Bir telin yakınındaki manyetik alanı belirleyerek Ampere yasasının nasıl kullanılacağını gösterebilirsiniz. Şu soruyu soralım: Silindirik kesitli uzun düz bir telin dışındaki alan nedir? Belki çok açık olmasa da yine de doğru olan bir varsayımda bulunacağız: B alan çizgileri telin etrafında bir daire şeklinde dolaşıyor. Bu varsayımı yaparsak Ampere yasası [denklem (13.16)] bize alanın büyüklüğünün ne olduğunu söyler. Problemin simetrisinden dolayı B alanı aynı boyutta tel ile eş merkezli dairenin tüm noktalarında (Şekil 13.7). O zaman B·ds'nin çizgi integralini kolaylıkla alabiliriz. Bu basitçe B'nin değerinin çevreyle çarpımına eşittir. Çemberin yarıçapı ise R, O
Döngüden geçen toplam akım basitçe teldeki akımdır, yani
Tansiyon manyetik alan ters orantılı olarak düşüyor R, tel ekseninden uzaklık. İstenirse denklem (13.17) şu şekilde yazılabilir: vektör formu. B'nin hem I hem de r'ye dik yönlendirildiğini hatırlayarak,
1/4πε 0 faktörünü 2 ile vurguladık çünkü sık sık karşımıza çıkıyor. Bunun tam olarak 10 - 7 (SI birimlerinde) olduğunu hatırlamakta fayda var, çünkü (13.17) formundaki bir denklem kullanılır. tanımlar Akım birimleri, amper. 1 mesafede M 1 A'lik bir akım 2·10 - 7'ye eşit bir manyetik alan oluşturur weber/m2.
Akım bir manyetik alan oluşturduğundan, içinden akımın geçtiği komşu tele bir miktar kuvvet etki edecektir. Ch'de. Şekil 1'de içinden akımın geçtiği iki tel arasındaki kuvvetleri gösteren basit bir deneyi anlattık. Teller paralelse, her biri diğer telin B alanına diktir; daha sonra teller birbirini itecek veya çekecektir. Akımlar bir yönde aktığında teller birbirini çeker; akımlar zıt yönlerde aktığında ise iterler.
Alanın doğası hakkında bazı bilgiler de eklersek, Ampere yasası kullanılarak da analiz edilebilecek başka bir örneği ele alalım. Kesiti Şekil 2'de gösterilen, sıkı bir spiral şeklinde sarılmış uzun bir tel olsun. 13.8. Bu spiral denir solenoid. Solenoidin uzunluğunun çapına göre çok büyük olması durumunda dışındaki alanın, içindeki alana göre çok küçük olduğunu deneysel olarak gözlemliyoruz. Yalnızca bu gerçeği ve Ampere yasasını kullanarak içerideki alanın büyüklüğünü bulabilirsiniz.
Sahadan beri kalıntılar içeride (ve sıfır sapmaya sahip), çizgileri Şekil 2'de gösterildiği gibi eksene paralel uzanmalıdır. 13.8. Eğer durum buysa, şekildeki dikdörtgen "eğri" Γ için Ampere yasasını kullanabiliriz. Bu eğri bir mesafe kat eder L
Alanın örneğin Bo'ya eşit olduğu solenoidin içinde, alana dik açılarla gider ve alanın ihmal edilebileceği dış bölge boyunca geri döner. B'nin bu eğri boyunca çizgi integrali tam olarak 0 L'de, ve bu, G içindeki toplam akımın 1/ε 0 c 2 katına eşit olmalıdır, yani. NI(burada N, uzunluk boyunca solenoid dönüşlerin sayısıdır) L).
Sahibiz
Veya girerek N- dönüş sayısı birim uzunluk başına solenoid (yani N=
N/L),
aldık
Solenoidin sonuna ulaştıklarında B hatlarına ne olur? Görünüşe göre, bir şekilde ayrılıyorlar ve diğer uçtan solenoide geri dönüyorlar (Şekil 13.9). Tam olarak aynı alan manyetik çubuğun dışında da gözlenir. Kuyu nedir mıknatıs? Denklemlerimiz B alanının akımların varlığından kaynaklandığını söylüyor. Sıradan demir çubukların da (piller veya jeneratörler değil) manyetik alanlar yarattığını biliyoruz. (13.12) veya (16.13)'ün sağ tarafında "mıknatıslanmış demirin yoğunluğunu" veya benzer bir miktarı temsil eden başka terimlerin de olmasını bekleyebilirsiniz. Ama öyle bir üye yok. Teorimiz, demirin manyetik etkilerinin, j terimi tarafından zaten dikkate alınan bazı iç akımlardan kaynaklandığını söylüyor.
Madde, derin bir bakış açısıyla bakıldığında çok karmaşıktır; Dielektrikleri anlamaya çalıştığımızda buna zaten ikna olmuştuk. Sunumumuzu bölmemek adına demir gibi manyetik malzemelerin iç mekanizmasının detaylı tartışmasını erteleyeceğiz. Şimdilik, herhangi bir manyetizmanın akımlardan kaynaklandığını ve kalıcı bir mıknatısta sabit iç akımların bulunduğunu kabul etmemiz gerekecek. Demir söz konusu olduğunda bu akımlar, demirin etrafında dönen elektronlar tarafından yaratılır. kendi eksenleri. Her elektronun küçük bir dolaşım akımına karşılık gelen bir dönüşü vardır. Bir elektron elbette büyük bir manyetik alan üretmez, ancak sıradan bir madde parçası milyarlarca ve milyarlarca elektron içerir. Genellikle genel etkinin ortadan kalkması için herhangi bir şekilde dönerler. Şaşırtıcı olan şey, demir gibi birkaç maddede en elektronlar tek yöne yönlendirilmiş eksenler etrafında döner; demirde bu eklem hareketine her atomdan iki elektron katılır. Bir mıknatıs aynı yönde dönen çok sayıda elektron içerir ve göreceğimiz gibi bunların birleşik etkisi, mıknatısın yüzeyinde dolaşan akıma eşdeğerdir. (Bu, dielektriklerde bulduğumuz şeye çok benzer; düzgün polarize edilmiş bir dielektrik, yüzeyindeki yük dağılımına eşdeğerdir.) Bu nedenle, bir çubuk mıknatısın bir solenoide eşdeğer olması tesadüf değildir.
Bir iletkenin içinden akan elektrik akımı, bu iletkenin çevresinde manyetik bir alan oluşturur (Şekil 7.1). Ortaya çıkan manyetik alanın yönü akımın yönüne göre belirlenir.
Yön belirleme yöntemi elektrik akımı iletkende Şekil 2'de gösterilmektedir. 7.2: Şekil 7'deki nokta. 7.2(a) akımın gözlemciye doğru yönünü gösteren okun ucu, artı işareti ise akımın gözlemciden uzak yönünü gösteren okun kuyruğu olarak düşünülebilir.
Akım taşıyan bir iletkenin etrafında oluşan manyetik alan Şekil 2'de gösterilmektedir. 7.3. Bu alanın yönü, sağ vida kuralı (veya burgu kuralı) kullanılarak kolayca belirlenir: jiletin ucu akımın yönü ile hizalanırsa, o zaman vidalandığında dönme yönü de değişir. Sapın yönü manyetik alanın yönü ile çakışacaktır.
Pirinç. 7.1. Akım taşıyan bir iletkenin etrafındaki manyetik alan.
Pirinç. 7.2. Akımın yönünün (a) gözlemciye doğru ve (b) gözlemciden uzağa belirlenmesi.
İki paralel iletkenin oluşturduğu alan
1. İletkenlerdeki akımların yönleri çakışmaktadır. Şek. 7.4(a) iki tane gösteriyor paralel iletkenler birbirinden belli bir mesafede bulunur ve her iletkenin manyetik alanı ayrı ayrı gösterilir. İletkenler arasındaki boşlukta oluşturdukları manyetik alanlar zıt yönlüdür ve birbirlerini iptal ederler. Ortaya çıkan manyetik alan Şekil 2'de gösterilmektedir. 7.4(b). Her iki akımın yönü de değişirse, ortaya çıkan manyetik alanın yönü de ters olacaktır (Şekil 7.4(b)).
Pirinç. 7.4. Aynı akım yönlerine (a) sahip iki iletken ve bunların ortaya çıkardığı manyetik alan (6, c).
2. İletkenlerdeki akımların yönleri zıttır. Şek. Şekil 7.5(a) her iletken için manyetik alanları ayrı ayrı göstermektedir. Bu durumda iletkenler arasındaki boşlukta alanları toplanır ve burada ortaya çıkan alan (Şekil 7.5(b)) maksimumdur.
Pirinç. 7.5. İki iletken zıt yönlerde akımlar (a) ve bunların ortaya çıkardığı manyetik alan (b).
Pirinç. 7.6. Solenoidin manyetik alanı.
Solenoid aşağıdakilerden oluşan silindirik bir bobindir: büyük sayı tel dönüşleri (Şekil 7.6). Akım solenoidin dönüşlerinden aktığında, solenoid kuzey ve kuzey kutuplu bir şerit mıknatıs gibi davranır. güney kutupları. Yarattığı manyetik alan sıfırdan farklı değil kalıcı mıknatıs. Solenoidin içindeki manyetik alan, bobinin çelikten, demirden veya başka bir malzemeden yapılmış bir manyetik çekirdeğin etrafına sarılmasıyla güçlendirilebilir. manyetik malzeme. Solenoidin manyetik alanının gücü (büyüklüğü) aynı zamanda iletilen elektrik akımının gücüne ve dönüş sayısına da bağlıdır.
Elektromıknatıs
Solenoid, çekirdeği sünek demir gibi yumuşak bir manyetik malzemeden yapılmış olan bir elektromıknatıs olarak kullanılabilir. Solenoid, yalnızca bobinden elektrik akımı geçtiğinde mıknatıs gibi davranır. Elektromıknatıslar elektrikli zillerde ve rölelerde kullanılır.
Manyetik alandaki iletken
Şek. Şekil 7.7 manyetik alana yerleştirilen akım taşıyan bir iletkeni göstermektedir. Bu iletkenin manyetik alanının, iletkenin üstündeki alanda kalıcı bir mıknatısın manyetik alanına eklendiği ve iletkenin altındaki alanda çıkarıldığı görülmektedir. Böylece iletkenin üstünde daha güçlü bir manyetik alan bulunur ve altında daha zayıf bir manyetik alan bulunur (Şekil 7.8).
Bir iletkendeki akımın yönünü tersine çevirirseniz, manyetik alanın şekli aynı kalacak, ancak iletkenin altında büyüklüğü daha büyük olacaktır.
Manyetik alan, akım ve hareket
Akım taşıyan bir iletken manyetik bir alana yerleştirilirse, iletkeni daha büyük bir alandan hareket ettirmeye çalışan bir kuvvet ona etki edecektir. güçlü alanŞekil 2'de gösterildiği gibi daha zayıf bölgeye. 7.8. Bu kuvvetin yönü, akımın yönüne ve ayrıca manyetik alanın yönüne bağlıdır.
Pirinç. 7.7. Manyetik alanda akım olan iletken.
Pirinç. 7.8. Sonuç alanı
Akım taşıyan bir iletkene etki eden kuvvetin büyüklüğü, hem manyetik alanın büyüklüğü hem de bu iletkenin içinden akan bomun kuvveti tarafından belirlenir.
Manyetik alan içerisine yerleştirilen bir iletkenin içinden akım geçtiğinde yaptığı harekete motor prensibi denir. Elektrik motorlarının, hareketli bobinli manyetoelektrik ölçüm cihazlarının ve diğer cihazların çalışması bu prensibe dayanmaktadır. Bir iletken manyetik alan içinde hareket ettirilirse, içinde bir akım oluşur. Bu olguya jeneratör prensibi denir. Sabit ve sabit jeneratörlerin çalışması bu prensibe dayanmaktadır. klima.
Şu ana kadar manyetik alanın yalnızca doğru elektrik akımıyla ilişkili olduğunu düşündük. Bu durumda manyetik alanın yönü değişmez ve kalıcı iskelenin yönüne göre belirlenir. Alternatif akım aktığında alternatif bir manyetik alan yaratılır. Bu alternatif alana ayrı bir bobin yerleştirilirse, içinde bir emf (voltaj) indüklenecektir (indüklenecektir). Veya Şekil 2'de gösterildiği gibi iki ayrı bobin birbirine yakın yerleştirilirse. 7.9. ve bir sargıya (W1) alternatif bir voltaj uygularsanız, ikinci sargının (W2) terminalleri arasında yeni bir alternatif voltaj (indüklenen EMF) ortaya çıkacaktır. Bu bir transformatörün çalışma prensibidir.
Pirinç. 7.9. İndüklenmiş emk.
Bu videoda manyetizma ve elektromanyetizma kavramları açıklanmaktadır:
Akım taşıyan bir iletkenin manyetik alanı. Akım düz bir iletkenden geçtiğinde çevresinde bir manyetik alan belirir (Şekil 38). Manyetik elektrik hatları Bu alan, ortasında akım taşıyan bir iletkenin bulunduğu eşmerkezli daireler halinde bulunur.
Akım taşıyan bir iletkenin etrafındaki manyetik alanın yönü her zaman iletkenden geçen akımın yönüne tam olarak uygundur. Manyetik alan çizgilerinin yönü gimlet kuralı kullanılarak belirlenebilir. Aşağıdaki gibi formüle edilmiştir. Eğer ileri hareket jiletini 1 (Şekil 39, a) iletken 3'teki akımın 2 yönü ile hizalayın, ardından sapının dönüşü iletken etrafındaki manyetik alan çizgilerinin 4 yönünü gösterecektir. Örneğin, bir iletkenden bir kitap sayfasının düzleminin ötesinde bizden uzak bir yönde bir akım geçerse (Şekil 39, b), bu iletkenin etrafında ortaya çıkan manyetik alan saat yönünde yönlendirilir. İletkenden geçen akım kitap sayfasının düzleminden bize doğru geçiyorsa, iletkenin etrafındaki manyetik alan saat yönünün tersine yönlendirilir. İletkenden geçen akım ne kadar büyük olursa, çevresinde oluşan manyetik alan da o kadar güçlü olur. Akımın yönü değiştiğinde manyetik alan da yön değiştirir.
İletkenden uzaklaştıkça manyetik alan çizgilerinin sıklığı azalır. Sonuç olarak, manyetik alan indüksiyonu ve gücü azalır. İletkeni çevreleyen boşluktaki manyetik alan kuvveti
H = ben/(2?r) (44)
Maksimum gerilim Hmax şu noktada meydana gelir: dış yüzey iletken 1 (Şek. 40). Ayrıca iletkenin içinde
bir manyetik alan ortaya çıkar, ancak yoğunluğu dış yüzeyden eksene doğru doğrusal olarak azalır (eğri 2). İletkenin etrafındaki ve içindeki alanın manyetik indüksiyonu, voltajla aynı şekilde değişir.
Manyetik alanları güçlendirme yöntemleri. Düşük akımlarda güçlü manyetik alanlar elde etmek için genellikle akım taşıyan iletkenlerin sayısını arttırıp bunları bir dizi dönüş şeklinde yaparlar; böyle bir cihaza sarım veya bobin denir.
Bobin şeklinde bükülmüş bir iletken ile (Şekil 41, a), bu iletkenin tüm bölümlerinin oluşturduğu manyetik alanlar, bobinin içinde aynı yöne sahip olacaktır. Bu nedenle bobinin içindeki manyetik alanın yoğunluğu etrafındakilerden daha büyük olacaktır. düz iletken. Dönüşler bir bobin halinde birleştirildiğinde, bireysel dönüşlerin oluşturduğu manyetik alanlar toplanır (Şekil 41, b) ve alan çizgileri ortak bir manyetik akı halinde bağlanır. Bu durumda bobin içindeki alan çizgilerinin konsantrasyonu artar, yani içindeki manyetik alan yoğunlaşır. Bobinden geçen akım ne kadar büyükse ve içinde ne kadar çok dönüş varsa, bobinin oluşturduğu manyetik alan o kadar güçlü olur. Bobinin dışındaki manyetik alan da bireysel dönüşlerin manyetik alanlarından oluşur, ancak manyetik alan çizgileri o kadar yoğun değildir, bunun sonucunda manyetik alanın yoğunluğu bobinin içindeki kadar büyük değildir. Akımın etrafında akan bir bobinin manyetik alanı, doğrusal bir kalıcı mıknatısın alanıyla aynı şekle sahiptir (bkz. Şekil 35, a): güç manyetik çizgiler bobinin bir ucundan çıkıp diğer ucuna girer. Bu nedenle bir akımın etrafında akan bir bobin yapay bir durumdur. elektrik mıknatısı. Tipik olarak manyetik alanı arttırmak için bobinin içine çelik bir çekirdek yerleştirilir; böyle bir cihaza elektromıknatıs denir.
Elektromıknatıslar teknolojide son derece geniş bir uygulama alanı bulmuştur. Elektrik makinelerinin çalışması için gerekli manyetik alanı ve gerekli elektrodinamik kuvvetleri yaratırlar. Çeşitli elektrikli ölçüm cihazlarının ve elektrikli cihazların çalıştırılması için.
Elektromıknatıslar açık veya kapalı bir manyetik devreye sahip olabilir (Şek. 42). Elektromıknatıs bobininin ucunun polaritesi, kalıcı mıknatısın polaritesi gibi, manyetik bir iğne kullanılarak belirlenebilir. İLE kuzey kutbu güney ucunda dönüyor. Bir dönüş veya bobin tarafından oluşturulan manyetik alanın yönünü belirlemek için burgu kuralını da kullanabilirsiniz. Sapın dönme yönünü bobin veya bobindeki akımın yönü ile birleştirirseniz, jiletin ileri hareketi manyetik alanın yönünü gösterecektir. Bir elektromıknatısın polaritesi kullanılarak da belirlenebilir. sağ el. Bunu yapmak için elinizi bobinin üzerine yerleştirmeniz (Şek. 43) ve bükerken dört parmağınızı içindeki akımın yönüne hizalamanız gerekir. baş parmak manyetik alanın yönünü gösterecektir.
Manyetik iğneyi yakına getirirseniz, iletkenin ekseninden ve iğnenin dönme merkezinden geçen düzleme dik olma eğiliminde olacaktır. Bu, özel kuvvetlerin ok üzerinde hareket ettiğini gösterir. manyetik kuvvetler . Manyetik alan, manyetik iğne üzerindeki etkisinin yanı sıra, manyetik alan içinde yer alan hareketli yüklü parçacıkları ve akım taşıyan iletkenleri de etkiler. Manyetik alanda hareket eden iletkenlerde veya alternatif bir manyetik alanda bulunan sabit iletkenlerde, endüktif bir elektromotor kuvvet (emk) ortaya çıkar.
Manyetik alan
Yukarıdakilere göre verebiliriz aşağıdaki tanım manyetik alan.
İki taraftan birine manyetik alan denir elektromanyetik alan, heyecanlı elektrik ücretleri hareketli parçacıklar ve elektrik alanındaki bir değişiklik ve hareket eden enfekte parçacıklar ve dolayısıyla elektrik akımları üzerindeki kuvvet etkisi ile karakterize edilir.
Kalın bir iletkeni kartondan geçirirseniz ve içinden bir elektrik akımı geçirirseniz, kartonun üzerine dökülen çelik talaşları iletkenin etrafında eşmerkezli daireler halinde yerleştirilecektir. bu durumda sözde manyetik indüksiyon hatları (Şekil 1). Kartonu iletken üzerinde yukarı veya aşağı hareket ettirebiliriz ancak çelik talaşların yeri değişmeyecektir. Sonuç olarak, iletkenin etrafında tüm uzunluğu boyunca bir manyetik alan ortaya çıkar.
Küçük olanları kartona koyarsanız manyetik iğneler Daha sonra iletkendeki akımın yönünü değiştirerek manyetik iğnelerin döneceğini görebilirsiniz (Şekil 2). Bu, manyetik indüksiyon hatlarının yönünün iletkendeki akımın yönüne göre değiştiğini göstermektedir.
Akım taşıyan bir iletkenin etrafındaki manyetik indüksiyon hatları aşağıdaki özellikler: 1) düz bir iletkenin manyetik indüksiyon hatları eşmerkezli daire şeklindedir; 2) iletkene ne kadar yakın olursa, manyetik indüksiyon hatları o kadar yoğun olur; 3) manyetik indüksiyon (alan yoğunluğu) iletkendeki akımın büyüklüğüne bağlıdır; 4) manyetik indüksiyon hatlarının yönü iletkendeki akımın yönüne bağlıdır.
Bölümde gösterilen iletkendeki akımın yönünü göstermek için gelecekte kullanacağımız bir sembol benimsenmiştir. İletkene zihinsel olarak akım yönünde bir ok yerleştirirseniz (Şekil 3), o zaman akımın bizden uzağa yönlendirildiği iletkende okun tüylerinin kuyruğunu (bir çarpı işareti) göreceğiz; eğer akım bize doğru yönlendirilirse bir okun (nokta) ucunu görürüz.
Şekil 3. Sembol iletkenlerdeki akımın yönü
Gimlet kuralı, akım taşıyan bir iletken etrafındaki manyetik indüksiyon hatlarının yönünü belirlemenizi sağlar. Sağ dişli bir jilet (tirbuşon) akım yönünde ileri doğru hareket ederse, sapın dönme yönü, iletken etrafındaki manyetik indüksiyon hatlarının yönüyle çakışacaktır (Şekil 4).
Akım taşıyan bir iletkenin manyetik alanına yerleştirilen manyetik bir iğne, manyetik indüksiyon hatları boyunca bulunur. Bu nedenle konumunu belirlemek için “jimlet kuralını” da kullanabilirsiniz (Şekil 5). Manyetik alan, elektrik akımının en önemli göstergelerinden biridir ve akımdan bağımsız ve ayrı olarak elde edilemez.
 |   |
| Şekil 4. Akım taşıyan bir iletken etrafındaki manyetik indüksiyon hatlarının yönünün “burgu kuralı” kullanılarak belirlenmesi | Şekil 5. Akımlı bir iletkene getirilen manyetik iğnenin “jimlet kuralına” göre sapma yönünün belirlenmesi |
Manyetik indüksiyon
Bir manyetik alan, manyetik indüksiyon vektörü ile karakterize edilir ve dolayısıyla uzayda belirli bir büyüklüğe ve belirli bir yöne sahiptir.
Deneysel verilerin genelleştirilmesi sonucunda manyetik indüksiyon için niceliksel bir ifade Biot ve Savart tarafından oluşturulmuştur (Şekil 6). Manyetik iğnenin sapması ile elektrik akımlarının manyetik alanlarının ölçülmesi çeşitli boyutlar ve şekli, her iki bilim adamı da her akım elemanının kendisinden belirli bir mesafede manyetik indüksiyonu Δ olan bir manyetik alan yarattığı sonucuna vardı. BΔ uzunluğuyla doğru orantılıdır ben Bu eleman, akan akımın büyüklüğü BEN, akımın yönü ile ilgilenilen alan noktasını belirli bir akım elemanına bağlayan yarıçap vektörü arasındaki α açısının sinüsü ve bu yarıçap vektörünün uzunluğunun karesi ile ters orantılıdır R:
Nerede k– bağlı olarak katsayı manyetik özelliklerçevre ve seçilen birim sistemi üzerinde.
ICSA'nın mutlak pratik rasyonelleştirilmiş birimleri sisteminde
burada µ 0 – vakumun manyetik geçirgenliği veya MCSA sistemindeki manyetik sabit:
µ 0 = 4 × π × 10-7 (henry/metre);
Henry (gn) – endüktans birimi; 1 gn = 1 ohm × saniye.
µ – bağıl manyetik geçirgenlik Belirli bir malzemenin manyetik geçirgenliğinin vakumun manyetik geçirgenliğinden kaç kat daha büyük olduğunu gösteren boyutsuz katsayı.
Manyetik indüksiyonun boyutu aşağıdaki formül kullanılarak bulunabilir:
Volt-saniye olarak da adlandırılır Weber (wb):
Pratikte, daha küçük bir manyetik indüksiyon ünitesi vardır. Gauss (gs):
Biot-Savart yasası sonsuz uzunlukta düz bir iletkenin manyetik indüksiyonunu hesaplamamıza olanak tanır:
Nerede A– iletkenden manyetik indüksiyonun belirlendiği noktaya kadar olan mesafe.
Manyetik alan gücü
Manyetik indüksiyonun ürüne oranı manyetik geçirgenliklerµ × µ 0 denir manyetik alan kuvveti ve harfle belirtilir H:
B = H × µ × µ 0 .
Son denklem ikisini ilişkilendirir manyetik miktarlar: indüksiyon ve manyetik alan kuvveti.
Boyutu bulalım H:
Bazen manyetik alan kuvvetinin başka bir ölçüm birimi kullanılır - Oersted (yani):
1 yani = 79,6 A/M ≈ 80 A/M ≈ 0,8 A/santimetre .
Manyetik alan gücü H manyetik indüksiyon gibi B, bir vektör miktarıdır.
Her noktası manyetik indüksiyon vektörünün yönü ile çakışan teğet bir çizgiye denir. manyetik indüksiyon hattı veya manyetik indüksiyon hattı.
Manyetik akı
Manyetik indüksiyonun çarpımı ve alanın büyüklüğü, yöne dik alana (manyetik indüksiyon vektörü) denir manyetik indüksiyon vektörünün akışı ya da sadece manyetik akı ve F harfiyle gösterilir:
F = B × S .
Boyut manyetik akı:
yani manyetik akı volt-saniye veya weber cinsinden ölçülür.
Daha küçük olan manyetik akı birimi Maxwell (mks):
1 wb = 108 mks.
1mks = 1 gs× 1 santimetre 2.
Video 1. Ampere'nin hipotezi
Video 1. Ampere'nin hipotezi
Video 2. Manyetizma ve elektromanyetizma
