Če ste kdaj stali ob letečem nadzvočnem letalu, se verjetno spomnite oglušujočega zvoka udarnega vala, ki spremlja gibanje telesa s hitrostjo večjo od 1 macha, torej večjo od hitrosti zvoka v danem trenutku. okolju. Območje širjenja udarnega vala iz nadzvočnega letala je omejeno z Machovim stožcem. Skupini znanstvenikov z univerze Illinois v Urbana-Champaign (ZDA) in raziskovalne univerze Tsinghua (Kitajska) je uspelo prvič ujeti "udarni val" fotonov na video kamero. Tako kot zvok imajo fotoni svetlobe valovna narava, torej tvorita isti Machov stožec, če se telo v okolju giblje hitreje od svetlobne hitrosti.

Machov zvočni stožec

Machov stožec se pojavi, ko se telo premika hitreje od valov, ki jih ustvarja. Najpogosteje govorijo o zvočnem udarnem valu letala, ki leti s hitrostjo več kot 1 Mach, torej večjo od hitrosti zvoka v danem okolju.

Na splošno pri vožnji transonične hitrosti celo vrsto zanimivi učinki, vključno z učinkom Prandtl-Gloert: čudovit oblak za letalom.


Prandtl-Gloertov učinek: pojav, ki vključuje kondenzacijo atmosferske vlage za objektom, ki se premika s transonično hitrostjo

Oblak nastane zaradi dejstva, da oseba, ki leti naprej visoka hitrost letalo za seboj ustvari območje nizkega tlaka. Po letu se to območje napolni z zunanji zrak, med katerim temperatura zraka močno pade pod rosišče (temperaturni skok kot posledica adiabatnega procesa). Če je zračna vlaga visoka, se vodna para kondenzira v drobne kapljice, ki tvorijo oblak.

Tudi širjenje zvočnega udarnega vala je adiabatni proces, kot Prandtl-Gloertov učinek. Tukaj, noter zračno okolje pride do preskoka tlaka, gostote, temperature in hitrosti zraka. Zvok sam je nihanje gostote, hitrosti in tlaka medija. Adiabatni proces pri nadzvočni hitrosti spremlja udarni val, ki se v oddaljenosti od vira energije degenerira v zvočni val, njegova hitrost širjenja pa se približa hitrosti zvoka.

Prandtl-Gloertov oblak, prikazan zgoraj, ni neposredno povezan z udarnim valom. Nastane preprosto zaradi ohlajanja zraka in nastajanja kondenza. To pomeni, da tega procesa ne moremo imenovati "vizualizacija" Machovega stožca. Toda poskus znanstvenikov z Univerze Illinois v Urbana-Champaign in Univerze Tsinghua je neposredno opazovanje tega učinka. Ne zaradi zvoka, ampak zaradi svetlobe.

Machov svetlobni stožec

Svetloba udarni val ima tudi obliko stožca, kot zvočni udarni val. Za snemanje na videu so raziskovalci uporabili laserske impulze kot premikajoče se telo. Uporabili so pametno tehniko, pri kateri svetlobni impulzi potujejo s "superluminalnimi" hitrostmi, to je hitreje od hitrosti svetlobe v okolju.

Prva naloga v tem poskusu je bila upočasnitev svetlobe. Vsi vedo, da je hitrost svetlobe v vakuumu približno 300.000 km/s, v drugih medijih pa se svetloba giblje počasneje, dokler se popolnoma ne ustavi. Za upočasnitev svetlobe v tem poskusu so znanstveniki napolnili ogljikov dioksid tunel med dvema ploščama iz mešanice silikonske gume in prahu aluminijevega oksida.

V ta predor so izstrelili impulze zeleni laser ki traja 7 pikosekund. Trik je v tem, da se fotoni premikajo hitreje znotraj tunela kot skozi plošče vzdolž tunela. Zato so laserski impulzi pri premikanju skozi predor pustili za seboj stožčasto sled počasnejših svetlobnih valov, ki so se zaradi sipanja prekrivali v ploščah - to je Machov stožec.

V preteklih letih so že bili izvedeni poskusi, ki so beležili prisotnost fotonskih Machovih stožcev, zdaj pa so znanstveniki prvič lahko v realnem času na video kamero posneli, kako se en laserski impulz premika v prostoru.

Za to je bilo potrebno izdelati posebno elektronsko-optično kamero (slit camera), ki lahko posname do 100 milijard slik na sekundo pri eni osvetlitvi. Kamera je delovala v treh načinih: prvi je snemal sam pojav, druga dva pa sta beležila informacije o času. Ti podatki so bili nato združeni v znanstveno zanesljiv video posnetek širjenja fotonskega Machovega stožca.
Elektronsko-optična kamera te zasnove se lahko uporablja v medicini in na drugih področjih znanosti za snemanje nepredvidljivih svetlobnih pojavov. Za razliko od drugih kamer ne zahteva prednastavitev in na tisoče posameznih okvirjev. Ta kamera deluje pri eni hitrosti zaklopa.
Avtorji predlagajo, da se ta kamera lahko uporablja za snemanje impulzov, ki jih nevroni izmenjujejo med seboj med procesom. miselna dejavnost. V človeških možganih postane mogoče natančno beležiti elektronski promet. »Upamo, da bomo lahko uporabili naš sistem za študij nevronske mreže razumeti, kako možgani delujejo,« je povedal optični inženir Jinyang Liang z Washingtonske univerze v St. Louisu, glavni avtor prispevka.

Raziskovalni članek

Sokolov E. Nadzvočno letalo in Machov stožec // Quantum. - 2010. - Št. 3. - Str. 40-41

Po posebnem dogovoru z uredništvom in uredništvom revije "Kvant"

Nadzvočna letala ne samo osvajajo zračni oceani, včasih pa se pojavijo v šolske naloge. Tukaj so primeri.

Naloga 1. Opazovalec je slišal zvok nadzvočnega letala Δt = 10 s po tem, ko ga je letalo preletelo. Na kateri višini leti letalo, če je njegova hitrost υ = 660 m/s in hitrost zvoka c = 330 m/s?

Za osebo, ki prvič razmišlja o poletih nadzvočnih letal, je stanje te težave najvišja stopnja skrivnosten.

Zakaj je opazovalec tako pozno slišal hrup letala? Navsezadnje letalo običajno slišimo veliko preden nas preleti.

Mogoče je opazovalec samo razmišljal o nečem in zato ni takoj slišal zvoka?

Ali pa vam morda ni treba razmišljati o ničemer, ampak samo pomnožite čas s hitrostjo? Samo dve hitrosti sta...

Te in druge podobne misli mi rojijo po glavi, se oklepajo ena druge in nikakor ne razjasnijo bistva stvari. In to ni presenetljivo. Za tiste, ki so vajeni sveta podzvočnih hitrosti, je zelo težko uganiti, v čem se let nadzvočnega letala razlikuje od letenja običajnega letala in zakaj slišimo nadzvočno letalo šele, ko nas preleti. Prvi, ki je rešil to uganko, je bil Ernst Mach, profesor na dunajski univerzi. Z njegovim imenom sta povezana pojma "Machov stožec" in "Machovo število".

Če želite razumeti, kaj je Machov stožec, ga morate vsaj enkrat v življenju zgraditi sami. Naredimo tudi to. Za to bomo potrebovali list karirastega papirja, svinčnik, ravnilo in šestilo. Naj se nadzvočno letalo premika po listu našega papirja od leve proti desni, leti 2 kvadrata na sekundo, hitrost zvoka pa je 1 kvadrat na sekundo. Začnimo graditi. Če je naše letalo zdaj v točki C (slika 1, a), kje je bilo pred petimi sekundami?

Deset celic levo, v točki A (slika 1, b).

Prav. Zvok, ki ga v tem trenutku oddaja, se bo v petih sekundah razširil čez pet celic v vse smeri. Zato postavimo krak šestila na točko A in narišemo krog s polmerom 5 celic. To smo zgradili lokus točke, ki jih je dosegel zvok, oddan pred 5 sekundami. In do zdaj so vsi opazovalci, ki se nahajajo znotraj in na tem krogu, slišali ta zvok. Nato narišemo krog za zvok, oddan pred 4 sekundami (nogo kompasa naj postavimo na točko B, polmer tega kroga pa naj bo 4 celice), nato za tri sekunde, za dve, za eno (sl. 1, e). No, za pravkar oddani zvok vam ni treba ničesar narisati - še ni imel časa, da bi se nikamor razširil, njegov krog pa je samo točka C, sama ravnina. Zdaj je jasno, na katerih točkah bodo opazovalci slišali zvok in na katerih ne.

Če pogosteje rišemo zvočne fronte, bo slika še bolj podrobna in videli bomo najbolj zanimivo - zvočne fronte-krogi imajo skupne tangente (slika 2). Te črte imenujemo ovojnice družine krogov. V našem problemu te ravne črte-ovojnice delijo celoten prostor na področje, v katerem je že slišan zvok letala, in območje, do katerega zvok še ni dosegel. Točke same ovojnice so točke, do katerih je zvok pravkar prišel. Tukaj je odgovor, zakaj nadzvočno letalo že lahko leti nad opazovalcem, pa še vedno ne bo ničesar slišal - preprosto se ga ovojnice še niso dotaknile.

Pri konstruiranju na ravnini smo dobili določen kot α za območje slišnosti. Kaj če bi se vse zgodilo v vesolju?

Potem bi se izkazalo, da je stožec.

Prav. Ta stožec se imenuje Machov stožec. Izračunajmo glavna značilnost- kot odpiranja α. Ponovno se obrnemo na sliko 2. V točki K še ni zvoka. V točki L opazovalec že nekaj časa sliši zvok, pri ta trenutek naenkrat sliši tako zvok, ki je prišel do njega iz točke L 1, kot zvok, ki je prišel do njega iz točke L 2. Toda opazovalec, ki je stal na ovojnici v točki H, je pravkar slišal zvok. In zasliši zvok, ki prihaja k njemu iz točke A, katerega zvočna fronta se dotika ovojnice v točki H. Ker je kot med tangento in polmerom, narisanim na stično točko, premo, je trikotnik ACH pravokoten. Predpostavimo, da je letalo preletelo hipotenuzo tega trikotnika AC v času t. Potem bo sama hipotenuza enaka υt, krak AN (to je razdalja, ki jo je prepotoval zvok) pa bo enak ct, za Machov kot pa dobimo \(~\sin \alpha = \dfrac(c )(\upsilon) \ .\) Število \ (~M = \dfrac(\upsilon)(c) \ ,\), ki kaže, kolikokrat hitrost letala presega hitrost zvoka, se imenuje Machovo število. S to številko lahko zapišemo nastalo formulo, kot jo je nekoč zapisal sam Ernst Mach:

\(~\sin \alpha = \dfrac(1)(M).\)

Skrivnost nadzvočnih letal torej ni več za nas. Težave o nadzvočnih letalih so težave o gibanju Machovega stožca. In vprašanja, kot je "Kdaj bo opazovalec slišal zvok letala?" je treba takoj spremeniti v vprašanja, kot je "Kdaj se bo Machov stožec dotaknil točke H?"

Te premisleke uporabimo pri problemu 1. Poglejte sliko 3, kjer je glavni element- stožec

Maha. Za trikotnik ZSN (zenit, letalo, opazovalec) vemo naslednje. Kot NZS je (po konstrukciji) premica, kot ZSN je Machov kot, ki je za naše letalo enak 30°, ker je število \(~M = \dfrac(\upsilon)(c) = 2. \) In stran je znana tudi ZS: potem ko je bilo letalo v zenitu, je pretekel čas Δt, torej je razdalja, ki jo je preletelo, enaka ZS = υΔt. Zdaj lahko določimo višino leta:

\(~h = 3C tg\ \alpha = \upsilon \Delta t\dfrac(1/M)(\sqrt(1 - 1/M^2)) = \dfrac(\upsilon \Delta t)(\sqrt( M^2 - 1)) = 3810\\)m.

Prvi problem je rešen.

Tukaj je še nekaj nalog za vas. Nekateri so za neodvisna odločitev, nekaj pa se bomo odločili skupaj z vami.

Naloga 2. Nadzvočno letalo, ki leti vodoravno z dvakratno hitrostjo zvoka, gre mimo dveh mikrofonov. Koliko časa za prvim bo drugi mikrofon posnel zvok letala, če je razdalja med njima Δl = 13,2 m in hitrost zvoka c = 330 m/s? Razmislite o dveh primerih: a) mikrofoni so nameščeni vodoravno; b) mikrofoni so nameščeni navpično.

Naloga 3. Pot nadzvočnega letala poteka od zahoda proti vzhodu. Prvi opazovalec se nahaja neposredno pod tirnico letala, drugi je na razdalji a = 4500 m od njega proti jugu, tretji pa na razdalji b = 8000 m proti severu. Kakšna sta višina leta in Machovo število letala, če je drugi opazovalec slišal zvok Δt 2 = 2,28 - kasneje kot prvi, tretji pa - Δt 3 = 3,80 - kasneje kot drugi? Hitrost zvoka c = 330 m/s.

Naloga 4. Dve nadzvočni letali letita drug proti drugemu vzporedno. Machovo število za prvo letalo M 1, za drugo M 2. Hitrost zvoka c. Drugi pilot je slišal zvok prvega letala čas Δt po tem, ko je prvi pilot slišal zvok drugega letala. Kakšna je razdalja med tirnicama letala? Kolikšna je bila razdalja med letaloma, ko je prvi pilot slišal zvok? Kakšna je bila razdalja med letaloma, ko je drugi pilot slišal zvok?

Naloga 5. Letalo 1 leti iz nadzvočno hitrostjoυ 1. Pilot letala 2 želi leteti, da ne bi slišal hrupa motorja prvega letala. Pri kateri najmanjši hitrosti mu bo to uspelo? Kateremu tečaju naj sledi?

Rešimo ta problem skupaj.

Pilot drugega letala naj izbere smer, ki s smerjo prvega letala tvori kot β (slika 4). Njegova trajektorija je ravna črta in dve točki se premikata vzdolž te ravne črte: sama druga ravnina C 2 in točka A - točka presečišča te ravne črte in generatriksa Machovega stožca prve ravnine. Pilot drugega letala ne bo nikoli slišal zvoka prvega letala, če ga točka A nikoli ne dohiti. Zato mora biti hitrost druge ravnine večja ali enaka hitrosti točke A. Poiščimo to hitrost.

Upoštevajmo premik prve ravnine v nekem času Δt. V trikotniku C 1 C 1 "A" " je stran C 1 A" " enaka premiku Δs točke A. Z uporabo sinusnega izreka dobimo

\(~\Delta s = \dfrac(\upsilon_1 \Delta t \sin \alpha)(\sin(\alpha + \beta)),\)

od koder najdemo za hitrost točke A

\(~\upsilon_A = \dfrac(\Delta s)(\Delta t) = \dfrac(\upsilon_1 \sin \alpha)(\sin(\alpha + \beta)) = \dfrac(c)(\sin( \alfa + \beta)).\)

Pogovorimo se o nastalem izrazu. Če drugo letalo leti v isto smer kot prvo (β = 0), potem

\(~\upsilon_2 = \upsilon_A = \dfrac(c)(\sin \alpha) = \upsilon_1 .\)

Drugo letalo naj ima hitrost večjo od oz enako hitrosti prvo letalo. Razumen rezultat. Za smer, ki je pravokotna na smer prvega letala (β = 90°), bo hitrost točke A enaka

\(~\upsilon_\perp = \dfrac(c)(\sin(\alpha + 90^\circ)) = \dfrac(c)(\cos \alpha) = \dfrac(c)(\sqrt(1 - 1/M^2)) = \dfrac(\upsilon_1)(\sqrt(M^2 - 1)) = 3810\ \)

Toda najmanjša hitrost na presečišču bo v primeru, ko je sin (α + β) = 1, tj. ko je α + β = 90°. Ta pogoj bo izpolnjen, če je naša premica pravokotna na generatriko Machovega stožca. Potem bo hitrost presečišča preprosto enaka hitrosti zvoka c. To hitrost pogosto imenujemo hitrost gibanja valovna fronta ali kako je s hitrostjo gibanja ovojnice.

Torej, odgovor na naš problem je ta. Najmanjša hitrost, s katero lahko drugi pilot leti, ne da bi ga motil hrup prvega letala, je hitrost zvoka c, tj. dovolj je, da je drugo letalo preprosto nadzvočno. In da bi potoval v tišini, mora drugi pilot izbrati smer, pravokotno na generatriko Machovega stožca prvega letala.

Naloga 6. Nadzvočna letala letijo pravokotno drug na drugega (slika 5) s hitrostjo, ki ustreza Machovim številom M 1 = 3 in M ​​2 = 4. Koliko časa bo drugi pilot slišal hrup motorja prvega letala, če je začetna razdalja med letaloma L = 6600 m? Bo prvi pilot kdaj slišal zvok drugega letala? Hitrost zvoka c = 330 m/s.

Če ste kdaj stali ob letečem nadzvočnem letalu, se verjetno spomnite oglušujočega zvoka udarnega vala, ki ga spremlja gibanje telesa s hitrostjo večjo od 1 macha, torej večjo od hitrosti zvoka. v danem okolju. Območje širjenja udarnega vala iz nadzvočnega letala je omejeno z Machovim stožcem. Skupini znanstvenikov z univerze Illinois v Urbana-Champaign (ZDA) in raziskovalne univerze Tsinghua (Kitajska) je uspelo prvič ujeti "udarni val" fotonov na video kamero. Tako kot zvok imajo fotoni svetlobe valovno naravo in zato tvorijo enak Machov stožec, če se telo v okolju giblje hitreje od svetlobne hitrosti.

Machov zvočni stožec

Na splošno se pri gibanju s transonično hitrostjo pojavijo številni zanimivi učinki, vključno s Prandtl-Gloertovim učinkom: čudovit oblak za ravnino.

Prandtl-Gloertov učinek: pojav, ki vključuje kondenzacijo atmosferske vlage za objektom, ki se premika s transonično hitrostjo

Oblak nastane, ko letalo, ki leti z veliko hitrostjo, za seboj ustvari območje nizkega tlaka. Po letu se to območje napolni z okoliškim zrakom, pri čemer temperatura zraka močno pade pod rosišče (temperaturni skok kot posledica adiabatnega procesa). Če je zračna vlaga visoka, se vodna para kondenzira v drobne kapljice, ki tvorijo oblak.

Tudi širjenje zvočnega udarnega vala je adiabatni proces, kot Prandtl-Gloertov učinek. Tu v zračnem okolju pride do skokov v tlaku, gostoti, temperaturi in hitrosti zraka. Zvok sam je nihanje gostote, hitrosti in tlaka medija. Adiabatni proces pri nadzvočni hitrosti spremlja udarni val, ki se v oddaljenosti od vira energije degenerira v zvočni val, njegova hitrost širjenja pa se približa hitrosti zvoka.

Prandtl-Gloertov oblak, prikazan zgoraj, ni neposredno povezan z udarnim valom. Nastane preprosto zaradi ohlajanja zraka in nastajanja kondenza. To pomeni, da tega procesa ne moremo imenovati "vizualizacija" Machovega stožca. Toda poskus znanstvenikov z Univerze Illinois v Urbana-Champaign in Univerze Tsinghua je neposredno opazovanje tega učinka. Ne zaradi zvoka, ampak zaradi svetlobe.

Machov svetlobni stožec

Tudi svetlobni udarni val ima obliko stožca, tako kot zvočni udarni val. Za snemanje na videu so raziskovalci uporabili laserske impulze kot premikajoče se telo. Uporabili so pametno tehniko, pri kateri svetlobni impulzi potujejo s "superluminalnimi" hitrostmi, to je hitreje od hitrosti svetlobe v okolju.

Prva naloga v tem poskusu je bila upočasnitev svetlobe. Vsi vedo, da je hitrost svetlobe v vakuumu približno 300.000 km/s, v drugih medijih pa se svetloba giblje počasneje, dokler se popolnoma ne ustavi. Da bi upočasnili svetlobo v tem poskusu, so znanstveniki napolnili tunel z ogljikovim dioksidom med dvema ploščama iz mešanice silikonske gume in prahu aluminijevega oksida.

V ta predor so izstrelili zelene laserske impulze, ki so trajali 7 pikosekund. Trik je v tem, da se fotoni premikajo hitreje znotraj tunela kot skozi plošče vzdolž tunela. Zato so laserski impulzi pri premikanju skozi predor pustili za seboj stožčasto sled počasnejših svetlobnih valov, ki so se zaradi sipanja prekrivali v ploščah - to je Machov stožec.

Laserski impulz se razprši s plinom in je v bistvu vir svetlobe, ki se premika skozi predor s hitrostjo, ki je večja od hitrosti svetlobe zunaj predora. Kaj tvori tak stožec.

V preteklih letih so že bili izvedeni poskusi, ki so beležili prisotnost fotonskih Machovih stožcev, zdaj pa so znanstveniki prvič lahko v realnem času na video kamero posneli, kako se en laserski impulz premika v prostoru.

Za to je bilo potrebno izdelati posebno elektronsko-optično kamero (slit camera), ki lahko posname do 100 milijard slik na sekundo pri eni osvetlitvi. Kamera je delovala v treh načinih: prvi je snemal sam pojav, druga dva pa sta beležila informacije o času. Ti podatki so bili nato združeni v znanstveno zanesljiv video posnetek širjenja fotonskega Machovega stožca.

Elektronsko-optična kamera te zasnove se lahko uporablja v medicini in na drugih področjih znanosti za snemanje nepredvidljivih svetlobnih pojavov. Za razliko od drugih kamer ni prednastavitev ali potrebnih na tisoče posameznih sličic. Ta kamera deluje pri eni hitrosti zaklopa.

Avtorji predlagajo, da bi to kamero lahko uporabili za snemanje impulzov, ki jih nevroni izmenjujejo med miselno aktivnostjo. V človeških možganih postane mogoče natančno beležiti elektronski promet. "Upamo, da bomo lahko uporabili naš sistem za preučevanje nevronskih mrež, da bi razumeli, kako delujejo možgani," je povedal optični inženir Jinyang Liang z univerze Washington v St. Louisu, glavni avtor članka.

Znanstveni članek objavljen 20. januarja 2017 v žurnalu Znanstveni napredek(doi: 10.1126/sciadv.1601814).

Machov stožec

(poimenovan po E. Machu), karakteristični stožec je območje nadzvočnega tokovnega polja, v katerem se infinitezimalne tlačne motnje širijo iz točkovnega vira motenj. Če se točkovni vir motenj P giblje v homogenem stisljivem mediju z nadzvočno hitrostjo V, potem pri svojem gibanju ustvarja infinitezimalne tlačne motnje, ki se v mediju širijo s hitrostjo zvoka a. Ker je V > a, motnje, ki jih povzroča vir P v položajih 3, 2, 1 in 0, ne morejo dohiteti in prehiteti vira P v položaju 4. Tako se bodo vse motnje širile v toku znotraj stožca z vrhom v točki P in polovična rešitev kota (), imenovana Machov kot in določena s formulo
sin(() = a/V = 1/M,
kjer je M Machovo število. Črta PA se imenuje Machova linija ali val; je ovojna površina sprednjih robov zvočnih valov in na njej so motnje najgosteje, saj vse zvočni valovi so v isti fazi nihanja – v fazi stiskanja. Površina magnetnega polja služi kot naravna meja, ki deli ves prostor na dve območji - nemoteno in nemoteno. Ta koncentracija motenj znotraj ogrodja določa številne lastnosti aerodinamike pri visokih hitrostih.
Vir majhnih motenj je lahko praktično vsaka majhna ovira, na primer znamenje ali izboklina na gladki površini. V nadzvočnem toku se od vsake majhne ovire oddalji Machov val, ki omejuje območje širjenja motenj, ki jih povzroča ta ovira. Ta lastnost se uporablja v optične metode preučevanje tokov v bližini telesa z označevanjem njegove površine.

• - MAHA Karel Gynek je najvidnejši češki romantični pesnik. R. v Pragi, študiral na praški univerzi na filozofski in pravni fakulteti...

  Literarna enciklopedija

• - družba. Maja 1891 v Kalkuti ustanovil Anagarika Dharmapala. Svoje delovanje je začel z vrnitvijo Boddhi Gaya, kraja Budovega razsvetljenja, v roke budistom ...
• - Mahat ...

  Verski izrazi

• - Skupek štirih Yug ali obdobij, 4.320.000 sončna leta; "Dan Brahme" v brahmanskem sistemu; lit., "veliko stoletje" ...

  Verski izrazi

• - odlično, večje ...

  Slovar vzhodni pogoji

• - karakteristični stožec, - območje polja nadzvočnega toka, v katerem se neskončno majhne tlačne motnje širijo iz točkovnega vira motenj...

  Enciklopedija tehnologije

• - ena od vrst pire...

  Naravoslovje. enciklopedični slovar

• - Bandula, - Burm. poveljnik Nadarjen vojskovodja, M.B. je na začetku vodil akcije v Assamu. 20s 19. stoletja, zaradi česar je bila ta kneževina priključena Burmi ...

  sovjetski zgodovinska enciklopedija

• - Karel Hynek, češki pesnik. Izhajal je iz mestnih nižjih slojev. Diplomiral Pravna fakulteta Univerza v Pragi...
• - Bandula, birmanski poveljnik. Nadarjeni vojskovodja M. B. je v začetku 20. let 19. stoletja vodil pohode v Assam, zaradi česar je bila ta kneževina priključena Burmi...

  Velika sovjetska enciklopedija

• - stožčasta površina, ki omejuje območje v nadzvočnem toku plina, v katerem so koncentrirani zvočni valovi, ki izhajajo iz točkovnega vira A motenj ...

  Velika sovjetska enciklopedija

• - ena od vrst pire...
• - v irski mitologiji ena od treh boginj vojne, ki seje razdor in uničenje. Glave sovražnikov, odsekane med bitko, so bile posvečene Mahi...

  Veliki enciklopedični slovar

• - s pokom adv. kakovostne okoliščine razkrojen; = takoj 1. Brez razmišljanja, zelo hitro, nenadoma, takoj. Ott. prev. Z vso močjo; backhand. 2. Uporablja se kot nedosledna definicija ...

  Slovar Efremova

• - pšenica,...

  Slovar sinonimov

"Machov stožec" v knjigah

Stožec

Stožec V časopisu testnih pilotov je bilo z velikimi črkami natisnjeno: "Vsakodnevno življenje testnega leta je prežeto s pogumom, vzdržljivostjo, zbranostjo, vztrajnostjo, spretnostjo." Te besede so bile v praksi zelo pogosto upravičene. In dogodek, ki se je zgodil v hladnem poletju

Stožec sile