YÜKLÜ PARÇACIKLARIN PLAZMADA SÜRÜKLENMESİ, yüklü parçacıkların etkisi altında nispeten yavaş yönsel hareketi çeşitli sebepler, ana hareketlerinin üzerine bindirilmiş (düzenli veya düzensiz). Yüklü parçacıkların sürüklenmesi kuvvetlerin etkisi altında gerçekleşir Elektrik alanı ve genellikle termal (rastgele) parçacık hareketi üzerine bindirilir. ortalama sürat Termal hareketin υ sr'si sürüklenme hızından υ d'den çok daha büyüktür. υ d / υ sr oranı, yüklü parçacıkların hareketinin yön derecesini karakterize eder ve yüklü parçacıkların türüne ve sürüklenmeye neden olan kuvvetlerin büyüklüğüne bağlıdır.

Manyetik alandaki plazma, yüklü parçacıkların çapraz manyetik ve diğer bazı (elektrik, yerçekimi) alanlardaki sürüklenmesiyle karakterize edilir. Başka kuvvetlerin yokluğunda düzgün bir manyetik alanda bulunan yüklü bir parçacık, yarıçapı r H = υ/ω Н = cm υ/qH olan Larmor dairesi olarak adlandırılan bir daireyi tanımlar, burada Н manyetik alan kuvvetidir, q yüküdür parçacık, m ve υ kütle ve parçacık hızıdır, ω H - Larmor (siklotron) frekansı, c - ışık hızıdır. Eğer varsa dış kuvvetler Hızlı Larmor rotasyonunun üzerine eklenen F (elektrik, yerçekimi, gradyan), yörüngenin manyetik alana dik yönde düzgün bir şekilde yer değiştirmesidir ve etkili kuvvet. Sürüklenme hızı υ d = c/qH 2.

Çünkü ifadenin paydası parçacığın q yükünü içerir, o zaman F kuvveti iyonlara ve elektronlara eşit şekilde etki ederse, bunlar bu kuvvetin etkisi altında zıt yönlerde sürükleneceklerdir - j d = nqυ d = nc/ yoğunluğuna sahip bir sürüklenme akımı H2 ortaya çıkar, burada n parçacıkların konsantrasyonudur.

Kuvvetlerin türüne bağlı olarak, yüklü parçacıkların çeşitli sürüklenme türleri ayırt edilir: elektriksel, yerçekimi, gradyan. Elektrik sürüklenmesi, yüklü parçacıkların manyetik alana dik (çapraz elektrik ve manyetik alanlar) düzgün bir sabit elektrik alanı E içinde sürüklenmesidir. Elektriksel sürüklenme durumunda, F = qE, dolayısıyla υ d E = c/H 2 yani elektriksel sürüklenmenin hızı, yükün işaretine ve büyüklüğüne ya da parçacığın kütlesine bağlı değildir ve aşağıdakiler için aynıdır: iyonlar ve elektronlar. Böylece, yüklü parçacıkların manyetik alandaki elektriksel sürüklenmesi tüm plazmanın hareketine yol açar ve sürüklenme akımlarını tetiklemez. Ancak manyetik alanın yokluğunda yükleri ne olursa olsun tüm parçacıklara eşit etki eden yerçekimi ve merkezkaç kuvveti, manyetik alanda elektronların ve iyonların sürüklenmesine neden olur. farklı taraflar sürüklenme akıntılarının ortaya çıkmasına neden olur.

Çapraz yerçekimi ve manyetik alanlarda, yerçekimi sürüklenmesi υ d g = /gH 2 hızıyla meydana gelir; burada g, yerçekiminin ivmesidir. υ dg yükün kütlesine ve işaretine bağlı olduğundan sürüklenme akımları ve kararsızlıklar ortaya çıkar.

Düzgün olmayan bir manyetik alanda, yüklü parçacıkların iki tür sürüklenmesi meydana gelebilir. Manyetik alanın enine homojensizliği, υ dgr = r H υ ⊥ hızıyla sözde gradyan kaymasına yol açar ∇ H/2H, burada υ ⊥ manyetik alan boyunca parçacık hızıdır. Bir parçacık υ | hızıyla hareket ettiğinde kavisli bir manyetik alan boyunca güç hattı eğrilik yarıçapı R ile, etki altında sürüklenme meydana gelir merkezkaç kuvveti eylemsizlik mυ | 2 /R (santrifüj sürüklenme olarak adlandırılan) υ dc = υ | 2 /Rω N.

Yüklü parçacıkların gradyan ve merkezkaç sürüklenme hızları zıt yönler iyonlar ve elektronlar için, yani sürüklenme akımları ortaya çıkar.

Düzgün olmayan bir manyetik alandaki sürüklenme, plazmanın toroidal bir manyetik tuzakta tutulmasını zorlaştırır, çünkü bu, yük ayrımına yol açar ve ortaya çıkan elektrik alanı, tüm plazmayı torusun dış duvarına doğru hareket etmeye zorlar (yani, toroidal kayma denir).

Aydınlatılmış .: Braginsky S.I. Plazmada transfer olayları // Plazma teorisinin soruları. M., 1963. Sayı. 1; Frank-Kamenetsky D. A. Plazma maddenin dördüncü halidir. 4. baskı. M., 1975; Pavlov G. A. Plazmada güçlü transfer süreçleri Coulomb etkileşimi. M., 1995.

YÜKLÜ PARÇACIKLARIN SÜRÜŞÜ

Plazmada yükün yönsel hareketi nispeten yavaştır. ayrışmanın etkisi altında ch-ts (el-nov ve iyonlar). ana nedenlerin üzerine bindirilmiş nedenler hareket (düzenli veya düzensiz). Örneğin, temel şarj hareketi homojen bir mıknatısta h-tsy. çarpışma olmadığında alan - siklotron frekansıyla dönüş. Başka alanların varlığı bu hareketi bozar; Bu yüzden, ortak eylem elektrik ve mag. alanlar sözde yol açar. elektrik D.z. Parçacığın kütlesinden ve yükünden bağımsız bir hızda E ve H'ye dik bir yönde saat.

Siklotron rotasyonu da buna eklenebilir. gradyan kayması manyetik homojensizlik nedeniyle ortaya çıkar. alan ve H ve DH'ye dik olarak yönlendirilir (DH alan gradyanıdır).

D.z. h., ortamda eşit olmayan bir şekilde dağılmış olup, vD = -Dgradn/n hızıyla konsantrasyondaki en büyük azalma yönündeki termal hareketlerinden (bkz. DİFÜZYON) kaynaklanabilir; burada gradn, n yükünün konsantrasyon gradyanıdır. h-ts; D - katsayısı difüzyon.

Birkaç tane olması durumunda D. z'ye neden olan faktörler. h., örneğin, elektrik. alan ve konsantrasyon gradyanı, alanın ayrı ayrı neden olduğu sürüklenme hızları, vE ve vD toplanır.

- şarj hareketi Paralel atom veya düzlem sıralarının oluşturduğu "kanallar" boyunca tek bir kristalin içindeki parçacıklar...
Fiziksel ansiklopedi
- Rüzgar ve akıntıların etkisi altında bir geminin rotasından sapması...
Rüzgar sözlüğü
- Yüklü parçacıkların bir ortamda dış koşullar altında yavaş yönlendirilmiş hareketi. örneğin etki elektrik alanlar...
- tek bir kristalde hapsolmuş protonların, elektronların ve diğer yüklü parçacıkların paralel atom sıraları veya kristalografik olarak oluşturulan "kanallar" boyunca hareketi yüzeyleri...
Doğal bilim. ansiklopedik sözlük
- yüklü parçacıklardan oluşan ışınlar üretmek üzere tasarlanmış bir cihaz yüksek enerjiler; tıbbi radyolojide radyasyon terapisinde ve belirli radyoaktif nüklidlerin üretiminde kullanılır...
Büyük tıbbi sözlük
- yol tarifi alma ayarları. Yüzlerce keV'den yüzlerce GeV'ye kadar değişen enerjilere sahip elektron, proton, alfa parçacıkları veya iyon ışınları. U.z'de. hızlandırılmış şarj dahil...
Büyük Ansiklopedik Politeknik Sözlüğü
- Ana hareketin üzerine bindirilen çeşitli nedenlerin etkisi altında yüklü parçacıkların nispeten yavaş yönlendirilmiş hareketi...
- kristallerde parçacıkların birbirine paralel atom sıralarının oluşturduğu "kanallar" boyunca hareketi. Bu durumda parçacıklar, kendilerini bu "kanallarda" tutan atom sıralarıyla kayan çarpışmalar yaşarlar...
Büyük Sovyet Ansiklopedisi
- kristaller, parçacıkların birbirine paralel atom sıralarının oluşturduğu "kanallar" boyunca hareketi. Bu durumda parçacıklar, kendilerini bu "kanallarda" tutan atom sıralarıyla kayan çarpışmalar yaşarlar...
Büyük Sovyet Ansiklopedisi
- çarpışan ışınlara sahip yüklü parçacık hızlandırıcıların bir elemanı olan depolama halkaları...
Büyük Sovyet Ansiklopedisi
- yüklü parçacıkları kaydeden cihazlar. Bunlar şunları içerir: İyon sayacı, Geiger-Muller sayacı, Oransal sayaç, Sintilasyon sayacı ve diğerleri.
Büyük Sovyet Ansiklopedisi
Büyük Sovyet Ansiklopedisi
- Modern hızlandırıcılarda yüklü parçacıkların hızlanması, parçacık yükünün harici bir elektromanyetik alanla etkileşimi nedeniyle oluşur...
Büyük Sovyet Ansiklopedisi
- Yüksek enerjili yüklü parçacıklar üreten cihazlar. Hızlanma, parçacıkların enerjisini bir elektrik yüküyle değiştirebilen bir elektrik alanı kullanılarak gerçekleştirilir.
Büyük Sovyet Ansiklopedisi
- Yüklü parçacıkların ortamdaki yavaş yönlendirilmiş hareketi dış etki, Örneğin. elektrik alanları...
Büyük ansiklopedik sözlük
- ...
Rusça yazım sözlüğü

Kitaplarda "YÜKLÜ PARÇACIKLARIN SÜRÜKLENMESİ"

GENLERİN SÜRÜKLENMESİ

Evrim kitabından yazar Jenkins Morton

GEN KAYNAĞI Bazen bu kavrama, onu öneren iki kişinin anısına "Sewell-Wright etkisi" adı verilir. nüfus genetikçileri. Mendel genlerin kalıtımın birimleri olduğunu kanıtladıktan ve Hardy ve Weinberg genlerin davranışlarının mekanizmasını gösterdikten sonra,

SÜREKLİ SÜRÜKLENME

Evrim kitabından yazar Jenkins Morton

Kıtaların Kayması 1912'de Alman bilim adamı Alfred Wegener, yaklaşık 200 milyon yıl önce Dünya'daki tüm kıtaların Pangea adını verdiği tek bir kara kütlesi oluşturduğunu öne sürdü. Sonraki 200 milyon yıl boyunca Pangea birkaç kıtaya bölündü.

48. Sürüklenme

Marilyn Monroe'nun kitabından. Ölümün gizemi. Benzersiz soruşturma kaydeden Ramon William

48. Sürüklenme "Sadece bir tane var etkili yol Enjeksiyon izini gizleyin: Bir miktar hematomun içine bir iğne sokmak yeterlidir, çünkü morluk ciltteki mikroskobik izi hemen gizleyecektir. Otopsi raporunda Dr. Nogushi, (...) olabilecek bir şeyin varlığına dikkat çekti.

Sürüklenmek mi?

Adres - Lemurya kitabından mı? yazar Kondratov Alexander Mihayloviç

Sürüklenmek mi? Ancak ne kıtaları birbirine bağlayan kara "köprüleri" hakkındaki hipotezler, ne de Gondwana süper kıtasının "iç denizleri" hakkındaki varsayımlar, "Gondwana buzullaşması" ile bağlantılı olarak ortaya çıkan birçok soruyu yanıtlayabilir. Bitki ve hayvanların yerleşimi ve

Yüklü parçacık hızlandırıcıları

Teknolojinin 100 Büyük Harikası kitabından yazar Mussky Sergey Anatolyevich

Yüklü parçacık hızlandırıcıları modern fizik Sırlara nüfuz etmenin kanıtlanmış bir yolu var atom çekirdeği- onu parçacıklarla bombardıman edin veya ışınlayın ve ona ne olacağını görün. Atom ve çekirdeği üzerine yapılan ilk çalışmalarda ortaya çıkan radyasyon enerjisi

Yüklü parçacıkların kanalize edilmesi

Büyük kitabından Sovyet Ansiklopedisi(KA) yazarın TSB

Yüklü parçacıkların sürüklenmesi

Yazarın Büyük Sovyet Ansiklopedisi (DR) kitabından TSB

Yüklü parçacık depolama cihazları

Yazarın Büyük Sovyet Ansiklopedisi (NA) kitabından TSB

Yüklü parçacık sayaçları

Yazarın Büyük Sovyet Ansiklopedisi (SC) kitabından TSB

Yüklü parçacıkların kolektif yöntemlerle hızlandırılması.

TSB

Yüklü parçacık hızlandırıcıları

Yazarın Büyük Sovyet Ansiklopedisi (ABD) kitabından TSB

Modern Rus Dili kitabından. Pratik kılavuz yazar Guseva Tamara Ivanovna

6.86. Edatların, bağlaçların ve parçacıkların yazımı; yazım karmaşık edatlar ve edat kombinasyonları; bağlaçların yazımı ama aynı zamanda, aynı zamanda, bunun için olan kombinasyonların aksine, aynı, aynı, bu olur; ayrı ve tireli yazım parçacıklar; parçacıkların ayrılması hiç de değil

Yüklü parçacık hızlandırıcıları

100. kitaptan ünlü icatlar yazar Pristinsky Vladislav Leonidovich

Yüklü parçacık hızlandırıcılar Atom çekirdeğini incelemek için bombalandı veya ışınlandı temel parçacıklar, sonuçlarını gözlemleyerek. İlk başta radyoaktif elementlerin doğal bozunması sırasında üretilen enerji, kısa süre sonra bu enerjiye yetti.

DRIFT'TE

Suçlamak Kastıyla (1998-2001) kitabından yazar Perez-Reverte Arturo

4.12. EMF'DEKİ SERBEST YÜKLÜ PARÇACIKLARIN VE CİSİMLERİN DİNAMİĞİ

Elektrik Mühendisliği Tarihi kitabından yazar Yazarlar ekibi

4.12. EMF'DEKİ SERBEST YÜKLÜ PARÇACIKLARIN VE CİSİMLERİN DİNAMİĞİ Uzun bir süre boyunca, yüklü parçacıkların ve EMF'nin etkileşimi üzerine yapılan çalışmalar akademik nitelikteydi ve yalnızca bakış açısından ilgi çekiciydi. ek gelişme EMF teorileri. Ancak yakıt hücreleri için bu gelişmeler bile

>> Cilt 6 >> Bölüm 29. Elektrik ve manyetik alanlarda yüklerin hareketi

Çapraz elektrik ve manyetik alanlarda hareket

Şu ana kadar sadece elektrik veya sadece manyetik alanda bulunan parçacıklardan bahsettik. Ama orada ilginç etkiler her iki alanın eşzamanlı eyleminden kaynaklanır. Düzgün bir B manyetik alanı ve ona dik açıyla yönlendirilmiş bir elektrik alanımız olsun. Bu durumda, B alanına dik olarak uçan parçacıklar, Şekil 2'de gösterilene benzer bir eğri boyunca hareket edeceklerdir. 29.18. (Bu düz eğri ve Olumsuz spiral.) Niteliksel olarak bu hareketi anlamak zor değil. Pozitif olarak kabul ettiğimiz bir parçacık E alanı yönünde hareket ederse hız kazanır ve manyetik alan onu daha az büker. Ve bir parçacık E alanına karşı hareket ettiğinde hızını kaybeder ve manyetik alan tarafından giderek daha fazla bükülür. Sonuç (ExB) yönünde bir “sürüklenmedir”.

Böyle bir hareketin aslında bir süperpozisyon olduğunu gösterebiliriz. düzenli hareket hızlı v d= e/ B ve dairesel, yani Şekil 2'de. 29.18 basit bir sikloidi göstermektedir. Sağa doğru hareket eden bir gözlemciyi düşünün. sabit hız. Onun referans çerçevesinde manyetik alanımız yeni bir manyetik alana dönüşüyor artı elektrik alanı aşağıya doğru yönlendirilir. Hızı toplam elektrik alanı olacak şekilde seçilirse sıfıra eşit sonra gözlemci elektronun bir daire içinde hareket ettiğini görecektir. Yani hareket ki Biz olacağını görüyoruz dairesel bir hareketle artı sürüklenme hızıyla aktarım v d= e/ B. Elektronların çapraz elektrik ve manyetik alanlardaki hareketi, magnetronların, yani mikrodalga radyasyonunun üretiminde kullanılan osilatörlerin temelini oluşturur.

Daha çok var ilginç örnekler parçacıkların elektrik ve manyetik alanlardaki hareketleri (örneğin, hapsolmuş elektronların veya protonların yörüngeleri) radyasyon kemerleri V üst katmanlar stratosfer, ancak ne yazık ki şu anda bu sorunlarla ilgilenecek yeterli zamanımız yok.

Ders No. 3. YÜKLÜ PARÇACIKLARIN SÜRÜKLENME HAREKETİ Düzgün olmayan bir manyetik alanda hareket. Sürüklenme yaklaşımı - uygulanabilirlik koşulları, ders No. 3.
YÜKLÜ PARÇACIKLARIN SÜRÜKLENME HAREKETİ
Düzgün olmayan bir manyetik alanda hareket. Sürüklenme yaklaşımı - uygulanabilirlik koşulları,
sürüklenme hızı. Düzgün olmayan bir manyetik alanda sürüklenir. Adyabatik değişmez.
Çapraz elektrik ve manyetik alanlarda hareket.
Çapraz homojen EH alanlarında hareket.
Ayırt etmek mümkünse sürüklenme yaklaşımı uygulanabilir.
aynı türdeki tüm parçacıklar için aynı sabit hız
parçacık hızlarının yönünden bağımsız olarak sürüklenme. Manyetik alan değil
Parçacıkların manyetik alan yönündeki hareketini etkiler. Bu nedenle hız
sürüklenme yalnızca manyetik alana dik olarak yönlendirilebilir.
EH
VDR c
H2
- sürüklenme hızı.
Sürüklenme hareketinin uygulanabilirlik koşulu E H
alanlarında:
e
V
H
C
Belirlemek için olası yörüngeler alanlardaki yüklü parçacıkları düşünün
dönme hızı bileşeni için hareket denklemi:
. Q
sen
C
sen H

Hız düzleminde (Vx, Vy) mümkündür
dört karakteristik alanı tanımlayın
Yörüngeler.
Alan 1. Dairenin açıklaması
koordinatlarda eşitsizlik 0 u Vdr
(x,y) ilmeksiz bir trokoide karşılık gelir
(epikloid) “yüksekliği” 2 re'ye eşit olan
neredesin / ben
Bölge 2. Daire tanımlandı
denklem u Vdr, karşılık gelir
sikloid. Vektörü döndürürken
her periyotta hız vektörü
başlangıç noktasından geçecek,
yani hız sıfır olacaktır.
Alan 3. Çemberin dışındaki alan,
ilmekli bir trokoid'e karşılık gelir
(hiposikloid).
V
Vy
0
Dr.
sen
Vx
1
2
3
Karakteristik yörüngelerin alanları
hız düzlemleri.
e
e
Ben
H
1
e
2
Ben
e
3
Ben
Alan 4: Nokta
V0 VDR
- dümdüz.
4

Sürüklenme yaklaşımının koşulu karşılanmazsa, yani elektrik alanının etkisi altında veya etkisi altında magnezyum etkisi ile telafi edilmezse

Koşul karşılanmıyorsa sürüklenme yaklaşımı yani ne zaman veya
EH'de elektrik alanının etkisi, etki tarafından telafi edilmez
manyetik olduğundan parçacık sürekli moda geçer
EH
hızlanma
H
sen
e
X
H
e
e
e
X
e
H
Elektron ivmesi
EH'deki alanlar
.
Alanlarda elektron ivmesi
EH
Yukarıda çıkarılan tüm sonuçlar, elektrik kuvveti yerine doğrudur.
bir parçacığa etki eden keyfi bir kuvvet kullanın ve F H
Keyfi bir kuvvet alanında sürüklenme hızı:
c FH
VDR
qH2

Düzgün olmayan bir manyetik alanda yüklü parçacıkların sürüklenme hareketi.

Manyetik alan uzayda yavaşça değişiyorsa, hareketli
içinde parçacık birçok Larmor devrimi yapacak ve etrafında dolanacak.
Yavaş yavaş değişen Larmor'a sahip manyetik alan çizgisi
yarıçap.
Parçacığın hareketini değil onun hareketini düşünebilirsiniz.
anlık dönme merkezi, sözde lider merkez.
Bir parçacığın hareketinin öncü bir merkezin hareketi olarak tanımlanması, yani.
sürüklenme yaklaşımı, Larmor'daki değişiklik durumunda uygulanabilir
bir devrimdeki yarıçap önemli ölçüde daha az olacaktır
Larmor yarıçapı.
Karakteristik şu şekilde sağlanırsa bu koşul açıkça karşılanacaktır:
alan değişikliklerinin mekansal ölçeği önemli olacaktır
Larmor yarıçapını aştığınızda:
har
alanlar
bu da şu duruma eşdeğerdir: rл
H
H
rl
1.
Açıkçası, bu koşul ne kadar iyi yerine getirilirse, değer o kadar büyük olur
Larmor yarıçapı azaldığından manyetik alan gücü
manyetik alanın büyüklüğü ile ters orantılıdır.

Hareket problemini düşünün
yüklü parçacık
atlamalı manyetik alan,
uçağın solunda ve sağında
kimin manyetik alanı
homojen ve eşit
Yönlendirilmiş Hareket ederken
parçacıkları Larmorian'dır
daire kesişiyor
uçak atlamak. Yörünge
Larmor'dan oluşur
değişkenli daireler
Larmor yarıçapı,
sonuç olarak ne olur
Bir parçacığın bir düzlem boyunca "sürüklenmesi"
zıplamak. Sürüklenme hızı olabilir
nasıl olduğunu belirlemek
l 2V H 2 H1 V H
VDR
T
H 2 H1 H
H1H2
V dr e
e
H
Vdr ben
Ben

Yüklü parçacıkların manyetik alan sıçraması düzlemi boyunca sürüklenmesi. Gradyan kayması.

Sürüklenme soldayken de meydana gelir
ve bazı manyetik düzlemlerin sağında
alanın büyüklüğü değişmez ama değişir
yön Kenarlığın solu ve sağı
Parçacıklar Larmor'a göre dönüyor
aynı yarıçapa sahip daireler, ancak
dönme yönünün tersi.
Drift, Larmor'un
daire ayırma düzlemiyle kesişir.
Katman düzleminin kesişimi olsun
parçacık normal boyunca meydana gelir, o zaman
Larmor çemberi takip ediyor
dikey çap boyunca “kesin”
ve daha sonra, sağ yarı yansıtılmalıdır
Elektron için yukarıya ve aşağıya doğru aynalayın
Şekilde gösterildiği gibi iyon. Şu tarihte:
Larmor dönemi için bu yer değiştirme
katman boyunca açıkça iki
Larmor çapı, yani hız
bu durumda sürüklenme:
4
VDR
H1
H2
Vdr e
H1H2
e
Vdr ben
Ben
V
2 litre
ben 2V
T
2
2
ben
Değişim sırasında gradyan kayması
manyetik alan yönleri

Doğru akım manyetik alanında sürüklenme.

Yüklü parçacıkların sürüklenmesi
homojen olmayan doğrudan manyetik alan
akım iletkeni öncelikle ile bağlanır
çünkü manyetik alan tersine çevrilmiştir
akıma olan mesafeyle orantılı,
bu nedenle bir gradyan olacak
içinde hareket eden yüklü bir yükün sürüklenmesi
parçacıklar. Ek olarak, sürüklenme ile ilişkilidir
Manyetik alan çizgilerinin eğriliği.
Bu kuvvetin iki bileşenini ele alalım,
sürüklenmeye neden olur ve buna bağlı olarak
iki sürüklenme bileşeni elde ederiz.
Bir elektrik hattının etrafında dönmek
yüklü bir parçacık düşünülebilir
Nasıl manyetik dipol eş değer
dairesel akım. Hız için ifade
gradyan kayması şuradan elde edilebilir:
güç için ünlü ifade,
manyetik dipole etki eden
homojen olmayan alan:
H
FH
H
K
H
Gösterildiği gibi manyetik alan için;
aşağıdaki oran geçerlidir:
H
Hn
RCr
R
b r n
Ben
N
RCr
H
R
Vdr ben
Vdr e
e
Manyetikte diyamanyetik sürüklenme
doğru akım alanı.
c mV 2 HH
VDR
2
q 2H
H
2
VHH
V2
B
2
2 litre
2 l Rcr
H

Merkezkaç (ataletsel) sürüklenme.

Bir parçacık hareket ettiğinde
gücü sarmak
yarıçaplı çizgi
eğrilik R, bunun üzerine
santrifüj çalışır
mv||2
eylemsizlik kuvveti
Ftsb
N
R
sürüklenme meydana gelir
hız eşit
boyut
v tsb
2
2
2
mv
v
v
C
|| 1
|| | B|
e RB
RB
ve yönlendirilmiş
binormaller
v tsb
v||2 [ B B ]
B2

Polarizasyon kayması.

Düzgün olmayan bir manyetik alanda sürüklenme düz iletken akım
degradenin toplamıdır ve
V2
merkezkaç kayma (toroidal kayma):
Larmor frekansından bu yana
bir yük içerir, ardından elektronlar ve
homojen olmayan bir manyetik alan içindeki iyonlar
alan içeri doğru sürükleniyor
zıt yönler,
iyonlar akış yönünde
mevcut elektronlar - akıma karşı,
diyamanyetik bir akım yaratıyor.
Ayrıca bölerken
Plazmadaki yükler ortaya çıkar
elektrik alanı,
manyetik alana dik
alan. Çapraz alanlarda
elektronlar ve iyonlar zaten sürükleniyor
yani bir yönde
plazma gerçekleştirilir
bir bütün olarak duvarlar.
H
V||2
Vdr2
B
l Rcr
VDR
e

10. Toroidal sürüklenme ve dönme dönüşümü

Resim esastır
içeride, ortada ise değişecek
solenoid kesitleri, yer
akım taşıyan iletken veya
akımı doğrudan geçirmek
plazma yoluyla. Bu akım yaratacak
kendi manyetik alanı B,
alana dik
solenoid Bz, yani toplam
manyetik alan çizgisi
sarmal bir yol izleyecek,
solenoidin eksenini kaplar.
Helis çizgilerinin oluşumu
alınan manyetik alan
rotasyonelin adı (veya
rotasyonel) dönüşüm.
Bu hatlar kapanacak
eğer katsayı kendilerine
istikrar marjı,
temsil eden
vida adımı oranı
torus ekseninin uzunluğuna kuvvet çizgisi:
Bz a
Q