Хүчдэл хоорондын хамаарлыг олцгооё электростатик талбар, энэ нь түүнийх эрчим хүчний шинж чанар,ба боломж - эрчим хүчний шинж чанарталбайнууд.Хөдлөх ажил ганц биецэг эерэг цэнэгтэнхлэгийн дагуу талбайн нэг цэгээс нөгөө цэг хүртэл Xцэгүүд бие биентэйгээ хязгааргүй ойрхон байрлаж, x 1 – x 2 байвал = dx , E x dx-тэй тэнцүү . Ижил ажил нь j 1 -j 2 = dj-тэй тэнцүү байна . Хоёр илэрхийлэлийг тэнцүүлж, бид бичиж болно
Энд хэсэгчилсэн дериватив тэмдэг нь ялгах нь зөвхөн хамаарахаар хийгддэг гэдгийг онцолдог X. y ба z тэнхлэгүүдийн ижил төстэй үндэслэлийг давтах , Бид E векторыг олж болно:
хаана i, j, k - нэгж векторууд координатын тэнхлэгүүд x, y, z.
Градиент (12.4) ба (12.6)-ийн тодорхойлолтоос. үүнийг дагадаг
өөрөөр хэлбэл талбайн хүч Е нь хасах тэмдэг бүхий боломжит градиенттай тэнцүү байна. Хасах тэмдэг нь талбайн хүч чадлын вектор Е чиглэсэн байгаагаар тодорхойлогддог уруудах талболомж.
Учир нь график дүрсТаталцлын талбайн нэгэн адил электростатик талбайн потенциалын хуваарилалт (§ 25-ыг үзнэ үү) тэгш потенциалын гадаргууг ашигладаг - бүх цэг дээрх потенциал нь ижил утгатай байдаг.
Хэрэв талбар нь цэгийн цэнэгээр үүсгэгдсэн бол түүний потенциал (84.5)-ын дагуу.
Тиймээс эквипотенциал гадаргуу нь энэ тохиолдолд- төвлөрсөн бөмбөрцөг. Нөгөө талаас, тохиолдолд хурцадмал шугамууд цэгийн цэнэг- радиаль шулуун шугамууд. Үүний үр дүнд цэгийн цэнэгийн үед хурцадмал шугамууд перпендикулярэквипотенциал гадаргуу.
Хүчдэлийн шугамууд үргэлж хэвийнэквипотенциал гадаргуу руу. Үнэн хэрэгтээ, эквипотенциал гадаргуугийн бүх цэгүүд ижил потенциалтай тул энэ гадаргуугийн дагуу цэнэгийг хөдөлгөх ажил тэгтэй тэнцүү байна, өөрөөр хэлбэл цэнэг дээр ажиллаж буй электростатик хүч нь тэг байна. Үргэлжнормуудын дагуу эквипотенциал гадаргуу руу чиглэсэн. Тиймээс вектор E эквипотенциал гадаргууд үргэлж хэвийн,тиймээс Е векторын шугамууд эдгээр гадаргуутай ортогональ байна.
Цэнэг болон цэнэгийн систем бүрийн эргэн тойронд хязгааргүй тооны эквипотенциал гадаргууг зурж болно. Гэсэн хэдий ч тэдгээрийг ихэвчлэн хоёр зэргэлдээх эквипотенциал гадаргуугийн хоорондох боломжит ялгаа ижил байхаар гүйцэтгэдэг. Дараа нь эквипотенциал гадаргуугийн нягтрал нь талбайн хүчийг тодорхой тодорхойлдог өөр өөр цэгүүд. Эдгээр гадаргуу нь илүү нягтралтай газар талбайн хүч илүү их байдаг.
Тиймээс, электростатик талбайн хүч чадлын шугамын байршлыг мэдэж, эквипотенциал гадаргууг байгуулах боломжтой бөгөөд эсрэгээр эквипотенциал гадаргуугийн мэдэгдэж буй байршлаас талбайн цэг бүрт талбайн хүч чадлын хэмжээ, чиглэлийг тодорхойлж болно. Зураг дээр. Жишээ болгон 133-т эерэг цэгийн цэнэгийн (a) талбайн хурцадмал шугам (тасархай шугам) ба эквипотенциал гадаргуу (хатуу шугам) болон нэг төгсгөлд нь цухуйсан, хонхорхойтой цэнэглэгдсэн металл цилиндрийн харагдах байдлыг харуулав. бусад (б).
АЖЛЫН ОНОЛЫН ҮНДЭС.
Цахилгаан хүчдэл ба цахилгаан потенциалын хооронд салшгүй ба дифференциал хамаарал байдаг.
j 1 - j 2 = ∫ Э dl (1)
E = -град j (2)
Цахилгаан талбарыг графикаар хоёр нэмэлт аргаар дүрсэлж болно: эквипотенциал гадаргуу ба хурцадмал шугам ( цахилгаан шугам).
Бүх цэгүүд ижил потенциалтай гадаргууг эквипотенциал гадаргуу гэнэ. Түүний зургийн хавтгайтай огтлолцох шугамыг эквипотенциал гэж нэрлэдэг. Талбарын шугамууд нь цэг бүрийн шүргэгч нь векторын чиглэлтэй давхцдаг шугам юм Э . 1-р зурагт тасархай шугамууд нь эквипотенциалуудыг, хатуу шугамууд нь цахилгаан орны шугамыг харуулж байна.
Зураг 1
1 ба 2 цэгүүдийн боломжит ялгаа нь ижил эквипотенциал дээр байгаа тул 0 байна. Энэ тохиолдолд (1):
∫E dl = 0 эсвэл ∫E dlcos ( Эдл ) = 0 (3)
Учир нь Э Тэгээд dl (3) илэрхийлэлд 0-тэй тэнцүү биш байна cos ( Эдл ) = 0 . Тиймээс эквипотенциал ба талбайн шугамын хоорондох өнцөг нь p/2 байна.
Дифференциал холболтоос (2) хээрийн шугамууд үргэлж потенциал буурах чиглэлд чиглэгддэг.
Цахилгаан талбайн хүч чадлын хэмжээг талбайн шугамын "нягтрал"-аар тодорхойлно. Талбайн шугамууд нягт байх тусам эквипотенциалуудын хоорондох зай бага байх тул талбайн шугам ба эквипотенциалууд нь "муруй шугаман квадрат" үүсгэдэг. Эдгээр зарчмууд дээр үндэслэн эквипотенциалын зурагтай талбайн шугамын зургийг бүтээх боломжтой ба эсрэгээр.
Хангалттай бүрэн зурагТалбайн эквипотенциалууд нь янз бүрийн цэгүүдэд эрчим хүчний векторын проекцын утгыг тооцоолох боломжийг олгодог Э сонгосон чиглэл рүү X , тодорхой координатын интервалаар дундажлана ∆х :
E дундаж. ∆х = - ∆ j /∆х,
Хаана ∆х - нэг эквипотенциалаас нөгөөд шилжих үед координатын өсөлт;
∆ j - харгалзах боломжит өсөлт,
E дундаж. ∆x - дундаж утга E x хоёр потенциалын хооронд.
СУУРИЛУУЛАЛТ, ХЭМЖҮҮЛЭХ ТЕХНИКИЙН ТОДОРХОЙЛОЛТ.
Цахилгаан талбарыг загварчлахын тулд цэнэглэгдсэн биетүүдийн үүсгэсэн цахилгаан орон ба цахилгаан талбайн хооронд байдаг аналогийг ашиглах нь тохиромжтой. DC, жигд дамжуулагчтай дамжуулагч хальсаар урсаж байна. Энэ тохиолдолд цахилгаан талбайн шугамын байршил нь цахилгаан гүйдлийн шугамын байршилтай төстэй болж хувирдаг.
Потенциалуудын хувьд ижил мэдэгдэл үнэн юм. Дамжуулах хальс дахь талбайн потенциалын тархалт нь вакуум дахь цахилгаан оронтой адил байна.
Бүх чиглэлд тэнцүү дамжуулах чадвартай цахилгаан дамжуулагч цаасыг дамжуулагч хальс болгон ашигладаг.
Цаасан дээр электродуудыг суурилуулсан бөгөөд ингэснээр электрод бүр ба дамжуулагч цаасны хооронд сайн холбоо тогтоогддог.
Суурилуулалтын ажлын диаграммыг Зураг 2-т үзүүлэв. Суурилуулалт нь модуль II, алсын элемент I, заагч III, тэжээлийн IV тэжээлээс бүрдэнэ. Модуль нь ашигласан бүх төхөөрөмжийг холбоход хэрэглэгддэг. Алсын элемент нь диэлектрик хавтан 1, дээр нь цагаан цаас 2, дээр нь хуулбар цаас 3, дараа нь электродууд 5 бэхлэгдсэн цахилгаан дамжуулагч цаас 4 байна II модулийн электродуудыг холбох утас ашиглан нийлүүлдэг. Заагч III ба датчик 6 нь цахилгаан дамжуулагч цаасны гадаргуу дээрх цэгүүдийн потенциалыг тодорхойлоход хэрэглэгддэг.
Төгсгөлд нь залгууртай утсыг датчик болгон ашигладаг. Боломжтой j датчик нь цахилгаан дамжуулагч цаасны гадаргуу дээрх цэгийн потенциалтай тэнцүү байна. Ижил потенциалтай талбайн цэгүүдийн багц нь талбайн эквипотенциалын дүрс юм. TEC-42 тэжээлийн эх үүсвэрийг IV тэжээлийн эх үүсвэр болгон ашигладаг бөгөөд энэ нь модулийн хойд хананд залгуурын холбогчийг ашиглан модультай холбогддог. V7-38 вольтметрийг индикатор болгон ашигладаг Ш.
 |
АЖЛЫГ ГҮЙЦЭТГЭХ ЖУРАМ.
1. Самбар дээр 1 хуудас цагаан цаас 2, нүүрстөрөгчийн цаас 3, цахилгаан дамжуулагч цаас 4 байрлуул (Зураг 2).
2. Электрод 5-ыг цахилгаан дамжуулагч цаасан дээр суурилуулж, самартай бэхлэнэ.
3. Модулийн арын ханан дээрх залгуурыг ашиглан IV тэжээлийн эх үүсвэрийг (TEC – 42) модульд холбоно.
4. Хоёр дамжуулагчийг ашиглан индикатор III (вольтметр B7 – 38)-ийг модулийн урд талын самбар дээрх “PV” залгуурт холбоно. Тогтмол гүйдлийн хүчдэлийг хэмжихийн тулд вольтметр дээрх харгалзах товчийг дарна уу (Зураг 2).
5. Хоёр дамжуулагчийг ашиглан 5-р электродыг модуль P руу холбоно.
6. Модулийн урд талын самбар дээрх залгуурт датчик (хоёр залгууртай утас) холбоно.
7. Тавиурыг 220 В-ын сүлжээнд холбоно уу.
Талбайн график дүрслэлийг илүү дүрслэн харуулахын тулд хурцадмал шугамаас гадна тэнцүү потенциал эсвэл эквипотенциал гадаргууг ашигладаг. Нэрнээс нь харахад эквипотенциал гадаргуу нь бүх цэгүүд ижил потенциалтай гадаргуу юм. Хэрэв потенциалыг x, y, z функцээр өгвөл эквипотенциал гадаргуугийн тэгшитгэл нь дараах хэлбэртэй байна.
Талбайн хүч чадлын шугамууд нь эквипотенциал гадаргуутай перпендикуляр байна.
Энэ мэдэгдлийг баталъя.
Шугам ба хүчний шугамыг тодорхой өнцөг үүсгэнэ (Зураг 1.5).
Туршилтын цэнэгийг шугамын дагуу 1-ээс 2-р цэг рүү шилжүүлье. Энэ тохиолдолд хээрийн хүчнийхэн дараахь ажлыг гүйцэтгэдэг.
. (1.5)
Өөрөөр хэлбэл, туршилтын цэнэгийг эквипотенциал гадаргуугийн дагуу хөдөлгөх замаар хийсэн ажил тэг болно. Үүнтэй ижил ажлыг өөр аргаар тодорхойлж болно - туршилтын цэнэг дээр ажиллаж буй талбайн хүч чадлын модулиар цэнэгийн үржвэр, шилжилтийн хэмжээ, вектор ба шилжилтийн вектор хоорондын өнцгийн косинусаар, өөрөөр хэлбэл. өнцгийн косинус (1.5-р зургийг үз):
.
Ажлын хэмжээ нь (1.5)-ын дагуу түүнийг тооцоолох аргаас хамаарахгүй, энэ нь тэгтэй тэнцүү байна. Үүнээс үзэхэд аль нь нотлох шаардлагатай болсон.
Талбайн аль ч цэгээр эквипотенциал гадаргууг зурж болно. Тиймээс ийм гадаргууг барьж болно хязгааргүй олонлог. Гэсэн хэдий ч хоёр зэргэлдээх гадаргуугийн боломжит ялгаа нь хаа сайгүй ижил байхаар гадаргууг зурахаар тохиролцсон. Дараа нь эквипотенциал гадаргуугийн нягтралаар талбарын хүч чадлын хэмжээг дүгнэж болно. Үнэн хэрэгтээ, эквипотенциал гадаргуу нь нягт байх тусам гадаргуу руу хэвийн дагуу шилжих үед боломжит өөрчлөлтүүд хурдан байдаг.
Зураг 1.6а-д цэгийн цэнэгийн талбайн эквипотенциал гадаргууг (илүү нарийвчлалтай, тэдгээрийн зургийн хавтгайтай огтлолцох) харуулав. Өөрчлөлтийн шинж чанарын дагуу эквипотенциал гадаргуу нь цэнэг рүү ойртох тусам нягт болдог. Зураг 1.6b-д диполь талбайн эквипотенциал гадаргуу ба суналтын шугамыг харуулав. Зураг 1.6-аас харахад потенциалын тэгшитгэлийн гадаргуу ба хурцадмал шугамыг нэгэн зэрэг ашигласнаар талбайн зураг онцгой тод харагдаж байна.
Учир нь жигд талбайЭквипотенциал гадаргуу нь талбайн хүч чадлын чиглэлд перпендикуляр бие биенээсээ ижил зайд байрладаг хавтгайн системийг төлөөлдөг нь ойлгомжтой.
1.8. Талбайн хүч ба боломжийн хоорондын хамаарал
(боломжтой градиент)
Дурын цахилгаан статик орон байг. Энэ талбарт бид хоёр эквипотенциал гадаргууг зурж, тэдгээр нь бие биенээсээ потенциалын хэмжээгээрээ ялгаатай байх болно. dφ(Зураг 1.7)
Хүчдэлийн вектор нь гадаргуу дээр хэвийн байна. Ердийн чиглэл нь x тэнхлэгийн чиглэлтэй ижил байна. Тэнхлэг x 1-р цэгээс зурсан гадаргуутай огтлолцоно 
2-р цэг дээр.
Сегмент dxтөлөөлдөг хамгийн богино зай 1 ба 2-р цэгүүдийн хооронд. Энэ сегментийн дагуу цэнэгийг хөдөлгөхөд хийсэн ажил:
Нөгөө талаас ижил ажлыг дараах байдлаар бичиж болно.
Эдгээр хоёр илэрхийлэлийг тэгшитгэснээр бид дараахь зүйлийг олж авна.
Энд хэсэгчилсэн дериватив тэмдэг нь ялгах нь зөвхөн хамаарахаар хийгддэг гэдгийг онцлон тэмдэглэдэг x. Тэнхлэгүүдийн хувьд ижил төстэй үндэслэлийг давтах yТэгээд z, бид векторыг олж болно:
, (1.7)
координатын тэнхлэгүүдийн нэгж векторууд хаана байна x, y, z.
(1.7) илэрхийллээр тодорхойлсон векторыг скалярын градиент гэнэ φ . Үүний тулд тэмдэглэгээний хамт тэмдэглэгээг бас ашигладаг. ("набла") нь Хамилтон оператор гэж нэрлэгддэг симбол вектор гэсэн үг
Электростатик талбарыг хүч ба эквипотенциал шугамаар тодорхойлж болно.
цахилгаан шугам - энэ бол эерэг цэнэгтэй бие дээр эхэлж сөрөг цэнэгтэй бие дээр төгсөх талбарт оюун ухаанаар зурсан шугам бөгөөд талбайн аль ч цэгт шүргэгч нь тухайн цэгийн хурцадмал байдлын чиглэлийг өгдөг. .
Хүчний шугамууд эерэг ба сөрөг цэнэгүүд дээр хаагдах ба өөрөө хаагдах боломжгүй.
Доод эквипотенциал гадаргуу ижил потенциалтай талбарын цэгүүдийн багцыг ойлгох ().
Хэрэв та электростатик талбарыг таслагч хавтгайгаар таславал энэ хэсэгт та эквипотенциал гадаргуутай онгоцны огтлолцлын ул мөрийг харах болно. Эдгээр ул мөрийг эквипотенциал шугам гэж нэрлэдэг.
Эквипотенциал шугамууд өөрсөддөө хаалттай байна.
Талбайн шугам ба эквипотенциал шугамууд зөв өнцгөөр огтлолцдог.
Р 
Эквипотенциал гадаргууг харцгаая.
(цэгүүд нь эквипотенциал гадаргуу дээр байрладаг тул).
- скаляр бүтээгдэхүүн
Электростатик талбайн хүч чадлын шугамууд нь эквипотенциал гадаргууг 90 0 өнцгөөр, дараа нь векторуудын хоорондох өнцгөөр нэвчдэг. 
90 градустай тэнцүү, тэдгээрийн скаляр үржвэр нь 0-тэй тэнцүү байна.
Эквипотенциал шугамын тэгшитгэл
Хүчний шугамыг авч үзье:
Н 
цахилгаан статик талбайн эрч хүч нь хүчний шугам руу тангенциал чиглэгддэг (хүчний шугамын тодорхойлолтыг үзнэ үү), замын элемент нь мөн чиглэгддэг. 
, тэгэхээр эдгээр хоёр векторын хоорондох өнцөг тэгтэй тэнцүү.
эсвэл 
Талбайн шугамын тэгшитгэл
Боломжит градиент
Боломжит градиент нь хоёр цэгийн хоорондох хамгийн богино чиглэлд боломжит өсөлтийн хурд юм.
Хоёр цэгийн хооронд зарим боломжит зөрүү байна. Хэрэв энэ зөрүүг авсан цэгүүдийн хоорондох хамгийн богино зайд хуваах юм бол үүссэн утга нь цэгүүдийн хоорондох хамгийн богино зайн чиглэлд потенциалын өөрчлөлтийн хурдыг тодорхойлно.
Боломжит градиент нь потенциалын хамгийн их өсөлтийн чиглэлийг харуулж, тоон хувьд хүчдэлийн модультай тэнцүү бөгөөд үүнтэй харьцуулахад сөрөг чиглэлтэй байна.
Градиентыг тодорхойлохдоо хоёр заалт зайлшгүй шаардлагатай:
Ойролцоох хоёр цэгийг авах чиглэл нь өөрчлөлтийн хурд хамгийн их байх ёстой.
Чиглэл нь тийм скаляр функцэнэ чиглэлд нэмэгдэж байна.
Декартын координатын системийн хувьд:
X, Y, Z тэнхлэгийн чиглэл дэх боломжит өөрчлөлтийн хурд:
; 
;
Хоёр вектор зөвхөн проекцууд нь хоорондоо тэнцүү байвал тэнцүү байна. Хүчдэлийн векторын тэнхлэг дээрх проекц Xтэнхлэгийн дагуу потенциалын өөрчлөлтийн хурдны проекцтой тэнцүү X, эсрэг тэмдгээр авсан. Сүхний хувьд ч мөн адил ЮТэгээд З.
; 
;
.
Цилиндр координатын системд боломжит градиентийн илэрхийлэл дараах хэлбэртэй байна.
Вектор талбаруудыг дүрслэн харуулахын тулд талбайн шугамын зургийг ашигладаг. Хүчний шугам бол төсөөллийн математик юм
орон зай дахь муруй, тус бүрд нь шүргэгчийн чиглэл
дамжин өнгөрөх цэг нь векторын чиглэлтэй давхцаж байна
талбарууд нэг цэг дээр байна(Зураг 1.17).
Цагаан будаа. 1.17:
E → вектор ба шүргэгчийн параллелизмын нөхцөлийг тэгтэй тэнцүү гэж бичиж болно вектор бүтээгдэхүүн E → ба нумын элемент d r → хүчний шугам:
Эквипотенциал нь аль гадаргуу юм Энэ нь тогтмол утга юм цахилгаан потенциал ϕ. Зурагт үзүүлсэн шиг цэгийн цэнэгийн талбарт. , цэнэгийн байршилд төвтэй бөмбөрцөг гадаргуу нь эквипотенциал; үүнийг ϕ = q ∕ r = const тэгшитгэлээс харж болно.
Цахилгаан талбайн шугам ба эквипотенциал гадаргуугийн геометрийг шинжлэхэд бид хэд хэдэн тоог зааж өгч болно. ерөнхий шинж чанаруудэлектростатик талбайн геометр.
Нэгдүгээрт, хүчний шугамууд цэнэгүүдээс эхэлдэг. Тэд хязгааргүйд очдог, эсвэл зурагт үзүүлсэн шиг бусад цэнэгээр төгсдөг. .
|
|
Хоёрдугаарт, боломжит талбарт талбайн шугамыг хааж болохгүй. Үгүй бол энэ хэлхээний дагуу цэнэгийг хөдөлгөх үед цахилгаан талбайн ажил тэгтэй тэнцүү биш байхаар ийм хаалттай хэлхээг зааж өгөх боломжтой.
Гуравдугаарт, хүчний шугамууд нь түүний хэвийн эквипотенциалтай огтлолцдог. Үнэн хэрэгтээ цахилгаан орон нь потенциалын хурдацтай бууралтад чиглэгддэг бөгөөд эквипотенциал гадаргуу дээр потенциал нь тодорхойлолтоор тогтмол байдаг (Зураг ). 
Цагаан будаа. 1.20:
Эцэст нь, талбайн шугамууд нь E → = 0 цэгүүдээс бусад газарт огтлолцдоггүй. Талбайн шугамын огтлолцол гэдэг нь огтлолцох цэг дээрх талбар нь координатын тодорхой бус функц бөгөөд E → вектор нь тодорхой чиглэлгүй гэсэн үг юм. Ийм шинж чанартай цорын ганц вектор нь юм тэг вектор. Тэг цэгийн ойролцоох цахилгаан талбайн бүтцийг ??
. Талбайн шугамын арга нь мэдээжийн хэрэг аливаа вектор талбарын график дүрслэлд хэрэглэгдэх боломжтой. Тэгэхээр, бүлэгт ??Бид соронзон хүчний шугамын тухай ойлголттой танилцах болно. Гэсэн хэдий ч геометр
соронзон орон
цахилгаан талбайн геометрээс огт өөр. Цагаан будаа. 1.21:, дараа нь N урсгал хоолойн бүх уртын дагуу ижил хэвээр байна. Үүнийг батлахын тулд бид өөр хөндлөн огтлолын S ′-г авах хэрэгтэй. Гауссын теоремын дагуу хоолойн хажуугийн гадаргуу ба S, S' хэсгүүдээр хязгаарлагддаг битүү гадаргуугаар дамжин өнгөрөх цахилгаан талбайн урсгал нь цахилгаан дамжуулах хоолойд цахилгаан цэнэг байхгүй тул тэг байна. Урсгана хажуугийн гадаргуу E → вектор энэ гадаргууд хүрч байгаа тул тэгтэй тэнцүү байна. Үүний үр дүнд S ′ хэсгийг дайран өнгөрөх урсгал нь тоон хувьд N-тэй тэнцүү, гэхдээ тэмдгийн эсрэг байна. Энэ хэсгийн битүү гадаргуугийн гаднах нормаль нь n →-ийн эсрэг чиглэсэн байна. Хэрэв норм нь ижил чиглэлд чиглүүлсэн бол S ба S ′ хэсгүүдээр дамжин өнгөрөх урсгал нь хэмжээ болон тэмдгийн хувьд давхцах болно. Ялангуяа хоолой нь хязгааргүй нимгэн бөгөөд S ба S ′ хэсгүүд нь түүнд хэвийн байвал
E S = E ' S '.
Үр дүн нь шахагдахгүй шингэний урсгалтай бүрэн аналоги юм. Хоолой нь нимгэн байдаг газруудад E → талбар илүү хүчтэй байдаг. Өргөн байгаа газруудад E → талбар илүү хүчтэй байдаг. Иймээс цахилгаан орны хүчийг үнэлэхийн тулд талбайн шугамын нягтыг ашиглаж болно.
Компьютерийг зохион бүтээхээс өмнө талбайн шугамыг туршилтаар хуулбарлахын тулд тэд хавтгай ёроолтой шилэн сав авч, цахилгаан гүйдэл дамжуулдаггүй шингэн, жишээлбэл, касторын тос эсвэл глицерин асгав. Гипс, асбест эсвэл бусад гонзгой хэсгүүдийн нунтаг талстыг шингэнд жигд хутгана. Металл электродуудыг шингэнд дүрсэн. Цахилгаан эрчим хүчний эх үүсвэрт холбогдсон үед электродууд нь цахилгаан талбарыг өдөөдөг. Энэ талбарт бөөмсийг цахилгаанжуулж, эсрэг талын цахилгаанжсан төгсгөлүүдээр бие биедээ татагдаж, хүчний шугамын дагуу гинж хэлбэрээр байрладаг. Талбайн шугамын зураг нь жигд бус цахилгаан талбарт түүнд нөлөөлж буй хүчнээс үүссэн шингэний урсгалаар гажуудсан.
Одоохондоо хийх ёстой
Цагаан будаа. 1.22:
Хамгийн сайн үр дүнг Роберт В.Поль (1884-1976) ашигласан аргаас авсан. Станиолоор хийсэн электродуудыг шилэн хавтан дээр нааж, тэдгээрийн хооронд а цахилгаан хүчдэл. Дараа нь бага зэрэг товших замаар гонзгой хэсгүүд, жишээлбэл, гипс талстыг хавтан дээр хийнэ. Тэдгээр нь түүний дагуу хүчний шугамын дагуу байрладаг. Зураг дээр. ??
Станиолын эсрэг цэнэгтэй хоёр тойргийн хооронд ийм аргаар олж авсан талбайн шугамын зургийг дүрсэлсэн болно.
▸ Асуудал 9.1Талбайн шулуунуудын тэгшитгэлийг дурын ортогональ хэлбэрээр бич
координатууд
▸ Асуудал 9.2
