Résultats intermédiaires Les troupes allemandes se sont approchées à moins de cent kilomètres de la capitale Union soviétique. Sous leur domination, il existait déjà un territoire sur lequel vivaient 65 millions d'habitants de l'URSS. DANS Camps allemands il y avait déjà trois millions de prisonniers soviétiques. Colonel

B.3. Lecture et écriture vectorielles

4.6.5 Paramètres vectoriels

4.6.5 Paramètres vectoriels Si un vecteur est utilisé comme paramètre de fonction, alors un pointeur vers son premier élément est passé. Par exemple : int strlen(const char*);void f() (* char v = “a vector” strlen(v); strlen(“Nicholas”); *);En d’autres termes, lorsqu’il est passé en paramètre, a Le paramètre de type T est converti en T*.

6.1.10. Création d'images vectorielles

6.1.10. Nous créons images vectorielles Pour terminer la tâche, nous aurons besoin du matériel de la section. 5.1.10 et 5.1.11.Tâche n°1Dessinez une maison à l'aide d'outils de graphiques vectoriels, en prenant la figure comme modèle. 6.10. La tâche se trouve sur la première page du document dans le fichier : /pages/tasks/6.

L'interaction électromagnétique et l'interaction forte peuvent être décrites en utilisant l'échange de quanta des champs correspondants - photons (quanta γ) et gluons. Les photons et les gluons sont des bosons de jauge de champs électromagnétiques et forts.
La faible interaction est également due à l'échange de bosons lourdement chargés W + et W − et d'un boson neutre Z de spin 1. Désintégration des neutrons

n → p + e − + e

Diagramme de désintégration du quark D

au niveau des quarks, cela semble se dérouler en deux étapes. Dans un premier temps, le quark d se transforme en quark u et en boson W −

au second, le boson W se désintègre, se transformant en un électron et un antineutrino

W − → e − + e .

DANS modèle standard, développé dans les travaux de S. Weinberg, A. Salam et S. Glashow, W − , W + , Z 0 -bosons et
-les quanta sont des quanta d'un seul champ électrofaible. Le modèle standard, qui combine les interactions électromagnétiques et faibles, prédit une relation entre les constantes d'interaction électromagnétique et faible et la relation entre les masses des bosons chargés et neutres :

, ,

où W est l'angle de Weinberg. La valeur extraite des expériences est sin 2 W = 0,23.
Valeurs obtenues expérimentalement des masses de bosons (m exp (W ±) = (80,419 + 0,056) GeV, m exp (Z) = (91,1882 + 0,0022) GeV) étaient en très bon accord avec la théorie standard (10 ans se sont écoulés entre la découverte des courants neutres et l'observation des bosons vecteurs.)
Par analogie avec l'interaction forte, les membres d'une même famille générés par le boson W − ou W + sont combinés en doublets d'isospin hélicoïdaux faibles et gauchers.

avec un isospin faible T = 1/2, auquel sont attribuées les valeurs T 3 = +1/2 (e,u) et T 3 = -1/2 (e,d). Pour les antifermions, les projections d'isospins faibles ont des signes opposés.
Les faibles interactions avec les changements de charge (courants chargés) sont décrites par les états |T = 1, T 3 = +1> et |T = 1, T 3 = -1>. Ils se produisent avec l’émission ou l’absorption de bosons W − ou W +. Les processus faibles impliquant le boson Z étaient appelés processus à courants faibles neutres.
Dans le modèle standard, les leptons et les quarks sont regroupés en doublets spirales gauches – générations.

Les courants chargés dans les processus leptoniques sont obtenus lors du déplacement le long des colonnes. Les courants chargés dans les processus avec les quarks sont possibles non seulement lors du déplacement le long des colonnes, mais également entre les générations, c'est-à-dire l'interaction faible mélange les quarks. Les changements dans la saveur des quarks se produisent uniquement à l'aide de courants chargés. Les courants neutres ne modifient pas la saveur des quarks.

W ± , Z - recherché dans les réactions de collision de protons et d'antiprotons

L'énergie des faisceaux en collision est de 2*270 GeV.
Les bosons W ± , Z se forment à la suite de l'interaction de l'un des quarks protons avec l'antiquark antiproton

La section efficace totale pour l'interaction des protons avec les antiprotons à une énergie des particules en collision de 2,270 GeV est de près de 60 mbarn. Alors que la section efficace de la réaction (1) est de 10 -8 de la section efficace totale. Autrement dit, les bosons W ± devaient être détectés dans un contexte de -10 -8 particules étrangères.
Pour isoler de manière fiable les bosons W ± , Z avec un fond de hadrons aussi élevé, nous avons utilisé le fait que les bosons W ± , Z peuvent se désintégrer avec l'émission de leptons. Alors l’événement (1) peut être identifié comme suit. Au point d'interaction p, les électrons d'une énergie > 15 GeV devraient être émis dans une direction perpendiculaire au faisceau.
La restauration de la cinématique complète des événements a permis de déterminer la masse du boson W ±
Significations modernes les caractéristiques des bosons W ± , Z sont données dans le tableau.

W − , Z ont

Bosons intermédiaires

Bosons intermédiaires W+,

charge faible - source de champ,

dont ils sont porteurs. À cet égard, ils sont similaires aux gluons, qui possèdent une charge colorée. Par conséquent, les bosons intermédiaires eux-mêmes sont capables de générer d’autres bosons intermédiaires et de se diffuser les uns sur les autres.

Nombre de générations

fondamental

fermions

La courbe de résonance de la désintégration du boson Z avec formation de hadrons montre que le nombre de générations de quarks et de leptons est N = 3.

Nombre de générations fondamentales

fermions

Des mesures précises de la durée de vie du boson Z ont été effectuées lors de collisions e+ e-. La durée de vie du boson Z est ≈ 10− 25 s, il ne peut donc être observé que par désintégration en

d'autres particules. Les bosons Z se désintègrent en quarks.

paires d'antiquarks (q q) impliquant tous les quarks sauf t,

et paires lepton-antilepton de toutes générations :

e + Z → μ + τ +

E- ,

+ μ − ,

+ τ − .

ν e+ ν e,

Z → ν μ+ ν μ, ν τ+ ν τ.

Le boson Z est observé comme une résonance en fonction du nombre

Le boson Z se désintègre à partir de l'énergie de collision + e − .

Le nombre maximum de désintégrations se produit à l'énergie E e + + E e − = m Z c 2 ≈ 91 GeV. La largeurΓ de la résonance est liée à sa

durée de vie τ par la relation

Γ τ ≈.

Les canaux de désintégration sont caractérisés par la largeur Γ hadron,Γ e μτ,

Γ neutrino. La largeur totale de désintégration du boson Z Γ Z :

Γ Z = Γ hadron + Γ e μτ + Γ neutrino.

Section efficace du processus e + e − → Z → hadrons :

Nombre de générations de fermions fondamentaux

La section efficace totale pour la production du boson Z σ est totale (e+ e- → Z)

représente la somme des sections efficaces de trois processus

σ complet (e+ e- → Z) =σ complet (e+ e- → Z→ hadrons) + +σ complet (e+ e- → Z→ leptons chargés) +

+ σ complet (e+ e- → Z→ neutrino).

La largeur de la résonance et la valeur de la section efficace au maximum sont liées au nombre de types différents de neutrinos dans lesquels le boson Z se désintègre. Avec une augmentation du nombre de types de neutrinos, c'est-à-dire nombre de générations, la largeur de résonance de la désintégration du boson Z augmente et la valeur de la section efficace au maximum diminue. Ainsi, le nombre de types de neutrinos est déterminé par deux paramètres indépendants : la section efficace au maximum et la largeur de la courbe de résonance e+ e– d'annihilation dans le boson Z.

De l'expérience, l'estimation suivante du nombre a été obtenue types possibles neutrino m

n = 2,982 ± 0,013.

Ce résultat est cohérent avec les données sur le nombre de générations de fermions fondamentaux obtenues indépendamment à partir d'une analyse de l'abondance d'hydrogène et d'hélium dans l'Univers. Étant donné que le nombre de types de neutrinos contribue de manière significative à la densité énergétique et à la vitesse de refroidissement de l'Univers après Big Bang, il détermine le rapport entre le nombre de neutrons et de protons formés au moment de la nucléosynthèse préstellaire et, par conséquent, le rapport entre le nombre de noyaux 4 He et 1 H formés dans les premières minutes de l'évolution de l'Univers. Le rapport observé du nombre d'isotopes 4 He/1 H ~ 0,1 suggère que le nombre de types légers de neutrinos peut être de deux ou trois et contredit la présence de quatre types de neutrinos ou plus.

Constantes

interactions

Constante

électromagnétique

interactions

Faible constante

interactions

DANS théorie originale l'interaction faible a été décrite comme une transformation de particules à quatre fermions (à gauche). Des performances modernes La force faible est associée aux bosons porteurs d’interaction W et Z (à droite).

Faible interaction sur stade initial le développement de la théorie a été caractérisé par la constante G F , appelée Constante de couplage Femiev et est la constante d'interaction efficace à quatre fermions. D'après les données expérimentales, il avait la valeur suivante :

G F = 1,4 10-49 erg cm 3

La constante de Fermi G F est liée à la constante α w par la relation :

GF = π 2 α w cM W c c 2 2 ,

M W – masse du boson W.

Constante forte interaction?

Il s'est avéré que les valeurs des constantes dépendent de l'échelle des distances relatives auxquelles

interactions. Constantes α e et α w dans un large

les domaines énergétiques ont des significations :

αe = 1 137 = 0,0073

αw = 0,032

Forte constante d'interaction α s dans la région

les distances (≈ 1 fm) sont de l’ordre de l’unité. Ce

caractéristique d'une forte interaction reçue nom spécial régime d’interaction forte non perturbateur. À mesure que les distances relatives diminuent, la constante d’interaction forte diminue sensiblement. Aux distances d'échelle de 0,1 et 0,001 fm, cette constante a respectivement les valeurs suivantes

observateur situé sur longue distance, l’atome apparaît comme un système neutre, puisque charge positive les noyaux sont entièrement compensés charge négative couche électronique. Lorsqu'une molécule se forme, les enveloppes internes étroitement liées des atomes ne changent pratiquement pas. Chimique et propriétés physiques les molécules sont déterminées par les électrons relativement faiblement liés de la coque externe. Les forces qui lient les atomes en molécules sont nature électromagnétique. Cependant, il ne s’agit là que d’un faible « écho » des forces reliant les électrons au noyau atomique.

Molécules

Des atomes. Molécules

Dépendance de l'énergie de liaison des électrons des différentes couches d'un atome sur le numéro atomique.

Changement d'énergie du système NaCl en fonction de

distances (Å) entre les ions Na + et Cl −

Quarks – Hadrons – Noyaux

Distance à laquelle l'interaction des couleurs apparaît ≈ 1 fm – taille caractéristique

hadron. Les interactions colorées des quarks et des gluons forment un hadron. Tout comme un atome, constitué de particules chargées, est électriquement neutre, un hadron, constitué d'objets colorés, est un objet incolore. La couleur n'apparaît qu'à distance

< 10-13 см.

Les hadrons incolores sont liés les uns aux autres par des forces nucléaires, qui sont analogues aux forces qui lient les atomes neutres en molécules. Forces nucléaires est un faible « écho » de la forte interaction entre les quarks colorés dans le hadron.

La signification des BOSONS VECTORIELS INTERMÉDIAIRES dans le grand dictionnaire encyclopédique

BOSONS VECTORIELS INTERMÉDIAIRES

les particules W, Z0 de masses de l'ordre de 80 et 90 GeV sont porteuses d'interaction faible. Ouvert expérimentalement en 1983.

Grand dictionnaire encyclopédique. 2012

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  plantes, une maladie largement répandue et nuisible chez de nombreuses plantes, causée par des champignons de la rouille et caractérisée par la formation de pustules sur les organes affectés diverses formes et les tailles...
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  fixations, éléments métalliques voie ferrée, à l'aide duquel les extrémités des rails sont reliées entre elles (joints bout à bout) et les rails sont fixés ...
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  élément, un ensemble minimum de pièces et de connexions entre elles, ayant une caractéristique de relais, c'est-à-dire changeant brusquement l'effet à la sortie (sorties) ...
• DIGESTION
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• PAKISTAN dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  République islamique du Pakistan. 1. informations générales P. est un État d'Asie du Sud, au nord-ouest. Sous-continent sud-asiatique. Au sud-ouest Frontières avec…
• SUPPORTS DE LIGNES ÉLECTRIQUES dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  lignes électriques, structures pour fils suspendus et câbles de protection contre la foudre pour lignes électriques aériennes (EPL). Basique éléments structurels O.l. e.: ...
• RECHERCHE OPÉRATIONNELLE dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  étude, méthode scientifiqueélaborer des recommandations quantitatives pour la prise de décision. Importance facteur quantitatif dans O. et. et l'accent du développement...
• MINÉRAL dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB.
• NEUTRONS LENTS dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  neutrons, neutrons énergie cinétique jusqu'à 100 kev. Il existe des neutrons ultrafroids (0-10-7 eV), des neutrons froids (10-7-5×10-3 eV...
• LES ÉQUATIONS DE MAXWELL dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  équations équations fondamentalesélectrodynamique macroscopique classique, décrivant phénomènes électromagnétiques dans un environnement aléatoire. M.u. formulé par J.C. Maxwell dans...
• MACHINE À LAME dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  machine, dispositif permettant de convertir l'énergie d'une gouttelette liquide ou gazeuse en mouvement en énergie d'un arbre rotatif (par exemple, une turbine hydraulique) ou vice versa...
• FONCTION VECTORIELLE LINÉAIRE dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  fonction vectorielle, une fonction f (x) d'une variable vectorielle x ayant les propriétés suivantes: 1) f (x + y...
• COSMOGONIE dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  (du grec kosmogonia, de kosmos - monde, Univers et disparu, goneia - naissance), un domaine scientifique dans lequel l'origine et le développement de...
• QUASI-PARTICULES dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  (de quasi... et particules), l'un des Concepts fondamentaux théorie de la matière condensée, en particulier la théorie solide. Description théorique...
• OCÉAN INDIEN dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  océan, le troisième plus grand océan de la planète (après le Pacifique et l'Atlantique). Situé pour la plupart V Hémisphère sud, entre l'Asie et...
• GAZ DÉGÉNÉRÉ dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  gaz, un gaz dont les propriétés diffèrent sensiblement de celles du gaz classique gaz parfait en raison de l’influence mécanique quantique de particules identiques les unes sur les autres. Ce …
• MASSE D'EAU dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  masse, volume d'eau proportionné à la superficie et à la profondeur du réservoir et présentant une relative homogénéité caractéristiques physiques et chimiques, formé dans des conditions physiques et géographiques spécifiques. ...
• CALCUL VECTORIEL dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  calcul, une discipline mathématique qui étudie les propriétés des opérations sur les vecteurs dans l'espace euclidien. De plus, la notion de vecteur est une abstraction mathématique...
• BURBAKI NIKOLA dans la Grande Encyclopédie soviétique, TSB :
  Nikola (Bourbaki Nicolas), pseudonyme collectif sous lequel un groupe de mathématiciens en France tente de mettre en œuvre l'idée émanant de D. Hilbert...
• FORT
  une petite fortification séparée à long terme ou temporaire pour une garnison de plusieurs centaines de personnes, capable de se défendre de manière indépendante. Selon sa destination, F. ...
• Oléoducs V Dictionnaire encyclopédique Brockhaus et Euphron :
  N. est l'un des plus simples ouvrages techniques, utilisé pour transporter le pétrole et ses produits. Sa structure est similaire en tous points...
• GALICE AUTRICHE-HONGIE. dans le Dictionnaire encyclopédique de Brockhaus et Euphron :
  provinces Empire austro-hongrois, une composante appelée « Royaume de Galice et Volodymyr » (K?nigr. Galizien & Lodomerien), avec le Grand-Duché de Cracovie, qui fait partie de ...

Développement rapide de la physique particules élémentaires dernières années a considérablement changé nos idées non seulement sur les hadrons, mais aussi sur les leptons, c'est-à-dire les particules qui n'ont que des interactions faibles et électromagnétiques (leptons chargés). En plus des deux paires de leptons connues précédemment (électrons et neutrinos électroniques et muons et neutrinos muoniques - voir §§ 231, 233, 234), un autre lepton lourd chargé a été découvert, appelé le lepton tau (). Avec le t-lepton, apparemment, il devrait y avoir un autre neutrino - le soi-disant neutrino tau (). Certes, ce dernier n'a pas encore été observé dans des expériences directes. Les neutrinos tau peuvent apparaître, par exemple, lors de la désintégration des leptons tau ou être émis avec les leptons tau lors de la désintégration de particules plus lourdes.

À chaque lepton correspond une antiparticule - l'antilepton. De nombreuses expériences ont montré que, jusqu'à des distances de l'ordre de grandeur, les leptons et anti-leptons se comportent comme des objets « ponctuels » élémentaires. Ce sont les leptons, avec les quarks, qui représentent, comme nous le pensons aujourd'hui, de véritables particules élémentaires ou fondamentales (voir tableau 14).

Tous les processus de formation et de désintégration des leptons (certains d'entre eux ont été discutés plus tôt - voir § 233) peuvent être expliqués si nous supposons que les leptons ont également certaines propriétés conservées. nombres quantiques, appelées « charges de leptons » et ressemblant à une charge de baryon.

Maintenant, trois types de telles charges leptoniques sont connus - électron (), muon () et tau-lepton () :

1) pour les électrons et les neutrinos électroniques, la charge du lepton électronique, pour leurs antiparticules, pour toutes les autres particules ;

2) pour les muons et les neutrinos muoniques la charge du lepton muonique est égale à , pour les antileptons correspondants , pour toutes les autres particules ;

3) pour le lepton tau et le neutrino tau ; dans les leptons anti-tau ; pour toutes les autres particules.

Dans tous les processus étudiés jusqu'à présent, les trois charges leptoniques sont conservées. À titre d'exercice, les lecteurs sont invités à utiliser le concept de charges de leptons conservées pour montrer que des désintégrations (233.1), (233.2) et des réactions (233.3), (233.4) peuvent se produire dans la nature, et que des processus tels que s'avèrent interdits. En effet, ces transitions et d'autres qui violent les lois de conservation des charges des leptons n'ont jamais été observées dans aucun des nombreux expériences de recherche. Les leptons n'ont pas de charges baryoniques ni de saveurs de quark, c'est-à-dire que les nombres quantiques correspondants sont nuls. Cela est dû au fait que les leptons ne participent pas du tout aux interactions fortes.

Dans le tableau 14, nous avons placé les particules qui sont aujourd'hui considérées comme véritablement élémentaires. Les hadrons n'y sont pas inclus, car leur complexité structure interne a été établi de manière assez fiable, et il a été prouvé que ce sont les quarks, « collés ensemble » par l'échange de gluons, qui sont ceux éléments structurels, dont sont constitués les hadrons. Ce tableau doit cependant être complété par d'autres particules élémentaires. Ce sont tout d'abord les photons - quanta du champ électromagnétique, qui réalisent des interactions électromagnétiques entre particules chargées. Ici, nous avons également placé des gluons, qui effectuent des interactions entre les quarks et qui, avec les quarks, sont condamnés à la « réclusion à perpétuité » à l'intérieur des hadrons.

Les interactions faibles jouent également un rôle très important en physique des particules. Comme déjà noté, il s'agit de la seule interaction dans la nature qui peut modifier l'individualité des particules fondamentales - les leptons et les quarks - et provoquer une transformation mutuelle entre ces particules (sous réserve toutefois des lois de conservation des charges baryoniques et leptoniques). La question de savoir quel est le mécanisme d’action a longtemps été discutée. forces faibles. Il a été suggéré que ces forces seraient dues à l’échange de quanta de champs spéciaux. interactions faibles, appelés bosons intermédiaires. Contrairement aux gluons, les bosons intermédiaires, comme les photons, doivent exister à l’état libre. La théorie a permis de prédire l'existence de trois de ces bosons intermédiaires : - et - les particules. Et enfin, en 1982-1983. des bosons intermédiaires ont été découverts, et cette découverte a fait sensation.

Des bosons intermédiaires ont été enregistrés dans des expériences complexes dans un accélérateur de stockage avec des collisions de faisceaux proton-antiproton, à une énergie de chacun des faisceaux en collision (cette énergie a maintenant été augmentée à ). C'est l'énergie la plus élevée reçue artificiellement. Forme générale L'une des deux immenses installations dans lesquelles cette découverte remarquable a été faite est représentée sur la Fig. 422, et sur la Fig. 425 montre un instantané d'un écran d'ordinateur sur lequel l'événement de formation et de désintégration d'un boson intermédiaire a été enregistré.

Les masses des bosons intermédiaires se sont révélées très importantes - elles sont presque 100 fois supérieures aux masses des nucléons (voir tableau 14). Ce sont les particules les plus lourdes créées en laboratoire.

La découverte des bosons intermédiaires a complété un cycle de recherche très important, qui a montré que les forces faibles et électromagnétiques, malgré leurs différences apparentes, sont étroitement liées les unes aux autres et s'avèrent essentiellement être des manifestations de la même interaction, appelée électrofaible. Actuellement, des tentatives intensifiées sont faites pour établir des liens entre l'interaction électrofaible et la forte, et même à l'avenir pour essayer de comprendre la nature unifiée des quatre types de forces qui existent dans la nature - forte, électromagnétique, faible et gravitationnelle.

Riz. 425. Formation et désintégration des bosons intermédiaires. Un instantané est affiché sur l'écran de l'ordinateur sur lequel les événements enregistrés lors de l'installation ont été traités (Fig. 422). Des faisceaux de protons et d'antiprotons sont dirigés le long de l'axe de la chambre cylindrique à décharge gazeuse de l'installation, schématisée sur l'écran. Un événement d'interaction est présenté dans lequel un boson intermédiaire lourd se forme. Un événement (autres particules) est enregistré dans l'image. Une désintégration est observée : le muon est presque une trace transversale à forte impulsion. Neutrino vole dans direction opposée. Il ne peut pas être observé directement, mais est identifié par la cinématique de l'événement, car il emporte une forte impulsion.

L'idée de l'unité des interactions fortes, électromagnétiques et faibles entre en conflit avec la division des particules fondamentales en quarks, qui ont des interactions fortes, et en leptons, qui n'ont pas de telles interactions. Certains points communs entre les quarks et les leptons peuvent être indiqués par leur division en groupes ayant une structure similaire. Comme le montre le tableau. 14, nous pouvons parler de trois de ces groupes, ou, comme on les appelle, de générations, de particules fondamentales : les -, -quarks légers et les leptons légers, forment la première génération de ce type ; Les quarks plus lourds et -, ainsi que les muons et les neutrinos muoniques, constituent la deuxième génération ; et enfin les quarks ( et ) et les leptons () les plus lourds font partie de la troisième génération. Apparemment, il doit y avoir certains processus par lesquels les quarks se transforment en leptons, et Divers types les leptons () sont également expérimentés transformations mutuelles. La recherche de tels phénomènes dans lesquels, bien qu'avec une très faible probabilité, une non-conservation des charges baryoniques et leptoniques se produit encore, présente un grand intérêt pour la science moderne. Par exemple, de nombreux laboratoires à travers le monde recherchent activement la désintégration des protons en particules plus légères (etc.). En raison de la masse importante du proton, de telles désintégrations doivent libérer une énergie importante.

Les recherches de désintégration des protons sont réalisées dans des installations complexes comportant de grands « volumes sensibles » de matière. Le terme « volume sensible » signifie que si un nucléon dans ce volume se désintègre en particules légères, cette désintégration sera détectée. Des volumes sensibles d'installations existantes et actuellement en construction contiennent des nucléons, et les expositions dans ces installations durent des années. Pour se protéger contre rayonnement cosmique les installations sont situées dans des laboratoires souterrains grande profondeur. Il n’a pas encore été possible de détecter de manière fiable la désintégration des protons. Plusieurs des événements découverts – les « désintégrations potentielles de protons » – peuvent être expliqués par des processus de fond. Dans ces expériences, il a été établi que le proton, même s'il n'est pas absolument stable, a bon moment vie années. Cela signifie, par exemple, que chez une personne tout au long de sa vie avec haute probabilité pas un seul proton ne se désintègre. L'échelle de vie d'un proton s'avère énorme, même comparée à la durée de vie de l'Univers (années).