Centripetalni pospešek (v m/s 2) se izračuna po formuli α = ω 2 R, Kje ω - kotna hitrost (v s –1), R- polmer kroga. S to formulo poiščite polmer R(v metrih), če je kotna hitrost 10 s –1 in centripetalni pospešek 54 m/s 2.
rešitev.
Izrazimo polmer iz formule za centripetalni pospešek:
Z zamenjavo dobimo:
Odgovor: 0,54.
Odgovor: 0,54
a = ω 2 R, Kje ω R R(v metrih), če je kotna hitrost 9 s −1 in centripetalni pospešek 243 m/s 2.
Odgovor: 3
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 4 s −1 in centripetalni pospešek 96 m/s 2.
Odgovor: 6
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 8,5 s −1 in centripetalni pospešek 650,25 m/s 2 .
Odgovor: 000
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 5,5 s −1 in centripetalni pospešek 60,5 m/s 2 .
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 0,5 s −1 in centripetalni pospešek 1,75 m/s 2 .
Odgovor: 7
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 3 s −1 in centripetalni pospešek 81 m/s 2 .
Odgovor: 9
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a=ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 4 s −1 in centripetalni pospešek 64 m/s 2.
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 0,5 s −1 in centripetalni pospešek 1,5 m/s 2.
Odgovor: 6
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 0,5 s −1 in centripetalni pospešek 2,25 m/s 2 .
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 4 s −1 in centripetalni pospešek 48 m/s 2.
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 7,5 s −1 in centripetalni pospešek 337,5 m/s 2 .
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 6 s −1 in centripetalni pospešek 216 m/s 2.
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 6 s −1 in centripetalni pospešek 72 m/s 2 .
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 9 s−1 in centripetalni pospešek 648 m/s 2 .
Odgovor: 3
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω2R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 9,5 s −1 in centripetalni pospešek 180,5 m/s 2 .
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 7,5 s−1 in centripetalni pospešek 393,75 m/s 2 .
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 8,5 s −1 in centripetalni pospešek 505,75 m/s 2 .
Odgovor: 7
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 8 s−1 in centripetalni pospešek 128 m/s 2 .
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 9 s −1 in centripetalni pospešek 405 m/s 2.
Centripetalni pospešek pri gibanju v krogu (v m/s 2) lahko izračunate po formuli a = ω 2 R, Kje ω je kotna hitrost (v s −1) in R- polmer kroga. S to formulo poiščite razdaljo R(v metrih), če je kotna hitrost 8,5 s −1 in centripetalni pospešek 289 m/s 2 .
Ker linearna hitrost enakomerno spreminja smer, potem krožnega gibanja ne moremo imenovati enakomerno, je enakomerno pospešeno.
Kotna hitrost
Izberimo točko na krožnici 1 . Zgradimo radij. V časovni enoti se bo točka premaknila na točko 2 . V tem primeru polmer opisuje kot. Kotna hitrost je številčno enaka kotu zasuka polmera na časovno enoto.
Obdobje in pogostost
Obdobje rotacije T- to je čas, v katerem telo naredi en obrat.
Frekvenca vrtenja je število vrtljajev na sekundo.
Frekvenca in obdobje sta med seboj povezani z razmerjem
Povezava s kotno hitrostjo
Linearna hitrost
Vsaka točka na krogu se premika z določeno hitrostjo. Ta hitrost se imenuje linearna. Smer vektorja linearne hitrosti vedno sovpada s tangento na krožnico. Na primer, iskre izpod brusilnega stroja se premikajo in ponavljajo smer trenutne hitrosti.
Razmislite o točki na krogu, ki naredi en obrat, porabljeni čas je obdobje T. Pot, ki jo točka prepotuje, je obseg.
Centripetalni pospešek
Pri gibanju v krogu je vektor pospeška vedno pravokoten na vektor hitrosti, usmerjen proti središču kroga.
Z uporabo prejšnjih formul lahko izpeljemo naslednja razmerja
Točke, ki ležijo na isti ravni črti, ki izhaja iz središča kroga (to so lahko na primer točke, ki ležijo na naperah kolesa), bodo imele enake kotne hitrosti, periodo in frekvenco. To pomeni, da se bodo vrteli na enak način, vendar z različnimi linearnimi hitrostmi. Dlje kot je točka od središča, hitreje se bo premikala.
Zakon seštevanja hitrosti velja tudi za rotacijsko gibanje. Če gibanje telesa ali referenčnega okvira ni enakomerno, velja zakon za trenutne hitrosti. Na primer, hitrost osebe, ki hodi po robu vrtečega se vrtiljaka, je enaka vektorski vsoti linearne hitrosti vrtenja roba vrtiljaka in hitrosti osebe.
Zemlja sodeluje pri dveh glavnih rotacijskih gibanjih: dnevnem (okoli svoje osi) in orbitalnem (okoli Sonca). Obdobje vrtenja Zemlje okoli Sonca je 1 leto ali 365 dni. Zemlja se vrti okoli svoje osi od zahoda proti vzhodu, čas tega vrtenja je 1 dan ali 24 ur. Zemljepisna širina je kot med ravnino ekvatorja in smerjo od središča Zemlje do točke na njeni površini.
Po drugem Newtonovem zakonu je vzrok vsakega pospeška sila. Če premikajoče se telo doživi centripetalni pospešek, potem je narava sil, ki povzročajo ta pospešek, lahko drugačna. Na primer, če se telo premika v krogu na vrvi, ki je privezana nanj, potem delujoča sila je elastična sila.
Če se telo, ki leži na disku, vrti z diskom okoli svoje osi, potem je taka sila sila trenja. Če sila preneha delovati, se bo telo naprej gibalo premočrtno
Razmislite o gibanju točke na krožnici od A do B. Linearna hitrost je enaka v A in vB oz. Pospešek je sprememba hitrosti na časovno enoto. Poiščimo razliko med vektorji.
V naravi se gibanje telesa pogosto dogaja vzdolž ukrivljenih linij. Skoraj vsak krivočrtno gibanje lahko predstavimo kot zaporedje gibov vzdolž krožnih lokov. Na splošno velja, da se hitrost telesa pri gibanju v krogu spreminja kot po velikosti, tako in proti.
Enakomerno gibanje po krogu
Krožno gibanje se imenuje enakomerno, če je hitrost konstantna.
Po tretjem Newtonovem zakonu vsako dejanje povzroči enako in nasprotno reakcijo. Sredipetalni sili, s katero deluje zveza na telo, nasprotuje po velikosti enaka in nasprotno usmerjena sila, s katero telo deluje na zvezo. Ta moč F 6 klical centrifugalni, saj je usmerjena radialno iz središča kroga. Centrifugalna sila je po velikosti enaka centripetalni sili:
Primeri
Razmislite o primeru, ko športnik vrti predmet, privezan na koncu vrvice okoli svoje glave. Športnik čuti silo, ki deluje na roko in jo vleče navzven. Da bi držal predmet na krogu, ga športnik (z nitjo) potegne navznoter. Zato po tretjem Newtonovem zakonu predmet (spet skozi nit) deluje na roko z enako in nasprotno silo, in to je sila, ki jo čuti športnikova roka (slika 3.23). Sila, ki deluje na predmet, je notranja napetost niti.
Drug primer: na športno opremo "kladivo" deluje kabel, ki ga drži športnik (slika 3.24).
Naj vas spomnimo, da centrifugalna sila ne deluje na rotirajoče telo, ampak na nit. Če bi delovala centrifugalna sila na telesu potem, če se nit zlomi, bi odletela radialno stran od središča, kot je prikazano na sliki 3.25, a. Vendar pa se v resnici, ko se nit zlomi, telo začne gibati tangencialno (slika 3.25, b) v smeri hitrosti, ki jo je imelo v trenutku, ko se je nit zlomila.
Centrifuga je naprava, namenjena usposabljanju in testiranju pilotov, športnikov in astronavtov. Velik radij(do 15 m) in velika moč motorja (nekaj MW) omogočata ustvarjanje centripetalnega pospeška do 400 m/s 2 . Centrifugalna sila pritiska na telesa s silo, ki presega normalna moč gravitacija na Zemlji je več kot 40-krat večja. Človek lahko prenese začasno 20-30-kratno preobremenitev, če leži pravokotno na smer centrifugalne sile, in 6-kratno, če leži vzdolž smeri te sile.
3.8. Elementi opisovanja človekovega gibanja
Človeški gibi so kompleksna narava in jih je težko opisati. Vendar pa je v številnih primerih mogoče prepoznati pomembne točke, ki razlikujejo eno vrsto gibanja od druge. Razmislite na primer o razliki med tekom in hojo.
Elementi korakov med hojo so prikazani na sl. 3.26. Pri hoji se vsaka noga izmenjuje med podpiranjem in prenašanjem. Podporna doba vključuje amortizacijo (zaviranje gibanja telesa proti opori) in odboj, prenosna doba pa pospeševanje in zaviranje.
Zaporedna gibanja človeškega telesa in njegovih nog pri hoji so prikazana na sl. 3.27.
Liniji A in B zagotavljata kakovostno sliko gibanja stopal med hojo. Zgornja črta A se nanaša na eno nogo, spodnja črta B na drugo. Ravni odseki ustrezajo trenutkom opore stopala na tla, ločni odseki ustrezajo trenutkom gibanja stopal. V določenem času (a) obe nogi počivata na tleh; potem (b)- noga A je v zraku, noga B se še naprej nagiba; in potem (z)- spet obe nogi počivata na tleh. Hitreje ko hodite, krajši so intervali. (A in z).
Na sl. Slika 3.28 prikazuje zaporedne gibe človeškega telesa pri teku in grafični prikaz gibov stopal. Kot lahko vidite na sliki, med tekom obstajajo časovni intervali { b, d, /), ko sta obe nogi v zraku in ni presledkov med nogama, ki se istočasno dotikajo tal. To je razlika med tekom in hojo.
Druga pogosta vrsta gibanja je odrivanje opore med različnimi skoki. Odriv se izvede z zravnanjem potisne noge in nihajočimi gibi rok in trupa. Naloga odboja je zagotoviti največjo velikost vektorja začetna hitrost celotno središče mase športnika in njegovo optimalno smer. Na sl. Prikazane so 3.29 faze
VOZNA DINAMIKAMATERIALNA TOČKA
Dinamika je veja mehanike, ki proučuje gibanje telesa ob upoštevanju njegove interakcije z drugimi telesi.
V razdelku "Kinematika" so bili predstavljeni pojmi hitrost in pospešek materialna točka. Za prava telesa te koncepte je treba pojasniti, saj za različne prave telesne točke te značilnosti gibanja se lahko razlikujejo. Na primer, ukrivljena nogometna žoga se ne premika samo naprej, ampak se tudi vrti. Točke rotirajočega telesa se gibljejo z različnimi hitrostmi. Zato najprej upoštevamo dinamiko materialna točka, nato pa dobljene rezultate razširimo na realna telesa.
Omogoča nam obstoj na tem planetu. Kako lahko razumemo, kaj je centripetalni pospešek? Opredelitev tega fizikalna količina predstavljeno spodaj.
Opažanja
Najenostavnejši primer pospeševanja telesa, ki se giblje v krogu, lahko opazimo z vrtenjem kamna na vrvi. Potegneš vrv in vrv vleče kamen proti sredini. V vsakem trenutku vrv posreduje kamnu določeno količino gibanja in vsakič v novo smer. Gibanje vrvi si lahko predstavljate kot niz šibkih sunkov. En sunek - in vrv spremeni smer, drugi sunek - nova sprememba in tako naprej v krogu. Če nenadoma spustite vrv, se bo sunek ustavil, s tem pa se bo ustavilo tudi spreminjanje smeri hitrosti. Kamen se bo premikal v smeri tangente na krog. Postavlja se vprašanje: "S kakšnim pospeškom se bo telo gibalo v tem trenutku?"
Formula za centripetalni pospešek
Najprej je treba opozoriti, da je gibanje telesa v krogu zapleteno. Kamen sodeluje pri dveh vrstah gibanja hkrati: pod vplivom sile se premika proti središču vrtenja in hkrati vzdolž tangente na krog, ki se odmika od tega središča. Po drugem Newtonovem zakonu je sila, ki drži kamen na vrvi, usmerjena proti središču vrtenja vzdolž vrvi. Tja bo usmerjen tudi vektor pospeška.
Predpostavimo, da po določenem času t naš kamen, ki se enakomerno giblje s hitrostjo V, pride iz točke A v točko B. Predpostavimo, da je v trenutku, ko je telo prečkalo točko B, nanj prenehala delovati centripetalna sila. Nato bi v določenem času prišla do točke K. Leži na tangenti. Če bi v istem trenutku na telo delovale samo centripetalne sile, bi v času t, ki se giblje z enakim pospeškom, končalo v točki O, ki se nahaja na ravni črti, ki predstavlja premer kroga. Oba segmenta sta vektorja in upoštevata pravilo vektorski dodatek. Kot rezultat seštevanja teh dveh gibanj v časovnem obdobju t dobimo nastalo gibanje vzdolž loka AB.
Če vzamemo, da je časovni interval t zanemarljivo majhen, se bo lok AB malo razlikoval od tetive AB. Tako je mogoče zamenjati gibanje po loku z gibanjem po tetivi. V tem primeru bo gibanje kamna vzdolž tetive sledilo zakonom pravokotno gibanje, to pomeni, da bo prevožena razdalja AB enaka produktu hitrosti kamna in časa njegovega gibanja. AB = V x t.
Želeni centripetalni pospešek označimo s črko a. Nato lahko pot, prevoženo samo pod vplivom centripetalnega pospeška, izračunamo s formulo enakomerno pospešeno gibanje:
Razdalja AB je enaka produktu hitrosti in časa, to je AB = V x t,
AO - izračunano prej z uporabo formule enakomerno pospešenega gibanja za gibanje v ravni liniji: AO = pri 2 / 2.
Če te podatke zamenjamo v formulo in jih preoblikujemo, dobimo preprosto in elegantno formulo za centripetalni pospešek:
Z besedami je to mogoče izraziti na naslednji način: centripetalni pospešek telesa, ki se giblje v krogu, je enak kvocientu linearne hitrosti na kvadrat polmera kroga, po katerem se telo vrti. Centripetalna sila bo v tem primeru videti kot na spodnji sliki.
Kotna hitrost
Kotna hitrost je enaka linearni hitrosti, deljeni s polmerom kroga. Velja tudi obratna trditev: V = ωR, kjer je ω kotna hitrost
Če to vrednost nadomestimo v formulo, lahko dobimo izraz za centrifugalni pospešek za kotna hitrost. Videti bo takole:
Pospeševanje brez spreminjanja hitrosti
In vendar, zakaj se telo s pospeškom, usmerjenim proti središču, ne giblje hitreje in se približuje središču vrtenja? Odgovor se skriva v sami formulaciji pospeška. Dejstva kažejo, da je krožno gibanje resnično, vendar je za njegovo ohranitev potreben pospešek, usmerjen proti središču. Pod vplivom sile, ki jo povzroča ta pospešek, pride do spremembe v količini gibanja, zaradi česar je tir gibanja nenehno ukrivljen, ves čas spreminja smer vektorja hitrosti, vendar ne da bi ga spremenil. absolutna vrednost. Ko se premika v krogu, naš dolgotrajni kamen drvi navznoter, sicer bi se še naprej premikal tangencialno. Vsak trenutek časa, ki gre tangencialno, kamen pritegne središče, vendar ne pade vanj. Drug primer centripetalnega pospeška bi bil vodni smučar, ki dela majhne kroge po vodi. Figura športnika je nagnjena; zdi se, kot da pade, se še naprej premika in nagne naprej.
Tako lahko sklepamo, da pospešek ne poveča hitrosti telesa, saj sta vektorja hitrosti in pospeška pravokotna drug na drugega. Če dodamo vektorju hitrosti, pospešek le spremeni smer gibanja in ohranja telo v orbiti.
Preseganje varnostnega faktorja
V prejšnjem poskusu smo imeli opravka s popolno vrvjo, ki se ni pretrgala. Toda recimo, da je naša vrv najbolj običajna in lahko celo izračunate silo, po kateri se bo preprosto zlomila. Za izračun te sile je dovolj, da primerjamo moč vrvi z obremenitvijo, ki jo doživlja med vrtenjem kamna. Če vrtite kamen s hitrejšo hitrostjo, to poveste velika količina gibanje in s tem večji pospešek.
Pri premeru vrvi iz jute približno 20 mm je njena natezna trdnost približno 26 kN. Omeniti velja, da se dolžina vrvi ne pojavi nikjer. Z vrtenjem 1 kg bremena na vrvi s polmerom 1 m lahko izračunamo, da je linearna hitrost, ki je potrebna za pretrganje, 26 x 10 3 = 1 kg x V 2 / 1 m presežek bo enak √ 26 x 10 3 = 161 m/s.
Gravitacija
Pri poskusu smo zanemarili vpliv gravitacije, saj je pri tako velikih hitrostih njen vpliv zanemarljiv. Lahko pa opazite, da pri odvijanju dolge vrvi telo opisuje bolj zapleteno pot in se postopoma približuje tlom.
Nebesna telesa
Če zakone krožnega gibanja prenesemo v vesolje in jih uporabimo za gibanje nebesnih teles, lahko ponovno odkrijemo nekaj že dolgo znanih formul. Na primer, moč, s katero telo privlači Zemlja, je znana po formuli:
V našem primeru je faktor g isti centripetalni pospešek, ki je bil izpeljan iz prejšnje formule. Samo v tem primeru bo vlogo kamna igralo nebesno telo, ki ga privlači Zemlja, vlogo vrvi pa bo igrala sila. gravitacija. Faktor g bo izražen s polmerom našega planeta in njegovo hitrostjo vrtenja.
Rezultati
Bistvo centripetalnega pospeška je težko in nehvaležno delo ohranjanja gibajočega se telesa v orbiti. Obstaja paradoksalen primer, ko stalni pospešek telo ne spremeni svoje hitrosti. Za neizkušenega uma je takšna izjava precej paradoksalna. Kljub temu tako pri izračunu gibanja elektrona okoli jedra kot pri izračunu hitrosti vrtenja zvezde okoli črne luknje, centripetalni pospešek ne igra najmanjše vloge.
Na vsak predmet, ki se vrti po krožni poti, deluje sila. Usmerjen je proti središčni točki kroga, ki ga opisuje tirnica. Ta sila se imenuje centripetalna.
Centrifugalna sila se pogosto imenuje ali fiktivna sila. Uporablja se predvsem za označevanje sil, ki so povezane z gibanjem v neinercialnem okvirju.
Po tretjem Newtonovem zakonu ima vsako dejanje nasprotno smer in enako reakcijo. In v tem konceptu centrifugalna sila deluje na delovanje centripetalne sile.
Obe sili sta inercialni, torej le, ko se predmet premika. Prav tako se vedno pojavljajo v parih in se uravnotežijo. Zato jih v praksi pogosto zanemarimo.
Primeri centrifugalne in centripetalne sile
Če vzamete kamen in nanj privežete vrv, nato pa začnete vrteti vrv nad glavo, se bo pojavila centripetalna sila. Deloval bo skozi vrv na kamen in mu ne bo dovolil, da se odmakne na razdaljo, ki je večja od dolžine same vrvi, kot bi se zgodilo pri običajnem metu. Centrifugalna sila bo delovala nasprotno. Količinsko bo enaka in v nasprotni smeri centripetalni sili. Ta moč je tem večja bolj masivno telo, ki se giblje po zaprti poti.
Znano je, da se Luna vrti okoli Zemlje po krožni orbiti. Sila privlačnosti, ki obstaja med Zemljo in Luno, je posledica centripetalne sile. Centrifugalna sila je v tem primeru navidezna in dejansko ne obstaja. To izhaja iz tretjega Newtonovega zakona. Vendar kljub abstraktnosti centrifugalna sila deluje zelo pomembno vlogo v interakciji dveh nebesna telesa. Zahvaljujoč njej se Zemlja in njen satelit ne oddaljujeta ali približujeta drug drugemu, ampak se premikata vzdolž stacionarne orbite. Brez centrifugalne sile bi že zdavnaj trčila.
Zaključek
1. Medtem ko je centripetalna sila usmerjena proti središču kroga, je centrifugalna sila nasproti nje.
2. Centrifugalna sila se pogosto imenuje vztrajnostna ali fiktivna sila.
3. Centrifugalna sila je vedno enaka kvantitativno vrednost in v nasprotni smeri od centripetalne sile.
5. Beseda "centripetalni" je izpeljana iz latinske besede. "Centrum" pomeni središče in "petere" pomeni "iskati". Pojem "centrifugalen" izhaja iz latinskih besed "centrum" in "fugere",
