqim, i cili ka formën e një guaskë ose kurore që rrethon telin, prej nga vjen emri i shkarkimit.
Shkarkimi i koronës ndodh sikur potencial negativ ka një koronë negative në tela, dhe me një koronë pozitive ka një koronë pozitive, si dhe me një tension të alternuar midis telit dhe cilindrit. Me rritjen e tensionit midis telit dhe cilindrit, rritet edhe rryma në shkarkimin e koronës. Në të njëjtën kohë, trashësia e shtresës ndriçuese të koronës rritet. Proceset brenda koronës zbresin në sa vijon: nëse teli është i ngarkuar negativisht, atëherë me arritjen e tensionit të prishjes, në sipërfaqen e telit gjenerohen ortekë elektronikë, të cilët përhapen nga teli në cilindër.
Në rastin e një korone pozitive, ortekët e elektroneve kanë origjinën në sipërfaqja e jashtme kurorat dhe lëvizin drejt telit. Shkarkimi i koronës ndodh jo vetëm pranë telave, por edhe pranë çdo përcjellësi me një sipërfaqe të vogël. Kurora shfaqet në natyrë edhe nën ndikimin e fushës elektrike atmosferike dhe shfaqet në majat e pemëve, direkët e anijeve etj. 3.
Fundi i punës -
Kjo temë i përket seksionit:
Rryma elektrike në jometale
Elektrolitet përfshijnë, për shembull, tretësirat e kripërave, acideve dhe alkaleve. Në disa raste, elektrolitet janë gjithashtu shkrirje të ndonjë lënde ose... Elektroliza është lirimi i një lënde në elektroda kur një rrymë elektrike kalon nëpër tretësirën e elektrolitit. Ligjet..
Nëse keni nevojë material shtesë për këtë temë, ose nuk e gjetët atë që po kërkoni, ju rekomandojmë të përdorni kërkimin në bazën e të dhënave tona të veprave:
Çfarë do të bëjmë me materialin e marrë:
Nëse ky material ishte i dobishëm për ju, mund ta ruani në faqen tuaj në rrjetet sociale:
Në varësi të presionit të gazit, konfigurimit të elektrodës dhe parametrave të qarkut të jashtëm, ekzistojnë katër lloje shkarkimesh të pavarura:
- shkarkimi i shkëlqimit;
- shkarkimi i shkëndijës;
- shkarkimi i harkut;
- shkarkimi i koronës.
1. Shkarkimi i shkëlqimit ndodh kur presione të ulëta. Mund të vërehet në një tub qelqi me elektroda metalike të sheshta të salduara në skajet (Fig. 8.5). Pranë katodës ekziston një shtresë e hollë ndriçuese e quajtur film ndriçues katodë 2.
Midis katodës dhe filmit ekziston Hapësira e errët e Aston 1. Në të djathtë të filmit ndriçues vendoset një shtresë me dritë të dobët e quajtur hapësirë e errët katodë 3. Kjo shtresë shkon në një zonë ndriçuese, e cila quhet shkëlqim që digjet 4, hapësira që digjet kufizohet nga një hendek i errët - Hapësirë e errët Faraday 5. Të gjitha shtresat e mësipërme formohen pjesa e katodës shkarkimin e shkëlqimit. Pjesa tjetër e tubit është e mbushur me gaz të ndezur. Kjo pjesë quhet kolona pozitive 6.
Ndërsa presioni zvogëlohet, pjesa katodë e shkarkimit dhe hapësira e errët e Faraday rriten, dhe kolona pozitive shkurtohet.
Matjet treguan se pothuajse të gjitha rëniet e mundshme ndodhin në tre seksionet e para të shkarkimit (hapësira e errët e Astonit, filmi ndriçues i katodës dhe pika e errët e katodës). Kjo pjesë e tensionit të aplikuar në tub quhet rënia e potencialit të katodës.
Në rajonin e shkëlqimit që digjet, potenciali nuk ndryshon - këtu forca e fushës është zero. Së fundi, në hapësirën e errët të Faraday dhe kolonën pozitive potenciali rritet ngadalë.
Kjo shpërndarje potenciale shkaktohet nga formimi i një ngarkese hapësinore pozitive në hapësirën e errët të katodës për shkak të përqendrim i rritur jone pozitive.
Jonet pozitive, të përshpejtuara nga rënia e potencialit të katodës, bombardojnë katodën dhe nxjerrin elektronet jashtë saj. Në hapësirën e errët të Astonit, këto elektrone, duke fluturuar pa përplasje në rajonin e hapësirës së errët të katodës, kanë energji të lartë, si rezultat i së cilës ato më shpesh jonizojnë molekulat sesa i ngacmojnë ato. ato. Intensiteti i shkëlqimit të gazit zvogëlohet, por formohen shumë elektrone dhe jone pozitive. Jonet që rezultojnë fillimisht kanë një shpejtësi shumë të ulët dhe për këtë arsye në hapësirën e errët të katodës krijohet një ngarkesë hapësinore pozitive, e cila çon në një rishpërndarje të potencialit përgjatë tubit dhe në shfaqjen e një rënie të potencialit katodë.
Elektronet e krijuara në hapësirën e errët të katodës depërtojnë në rajonin e shkëlqimit të djegur, i cili karakterizohet nga një përqendrim i lartë i elektroneve dhe joneve pozitive dhe një ngarkesë hapësinore polare afër zeros (plazma). Prandaj, forca e fushës këtu është shumë e ulët. Në rajonin e shkëlqimit që digjet, zhvillohet një proces intensiv i rikombinimit, i shoqëruar nga emetimi i energjisë së çliruar gjatë këtij procesi. Kështu, shkëlqimi që digjet është kryesisht një shkëlqim rikombinues.
Nga rajoni i shkëlqimit që digjet në hapësirën e errët të Faraday, elektronet dhe jonet depërtojnë për shkak të difuzionit. Probabiliteti i rikombinimit këtu bie shumë, sepse përqendrimi i grimcave të ngarkuara është i ulët. Prandaj, ekziston një fushë në hapësirën e errët Faraday. Elektronet e futura nga kjo fushë grumbullojnë energji dhe shpeshherë përfundimisht krijojnë kushtet e nevojshme për ekzistencën e një plazme. Kolona pozitive përfaqëson plazmën e shkarkimit të gazit. Ajo vepron si një përcjellës që lidh anodën me pjesët katodë të shkarkimit. Shkëlqimi i kolonës pozitive shkaktohet kryesisht nga kalimi i molekulave të ngacmuara në gjendjen bazë.
2. Shkarkimi i shkëndijës ndodh në gaz zakonisht në presione të rendit të presionit atmosferik. Karakterizohet nga një formë e ndërprerë. Nga pamjen shkarkimi i shkëndijës është një tufë shiritash të hollë zigzag të degëzuar të shndritshëm që depërtojnë menjëherë në hendekun e shkarkimit, shuhen shpejt dhe zëvendësojnë vazhdimisht njëra-tjetrën (Fig. 8.6). Këto shirita quhen kanalet e shkëndijës.
 |
T gaz = 10,000 K ~ 40 cm I= 100 kA t= 10 -4 s l~ 10 km |
Pasi hendeku i shkarkimit "thyehet" nga kanali i shkëndijës, rezistenca e tij bëhet e vogël, një impuls afatshkurtër i rrymës së lartë kalon nëpër kanal, gjatë të cilit vetëm një tension i vogël bie në hendekun e shkarkimit. Nëse fuqia e burimit nuk është shumë e lartë, atëherë pas këtij pulsi aktual shkarkimi ndalon. Tensioni midis elektrodave fillon të rritet në vlerën e tij të mëparshme, dhe ndarja e gazit përsëritet me formimin e një kanali të ri të shkëndijës.
Në kushte natyrore, vërehet një shkarkim shkëndijë në formën e vetëtimës. Figura 8.7 tregon një shembull të shkarkimit të shkëndijës - rrufe, kohëzgjatje 0.2 ÷ 0.3 me një forcë aktuale 10 4 - 10 5 A, gjatësi 20 km (Fig. 8.7).
3. Shkarkimi i harkut . Nëse, pas marrjes së një shkarkimi shkëndijë nga një burim i fuqishëm, distanca midis elektrodave zvogëlohet gradualisht, atëherë shkarkimi nga ndërprerja bëhet i vazhdueshëm dhe lind një formë e re e shkarkimit të gazit, e quajtur shkarkimi i harkut(Fig. 8.8).
 |  |
|
| ~ 10 3 A | ||
| Oriz. 8.8 | ||
Në këtë rast, rryma rritet ndjeshëm, duke arritur dhjetëra e qindra amper, dhe tensioni në hendekun e shkarkimit bie në disa dhjetëra volt. Sipas V.F. Litkevich (1872 - 1951), shkarkimi i harkut mbahet kryesisht për shkak të emetimit termionik nga sipërfaqja e katodës. Në praktikë, kjo do të thotë saldim, furra të fuqishme me hark.
4. Shkarkimi i koronës (Fig. 8.9).ndodh në një fushë të fortë elektrike jo uniforme në presione relativisht të larta të gazit (në rendin atmosferik). Një fushë e tillë mund të merret midis dy elektrodave, sipërfaqja e njërës prej të cilave ka një lakim të madh (tel i hollë, majë).
 |
 |
Prania e një elektrode të dytë nuk është e nevojshme, por roli i saj mund të luhet nga objektet metalike të tokëzuara përreth. Kur fusha elektrike pranë një elektrode me një lakim të madh arrin afërsisht 3∙10 6 V/m, rreth saj shfaqet një shkëlqim, që duket si një guaskë ose kurorë, prej nga vjen emri i ngarkesës.
