La aceleración centrípeta (en m/s 2) se calcula mediante la fórmula α = ω 2 R, Dónde ω - velocidad angular (en s –1), R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre el radio R(en metros), si la velocidad angular es 10 s –1 y la aceleración centrípeta es 54 m/s 2.
Solución.
Expresemos el radio a partir de la fórmula de la aceleración centrípeta:
Sustituyendo obtenemos:
Respuesta: 0,54.
Respuesta: 0,54
a = ω 2 R, Dónde ω R R(en metros) si la velocidad angular es 9 s −1 y la aceleración centrípeta es 243 m/s 2.
Respuesta: 3
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 4 s −1 y la aceleración centrípeta es 96 m/s 2.
Respuesta: 6
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 8,5 s −1 y la aceleración centrípeta es 650,25 m/s 2 .
Respuesta: 000
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 5,5 s −1 y la aceleración centrípeta es 60,5 m/s 2 .
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 0,5 s −1 y la aceleración centrípeta es 1,75 m/s 2 .
Respuesta: 7
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 3 s −1 y la aceleración centrípeta es 81 m/s 2 .
Respuesta: 9
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a=ω2R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 4 s −1 y la aceleración centrípeta es 64 m/s 2.
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 0,5 s −1 y la aceleración centrípeta es 1,5 m/s 2.
Respuesta: 6
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 0,5 s −1 y la aceleración centrípeta es 2,25 m/s 2 .
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 4 s −1 y la aceleración centrípeta es 48 m/s 2.
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 7,5 s −1 y la aceleración centrípeta es 337,5 m/s 2 .
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 6 s −1 y la aceleración centrípeta es 216 m/s 2.
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 6 s −1 y la aceleración centrípeta es 72 m/s 2 .
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 9 s−1 y la aceleración centrípeta es 648 m/s 2 .
Respuesta: 3
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω2R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 9,5 s −1 y la aceleración centrípeta es 180,5 m/s 2 .
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 7,5 s−1 y la aceleración centrípeta es 393,75 m/s 2 .
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 8,5 s −1 y la aceleración centrípeta es 505,75 m/s 2 .
Respuesta: 7
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 8 s−1 y la aceleración centrípeta es 128 m/s 2 .
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 9 s −1 y la aceleración centrípeta es 405 m/s 2.
La aceleración centrípeta al moverse en círculo (en m/s 2) se puede calcular mediante la fórmula a = ω 2 R, Dónde ω es la velocidad angular (en s −1), y R- radio del círculo. Usando esta fórmula, encuentre la distancia R(en metros) si la velocidad angular es 8,5 s −1 y la aceleración centrípeta es 289 m/s 2 .
Porque velocidad lineal cambia uniformemente de dirección, entonces el movimiento circular no puede llamarse uniforme, se acelera uniformemente.
Velocidad angular
Elijamos un punto en el círculo. 1 . Construyamos un radio. En una unidad de tiempo, el punto se moverá al punto. 2 . En este caso, el radio describe el ángulo. La velocidad angular es numéricamente igual al ángulo de rotación del radio por unidad de tiempo.
Periodo y frecuencia
Periodo de rotación t- este es el tiempo durante el cual el cuerpo hace una revolución.
La frecuencia de rotación es el número de revoluciones por segundo.
La frecuencia y el período están interrelacionados por la relación.
Relación con la velocidad angular
velocidad lineal
Cada punto del círculo se mueve a una velocidad determinada. Esta velocidad se llama lineal. La dirección del vector velocidad lineal siempre coincide con la tangente al círculo. Por ejemplo, las chispas que salen de debajo de una máquina rectificadora se mueven repitiendo la dirección de la velocidad instantánea.
Consideremos un punto de una circunferencia que hace una revolución, el tiempo empleado es el periodo t. El camino que recorre un punto es la circunferencia.
Aceleración centrípeta
Cuando se mueve en círculo, el vector de aceleración siempre es perpendicular al vector de velocidad, dirigido hacia el centro del círculo.
Usando las fórmulas anteriores, podemos derivar las siguientes relaciones.
Los puntos que se encuentran en la misma línea recta que parte del centro del círculo (por ejemplo, podrían ser puntos que se encuentran en los radios de una rueda) tendrán las mismas velocidades angulares, período y frecuencia. Es decir, girarán de la misma manera, pero con diferentes velocidades lineales. Cuanto más lejos esté un punto del centro, más rápido se moverá.
La ley de la suma de velocidades también es válida para el movimiento de rotación. Si el movimiento de un cuerpo o sistema de referencia no es uniforme, entonces la ley se aplica a velocidades instantáneas. Por ejemplo, la velocidad de una persona que camina a lo largo del borde de un carrusel giratorio es igual a la suma vectorial de la velocidad lineal de rotación del borde del carrusel y la velocidad de la persona.
La Tierra participa en dos movimientos de rotación principales: diurno (alrededor de su eje) y orbital (alrededor del Sol). El período de rotación de la Tierra alrededor del Sol es de 1 año o 365 días. La Tierra gira alrededor de su eje de oeste a este, el período de esta rotación es de 1 día o 24 horas. La latitud es el ángulo entre el plano del ecuador y la dirección desde el centro de la Tierra hasta un punto de su superficie.
Según la segunda ley de Newton, la causa de cualquier aceleración es la fuerza. Si un cuerpo en movimiento experimenta una aceleración centrípeta, entonces la naturaleza de las fuerzas que causan esta aceleración puede ser diferente. Por ejemplo, si un cuerpo se mueve en círculo atado a una cuerda, entonces fuerza actuante es la fuerza elástica.
Si un cuerpo que se encuentra sobre un disco gira con el disco alrededor de su eje, entonces esa fuerza es la fuerza de fricción. Si la fuerza detiene su acción, entonces el cuerpo seguirá moviéndose en línea recta.
Considere el movimiento de un punto en un círculo de A a B. La velocidad lineal es igual a v un Y vB respectivamente. La aceleración es el cambio de velocidad por unidad de tiempo. Encontremos la diferencia entre los vectores.
En la naturaleza, el movimiento del cuerpo a menudo ocurre a lo largo de líneas curvas. Casi cualquiera movimiento curvilíneo se puede representar como una secuencia de movimientos a lo largo de arcos circulares. En general, cuando se mueve en círculo, la velocidad de un cuerpo cambia como en tamaño, y entonces hacia.
Movimiento uniforme alrededor de un círculo.
El movimiento circular se llama uniforme si la velocidad permanece constante.
Según la tercera ley de Newton, toda acción provoca una reacción igual y opuesta. La fuerza centrípeta con la que actúa la conexión sobre el cuerpo es contrarrestada por una fuerza de igual magnitud y de dirección opuesta con la que el cuerpo actúa sobre la conexión. este poder F 6 llamado centrífugo, ya que está dirigido radialmente desde el centro del círculo. La fuerza centrífuga es igual en magnitud a la fuerza centrípeta:
Ejemplos
Consideremos el caso en el que un atleta hace girar alrededor de su cabeza un objeto atado al extremo de una cuerda. El atleta siente una fuerza aplicada al brazo y tira de él hacia afuera. Para mantener el objeto en el círculo, el atleta (usando un hilo) lo tira hacia adentro. Por tanto, según la tercera ley de Newton, un objeto (nuevamente a través de un hilo) actúa sobre la mano con una fuerza igual y opuesta, y esta es la fuerza que siente la mano del atleta (figura 3.23). La fuerza que actúa sobre un objeto es la tensión hacia adentro del hilo.
Otro ejemplo: un equipo deportivo tipo “martillo” es accionado por un cable sostenido por el atleta (Fig. 3.24).
Recordemos que fuerza centrífuga No actúa sobre un cuerpo giratorio, sino sobre un hilo. Si la fuerza centrífuga actuara en el cuerpo entonces, si el hilo se rompe, se alejaría radialmente del centro, como se muestra en la figura 3.25, a. Sin embargo, en realidad, cuando el hilo se rompe, el cuerpo comienza a moverse tangencialmente (Figura 3.25, b) en la dirección de la velocidad que tenía en el momento en que se rompió el hilo.
Una centrífuga es un dispositivo diseñado para entrenar y probar pilotos, atletas y astronautas. Radio grande(hasta 15 m) y la alta potencia del motor (varios MW) permiten crear una aceleración centrípeta de hasta 400 m/s 2 . La fuerza centrífuga presiona los cuerpos con una fuerza que excede fuerza normal La gravedad en la Tierra es más de 40 veces. Una persona puede soportar una sobrecarga temporal de 20 a 30 veces si se encuentra perpendicular a la dirección de la fuerza centrífuga y 6 veces si se encuentra en la dirección de esta fuerza.
3.8. Elementos para describir el movimiento humano.
Los movimientos humanos son naturaleza compleja y son difíciles de describir. Sin embargo, en varios casos es posible identificar puntos importantes que distinguen un tipo de movimiento de otro. Consideremos, por ejemplo, la diferencia entre correr y caminar.
Los elementos de los movimientos de pasos al caminar se muestran en la Fig. 3.26. Al caminar, cada pierna alterna entre sostener y cargar. El período de apoyo incluye la depreciación (frenar el movimiento del cuerpo hacia el apoyo) y la repulsión, mientras que el período de transferencia incluye aceleración y frenado.
Los movimientos secuenciales del cuerpo humano y sus piernas al caminar se muestran en la Fig. 3.27.
Las líneas A y B proporcionan una imagen de alta calidad del movimiento de los pies al caminar. La línea superior A se refiere a un tramo, la línea inferior B al otro. Los tramos rectos corresponden a los momentos de apoyo del pie en el suelo, los tramos arqueados corresponden a los momentos de movimiento de los pies. Durante un periodo de tiempo (a) ambos pies descansan en el suelo; entonces (b)- la pierna A está en el aire, la pierna B continúa inclinada; y luego (Con)- nuevamente ambas piernas descansan en el suelo. Cuanto más rápido camines, más cortos serán los intervalos. (A Y Con).
En la Fig. La figura 3.28 muestra los movimientos secuenciales del cuerpo humano al correr y una representación gráfica de los movimientos de los pies. Como puedes ver en la figura, cuando se ejecuta hay intervalos de tiempo { b, d, /), cuando ambas piernas están en el aire, y no hay intervalos entre las piernas que tocan simultáneamente el suelo. Ésta es la diferencia entre correr y caminar.
Otro tipo de movimiento común es empujar el soporte durante varios saltos. El impulso se logra enderezando la pierna que empuja y balanceando los brazos y el torso. La tarea de la repulsión es asegurar la magnitud máxima del vector. velocidad inicial el centro de masa general del atleta y su dirección óptima. En la Fig. Se muestran 3,29 fases.
DINÁMICA DE CONDUCCIÓNPUNTO MATERIAL
Dinámica Es una rama de la mecánica que estudia el movimiento de un cuerpo teniendo en cuenta su interacción con otros cuerpos.
En la sección “Cinemática” se introdujeron los conceptos velocidad Y aceleración punto material. Para cuerpos reales estos conceptos necesitan aclaración, ya que para diferentes puntos del cuerpo real estas características de movimiento pueden variar. Por ejemplo, un balón de fútbol curvo no sólo avanza, sino que también gira. Las puntas de un cuerpo en rotación se mueven a diferentes velocidades. Por esta razón, primero consideraremos la dinámica punto material, y luego los resultados obtenidos se extienden a cuerpos reales.
Nos permite existir en este planeta. ¿Cómo podemos entender qué es la aceleración centrípeta? Definición de esto cantidad física mostrado abajo.
Observaciones
El ejemplo más simple de la aceleración de un cuerpo que se mueve en círculo se puede observar haciendo girar una piedra atada a una cuerda. Tiras de la cuerda y la cuerda tira de la piedra hacia el centro. En cada momento, la cuerda imparte una cierta cantidad de movimiento a la piedra, y cada vez en una nueva dirección. Puedes imaginar el movimiento de la cuerda como una serie de tirones débiles. Un tirón, y la cuerda cambia de dirección, otro tirón, otro cambio, y así sucesivamente en círculo. Si sueltas repentinamente la cuerda, las sacudidas cesarán y con ello se detendrá el cambio de dirección de velocidad. La piedra se moverá en la dirección tangente al círculo. Surge la pregunta: "¿Con qué aceleración se moverá el cuerpo en este instante?"
Fórmula para la aceleración centrípeta.
En primer lugar, cabe señalar que el movimiento de un cuerpo en círculo es complejo. La piedra participa simultáneamente en dos tipos de movimiento: bajo la influencia de una fuerza, se mueve hacia el centro de rotación y, al mismo tiempo, tangente al círculo, alejándose de este centro. Según la Segunda Ley de Newton, la fuerza que sujeta una piedra sobre una cuerda se dirige hacia el centro de rotación a lo largo de la cuerda. Allí también se dirigirá el vector de aceleración.
Supongamos que después de un tiempo t nuestra piedra, moviéndose uniformemente con velocidad V, llega del punto A al punto B. Supongamos que en el momento en que el cuerpo cruzó el punto B, la fuerza centrípeta dejó de actuar sobre él. Luego, en un periodo de tiempo, llegaría al punto K. Se encuentra sobre la tangente. Si en el mismo momento solo actuaran sobre el cuerpo fuerzas centrípetas, entonces durante el tiempo t, moviéndose con la misma aceleración, terminaría en el punto O, que se encuentra en una línea recta que representa el diámetro de un círculo. Ambos segmentos son vectores y obedecen la regla. Suma de vectores. Como resultado de sumar estos dos movimientos durante un período de tiempo t, obtenemos el movimiento resultante a lo largo del arco AB.
Si se considera que el intervalo de tiempo t es insignificante, entonces el arco AB diferirá poco de la cuerda AB. Por tanto, es posible sustituir el movimiento a lo largo de un arco por un movimiento a lo largo de una cuerda. En este caso, el movimiento de la piedra a lo largo de la cuerda obedecerá las leyes. movimiento rectilíneo, es decir, la distancia recorrida AB será igual al producto de la velocidad de la piedra por el tiempo de su movimiento. AB = V x t.
Denotemos la aceleración centrípeta deseada con la letra a. Entonces, el camino recorrido sólo bajo la influencia de la aceleración centrípeta se puede calcular mediante la fórmula movimiento uniformemente acelerado:
La distancia AB es igual al producto de la velocidad por el tiempo, es decir, AB = V x t,
AO: calculado anteriormente utilizando la fórmula de movimiento uniformemente acelerado para moverse en línea recta: AO = en 2 / 2.
Sustituyendo estos datos en la fórmula y transformándolos, obtenemos una fórmula simple y elegante para la aceleración centrípeta:
En palabras, esto se puede expresar de la siguiente manera: la aceleración centrípeta de un cuerpo que se mueve en círculo es igual al cociente de la velocidad lineal al cuadrado por el radio del círculo a lo largo del cual gira el cuerpo. La fuerza centrípeta en este caso se verá como en la imagen de abajo.
Velocidad angular
La velocidad angular es igual a la velocidad lineal dividida por el radio del círculo. La afirmación inversa también es cierta: V = ωR, donde ω es la velocidad angular
Si sustituimos este valor en la fórmula, podemos obtener una expresión para la aceleración centrífuga de velocidad angular. Se verá así:
Aceleración sin cambiar de velocidad.
Y, sin embargo, ¿por qué un cuerpo con aceleración dirigida hacia el centro no se mueve más rápido y se acerca al centro de rotación? La respuesta está en la formulación misma de la aceleración. Los hechos demuestran que el movimiento circular es real, pero para mantenerlo se requiere una aceleración dirigida hacia el centro. Bajo la influencia de la fuerza causada por esta aceleración, se produce un cambio en la cantidad de movimiento, como resultado de lo cual la trayectoria del movimiento se curva constantemente, cambiando todo el tiempo la dirección del vector de velocidad, pero sin cambiarlo. valor absoluto. Moviéndose en círculo, nuestra sufrida piedra se precipita hacia adentro; de lo contrario, continuaría moviéndose tangencialmente. En cada momento del tiempo, yendo tangencialmente, la piedra es atraída hacia el centro, pero no cae en él. Otro ejemplo de aceleración centrípeta sería el de un esquiador acuático que hace pequeños círculos en el agua. La figura del deportista está inclinada; parece caer, continúa moviéndose e inclinándose hacia adelante.
Por tanto, podemos concluir que la aceleración no aumenta la velocidad del cuerpo, ya que los vectores velocidad y aceleración son perpendiculares entre sí. Sumada al vector velocidad, la aceleración solo cambia la dirección del movimiento y mantiene el cuerpo en órbita.
Superar el factor de seguridad
En el experimento anterior estábamos ante una cuerda perfecta que no se rompía. Pero digamos que nuestra cuerda es la más común, e incluso puedes calcular la fuerza después de la cual simplemente se romperá. Para calcular esta fuerza, basta con comparar la resistencia de la cuerda con la carga que experimenta durante la rotación de la piedra. Al girar la piedra a mayor velocidad, le dices gran cantidad movimiento y, por tanto, mayor aceleración.
Con un diámetro de cuerda de yute de unos 20 mm, su resistencia a la tracción es de unos 26 kN. Cabe destacar que la longitud de la cuerda no aparece por ningún lado. Al hacer girar una carga de 1 kg sobre una cuerda con un radio de 1 m, podemos calcular que la velocidad lineal necesaria para romperla es 26 x 10 3 = 1 kg x V 2 / 1 m. exceder será igual a √ 26 x 10 3 = 161 m/s.
Gravedad
Al considerar el experimento, descuidamos el efecto de la gravedad, ya que a velocidades tan altas su influencia es insignificante. Pero se puede notar que al desenrollar una cuerda larga, el cuerpo describe una trayectoria más compleja y se acerca gradualmente al suelo.
Cuerpos celestiales
Si trasladamos las leyes del movimiento circular al espacio y las aplicamos al movimiento de los cuerpos celestes, podemos redescubrir varias fórmulas que nos resultan familiares desde hace mucho tiempo. Por ejemplo, la fuerza con la que un cuerpo es atraído hacia la Tierra se conoce mediante la fórmula:
En nuestro caso, el factor g es la misma aceleración centrípeta que se derivó de la fórmula anterior. Solo en este caso el papel de la piedra lo desempeñará un cuerpo celeste atraído por la Tierra, y el papel de la cuerda lo desempeñará la fuerza. gravedad. El factor g se expresará en términos del radio de nuestro planeta y su velocidad de rotación.
Resultados
La esencia de la aceleración centrípeta es el trabajo duro e ingrato de mantener un cuerpo en movimiento en órbita. Hay un caso paradójico cuando aceleración constante el cuerpo no cambia su velocidad. Para una mente inexperta, tal afirmación resulta bastante paradójica. Sin embargo, tanto al calcular el movimiento de un electrón alrededor del núcleo como al calcular la velocidad de rotación de una estrella alrededor de un agujero negro, aceleración centrípeta no juega el menor papel.
Cualquier objeto que gira en una trayectoria circular experimenta una fuerza. Se dirige hacia el punto central del círculo descrito por la trayectoria. Esta fuerza se llama centrípeta.
La fuerza centrífuga a menudo se denomina fuerza ficticia. Se utiliza principalmente para referirse a fuerzas asociadas con el movimiento en un sistema no inercial.
Según la tercera ley de Newton, toda acción tiene dirección opuesta y reacción igual. Y en este concepto, la fuerza centrífuga actúa sobre la acción de la fuerza centrípeta.
Ambas fuerzas son inerciales, por lo que sólo cuando un objeto se mueve. También siempre aparecen en parejas y se equilibran entre sí. Por lo tanto, en la práctica a menudo pueden pasarse por alto.
Ejemplos de fuerza centrífuga y centrípeta.
Si tomas una piedra, le atas una cuerda y luego comienzas a girar la cuerda sobre tu cabeza, surgirá una fuerza centrípeta. Actuará a través de la cuerda sobre la piedra y no permitirá que ésta se aleje a una distancia mayor que la longitud de la propia cuerda, como sucedería en un lanzamiento normal. La fuerza centrífuga actuará en sentido contrario. Será cuantitativamente igual y de dirección opuesta a la fuerza centrípeta. Este poder es mayor cuanto más cuerpo mas masivo, moviéndose a lo largo de una trayectoria cerrada.
Es bien sabido que la Luna gira alrededor de la Tierra siguiendo una órbita circular. La fuerza de atracción que existe entre la Tierra y la Luna es resultado de la fuerza centrípeta. La fuerza centrífuga, en este caso, es virtual y en realidad no existe. Esto se desprende de la tercera ley de Newton. Sin embargo, a pesar de la abstracción, la fuerza centrífuga actúa de manera muy papel importante en la interacción de dos cuerpos celestiales. Gracias a él, la Tierra y su satélite no se alejan ni se acercan, sino que avanzan órbitas estacionarias. Sin fuerza centrífuga habrían chocado hace mucho tiempo.
Conclusión
1. Mientras que la fuerza centrípeta se dirige hacia el centro del círculo, la fuerza centrífuga es opuesta a él.
2. La fuerza centrífuga a menudo se denomina fuerza inercial o ficticia.
3. La fuerza centrífuga siempre es igual a valor cuantitativo y de dirección opuesta a la fuerza centrípeta.
5. La palabra "centrípeta" se deriva de palabras latinas. "Centrum" significa centro y "petere" significa "buscar". El concepto "centrífugo" deriva de las palabras latinas "centrum" y "fugere",
