Siųsti savo gerą darbą žinių bazėje yra paprasta. Naudokite žemiau esančią formą

Studentai, magistrantai, jaunieji mokslininkai, kurie naudojasi žinių baze savo studijose ir darbe, bus jums labai dėkingi.

Paskelbta http://www.allbest.ru/

Smolensko valstybinis universitetas

Šia tema: " Fazių perėjimai»

Baigė: 1 kurso studentas

Aleksandras Dolnikovas

1. Fazinio virsmo samprata

2. Fazinių perėjimų klasifikacija

3. Pirmosios eilės faziniai perėjimai

4. Suvestinės medžiagų būsenos

4.1 Dujinės medžiagos samprata

4.2 Skystos medžiagos samprata

4.3 Kietosios medžiagos samprata

4.4 Plazmos samprata

5. Kvantinės fazės perėjimas

6. Antros eilės faziniai perėjimai

7. Fazių pusiausvyra

Bibliografija

1. Fazinio perėjimo samprata

Fazių perėjimas(fazinė transformacija) termodinamikoje – medžiagos perėjimas iš vienos termodinaminės fazės į kitą keičiantis išorinės sąlygos. Sistemos judėjimo pagal fazių diagramą požiūriu, kai keičiasi jos intensyvūs parametrai (temperatūra, slėgis ir kt.), fazinis perėjimas įvyksta, kai sistema kerta dvi fazes skiriančią liniją. Kadangi aprašomos skirtingos termodinaminės fazės skirtingos lygtys būseną, visada galite rasti dydį, kuris staigiai pasikeičia fazės perėjimo metu.

Kadangi skirstymas į termodinamines fazes yra smulkesnė būsenų klasifikacija nei dalijimas į agreguotas medžiagos būsenas, ne kiekvieną fazių perėjimą lydi agreguotos būsenos pasikeitimas. Tačiau bet koks agregacijos būsenos pokytis yra fazinis perėjimas.

Fazių perėjimai dažniausiai svarstomi, kai keičiasi temperatūra, bet kada pastovus slėgis(paprastai lygus 1 atmosferai). Todėl dažnai vartojami terminai „taškas“ (o ne linija) fazinio virsmo, lydymosi taško ir kt komponentų koncentracijos pokytis (pavyzdžiui, druskos kristalų atsiradimas tirpale, kuris pasiekė prisotinimą).

2. Fazių perėjimų klasifikacija

Faziniai perėjimai, kurių metu staigiai keičiasi pirmieji termodinaminių potencialų išvestiniai intensyvių sistemos parametrų (temperatūros ar slėgio) atžvilgiu. Pirmojo tipo perėjimai realizuojami tiek sistemai pereinant iš vienos agregacijos būsenos į kitą, tiek per vieną agregacijos būseną (priešingai nei antrojo tipo faziniai perėjimai, vykstantys vienoje agregacijos būsenoje).

Dažniausi pavyzdžiai pirmosios eilės fazių perėjimai:

lydymas ir kristalizacija

· garavimas ir kondensacija

· sublimacija ir desublimacija

Faziniai perėjimai, kurių metu antrieji termodinaminių potencialų dariniai slėgio ir temperatūros atžvilgiu staigiai keičiasi, o pirmieji jų dariniai keičiasi palaipsniui. Iš to išplaukia, kad antros eilės fazinio virsmo metu medžiagos energija ir tūris nesikeičia, tačiau kinta jos šiluminė talpa, gniuždymas, įvairūs jautrumai ir kt., tais atvejais, kai keičiasi simetrija keičiasi medžiagos struktūra (simetrija gali visiškai išnykti arba sumažėti). Antros eilės fazinio perėjimo, kaip simetrijos pasikeitimo pasekmės, aprašymą pateikia Landau teorija. Šiuo metu įprasta kalbėti ne apie simetrijos pasikeitimą, o apie išvaizdą perėjimo taške užsakymo parametras, lygus nuliui mažiau tvarkingoje fazėje ir svyruojantis nuo nulio (perėjimo taške) iki nulinių verčių labiau tvarkingoje fazėje.

Dažniausi antros eilės fazių perėjimų pavyzdžiai yra šie:

· sistemos praėjimas per kritinį tašką

· perėjimas paramagnetas-feromagnetas arba paramagnetas-antiferomagnetas (tvarkos parametras - įmagnetinimas)

· metalų ir lydinių perėjimas į superlaidumo būseną (tvarkos parametras – superlaidžio kondensato tankis)

· skysto helio perėjimas į superskystį (p.p. – superskysčio komponento tankis)

· amorfinių medžiagų perėjimas į stiklinę būseną

Šiuolaikinė fizika taip pat tiria sistemas, kuriose yra trečios ar aukštesnės eilės fazių perėjimai.

Pastaruoju metu plačiai paplito kvantinio fazinio perėjimo samprata, tai yra fazinis perėjimas, valdomas ne klasikiniais šiluminiais svyravimais, o kvantiniais, kurie egzistuoja net esant absoliučiai nulinei temperatūrai, kur klasikinis fazinis perėjimas negali būti realizuotas dėl Nernsto. teorema.

3. Pirmos eilės fazių perėjimai

· Plavlja m sijos yra kūno perėjimo iš kristalinio procesas kietojoį skystį, tai yra medžiagos perėjimas iš vienos agregacijos būsenos į kitą. Lydymasis įvyksta absorbuojant specifinę šilumą ir lydantis ir yra pirmos eilės fazinis perėjimas, kurį lydi spazminisšiluminės talpos pokytis tam tikrame temperatūros transformacijos taške kiekvienai medžiagai – lydymosi temperatūra.

Lydymosi gebėjimas reiškia fizines medžiagos savybes

Esant normaliam slėgiui, aukščiausia temperatūratirpstantis Tarp metalų volframas turi (3422 °C), tarp jų paprastos medžiagos- anglis (pagal įvairius šaltinius, 3500 - 4500 °C) ir tarp savavališkų medžiagų - tantalo-hafnio karbidas Ta 4 HfC 5 (4216 °C). Galime manyti, kad helio lydymosi temperatūra yra žemiausia: esant normaliam slėgiui, jis išlieka skystas esant savavališkai žemai temperatūrai.

Daugelis medžiagų esant normaliam slėgiui neturi skystosios fazės. Kaitinant, sublimacijos būdu jie iš karto virsta dujine būsena.

· Kristalizacija - medžiagos fazinio perėjimo iš skystos būsenos į kietą kristalinę būseną procesas, kai susidaro kristalai. Fazė vadinama vienalytė dalis termodinaminė sistema atskirti nuo kitų sistemos dalių (kitų fazių) sąsaja, kurios metu staigiai keičiasi medžiagos cheminė sudėtis, struktūra ir savybės.

Kristalizacija yra kristalų pavidalo kietosios fazės atskyrimo nuo tirpalų arba lydalų procesas. chemijos pramonė kristalizacijos procesas naudojamas medžiagoms gauti gryna forma.

Kristalizacija prasideda, kai pasiekiama tam tikra ribinė sąlyga, pavyzdžiui, skysčio peršalimas arba garų prisotinimas, kai maži kristalai -- kristalizacijos centrai. Kristalai auga prijungdami atomus ar molekules iš skysčio ar garų. Kristalų paviršių augimas vyksta sluoksnis po sluoksnio, augant neužbaigtų atominių sluoksnių (pakopų) kraštai juda. Augimo greičio priklausomybė nuo kristalizacijos sąlygų lemia įvairių augimo formų ir kristalų struktūrų įvairovę (daugiakampę, sluoksninę, adatos formos, skeleto, dendritinę ir kitas formas, pieštukų struktūras ir kt.). Kristalizacijos proceso metu neišvengiamai atsiranda įvairių defektų.

Peršalimo laipsnis turi didelę įtaką kristalizacijos centrų skaičiui ir augimo greičiui.

Peršalimo laipsnis yra skysto metalo aušinimo lygis žemiau jo perėjimo į kristalinę (kietą) modifikaciją temperatūros. S.p. būtina latentinės kristalizacijos šilumos energijai kompensuoti. Pirminė kristalizacija – tai kristalų susidarymas metaluose (lydiniuose ir skysčiuose) pereinant iš skystos būsenos į kietą.

· Garavimas - medžiagos fazinio perėjimo iš skystos būsenos į garų ar dujinę būseną procesas, vykstantis medžiagos paviršiuje. Garavimo procesas yra atvirkštinis kondensacijos (perėjimas iš garų būsenos į skystą būseną) procesui. Garinimo metu dalelės (molekulės, atomai) išskrenda (atlūžta) nuo skysčio ar kietos medžiagos paviršiaus ir jų kinetinė energija turi pakakti darbui, būtinu įveikti kitų skysčio molekulių traukos jėgas, atlikti.

· Kondensatas garai (lat. kondensuotis- kauptis, tankinti, tirštėti) - medžiagos perėjimas į skystą arba kietą būseną iš dujinės būsenos (atvirkštinis). paskutinis procesas paskambino sublimacija). Maksimali temperatūra, žemiau kurio susidaro kondensatas, vadinamas kritiniu. Garai, iš kurių gali susidaryti kondensatas, gali būti sotieji arba nesotieji.

· Sublimacija - medžiagos perėjimas iš kietos būsenos tiesiai į dujinę būseną, apeinant skystąją būseną. Kadangi sublimacijos metu pasikeičia specifinis medžiagos tūris ir absorbuojama energija ( sublimacijos šiluma), sublimacija yra pirmos eilės fazinis perėjimas.

Atvirkštinis procesas yra desublimacija. Desublimacijos pavyzdys yra tokie atmosferos reiškiniai kaip šerkšnas žemės paviršiuje ir šerkšnas ant medžių šakų ir laidų.

· Desublimacija - fizinis medžiagos perėjimo iš dujinės būsenos į kietą procesą, apeinant skystąją būseną. Desublimacijos pavyzdys yra ledo raštų atsiradimas ant langų stiklo žiemą ir tokie atmosferos reiškiniai kaip šerkšnas ir šerkšnas.

Desublimacijos metu išsiskiria energija. Desublimacija yra egzoterminis fazės perėjimas.

Atvirkštinis procesas yra sublimacija (sublimacija).

4. Suvestinės medžiagų būsenos

4.1 Dujinės medžiagos samprata

Garavimas yra garų susidarymas iš skysčio paviršiaus. Įvairios molekulės Tos pačios temperatūros skysčiai juda skirtingu greičiu. Jei pakankamai „greita“ molekulė pasiekia skysčio paviršių, ji gali įveikti gretimų molekulių trauką ir išskristi iš skysčio. Iš skysčio paviršiaus išsiskiriančios molekulės sudaro garus. Kartu su garavimu molekulės iš garų pereina į skystį. Reiškinys, kai garai virsta skysčiu, vadinamas kondensacija. Jei iš išorės į skystį nepatenka energijos, tada garuojantis skystis atvėsta. Garų kondensaciją lydi energijos išsiskyrimas. Skysčio garavimo greitis priklauso nuo skysčio rūšies ir temperatūros, paviršiaus ploto ir judėjimo oro masės(vėjas) virš skysčio paviršiaus. Virimas – tai išgarinimas iš skysčio vidaus ir paviršiaus. Kaitinamas skystis, jo viduje pamažu auga oro burbuliukai (jame ištirpsta). Archimedo jėga, veikianti burbulus, didėja, jie plūduriuoja aukštyn ir sprogsta. Šiuose burbuluose yra ne tik oro, bet ir vandens garų, nes šių burbuliukų viduje išgaruoja skystis. Virimo temperatūra yra temperatūra, kurioje skystis užverda. Virimo proceso metu, kai t o = const, skysčiui energija turėtų būti tiekiama šilumos mainų būdu, t.y. pridėti garavimo šilumą

Garavimo šiluma yra proporcinga medžiagos, paverstos garais, masei. Vertė yra specifinė garavimo šiluma. Rodo, kiek šilumos reikia 1 kg skysčio paversti garais pastovioje temperatūroje. Jis matuojamas J/kg, kJ/kg. Didžioji dalis garavimo šilumos išleidžiama ryšiams tarp dalelių nutraukti, dalis jos tenka darbui, atliekamam garų plėtimosi metu. Didėjant slėgiui, skysčio virimo temperatūra didėja, o savitoji garavimo šiluma mažėja.

Kuo lengvesnės dujos, t.y. Kuo mažesnė medžiagos atominė masė, tuo ji didesnė.

Skysčių molekulės, dalyvaujančios šiluminiame judėjime, nuolat susiduria viena su kita. Tai lemia tai, kad kai kurie iš jų įgyja pakankamai kinetinės energijos, kad įveiktų molekulinę trauką. Tokios molekulės, esančios skysčio paviršiuje, išskrenda iš jo, sudarydamos virš skysčio garus (dujas). Chaotiškai judančios garų molekulės atsitrenkia į skysčio paviršių. Tokiu atveju dalis jų gali virsti skysčiu. Šie du skysčio molekulių pasišalinimo ir jų grįžimo į skystį procesai vyksta vienu metu. Jeigu išbėgančių molekulių skaičius didesnis nei grįžtančių, tai skysčio masė mažėja, t.y. skystis išgaruoja, jei priešingai, skysčio kiekis didėja, t.y. stebimas garų kondensavimasis. Galimas atvejis, kai virš jo esančio skysčio ir garų masės nekinta. Tai įmanoma, kai iš skysčio išeinančių molekulių skaičius yra lygus į jį grįžtančių molekulių skaičiui. Ši būsena vadinama dinamine pusiausvyra, o garai, esantys dinaminėje pusiausvyroje su skysčiu, vadinami sočiaisiais. Jei tarp garų ir skysčio nėra dinaminės pusiausvyros, tada jis vadinamas nesočiuoju. Akivaizdu, kad tam tikroje temperatūroje prisotintas garas turi tam tikrą tankį, vadinamą pusiausvyra.

Šilumos kiekis, kuris turi būti perduotas skysčio masės vienetui, kad jis pastovioje temperatūroje virstų garais, vadinamas specifine garavimo šiluma. Specifinė šiluma garavimas priklauso nuo skysčio temperatūros, mažėja jai didėjant. Kondensacijos metu išsiskiria šilumos kiekis, sunaudotas skysčiui išgaruoti. Kondensacija yra dujinės būsenos keitimo į skystą būsenos procesas.

Tai lemia netolygus šiluminio judėjimo kinetinės energijos pasiskirstymas. Kad bet kurioje temperatūroje kai kurių molekulių kinetinė energija gali viršyti potencinė energija ryšius su kitais. Garavimas yra procesas, kurio metu molekulės išeina iš skysčio ar kietos medžiagos paviršiaus. Garavimą lydi atšalimas, nes greitesnės molekulės palieka skystį. Skysčio išgarinimas uždarame inde esant pastoviai temperatūrai padidina molekulių koncentraciją dujinėje būsenoje. Po kurio laiko susidaro pusiausvyra tarp išgaruojančių ir į skystį grįžtančių molekulių skaičiaus.

Dujinė medžiaga, esanti dinaminėje pusiausvyroje su skysčiu, vadinama sočiaisiais garais. Garai esant žemam slėgiui sočiųjų garų, vadinamas nesočiuoju. Sočiųjų garų slėgis nepriklauso nuo tūrio esant pastoviai temperatūrai. Esant pastoviai molekulių koncentracijai, sočiųjų garų slėgis didėja greičiau nei slėgis idealios dujos, nes Temperatūros įtakoje didėja molekulių skaičius. Vandens garų slėgio tam tikroje temperatūroje ir sočiųjų garų slėgio toje pačioje temperatūroje santykis, išreikštas procentais, vadinamas santykine drėgme. Kuo žemesnė temperatūra, tuo mažesnis sočiųjų garų slėgis, todėl atvėsus iki tam tikros temperatūros garai tampa sotūs. Ši temperatūra vadinama rasos tašku t p.

4.2 Skystos medžiagos samprata

Skysčio molekulės yra pakankamai arti viena kitos, todėl bandant skystį suspausti, didelės jėgos atstūmimas. Dėl to mažas skysčių suspaudžiamumas. Molekulės gyvena sėsliai, vidutiniškai 10–11 s. Skysčiai yra skysti, t.y. neišlaiko savo formos

Tegul skystis užima dalį uždaro indo tūrio. Bet kurioje temperatūroje skysčio viduje yra nemažai pakankamai energingų molekulių, kurios gali nutraukti ryšius su kaimyninėmis molekulėmis ir išskristi iš skysčio. Kuo aukštesnė temperatūra ir pučiant vėjui, tuo greičiau vyksta garavimas. Tuo pačiu metu garuose, kurie užima likusį tūrį indo viduje, visada bus molekulių, kurios skris atgal į skystį ir negali išskristi. Taigi šiame inde nuolat vyksta du konkuruojantys procesai – garavimas ir atvirkštinė kondensacija. Kai iš skysčio išeinančių molekulių skaičius tampa lygus skaičiui molekulės grįžta atgal, tada tarp skystosios ir dujinės fazių susidaro dinaminė pusiausvyra ir sakoma, kad garai pasiekę prisotinimą.

Kylant skysčio temperatūrai, didėja garavimo greitis ir skystis pradeda virti. Verdant visame skysčio tūryje susidaro greitai augantys garų burbuliukai, kurie išplaukia į paviršių. Skysčio virimo temperatūra išlieka pastovi. Taip atsitinka todėl, kad visa skysčiui tiekiama energija išleidžiama jį paverčiant garais.

Skysčiuose visada yra ištirpusių dujų, kurios išsiskiria iš indo dugno ir sienelių, taip pat ant skystyje pakibusių dulkių dalelių. Skysčių garai, esantys burbuliukų viduje, yra prisotinti. Didėjant temperatūrai, slėgis sočiųjų garų didėja, o burbuliukų dydis didėja. Veikiami plūduriuojančios jėgos, jie plūduriuoja aukštyn. Jei viršutinių skysčio sluoksnių temperatūra yra žemesnė, tada šiuose sluoksniuose burbuliukais susidaro garų kondensacija. Slėgis greitai krenta ir burbuliukai susitraukia. Žlugimas įvyksta taip greitai, kad burbulo sienelės susiduria ir sukelia kažką panašaus į sprogimą. Daugelis tokių mikro sprogimų sukuria būdingą triukšmą. Kai skystis pakankamai įšyla, burbuliukai nustos byrėti ir išplauks į paviršių. Skystis užvirs. Prieš verdant, virdulys beveik nustoja kelti triukšmą.

Sočiųjų garų slėgio priklausomybė nuo temperatūros paaiškina, kodėl skysčio virimo temperatūra priklauso nuo slėgio jo paviršiuje. Garų burbulas gali augti, kai jo viduje esančių sočiųjų garų slėgis šiek tiek viršija slėgį skystyje, kuris yra oro slėgio skysčio paviršiuje (išorinio slėgio) ir skysčio kolonėlės hidrostatinio slėgio suma. Virimas prasideda nuo temperatūros, kurioje sočiųjų garų slėgis burbuliukuose yra lygus slėgiui skystyje. Kuo didesnis išorinis slėgis, tuo aukštesnė virimo temperatūra, ir atvirkščiai, mažėjant išoriniam slėgiui, virimo temperatūra mažėja.

Kiekvienas skystis turi savo virimo temperatūrą, kuri priklauso nuo sočiųjų garų slėgio. Kuo didesnis sočiųjų garų slėgis, tuo žemesnė atitinkamo skysčio virimo temperatūra, nes žemesnėje temperatūroje sočiųjų garų slėgis tampa lygus atmosferos slėgiui.

Kritinė temperatūra – tai temperatūra, kurioje išnyksta skysčio ir jo sočiųjų garų fizikinių savybių skirtumai. Kritinės temperatūros sąvoką pristatė D. I. Mendelejevas. Esant kritinei temperatūrai, sočiųjų garų tankis ir slėgis tampa didžiausi, o skysčio, esančio pusiausvyroje su garais, tankis tampa minimalus. Ypatinga prasmė kritinė temperatūra yra tai, kad esant aukštesnei nei kritinei temperatūrai, esant jokiam slėgiui, dujos negali virsti skysčiu. Dujos, kurių temperatūra žemesnė už kritinę temperatūrą, yra nesotieji garai.

4.3 Kietosios medžiagos samprata

Kietoje medžiagoje atomai ar molekulės gali vibruoti tik tam tikrose pusiausvyros padėtyse. Todėl kietosios medžiagos išlaiko formą ir tūrį. Kristalinėse kietosiose medžiagose susidaro atomų (molekulių) centrai erdvinė gardelė, kurio mazguose yra materijos atomai. Amorfinės kietosios medžiagos neturi standžios struktūros ir labiau primena užšalusius skysčius.

Medžiagos perėjimas iš kietos į skystą vadinamas lydymu. Atvirkštinis procesas vadinamas kietėjimu. Temperatūra, kurioje medžiaga lydosi (kietėja), vadinama medžiagos lydymosi (kietėjimo) temperatūra. Tam tikros medžiagos lydymosi ir kietėjimo temperatūros tomis pačiomis sąlygomis yra vienodos. Lydant (kietėjant) medžiagos temperatūra nekinta. Tačiau tai nereiškia, kad lydymosi proceso metu nebūtina aprūpinti organizmo energija. Patirtis rodo, kad sustabdžius energijos tiekimą šilumos mainais, sustoja ir lydymosi procesas. Lydymosi metu į kūną tiekiama šiluma eina sumažinti ryšius tarp medžiagos dalelių, t.y. į sunaikinimą kristalinė gardelė. Tuo pačiu metu didėja dalelių sąveikos energija. Nedidelė dalis šilumos lydymosi metu išleidžiama darbui, kad pakeistų kūno tūrį, nes daugumos medžiagų tūris lydant padidėja. Lydymosi proceso metu į kūną tiekiamas tam tikras šilumos kiekis, kuris vadinamas sintezės šiluma. Lydymosi šiluma proporcinga išlydytos medžiagos masei. Dydis (lambda) vadinamas specifine medžiagos lydymosi šiluma. Savitoji lydymosi šiluma parodo, kiek šilumos reikia tam tikros medžiagos masės vienetui išlydyti jos lydymosi temperatūroje. Jis matuojamas J/kg, kJ/kg.

4.4 Plazmos samprata

Terminą „plazma“ pasiūlė vartoti amerikiečių fizikai Langmuiras ir Tonksas 1923 m. Plazma yra normali materijos egzistavimo forma, esant maždaug 10 000 laipsnių ir aukštesnei temperatūrai, tai yra dujos, kuriose didelė dalis atomų ar molekulių yra jonizuotos. Keista, bet plazma yra labiausiai paplitusi materijos būsena gamtoje, kuri sudaro apie 99% Visatos masės. Saulė ir žvaigždės, kaip minėta aukščiau, yra ne kas kita, kaip aukštos temperatūros plazmos gumulėliai, viršutinis sluoksnis atmosferinis Žemės apvalkalas, vadinamoji jonosfera, taip pat susidaro iš plazmos, esančios dar aukščiau radiacijos diržai kurių sudėtyje yra plazmos. Auroras, žaibas, įskaitant kamuolinį žaibą – visa tai Skirtingos rūšys plazmos, kurias galima stebėti natūraliomis sąlygomis Žemėje. Ir tik nereikšminga Visatos dalis yra sudaryta iš materijos kietojo- planetos, asteroidai ir dulkių ūkai. Be to, plazma turi labai įdomių savybių, kurios vis dažniau naudojamos didelėms problemoms spręsti skirtuose renginiuose moderni technologija. Apsvarstykite uždarą indą, pagamintą iš labai ugniai atspari medžiaga, kuriame būti nedidelis kiekis kažkokia medžiaga. Palaipsniui didindami jo temperatūrą, indą šildysime kartu su jame esančia medžiaga. Tegul inde esanti medžiaga iš pradžių būna kietos būsenos. Tam tikru momentu ši medžiaga pradės tirpti, o dar aukštesnėje temperatūroje išgaruos. Susidariusios dujos tolygiai užpildys visą tūrį. Kai pasiekiama pakankamai aukštas lygis temperatūra, visos dujų molekulės, jei tai molekulinės dujos, disocijuoja – suskaido į atskiri atomai. Dėl to inde liks dujinis elementų, sudarančių medžiagą, mišinys. Kartkartėmis patirdami susidūrimus vienas su kitu, šios medžiagos atomai judės greitai ir atsitiktinai.

5. Kvantinės fazės perėjimas

Kvantinės fazės perėjimas(kvantinės fazės transformacija) - medžiagos perėjimas iš vienos kvantinės termodinaminės fazės į kitą, kai pasikeičia išorinės sąlygos, tačiau įvyksta nesant šiluminių svyravimų, tai yra, kai. Taigi sistema atkuriama veikiant kai kuriems nešiluminiams parametrams (pavyzdžiui, slėgiui ar magnetiniam laukui).

Klasikinis fazinis perėjimas apibūdinamas tam tikros sistemos termodinaminių funkcijų nepertrūkimu. Toks tarpas rodo, kad sistemos dalelės persitvarko. Tipiškas pavyzdys Panašus elgesys yra vandens perėjimas iš skystos būsenos į kietą būseną (ledą). Du konkuruojantys parametrai yra atsakingi už procesus, vykstančius klasikinių fazių virsmų metu: sistemos energija ir jos šiluminių svyravimų entropija. Entropija klasikinė sistema nulinėje temperatūroje nėra, todėl negali įvykti fazinis perėjimas. fazinio virsmo kvantinis agregatas

Tačiau kvantinėje mechaninėje sistemoje atsiranda kvantinių svyravimų, kurie yra atsakingi už fazių perėjimą. Taigi, kvantiniai svyravimai gali perkelti sistemą į kitą fazę. Šiuos kvantinius svyravimus kontroliuoja ne terminiai parametrai, tokie kaip slėgis ir koncentracija.

Sistema, kurioje vyksta pirmosios eilės kvantinės fazės perėjimas, yra helis. Esant atmosferos slėgiui, jis nevirsta kietąja faze net esant absoliučiam nuliui. Tačiau esant slėgiui, viršijančiam 25 atmosferas, helis kristalizuojasi į šešiakampę pakuotę.

Ryškiausias medžiagų, kuriose vyksta antrosios eilės kvantinės fazės perėjimas, atstovas yra spiralinis feromagnetas MnSi. Šios medžiagos, esant normaliam slėgiui, kritinė perėjimo temperatūra iš paramagnetinės būsenos į silpną feromagnetinę būseną yra 29 K. Tačiau, kai veikiamas 14,6 kbar dydžio išorinis hidrostatinis slėgis, įvyksta kvantinės fazės perėjimas.

6. Antrosios eilės fazių perėjimai

Simetrijos keitimas

Antrosios eilės fazių perėjimus lydi medžiagos simetrijos pasikeitimas. Simetrijos pokytis gali būti susijęs su tam tikro tipo atomų poslinkiu kristalinėje gardelėje arba su medžiagos tvarkos pasikeitimu.

Daugeliu atvejų fazė su didesne simetrija (t. y. įskaitant visas kitos fazės simetrijas) atitinka aukštesnę temperatūrą, tačiau yra ir išimčių. Pavyzdžiui, einant per Rošelio druskos apatinį Curie tašką, žemesnę temperatūrą atitinkanti fazė turi ortorombinę simetriją, o fazė, atitinkanti aukštesnė temperatūra, turi monoklininę simetriją.

Dėl kiekybines charakteristikas simetrija antros eilės fazės perėjimo metu, įvedamas eilės parametras, kuris fazėje su didesne simetrija įgauna nulines reikšmes ir yra identiškai lygus nuliui netvarkingoje fazėje.

Antrosios eilės fazių perėjimų teorinis aprašymas

Landau teorija

Vidutinio lauko teorija – pati pirmoji ir paprasčiausias būdas teorinis kritinių reiškinių aprašymas. Norėdami tai padaryti, daugiadalė Hamiltono sąveika yra tiesinė, tai yra, iš tikrųjų, ji pakeičiama vienu daliniu Hamiltonu su tam tikru efektyviu savaime nuosekliu lauku. Taigi mes pereiname nuo trumpojo nuotolio sąveikos prie ilgo nuotolio sąveikos, tai yra, prie sąveikos su formaliai begaliniu spinduliu. Mes taip pat nepaisome koreliacijos efektų.

Vidutinio lauko teorijos naudojimas apibūdinti fazių perėjimus iš tikrųjų yra lygiavertis Landau teorijos naudojimui, tai yra, laisvosios energijos funkcinės funkcijos išplėtimas eilės parametro galiomis netoli kritinio taško.

Aprašant fazių perėjimus, paprastai daroma prielaida, kad efektyvusis laukas yra proporcingas eilės parametrui. Paprastai proporcingumo koeficientas yra vidutinė sistemos dalelių sąveikos energija. Taigi magnete poveikis atskiram vietinio elektrono sukimuisi magnetinis laukas, sukurtas kaimyniniais sukimais.

Kritiniai magneto rodikliai Landau teorijoje:

Kitoms sistemoms – antiferomagnetui, dvejetainiam lydiniui ir skysčio-garų sistemai – vidutinio lauko teorija pateikia tuos pačius kritinius rodiklius.

Kritiniai eksponentai, gauti taikant vidutinio lauko teoriją, prastai sutampa su eksperimentinėmis reikšmėmis. Bet tai numato visišką rodiklių universalumą, tai yra jų nepriklausomumą nuo teorijos detalių.

Pagrindinis teorijos trūkumas yra tai, kad ji netaikoma tais atvejais, kai eilės parametro svyravimai tampa reikšmingi, tai yra tiesiai šalia fazinio perėjimo taško: Landau teorija galioja tol, kol tūrio svyravimai yra tiesių matmenų. koreliacijos spindulio tvarka yra maži, palyginti su eilės parametro pusiausvyros reikšme. Priešingu atveju termodinaminis metodas netaikomas. Pačių fazių perėjimo taškuose teorija pateikia pervertintus rodmenis, o jos numatyti kritiniai rodikliai skiriasi nuo eksperimentinių verčių. Be to, kritiniai eksponentai, remiantis vidutinio lauko teorija, nepriklauso nuo erdvės matmenų ir eilės parametro. Sistemoms, kurių matmenys d=1, d=2, vidurkio lauko teorija visai netaikoma.

· Antrosios eilės fazių perėjimų pavyzdžiai

· perėjimas paramagnetas-feromagnetas arba paramagnetas-antiferomagnetas (tvarkos parametras - įmagnetinimas),

· metalų ir lydinių perėjimas į superlaidumo būseną (tvarkos parametras – superlaidžio kondensato tankis),

· skysto helio perėjimas į superskystį (pp. – superskysčio komponento tankis),

· amorfinių medžiagų perėjimas į stiklinę būseną.

7. Fazių pusiausvyra

Fazių pusiausvyra termodinamikoje – būsena, kurioje fazės termodinaminėje sistemoje yra būsenoje terminis,mechaninis Ir cheminis pusiausvyrą.

Fazių pusiausvyros tipai:

Šiluminė pusiausvyra reiškia, kad visos medžiagos fazės sistemoje yra vienodos temperatūros.

Mechaninis balansas reiškia vienodą slėgį skersai skirtingos pusės sąsaja tarp kontaktinių fazių. Griežtai kalbant, in tikrosios sistemosŠie slėgiai yra tik maždaug vienodi, slėgio skirtumas susidaro dėl paviršiaus įtempimo.

Cheminė pusiausvyra išreiškiamas visų medžiagos fazių cheminių potencialų lygybe.

Fazių pusiausvyros sąlyga

Panagrinėkime chemiškai vienalytę sistemą (sudarytą iš to paties tipo dalelių). Tegul ši sistema turi sąsają tarp 1 ir 2 fazių. Kaip minėta aukščiau, fazių pusiausvyra reikalauja vienodų temperatūrų ir slėgių sąsajoje. Kad termodinaminės pusiausvyros būsena sistemoje su pastovia temperatūra ir slėgiu atitinka minimalų Gibso potencialo tašką.

Tokios sistemos Gibso potencialas bus lygus

kur ir yra cheminiai potencialai, ir ir yra atitinkamai dalelių skaičius pirmoje ir antroje fazėse.

Šiuo atveju suma (bendras dalelių skaičius sistemoje) negali keistis, todėl galime rašyti

Tarkime, kad aiškumo dėlei . Tada akivaizdžiai pasiekiamas Gibso potencialo minimumas (visa materija perėjo į pirmąją fazę).

Taigi fazių pusiausvyra įmanoma tik tuo atveju, jei šių fazių cheminiai potencialai priešingose ​​sąsajos pusėse yra vienodi:

Klaperono-Klausio lygtis

Iš fazių pusiausvyros sąlygos galime gauti slėgio pusiausvyros sistemoje priklausomybę nuo temperatūros. Kalbant apie pusiausvyrą skystis – garas, tada slėgiu turime omenyje sočiųjų garų slėgį, o priklausomybė vadinama garavimo kreivė.

Iš cheminių potencialų lygybės sąlygos išplaukia specifinių termodinaminių potencialų lygybės sąlyga:, kur

I-osios fazės Gibso potencialas yra jo masė.

tai reiškia

kur ir yra specifinis fazių tūris ir entropija. Tai seka

ir, galiausiai

kur yra specifinė fazinio virsmo šiluma (pavyzdžiui, specifinė lydymosi šiluma arba specifinė garavimo šiluma).

Paskutinė lygtis vadinama Clapeyron-Clausius lygtis.

Gibso fazės taisyklė

termodinaminė pusiausvyra, fazių skaičius negali viršyti komponentų skaičiaus, padidinto 2; įsteigė J. W. Gibbs 1873–1876 m.

Dabar panagrinėkime sistemą, kuri paprastai yra chemiškai nevienalytė (sudaryta iš kelių medžiagų). Leisti būti komponentų (medžiagų) sistemoje, o fazių skaičius. Tokios sistemos fazių pusiausvyros sąlyga gali būti parašyta kaip lygčių sistema:

Čia yra i-ojo komponento cheminis potencialas j-oji fazė. Jį vienareikšmiškai lemia kiekvieno komponento slėgis, temperatūra ir koncentracija fazėje. Komponentų koncentracijos nėra nepriklausomos (jų suma lygi 1). Todėl nagrinėjamoje lygčių sistemoje yra nežinomųjų (komponentų koncentracijos fazėse, pridėjus temperatūrą ir slėgį).

Sistema paprastai yra išsprendžiama, jei lygčių skaičius neviršija nežinomųjų (šios sąlygos netenkinanti sistema taip pat gali būti išsprendžiama, tačiau tai yra išskirtinis atvejis, į kurį fizikoje galima nekreipti dėmesio). Štai kodėl

tai yra, fazių skaičius pusiausvyros sistemoje gali viršyti komponentų skaičių ne daugiau kaip dviem.

Paskutinė nelygybė vadinama Gibso fazės taisyklė. Konkrečiu atveju vienkomponentei (chemiškai vienalyčiai sistemai) tai virsta sąlyga

Bibliografija

1. Artsimovich L.A. Elementarioji fizika plazma, M.: INFRA-M, 2001.-597p.

2. Zeldovičius B.I., Myshkis A.D. Matematinės fizikos elementai. - M.: Išsilavinimas, 2001. - 352 p.

3. Kibets I.N., Kibets V.I. Fizika. Katalogas. - Charkovas: Folio; Rostovas n/a: Feniksas, 2003.-587 p.

4. Ruzavin G.I. Šiuolaikinio gamtos mokslo sampratos. M.: INFRA-M, 2003.-722p.

5. Saveljevas I.V bendroji fizika. T. 1. Mechanika. Molekulinė fizika: vadovėlis. vadovas universiteto studentams. - M.: Nauka, 2002. - 432 p.

6. Frankas-Kamenetsky D.A. Plazma yra ketvirtoji materijos būsena, M, Prosveshcheniye, 2001.- 679 p.

7. Internetas https://ru.wikipedia.org

Paskelbta Allbest.ru

Panašūs dokumentai

Tvarkos siekimas išvaduojant iš šiluminės energijos sistemos. Agreguotos medžiagos būsenos: kieta, skysta ir dujinė. Atomų struktūra kristaluose, superlaidumo ir magnetizmo savybės. Feromagnetai fazių virsmų sąlygomis.

santrauka, pridėta 2009-09-26


Dujų nuokrypis nuo idealumo. Van der Waals formulė. Klasikinės plazmos termodinaminiai kiekiai. Kritiniai reiškiniai fazių perėjimų metu. Fazių perėjimai ir metastabilios būsenos. Fazių virsmų kinetika ir kvazikristalų augimo problema.

santrauka, pridėta 2016-02-07


Šiluminio plėtimosi koeficientas, formulės. Pirmos ir antros eilės faziniai perėjimai termodinamikoje. Lydymas ir kristalizacija, garinimas ir kondensacija, sublimacija ir desublimacija. Vandens tūrio pokyčių, priklausomai nuo temperatūros ir laiko, grafikas.

laboratorinis darbas, pridėtas 2013-09-22


pristatymas, pridėtas 2013-10-22


Kūno fizinė būklė, tipai ir savybės. Perėjimo iš vienos būsenos į kitą procesai. Lydymasis – tai medžiagos perėjimas iš kristalinės (kietos) būsenos į skystį. Savitoji lydymosi šiluma, lydymosi ir vandens virimo temperatūra.

santrauka, pridėta 2011-08-01


Fazinio virsmo ir kietojo tirpumo samprata. Fazių diagramų tipai. Sistemos, jų reikšmė mikroelektronikoje. Fazių diagramos, kuriose silicis pasirodo kaip vienas iš komponentų. Dviejų fazių diagrama ir kietėjimo procesas.

santrauka, pridėta 2010-06-23


Medžiagos samprata ir jos būsena (kieta, skysta, dujinė, plazma), temperatūros pokyčių įtaka. Dujų fizinė būsena, apibūdinama šiais dydžiais: temperatūra, slėgiu, tūriu. Formulė dujų įstatymai: Boyle-Mariotte, Gay-Lussac.

pristatymas, pridėtas 2014-04-09


Termodinamikos samprata ir dalykas. Tūrinės sudėties ir vidurkio nustatymas molinė masė mišiniai, taip pat dalinių komponentų tūrių skaičiavimas. Charakteristika fazių pusiausvyra ir fazių perėjimai. Pagrindinis įvadas į cheminę termodinamiką.

testas, pridėtas 2015-03-29


Kristalizacijos, kaip medžiagos fazinio perėjimo iš skystos į kietą kristalinę būseną, susidarant kristalams, samprata ir pagrindiniai etapai. Fizinis šio proceso pagrindimas gamtoje. Kristalų rūšys ir jų augimo principai.

pristatymas, pridėtas 2015-04-18


Fazėmis vadinamos vienarūšės skirtingos fizikinių ir cheminių sistemų dalys. Pirmos ir antros eilės fazių perėjimai. Idealios ir tikros dujos. Molekulinė – kinetinė kritinių reiškinių teorija. Elementų supertakumo ir superlaidumo charakteristikos.

Termodinaminė fazė– termodinamiškai vienalytės savybėmis termodinaminės sistemos dalis, nuo kitų fazių atskirta sąsajomis, kuriose staigiai keičiasi kai kurios sistemos savybės1.

Vienkomponentėje sistemoje skirtingos fazės gali būti pavaizduotos skirtingai agregacijos būsenos arba įvairios polimorfinės medžiagos modifikacijos. Daugiakomponentėje sistemoje fazės gali turėti skirtinga kompozicija ir struktūra.

Dujos visada susideda iš vienos fazės, skystį gali sudaryti kelios skirtingos sudėties skystos fazės, tačiau du skirtingi tos pačios sudėties skysčiai negali egzistuoti pusiausvyroje. Medžiaga kietoje būsenoje gali būti sudaryta iš kelių fazių, kai kurios iš jų gali turėti tą pačią sudėtį, bet skirtinga struktūra(polimorfinės modifikacijos, alotropija).

Sumavimo būsena- materijos būsena, kuriai būdingas tam tikras kokybiškos savybės- gebėjimas ar nesugebėjimas išlaikyti tūrį ir formą, ilgo ir trumpo nuotolio tvarkos buvimas ar nebuvimas ir kt.

Agregacijos būsenos pasikeitimą lydi staigus laisvosios energijos, entropijos, tankio ir kitų pagrindinių fizinių savybių pasikeitimas. Skiriamos šios agregacijos būsenos: kieta, skysta, dujinė, plazma.

Medžiagos termodinaminių fazių rinkinys paprastai yra daug turtingesnis nei agreguotų būsenų rinkinys, tai yra, ta pati agreguota medžiagos būsena gali būti skirtingose ​​termodinaminėse fazėse (pavyzdžiui, ledas randamas penkiose skirtingose ​​modifikacijose - fazėse) . Štai kodėl medžiagos apibūdinimas agregacijos būsenomis yra gana neapdorotas ir negali atskirti kai kurių fizinių skirtingų situacijų.

Bet kokiu atveju, esant fazių atskyrimui, numanoma esminė medžiagos perėjimo iš vienos fazės į kitą galimybė.

Fazių perėjimas(fazinė transformacija) termodinamikoje – medžiagos perėjimas iš vienos termodinaminės fazės į kitą pasikeitus išorinėms sąlygoms.

Temperatūros, slėgio ar bet kurios kitos reikšmės fizinis kiekis, kuriame vienkomponentėje sistemoje vyksta fazių perėjimai, vadinamas pereinamuoju tašku.

Fazinio perėjimo pavyzdys gali būti medžiagos agregacijos būsenos pokyčiai arba perėjimai, susiję su medžiagos sudėties, struktūros ir savybių pokyčiais (pavyzdžiui, perėjimas kristalinė medžiaga iš vienos modifikacijos į kitą).

Kadangi padalijimas į termodinamines fazes yra mažesnė būsenų klasifikacija nei dalijimas į agreguotas medžiagos būsenas, ne kiekvieną fazės perėjimą lydi agreguotos būsenos pasikeitimas. Tačiau bet koks agregacijos būsenos pokytis yra fazinis perėjimas.

Yra dviejų tipų fazių perėjimai.

Pirmosios eilės fazinį perėjimą (pavyzdžiui, lydymąsi, kristalizaciją ir pan.) lydi šilumos sugėrimas arba išsiskyrimas, vadinamas fazinio virsmo šiluma.

Pirmos eilės fazinio virsmo metu staigiai keičiasi svarbiausi, pirminiai ekstensyvūs parametrai: specifinis tūris, sukauptos vidinės energijos kiekis, komponentų koncentracija ir kt.

Dažniausi pirmos eilės fazių virsmų pavyzdžiai yra: lydymasis ir kristalizacija, garavimas ir kondensacija, sublimacija ir desublimacija.

Pirmosios eilės fazių perėjimai pasižymi pastovia temperatūra ir entropijos bei tūrio pokyčiais. Tai galima paaiškinti taip.

Staigus medžiagos savybių pasikeitimas reiškia šuolį su temperatūros ir slėgio pasikeitimu. Realiai, darydami įtaką sistemai, keičiame ne šiuos dydžius, o jos tūrį ir bendrą jos vidinę energiją. Šis pokytis visada vyksta tam tikru ribotu greičiu, o tai reiškia, kad norint „uždengti“ visą tankio ar specifinės vidinės energijos spragą, mums reikia tam tikro riboto laiko. Per šį laiką fazinis perėjimas neįvyksta iš karto visame medžiagos tūryje, o palaipsniui. Tokiu atveju, vykstant pirmos eilės faziniam perėjimui, išleidžiamas (arba atimamas) tam tikras energijos kiekis, kuris vadinamas latentinė fazinio virsmo šiluma. Kad fazinis perėjimas nesustotų, reikia nuolat šalinti (arba tiekti) šią šilumą, arba ją kompensuoti atliekant sistemos darbus.

Pavyzdžiui, tirpstant kūnui turi būti perduodamas tam tikras šilumos kiekis, kad būtų suardyta kristalinė gardelė. Lydymosi metu tiekiama šiluma atitenka ne kūnui šildyti, o tarpatominiams ryšiams nutraukti, todėl lydymas vyksta pastovioje temperatūroje. Tokiais perėjimais – nuo ​​labiau sutvarkyto kristalinė būsenaį mažiau tvarkingą skystą būseną - netvarkos laipsnis didėja ir antrojo termodinamikos dėsnio požiūriu šis procesas yra susijęs su sistemos entropijos padidėjimu. Jei perėjimas vyksta priešinga kryptimi (kristalizacija), tada sistema išskiria šilumą.

Faziniai perėjimai, nesusiję su šilumos sugėrimu ar išsiskyrimu ir tūrio pasikeitimu, vadinami antros eilės faziniais perėjimais.

Šiems perėjimams būdingas pastovus tūris ir entropija. Tuo pačiu metu tankis ir vidinė energija taip pat nesikeičia, todėl plika akimi toks fazinis perėjimas gali būti nepastebimas. Šuolį patiria jų dariniai temperatūros ir slėgio atžvilgiu: šiluminė talpa, koeficientas šiluminis plėtimasis, įvairaus jautrumo ir kt.

Bendrą antros eilės fazių perėjimų interpretaciją pasiūlė sovietų mokslininkas L. D. Landau (1908-1968). Pagal šį aiškinimą antrojo tipo fazių perėjimai yra susiję su simetrijos pasikeitimu: virš perėjimo taško sistema, kaip taisyklė, turi didesnę simetriją nei žemiau pereinamojo taško.

Dažniausi antros eilės fazių virsmų pavyzdžiai yra: sistemos perėjimas per kritinį tašką, paramagnetinis-feromagnetinis arba paramagnetinis-antiferomagnetinis perėjimas, metalų ir lydinių perėjimas į superlaidžią būseną, skysto helio perėjimas į superskysčio būsena, amorfinių medžiagų perėjimas į stiklinę būseną.

Šiuolaikinė fizika taip pat tiria sistemas, kuriose yra trečios ar aukštesnės eilės fazių perėjimai. Pastaruoju metu plačiai paplito kvantinių fazių perėjimo samprata, t.y. fazinis perėjimas, valdomas ne klasikiniais šiluminiais svyravimais, o kvantiniais, kurie egzistuoja net esant absoliučiam nuliui.

Fazių perėjimų skirstymas į du tipus yra šiek tiek savavališkas, nes yra pirmos eilės fazių perėjimai su nedideliais eilės parametro šuoliais ir maži pereinamieji įkaitai su labai išvystytais svyravimais. Tai labiausiai būdinga perėjimui tarp skystųjų kristalų fazių.

Fazinis perėjimas (fazinė transformacija) termodinamikoje- medžiagos perėjimas iš vienos termodinaminės fazės į kitą pasikeitus išorinėms sąlygoms. Sistemos judėjimo pagal fazių diagramą požiūriu, kai keičiasi jos intensyvūs parametrai (temperatūra, slėgis ir kt.), fazinis perėjimas įvyksta, kai sistema kerta dvi fazes skiriančią liniją. Kadangi skirtingos termodinaminės fazės apibūdinamos skirtingomis būsenų lygtimis, visada galima rasti dydį, kuris staigiai keičiasi fazinio virsmo metu.

Kadangi padalijimas į termodinamines fazes yra mažesnė būsenų klasifikacija nei dalijimas į agreguotas medžiagos būsenas, ne kiekvieną fazės perėjimą lydi agreguotos būsenos pasikeitimas. Tačiau bet koks agregacijos būsenos pokytis yra fazinis perėjimas.

Dažniausiai fazių perėjimai svarstomi, kai keičiasi temperatūra, bet esant pastoviam slėgiui (dažniausiai lygiam 1 atmosferai). Štai kodėl dažnai vartojami terminai „taškas“ (o ne linija) fazinio virsmo, lydymosi taško ir kt. Žinoma, fazinis perėjimas gali įvykti keičiantis slėgiui ir esant pastoviai temperatūrai bei slėgiui, bet su a komponentų koncentracijos pasikeitimas (pavyzdžiui, druskos kristalų atsiradimas tirpale, kuris pasiekė prisotinimą).

Fazių perėjimų klasifikacija

At pirmosios eilės fazės perėjimas staigiai kinta svarbiausi, pirminiai ekstensyvūs parametrai: specifinis tūris, sukauptos vidinės energijos kiekis, komponentų koncentracija ir tt Akcentuojame: turime omenyje staigų šių dydžių pasikeitimą keičiantis temperatūrai, slėgiui ir pan., o ne staigų. laiko pokytis (apie pastarąjį žr. toliau skyrių Fazių perėjimų dinamika).

Dažniausi pavyzdžiai pirmosios eilės fazių perėjimai:

• lydymas ir kietėjimas
• virimas ir kondensacija
• sublimacija ir desublimacija

At antros eilės fazės perėjimas Tankis ir vidinė energija nesikeičia, todėl plika akimi toks fazinis perėjimas gali būti nepastebimas. Šuolis patiriamas dėl jų darinių temperatūros ir slėgio: šiluminės talpos, šiluminio plėtimosi koeficiento, įvairių jautrumo ir kt.

Antrosios eilės fazių perėjimai atsiranda tais atvejais, kai keičiasi medžiagos struktūros simetrija (simetrija gali visiškai išnykti arba sumažėti). Antros eilės fazinio perėjimo, kaip simetrijos pasikeitimo pasekmės, aprašymą pateikia Landau teorija. Šiuo metu įprasta kalbėti ne apie simetrijos pasikeitimą, o apie eilės parametro, lygaus nuliui, atsiradimą perėjimo taške mažiau sutvarkytoje fazėje ir kintantį nuo nulio (perėjimo taške) į nenulines reikšmes. labiau tvarkingame etape.

Dažniausi antros eilės fazių perėjimų pavyzdžiai: sistemos perėjimas per kritinį tašką

• paramagnetinis-feromagnetinis arba paramagnetinis-antiferomagnetinis perėjimas (tvarkos parametras - įmagnetinimas)
• metalų ir lydinių perėjimas į superlaidumo būseną (tvarkos parametras - superlaidaus kondensato tankis)
• skysto helio perėjimas į superskystį (pp - superskysčio komponento tankis)
• amorfinių medžiagų perėjimas į stiklinę būseną

Šiuolaikinė fizika taip pat tiria sistemas, kurios turi Trečiojo fazių perėjimai ar aukštesnės rūšies.

Pastaruoju metu plačiai paplito kvantinių fazių perėjimo samprata, t.y. fazinis perėjimas, valdomas ne klasikiniais šiluminiais svyravimais, o kvantiniais, kurie egzistuoja net esant absoliučioms nulinėms temperatūroms, kur klasikinis fazinis perėjimas negali būti realizuotas dėl Nernsto teoremos.

Fazių perėjimų dinamika

Kaip minėta, staigus medžiagos savybių pasikeitimas reiškia šuolį, kai keičiasi temperatūra ir slėgis. Realiai, darydami įtaką sistemai, keičiame ne šiuos dydžius, o jos tūrį ir bendrą jos vidinę energiją. Šis pokytis visada vyksta tam tikru ribotu greičiu, o tai reiškia, kad norint „uždengti“ visą tankio ar specifinės vidinės energijos spragą, mums reikia tam tikro riboto laiko. Per šį laiką fazinis perėjimas neįvyksta iš karto visame medžiagos tūryje, o palaipsniui. Tokiu atveju, vykstant pirmos eilės faziniam perėjimui, išsiskiria (arba atimama) tam tikras energijos kiekis, kuris vadinamas fazinio virsmo šiluma. Kad fazinis perėjimas nesustotų, reikia nuolat šalinti (arba tiekti) šią šilumą, arba ją kompensuoti atliekant sistemos darbus.

Dėl to per šį laiką fazių diagramos taškas, apibūdinantis sistemą, „užšąla“ (t. y. slėgis ir temperatūra išlieka pastovūs), kol procesas bus baigtas.

Literatūra

• Bazarovas I. P. Termodinamika. - M.: Aukštoji mokykla, 1991, 376 p.
• Bazarovas I. P. Klaidingos nuomonės ir termodinamikos klaidos. Red. 2-oji peržiūra - M.: Redakcija URSS, 2003. 120 p.
• Kvasnikovas I. A. Termodinamika ir statistinė fizika. T.1: Pusiausvyros sistemų teorija: Termodinamika. – 1 tomas. Red. 2, red. ir papildomas - M.: URSS, 2002. 240 p.
• Stenlis. D. Fazių perėjimai ir kritiniai reiškiniai. - M.: Mir, 1973 m.
• Patašinskis A. Z., Pokrovskis V. L. Fazių perėjimų svyravimo teorija. - M.: Nauka, 1981 m.
• Gufan Yu M. Fazių perėjimų termodinaminė teorija. - Rostovas n/a: leidykla Rostovo universitetas, 1982. - 172 p.

Fazių perėjimai, medžiagos perėjimai iš vienos fazės į kitą, kai pasikeičia termodinaminę pusiausvyrą apibūdinantys būsenos parametrai. Temperatūros reikšmė arba bet koks kitas fizinis dydis, kuriam esant vienkomponentėje sistemoje vyksta faziniai perėjimai, vadinama pereinamuoju tašku. Pirmosios eilės fazių perėjimų metu savybės, išreikštos pirmaisiais G dariniais slėgio atžvilgiu R, t-re T ir kiti parametrai staigiai keičiasi nuolat keičiantis šiems parametrams. Šiuo atveju pereinamoji šiluma išsiskiria arba absorbuojama. Vienkomponentėje sistemoje pereinamoji temperatūra T 1 susijusių su kraujospūdžiu R 1 Clapeyron-Clausius lygtis dp 1 /dT 1 ==QIT 1 D V, Kur K- perėjimo šiluma, D V- garsumo šuolis. Pirmojo tipo fazių perėjimui būdingi histerezės reiškiniai (pavyzdžiui, vienos iš fazių perkaitimas arba peršalimas), kurie yra būtini kitos fazės branduolių susidarymui ir fazių perėjimui baigtiniu greičiu. Jei nėra stabilių branduolių, perkaitinta (peršalusi) fazė yra metastabilios pusiausvyros būsenoje. Ta pati fazė gali egzistuoti (nors ir metastabili) abiejose perėjimo taško pusėse (tačiau kristalinės fazės negali būti perkaitintos virš temperatūros ar sublimacijos). Taške F. p. I tipo Gibso energija G kaip funkcija yra ištisinė, ir abi fazės gali egzistuoti kartu tiek, kiek norima, tai yra, įvyksta vadinamasis fazių atskyrimas (pavyzdžiui, abiejų sambūvis ir tam tikram sistemos tūriui).

Pirmosios eilės fazių perėjimai yra plačiai paplitę reiškiniai gamtoje. Tai apima dujas ir skystoji fazė, tirpimas ir kietėjimas ir (desublimacija) iš dujų į kietąją fazę, dauguma polimorfinių virsmų, kai kurie struktūriniai perėjimai kietosios medžiagos, pavyzdžiui, martensito susidarymas in - . Grynose medžiagose pakankamai stiprus magnetinis laukas sukelia pirmos eilės fazių perėjimą iš superlaidžio į normalią būseną.

Antrosios rūšies fazių perėjimų metu pats kiekis G ir pirmieji dariniai G Autorius T, p ir kiti parametrai bei būsenos nuolat kinta, o antrosios išvestinės (atitinkamai koeficientas ir šiluminis plėtimasis) su nuolatiniu parametrų pasikeitimu kinta staigiai arba yra vienaskaitos. Šiluma neišskiriama ir neįsisavinama, nėra histerezės reiškinių ir metastabilių būsenų. Antrosios rūšies fazių perėjimai, stebimi keičiantis temperatūrai, apima, pavyzdžiui, perėjimą iš paramagnetinės (sutrikusios) būsenos į magnetiškai sutvarkytą būseną (feromagnetinę ir ferimagnetinę Neelio taške), kai atsiranda spontaniškas įmagnetėjimas (atitinkamai). visoje gardelėje arba kiekvienoje iš magnetinių subgardelių); perėjimas - su spontanišku atsiradimu. tvarkingos būsenos išvaizda kietose medžiagose (lydinių tvarka); smektinių skystųjų kristalų perėjimas į nematinę fazę, kartu su anomaliu šilumos talpos padidėjimu, taip pat perėjimai tarp skirtingų smektinių fazių; l - perėjimas prie 4 He, lydimas anomaliai didelio ir pernelyg skystumo. Perėjimas į superlaidžią būseną, kai nėra magnetinio lauko.

Fazių perėjimai gali būti siejami su slėgio pokyčiais. Daugelis medžiagų esant žemam slėgiui kristalizuojasi į laisvai supakuotas struktūras. Pavyzdžiui, struktūra yra sluoksnių, plačiai nutolusių vienas nuo kito, serija. Kai pakanka aukšto slėgio tokios laisvos struktūros atitinka dideles Gibbso energijos vertes ir žemesnes vertes atitinka pusiausvyros uždaras fazes. Todėl esant aukštam slėgiui grafitas virsta deimantu. Kvantas 4 He ir 3 He esant normaliam slėgiui išlieka skysti iki žemiausių pasiekiamų temperatūrų absoliutus nulis. To priežastis yra silpna sąveika ir didelė jų „nulinių virpesių“ amplitudė (didelė kvantinio tuneliavimo iš vienos fiksuotos padėties į kitą tikimybė). Tačiau dėl padidėjimo skystas helis sukietėja; pavyzdžiui, 4 He, esant 2,5 MPa, sudaro šešiagenį, sandarią gardelę.

Bendrą antros eilės fazių perėjimų interpretaciją 1937 m. pasiūlė L.D. Landau. Virš pereinamojo taško sistema, kaip taisyklė, turi didesnę simetriją nei žemiau pereinamojo taško, todėl antros eilės fazių perėjimai interpretuojami kaip taškas. simetrijos pasikeitimas. Pavyzdžiui, feromagnete, virš Curie taško, dalelių sukimosi magnetinių momentų kryptys pasiskirsto chaotiškai, todėl visų sukinių vienu metu sukimasis aplink tą pačią ašį tuo pačiu kampu fizinės būsenos nekeičia. sistemos savybės. Žemiau perėjimo taško sukiniai turi pirmenybę, o jų jungtinis sukimasis aukščiau nurodyta prasme keičia sistemos magnetinio momento kryptį. Dviejų komponentų lydinyje, kurio atomai A ir B yra paprastos kubinės kristalinės gardelės vietose, netvarkinga būsena pasižymi chaotišku A ir B pasiskirstymu gardelės vietose, todėl gardelės pasislinkimas vienas periodas savybių nekeičia. Žemiau pereinamojo taško lydinio atomai išsidėstę tvarkingai: ...ABAB... Tokią gardelę pakeitus periodu, visi A pakeičiami B ir atvirkščiai. Taigi gardelės simetrija mažėja, nes atomų A ir B suformuotos subgardelės tampa neekvivalentiškos.

Simetrija atsiranda ir staiga išnyksta; šiuo atveju simetrijos pažeidimas gali būti apibūdinamas fiziniu. dydis, kuris nuolat kinta vykstant antros rūšies fazių perėjimui ir vadinamas. užsakymo parametras. Gryniems skysčiams šis parametras yra tankis, tirpalams - sudėtis, fero- ir ferimagnetams - savaiminis įmagnetinimas, feroelektrikams - savaiminis. elektrinė poliarizacija, lydiniams - smektinių skystųjų kristalų tvarkingų frakcijų dalis - tankio bangos amplitudė ir tt Visais aukščiau nurodytais atvejais, esant temperatūrai, aukštesnei už antrojo tipo fazių virsmų tašką, eilės parametras yra lygus nuliui , žemiau šio taško prasideda jo nenormalus augimas, dėl kurio maks. vertė, kai T = O.

Pereinamosios šilumos, tankio šuolių ir koncentracijų nebuvimas, būdingas antros eilės fazių perėjimui, taip pat pastebimas kritiniame pirmosios eilės fazių perėjimų kreivių taške. Panašumas pasirodo labai gilus. Medžiagos būseną šalia kritinio taško taip pat galima apibūdinti kiekiu, kuris atlieka eilės parametro vaidmenį. Pavyzdžiui, esant skysčio ir garų pusiausvyrai, toks parametras yra medžiagos tankio nuokrypis nuo kritinės vertės: judant išilgai kritinio izochoro iš šono. aukšta temperatūra dujos yra vienalytės ir tankio nuokrypis nuo kritinės reikšmės lygus nuliui, o žemiau kritinės temperatūros medžiaga stratifikuojasi į dvi fazes, kurių kiekvienoje tankio nuokrypis nuo kritinės reikšmės nėra lygus nuliui.

Kadangi fazės mažai skiriasi viena nuo kitos šalia antros eilės fazių perėjimų taško, galimi eilės parametro svyravimai, kaip ir šalia kritinio taško. Tai siejama su kritiniais reiškiniais antros eilės fazių virsmų taškuose: anomaliu feromagnetų magnetinio jautrumo ir feroelektrikų dielektrinio jautrumo padidėjimu (analogas – padidėjimas netoli kritinio skysčio-garų perėjimo taško); staigus šilumos talpos padidėjimas; anomali šviesos bangų sklaida skysčių-garų sistemoje (vadinamoji kritinė opalescencija), rentgeno spinduliai kietose medžiagose, neutronai feromagnetuose. Dinaminiai procesai taip pat labai kinta, o tai susiję su labai lėta atsiradusių svyravimų rezorbcija. Pavyzdžiui, šalia kritinio skysčio-garų taško Rayleigh šviesos sklaidos linija susiaurėja šalia Curie ir Néel taškų atitinkamai feromagnetuose ir antiferomagnetuose sukimosi difuzija sulėtėja (perteklinio įmagnetinimo plitimas, vykstantis pagal difuzijos dėsnius). Vidutinis svyravimų dydis (koreliacijos spindulys) didėja artėjant prie antrosios eilės fazių perėjimų ir šiuo metu tampa anomaliai didelis. Tai reiškia, kad bet kuri medžiagos dalis pereinamajame taške „jaučia“ pokyčius, įvykusius likusiose dalyse. Priešingai, toli nuo antrojo tipo pereinamojo taško, svyravimai yra statistiškai nepriklausomi ir atsitiktiniai būsenos pokyčiai tam tikroje sistemos dalyje neturi įtakos kitų jos dalių savybėms.

medžiagos perėjimai iš vienos fazės į kitą, kai keičiasi būsenos parametrai, apibūdinantys termodinamiką. pusiausvyra. Temperatūros, slėgio arba k.-l reikšmė. kita fizika reikšmės, kurioms esant vienkomponentėje sistemoje vyksta fiziniai procesai, vadinami. perėjimo taškas. Pirmosios rūšies fizikoje savybės, išreikštos pirmaisiais Gibso energijos G dariniais slėgio atžvilgiu R, tai yra, T ir kiti parametrai staigiai keičiasi nuolat keičiantis šiems parametrams. Šiuo atveju pereinamoji šiluma išsiskiria arba absorbuojama. Vienkomponentėje sistemoje pereinamoji temperatūra 1 susijęs su slėgiu p 1 Clapeyron-Clausius lygtis dp 1 /dT 1 ==QIT 1 D V, kur Q yra perėjimo šiluma, DV yra garsumo šuolis. Pirmosios rūšies fiziniams procesams būdingi histerezės reiškiniai (pavyzdžiui, vienos iš fazių perkaitimas arba peršalimas), kurie yra būtini kitos fazės branduoliams susidaryti ir faziniams procesams baigtiniu greičiu. Nesant stabilių branduolių, perkaitinta (peršalusi) fazė yra metastabilios pusiausvyros būsenoje (žr. Naujo etapo atsiradimas). Ta pati fazė gali egzistuoti (nors ir metastabili) abiejose fazių diagramos pereinamojo taško pusėse (tačiau kristalinė fazė negali būti perkaitinta virš lydymosi ar sublimacijos temperatūros). Taške F. p. I tipo Gibso energija G kaip būsenos parametrų funkcija yra nuolatinė (žr. Būsenos diagrama), ir abi fazės gali egzistuoti kartu tiek, kiek norima, t.y., vadinamosios. fazių atskyrimas (pavyzdžiui, skysčio ir jo garų arba kietosios medžiagos ir lydalo sambūvis tam tikram sistemos tūriui).

Pirmosios rūšies fizioterapija yra plačiai paplitęs reiškinys gamtoje. Tai apima garavimą ir kondensaciją iš dujų į skystąją fazę, lydymą ir kietėjimą, sublimaciją ir kondensaciją (desublimaciją) iš dujų į kietą fazę, daugumą polimorfinių virsmų, tam tikrus kietųjų medžiagų struktūrinius perėjimus, pavyzdžiui, martensito susidarymą geležies anglies lydinys. Gryni superlaidininkai turi gana stiprų magnetinį lauką. Laukas sukelia pirmosios rūšies fazės pokytį iš superlaidžios būsenos į normalią būseną.

Antrosios rūšies fazinei funkcijai pati reikšmė G ir pirmosios G išvestinės T, p ir kiti būsenos parametrai kinta nuolat, o antrosios išvestinės (atitinkama šiluminė talpa, gniuždomumo koeficientas ir šiluminė plėtra) su nuolatiniu parametrų pasikeitimu keičiasi staigiai arba yra vienaskaitos. Šiluma neišskiriama ir neįsisavinama, nėra histerezės reiškinių ir metastabilių būsenų. Į F.p. II tipas, stebimas keičiantis temperatūrai, apima, pavyzdžiui, perėjimą iš paramagnetinės (sutrikusios) būsenos į magnetiškai sutvarkytą (fero- ir ferimagnetinę). Curie taškas, antiferomagnetinis Neelio taške) su savaiminio įmagnetinimo atsiradimu (atitinkamai visoje gardelėje arba kiekvienoje iš magnetinių subgardelių); dielektrinis-feroelektrinis perėjimas su spontaniškai poliarizacija; tvarkingos būsenos išvaizda kietose medžiagose (lydinių tvarka); smektinis perėjimas skystieji kristalai nematinėje fazė, kartu su anomaliu šilumos talpos padidėjimu, taip pat perėjimais tarp skirtingų. smektinis fazės; l-perėjimas 4 He, lydimas anomaliai atsiradimo didelis šilumos laidumas ir perteklinis skystis (žr helis); metalų perėjimas į superlaidžią būseną, kai nėra magneto. laukai.

F. p gali būti susijęs su slėgio pokyčiais. Daugelis medžiagų kristalizuojasi esant žemam slėgiui į laisvai supakuotas struktūras. Pavyzdžiui, grafito struktūra yra anglies atomų sluoksnių, plačiai nutolusių vienas nuo kito, serija. Esant pakankamai aukštam slėgiui, tokios laisvos struktūros atitinka dideles Gibbso energijos reikšmes, o mažesnės – pusiausvyros sandarias fazes. Todėl esant aukštam slėgiui grafitas virsta deimantu. Kvantiniai skysčiai 4 He ir 3 He išlieka skysti esant normaliam slėgiui iki žemiausio pasiektus tikslusšalia abs. nulis. To priežastis – silpna sąveika. atomai ir didelė jų „nulinių virpesių“ amplitudė (didelė kvantinio tuneliavimo iš vienos fiksuotos padėties į kitą tikimybė). Tačiau didėjantis slėgis sukelia skysto helio kietėjimą; pavyzdžiui, 4 He, esant 2,5 MPa, sudaro šešiagenį, sandarią gardelę.

Bendrą antrojo tipo F. p. aiškinimą pasiūlė L. D. Landau 1937 m. Virš pereinamojo taško sistema paprastai turi didesnę simetriją nei žemiau pereinamojo taško, todėl F. p. P rūšis aiškinama kaip simetrijos kitimo taškas. Pavyzdžiui, feromagnete, virš Curie taško, sukimosi magnetų kryptys. dalelių momentai pasiskirsto chaotiškai, todėl vienu metu visų sukinių sukimasis aplink tą pačią ašį tuo pačiu kampu nekeičia fizikinio. Sistemoje Šv. Žemiau perėjimo taško nugarėlės turi pranašumų. orientacija, o jų jungties sukimasis aukščiau minėta prasme keičia magnetinio lauko kryptį. sistemos momentas. Dviejų komponentų lydinyje atomai A ir B yra paprasto kubinio mazguose. kristalinis gardelės, netvarkinga būsena pasižymi chaotiškumu. A ir B pasiskirstymas per gardelės mazgus, kad gardelės perkėlimas vienu periodu nepakeistų savybės. Žemiau pereinamojo taško lydinio atomai išsidėstę tvarkingai: ...ABAB... Tokios gardelės poslinkis periodu veda prie visų atomų A pakeitimo B ir atvirkščiai. T. Arr., gardelės simetrija mažėja, nes atomų A ir B suformuotos subgardelės tampa neekvivalentiškos.

Simetrija atsiranda ir staiga išnyksta; šiuo atveju simetrijos pažeidimas gali būti apibūdinamas fiziniu. pagal dydį kraštinės su Ph. p antros rūšies nuolat kinta ir vadinamos. užsakymo parametras. Gryniems skysčiams šis parametras yra tankis, tirpalams - sudėtis, fero- ir ferimagnetams - savaiminis įmagnetinimas, feroelektrikams - savaiminis elektrinis. poliarizacija, lydiniams - sutvarkytų atomų dalis smektikai. skystieji kristalai – tankio bangos amplitudė ir tt Visais aukščiau nurodytais atvejais, esant temperatūrai, viršijančiai II fazės eilės parametro tašką, eilės parametras yra lygus nuliui, žemiau šio taško prasideda nenormalus jo augimas, vedantis į maks. vertė, kai T = O.

Kritinėmis sąlygomis taip pat stebimas II fazės tipams būdingos perėjimo šilumos, tankio šuolių ir koncentracijų nebuvimas. taškas pirmosios rūšies F. tipo kreivėse (žr Kritiniai reiškiniai). Panašumas pasirodo labai gilus. Turto būklė beveik kritinė. taškus taip pat galima apibūdinti kiekiu, kuris atlieka užsakymo parametro vaidmenį. Pavyzdžiui, esant skysčio ir garų pusiausvyrai, toks parametras yra medžiagos tankio nuokrypis nuo kritinės vertės. reikšmės: judant išilgai kritinės izochoras iš aukštosios pusės t-r dujos homogeniškumas ir tankio nuokrypis nuo kritinio. vertės yra nulinės ir žemiau kritinės. t-ry medžiaga stratifikuojama į dvi fazes, kurių kiekvienoje tankio nuokrypis nuo kritinio nėra lygus nuliui.

Kadangi šalia antrosios rūšies fazės taško fazės mažai skiriasi viena nuo kitos, eilės parametro svyravimai galimi, kaip ir arti kritinio taško. taškų. Su tuo susieta kritika. reiškiniai antros rūšies II fazės taškuose: anomalinis magneto augimas. feromagnetų ir dielektrikų jautrumas. feroelektrikų jautrumas (analogas yra suspaudžiamumo padidėjimas netoli kritinio skysčio ir garų perėjimo taško); staigus šilumos talpos padidėjimas; anomali šviesos bangų sklaida skysčių-garų sistemoje (vadinamoji kritinė opalescencija), rentgeno spinduliai kietose medžiagose, neutronai feromagnetuose. Dinamika labai keičiasi. procesų, kurie yra susiję su labai lėta atsirandančių svyravimų rezorbcija. Pavyzdžiui, beveik kritinis taškai skystis – garai, Rayleigh šviesos sklaidos linija susiaurėja, atitinkamai šalia Curie ir Néel taškų. feromagnetuose ir antiferomagnetuose sukimosi difuzija sulėtėja (perteklinio įmagnetinimo plitimas, vykstantis pagal difuzijos dėsnius). Vidutinis svyravimo dydis (koreliacijos spindulys) didėja artėjant prie II fazės fazės taško ir šiuo metu tampa neįprastai didelis. Tai reiškia, kad bet kuri kūno dalis pereinamajame taške „jaučia“ pokyčius, įvykusius likusiose dalyse. Priešingai, toli nuo antrojo tipo pereinamojo taško, svyravimai yra statistiškai nepriklausomi ir atsitiktiniai būsenos pokyčiai tam tikroje sistemos dalyje neturi įtakos kitų jos dalių savybėms.

Fazių skirstymas į du tipus yra šiek tiek savavališkas, nes yra pirmosios rūšies fizikos su mažais eilės parametro šuoliais ir mažais perėjimo karščiais su labai išvystytais svyravimais. Tai būdingiausias perėjimui tarp skystųjų kristalų. fazės. Dažniausiai tai yra pirmosios rūšies F. p. Todėl dažniausiai juos lydi kritinis reiškinius. Daugelio skystųjų kristalų fizikinių savybių pobūdį lemia sąveika. kelis užsakymo parametrai, susiję su dif. simetrijos rūšys. Kai kuriose org. conn. vadinamasis grąžinamas skystasis kristalas fazės, atsirandančios atvėsus žemiau pirminės nematinės, cholesterinės egzistavimo temperatūros. ir smektinis. fazės

Vienetinis taškas fazių diagramoje, kurioje pirmosios rūšies perėjimų linija virsta antrosios rūšies perėjimų linija, vadinama. trikritinis taškas. Trikritinis. taškai buvo rasti ant fazinio perėjimo į superskystį būseną tiesių 4 He - 3 He tirpaluose, ant orientacinių perėjimų linijų amonio halogeniduose, ant nematinių perėjimų linijų. skystasis kristalas – smektinis. skystųjų kristalų ir kitos sistemos.

Lit.: Braut R., Faziniai perėjimai, vert. iš anglų k., M., 1967; Landau L.D., Lifshits E.M., Statistinė fizika, 1 dalis, 3 leidimas, M., 1976; Pikin S.A., Struktūrinės transformacijos skystuosiuose kristaluose, M., 1981; Patashinsky A. Z., Pokrovsky V. L., Fazių perėjimų svyravimo teorija, 2 leidimas, M., 1982; Anisimovas M. A., Kritiniai reiškiniai skysčiuose ir skystuosiuose kristaluose, M., 1987. M. A. Anisimovas.

• - - speciali magnetinių fazių perėjimų klasė, kurioje kintant išorinei aplinkai keičiasi lengvo magnetų įmagnetinimo ašių orientacija. parametrai...

  Fizinė enciklopedija

• - greitintuvuose - fazių, orbitos spindulių ir įkrovimo energijų tarpusavyje susijusių virpesių rinkinys. dalelės, artimos jų pusiausvyros reikšmėms. Dėl praktiškos...

  Fizinė enciklopedija

• - signalo formos iškraipymas dėl fazių santykių pažeidimo jo dažnių spektre...

  Fizinė enciklopedija

• Chemijos enciklopedija

• - į šuolį panašūs kvantinės sistemos perėjimai iš vienos galima būsena kitam. Kvantiniai perėjimai gali būti spinduliuojantys arba nespinduliuojantys...

  Šiuolaikinė enciklopedija

• Gamtos mokslai. enciklopedinis žodynas

• - - statomi ant atramų kertant vandens ir kitas kliūtis, tiesiant vamzdynus pelkėtose, užmirkusiose, amžinojo įšalo dirvose...

  Geologijos enciklopedija

• - įtempiai, atsirandantys kietos būsenos metalų ir lydinių fazinių transformacijų metu dėl susidarančių ir pradinių fazių specifinių tūrių skirtumų. Taip pat žiūrėkite: - Stresai - terminiai...

  Enciklopedinis metalurgijos žodynas

• - žr. Raumenys, elektrinės savybės...

  Enciklopedinis Brockhauso ir Eufrono žodynas

• - kvantinėje teorijoje fizinės mikrosistemos perėjimai iš vienos būsenos į kitą, susiję su virtualių dalelių gimimu ar sunaikinimu, t.y. dalelių, kurios egzistuoja tik tarpinėse, turinčiose...
• - staigūs kvantinės sistemos perėjimai iš vienos būsenos į kitą...

  Didelis Sovietinė enciklopedija

• - žr. kvantinius perėjimus...

  Didžioji sovietinė enciklopedija

• - medžiagos perėjimai iš vienos fazės į kitą, vykstantys keičiantis temperatūrai, slėgiui ar veikiant bet kokiems kitiems išoriniams veiksniams...

  Šiuolaikinė enciklopedija

• - staigūs kvantinės sistemos perėjimai iš vienos galimos būsenos į kitą...

  Didelis enciklopedinis žodynas

• - Veiksmažodžiai, reiškiantys bet kurią veiksmo fazę...

  Žodynas kalbiniai terminai

• - ETAPAS, -s...

  Žodynas Ožegova

„FAZIŲ PERĖJIMAI“ knygose

Perėjimai

Perėjimai Kalbėdami nepasiruošę, pirmiausia kalbate apie tai, kas pirmiausia atėjo į galvą, tada pereinate prie antrosios idėjos, tada prie trečios ir, jei reikia, dar toliau. Kad jūsų kalba skambėtų gražiai ir ramiai, naudokite specialųjį

Perėjimai