Утас = мг(h n – h k) (14.19)
Энд h n ба h k нь m масстай материаллаг цэгийн анхны ба эцсийн өндөр (Зураг 14.7), g нь хурдатгалын модуль юм. чөлөөт уналт.
Таталцлын ажил нь судал нь материаллаг цэгийн эхний ба эцсийн байрлалаар тодорхойлогддог бөгөөд тэдгээрийн хоорондох замналаас хамаардаггүй.
Энэ нь эерэг, сөрөг эсвэл тэгтэй тэнцүү байж болно:
a) утас > 0 - материаллаг цэг доошлох үед,
б) утас< 0 - при подъеме материальной точки,
в) Утас = 0 - өндөр нь өөрчлөгдөхгүй, эсвэл материалын цэгийн битүү траекторийн хувьд.
Үрэлтийн хүчний ажил тогтмол хурдтай б.т. ( v = const) ба үрэлтийн хүч ( Ф tr = const) t хугацааны интервал дээр:
A tr = ( Ф tr, v)t, (14.20)
Үрэлтийн хүчээр хийсэн ажил нь эерэг, сөрөг ба байж болно тэгтэй тэнцүү. Жишээ нь:
А 
) дээд блокийн талаас доод блок дээр үйлчлэх үрэлтийн хүчний ажил (Зураг 14.8), A tr.2,1 > 0, учир нь дээд блокоос доод блок дээр үйлчлэх хүчний хоорондох өнцөг Ф tr.2.1 болон хурд vДоод баарны 2 (Дэлхийн гадаргуутай харьцуулахад) тэгтэй тэнцүү байна;
b) A tr.1,2< 0 - угол между силой трения Ф tr.1,2 болон хурд v 1 дээд баар нь 180-тай тэнцүү (14.8-р зургийг үз);
в) A tr = 0 - жишээлбэл, блок нь эргэдэг хэвтээ дискэн дээр байрладаг (блок нь дисктэй харьцуулахад хөдөлгөөнгүй байдаг).
Үрэлтийн хүчний ажил нь материалын цэгийн эхний болон эцсийн байрлалуудын хоорондох замаас хамаарна.
§15. Механик энерги
Материаллаг цэгийн кинетик энерги K - SFV, хагастай тэнцүүмассын бүтээгдэхүүн m.t. хурдны квадрат модулиар:
(15.1)
Биеийн хөдөлгөөнөөс үүсэх кинетик энерги нь жишиг системээс хамаардаг ба сөрөг бус хэмжигдэхүүн юм.
Кинетик энергийн нэгж-жоуль: [K] = Ж.
тухай теорем кинетик энерги - кинетик энергийн өсөлт м.т. үр дүнгийн хүчний A p ажилтай тэнцүү:
K = A r. (15.3)
Үүссэн хүчний ажлыг бүх хүчний A i ажлын нийлбэрээр олж болно Ф i (i = 1,2,…n) m.t.-д хэрэглэсэн:
(15.4)
Материаллаг цэгийн хурдны модуль: A p > 0-ийн хувьд - нэмэгддэг; A p< 0 - уменьшается; при A р = 0 - не изменяется.
Материаллаг цэгүүдийн системийн кинетик энерги K с нь бүх K i кинетик энергийн нийлбэртэй тэнцүү байна nЭнэ системд хамаарах m.t.
(15.5)
Энд m i ба v i нь i-р m.t-ийн масс ба хурдны модуль юм. энэ системийн.
Системийн кинетик энергийн өсөлт м.т.K c нь бүх A pi ажлын нийлбэртэй тэнцүү nСистемийн i-р материаллаг цэгүүдэд үйлчлэх үр дүнгийн хүч:
(15.6)
Хүчний талбар- цэг бүрт хүч биед үйлчилдэг орон зайн бүс.
Хөдөлгөөнгүй хүчний талбар- хүч чадал нь цаг хугацааны явцад өөрчлөгддөггүй талбар.
Нэг төрлийн хүчний талбар- бүх цэгүүдэд хүч нь тэнцүү талбай.
Хүчний төв талбар- бүх хүчний үйл ажиллагааны чиглэл нь талбайн төв гэж нэрлэгддэг нэг цэгээр дамждаг талбар бөгөөд хүчний хэмжээ нь зөвхөн энэ төв хүртэлх зайнаас хамаарна.
Консерватив бус хүч (nx.sl)- ажил нь биеийн эхний ба эцсийн байрлалын хоорондох замаас хамаардаг хүч .
Консерватив бус хүчний жишээ бол үрэлтийн хүч юм. Битүү траекторийн дагуух үрэлтийн хүчний ажил ерөнхий тохиолдолтэгтэй тэнцүү биш.
Консерватив хүч (ks.sl)- ажил нь m.t-ийн эхний ба эцсийн байрлалаар тодорхойлогддог хүч. ба тэдгээрийн хоорондох замналаас хамаардаггүй. Хаалттай траекторийн хувьд консерватив хүчний хийсэн ажил тэг байна. Консерватив хүчний талбарыг потенциал гэж нэрлэдэг.
Консерватив хүчний жишээ бол таталцал ба уян хатан байдал юм.
Боломжит энерги P - SPV, энэ нь системийн хэсгүүдийн (биеийн) харьцангуй байрлалын функц юм.
Боломжит энергийн нэгж-жоуль: [P] = J.
Потенциал энергийн теорем
Материаллаг цэгүүдийн системийн боломжит энергийн бууралтконсерватив хүчний ажилтай тэнцүү:
–P s = P n – P k = A ks.sl (15.7 )
Боломжит энерги нь тогтмол утгын хүрээнд тодорхойлогддог бөгөөд эерэг, сөрөг эсвэл тэг байж болно.
Материаллаг цэгийн боломжит энерги Пямар ч үед хүчний талбар- SPV, м.т-ийг хөдөлгөх үед консерватив хүчний ажилтай тэнцүү. талбайн өгөгдсөн цэгээс цэг хүртэл, боломжит энергиҮүнийг тэгтэй тэнцүү авна:
P = A ks.sl. (15.8)
Уян гажигтай пүршний боломжит энерги
(15.9)
Г 
de x - булгийн сул төгсгөлийн шилжилт; k нь пүршний хөшүүн чанар, C нь дурын тогтмол (асуудлыг шийдвэрлэхэд тохиромжтой нөхцөлөөс сонгосон).
Төрөл бүрийн тогтмолуудын P(x) график: a) C > 0, b) C = 0, c) C< 0 параболы (рис.15.1).
Нөхцөлөөр P (0) = 0 тогтмол C = 0 ба
(15.10)
Ажил, эрчим хүч, хүч чадал
Хүч нь биеийн хурдатгал (динамик үйлдэл) эсвэл түүний хэлбэрийг өөрчлөх (статик үйлдэл) үүсгэдэг.
Хэрэв ямар нэгэн хүч биеийг тодорхой зайд хөдөлгөдөг бол тэр бие дээр ажилладаг.
Ажил= Хүч x Шилжилт.
At Ф = const(тохиолдолд тогтмол хүчхөдөлж байх үед) А = Fs,тохиолдолд хувьсах хүч– шилжилтийн хүчний интеграл А = .
Хүч- гүйцэтгэсэн ажлын гүйцэтгэлийн хугацаатай харьцуулсан харьцаа:
Эрчим хүч = Ажил / Цаг .
Агшин зуурын хүч нь ажлын цаг хугацааны дериватив юм. Р = дА/dt. Учир нь дА = Fds(хүчээр хөдөлгөх), дараа нь Р = Fds/dt = Fv. Агшин зуурын хүч нь бүтээгдэхүүнтэй тэнцүү байна агшин зуурын хүчагшин зуурын хурдаар.
Эрчим хүч- биеийн ажил хийх чадвар; нэг хэмжүүр янз бүрийн хэлбэрүүдхөдөлгөөнүүд. Тоон шинж чанарэрчим хүчний төрлөөс (механик, дотоод, химийн, цөмийн, цахилгаан соронзон гэх мэт) хамаарна.
Хөдөлгөөн ба түүнд тохирох энергийг нэг биеэс нөгөөд шилжүүлэх хоёр арга байдаг - ажлын болон дулааны хэлбэрээр (дулаан солилцоогоор). Микро хэсгүүдийн (атом, электрон) хувьд эдгээр ойлголтууд хамаарахгүй.
Хэрэв бие нь таталцлын чиглэлд хөдөлдөг бол бие дээр ажил хийгддэг A = Ghэсвэл АТ = мг цаг.
Биеийг өсгөхийн тулд (дэлхийн төвөөс зайг нэмэгдүүлэх) үүн дээр ажил хийх ёстой. Хүчээр хийсэн ажил Фтаталцлын эсрэг (биеийг өргөх) өндөрт шилжих үед hзамаас хамаардаггүй - энэ нь зөвхөн бие нь өгөгдсөн түвшинд хэр зэрэг бууж чадахаас хамаарна. Энэ ажил нь биеийн боломжит энерги (байрлалын энерги) хэлбэрээр хадгалагддаг. A=W n = мгх, тэнцүү ажил, биеийг өргөхөд зарцуулсан.
Энэ бол нийт боломжит энерги биш - зөвхөн бие өндөрт гарах үед эрчим хүчний өсөлт (лавлагаа цэгийг дур зоргоороо сонгосон). Өөрчлөх боломжтой таталцлын талбарөндөрт В n = м .
Боломжит энерги зөвхөн хамааралтай эрчим хүч гэж нэрлэдэг харьцангуй байрлалматериаллаг цэгүүд (эсвэл бие).
Хэрэв цэг (бие) -ийг хөдөлгөх үед эдгээр хүчний ажил нь зөвхөн орон зай дахь цэгийн (бие) эхний ба эцсийн байрлалаас хамаарах бөгөөд хөдөлгөөний замаас хамаарахгүй бол материаллаг цэг (бие) дээр үйлчлэх хүчийг потенциал гэж нэрлэдэг. .
Бүгдээрээ физик үзэгдлүүдБоломжит энерги нь өөрөө чухал биш, харин түүний өөрчлөлт нь хийсэн ажлыг тодорхойлдог. Өөрчлөлт хийх лавлагааны түвшинг урьдчилан тохиролцсон болно.
Потенциал энергид байрлалын энерги ба уян хэв гажилтын энерги багтана.
Болзошгүй энергийг зөвхөн харилцан үйлчлэлийн хүчний систем төдийгүй уян хатан хэв гажилттай нэг бие (шахсан пүрш, сунгасан саваа) эзэмшиж болно. Энэ тохиолдолд боломжит энерги нь харьцангуй байрлалаас хамаарна бие даасан хэсгүүдих бие (хавар ороомог).
Кинетик энерги бие бол түүний хэмжүүр юм механик хөдөлгөөнбөгөөд бүрэн зогсох хүртэл тоормослох үед биеийн хийж чадах ажлаар хэмжигддэг.
Амралтын байдлаас t мөч хүртэлх хурд, замыг өөрчлөх: V = at, S=Vt/2= at 2 /2.
Тоормослох үед түүний хөдөлгөөний эсрэг чиглэсэн хүч биед үйлчилдэг. Хүчний нөлөөн дор бие нь бүрэн зогсох хүртэл Фажлаа хийнэ А: А = Фс = Fv 2 /2а = mv 2 /2.
Биеийн кинетик энерги K = mv 2 /2
 |
Өндөрт гарах үед боломжит энерги хуримтлагддаг В n, энэ өндрөөс унах үед энэ боломжит энерги кинетик болж хувирав Вруу. В n = В k = мгх = mv 2 /2.
Жишээ: дүүжин жин ашиглан хурдыг тодорхойлох.
1. Агуулгын загварыг боловсруулах
Сумны хурдыг тодорхойл. Асуудлыг хөнгөн, хатуу, чөлөөтэй эргэдэг саваа дээр түдгэлзүүлсэн дүүжин жинг ашиглан шийддэг. Эхний өгөгдөл - зургийн дагуу.
2. Үзэл баримтлалын загварыг боловсруулах
Ачаалал дээр гацсан сум нь "сумны ачаалал" системд кинетик энергийг өгөх бөгөөд энэ нь саваа босоо тэнхлэгээс хамгийн их хазайх үед системийн боломжит энерги болж бүрэн хувирна. Асуудлын шийдэл нь энерги хадгалагдах хууль дээр суурилдаг. Сум ба ачааг халаах, агаарын эсэргүүцлийг даван туулах, савааг хурдасгах гэх мэт эрчим хүчний алдагдлыг тооцохгүй.
3. Математик загвар боловсруулах.
Энэхүү хувиргалтыг хүссэн хурдыг тодорхойлсон тэгш байдлын гинжээр дүрсэлдэг v.
(M + m)V 2 /2 = (M + m) gl (1 – cosα).
4. Загварын судалгаа, асуудлын шийдэл.
Сум ачааг нэвтлэх үед тохиолддог процессууд нь цэвэр механик байхаа больсон. Хэрэглэсэн хууль нь зөвхөн тооцооллын доод хязгаарыг өгдөг - бүрэн хэсгийг нь хадгалсан, үгүй механик энергисистемүүд - төлөө зөв шийдвэрасуудал бол бид импульс хадгалагдах хуулийг ашиглах ёстой.
Энэ хичээл дээр бид үзэх болно өөр өөр хөдөлгөөнтаталцлын нөлөөн дор биеийг олж, энэ хүчний хийсэн ажлыг олж сур. Мөн бид биеийн боломжит энергийн тухай ойлголтыг танилцуулж, энэ энерги нь таталцлын ажилтай хэрхэн холбоотой болохыг олж мэдээд, энэ энергийг олох томъёог гаргана. Энэ томъёог ашиглан бид улсын нэгдсэн шалгалтанд бэлтгэхийн тулд цуглуулгаас авсан асуудлыг шийдэх болно.
Өмнөх хичээлүүд дээр бид байгаль дахь хүчний төрлийг судалж үзсэн. Хүч бүрийн хувьд ажлыг зөв тооцоолох ёстой. Энэ хичээл нь таталцлын ажлыг судлахад зориулагдсан болно.
Дэлхийн гадаргаас бага зайд таталцал нь тогтмол бөгөөд хэмжээ нь -тэй тэнцүү байна м- биеийн жин, g- чөлөөт уналтын хурдатгал.
Биеийг масстай болго мнэг түвшнээс дээш өндөрт буцаан тоологдох ямар ч түвшнээс дээш өндрөөс чөлөөтэй унана (1-р зургийг үз).
Цагаан будаа. 1. Биеийн өндрөөс өндрөөс чөлөөтэй унах
Энэ тохиолдолд биеийн шилжилтийн модуль зөрүүтэй тэнцүү байнаЭдгээр өндөр:
Хөдөлгөөний чиглэл ба таталцлын хүч давхцаж байгаа тул таталцлын гүйцэтгэсэн ажил дараахтай тэнцүү байна.
Энэ томьёоны өндрийн утгыг аль ч түвшнээс (далайн түвшин, газар ухсан нүхний ёроолын түвшин, ширээний гадаргуу, шалны гадаргуу гэх мэт) тооцоолж болно. Ямар ч тохиолдолд энэ гадаргуугийн өндрийг тэг байхаар сонгосон тул энэ өндрийн түвшинг дууддаг тэг түвшин .
Хэрэв бие нь өндрөөс унавал hтэг түвшинд хүрвэл таталцлын хүчээр хийсэн ажил дараахтай тэнцүү болно.
Хэрэв тэг түвшнээс дээш шидэгдсэн бие энэ түвшнээс дээш өндөрт хүрвэл таталцлын хүчээр хийсэн ажил дараах байдалтай тэнцүү байна.
Биеийг масстай болго мдагуу хөдөлдөг налуу хавтгайөндөр hмөн үүний зэрэгцээ модуль нь хөдөлгөөн хийдэг урттай тэнцүүналуу хавтгай (2-р зургийг үз).
Цагаан будаа. 2. Налуу хавтгай дагуу биеийн хөдөлгөөн
Хүчний хийсэн ажил бол скаляр бүтээгдэхүүнтухайн хүчний нөлөөн дор хийгдсэн биеийн хөдөлгөөний вектор руу хүчний вектор, өөрөөр хэлбэл хүндийн хүчний ажил энэ тохиолдолдтэнцүү байх болно:
таталцал ба шилжилтийн векторуудын хоорондох өнцөг хаана байна.
Зураг 2-т хөдөлгөөн () нь гипотенузыг илэрхийлж байгааг харж болно зөв гурвалжин, ба өндөр h- хөл. Тэгш өнцөгт гурвалжны өмчийн дагуу:
Тиймээс
Биеийн босоо хөдөлгөөнтэй адил таталцлын ажлын илэрхийлэлийг бид олж авсан. Бид дүгнэж болно: хэрэв биеийн зам нь шулуун биш бөгөөд бие нь таталцлын нөлөөн дор хөдөлдөг бол таталцлын ажил нь зөвхөн биеийн өндрийг тодорхой тэг түвшнээс дээш өөрчлөх замаар тодорхойлогддог бөгөөд үүнээс хамаарахгүй. биеийн замнал.
Цагаан будаа. 3. Биеийн хөдөлгөөн муруй шугаман замнал
Өмнөх мэдэгдлийг баталцгаая. Биеийг муруй шугамын дагуу хөдөлгө (3-р зургийг үз). Бид энэ замыг оюун ухаанаараа хэд хэдэн жижиг хэсгүүдэд хуваадаг бөгөөд тэдгээр нь тус бүрийг жижиг налуу хавтгай гэж үзэж болно. Биеийн бүх зам дагуух хөдөлгөөнийг олон налуу хавтгай дагуух хөдөлгөөн гэж илэрхийлж болно. Хэсэг тус бүр дээр таталцлын хүчээр гүйцэтгэсэн ажил нь таталцлын бүтээгдэхүүн ба энэ хэсгийн өндөртэй тэнцүү байх болно. Хэрэв бие даасан талбайн өндрийн өөрчлөлт тэнцүү байвал тэдгээрийн таталцлын ажил тэнцүү байна.
Бүх зам дээрх нийт ажил нь тусдаа хэсгүүдийн ажлын нийлбэртэй тэнцүү байна.
- биеийн даван туулсан нийт өндөр,
Тиймээс таталцлын ажил нь биеийн замналаас хамаардаггүй бөгөөд эхний болон эцсийн байрлал дахь таталцлын бүтээгдэхүүн ба өндрийн зөрүүтэй үргэлж тэнцүү байдаг. Q.E.D.
Доош явахад ажил эерэг, дээшээ явахад сөрөг байна.
Зарим биеийг хаалттай траекторийн дагуу хөдөлгөж, өөрөөр хэлбэл эхлээд доошоо бууж, дараа нь өөр зам дагуу эхлэх цэг рүү буцна. Бие нь анх байсан тэр цэг дээр дууссан тул биеийн анхны болон эцсийн байрлалын хоорондох өндрийн зөрүү тэг байх тул таталцлын хүчээр хийсэн ажил тэг болно. Тиймээс, Биеийн битүү траекторийн дагуу хөдлөхөд таталцлын хүчээр хийсэн ажил тэг байна.
Таталцлын ажлын томъёонд бид хаалтнаас (-1) авна.
Өмнөх хичээлүүдээс харахад биед үзүүлэх хүчний ажил нь эцсийн ба хоёрын хоорондох зөрүүтэй тэнцүү гэдгийг бид мэднэ анхны утгабиеийн кинетик энерги. Үүссэн томьёо нь таталцлын ажил ба тодорхой утгуудын хоорондын ялгааг харуулж байна физик хэмжигдэхүүн, тэнцүү байна. Энэ хэмжээг нэрлэдэг биеийн боломжит энергиөндөрт байгаа hзарим тэг түвшнээс дээш.
Хэрэв таталцлын эерэг ажил хийгдсэн бол потенциал энергийн өөрчлөлт сөрөг байна (томьёоноос харж болно). Хэрэв хийсэн бол сөрөг ажил, тэгвэл боломжит энергийн өөрчлөлт эерэг байх болно.
Хэрэв бие нь өндрөөс унавал hтэг түвшинд хүрвэл таталцлын хийсэн ажил нь өндөрт өргөгдсөн биеийн боломжит энергийн утгатай тэнцүү байх болно. h.
Биеийн боломжит энерги, тэг түвшнээс дээш тодорхой өндөрт өргөгдсөн нь тухайн бие өгөгдсөн өндрөөс тэг түвшинд унах үед таталцлын хүчээр хийсэн ажилтай тэнцүү байна.
Биеийн хурдаас хамаардаг кинетик энергиээс ялгаатай нь боломжит энерги нь тайван байдалд байгаа биеийн хувьд ч тэгтэй тэнцүү биш байж болно.
Цагаан будаа. 4. Биеийн 0 түвшингээс доош
Хэрэв бие нь тэг түвшингээс доогуур байвал сөрөг боломжит энергитэй байна (4-р зургийг үз). Өөрөөр хэлбэл, боломжит энергийн тэмдэг ба хэмжээ нь тэг түвшний сонголтоос хамаарна. Биеийг хөдөлгөх үед хийх ажил нь тэг түвшний сонголтоос хамаардаггүй.
"Потенциал энерги" гэсэн нэр томъёо нь зөвхөн биеийн системд хамаарна. Дээрх бүх үндэслэлээр энэ систем нь "Дэлхий бол дэлхийгээс дээш өргөгдсөн бие юм."
Нэг төрлийн куб хэлбэртэймасс мхавирга тавьсан хэвтээ хавтгайгурван нүүр тус бүр дээр ээлжлэн. Эдгээр байрлал бүрт параллелепипедийн потенциал энерги ямар байх вэ?
Өгөгдсөн:м- параллелепипедийн масс; - параллелепипедийн ирмэгийн урт.
Олно:; ;
Шийдэл
Хэрэв та хязгаарлагдмал хэмжээстэй биеийн потенциал энергийг тодорхойлох шаардлагатай бол ийм биеийн бүх масс нь энэ биеийн массын төв гэж нэрлэгддэг нэг цэг дээр төвлөрч байна гэж бид үзэж болно.
Тэгш хэмтэй тохиолдолд геометрийн биетүүдмассын төвтэй давхцаж байна геометрийн төв, өөрөөр хэлбэл (энэ асуудлын хувьд) параллелепипедийн диагональуудын огтлолцох цэгтэй. Тиймээс, ямар өндрийг тооцоолох шаардлагатай өгсөн онооцагт янз бүрийн байршилпараллелепипед (5-р зургийг үз).
Цагаан будаа. 5. Асуудлын зураглал
Боломжит энергийг олохын тулд олж авсан өндрийн утгыг параллелепипедийн масс ба таталцлын хурдатгалаар үржүүлэх шаардлагатай.
Хариулт:; ;
Асаалттай энэ хичээлБид таталцлын ажлыг тооцоолж сурсан. Үүний зэрэгцээ, биеийн хөдөлгөөний замналаас үл хамааран таталцлын ажил нь тодорхой тэг түвшнээс дээш биеийн эхний ба эцсийн байрлалын өндрийн хоорондох зөрүүгээр тодорхойлогддог болохыг бид харсан. Мөн бид боломжит энергийн тухай ойлголтыг танилцуулж, таталцлын ажил нь эсрэг тэмдгээр авсан биеийн потенциал энергийн өөрчлөлттэй тэнцүү болохыг харуулсан. Шалнаас 0,5 м өндөрт байрлах тавиураас 2 кг жинтэй ууттай гурилыг шалнаас 0,75 м өндөрт байрлах ширээ рүү шилжүүлэхэд хэр их ажил хийх ёстой вэ? Тавиур дээр хэвтэж буй нэг уут гурилын боломжит энерги нь шалан дээр ямар байх вэ, ширээн дээр байх үеийн боломжит энерги нь юу вэ?
Хүндийн хүчний ажил. Асуудлыг шийдвэрлэх
Хичээлийн зорилго: хүндийн хүчний ажлын томъёог тодорхойлох; таталцлын хүчээр хийсэн ажил нь биеийн замналаас хамаардаггүй гэдгийг тодорхойлох; практик асуудлыг шийдвэрлэх чадварыг хөгжүүлэх.
Хичээлийн явц.
1. Зохион байгуулалтын мөч. Сурагчидтай мэндлэх, тасалсан хүмүүсийг шалгах, хичээлийн зорилгоо тодорхойлох.
2. Гэрийн даалгавраа шалгах.
3. Шинэ материал судлах. Өмнөх хичээл дээр бид ажлыг тодорхойлох томъёог тодорхойлсон. Тогтмол хүчээр гүйцэтгэсэн ажлыг ямар томъёогоор тодорхойлох вэ? (A=FScosα)
А гэж юу вэ баС?
Одоо энэ томьёог таталцлын хүчинд хэрэглэцгээе. Гэхдээ эхлээд таталцлын хүч гэж юу болохыг санацгаая? (Ф= мг)
А) бие босоогоор доошоо унасан тохиолдлыг авч үзье. Та бид хоёрын мэдэж байгаагаар таталцал үргэлж доошоо чиглэдэг. Чиглэлийг тодорхойлохын тулдСТа тодорхойлолтыг санах хэрэгтэй. (Нүүлгэн шилжүүлэлт нь анхны ба хоёрыг холбодог вектор юм төгсгөлийн цэг. Энэ нь эхнээс нь дуустал чиглэгддэг)
Тэр. тодорхойлох Хөдөлгөөний чиглэл ба таталцлын хүч давхцаж байгаа тулα =0 ба хүндийн хүчний хийсэн ажил нь:
Б) бие босоо дээшээ хөдөлдөг тохиолдлыг авч үзье. Учир нь таталцлын чиглэл ба хөдөлгөөний эсрэг, тэгвэлα =0 ба хүндийн хүчний хийсэн ажил нь .
Тэр. Тиймээс, хэрэв та хоёр томъёог модулийг харьцуулж үзвэл тэдгээр нь ижил байх болно.
c) бие нь налуу хавтгай дагуу хөдөлдөг тохиолдлыг авч үзье. Хүчний ажил нь тухайн хүчний нөлөөн дор гүйцэтгэсэн хүчний векторын скаляр үржвэр ба биеийн шилжилтийн вектортой тэнцүү, өөрөөр хэлбэл энэ тохиолдолд таталцлын ажил нь тэнцүү байх болно., Хаана – хүндийн хүчний болон шилжилтийн векторуудын хоорондох өнцөг. Зурагт хөдөлгөөн () тэгш өнцөгт гурвалжны гипотенуз ба өндрийг илэрхийлнэh- хөл. Тэгш өнцөгт гурвалжны өмчийн дагуу:
.Тиймээс
Тэр. юу гэж дүгнэж болох вэ?(таталцлын хүчээр хийсэн ажил нь хөдөлгөөний замналаас хамаардаггүй.)
Ингээд авч үзье сүүлчийн жишээ, үед замнал
хөдөлгөөн нь хаалттай шугам байх болно. Ажил нь юутай тэнцэх вэ гэдгийг хэн хэлэх вэ, яагаад? (А=0, учир нь шилжилт нь 0)
Анхаарцгаая!: Биеийн битүү траекторийн дагуу хөдлөхөд таталцлын хүчээр хийсэн ажил тэг байна.
4. Материалыг засах.
Даалгавар 1. Анчин тэнгэрийн хаяанд 40 ° өнцгөөр хаднаас буудаж байна. Сум унах үед хүндийн хүчний хийсэн ажил 5 Ж байсан.Хэрэв сум чулуунаас 250м зайд газарт орсон бол түүний масс хэд вэ?
Даалгавар 2. Далай ван дээр байх үед бие нь зурагт үзүүлсэн шиг хөдөлсөн. Энэ хөдөлгөөний үед таталцлын гүйцэтгэсэн ажил 840 Ж. Энэ биеийн масс 5 кг бол Далай ван дээрх таталцлын хурдатгал хэд вэ?
5. Гэрийн даалгавар.
