Rezultatas – žinių hipermarketas. Kūną veikiančių jėgų schematinis žymėjimas

Skirtumas tarp dviejų elektromagnetinės masės formulių yra ypač įžeidžiantis, nes visai neseniai įrodėme elektrodinamikos suderinamumą su reliatyvumo principais. Be to, reliatyvumo teorija netiesiogiai ir neišvengiamai daro prielaidą, kad impulsas turi būti lygus produktui energija įjungta. Nemaloni istorija! Matyt, kažkur suklydome. Žinoma, tai nebuvo algebrinė mūsų skaičiavimų klaida, bet kai kur kažkas esminio buvo nepastebėta.

Išvesdami energijos ir impulso lygtis, mes padarėme prielaidą, kad išsaugojimo dėsniai galioja. Tikėjome, kad buvo atsižvelgta į visas jėgas, į bet kokį darbą ir bet kokį impulsą, kurį sukuria kiti „neelektriniai“ mechanizmai. Bet jei turime reikalą su įkrauta sfera, tai nuo visko elektros jėgos- tai atstumiančios jėgos, elektronas linkęs suskaidyti. O kadangi sistema neatsižvelgia į balansuojančias jėgas, galimos bet kokios paklaidos dėsniuose, jungiančiuose impulsą ir energiją. Kad paveikslėlis būtų nuoseklus, reikia daryti prielaidą, kad kažkas neleidžia elektronui suskilti. Užtaisus ant sferos turi laikyti kažkas panašaus į „gumos juostas“, kurios neleidžia jiems išsiskirti. Poincaré pirmasis pastebėjo, kad skaičiuojant energiją ir impulsą reikia atsižvelgti į tokias „gumas“ ar kažką panašaus, kuris suriša elektroną. Dėl šios priežasties papildomos neelektrinės jėgos yra žinomos kaip „Poincaré įtempiai“. Jei jie bus įtraukti į skaičiavimą, tai iškart pakeis abiem atvejais gautas mases (pokyčio pobūdis priklauso nuo detalių prielaidų), o rezultatas atitiks reliatyvumo teoriją, t. y. masę, gautą atlikus impulsų skaičiavimus. tampa tokia pat kaip ir masė, gaunama iš energijos. Tačiau dabar masės sudarys iš dviejų dalių: elektromagnetinės ir kylančios iš „Puankarės įtempių“. Tik sujungus abi dalis gauname nuoseklią teoriją.

Taigi, mūsų viltys nepasiteisino, mes negalime padaryti visos masės vien elektromagnetinės. Teorija, kurioje yra tik elektrodinamika, yra neteisėta. Prie jo reikia pridėti dar ką nors. Kad ir kaip tai pavadintume „kažkuo“ – „guminėmis juostomis“, „Puankarės įtempimais“ ar dar kažkuo – jis vis tiek turėtų generuoti naujas jėgas, užtikrinančias tokio pobūdžio teorijos nuoseklumą.

Tačiau visiškai aišku, kad kai tik esame priversti elektrono viduje įdėti pašalinių jėgų, viso vaizdo grožis iškart išnyksta. Viskas darosi pernelyg sudėtinga. Iš karto kyla klausimas: kiek stipri yra ši įtampa? Kas atsitiks su elektronu? Svyruos ar ne? Kokios yra visos jo vidinės savybės? Ir tt ir tt Gali būti, kad kai kurie vidines savybes elektronai vis dar yra labai sudėtingi. Ir jei mes pradėsime kurti elektroną pagal šį receptą, pasieksime keistų savybių, pavyzdžiui, jo paties harmonikų, kurios, matyt, dar nebuvo pastebėtos. Sakiau „matyt“, nes gamtoje stebime daug keistų dalykų, kuriems dar negalime suteikti jokios reikšmės. Gali būti, kad vieną dieną paaiškės, kad koks nors šiandien mums nesuprantamas reiškinys (pavyzdžiui, mezonas) iš tikrųjų gali būti paaiškintas kaip „Puankarės įtempių“ virpesiai. Dabar tai neatrodo tikėtina, bet kas gali garantuoti? Juk pasaulyje dar tiek daug ko nesuprantame. elementariosios dalelės! Bet kokiu atveju sudėtinga šios teorijos sudaryta struktūra yra labai nepageidautina, o bandymas visas mases paaiškinti tik elektromagnetizmu, bent jau mūsų aprašytu būdu, atvedė į aklavietę.

Taip pat norėčiau šiek tiek spėlioti, kodėl, atsižvelgiant į greičio lauko impulso proporcingumą, mes kalbėjome apie masę. Labai paprasta! Juk masė yra impulso ir greičio koeficientas. Tačiau galimas ir kitas požiūris. Galime sakyti, kad dalelė turi masę, jei esame priversti panaudoti tam tikrą jėgą, kad ją pagreitintume. Pažvelkime atidžiau, iš kur atsiranda jėgos; tai gali padėti mums suprasti. Iš kur mes žinome, kad čia turi veikti jėgos? Taip, vien todėl, kad įrodėme laukų impulso išsaugojimo dėsnį. Jei turime įkrautą dalelę ir kurį laiką ją „spaudžiame“, tada elektromagnetinis laukas sukurs impulsą. Kažkaip buvo perkelta elektromagnetinis laukas. Todėl, norint pagreitinti elektroną, jam turi būti taikoma papildoma jėga mechaninė inercija, susijęs su jo elektromagnetine sąveika. Tokiu atveju mūsų „stumiamame“ elektrone turėtų įvykti atitinkama atvirkštinė reakcija. Bet iš kur ši galia? Paveikslėlis yra maždaug toks. Elektroną galima laikyti įkrauta sfera. Kai ji yra ramybės būsenoje, kiekviena jo įkrauta sekcija atstumia bet kurią kitą, tačiau visos jėgos yra subalansuotos poromis, todėl susidariusi jėga lygi nuliui (28 pav. 3, a). Tačiau kai elektronas įsibėgėja, jėgos nebesubalansuojamos, nes elektromagnetiniam poveikiui pasiekti iš vienos vietos į kitą reikia šiek tiek laiko. Pavyzdžiui, jėga, veikianti plotą (28.3 pav., b) nuo srities, esančios ant priešinga pusė, priklauso nuo padėties atsilikimo momentu. Tiek jėgos dydį, tiek kryptį lemia krūvio judėjimas. Jei jis pagreitėja, jėgos, veikiančios skirtingas elektrono dalis, gali būti tokios, kaip parodyta Fig. 28.3, c. Dabar, sudėjus visas šias jėgas, jos nesusitraukia. Esant pastoviam greičiui šios jėgos būtų subalansuotos, nors iš pirmo žvilgsnio atrodo, kad net esant vienodas judesys delsimas sukels jėgų išbalansavimą. Tačiau paaiškėja, kad tais atvejais, kai elektronas nėra pagreitintas, gaunama jėga lygi nuliui. Jei atsižvelgsime į jėgas tarp įvairios dalys greitinantis elektronas, tada veiksmas ir reakcija tiksliai vienas kito nepanaikina ir elektronas veikia pats, bandydamas sumažinti pagreitį. Jis traukiasi atgal už apykaklės.

Fig. 28.3. Greitėjančio elektrono jėga dėl sulėtėjimo nėra lygi nuliui.

Turime omenyje jėgą, veikiančią paviršiaus elementą, o - jėgą, veikiančią paviršiaus elementą iš krūvio, esančio ant paviršiaus elemento, pusės.

Galima, nors ir nelengva, apskaičiuoti šią saviveiklos jėgą, bet čia mes nesiimsime į tokius daug darbo reikalaujančius skaičiavimus. Aš tiesiog papasakosiu, kas vyksta specialioje palyginime paprastas atvejis judėjimas vienoje dimensijoje, tarkime, išilgai ašies. Savarankiškas veiksmas šiuo atveju gali būti parašytas kaip serija. Pirmasis šios serijos terminas priklauso nuo pagreičių, kitas yra proporcingas ir kt.

Taigi kaip rezultatas

, (28.9)

kur ir yra vienos eilės skaitiniai koeficientai. Termino koeficientas priklauso nuo tariamo krūvio pasiskirstymo; jei mokesčiai tolygiai paskirstyti sferoje, tada . Taigi terminas, proporcingas pagreičiui, kinta atvirkščiai su elektrono spinduliu, kuris tiksliai atitinka vertę, gautą pagal (28.4). Jei imsime skirtingą skirstinį, jis pasikeis, bet reikšmė 2/3 in (28.4) pasikeis lygiai taip pat. Terminas c nepriklauso nei nuo spindulio, nei nuo tariamo krūvio pasiskirstymo; jo koeficientas visada lygus 2/3. Kitas narys yra proporcingas spinduliui, o jo koeficientas nustatomas pagal krūvio pasiskirstymą. Atkreipkite dėmesį, kad jei elektrono spindulys linkęs į nulį, tada paskutinis narys (kaip ir visi aukštesni nariai) eina į nulį, antrasis išlieka pastovus, bet pirmasis - elektromagnetinė masė- tampa begalinis. Matyti, kad begalybė atsiranda dėl vienos elektrono dalies veikimo kitai; Matyt, pripažinome kažką kvailo - galimybę, kad „taškinis“ elektronas veiks pats.

>> Rezultato jėga

Pateikė skaitytojai iš interneto svetainių

Studentas:– Štai mano piešinys.

Jei a) veikia gravitacija G , metimo jėga F. Tuo atveju; b) – gravitacija G , F - riedėjimo jėga, F tr – trinties jėga; V) - G - gravitacija, F c – įcentrinė jėga, T – sriegio įtempimas; G) - G - gravitacija, F - atkuria jėgą, T – įtempimo jėga.

Būtina tvirtai suprasti, kad jėgos atsiranda dėl kūnų sąveikos. Todėl norint parodyti kūnui taikomas jėgas, pirmiausia reikia atsakyti į klausimą, kurie kūnai sąveikauja su konkrečiu kūnu.

Siūlau prisiminti mnemoninę taisyklę, kuri padės sutvarkyti kūną veikiančias jėgas. Prieš nustatant visas kūną veikiančias jėgas, būtina atsakyti į klausimą: su kokiais objektais šis kūnas sąveikauja? Pasirodo, kūną veikiančių jėgų skaičių lemia tam tikrą kūną supančių kūnų skaičius.

Pasitaiko, kad norint apibūdinti tam tikros dalelės sąveiką su kokiu nors kūnu, susidariusią jėgą patogu pavaizduoti kaip kelių narių sumą. Pavyzdžiui, jei šis kūnas yra įkrautas, jis gali dalyvauti elektromagnetinėse sąveikose. Be to, jis turi masę, o tai reiškia, kad sukuria gravitaciją. Todėl savo frazę vartosime apgalvotai, kiekvieną kartą suprasdami užduoties specifiką.

Taigi, pirmuoju atveju su kūnu sąveikauja tik Žemė – ji jį traukia. Todėl vienintelė jėga, veikianti kūną, yra gravitacija G . Jei būtų atsižvelgta į oro pasipriešinimą, tektų įvesti papildomą jėgą. „Metimo jėga“, kurią nurodėte paveikslėlyje, gamtoje neegzistuoja, nes skrydžio metu nėra jokios sąveikos, dėl kurios atsiranda tokia jėga.

Studentas:"Tačiau norint mesti kūną, jam turi būti taikoma tam tikra jėga."

Studentas:– Bet jei kūną veikia tik gravitacija, tai kodėl jis nekrenta vertikaliai žemyn, o juda kokia nors sudėtinga trajektorija?

Mes ir toliau aptariame pavyzdžius. Su kokiais objektais kūnas sąveikauja antruoju atveju?

Studentas:– Matyt, tik su dviem: Žeme ir pasvirusiąja plokštuma.

Studentas:- Pasirodo, kad pasvirusi plokštuma sukuria dvi jėgas vienu metu.

Studentas:– Savo piešinyje pavaizdavau riedėjimo jėgą. Matyt, tokios jėgos gamtoje nėra. Tačiau mokyklos pamokose vartojome šį terminą.

Studentas:– Bet kaip dėl centripetalinės jėgos?

Atlikdami rotacijos užduotis mokiniai daro daug klaidų. Perprasti šio judėjimo specifiką nėra taip paprasta. Todėl sukimosi judesių skaičiavimui skirsime visą pastraipą. Tačiau problemos tyrimas gali būti sprendžiamas žingsnis po žingsnio, kiekvieną kartą išaiškinant reiškinio ypatybes. Užteks efektyvus būdas mokymas. Šiame etape apsiribosime tik komentaru: įcentrinė jėga nėra kažkokia papildoma jėga, taikoma kūnui, ji yra visų jėgų (vienodo sukimosi atveju) rezultatas. Terminas buvo sugalvotas patogumui. Juk dėl patogumo dažnai žmones vadiname skirtingai: tave, pavyzdžiui, galima vadinti vardu, o kartais svarbu pabrėžti ir tavo priklausomybę ugdymo įstaigai. Tada jie pasakys apie jus, kad esate kolegijos studentas. Nors kalbame apie tą patį asmenį.

Studentas:– Taigi, pavyzdyje c) reikšmių skirtumas T Ir G ir yra įcentrinė jėga, kuri lygi m V 2 / R?

Apsvarstysime kūno judėjimą 1. Žemė, pasvirusioji plokštuma ir sriegio 1-2 pjūvis sąveikauja su šiuo kūnu.

Studentas:– Ar 2 korpusas nesąveikauja su 1 bloku?

Studentas:– Gravitacija G , slydimo trinties jėga F tr, žemės reakcijos jėga N ir sriegio reakcijos jėga T . Bet man sunku nustatyti trinties jėgos kryptį.

– Norint sužinoti trinties jėgos kryptį, reikia žinoti kūno judėjimo kryptį. Jei problemos teiginyje tai nenurodyta, tuomet galima daryti prielaidą viena ar kita kryptimi. Konkrečiu atveju judėjimo kryptis nustatoma tik pakeitus skaitines reikšmes. Skaičiuodami galite daryti savavališką prielaidą: tarkime, kad kūno 1 judėjimą nukreipiame į dešinę, tada trinties jėga bus nukreipta į kairę. Jei prielaida neteisinga, apskaičiuotas pagreitis bus neigiamas. Tada reikia nukreipti judesį į kairę, atitinkamai trinties jėgą į dešinę ir vėl apskaičiuoti pagreitį.

Studentas:– Kam dar kartą skaičiuoti? Ar ne akivaizdu, kad jei mūsų pirmoji prielaida nepasitvirtins ir kūnas judės į dešinę, tai reikš, kad jis juda į kairę?

Studentas:– Žemė, plokštuma, taip pat dvi gijos sąveikauja su 2 bloku: 1-2 ir 2-3. 3 kūnas sąveikauja tik su Žeme ir sriegiu 2-3.

Nuostabu. Nustačius visas jėgas, taikomas kiekvienam kūnui, galite užrašyti kiekvieno iš jų judesio lygtis ir išspręsti gautą sistemą. Nors kai kuriais atvejais nebūtina atsižvelgti į kiekvieną kūną, bet patogiau paimti jų visumą. Taigi kūnus 1 ir 2 patogu laikyti vienu bloku, kurio bendra masė. Jį veikia šios jėgos: gravitacija, trintis, atramos reakcija ir sriegio reakcija 2-3. Į sriegio įtempimą 1-2 nebeatsižvelgiama, nes š vidinė jėga kombinuotam barui.

Studentas:– Kiek pagrįsta manyti, kad sriegio 2-3 įtempimas yra vienodas visose atkarpose – prieš ir po bloko?

– Griežtai kalbant, tai nėra teisinga prielaida. Jei blokas sukasi pagal laikrodžio rodyklę, tada įtempimas greta korpuso 3 esančioje srityje yra didesnis nei įtempimas srityje šalia bloko 2. Šis jėgų skirtumas sukelia pagreitintą bloko sukimąsi. Tačiau mes paprastai nepaisysime bloko masės ir nereikia jos viršyti. Be to, beveik visose mūsų problemose gija yra laikoma netiesia, t.y. ryšys tarp problemos objektų yra standus, o visi judesiai viena su kita vienareikšmiškai koreliuoja.

Studentas:– Dar turiu neaiškų klausimą dėl jėgų panaudojimo taško. 2.3.1 paveiksle juos atlikote iš vieno taško. Kodėl? Galų gale, visų pirma, trinties jėga tikrai veikia per kontaktinį paviršių.

– Kol kas tiriame ne išplėstų kūnų, o materialių taškų judėjimą, tad kūnų dydžio ir jėgų taikymo vietos klausimas savaime išnyksta. Tuo pačiu metu mūsų pavaizduotose figūrose tikros formos korpusai skirti tik iliustracijai. Mūsų modelyje kūnas yra materialus taškas, jame sutelkta visa masė. Šį tašką laikėme jėgos vektorių pradžia. Beje, prisiminkite sąlygas, kuriomis materialaus taško modelis yra priimtinas.

Studentas:– Kai tiriamo kūno matmenys yra daug mažesni už kitus būdingus problemos matmenis.

Studentas: Man sunku atsakyti.

Dar kartą pabrėžkime, kad materialaus taško modelį naudosime tik tuo atveju, jei mus domina tik transliacinis judėjimas, nes nėra prasmės apibūdinti taško sukimosi.

Istorija.

Ant Nernsto stalo buvo mėgintuvėlis su organiniu junginiu, kurio lydymosi temperatūra buvo 26 laipsniai Celsijaus. Jei vaistas ištirpo 11 val., Nernstas atsiduso:

- Jūs negalite trypti prieš gamtą!

O mokinius nuvedė į irklavimą ir plaukimą.

Šioje pastraipoje priminsime apie gravitaciją, įcentrinį pagreitį ir kūno svorį

Kiekvienas planetos kūnas yra veikiamas Žemės gravitacijos. Jėga, kuria Žemė traukia kiekvieną kūną, nustatoma pagal formulę

Taikymo taškas yra kūno svorio centre. Gravitacija visada nukreiptas vertikaliai žemyn.

Jėga, kuria kūnas traukiamas į Žemę, veikiamas Žemės gravitacinio lauko, vadinama gravitacija. Teisėje universalioji gravitacijaŽemės paviršiuje (arba šalia šio paviršiaus) m masės kūną veikia gravitacijos jėga

F t = GMm/R 2

čia M yra Žemės masė; R yra Žemės spindulys.
Jei kūną veikia tik gravitacijos jėga, o visos kitos jėgos yra tarpusavyje subalansuotos, kūnas patiria laisvą kritimą. Pagal antrąjį Niutono dėsnį ir formulę F t = GMm/R 2 gravitacinio pagreičio modulis g randamas pagal formulę

g=Ft/m=GM/R2.

Iš (2.29) formulės išplaukia, kad laisvojo kritimo pagreitis nepriklauso nuo krintančio kūno masės m, t.y. visiems kūnams ši vietaŽemėje tas pats. Iš (2.29) formulės išplaukia, kad Ft = mg. Vektorine forma

F t = mg

5 dalyje buvo pažymėta, kad kadangi Žemė yra ne sfera, o apsisukimo elipsoidas, jos poliarinis spindulys yra mažesnis nei pusiaujo. Iš formulės F t = GMm/R 2 aišku, kad dėl šios priežasties traukos jėga ir jos sukeltas gravitacijos pagreitis ašigalyje yra didesnis nei ties pusiauju.

Gravitacijos jėga veikia visus kūnus, esančius Žemės gravitaciniame lauke, tačiau ne visi kūnai patenka į Žemę. Tai paaiškinama tuo, kad daugelio kūnų judėjimą trukdo kiti kūnai, pavyzdžiui, atramos, pakabos sriegiai ir kt. Kitų kūnų judėjimą ribojantys kūnai vadinami jungtys. Veikiant gravitacijai, ryšiai deformuojasi, o deformuotos jungties reakcijos jėga, pagal trečiąjį Niutono dėsnį, subalansuoja gravitacijos jėgą.

Gravitacijos pagreitį įtakoja Žemės sukimasis. Ši įtaka paaiškinama taip. Su Žemės paviršiumi susiję atskaitos rėmai (išskyrus du, susijusius su Žemės ašigaliais), griežtai kalbant, nėra inercinės sistemos nuoroda - Žemė sukasi aplink savo ašį ir kartu su ja juda apskritimais įcentrinis pagreitis ir tokias atskaitos sistemas. Šis atskaitos sistemų neinerciškumas visų pirma pasireiškia tuo, kad laisvojo kritimo pagreičio vertė įvairiose Žemės vietose yra skirtinga ir priklauso nuo geografinė platuma vieta, kurioje yra su Žeme susijęs atskaitos rėmas, kurio atžvilgiu nustatomas gravitacijos pagreitis.

Išmatavimai atlikti skirtingos platumos, tai parodė skaitines reikšmes laisvojo kritimo pagreičiai mažai skiriasi vienas nuo kito. Todėl ne itin tiksliais skaičiavimais galime nepaisyti su Žemės paviršiumi susijusių atskaitos sistemų neinerciškumo, taip pat Žemės formos skirtumo nuo sferinės ir daryti prielaidą, kad gravitacijos pagreitis bet kurioje Žemės vietoje. yra toks pat ir lygus 9,8 m/s 2 .

Iš visuotinės traukos dėsnio išplaukia, kad gravitacijos jėga ir jos sukeltas gravitacijos pagreitis mažėja didėjant atstumui nuo Žemės. Aukštyje h nuo Žemės paviršiaus gravitacinio pagreičio modulis nustatomas pagal formulę

g = GM/(R+h) 2.

Nustatyta, kad 300 km aukštyje virš Žemės paviršiaus gravitacijos pagreitis yra 1 m/s2 mažesnis nei Žemės paviršiuje.
Vadinasi, šalia Žemės (iki kelių kilometrų aukščio) gravitacijos jėga praktiškai nekinta, todėl laisvas kūnų kritimas šalia Žemės yra tolygiai pagreitintas judėjimas.

Kūno svoris. Nesvarumas ir perkrova

Jėga, kuria dėl traukos į Žemę kūnas veikia jos atramą arba pakabą, vadinama kūno svorio. Skirtingai nuo gravitacijos, kuri yra gravitacinė jėga taikomas kūnui, svoris yra elastinė jėga, taikomas atramai arba pakabai (t. y. prie jungties).

Stebėjimai rodo, kad kūno svoris P, nustatytas spyruoklinėje skalėje, yra lygus kūną veikiančiai gravitacijos jėgai F t tik tuo atveju, jei svarstyklės su kūnu Žemės atžvilgiu yra ramybės būsenoje arba juda tolygiai ir tiesia linija; Šiuo atveju

Р=F t=mg.

Jei kūnas juda pagreitintu greičiu, tai jo svoris priklauso nuo šio pagreičio vertės ir nuo jo krypties, palyginti su gravitacijos pagreičio kryptimi.

Kai kūnas pakabinamas ant spyruoklės skalės, jį veikia dvi jėgos: sunkio jėga F t =mg ir spyruoklės tamprumo jėga F yp. Jeigu šiuo atveju kūnas juda vertikaliai aukštyn arba žemyn laisvojo kritimo pagreičio krypties atžvilgiu, tai vektorinė jėgų F t ir F up suma duoda rezultantą, sukeliantį kūno pagreitį, t.y.

F t + F aukštyn =ma.

Pagal aukščiau pateiktą „svorio“ sąvokos apibrėžimą galime rašyti, kad P = -F yp. Iš formulės: F t + F aukštyn =ma. atsižvelgiant į tai, kad F T =mg, iš to seka, kad mg-ma=-F yp . Todėl P=m(g-a).

Jėgos Ft ir Fup nukreiptos išilgai vienos vertikalios tiesės. Todėl, jei kūno a pagreitis nukreiptas žemyn (t.y. jis sutampa su laisvojo kritimo pagreičiu g), tai modulyje

P=m(g-a)

Jei kūno pagreitis nukreiptas aukštyn (t. y. priešingai laisvojo kritimo pagreičio krypčiai), tada

P = m = m(g+a).

Vadinasi, kūno svoris, kurio pagreitis sutampa su gravitacijos pagreičiu, mažesnis svoris kūnas ramybės būsenoje ir kūno svoris, kurio pagreitis yra priešingas laisvojo kritimo pagreičio krypčiai, daugiau svorio kūnas ramybės būsenoje. Kūno svorio padidėjimas, kurį sukelia pagreitėjęs jo judėjimas, vadinamas perkrova.

At laisvasis kritimas a=g. Iš formulės: P=m(g-a)

iš to seka, kad šiuo atveju P = 0, ty svorio nėra. Todėl jei kūnai juda tik veikiami gravitacijos (t.y. laisvai krintantys), jie yra būsenoje nesvarumas. Būdingas bruožasŠi būsena yra deformacijų nebuvimas laisvai krintančiuose kūnuose ir vidinius įtempius, kuriuos sukelia ramybės kūnų gravitacija. Kūnų nesvarumo priežastis yra ta, kad gravitacijos jėga laisvai krentančiam kūnui ir jo atramai (arba pakabai) suteikia vienodus pagreičius.