Absolutna magnetna prepustnost – to je sorazmernostni koeficient, ki upošteva vpliv okolja, v katerem se nahajajo žice.

Da bi dobili predstavo o magnetnih lastnostih medija, smo magnetno polje okoli žice s tokom v danem mediju primerjali z magnetnim poljem okoli iste žice, vendar v vakuumu. Ugotovljeno je bilo, da je v nekaterih primerih polje močnejše kot v vakuumu, v drugih pa manjše.

Obstajajo:

v Paramagnetni materiali in okolja, v katerih se pridobi močnejša MF (natrij, kalij, aluminij, platina, mangan, zrak);

v Diamagnetni materiali in okolja, v katerih je magnetno polje šibkejše (srebro, živo srebro, voda, steklo, baker);

v Feromagnetni materiali, v katerih se ustvari najmočnejše magnetno polje (železo, nikelj, kobalt, lito železo in njihove zlitine).

Absolutna magnetna prepustnost za različne snovi ima različne velikosti.

Magnetna konstanta – To je absolutna magnetna prepustnost vakuuma.

Relativna magnetna prepustnost medija- brezdimenzijska količina, ki kaže, kolikokrat je absolutna magnetna prepustnost snovi večja ali manjša od magnetne konstante:

Za diamagnetne snovi - , za paramagnetne snovi - (za tehnične izračune diamagnetnih in paramagnetnih teles se vzame enaka enota), za feromagnetne materiale - .

MP napetost N označuje pogoje za vzbujanje MF. Napetosti v homogeno okolje ni odvisen od magnetnih lastnosti snovi, v kateri je polje ustvarjeno, temveč upošteva vpliv velikosti toka in oblike vodnikov na jakost magnetnega polja v dani točki.

MP napetost – vektorska količina. Vektorska smer N Za izotropni mediji(mediji z enakimi magnetnimi lastnostmi v vseh smereh) , sovpada s smerjo magnetno polje ali vektor v dani točki.

Moč ustvarjenega magnetnega polja različnih virov, prikazano na sl. 13.

Magnetni tok je skupno število magnetne črte, ki potekajo skozi celotno obravnavano površino. Magnetni tok F ali pretok MI skozi območje S , pravokotno magnetne linije enak produktu magnetne indukcije IN glede na količino površine, ki jo predre ta magnetni tok.

42) Ko je železno jedro vstavljeno v tuljavo, se magnetno polje poveča in jedro postane magnetizirano. Ta učinek je odkril Ampere. Odkril je tudi, da je lahko indukcija magnetnega polja v snovi večja ali manjša od indukcije polja samega. Take snovi so poimenovali magneti.

Magnetiki– to so snovi, ki lahko spremenijo lastnosti zunanjega magnetnega polja.

Magnetna prepustnost snov je določena z razmerjem:

B 0 je indukcija zunanjega magnetnega polja, B je indukcija znotraj snovi.

Glede na razmerje med B in B 0 so snovi razdeljene v tri vrste:

1) Diamagneti(m<1), к ним относятся kemični elementi: Cu, Ag, Au, Hg. Magnetna prepustnost m=1-(10 -5 - 10 -6) se zelo malo razlikuje od enote.

Ta razred snovi je odkril Faraday. Te snovi so "potisnjene" iz magnetnega polja. Če diamagnetno palico obesite blizu pola močnega elektromagneta, se bo od njega odbila. Indukcijske črte polja in magneta so torej usmerjene v različne smeri.

2) Paramagneti imajo magnetno prepustnost m>1 in in v tem primeru tudi nekoliko presega enoto: m=1+(10 -5 - 10 -6). Ta vrsta magnetnega materiala vključuje kemične elemente Na, Mg, K, Al.

Magnetna prepustnost paramagnetnih materialov je odvisna od temperature in se z njenim zviševanjem zmanjšuje. Brez magnetnega polja paramagnetni materiali ne ustvarjajo lastnega magnetnega polja. Trajnih paramagnetov v naravi ni.

3) Feromagneti(m>>1): Fe, Co, Ni, Cd.

Te snovi so lahko v magnetiziranem stanju brez zunanje polje. Obstoj preostali magnetizem eden od pomembne lastnosti feromagneti. Ko se segreje na visoka temperatura feromagnetne lastnosti snovi izginejo. Temperatura, pri kateri te lastnosti izginejo, se imenuje Curiejeva temperatura(na primer za železo T Curie = 1043 K).

Pri temperaturah pod Curiejevo točko je feromagnet sestavljen iz domen. Domene– to so območja spontane spontane magnetizacije (slika 9.21). Velikost domene je približno 10 -4 -10 -7 m zaradi pojava območij spontane magnetizacije v snovi. Železni magnet lahko dolgo časa ohrani svoje magnetne lastnosti, saj so domene v njem razporejene urejeno (prevladuje ena smer). Magnetne lastnosti Izginili bodo, če magnet močno udarite ali se preveč segrejete. Zaradi teh vplivov postanejo domene »neurejene«.

Sl.9.21. Oblika domen: a) v odsotnosti magnetnega polja, b) v prisotnosti zunanjega magnetnega polja.

Domene lahko predstavimo kot zaprte tokove v mikrovolumnih magnetnih materialov. Domena je dobro prikazana na sliki 9.21, iz katere je razvidno, da se tok v domeni giblje po prekinjeni zaprti zanki. Zaprti elektronski tokovi vodijo do pojava magnetnega polja, pravokotnega na ravnino elektronske orbite. V odsotnosti zunanjega magnetnega polja je magnetno polje domen usmerjeno kaotično. To magnetno polje spremeni smer pod vplivom zunanjega magnetnega polja. Magneti, kot smo že omenili, so razdeljeni v skupine glede na to, kako magnetno polje domene reagira na delovanje zunanjega magnetnega polja. V diamagnetnih materialih magnetno polje več domene usmerjene vstran, nasprotno delovanje zunanjega magnetnega polja, v paramagnetnih materialih pa, nasprotno, v smeri delovanja zunanjega magnetnega polja. Vendar pa je število domen, v katerih so usmerjena magnetna polja nasprotnih straneh, razlikuje za zelo majhno količino. Zato se magnetna prepustnost m v dia- in paramagnetih razlikuje od enote za velikost reda 10 -5 - 10 -6. V feromagnetih je število domen z magnetnim poljem v smeri zunanjega polja mnogokrat večje od števila domen z nasprotno smerjo magnetnega polja.

Krivulja magnetizacije. Histerezna zanka. Pojav magnetizacije je posledica obstoja preostalega magnetizma pod delovanjem zunanjega magnetnega polja na snov.

Magnetna histereza je pojav zakasnitve sprememb magnetne indukcije v feromagnetu glede na spremembe jakosti zunanjega magnetnega polja.

Slika 9.22 prikazuje odvisnost magnetnega polja v snovi od zunanjega magnetnega polja B=B(B 0). Poleg tega je zunanje polje narisano vzdolž osi Ox, magnetizacija snovi pa vzdolž osi Oy. Povečanje zunanjega magnetnega polja vodi do povečanja magnetnega polja v snovi vzdolž črte na vrednost. Zmanjšanje zunanjega magnetnega polja na nič vodi do zmanjšanja magnetnega polja v snovi (v točki z) na vrednost Na vzhod(preostala magnetizacija, katere vrednost Nad ničlo). Ta učinek je posledica zamude pri magnetizaciji vzorca.

Vrednost indukcije zunanjega magnetnega polja, ki je potrebna za popolno razmagnetenje snovi (točka d na sliki 9.21), se imenuje prisilna sila. Ničelno vrednost magnetizacije vzorca dobimo s spremembo smeri zunanjega magnetnega polja na vrednost. Še naprej povečujte zunanje magnetno polje v nasprotni smeri, dokler največja vrednost, prinesite na vrednost . Nato spremenimo smer magnetnega polja in ga povečamo nazaj na vrednost. V tem primeru naša snov ostane magnetizirana. Ima samo velikost indukcije magnetnega polja nasprotna smer v primerjavi z vrednostjo v točki. Z nadaljnjim povečevanjem vrednosti magnetne indukcije v isti smeri dosežemo popolno razmagnetenje snovi v točki , nato pa se ponovno znajdemo v točki . Tako dobimo zaprta funkcija, ki opisuje cikel popolnega obrata magnetizacije. Takšna odvisnost indukcije magnetnega polja vzorca od velikosti zunanjega magnetnega polja med ciklom popolnega obrata magnetizacije se imenuje histerezna zanka. Oblika histerezne zanke je ena glavnih značilnosti vsake feromagnetne snovi. Vendar je na ta način nemogoče priti do bistva.

Dandanes je zelo enostavno dobiti močna magnetna polja. Veliko število obratujejo inštalacije in naprave trajni magneti. Pri sobni temperaturi dosegajo ravni sevanja 1–2 T. V majhnih količinah so se fiziki naučili pridobiti konstantna magnetna polja do 4 Tesle, pri čemer so za ta namen uporabili posebne zlitine. pri nizke temperature, glede na temperaturo tekočega helija dobimo magnetna polja nad 10 Tesla.

43) Zakon elektromagnetna indukcija(Faraday-Maxwell z.). Lenzova pravila

Faraday je povzel rezultate svojih poskusov in oblikoval zakon elektromagnetne indukcije. Pokazal je, da pri vsaki spremembi magnetnega pretoka v sklenjenem prevodnem krogu, inducirani tok. Posledično se v vezju pojavi inducirana emf.

Inducirana emf je neposredno sorazmerna s hitrostjo spreminjanja magnetnega pretoka skozi čas. Matematični zapis Ta zakon je oblikoval Maxwell in se zato imenuje Faraday-Maxwellov zakon (zakon elektromagnetne indukcije).

Imenuje se magnetna prepustnost . Absolutno magnetnoprepustnost okolje je razmerje B proti H. Glede na Mednarodni sistem enotah se meri v enotah, imenovanih 1 henry na meter.

Številčna vrednost izražena je z razmerjem med njeno vrednostjo in vrednostjo magnetne prepustnosti vakuuma in označena z µ. Ta vrednost je poklican relativno magnetnoprepustnost(ali preprosto magnetna prepustnost) medija. Kot relativna količina nima merske enote.

Posledično je relativna magnetna prepustnost µ vrednost, ki kaže, kolikokrat je indukcija polja danega medija manjša (ali večja) od indukcije vakuumskega magnetnega polja.

Ko je snov izpostavljena zunanjemu magnetnemu polju, se namagneti. Kako se to zgodi? Po Amperovi hipotezi v vsaki snovi nenehno krožijo mikroskopski električni tokovi, ki jih povzroča gibanje elektronov v njihovih orbitah in prisotnost lastnih. V normalnih pogojih je to gibanje neurejeno, polja pa se "gasijo" (kompenzirajo). . Ko telo postavimo v zunanje polje, se tokovi uredijo in telo postane magnetizirano (tj. ima svoje polje).

Magnetna prepustnost vseh snovi je različna. Glede na velikost lahko snovi razdelimo na tri velike skupine.

U diamagnetni materiali vrednost magnetne prepustnosti µ je nekoliko manjša od enote. Na primer, bizmut ima µ = 0,9998. Diamagneti vključujejo cink, svinec, kremen, baker, steklo, vodik, benzen in vodo.

Magnetna prepustnost paramagnetni malo več kot ena (za aluminij µ = 1,000023). Primeri paramagnetnih materialov so nikelj, kisik, volfram, ebonit, platina, dušik, zrak.

Nazadnje, tretja skupina vključuje številne snovi (predvsem kovine in zlitine), katerih magnetna prepustnost znatno (več vrst velikosti) presega enoto. Te snovi so feromagneti. To vključuje predvsem nikelj, železo, kobalt in njihove zlitine. Za jeklo µ = 8∙10^3, za zlitino niklja in železa µ=2,5∙10^5. Feromagneti imajo lastnosti, po katerih se razlikujejo od drugih snovi. Prvič, imajo preostali magnetizem. Drugič, njihova magnetna prepustnost je odvisna od velikosti indukcije zunanjega polja. Tretjič, za vsakega od njih obstaja določen temperaturni prag, imenovan Curiejeva točka, pri čemer izgubi svoje feromagnetne lastnosti in postane paramagneten. Za nikelj je Curiejeva točka 360 ° C, za železo - 770 ° C.

Lastnosti feromagnetov ne določa le magnetna prepustnost, temveč tudi vrednost I, imenovana magnetizacija te snovi. Zapleteno je nelinearna funkcija magnetne indukcije, porast magnetizacije opišemo s črto, imenovano krivulja magnetizacije. V tem primeru, ko doseže določeno točko, magnetizacija praktično preneha rasti (t magnetna nasičenost). Zamik vrednosti magnetizacije feromagneta od naraščajoče vrednosti indukcije zunanjega polja se imenuje magnetna histereza . Obstaja odvisnost magnetne lastnosti feromagnet ne le na njegovo stanje v trenutno, ampak tudi na njegovi prejšnji magnetizaciji. Grafična podoba krivulja te odvisnosti se imenuje histerezna zanka.

Zaradi svojih lastnosti se feromagneti pogosto uporabljajo v tehniki. Uporabljajo se v rotorjih generatorjev in elektromotorjev, pri izdelavi transformatorskih jeder in pri izdelavi delov za elektronske računalnike. Feromagneti se uporabljajo v magnetofonih, telefonih, magnetnih trakovih in drugih medijih.

Magnetna prepustnost- fizična količina, koeficient (odvisno od lastnosti medija), ki označuje razmerje med magnetno indukcijo B (\displaystyle (B)) in jakost magnetnega polja H (\displaystyle (H)) v materiji. Za različna okolja ta koeficient je drugačen, zato govorijo o magnetni prepustnosti določenega medija (kar pomeni njegovo sestavo, stanje, temperaturo itd.).

Prvič v delu Wernerja Siemensa iz leta 1881 »Beiträge zur Theorie des Elektromagnetismus« (»Prispevek k teoriji elektromagnetizma«).

Običajno označeno grška črka μ (\displaystyle \mu ). Lahko je skalar (za izotropne snovi) ali tenzor (za anizotropne snovi).

Na splošno je razmerje med magnetno indukcijo in jakostjo magnetnega polja prek magnetne prepustnosti predstavljeno kot

in μ (\displaystyle \mu ) V splošni primer tukaj je treba razumeti tenzor, ki v zapisu komponent ustreza:

Za izotropne snovi je razmerje:

lahko razumemo v smislu množenja vektorja s skalarjem (magnetna prepustnost je v tem primeru reducirana na skalar).

Pogosto poimenovanje μ (\displaystyle \mu ) se uporablja drugače kot tukaj, in sicer za relativno magnetno prepustnost (v tem primeru μ (\displaystyle \mu ) sovpada s tistim v GHS).

Dimenzija absolutne magnetne prepustnosti v SI je enaka dimenziji magnetne konstante, to je Gn / ali / 2.

Relativna magnetna prepustnost v SI je povezana z magnetno občutljivostjo χ z razmerjem

Enciklopedični YouTube

• 1 / 5

  Velika večina snovi spada bodisi v razred diamagnetov ( μ ⪅ 1 (\displaystyle \mu \lessapprox 1)), ali v razred paramagnetov ( μ ⪆ 1 (\displaystyle \mu \gtrapprox 1)). Toda številne snovi (feromagneti), na primer železo, imajo bolj izrazite magnetne lastnosti.

  V feromagnetih zaradi histereze koncept magnetne prepustnosti, strogo gledano, ni uporaben. Vendar pa je v določenem obsegu sprememb v magnetizirajočem polju (tako da preostalo magnetizacijo lahko zanemarimo, a pred nasičenjem) še vedno mogoče, v boljšem ali slabšem približku, to odvisnost prikazati kot linearno (in za mehko magnetno materiali, omejitev od spodaj morda v praksi ni preveč pomembna) in v tem smislu je zanje mogoče izmeriti tudi vrednost magnetne prepustnosti.

  Magnetna prepustnost nekaterih snovi in ​​materialov

  Magnetna občutljivost nekaterih snovi

  Magnetna dovzetnost in magnetna prepustnost nekaterih materialov

  Srednje	Občutljivost χ m (prostornina, SI)	Prepustnost μ [H/m]	Relativna prepustnost μ/μ 0	Magnetno polje	Največja frekvenca
  Metglas (angleščina) Metglas)		1,25	1 000 000	pri 0,5 T	100 kHz
  Nanoperm Nanoperm)		10 × 10 -2	80 000	pri 0,5 T	10 kHz
  Mu metal		2,5 × 10 -2	20 000	pri 0,002 T
  Mu metal			50 000
  Permalloy		1,0 × 10 -2	70 000	pri 0,002 T
  Električno jeklo		5,0 × 10 -3	4000	pri 0,002 T
  Ferit (nikelj-cink)		2,0 × 10 -5 - 8,0 × 10 -4	16-640		100 kHz ~ 1 MHz [ ]
  Ferit (mangan-cink)		>8,0 × 10 -4	640 (ali več)		100 kHz ~ 1 MHz
  Jeklo		8,75×10 -4	100	pri 0,002 T
  Nikelj		1,25×10 -4	100 - 600	pri 0,002 T
  Neodim magnet			1.05	do 1,2-1,4 T
  Platina		1,2569701 × 10 -6	1,000265
  Aluminij	2,22×10 -5	1,2566650 × 10 -6	1,000022
  Drevo			1,00000043
  zrak			1,00000037
  Beton			1
  Vakuum	0	1,2566371 × 10 -6 (μ 0)	1
  vodik	-2,2 × 10 -9	1,2566371 × 10 -6	1,0000000
  Teflon		1,2567 × 10 -6	1,0000
  Safir	-2,1 × 10 -7	1,2566368 × 10 -6	0,99999976
  baker	-6,4 × 10 -6 ali -9,2 × 10 -6	1,2566290 × 10 -6	0,999994

  Če pri zgoraj opisanih poskusih namesto železnega jedra vzamemo jedra iz drugih materialov, potem lahko zaznamo tudi spremembo magnetnega pretoka. Najbolj naravno je pričakovati, da bodo najbolj opazen učinek povzročili materiali, ki so po svojih magnetnih lastnostih podobni železu, to so nikelj, kobalt in nekatere magnetne zlitine. Ko je jedro iz teh materialov vstavljeno v tuljavo, se izkaže, da je povečanje magnetnega pretoka precejšnje. Z drugimi besedami, lahko rečemo, da je njihova magnetna prepustnost visoka; za nikelj, na primer, lahko doseže vrednost 50, za kobalt 100. Vsi ti materiali z velike vrednosti združeni v eno skupino feromagnetnih materialov.

  Vendar imajo tudi vsi drugi "nemagnetni" materiali določen vpliv na magnetni pretok, čeprav je ta vpliv veliko manjši od vpliva feromagnetnih materialov. Z zelo natančnimi meritvami je to spremembo mogoče zaznati in določiti magnetno prepustnost. različne materiale. Vendar je treba upoštevati, da smo v zgoraj opisanem poskusu primerjali magnetni pretok v tuljavi, katere votlina je napolnjena z železom, s pretokom v tuljavi, v kateri je zrak. Dokler smo govorili o tako visoko magnetnih materialih, kot so železo, nikelj, kobalt, to ni bilo pomembno, saj prisotnost zraka zelo malo vpliva na magnetni tok. Ko pa preučujemo magnetne lastnosti drugih snovi, zlasti samega zraka, moramo seveda narediti primerjavo s tuljavo, v kateri ni zraka (vakuum). Tako za magnetno prepustnost vzamemo razmerje magnetnih tokov v proučevani snovi in ​​v vakuumu. Z drugimi besedami, vzamemo magnetno prepustnost za vakuum kot ena (če , potem ).

  Meritve kažejo, da je magnetna prepustnost vseh snovi različna od enote, čeprav je v večini primerov ta razlika zelo majhna. Še posebej zanimivo pa je dejstvo, da je pri nekaterih snoveh magnetna prepustnost večja od ena, pri drugih pa manjša od ena, tj. polnjenje tuljave z nekaterimi snovmi poveča magnetni pretok, polnjenje tuljave z drugimi snovmi pa zmanjša. ta tok. Prva od teh snovi se imenuje paramagnetna (), druga pa diamagnetna (). Kot kaže tabela. 7, je razlika v prepustnosti od enote za paramagnetne in diamagnetne snovi majhna.

  Posebej je treba poudariti, da pri paramagnetnih in diamagnetnih telesih magnetna prepustnost ni odvisna od magnetne indukcije zunanjega, magnetizirajočega polja, tj. konstantna vrednost ki označuje to snov. Kot bomo videli v § 149, to ne velja za železo in druga podobna (feromagnetna) telesa.

  Tabela 7. Magnetna prepustnost za nekatere paramagnetne in diamagnetne snovi

  Paramagnetne snovi		Diamagnetne snovi
  Dušik (plinast)		Vodik (plinast)
  Zrak (plinast)
  kisik (plinast)
  Kisik (tekočina)
  Aluminij
  volfram

  Vpliv paramagnetnih in diamagnetnih snovi na magnetni tok pojasnjujemo tako kot vpliv feromagnetnih snovi s tem, da magnetni tok, ki ga ustvari tok v navitju tuljave, se doda tok, ki izhaja iz elementarnih amperskih tokov. Paramagnetne snovi povečajo magnetni pretok tuljave. To povečanje toka, ko je tuljava napolnjena s paramagnetno snovjo, kaže, da so v paramagnetnih snoveh pod vplivom zunanjega magnetnega polja osnovni tokovi usmerjeni tako, da njihova smer sovpada s smerjo toka navitja (sl. 276). Majhna razlika od enote kaže le, da je v primeru paramagnetnih snovi ta dodatni magnetni tok zelo majhen, tj. da so paramagnetne snovi zelo šibko magnetizirane.

  Zmanjšanje magnetnega pretoka pri polnjenju tuljave z diamagnetno snovjo pomeni, da je v tem primeru magnetni tok iz elementarnih amperskih tokov usmerjen nasprotno od magnetnega pretoka tuljave, to je, da je v diamagnetnih snoveh pod vplivom zunanjega magnetnega polja nastanejo osnovni tokovi, usmerjeni nasproti tokov navitja (sl. 277). Majhnost odstopanj od enote v tem primeru tudi kaže, da je dodatni pretok teh elementarnih tokov majhen.

  

  riž. 277. Diamagnetne snovi v tuljavi oslabijo magnetno polje solenoida. Elementarni tokovi v njih so usmerjeni nasproti toku v solenoidu

  Magnetiki

  Vse snovi v magnetnem polju so namagnetene (v njih se pojavi notranje magnetno polje). Odvisno od velikosti in smeri notranje polje snovi delimo na:

  1) diamagnetni materiali,

  2) paramagnetni materiali,

  3) feromagneti.

  Za magnetizacijo snovi je značilna magnetna prepustnost,

  Magnetna indukcija v snovi,

  Magnetna indukcija v vakuumu.

  Vsak atom lahko označimo z magnetnim momentom .

  Jakost toka v vezju, - območje vezja, - normalni vektor na površino vezja.

  Mikrotok atoma nastane zaradi gibanja negativnih elektronov v orbiti in okoli nje lastna os, kot tudi vrtenje pozitivnega jedra okoli lastne osi.

  

  1. Diamagneti.

  Ko ni zunanjega polja, v atomih diamagnetni materiali tokovi elektronov in jeder so kompenzirani. Skupni mikrotok atoma in njegov magnetni moment sta enaka nič.

  V zunanjem magnetnem polju se v atomih inducirajo (inducirajo) neničelni elementarni tokovi. Magnetni momenti atomov so usmerjeni v nasprotno smer.

  Ustvari se majhno lastno polje, usmerjeno nasproti zunanjemu, ki ga oslabi.

  

  V diamagnetnih materialih.

  Ker< , то для диамагнетиков 1.

  2. Paramagneti

  IN paramagneti mikrotokov atomov in njihovih magnetni momenti niso enake nič.

  Brez zunanjega polja se ti mikrotokovi nahajajo kaotično.

  V zunanjem magnetnem polju so mikrotokovi paramagnetnih atomov usmerjeni vzdolž polja in ga krepijo.

  

  V paramagnetnem materialu je magnetna indukcija = + nekoliko večja od .

  Za paramagnete 1. Za dia- in paramagnete lahko predpostavimo 1.

  Tabela 1. Magnetna prepustnost para- in diamagnetnih materialov.

  Magnetizacija paramagnetnih materialov je odvisna od temperature, ker Toplotno gibanje atomov preprečuje urejeno razporeditev mikrotokov.

  Večina snovi v naravi je paramagnetnih.

  Lastno magnetno polje v dia- in paramagnetih je nepomembno in se uniči, če snov odstranimo iz zunanjega polja (atomi se vrnejo v prvotno stanje, snov se razmagneti).

  3. Feromagneti

  Magnetna prepustnost feromagneti doseže več sto tisoč in je odvisno od velikosti magnetizirajočega polja ( visoko magnetne snovi).

  Feromagneti: železo, jeklo, nikelj, kobalt, njihove zlitine in spojine.

  V feromagnetih obstajajo območja spontane magnetizacije (»domene«), v katerih so vsi atomski mikrotokovi usmerjeni na enak način. Velikost domene doseže 0,1 mm.

  V odsotnosti zunanjega polja so magnetni momenti posameznih domen naključno usmerjeni in kompenzirani. V zunanjem polju tiste domene, v katerih mikrotokovi povečajo zunanje polje, povečajo svojo velikost na račun sosednjih. Nastalo magnetno polje = + je v feromagnetih veliko močnejše v primerjavi s para- in diamagnetnimi materiali.

  

  

  Domene, ki vsebujejo milijarde atomov, imajo vztrajnost in se ne vrnejo hitro v prvotno neurejeno stanje. Če torej feromagnet odstranimo iz zunanjega polja, ostane njegovo lastno polje dolgo časa.

  Magnet se med dolgotrajnim shranjevanjem razmagneti (čez čas se domene vrnejo v kaotično stanje).

  Druga metoda razmagnetenja je segrevanje. Za vsak feromagnet obstaja temperatura (imenuje se "Curiejeva točka"), pri kateri se vezi med atomi v domenah uničijo. V tem primeru se feromagnet spremeni v paramagnet in pride do razmagnetenja. Na primer, Curiejeva točka za železo je 770 °C.