Taigi geometrinėje optikoje šviesos banga gali būti laikomas spindulių pluoštu. Tačiau spinduliai patys nustato tik šviesos sklidimo kryptį kiekviename taške; Lieka klausimas dėl šviesos intensyvumo pasiskirstymo erdvėje.

Pabrėžkime bet kurį iš bangų paviršiai nagrinėjamos sijos yra be galo mažas elementas. Iš diferencialinės geometrijos žinoma, kad kiekvienas paviršius kiekviename taške turi du, paprastai tariant, skirtingus pagrindinius kreivio spindulius.

Tegul (7 pav.) yra nubrėžtų pagrindinių kreivumo apskritimų elementai šis elementas bangos paviršius. Tada spinduliai, einantys per taškus a ir c, susikirs vienas su kitu atitinkamame kreivės centre, o spinduliai, einantys per taškus b ir d – kitame kreivės centre.

Esant duotiems atidarymo kampams, spinduliai, sklindantys iš segmentų ilgio, yra proporcingi atitinkamiems kreivio spinduliams (t. y. ilgiams ir); Paviršiaus elemento plotas yra proporcingas ilgių sandaugai, t. šis elementas pasikeis proporcingai.

Kita vertus, intensyvumas, ty energijos srauto tankis, yra atvirkščiai proporcingas paviršiaus plotui, per kurį jis eina duotas kiekisšviesos energija. Taigi darome išvadą, kad intensyvumas

Šią formulę reikia suprasti taip. Ant kiekvieno duoto spindulio (AB 7 pav.) yra tam tikri taškai ir , kurie yra visų bangų paviršių, kertančių šį spindulį, kreivumo centrai. Atstumai ir nuo taško O nuo bangos paviršiaus susikirtimo su spinduliu iki taškų yra bangos paviršiaus kreivumo spindulys taške O. Taigi formulė (54.1) nustato šviesos intensyvumą taške O tam tikrame spindulyje. kaip atstumų iki tam tikrų šio spindulio taškų funkcija. Pabrėžiame, kad ši formulė netinka intensyvumui lyginti skirtingus taškus tas pats bangos paviršius.

Kadangi intensyvumą lemia lauko modulio kvadratas, norėdami pakeisti patį lauką išilgai spindulio, galime parašyti:

kur fazės koeficientas R gali būti suprantamas kaip abu ir dydžiai vienas nuo kito skiriasi tik pastoviu (tam tikram pluoštui) koeficientu, nes skirtumas , atstumas tarp abiejų kreivės centrų, yra pastovus.

Jei abu bangos paviršiaus kreivio spinduliai sutampa, tada (54.1) ir (54.2) turi formą

Tai ypač atsitinka visada tais atvejais, kai šviesą skleidžia taškinis šaltinis (bangų paviršiai tada yra koncentrinės sferos, o R yra atstumas iki šviesos šaltinio).

Iš (54.1) matome, kad intensyvumas eina iki begalybės taškuose, ty bangos paviršių kreivumo centruose. Taikant tai visiems pluošto spinduliams, matome, kad šviesos intensyvumas tam tikrame pluošte eina iki begalybės, paprastai kalbant, ant dviejų paviršių – visų bangos paviršių kreivumo centrų geometrinės vietos. Šie paviršiai vadinami kaustikais. Konkrečiu spindulių pluošto su sferiniais bangų paviršiais atveju abi kaustinės medžiagos susilieja į vieną tašką (fokusą).

Atkreipkite dėmesį, kad pagal savybes, žinomas iš diferencialinės geometrijos lokusas paviršių šeimos kreivumo centrai, spinduliai liečia kaustines medžiagas.

Reikia turėti omenyje, kad (esant išgaubtiems bangų paviršiams) bangų paviršių kreivumo centrai gali pasirodyti esantys ne ant pačių spindulių, o ant jų tęsinių už optinės sistemos, iš kurios jie sklinda. Tokiais atvejais kalbame apie įsivaizduojamą kaustiką (arba įsivaizduojamus židinius). Šiuo atveju šviesos intensyvumas niekur nesiekia begalybės.

Kalbant apie intensyvumo pavertimą į begalybę, iš tikrųjų, žinoma, intensyvumas kaustiko taškuose tampa didelis, bet išlieka baigtinis (žr. problemą § 59). Formaliai eiti į begalybę reiškia, kad aproksimacija geometrinė optika bet kuriuo atveju tampa netaikomas šalia kaustinių medžiagų. Ta pati aplinkybė siejama ir su tuo, kad fazės pokytis išilgai spindulio gali būti nustatomas pagal (54.2) formulę tik tose spindulio atkarpose, kuriose nėra sąlyčio su šarmais taškų. Žemiau (§ 59) bus parodyta, kad iš tikrųjų, pravažiuojant pro kaustiką, lauko fazė sumažėja . Tai reiškia, kad jei spindulio atkarpoje prieš paliečiant pirmąjį kaustiką laukas yra proporcingas daugikliui - koordinatei išilgai spindulio), tada pravažiavus kaustiką laukas bus proporcingas antrojo kaustiko kontaktas, o už šio taško laukas bus proporcingas

Šviesos intensyvumas, ryšys tarp šviesos intensyvumo ir šviesos vektoriaus amplitudės.

Šviesos intensyvumas yra elektromagnetinė energija, praeinanti per laiko vienetą per vienetinį paviršiaus plotą, statmenai krypčiaišviesos sklidimas. Matomos šviesos bangų dažniai yra diapazone

= (.39 4-0.75)-10 15 Hz.

Nei akis, nei joks kitas šviesos energijos imtuvas negali sekti tokių dažnų energijos srauto pokyčių, dėl kurių registruojasi vidutinis laiko srautas . Todėl teisingiau intensyvumą apibrėžti kaip šviesos bangos perduodamo energijos srauto tankio vidutinės laiko vertės modulį. Elektromagnetinės energijos srauto tankis nustatomas pagal išraišką

Kadangi šviesos banga yra elektromagnetinė banga, ji susideda iš magnetinių ir elektrinių laukų energijos

(4.5)

kur V yra bangos lauko užimamas tūris.

Iš Maksvelo lygčių matyti, kad elektrinio ir magnetinio lauko stiprumo vektoriai elektromagnetinėje bangoje yra susiję ryšiu

(4.6)

Todėl išraišką (4.5) galima parašyti taip

Iš Maksvelo lygčių – elektromagnetinių bangų sklidimo greitis

Pasirinkime tam tikrą bangos lauko tūrį gretasienio pavidalu (4.5 pav.)

4.5 pav

Tada , pagal intensyvumo apibrėžimą

Naudodami išraišką (4.6) ir darydami prielaidą, kad skaidrioje terpėje m=1 gauname

kur n yra terpės, kurioje sklinda banga, lūžio rodiklis. Taigi magnetinio lauko stipris H yra proporcingas stiprumui elektrinis laukas E ir n:

Tada bangos intensyvumą lems išraiška

(4.7)

(proporcingumo koeficientas lygus ) - Vadinasi, šviesos intensyvumas proporcingas terpės lūžio rodikliui ir šviesos bangos elektrinio lauko stiprumo vektoriaus amplitudės kvadratui. Atkreipkite dėmesį, kad svarstydami šviesos sklidimą vienalytė aplinka galime daryti prielaidą, kad intensyvumas yra proporcingas šviesos bangos elektrinio lauko stiprumo vektoriaus () amplitudės kvadratui:

Tačiau, kai šviesa praeina per sąsają tarp terpių, intensyvumo išraiška, kurioje neatsižvelgiama į faktorių n, neišsaugo šviesos srautas.

Apsvarstykite sferinę šviesos bangą. Sferinio bangos fronto plotas, kur R yra bangos fronto spindulys. Pagal (4.4) lygtį randame intensyvumą

Šios išraiškos rodo, kad amplitudė sferinė banga mažėja proporcingai atstumui nuo šviesos bangų šaltinio. Jei R yra pakankamai didelis, t.y. šaltinis yra labai toli nuo stebėjimo zonos, tada atrodo, kad bangos frontas yra dalis sferinis paviršius Labai didelis spindulys. Tai galima laikyti lėktuvu. Banga, kurios bangos frontą vaizduoja plokštuma, vadinama plokštuma, nes bangos energija visose plokštumose, vaizduojančiose bangų frontus įvairių akimirkų laikas išlieka pastovus, tada tokios bangos amplitudė yra pastovi.

.Interferencijos samprata, perdanga harmonines bangas, darnos sąlygos.

Šviesa yra elektromagnetinė banga. Bangų, sklindančių terpėje, papildymas nustatomas pridedant atitinkamus virpesius. Panagrinėkime paprasčiausią elektromagnetinių bangų (svyravimų) pridėjimo atvejį:

1) jų dažniai yra vienodi,

Tokiu atveju kiekvienam terpės taškui, kuriame pridedamos bangos, nustatoma gautos bangos elektrinio lauko stiprumo amplitudė. vektorinė diagrama(4.6 pav.)

Iš diagramos matyti, kad gauta amplitudė bus nustatyta taip:

čia d – bangų (svyravimų) dėmenų fazių skirtumas.

Bangų pridėjimo rezultatas priklauso nuo šviesos šaltinių charakteristikų ir gali būti skirtingas.

Apšvietimas žmogui reikalingas ne tik orientuojantis ir atliekant bet kokius veiksmus tamsoje, bet ir norint palaikyti psichologinė sveikata, komfortas. Be to, dirbtinis apšvietimas leidžia darbuotojams tęsti savo pareigas vakare ir naktį. Tačiau šviestuvus ir lempas reikėtų rinktis pagal jų charakteristikas, iš kurių svarbiausia – šviesos efektyvumas, matuojamas liumenais vatui (lm/W). Pačiame kambaryje taip pat būtina kontroliuoti apšvietimo lygį ir, atsižvelgiant į tai, pasirinkti jo šaltinius.

Šviesos rūšys

Naudingiausias ir saugiausias apšvietimas, žinoma, yra natūralus. Jis turi šiltą atspalvį ir nekenkia akims.

Atkreipkite dėmesį! Pagal savo parametrus yra arčiausiai šio tipo buvo kaitrinės lempos, kurios pasižymėjo rausvu švytėjimu. Jie nesukėlė akių dirginimo ir buvo beveik identiški spinduliavimo spektre natūrali šviesa nuo saulės patekimo į patalpas pro langus.

Tobulėjant technologijoms atsirado daugybė apšvietimo įrenginių variantų, todėl perkant reikėtų atkreipti dėmesį į charakteristikas, kurios nurodytos ant lempos pakuotės.

Papildoma informacija. Taigi, šilta šviesa rekomenduojama apgyvendinti butuose arba gyvenamieji pastatai, neutralus - skirtas biurų ir gamybos cechų apšvietimui. Šaltas – efektyviai naudojamas patalpose, kuriose dirbama su smulkiomis dalimis. Jis taip pat dažnai naudojamas subtropiniame klimate, kur šis atspalvis sukuria vėsos jausmą.

Taigi, lemputės pasirinkimas turi įtakos ne tik erdvės apšvietimui, bet ir moralinei bei psichologinei darbuotojo darbe ar žmogaus būsenai bute.

Šviesos srauto charakteristikos

Pirkdami lemputes, pirkėjai dažnai nežino arba nesusimąsto atsakymo į klausimą, kaip matuojama šviesa, tačiau tokių rodiklių yra gana daug:

• Šviesos srautas;
• Šviesos galia;
• Intensyvumas;
• Ryškumas.

Visa tai fizines savybesšviesos srautą, kurį galima išmatuoti specialiais prietaisais, į juos reikia atsižvelgti planuojant patalpų apšvietimą (apskaičiuojant reikiamą apšvietimo prietaisų skaičių kiekviename kambaryje ar biure), nes tai turi įtakos akių ir nervų sistemos sveikatai.

Šviesos išėjimas

Šviesos galia yra pati didžiausia svarbus parametras. Jis atspindi elektros lemputės ar kito prietaiso skleidžiamo šviesos srauto ir jos suvartojamos energijos santykį. Atitinkamai, jo matavimo vienetai yra liumenai vatui (lm/W). Šis parametras leidžia įvertinti ekonominis efektyvumas apšvietimo metodas.

Kuo didesnis šviesos efektyvumas, tuo efektyviau naudojama energija, o tai reiškia išlaidas komunalinių paslaugų, kuris tampa ypač aktualus nuolatinio tarifų augimo kontekste. Dėl šios priežasties itin populiarios energiją taupančios lempos, kurios užtikrina vieną didžiausių lm/W santykį.

Šviesos galia

Spinduliuotės charakteristika yra ne tik šviesos srautas, bet ir jėga, kuria jos energija per tam tikrą laiką juda iš vieno erdvės taško į kitą. Reikia atsižvelgti į tai, kad šviesos intensyvumas gali keisti judėjimo kryptį, priklausomai nuo srautą generuojančio įrenginio nustatytų sąlygų.

Šis parametras gali būti matuojamas kandelomis.

Svarbu! Renkantis lempą taip pat reikėtų atkreipti dėmesį į aprašytą parametrą, tik ryšys nėra toks tiesioginis kaip šviesos efektyvumo atveju. Stiprumo lygis turėtų būti parenkamas pagal standartinę vertę, kurią turi turėti šviečiančio paviršiaus ryškumo vienetas. Šis indikatorius galima rasti įvairiuose standartuose ir statybos kodeksuose. Ji skiriasi priklausomai nuo patalpos paskirties, jos konfigūracijos ir pan.

Šviesos intensyvumas

Ši charakteristika dažnai vadinama apšvietimu arba prisotinimu. Tai atspindi šviesos srauto ir objekto, ant kurio jis patenka, ploto santykį. Šis šviečiančio paviršiaus ryškumo vienetas matuojamas liuksais.

Ryškumas

Šviesos intensyvumas, padalytas iš ploto vieneto, vadinamas šviesumu. Jis matuojamas kandelomis per kvadratinis metras. Šaltinis skleidžia spinduliuotę, kuri šviečia tam tikra sritis. Kuo didesnis plotas, tuo atitinkamai didesnis šviesos ryškumas. Šis parametras taip pat apibūdina apšvietimo šaltinio efektyvumą, o jo matavimas reikalingas norint apskaičiuoti reikalingas kiekis apšvietimo prietaisai patalpoje ir atitinkamai suprojektuoti jų vietą bei laidus.

Taigi, šviesos srautas turi keletą parametrų, ir ne visada aišku, į kurį iš jų atkreipti dėmesį perkant apšvietimo įrenginius. Paprastam vartotojui sunku suprasti, kas yra šviesos efektyvumas, kuo skiriasi sodrumas nuo ryškumo ir pan. Negana to, ant dėžučių nurodyti matavimo vienetai taip pat neinformatyvūs nežinančiam žmogui: lm/W, cd, cd/kv.m, visa tai atrodo kaip hieroglifai, iš kurių neaišku kiek lempučių ir su kokias savybes reikia įsigyti. Todėl apšvietimo prietaisų skaičiui apskaičiuoti rekomenduojama arba pasinaudoti profesionalų paslaugomis, arba specialia skaičiuokle, kurią galima rasti internete.

Vaizdo įrašas

Nustatykime ryšį tarp dalyvaujančios terpės dalelių poslinkio x bangų procesas, ir šių dalelių atstumą nuo svyravimų šaltinio O bet kuriuo laiko momentu skersinė banga, nors visi vėlesni argumentai

taip pat bus teisinga išilginei bangai. Tegul šaltinio virpesiai būna harmoningi (žr. § 27):

kur A yra svyravimų amplitudė, apskrito dažnis. Tada visos terpės dalelės taip pat pateks į harmoningą vibraciją tuo pačiu dažniu ir amplitude, bet skirtingomis fazėmis. Terpėje atsiranda sinusinė banga, parodyta fig. 58.

Bangų grafikas (58 pav.) savo išvaizda yra panašus į grafiką harmoninė vibracija(46 pav.), tačiau iš esmės jie skiriasi. Virpesių grafikas parodo tam tikros dalelės poslinkį kaip laiko funkciją. Bangų grafikas parodo visų terpės dalelių poslinkio priklausomybę nuo atstumo iki virpesių šaltinio šiuo metu laiko. Tai tarsi bangos momentinis vaizdas.

Panagrinėkime tam tikrą dalelę C, esančią y atstumu nuo virpesių šaltinio (dalelės O). Akivaizdu, kad jei dalelė O jau svyruoja, tai dalelė C vis dar svyruoja tik ten, kur yra svyravimų sklidimo nuo iki C laikas, t.y. laikas, per kurį banga nukeliavo y keliu. Tada dalelės C virpesių lygtis turėtų būti parašyta taip:

Bet kur yra bangos sklidimo greitis? Tada

Ryšys (23), leidžiantis bet kuriuo metu nustatyti bet kurio bangos taško poslinkį, vadinamas bangos lygtimi. Įvesdami bangos ilgį X į atstumą tarp dviejų artimiausių bangos taškų, kurie yra toje pačioje fazėje, pavyzdžiui, tarp dviejų gretimų bangos keterų, galime suteikti bangos lygčiai skirtingą formą. Akivaizdu, kad bangos ilgis yra lygus atstumui, per kurį svyravimai sklinda greičiu

kur yra bangos dažnis. Tada, pakeisdami į lygtį ir atsižvelgdami į tai, kad gauname kitas bangos lygties formas:

Kadangi bangoms praeina terpės dalelių virpesiai, kartu su banga erdvėje juda ir vibracijų energija. Energija, perduodama bangos per laiko vienetą per vienetinį plotą, statmeną pluoštui, vadinama bangos intensyvumu (arba energijos srauto tankiu). Gauname bangos intensyvumo išraišką

Šviesos bangos.

Geometrinės (spindulinės) optikos dėsniai

Šviesos bangos. Šviesos intensyvumas. Šviesos srautas. Geometrinės optikos dėsniai. Visiškas vidinis atspindys

Optika yra fizikos šaka, tirianti šviesos spinduliuotės prigimtį, jos sklidimą ir sąveiką su medžiaga. Optikos šaka, tirianti šviesos banginę prigimtį, vadinama bangine optika. Šviesos banginė prigimtis yra tokių reiškinių kaip trukdžiai, difrakcija ir poliarizacija pagrindas. Optikos šaka, kuri neatsižvelgia į šviesos bangines savybes ir remiasi spindulio samprata, vadinama geometrine optika.

§ 1. ŠVIESOS BANGOS

Pagal šiuolaikinės idėjos, šviesa yra sudėtingas reiškinys: kai kuriais atvejais ji elgiasi kaip elektromagnetinė banga, kitais - kaip srautas specialios dalelės(fotonai). Ši savybė vadinama dalelių-bangų dualizmu (korpuskulas – dalelė, dualizmas – dvilypumas). Šioje paskaitų kurso dalyje svarstysime bangų reiškiniai Sveta.

Šviesos banga yra elektromagnetinė banga, kurios bangos ilgis vakuume yra diapazone:

Lūžio rodiklis

Šviesos sklidimo greitis terpėje, kaip ir bet kurios elektromagnetinės bangos, yra lygus (žr. (7.3)):

Norint apibūdinti terpės optines savybes, įvedamas lūžio rodiklis. Šviesos greičio vakuume ir šviesos greičio tam tikroje terpėje santykis vadinamas absoliutus lūžio rodiklis:

nes daugumai skaidrios medžiagosμ=1.

Formulė (8.2) susieja optines medžiagos savybes su jos elektrines savybes. Bet kuriai terpei, išskyrus vakuumą, n> 1. Vakuumui n = 1, dujoms normaliomis sąlygomis n≈ 1.

Lūžio rodiklis apibūdina optinis tankis aplinką. Trečiadienis su didelis rodiklis refrakcija vadinama optiškai tankesne. Pažymėkime absoliutūs rodikliai refrakcija dviem terpėms:

elektromagnetinė banga, tada n = n(ν) orn = n(λ) - lūžio rodiklis priklausys nuo šviesos bangos ilgio (žr. paskaitas Nr. 16, 17).

Lūžio rodiklio priklausomybė nuo bangos ilgio (arba dažnio) vadinama dispersija.

Šviesos bangoje, kaip ir bet kurioje elektromagnetinėje bangoje, vektoriai E ir H svyruoja vienas kitam ir krypčiai

vektorius v. Patirtis rodo, kad vibracijos sukelia fiziologinius, fotocheminius, fotoelektrinius ir kitokius poveikius. elektrinis vektorius. Todėl šviesos vektorius yra šviesos (elektromagnetinės) bangos elektrinio lauko stiprumo vektorius.

Monochromatinei šviesos bangai šviesos vektoriaus projekcijos į kryptį, kuria ji keičiasi, laike ir erdvėje.

Čia k yra bangos skaičius; r – atstumas, matuojamas pagal bangos sklidimo kryptį; E m – šviesos bangos amplitudė. Plokščiajai bangai E m = const, sferinei bangai mažėja 1/r.

§ 2. ŠVIESOS INTENSYVUMAS. ŠVIESOS SRAUTAS

Šviesos bangų dažnis yra labai didelis, todėl šviesos imtuvas arba akis fiksuoja vidutinį laiko srautą. Šviesos intensyvumas yra laiko vidurkio energijos tankio modulis tam tikrame erdvės taške. Šviesos bangos, kaip ir bet kurios elektromagnetinės bangos, intensyvumas (žr. (7.8)) yra lygus:

Šviesos bangai μ≈ 1, todėl iš (7.5) seka:

μ0 H = ε0 ε E,

iš kur, atsižvelgiant į (8.2):

Pakeiskime formules (8.4) ir (8.5) į (7.8). Suskaičiavę vidurkį gauname:

Todėl šviesos intensyvumas yra proporcingas šviesos bangos amplitudės ir lūžio rodiklio kvadratui. Atkreipkite dėmesį, kad už

vakuumas ir oras n = 1, taigi I ~ E 2 m (palyginti su (7.9)).

Šviesos intensyvumui apibūdinti, atsižvelgiant į jos gebėjimą sukelti regimąjį pojūtį, įvedama reikšmė F, vadinama šviesos srautu. Šviesos poveikis akiai labai priklauso nuo bangos ilgio. Dauguma

Akis jautri spinduliuotei, kurios bangos ilgis λ з = 555 nm (žalia).

Kitoms bangoms akies jautrumas yra mažesnis, o už intervalo ribų (400–760 nm) akies jautrumas lygus nuliui.

Šviesos srautas yra šviesos energijos srautas, įvertinamas regėjimo pojūčiu. Šviesos srauto vienetas yra liumenas (lm). Atitinkamai, intensyvumas matuojamas energijos vienetais (W/m2) arba šviesos vienetais (lm/m2).

Būdingas šviesos intensyvumas skaitinė reikšmė vidutinė energija, perduodamas šviesos banga per laiko vienetą per vietos vienetinį plotą, pastatytą statmenai bangos sklidimo krypčiai. Linijos, kuriomis keliauja šviesos energija, vadinamos spinduliais. Optikos šaka, tirianti šviesos sklidimo dėsnius

spinduliuotė, pagrįsta idėjomis apie šviesos spindulius, vadinama geometrine arba spindulių optika.

§ 3. PAGRINDINIAI GEOMETRINĖS OPTIKOS DĖSNIAI

Geometrinė optika – tai apytikslis šviesos sklidimo įvertinimas, darant prielaidą, kad šviesa sklinda tam tikromis linijomis – spinduliais (spindulių optika). Šiuo aproksimavimu neatsižvelgiama į šviesos bangų ilgių baigtinumą, darant prielaidą, kad λ → 0.

Geometrinė optika daugeliu atvejų leidžia gana gerai apskaičiuoti optinę sistemą. Tačiau daugeliu atvejų reikia atsižvelgti į faktinį optinių sistemų skaičiavimą bangų gamta Sveta.

Pirmieji trys geometrinės optikos dėsniai buvo žinomi nuo seniausių laikų. 1. Teisė tiesinis sklidimas Sveta.

Tiesiaeigio šviesos sklidimo dėsnis teigia, kad in

Vienalytėje terpėje šviesa sklinda tiesia linija.

Jei terpė yra nehomogeniška, tai yra, jos lūžio rodiklis skiriasi nuo taško arba n = n(r), tada šviesa nekeliaus tiesia linija. At

Esant aštriems nehomogeniškumui, pvz., skylėms nepermatomuose ekranuose, šių ekranų ribose, stebimas šviesos nukrypimas nuo tiesinio sklidimo.

2. Šviesos spindulių nepriklausomybės dėsnis teigia, kad kertant spinduliai vienas kitam netrukdo. Esant dideliam intensyvumui, šio dėsnio nesilaikoma, o šviesa išsklaido šviesą.

3 ir 4. Atspindžio ir lūžio dėsniai teigia, kad atspindys ir refrakcija atsiranda dviejų terpių sąsajoje šviesos spindulys. Atsispindėję ir lūžę spinduliai yra toje pačioje plokštumoje kaip ir krintantys spinduliai

spindulys ir statmenas atstatyti į sąsają kritimo taške

Kritimo kampas lygus kampui atspindžiai:

kuriam rodiklis