Дамжуулагч дахь цэнэглэгч нь дур мэдэн жижиг хүчний нөлөөн дор хөдөлж чаддаг. Тиймээс дамжуулагч дээрх цэнэгийг тэнцвэржүүлэхийн тулд үүнийг хийх шаардлагатай дараах нөхцөлүүд:

Дамжуулагчийн доторх талбайн хүч нь тэг байх ёстой.

(8.2)-ын дагуу энэ нь дамжуулагчийн доторх потенциал тогтмол байх ёстой гэсэн үг юм).

2. Дамжуулагчийн гадаргуу дээрх талбайн хүч нь цэг бүрт гадаргууд хэвийн чиглэгдэх ёстой.

Үүний үр дүнд цэнэгийн тэнцвэрт байдлын үед дамжуулагчийн гадаргуу нь эквипотенциал болно.

Хэрэв дамжуулагч биед тодорхой q цэнэг өгвөл тэнцвэрийн нөхцөл хангагдсан байхаар хуваарилагдана. Бие дотор бүрэн агуулагдсан дурын хаалттай гадаргууг төсөөлөөд үз дээ. Цэнэгүүд тэнцвэртэй байх үед дамжуулагчийн доторх цэг бүрт талбар байхгүй; тэгэхээр вектор урсгал цахилгаан шилжилтгадаргуугаар дамжин өнгөрөх нь тэг байна. Гауссын теоремоор бол гадаргуугийн доторх цэнэгийн нийлбэр мөн тэгтэй тэнцүү байх болно. Энэ нь дамжуулагч дотор дур мэдэн зурсан ямар ч хэмжээтэй гадаргуутай холбоотой юм. Тиймээс тэнцвэрт байдалд дамжуулагчийн аль ч хэсэгт илүүдэл цэнэг байх боломжгүй - тэдгээр нь бүгд дамжуулагчийн гадаргуу дээр тодорхой нягтралтай тархах болно.

Тэнцвэрийн төлөвт дамжуулагчийн дотор илүүдэл цэнэг байхгүй тул дамжуулагч дотор авсан тодорхой эзэлхүүнээс бодисыг зайлуулах нь цэнэгийн тэнцвэрт байдалд ямар ч байдлаар нөлөөлөхгүй. Тиймээс илүүдэл цэнэгийг хөндий дамжуулагч дээр цултай адилаар, өөрөөр хэлбэл гаднах гадаргуугийн дагуу хуваарилдаг.

Илүүдэл цэнэгийг тэнцвэрт байдалд байгаа хөндийн гадаргуу дээр байрлуулах боломжгүй. Энэ дүгнэлт ч мөн адил байна энгийн төлбөр, өгөгдсөн цэнэгийг үүсгэх q, бие биенээ няцааж, улмаар суурьших хандлагатай байдаг хамгийн их зайбие биенээсээ.

Жижигхэн гэж төсөөлөөд үз дээ цилиндр гадаргуу, дамжуулагчийн гадаргуу болон dS утгын суурийн нормуудаас үүссэн ба тэдгээрийн нэг нь дотор талд, нөгөө нь дамжуулагчийн гадна талд байрладаг (Зураг 24.1). Цахилгаан шилжилтийн векторын урсгал дотоод хэсэггадаргуу нь тэг, учир нь дамжуулагчийн дотор E, тиймээс D нь тэг байна. Дамжуулагчийн гадна талд, түүнтэй ойрхон, талбайн хүч Е нь гадаргуу руу хэвийн чиглэгддэг. Тиймээс цилиндрийн гадагшаа цухуйсан хажуугийн гадаргуу болон гадна талын суурийн хувьд (гаднах суурь нь дамжуулагчийн гадаргуутай маш ойрхон байрладаг гэж үздэг). Тиймээс авч үзэж буй гадаргуугаар дамжин өнгөрөх шилжилтийн урсгал нь D нь дамжуулагчийн гадаргуугийн ойролцоох шилжилтийн хэмжээ юм. Цилиндр дотор гадаад цэнэг байдаг (- цэнэгийн нягт энэ газардамжуулагчийн гадаргуу). Гауссын теоремыг ашигласнаар бид дараахь зүйлийг олж авна: дамжуулагчийн гадаргуугийн ойролцоох талбайн хүч нь тэнцүү байна.

36) Лаплас ба Пуассоны тэгшитгэл. Ерөнхий даалгаварэлектростатик

Пуассон ба Лапласын тэгшитгэлүүд нь электростатикийн үндсэн дифференциал тэгшитгэл юм. Тэд Гауссын теоремыг дагаж мөрддөг дифференциал хэлбэр. Үнэн хэрэгтээ, тэгшитгэлд орлуулах

E x утгуудын оронд; E y; E z потенциалаар дамжуулан тэдгээрийн илэрхийлэл:

бид тэгшитгэлийг авдаг

Энэ дифференциал тэгшитгэлгэж нэрлэдэг Пуассоны тэгшитгэл .

Интеграл

нь орон зайн хязгаарлагдмал мужид цэнэгүүд тархсан тохиолдолд Пуассоны тэгшитгэлийн шийдэл юм.

Хэрэв авч үзэж буй орон зайн бүсэд эзэлхүүнтэй цахилгаан цэнэг байхгүй бол Пуассоны тэгшитгэл хэлбэрийг авна.

бөгөөд энэ тохиолдолд дуудагддаг Лапласын тэгшитгэл .

Цилиндр болон бөмбөрцөг системүүдкоординат, Пуассон ба Лапласын тэгшитгэлүүд нь өөр хэлбэртэй байдаг. Тиймээс эдгээр тэгшитгэлийг ихэвчлэн координатын системээс хамааралгүй хэлбэрээр бичдэг.

Дамжуулагчийн гол онцлог нь дулааны хөдөлгөөнд оролцдог чөлөөт цэнэг (электрон) байх бөгөөд дамжуулагчийн бүх эзлэхүүнийг хөдөлгөж чаддаг. Ердийн дамжуулагч нь металл юм.

байхгүй тохиолдолд гадаад талбардамжуулагчийн эзэлхүүний аль ч элементэд сөрөг чөлөөт цэнэгийг нөхдөг эерэг цэнэгионы тор. Цахилгаан талбарт оруулсан дамжуулагчийн хувьд чөлөөт цэнэгийн дахин хуваарилалт үүсдэг бөгөөд үүний үр дүнд нөхөн олговоргүй эерэг ба сөрөг цэнэгүүд(Зураг 1.5.1). Энэ процессыг электростатик индукц гэж нэрлэдэг ба дамжуулагчийн гадаргуу дээр гарч ирэх цэнэгийг индукцийн цэнэг гэж нэрлэдэг.

Индукцийн цэнэгүүд нь дамжуулагчийн бүх эзэлхүүний туршид гадаад талбарыг нөхдөг өөрийн талбайг үүсгэдэг. (кондуктор дотор).

Дамжуулагчийн доторх нийт электростатик орон нь тэг бөгөөд бүх цэгийн потенциалууд нь дамжуулагчийн гадаргуу дээрх потенциалтай ижил бөгөөд тэнцүү байна.

Дамжуулагч дахь цэнэглэгч нь дур мэдэн жижиг хүчний нөлөөн дор хөдөлж чаддаг. Иймээс дамжуулагч дээрх цэнэгийн тэнцвэрийг зөвхөн дараах нөхцөл хангагдсан тохиолдолд л ажиглаж болно.

1. Дамжуулагчийн доторх талбайн хүч нь тэг байх ёстой. Тэгшитгэлийн дагуу энэ нь дамжуулагчийн доторх потенциал тогтмол байх ёстой гэсэн үг, өөрөөр хэлбэл.

2. Дамжуулагчийн гадаргуу дээрх талбайн хүч нь цэг бүрт гадаргуу руу хэвийн чиглэгдэх ёстой, эс тэгвээс гадаргуугийн дагуу чиглэсэн бүрэлдэхүүн хэсэг гарч ирэх бөгөөд энэ нь бүрэлдэхүүн хэсэг алга болох хүртэл цэнэгийн хөдөлгөөнд хүргэнэ.

Үүний үр дүнд цэнэгийн тэнцвэрт байдлын үед дамжуулагчийн гадаргуу нь эквипотенциал болно. Хэрэв дамжуулагч биед тодорхой q цэнэг өгвөл тэнцвэрийн нөхцөл хангагдсан байхаар хуваарилагдана.

Тиймээс тэнцвэрт байдалд дамжуулагчийн дотор ямар ч газарт илүүдэл цэнэг байх боломжгүй - тэдгээр нь бүгд тодорхой нягтралтай дамжуулагчийн гадаргуу дээр байрладаг. Учир нь дамжуулагчийн доторх тэнцвэрт байдалд илүүдэл цэнэг байхгүй бол дамжуулагчийн дотор авсан тодорхой эзэлхүүнээс бодисыг зайлуулах нь цэнэгийн тэнцвэрт байдалд ямар ч байдлаар нөлөөлөхгүй; Тиймээс илүүдэл цэнэгийг хөндий дамжуулагч дээр хатуу дамжуулагчтай адил хуваарилдаг, өөрөөр хэлбэл. түүний гаднах гадаргуугийн дагуу. Илүүдэл цэнэгийг тэнцвэрт байдалд байгаа хөндийн гадаргуу дээр байрлуулах боломжгүй.

8) Цэнэглэгдсэн дамжуулагчийн гадаргуугийн ойролцоох талбайн хүч.

Дамжуулагчийн S гадаргуу дээрх платформыг сонгож, дээр нь платформ ба өндөрт перпендикуляр генераторууд бүхий цилиндрийг байгуулъя.

Дамжуулагчийн гадаргуу дээр талбайн хүч чадлын вектор ба цахилгаан шилжилтийн вектор нь гадаргуутай перпендикуляр байна. Тиймээс урсдаг хажуугийн гадаргуутэгтэй тэнцүү.

Цахилгаан нүүлгэн шилжүүлэх векторын урсгал нь дамжуулагч дотор байрладаг тул мөн тэгтэй тэнцүү байна. Эндээс урсах = битүү гадаргуугаар урсдаг урсгалтай тэнцүү байнадамжуулан:

Дамжуулагч дахь цэнэглэгч нь дур мэдэн жижиг хүчний нөлөөн дор хөдөлж чаддаг. Тиймээс дамжуулагчийн цэнэгийг тэнцвэржүүлэхийн тулд дараахь нөхцлийг хангасан байх ёстой.

(8.2)-ын дагуу энэ нь дамжуулагчийн доторх потенциал тогтмол байх ёстой гэсэн үг юм).

2. Дамжуулагчийн гадаргуу дээрх талбайн хүч нь цэг бүрт гадаргууд хэвийн чиглэгдэх ёстой.

Үүний үр дүнд цэнэгийн тэнцвэрт байдлын үед дамжуулагчийн гадаргуу нь эквипотенциал болно.

Хэрэв дамжуулагч биед тодорхой q цэнэг өгвөл тэнцвэрийн нөхцөл хангагдсан байхаар хуваарилагдана. Бие дотор бүрэн агуулагдсан дурын хаалттай гадаргууг төсөөлөөд үз дээ. Цэнэгүүд тэнцвэртэй байх үед дамжуулагчийн доторх цэг бүрт талбар байхгүй; иймээс гадаргуугаар дамжин өнгөрөх цахилгаан шилжилтийн векторын урсгал тэг байна. Гауссын теоремоор бол гадаргуугийн доторх цэнэгийн нийлбэр мөн тэгтэй тэнцүү байх болно. Энэ нь дамжуулагчийн дотор дур мэдэн зурсан ямар ч хэмжээтэй гадаргуугийн хувьд үнэн юм. Тиймээс тэнцвэрт байдалд дамжуулагчийн аль ч хэсэгт илүүдэл цэнэг байх боломжгүй - тэдгээр нь бүгд дамжуулагчийн гадаргуу дээр тодорхой нягтралтай тархах болно.

Тэнцвэрийн төлөвт дамжуулагчийн дотор илүүдэл цэнэг байхгүй тул дамжуулагч дотор авсан тодорхой эзэлхүүнээс бодисыг зайлуулах нь цэнэгийн тэнцвэрт байдалд ямар ч байдлаар нөлөөлөхгүй. Тиймээс илүүдэл цэнэгийг хөндий дамжуулагч дээр цултай адилаар, өөрөөр хэлбэл гаднах гадаргуугийн дагуу хуваарилдаг.

Илүүдэл цэнэгийг тэнцвэрт байдалд байгаа хөндийн гадаргуу дээр байрлуулах боломжгүй. Өгөгдсөн q цэнэгийг бүрдүүлдэг ижил нэртэй энгийн цэнэгүүд бие биенээ түлхэж байдаг тул бие биенээсээ хамгийн хол зайд байрлах хандлагатай байдгаас энэхүү дүгнэлт гарч байна.

Дамжуулагчийн гадаргуу болон dS магнитудын суурийн нормуудаас үүссэн жижиг цилиндр гадаргууг төсөөлье, тэдгээрийн нэг нь дамжуулагчийн дотор талд, нөгөө нь гадна талд байрладаг (Зураг 24.1). Цахилгаан нүүлгэн шилжүүлэлтийн векторын гадаргуугийн дотоод хэсгээр дамжих урсгал тэг байна, учир нь E, тиймээс D нь дамжуулагчийн дотор тэг байна. Дамжуулагчийн гадна талд, түүнтэй ойрхон, талбайн хүч Е нь гадаргуу руу хэвийн чиглэгддэг. Тиймээс цилиндрийн гадагшаа цухуйсан хажуугийн гадаргуу болон гадна талын суурийн хувьд (гаднах суурь нь дамжуулагчийн гадаргуутай маш ойрхон байрладаг гэж үздэг). Иймд авч үзэж буй гадаргуугаар дамжин өнгөрөх шилжилтийн урсгал нь тэнцүү байх ба энд D нь дамжуулагчийн гадаргуугийн ойролцоох шилжилтийн хэмжээ юм. Цилиндр дотор гадны цэнэг байдаг (- дамжуулагчийн гадаргуу дээрх өгөгдсөн байршил дахь цэнэгийн нягт). Гауссын теоремыг ашигласнаар бид дараахь зүйлийг олж авна: дамжуулагчийн гадаргуугийн ойролцоох талбайн хүч нь тэнцүү байна.

Хаана - диэлектрик тогтмолдамжуулагчийг тойрсон орчин (тохиолдлын хувьд олж авсан томъёо (14.6)-тай харьцуулна уу)

Зурагт үзүүлсэн талбайн үүсгэсэн талбарыг авч үзье. 24.2. цэнэглэгдсэн дамжуулагчтай. Асаалттай хол зайддамжуулагчаас эквипотенциал гадаргууонцлогтой цэгийн цэнэгбөмбөрцөг хэлбэр (зурагт орон зай байхгүйн улмаас бөмбөрцөг гадаргуудамжуулагчаас богино зайд дүрслэгдсэн; Тасархай шугам нь талбайн хүч чадлын шугамыг харуулж байна). Дамжуулагч руу ойртох тусам эквипотенциал гадаргуу нь эквипотенциал болох дамжуулагчийн гадаргуутай улам төстэй болж байна. Цухуйсан хэсгүүдийн ойролцоо эквипотенциал гадаргуу нь илүү нягтралтай байдаг нь энд талбайн хүч илүү их байна гэсэн үг юм. Эндээс харахад цухуйсан хэсгүүдийн цэнэгийн нягт нь ялангуяа өндөр байдаг ((24.3)-ыг үзнэ үү). Харилцан түлхэлтийн улмаас цэнэгүүд бие биенээсээ аль болох хол байх хандлагатай байдгийг харгалзан үзвэл ижил дүгнэлтэд хүрч болно.

Дамжуулагчийн хотгоруудын ойролцоо эквипотенциал гадаргуу нь бага тохиолддог (24.3-р зургийг үз). Үүний дагуу эдгээр газруудад талбайн хүч ба цэнэгийн нягтрал бага байх болно. Ерөнхийдөө цэнэгийн нягт нь өгөгдсөн боломжДамжуулагч нь гадаргуугийн муруйлтаар тодорхойлогддог - энэ нь эерэг муруйлт (гүдгэр) нэмэгдэх тусам нэмэгдэж, сөрөг муруйлт (гүдгэр) нэмэгдэх тусам буурдаг. Зөвлөмжүүдийн цэнэгийн нягт нь ялангуяа өндөр байдаг. Тиймээс үзүүрүүдийн ойролцоох талбайн хүч нь маш өндөр байж болох тул дамжуулагчийг тойрсон хийн молекулуудын ионжуулалт үүсдэг.

q-аас өөр тэмдгийн ионууд дамжуулагч руу татагдаж цэнэгийг саармагжуулдаг. Q-тай ижил тэмдэгтэй ионууд нь саармаг хийн молекулуудыг дагуулж дамжуулагчаас холдож эхэлдэг. Үр дүн нь цахилгаан салхи гэж нэрлэгддэг хийн бодит хөдөлгөөн юм. Дамжуулагчийн цэнэг буурч, үзүүрээс нь урсаж, салхинд автдаг. Тиймээс энэ үзэгдлийг үзүүрээс цэнэгийн гадагшлах урсгал гэж нэрлэдэг.

Электростатикийн хүрээнд бид цэнэгийн хуваарилалт өөр өөр байдаг асуудлуудыг авч үздэг статик . Өөрөөр хэлбэл, дараа нь бие махбодын ийм төлөв байдал авч үзэж буй системүүдийн бие тэнцвэрт байдалд орсонзарим нөлөөллийн дараа, жишээлбэл, цэнэгийн мессеж, цахилгаан талбарт байрлуулах гэх мэт. Кондукторууд , диэлектрикээс ялгаатай нь агуулна үнэ төлбөргүй тээвэрлэгчид , энэ нь дамжуулагчийн эзлэхүүний туршид хөдөлж болно. Металлын хувьд ийм цэнэг зөөгч нь электронууд юм. Металлаар дамжин өнгөрөх хурд нь маш өндөр тул металууд секундын маш жижиг хэсгүүдэд тэнцвэрт байдалд хүрдэг. Бусад материалын хувьд тэнцвэрт байдалд шилжих нь илүү удаан явагддаг байж болох ч одоо тэнцвэрт байдалд хүрсэн нөхцөл байдлыг авч үзэх болно.

IN тэнцвэрийн байдалдараах нөхцөл хангагдсан байна:

1. Дамжуулагчийн доторх талбайн хүч нь тэг байсан: .

2. Дамжуулагчийн гадаргуу дээр (ойролцоо, ойр орчимд ...) хурцадмал байдал цахилгаан оронгадаргуутай перпендикуляр.

Эдгээр нөхцөл байдал нь дамжуулагчийн оролцооны үр дагавар юм чөлөөт хэвлэл мэдээллийн хэрэгсэлцэнэглэх. Үнэн хэрэгтээ тэнцвэрт байдалд цэнэгийн хөдөлгөөн байх ёсгүй, тиймээс дамжуулагч доторх талбайн хүч тэгтэй тэнцүү байх ёстой. Энэ нөхцлийн үр дагавар нь дамжуулагчийн бүх цэгүүд ижил потенциалтай байх ёстой гэсэн мэдэгдэл юм дамжуулагчийн гадаргуу нь эквипотенциал юм .

Тэнцвэрт байгаа дамжуулагчийн дотор нөхөгдөөгүй цэнэгүүд байх боломжгүй (тэдгээр нь дамжуулагч дотор тэгээс ялгаатай талбар үүсгэх болно) дамжуулагчийн цэнэг байрладаг маш нимгэн давхаргагадаргуугийн ойролцоо дамжуулагч, өөрөөр хэлбэл. дамжуулагчийн гадаргуу дээр .

Цахилгаан орны хүч чадлын вектор дээр дамжуулагчийн гадаргуу дээр шүргэгч байх ёсгүй (гадаргуу руу тангенциал чиглэсэн бүрэлдэхүүн хэсэг) бүрэлдэхүүн хэсэг . Хэрэв энэ нь байсан бол гадаргуугийн дагуу цэнэгийн хөдөлгөөн байх ёстой бөгөөд энэ нь тэнцвэрт байдалд байж болохгүй. Энэ мэдэгдэл нь ямар ч чиглэлд үнэн юм хурцадмал вектор нь гадаргууд перпендикуляр байх ёстой .

Дамжуулагчид өгөх цэнэг нь түүний гадаргуу дээр нягт байрладаг. Гауссын теоремын дагуу 16.1-р зурагт үзүүлсэн цилиндрийн гадаргуугаар дамжих цахилгаан индукцийн векторын урсгал нь дараах байх ёстой. утгатай тэнцүү байнагадаргуу дотор агуулагдах үнэ төлбөргүй - . Гэсэн хэдий ч хажуугийн гадаргуугаар урсах урсгал байхгүй, учир нь хүчдэлийн вектор (тиймээс индукцийн вектор) үүнтэй параллель байдаг тул дамжуулагч дотор суурийн урсгал байхгүй - цахилгаан орон байхгүй, гаднах урсгал байхгүй. суурьтай тэнцүү байна . Тийм ч учраас

Тодорхой цэнэг өгдөг ганц дамжуулагчийг төсөөлье. Дамжуулагчийн хэлбэрээс үл хамааран дамжуулагчийн хэмжээтэй харьцуулахад үүнээс их зайд үүнийг авч үзэж болно. цэгийн цэнэгтэй бие . Цэгэн цэнэгийн эквипотенциал гадаргуу нь бөмбөрцөг юм. Дамжуулагчийн ойролцоо эквипотенциал гадаргуу нь түүний хэлбэрийг ойролцоогоор дагаж мөрдөх ёстой. Үүний үр дүнд дамжуулагчийн төгсгөлийн ойролцоо эквипотенциал гадаргуу нь нягт болдог. Энэ нь сансар огторгуйн эдгээр цэгүүдийн потенциал хурдан өөрчлөгдөж, талбайн хүч үүний дагуу хүрдэг гэсэн үг юм том үнэ цэнэ. Дамжуулагчийн хурц үзүүрүүдийн ойролцоох талбайн хүч өндөр байдаг тул энэ нь боломжтой юм хийн ялгаралт, дамжуулагчаас гарах цэнэгийн урсгал дагалддаг. Ийм учраас өндөр хүчдэлийн шугамын элементүүдийг бөөрөнхий гадаргуутай хийх ёстой.

Дамжуулагчийг гадаад талбарт байрлуулахад тэнцвэрийн нөхцөл бүрдэх хүртэл дамжуулагчийн чөлөөт цэнэгүүд шилжинэ. Энэ тохиолдолд дамжуулагчийн янз бүрийн хэсгүүдэд цэнэгүүд үүсч, түүний гадаргуу дээр тодорхой нягтралтайгаар тархдаг бөгөөд ингэснээр тэнцвэрийн нөхцлийг хангана. Эдгээр төлбөрийг гэж нэрлэдэг өдөөгдсөн бөгөөд тэдгээрийн үүсэх үзэгдэл нь цахилгаан индукц юм (цахилгаан индукцийн вектортой андуурч болохгүй!).

Дамжуулагч дахь цэнэгийн тэнцвэрт байдлын нөхцөл. Дамжуулагчийн доторх цахилгаан орон

Кондукторууд- агуулсан бие их хэмжээнийчөлөөт цахилгаан цэнэгтэй бөөмс. Эдгээр хэсгүүд нь дур мэдэн жижиг хүчний нөлөөн дор дамжуулагч дотор шилжиж болно.

Дамжуулагчийн цэнэгийг тэнцвэржүүлэхийн тулд дараахь нөхцлийг хангасан байх ёстой.

Гэхдээ тиймээс

Дамжуулагчийн доторх потенциал тогтмол байх ёстой.

2. Дамжуулагчийн гадаргуу дээрх хурцадмал байдал нь цэг бүрт гадаргууд хэвийн чиглэгдэх ёстой.

Хэрэв дамжуулагч тодорхой цэнэг өгвөл гадаргуу дээгүүр тархах бөгөөд ингэснээр эдгээр тэнцвэрийн нөхцөл дахин ажиглагдах болно.

Хэрэв цэнэггүй дамжуулагчийг гадаад цахилгаан талбарт оруулбал дамжуулагч дахь цэнэгийн тээвэрлэгчид хөдөлж эхэлнэ - электронууд хүчдэлийн векторын чиглэлийн эсрэг хөдөлж эхэлнэ. Үүний үр дүнд дамжуулагчийн төгсгөлд төлбөр үүснэ эсрэг тэмдэг. Эдгээр нь өдөөгдсөн төлбөр юм. Дамжуулагчийн дотор өөрийн цахилгаан орон үүсч, гаднах тал руу чиглэсэн байдаг бөгөөд энэ нь гаднах талбарыг давхарлаж сулруулдаг. Цэнэгүүдийн дахин хуваарилалт нь дамжуулагч дахь цэнэгийн тэнцвэрийн нөхцөлийг хангах хүртэл явагддаг. тэдгээр. доторх хурцадмал байдал үүсэхгүй тэгтэй тэнцүү, мөн шугамууд нь гадна байх болно гадаргуутай перпендикуляр(Ба, ). Тиймээс талбайд нэвтрүүлсэн дамжуулагч нь хурцадмал байдлын шугамыг тасалдаг. Тэд сөрөг байдлаар төгсдөг

өдөөгдсөн цэнэг, гэхдээ эерэгээр эхэлнэ

өдөөгдсөн төлбөр. Үүссэн төлбөрийг хуваарилсан гадна гадаргуудамжуулагч. Хэрэв дамжуулагчийн дотор хөндий байгаа бол цэнэгийн тэнцвэрт хуваарилалтаар хөндийн дотор талбар байхгүй болно. Цахилгаан статик хамгаалалт үүн дээр суурилдаг.