Frenelio zonos sritys, į kurias galima padalyti šviesos (arba garso) bangos paviršių, norint apskaičiuoti šviesos difrakcijos rezultatus (žr. Šviesos difrakcijos) (arba garso). Šį metodą pirmą kartą panaudojo O. Fresnelis 1815–1919 m. Metodo esmė tokia. Leiskite nuo šviesos taško Q ( ryžių.
) sklinda sferinė banga ir reikia nustatyti jos sukeliamo banginio proceso charakteristikas taške R. Padalinkime bangos S paviršių į žiedines zonas; Norėdami tai padaryti, patraukime iš taško R sferos su spinduliais P.O., Pa.=PO+λ/2; Pb = Pa+λ/2 , PC= Pb+λ / 2, (O – bangos paviršiaus susikirtimo taškas su PQ linija; λ – šviesos bangos ilgis). Žiedo formos bangos paviršiaus atkarpos, „išpjautos“ šiomis sferomis, vadinamos Z.F. Bangų procesas R taške R gali būti laikomas kiekvienos Z. F. atskirai šioje vietoje sukeltų svyravimų pridėjimo rezultatu. Tokių virpesių amplitudė lėtai mažėja didėjant zonos skaičiui (matuojant nuo taško O), o sukeltų virpesių fazė R gretimos zonos yra priešingos. Todėl bangos atvyksta į iš dviejų gretimų zonų panaikina viena kitą, o po vienos einančių zonų poveikis sumuojamas. Jeigu banga sklinda nesusidurdama su kliūtimis, tai, kaip rodo skaičiavimai, jos veikimas (visų Z. F. įtakų suma) yra tolygus pusės pirmosios zonos veikimui. Jei naudodamiesi ekranu su skaidriomis koncentrinėmis dalimis, pasirenkame bangos dalis, atitinkančias, pavyzdžiui, N nelygines Frenelio zonas, tada visų pasirinktų zonų veiksmas sumuojasi ir svyravimų amplitudė U R keista taške padidės 2N kartų, o šviesos intensyvumas yra 4 N 2 kartus ir aplinkinių taškų apšvietimą R, nelygines Frenelio zonas, tada visų pasirinktų zonų veiksmas sumuojasi ir svyravimų amplitudė sumažės. Tas pats atsitiks renkantis tik lygias zonas, bet visos bangos fazę
net turės priešingą ženklą. ZF metodas leidžia greitai ir aiškiai sudaryti kokybinę, o kartais ir gana tikslią kiekybinę bangų difrakcijos rezultato idėją įvairiomis sudėtingomis jų sklidimo sąlygomis. Todėl jis naudojamas ne tik optikoje, bet ir tiriant radijo sklidimą ir garso bangos nustatyti efektyvųjį „spindulio“ kelią nuo siųstuvo iki imtuvo; nustatyti, ar difrakcijos reiškiniai atliks tam tikrą vaidmenį tam tikromis sąlygomis; dėl patarimų, susijusių su spinduliavimo kryptimi, bangų fokusavimu ir kt.
Didelis Sovietinė enciklopedija. - M.: Tarybinė enciklopedija. 1969-1978 .
Pažiūrėkite, kas yra „Fresnelio zonos“ kituose žodynuose:
Sritys, į kurias padalytas šviesos bangos fronto paviršius, siekiant supaprastinti skaičiavimus nustatant bangos amplitudę duotas taškas pr va. Z. F. metodas naudojamas nagrinėjant bangų difrakcijos problemas pagal Huygens Fresnelio... Fizinė enciklopedija
FRESNELIS- (1) sferinės šviesos bangos difrakcija (žr.), kurią įvertinus negalima nepaisyti krintančių ir difrakuotų (arba tik difrakuotų) bangų paviršiaus kreivumo. Apvalaus nepermatomo disko difrakcijos paveikslo centre visada yra... ... Didžioji politechnikos enciklopedija
Sritys, į kurias žiūrint yra padalintas bangos paviršius difrakcijos bangos(Huygenso Frenelio principas). Frenelio zonos parenkamos taip, kad kiekvienos sekančios zonos atstumas nuo stebėjimo taško būtų puse bangos ilgio didesnis nei... ...
Difrakcija sferinė šviesos banga ant nehomogeniškumo (pavyzdžiui, skylė ekrane), spiečiaus dydis b yra panašus į pirmosios Frenelio zonos skersmenį?(z?): b=?(z?) (difrakcija susiliejančiais spinduliais ), kur z yra stebėjimo taško atstumas iki ekrano. Vardas prancūzų garbei... Fizinė enciklopedija
Sritys, į kurias bangos paviršius yra padalintas, atsižvelgiant į bangų difrakciją (Huygenso Frenelio principas). Frenelio zonos parenkamos taip, kad kiekvienos sekančios zonos atstumas nuo stebėjimo taško būtų puse bangos ilgio didesnis už atstumą... Enciklopedinis žodynas
Sferinės šviesos bangos difrakcija dėl nehomogeniškumo (pavyzdžiui, skylės), kurios dydis panašus į vienos iš Frenelio zonų skersmenį (žr. Frenelio zonas). Pavadinimas suteiktas O. J. Fresnelio, kuris tyrinėjo šį difrakcijos tipą, garbei (žr. Fresnelį). Didžioji sovietinė enciklopedija
Sekcijos, į kurias padalijamas šviesos bangos fronto paviršius, siekiant supaprastinti skaičiavimus nustatant bangos amplitudę tam tikrame erdvės taške. Metodas F. z. naudojamas sprendžiant bangų difrakcijos problemas pagal Huygens... Fizinė enciklopedija
Sferinė difrakcija elektromagnetinė banga ant nehomogeniškumo, pavyzdžiui, skylė ekrane, kurios dydis b yra panašus į Frenelio zonos dydį, t.y., kur z yra stebėjimo taško atstumas nuo ekrano, ?? bangos ilgis. Pavadintas O. J. Fresnelio vardu... Didysis enciklopedinis žodynas
Sferinės elektromagnetinės bangos difrakcija dėl nehomogeniškumo, pavyzdžiui, skylės ekrane, kurios dydis b yra panašus į Frenelio zonos dydį, tai yra, kur z yra stebėjimo taško atstumas nuo ekrano, λ yra bangos ilgis. Pavadintas O. J. Fresnelio vardu... Enciklopedinis žodynas
Sritys, į kurias bangos paviršius yra padalintas, atsižvelgiant į bangų difrakciją (Huygenso Frenelio principas). F. z. parinkti taip, kad visi pėdsakai būtų ištrinti. zona nuo stebėjimo taško buvo puse bangos ilgio didesnė už atstumą nuo ankstesnės... ... Gamtos mokslas. Enciklopedinis žodynas
Bangų difrakcija- reiškinys, kai bangos lenkiasi aplink kliūtis ir prasiskverbia į geometrinio šešėlio sritį. Difrakcijos reiškinį galima kokybiškai paaiškinti taikant Huygenso principą bangų sklidimui terpėje esant kliūtims.
Panagrinėkime plokščią kliūtį ab (69 pav.). Paveiksle pavaizduoti bangų paviršiai, sukurti pagal Huygenso principą už kliūties. Matyti, kad bangos veikia
stipriai pasilenkite į šešėlio sritį. Tačiau Huygenso principas nieko nesako apie bangos, esančios už kliūties, virpesių amplitudę. Jį galima rasti įvertinus bangų, patenkančių į geometrinio šešėlio sritį, trukdžius. Virpesių amplitudės pasiskirstymas už kliūties vadinamas difrakcijos modelis. Pilnas vaizdas difrakcijos raštas už kliūties priklauso nuo bangos ilgio A, kliūties d dydžio ir atstumo L nuo kliūties iki stebėjimo taško santykio. Jei bangos ilgis yra L daugiau dydžių kliūtis d, tada banga to beveik nepastebi. Jei bangos ilgis A yra tokios pat eilės kaip kliūties d dydis, tai difrakcija atsiranda net labai mažu atstumu L, o bangos už kliūties yra tik šiek tiek silpnesnės nei laisvosios bangos lauke iš abiejų pusių. Jei pagaliau yra daug bangos ilgių mažesni dydžiai tada kliūtis difrakcijos modelis galima stebėti tik ilgas atstumas nuo kliūties, kurios dydis priklauso nuo A ir d.
Huygens-Fresnel principas yra principo, kurį Christiaan Huygens pristatė 1678 m., plėtra: kiekvienas taškas priekyje (bangos pasiekiamas paviršius) yra antrinis (t. y. naujas) sferinių bangų šaltinis. Visų antrinių šaltinių bangų frontų gaubtas kitą laiko momentą tampa bangos frontu.
Huygenso principas paaiškina bangų sklidimą, atitinkantį dėsnius geometrinė optika, bet negali paaiškinti difrakcijos reiškinių. Augustinas Jeanas Fresnelis 1815 metais papildė Huygenso principą, įvesdamas elementariųjų bangų koherencijos ir interferencijos sąvokas, kurios leido difrakcijos reiškinius nagrinėti remiantis Huygenso-Fresnelio principu.
Huygens-Fresnelio principas suformuluotas taip:
Gustavas Kirchhoffas Huygenso principą suteikė griežtai matematinė forma, rodantis, kad ją galima laikyti apytiksle teoremos forma integralinė teorema Kirchhofas.
Taškinio šaltinio bangos frontas vienalytėje izotropinėje erdvėje yra rutulys. Iš taškinio šaltinio sklindančios bangos sferinio fronto visuose taškuose trikdžių amplitudė yra vienoda.
Tolesnis Huygenso principo apibendrinimas ir plėtojimas yra jo formulavimas per kelio integralus, kurie yra šiuolaikinės kvantinės mechanikos pagrindas.
Frenelio zonos metodas Fresnelis pasiūlė bangos fronto padalijimo į žiedines zonas metodą, kuris vėliau buvo vadinamas Frenelio zonos metodas.
Tegul monochromatinė sferinė banga sklinda iš šviesos šaltinio S, P yra stebėjimo taškas. Sferinis bangos paviršius eina per tašką O. Jis yra simetriškas tiesės SP atžvilgiu.
Padalinkime šį paviršių į žiedines zonas I, II, III ir kt. kad atstumai nuo zonos kraštų iki taško P skirtųsi l/2 – puse šviesos bangos ilgio. Šią pertvarą pasiūlė O. Fresnelis ir zonos vadinamos Frenelio zonomis.
Paimkime savavališkas taškas 1 pirmoje Frenelio zonoje. II zonoje pagal zonų konstravimo taisyklę yra jį atitinkantis taškas, kad spindulių, einančių į tašką P iš taškų 1 ir 2, takų skirtumas bus lygus l/2. Dėl to svyravimai iš 1 ir 2 taškų panaikina vienas kitą taške P.
Iš geometrinių svarstymų išplaukia, kad jei zonų skaičius nėra labai didelis, jų plotai yra maždaug vienodi. Tai reiškia, kad kiekvienam taškui pirmoje zonoje yra atitinkamas antrosios zonos taškas, kurio svyravimai vienas kitą panaikina. Gaunamo svyravimų, patenkančių į tašką P iš zonos skaičiaus m, amplitudė mažėja didėjant m, t.y.
Pagal Huygens-Fresnelio principą šviesos laukas tam tikrame erdvės taške yra antrinių šaltinių trukdžių rezultatas. Fresnelis pasiūlė originalų ir nepaprastai vizualinis metodas antrinių šaltinių grupes. Šis metodas leidžia apytiksliai apskaičiuoti difrakcijos modelius ir yra vadinamas Frenelio zonos metodu.
Frenelio zonos įvedamos taip. Panagrinėkime šviesos bangos sklidimą iš taško L į stebėjimo tašką P. Iš taško L sklindantis sferinis bangos frontas bus padalintas į koncentrines sferas, kurių centras yra taške P ir kurių spindulys z1 + λ/2; z1 + 2 λ/2; z1 + 3 λ/2…
Susidariusios žiedinės zonos vadinamos Frenelio zonomis.
Paviršiaus padalijimo į Frenelio zonas prasmė ta, kad elementariųjų antrinių bangų, patenkančių į stebėjimo tašką iš tam tikros zonos, fazių skirtumas neviršija π. Tokių bangų pridėjimas lemia jų tarpusavio stiprinimą. Todėl kiekviena Frenelio zona gali būti laikoma antrinių bangų, turinčių tam tikrą fazę, šaltiniu. Dvi gretimos Frenelio zonos veikia kaip šaltiniai, svyruojantys priešfazėje, ty antrinės bangos, sklindančios iš gretimų zonų stebėjimo taške, viena kitą panaikins. Norėdami rasti apšvietimą stebėjimo taške P, turite susumuoti elektrinio lauko stiprius iš visų antrinių šaltinių, patenkančių į šį tašką. Bangų pridėjimo rezultatas priklauso nuo amplitudės ir fazių skirtumo. Kadangi fazių skirtumas tarp gretimų zonų yra lygus P, galime pereiti prie amplitudių sumavimo.
Antrinės sferinės bangos amplitudė yra proporcinga šią bangą skleidžiančios elementarios sekcijos plotui (t. y. proporcinga Frenelio zonos plotui). Be to, jis mažėja didėjant atstumui z1 nuo antrinės bangos šaltinio iki stebėjimo taško pagal dėsnį 1 / z1 ir didėjant kampui φ tarp normaliosios iki bangą skleidžiančios elementarios atkarpos ir bangos sklidimo krypties.
19. Frenelio difrakcija pagal apvalią skylę ir diską.
Ant apvalios skylės:
Sferinė banga, sklindanti iš taškinio šaltinio monochromatinė šviesa S, savo kelyje susitinka ekraną su apvalia skylute, kurios skersmuo yra d=BC. Tegul Ф yra bangos frontas, kuris yra sferos paviršiaus dalis. Padalinkime priekinį paviršių į Frenelio zonas, kad bangos iš gretimų zonų patektų į stebėjimo tašką M antifazėje. Tada gautos bangos amplitudė taške M.
A=A1-A2+A3-A4+-Am, kur Ai yra bangos, ateinančios iš i-osios Frenelio zonos, amplitudė. Pliuso ženklas imamas prieš Am, jei m yra nelyginis, ir minuso ženklas, jei m (Frenelio zonų skaičius) yra lyginis.
Diske: tegul diskas dengia 1 m zonas, tada gaunamos bangos amplitudė: A = A m +1 -A m +2 +A m +3 +...=A m +1 /2 ir tada, ekrane , maksimumas visada bus stebimas centre šviesioje vietoje, ne tokie intensyvūs aukštesnių užsakymų maksimumai išsidėstys aukštyn ir žemyn.
20. Fraunhoferio difrakcija be galo ilgu plyšiu. Fraunhoferio difrakcija, kuri turi didelę praktinę reikšmę, stebimas, kai šviesos šaltinis ir stebėjimo taškas yra be galo nutolę nuo difrakciją sukėlusios kliūties. Norint atlikti tokio tipo difrakciją, pakanka surinkimo lęšio židinyje pastatyti taškinį šviesos šaltinį ir ištirti difrakcijos modelį antrojo surinkimo lęšio, sumontuoto už kliūties, židinio plokštumoje. Panagrinėkime Fraunhoferio difrakciją nuo be galo ilgos. Tegul plokštuma monochromatinė šviesos banga paprastai krinta į siauro pločio plyšio plokštumą A.Optinio kelio skirtumas tarp išorinių spindulių , besitęsiantis nuo plyšio bet kuria kryptimi
Kur F- statmens, nukritusio iš taško į spindulį, pagrindas .
Padalinkime šį paviršių į Frenelio zonas, tada bus išdėstyta atkarpa FN. Frenelio zonų skaičius lyginis skaičius Frenz zonos, tada bangos iš šių zonų kompensuoja viena kitą ir pasirinktame taške bus stebimas minimumas.
Ši DK.m minimumo sąlyga yra minimumo tvarka.
Šviesos difrakcija- tai šviesos spindulių nukrypimas nuo tiesinio sklidimo, kai jie praeina per siaurus plyšius, mažas skylutes arba apeinant mažas kliūtis. Šviesos difrakcijos reiškinys įrodo, kad šviesa turi bangų savybės.
Norėdami stebėti difrakciją, galite: 1. praleisti šviesą iš šaltinio per labai mažą skylutę arba dideliu atstumu nuo skylės pastatyti ekraną. Tada ekrane pastebimas sudėtingas šviesių ir tamsių koncentrinių žiedų modelis. 2. Arba nukreipkite šviesą ant plonos vielos, tada ekrane bus matomos šviesios ir tamsios juostelės, o balta šviesa- vaivorykštės juosta.
Huygens-Fresnelio principas. Visi antriniai šaltiniai, esantys bangos fronto paviršiuje, yra nuoseklūs vienas su kitu. Bangos amplitudė ir fazė bet kuriame erdvės taške yra antrinių šaltinių skleidžiamų bangų interferencijos rezultatas. Hiugenso-Fresnelio principas paaiškina difrakcijos reiškinį:
1. antrinės bangos, prasidedančios nuo tų pačių taškų bangos frontas(bangos frontas yra taškų, kuriuos pasiekė virpesiai, rinkinys šiuo metu laikas), yra nuoseklūs, nes visi priekio taškai svyruoja tuo pačiu dažniu ir toje pačioje fazėje; 2. antrinės bangos, būdamos koherentinės, trukdo. Difrakcijos reiškinys nustato geometrinės optikos dėsnių taikymo apribojimus: Tiesiaus šviesos sklidimo dėsnis, šviesos atspindžio ir lūžio dėsniai gana tiksliai įvykdomi tik tuo atveju, jei kliūčių dydis yra daug didesnis už šviesos bangos ilgį. šviesa. Difrakcija apriboja optinių prietaisų skiriamąją gebą: 1. mikroskopu, kai stebima labai smulkūs daiktai vaizdas atrodo neryškus. 2. teleskope, stebėdami žvaigždes, vietoj taško vaizdo gauname šviesių ir tamsių juostų sistemą.
Frenelio zonos metodas Fresnelis pasiūlė bangos fronto padalijimo į žiedines zonas metodą, kuris vėliau buvo vadinamas Frenelio zonos metodas. Tegul monochromatinė sferinė banga sklinda iš šviesos šaltinio S, P yra stebėjimo taškas. Sferinis bangos paviršius eina per tašką O. Jis yra simetriškas tiesės SP atžvilgiu. Padalinkime šį paviršių į žiedines zonas I, II, III ir kt. kad atstumai nuo zonos kraštų iki taško P skirtųsi l/2 – puse šviesos bangos ilgio. Tokį skirstymą pasiūlė O. Fresnelis ir zonos buvo pavadintos Frenelio zonomis.
Paimkime savavališką tašką 1 pirmoje Frenelio zonoje. II zonoje pagal zonų konstravimo taisyklę yra jį atitinkantis taškas, kad spindulių, einančių į tašką P iš taškų 1 ir 2, takų skirtumas bus lygus l/2. Dėl to svyravimai iš 1 ir 2 taškų panaikina vienas kitą taške P.
Iš geometrinių svarstymų išplaukia, kad jei zonų skaičius nėra labai didelis, jų plotai yra maždaug vienodi. Tai reiškia, kad kiekvienam pirmos zonos taškui yra atitinkamas antrosios zonos taškas, kurio svyravimai vienas kitą panaikina. Iš zonos skaičiaus m į tašką P ateinančio svyravimo amplitudė mažėja didėjant m, t.y.
9. Fraunhoferio difrakcija ant vieno plyšio ir ant difrakcijos gardelės. Difrakcinės gardelės charakteristikos.
Difrakcinė gardelė yra vienodų plyšių, atskirtų vienodo pločio nepermatomomis erdvėmis, sistema. Difrakcija nuo gardelės gali būti laikoma iš visų plyšių sklindančių bangų tarpusavio interferencijos rezultatu, t.y. Difrakcinėje gardelėje atsiranda kelių pluoštų trukdžiai.
Norint stebėti Fraunhoferio difrakciją, renkančio lęšio židinyje reikia pastatyti taškinį šaltinį, o difrakcijos raštą galima ištirti 2-ojo surinkimo lęšio, įrengto už kliūties, židinio plokštumoje. Tegul monochromatinė banga paprastai patenka į begalinio ilgo siauro plyšio plokštumą (l >> b), l yra ilgis, b- plotis. Kelio skirtumas tarp sijų 1 ir 2 kryptimi φ
Padalinkime bangos paviršių plyšio atkarpoje MNį Frenelio zonas, kurios yra lygiagrečios plyšio kraštui M. Kiekvienos juostos plotis parenkamas taip, kad kelio skirtumas nuo šių zonų kraštų būtų lygus λ/2, t.y. tik plyšio plotis tilps zonose. Nes šviesa paprastai krenta į plyšį, tada plyšio plokštuma sutampa su bangos frontu, todėl visi plyšio plokštumos fronto taškai svyruos faze. Antrinių bangų amplitudės plyšio plokštumoje bus lygios, nes pasirinktos Frenelio zonos turi vienodus plotus ir yra vienodai pasvirusios į stebėjimo kryptį.
Difrakcinė gardelė - optinis instrumentas, kurio veikimas pagrįstas šviesos difrakcijos panaudojimu. Atstovauja kolekcijai didelis skaičius reguliariais intervalais esantys potėpiai (plyšiai, iškyšos), taikomi tam tikram paviršiui
Fresnelis pasiūlė originalus metodas pertvaros bangos paviršius Sį zonas, kurios leido labai supaprastinti problemų sprendimą ( Frenelio zonos metodas ).
Pirmosios (centrinės) zonos riba yra paviršiaus taškai S, esantis atstumu nuo taško M(9.2 pav.). Sferos taškai S, esantys atstumais ir t.t. nuo taško M, 2, 3 forma ir kt. Frenelio zonos.
Tam tikru momentu sužadinti svyravimai M tarp dviejų gretimų zonų yra priešingos fazės, nes kelio skirtumas nuo šių zonų iki taško M .
Todėl, pridedant šiuos svyravimus, jie turėtų susilpninti vienas kitą:
| , | (9.2.2) |
Kur A– atsirandančio svyravimo amplitudė, – sužadinamų virpesių amplitudė i Frenelio zona.
Vertė priklauso nuo zonos ploto ir kampo tarp normalaus paviršiaus ir tiesės, nukreiptos į tašką M.
Vienos zonos plotas
Tai rodo, kad Frenelio zonos plotas nepriklauso nuo zonos numerio i. Tai reiškia, kad kai i ne per didelis, gretimų zonų plotai yra vienodi.
Tuo pačiu metu, didėjant zonos skaičiui, kampas didėja, todėl zonos spinduliuotės intensyvumas taško kryptimi mažėja. M, t.y. amplitudė mažėja. Jis taip pat mažėja dėl padidėjusio atstumo iki taško M:
Bendras skaičius Frenelio zonos, kurios telpa į tašką nukreiptoje sferos dalyje M, yra labai didelis: ties , , zonų skaičius yra , o pirmosios zonos spindulys yra .
Iš to išplaukia, kad kampai tarp normalios zonos ir krypties į tašką M kaimyninės zonos yra maždaug vienodos, t.y. Ką į tašką ateinančių bangų amplitudės M iš gretimų rajonų ,maždaug lygus.
šviesos banga plinta tiesia linija. Kaimyninių zonų sužadinamų virpesių fazės skiriasi π. Todėl kaip priimtiną aproksimaciją galime daryti prielaidą, kad svyravimų amplitudė nuo tam tikro m toji zona lygi šalia esančių zonų amplitudių aritmetiniam vidurkiui, t.y.
.
Tada išraišką (9.2.1) galima parašyti formoje
| . | (9.2.2) |
Kadangi gretimų zonų plotai yra vienodi, skliausteliuose esančios išraiškos yra lygios nuliui, o tai reiškia, kad gauta amplitudė yra .
Radiacijos intensyvumas.
Taigi, gauta amplitudė, sukurta tam tikrame taške M sferinis paviršius, lygus pusei amplitudės, kurią sukuria vien centrinė zona, ir intensyvumas .
Kadangi centrinės zonos spindulys yra mažas (), todėl galime manyti, kad šviesa iš taško P iki taško M plinta tiesia linija .
Jei bangos kelyje dedamas nepermatomas ekranas su skylute, paliekama tik centrinė zona Frenelis, tada taško amplitudė M bus lygus . Atitinkamai, intensyvumas taške M bus 4 kartus daugiau nei nesant ekrano (nuo ). Šviesos intensyvumas padidėja, jei uždengiamos visos porinio skaičiaus zonos.
Taigi Huygens-Fresnelio principas leidžia mums paaiškinti tiesus plitimasšviesa homogeninėje terpėje.
Bangos fronto padalijimo į Frenelio zonas pagrįstumas buvo patvirtintas eksperimentiškai. Šiuo tikslu jie naudojami zonos plokštės– kintamų skaidrių ir nepermatomų žiedų sistema.
Patirtis patvirtina, kad zoninių plokščių pagalba galima padidinti apšvietimą taške M, kaip susiliejantis objektyvas.
