રશિયન ભાષાનો સમજૂતીત્મક શબ્દકોશ. ડી.એન. ઉષાકોવ

ન્યુટ્રોન

ન્યુટ્રોન, એમ. પરમાણુના ન્યુક્લિયસમાં પ્રવેશતો પદાર્થ કણો, ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જથી વંચિત, ઇલેક્ટ્રિકલી ન્યુટ્રલ.

રશિયન ભાષાનો સમજૂતીત્મક શબ્દકોશ. S.I.Ozhegov, N.Yu.Shvedova.

ન્યુટ્રોન

A, m (ખાસ). ઇલેક્ટ્રિકલી ન્યુટ્રલ પ્રાથમિક કણપ્રોટોનના દળના લગભગ સમાન સમૂહ સાથે.

adj ન્યુટ્રોન, -આયા, -ઓહ.

રશિયન ભાષાનો નવો સ્પષ્ટીકરણ શબ્દકોશ, ટી. એફ. એફ્રેમોવા.

ન્યુટ્રોન

m. ઇલેક્ટ્રિકલી ન્યુટ્રલ એલિમેન્ટરી કણ.

જ્ઞાનકોશીય શબ્દકોશ, 1998

ન્યુટ્રોન

ન્યુટ્રોન (અંગ્રેજી ન્યુટ્રોન, લેટિન ન્યુટરમાંથી - ન તો એક કે અન્ય) (n) 1/2 સ્પિન સાથેનો તટસ્થ પ્રાથમિક કણ અને 2.5 ઇલેક્ટ્રોન માસ દ્વારા પ્રોટોનના દળને ઓળંગે છે; બેરીયોન્સનો ઉલ્લેખ કરે છે. મુક્ત સ્થિતિમાં, ન્યુટ્રોન અસ્થિર હોય છે અને તેનું જીવનકાળ લગભગ હોય છે. 16 મિનિટ પ્રોટોન સાથે મળીને, ન્યુટ્રોન રચાય છે અણુ ન્યુક્લી; ન્યુક્લીમાં ન્યુટ્રોન સ્થિર છે.

ન્યુટ્રોન

(અંગ્રેજી ન્યુટ્રોન, લેટિન ન્યુટરમાંથી ≈ ન તો એક કે અન્ય; પ્રતીક n), સ્પિન 1/2 (પ્લાન્કના સ્થિરતાના એકમોમાં) સાથેનો તટસ્થ (ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જ ન ધરાવતો) પ્રાથમિક કણ અને સમૂહના દળ કરતાં સહેજ વધુ પ્રોટોન બધા અણુ ન્યુક્લી પ્રોટોન અને નાઇટ્રોજનથી બનેલા છે. મેગ્નેટોનની ચુંબકીય ક્ષણ લગભગ બે પરમાણુ મેગ્નેટોન જેટલી હોય છે અને તે નકારાત્મક હોય છે, એટલે કે, તે યાંત્રિક, સ્પિન, કોણીય ગતિની વિરુદ્ધ દિશામાન થાય છે. N. મજબૂત રીતે ક્રિયાપ્રતિક્રિયા કરતા કણો (હેડ્રોન) ના વર્ગ સાથે સંબંધિત છે અને તે બેરીયોન્સના જૂથમાં સમાવિષ્ટ છે, એટલે કે, તેમની પાસે એક વિશિષ્ટ આંતરિક લાક્ષણિકતા છે ≈ બેરીયોન ચાર્જ, સમાન, પ્રોટોન (પી) ની જેમ, +

N. ની શોધ 1932 માં અંગ્રેજી ભૌતિકશાસ્ત્રી જે. ચેડવિક દ્વારા કરવામાં આવી હતી, જેમણે સ્થાપિત કર્યું હતું કે જર્મન ભૌતિકશાસ્ત્રી ડબલ્યુ. બોથે અને જી. બેકર દ્વારા શોધાયેલ ભેદી કિરણોત્સર્ગ, જે ત્યારે થાય છે જ્યારે અણુ ન્યુક્લી (ખાસ કરીને, બેરિલિયમ) એ-કણો સાથે બોમ્બમારો કરવામાં આવે છે. , પ્રોટોન સમૂહની નજીક, સમૂહ સાથે અનચાર્જ્ડ કણોનો સમાવેશ થાય છે.

N. માત્ર સ્થિર અણુ ન્યુક્લીની રચનામાં સ્થિર હોય છે. ફ્રી એન. એક અસ્થિર કણ છે જે પ્રોટોન, ઇલેક્ટ્રોન (ઇ-) અને ઇલેક્ટ્રોન એન્ટિન્યુટ્રિનોમાં ક્ષીણ થાય છે:

એન. ટી » 16 મિનિટનું સરેરાશ જીવનકાળ. પદાર્થમાં, ન્યુક્લિયસ દ્વારા તેમના મજબૂત શોષણને કારણે મુક્ત ન્યુટ્રોન (ગાઢ પદાર્થો, એકમો ≈ સેંકડો માઇક્રોસેકન્ડમાં) પણ ઓછા અસ્તિત્વમાં છે. તેથી, મુક્ત ન્યુટ્રોન પ્રકૃતિમાં ઉદભવે છે અથવા પ્રયોગશાળામાં માત્ર પરમાણુ પ્રતિક્રિયાઓના પરિણામે મેળવવામાં આવે છે (ન્યુટ્રોન સ્ત્રોતો જુઓ). બદલામાં, મુક્ત નાઇટ્રોજન અણુ ન્યુક્લી સાથે ક્રિયાપ્રતિક્રિયા કરવામાં સક્ષમ છે, સૌથી ભારે લોકો સુધી; અદ્રશ્ય, N. એક અથવા બીજી પરમાણુ પ્રતિક્રિયાનું કારણ બને છે, જેમાંથી વિશેષ અર્થભારે ન્યુક્લીનું વિભાજન, તેમજ નાઇટ્રોજનનું રેડિયેશન કેપ્ચર, કેટલાક કિસ્સાઓમાં કિરણોત્સર્ગી આઇસોટોપ્સની રચના તરફ દોરી જાય છે. પરમાણુ પ્રતિક્રિયાઓ કરવામાં ન્યુટ્રોનની મહાન કાર્યક્ષમતા અને દ્રવ્ય સાથે ખૂબ જ ધીમી ન્યુક્લીની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની અનન્ય પ્રકૃતિ (રેઝોનન્સ ઇફેક્ટ્સ, સ્ફટિકોમાં વિવર્તન વિખેરવું વગેરે) ન્યુટ્રોનને સંશોધનમાં અત્યંત મહત્વપૂર્ણ સાધન બનાવે છે. પરમાણુ ભૌતિકશાસ્ત્રઅને ભૌતિકશાસ્ત્ર નક્કર. IN વ્યવહારુ કાર્યક્રમોએન. ન્યુક્લિયર પાવર ઉત્પાદનમાં મુખ્ય ભૂમિકા ભજવે છે ટ્રાન્સયુરાનિક તત્વોઅને કિરણોત્સર્ગી આઇસોટોપ્સ ( કૃત્રિમ રેડિયોએક્ટિવિટી), અને તેનો વ્યાપકપણે ઉપયોગ થાય છે રાસાયણિક વિશ્લેષણ(સક્રિયકરણ વિશ્લેષણ) અને ભૂસ્તરશાસ્ત્રીય સંશોધનમાં (ન્યુટ્રોન લોગીંગ).

એન.ની ઉર્જા પર આધાર રાખીને તેઓ અપનાવવામાં આવે છે શરતી વર્ગીકરણ: અલ્ટ્રાકોલ્ડ એન. (10-7 eV સુધી), ખૂબ ઠંડુ (10-7≈10-4 eV), ઠંડુ (10-4≈5×10-3 eV), થર્મલ (5×10-3≈0.5 eV ). 105 eV સુધીની ઉર્જા સાથેના તમામ N. સંયુક્ત છે સામાન્ય નામધીમા ન્યુટ્રોન.

══ન્યુટ્રોનની નોંધણીની પદ્ધતિઓ માટે, ન્યુટ્રોન ડિટેક્ટર જુઓ.

ન્યુટ્રોનની મુખ્ય લાક્ષણિકતાઓ

વજન. સૌથી સચોટ રીતે નિર્ધારિત મૂલ્ય એ ન્યુક્લિયસ અને પ્રોટોનના સમૂહ વચ્ચેનો તફાવત છે: mn ≈ mр= (1.29344 ╠ 0.00007) MeV, વિવિધ પરમાણુ પ્રતિક્રિયાઓના ઊર્જા સંતુલનથી માપવામાં આવે છે. આ જથ્થાને પ્રોટોનના સમૂહ સાથે સરખાવીને, આપણે (ઊર્જા એકમોમાં) મેળવીએ છીએ.

mn = (939.5527 ╠ 0.0052) MeV;

આ mn" 1.6╥10-24g, અથવા mn" 1840 mе ને અનુલક્ષે છે, જ્યાં mе ≈ ઇલેક્ટ્રોન માસ.

સ્પિન અને આંકડા.સ્પિન N માટે મૂલ્ય 1/2 પુષ્ટિ થયેલ છે વિશાળ એકંદરતથ્યો બિનસમાન ચુંબકીય ક્ષેત્રમાં અત્યંત ધીમા ન્યુટ્રોનના બીમને વિભાજિત કરવાના પ્રયોગોમાં સ્પિનને સીધું માપવામાં આવ્યું હતું. IN સામાન્ય કેસબીમ 2J+ 1 અલગ બીમમાં વિભાજીત થવો જોઈએ, જ્યાં J ≈ સ્પિન H. પ્રયોગમાં 2 બીમમાં વિભાજન જોવા મળ્યું હતું, જે સૂચવે છે કે J = 1/

અર્ધ-પૂર્ણાંક સ્પિન સાથેના કણ તરીકે, N. ફર્મી ≈ ડિરાક આંકડાઓનું પાલન કરે છે (તે ફર્મિઓન છે); આ સ્વતંત્ર રીતે અણુ ન્યુક્લીની રચના પર પ્રાયોગિક ડેટાના આધારે સ્થાપિત કરવામાં આવ્યું હતું (જુઓ ન્યુક્લિયર શેલ્સ).

ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જન્યુટ્રોન Q = 0. મજબૂત વિદ્યુત ક્ષેત્રમાં N બીમના વિચલનથી Q નું પ્રત્યક્ષ માપ દર્શાવે છે કે ઓછામાં ઓછું Q< 10-17e, где е ≈ элементарный электрический заряд, а પરોક્ષ માપન(મેક્રોસ્કોપિક ગેસ વોલ્યુમોની વિદ્યુત તટસ્થતા પર આધારિત) અંદાજ આપે છે Q< 2╥10-22е.

અન્ય ક્વોન્ટમ સંખ્યાઓન્યુટ્રોન. તેના ગુણધર્મોમાં, N. પ્રોટોનની ખૂબ નજીક છે: n અને p લગભગ છે સમાન સમૂહ, સમાન સ્પિન, એકબીજામાં પરસ્પર રૂપાંતરિત કરવામાં સક્ષમ છે, ઉદાહરણ તરીકે બીટા સડો પ્રક્રિયાઓમાં; તેઓ મજબૂત ક્રિયાપ્રતિક્રિયાને કારણે થતી પ્રક્રિયાઓમાં તે જ રીતે પોતાને પ્રગટ કરે છે, ખાસ કરીને p≈p, n≈p અને n≈n જોડી વચ્ચે કામ કરતા પરમાણુ દળો સમાન હોય છે (જો કણો અનુક્રમે સમાન સ્થિતિમાં હોય તો). આવી ઊંડી સમાનતા આપણને ન્યુટ્રોન અને પ્રોટોનને એક કણ ≈ ન્યુક્લિયન તરીકે ધ્યાનમાં લેવાની મંજૂરી આપે છે, જે બે ભાગમાં સ્થિત હોઈ શકે છે. વિવિધ રાજ્યો, ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જમાં ભિન્નતા Q. Q = + 1 વાળી સ્થિતિમાં ન્યુક્લિયોન એ પ્રોટોન છે, જેમાં Q = 0 ≈ H. તે મુજબ, ચોક્કસ આંતરિક લાક્ષણિકતા≈ આઇસોટોનિક સ્પિન I બરાબર 1/2, જેમાંથી "પ્રક્ષેપણ" લઈ શકે છે (આ મુજબ સામાન્ય નિયમો ક્વોન્ટમ મિકેનિક્સ) 2I + 1 = 2 મૂલ્યો: + 1/2 અને ≈1/2. આમ, n અને p એક આઇસોટોપિક ડબલટ બનાવે છે (આઇસોટોપિક ઇન્વેરિઅન્સ જુઓ): પરિમાણ ધરી + 1/2 પર આઇસોટોપિક સ્પિનના પ્રક્ષેપણ સાથેની સ્થિતિમાં ન્યુક્લિયન એ પ્રોટોન છે, અને પ્રક્ષેપણ ≈1/2 ≈ H સાથે. આઇસોટોપિક ડબલટના ઘટકો તરીકે, એન. અને પ્રોટોન અનુસાર આધુનિક વર્ગીકરણપ્રાથમિક કણોમાં સમાન ક્વોન્ટમ સંખ્યાઓ છે: બેરીયોન ચાર્જ B =+ 1, લેપ્ટન ચાર્જ L = 0, વિચિત્રતા S = 0 અને હકારાત્મક આંતરિક સમાનતા. ન્યુક્લિયોન્સનું આઇસોટોપિક ડબલટ એ "સમાન" કણોના વિશાળ જૂથનો એક ભાગ છે ≈ J = 1/2, B = 1 અને હકારાત્મક આંતરિક સમાનતા સાથે બેરીયોન્સના કહેવાતા ઓક્ટેટ; n અને p ઉપરાંત, આ જૂથમાં L-, S╠-, S0-, Xનો સમાવેશ થાય છે
--, X0-હાયપરન્સ, વિચિત્રતામાં n અને p થી અલગ છે (જુઓ પ્રાથમિક કણો).

ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ન્યુટ્રોન ક્ષણ, પરમાણુ ચુંબકીય રેઝોનન્સ પ્રયોગો દ્વારા નિર્ધારિત સમાન છે:

mn = ≈ (1.91315 ╠ 0.00007) mе,

જ્યાં mя=5.05×10-24erg/gs ≈ ન્યુક્લિયર મેગ્નેટોન. ડિરાક સમીકરણ દ્વારા વર્ણવેલ સ્પિન 1/2 સાથેનો કણ, જો તે ચાર્જ થયેલ હોય તો તેની પાસે એક મેગ્નેટન જેટલી ચુંબકીય ક્ષણ હોવી જોઈએ અને જો તે ચાર્જ ન થાય તો શૂન્ય હોવી જોઈએ. ઉપલબ્ધતા ચુંબકીય ક્ષણ N. માં, તેમજ પ્રોટોન (mр = 2.79mя) ના ચુંબકીય ક્ષણનું વિસંગત મૂલ્ય સૂચવે છે કે આ કણો એક જટિલ ધરાવે છે આંતરિક માળખું, એટલે કે તેમની અંદર છે વિદ્યુત પ્રવાહો, 1.79 મીટરના પ્રોટોનની વધારાની "વિસંગત" ચુંબકીય ક્ષણ બનાવે છે અને તીવ્રતામાં લગભગ સમાન અને સાઇન મેગ્નેટિક મોમેન્ટ N. (≈1.9 મીટર) (નીચે જુઓ) માં વિરુદ્ધ.

ઇલેક્ટ્રિક દ્વિધ્રુવ ક્ષણ.સાથે સૈદ્ધાંતિક બિંદુદૃષ્ટિકોણથી, કોઈપણ પ્રાથમિક કણનો ઇલેક્ટ્રિક દ્વિધ્રુવ ક્ષણ d હોવો જોઈએ શૂન્ય બરાબર, જો પ્રારંભિક કણોની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓ સમય વિપરિત (T-અતિક્રમણ) હેઠળ અવિચલ હોય. ઇલેક્ટ્રિક માટે શોધ દ્વિધ્રુવ ક્ષણપ્રાથમિક કણોમાં સિદ્ધાંતની આ મૂળભૂત સ્થિતિની કસોટીઓ પૈકીની એક છે, અને તમામ પ્રાથમિક કણોમાં, N. આવી શોધ માટે સૌથી અનુકૂળ કણ છે. પદ્ધતિનો ઉપયોગ કરીને પ્રયોગો ચુંબકીય રેઝોનન્સઠંડા એન બીમ પર બતાવ્યું કે dn< 10-23см╥e. Это означает, что сильное, электромагнитное и નબળી ક્રિયાપ્રતિક્રિયામહાન ચોકસાઈ સાથે ટી-અપરિવર્તનશીલ છે.

ન્યુટ્રોન ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓ

N. પ્રાથમિક કણોની તમામ જાણીતી ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓમાં ભાગ લે છે - મજબૂત, ઇલેક્ટ્રોમેગ્નેટિક, નબળા અને ગુરુત્વાકર્ષણ.

મજબૂત ન્યુટ્રોન ક્રિયાપ્રતિક્રિયા. એન અને પ્રોટોન ન્યુક્લિયન્સના એકલ આઇસોટોપિક ડબલટના ઘટકો તરીકે મજબૂત ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓમાં ભાગ લે છે. મજબૂત ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓની આઇસોટોપિક આવર્તન લાક્ષણિકતાઓ વચ્ચે ચોક્કસ જોડાણ તરફ દોરી જાય છે વિવિધ પ્રક્રિયાઓપ્રોટોન અને પ્રોટોનની ભાગીદારી સાથે, ઉદાહરણ તરીકે, પ્રોટોન અને પી પર p+ મેસોનના સ્કેટરિંગ માટે અસરકારક ક્રોસ સેક્શન
N. પર -મેસન સમાન છે, કારણ કે p+p અને p-n સિસ્ટમો સમાન આઇસોટોપિક સ્પિન I = 3/2 ધરાવે છે અને માત્ર આઇસોટોપિક સ્પિન I3 (I3 = + 3/2 in) ના પ્રક્ષેપણના મૂલ્યોમાં અલગ પડે છે. પ્રથમ અને બીજા કિસ્સામાં I3 = ≈ 3/2 in), પ્રોટોન પર K+ અને H પર K╟ ના છૂટાછવાયા ક્રોસ વિભાગો સમાન છે, વગેરે. આ પ્રકારના સંબંધની માન્યતા પ્રવેગક પર મોટી સંખ્યામાં પ્રયોગોમાં પ્રાયોગિક રીતે ચકાસવામાં આવી છે. ઉચ્ચ ઊર્જા. [ન્યુટ્રોન ધરાવતાં લક્ષ્યોની ગેરહાજરીને કારણે, ન્યુક્લી સાથેના વિવિધ અસ્થિર કણોની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા અંગેનો ડેટા મુખ્યત્વે ડ્યુટેરોન (ડી) ≈ ન્યુક્લિયસ ધરાવતું સરળ ન્યુક્લિયસ પરના આ કણોના વિખેરવાના પ્રયોગોમાંથી મેળવવામાં આવે છે.]

ઓછી ઉર્જા પર, ચાર્જ થયેલ કણો અને અણુ ન્યુક્લી સાથે ન્યુટ્રોન અને પ્રોટોનની વાસ્તવિક ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓ પ્રોટોન પર ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જની હાજરીને કારણે ખૂબ જ અલગ પડે છે, જે લાંબા અંતરનું અસ્તિત્વ નક્કી કરે છે. કુલોમ્બ દળોપ્રોટોન અને અન્ય ચાર્જ થયેલા કણો વચ્ચેના અંતરે જ્યાં ટૂંકા-અંતરના પરમાણુ દળો વ્યવહારીક રીતે ગેરહાજર હોય છે. જો પ્રોટોન અથવા અણુ ન્યુક્લિયસ સાથે પ્રોટોનની અથડામણ ઉર્જા કુલોમ્બ અવરોધની ઊંચાઈથી ઓછી હોય (જે ભારે ન્યુક્લી માટે લગભગ 15 MeV હોય છે), તો પ્રોટોન સ્કેટરિંગ મુખ્યત્વે ઈલેક્ટ્રોસ્ટેટિક રિસ્પ્લેશન દળોને કારણે થાય છે, જે કણોને નજીક આવવા દેતા નથી. ક્રિયાના ત્રિજ્યાના ક્રમ પર અંતર પરમાણુ દળો. એન.ના ઈલેક્ટ્રિક ચાર્જની અછત તેને અણુઓના ઈલેક્ટ્રોનિક શેલમાં પ્રવેશવાની અને મુક્તપણે પરમાણુ ન્યુક્લીનો સંપર્ક કરવા દે છે. આ તે નક્કી કરે છે અનન્ય ક્ષમતાપ્રમાણમાં ઓછી ઉર્જાનો N. ભારે ન્યુક્લીની વિભાજન પ્રતિક્રિયા સહિત વિવિધ પરમાણુ પ્રતિક્રિયાઓનું કારણ બને છે. ન્યુક્લી સાથે N. ની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાના અભ્યાસની પદ્ધતિઓ અને પરિણામો માટે, લેખો જુઓ ધીમા ન્યુટ્રોન, ન્યુટ્રોન સ્પેક્ટ્રોસ્કોપી, એટોમિક ફિશન ન્યુક્લી, 15 MeV સુધીની ઉર્જા પર પ્રોટોન પર ધીમા ન્યુટ્રોનનું વિખેરવું એ જડતા પ્રણાલીના કેન્દ્રમાં ગોળાકાર રીતે સપ્રમાણ છે. આ સૂચવે છે કે સ્કેટરિંગ રાજ્યમાં ક્રિયાપ્રતિક્રિયા n ≈ p દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે સંબંધિત ગતિઓર્બિટલ કોણીય વેગ સાથે l = 0 (કહેવાતા S-તરંગ). એસ-સ્ટેટમાં સ્કેટરિંગ એ ખાસ કરીને ક્વોન્ટમ મિકેનિકલ ઘટના છે જેમાં કોઈ એનાલોગ નથી શાસ્ત્રીય મિકેનિક્સ. જ્યારે ડી બ્રોગ્લી તરંગલંબાઇ H હોય ત્યારે તે અન્ય રાજ્યોમાં છૂટાછવાયા પર પ્રવર્તે છે.

ઓર્ડર અથવા ત્રિજ્યા કરતા વધારેપરમાણુ દળોની ક્રિયા (≈ પ્લાન્કનો સ્થિરાંક, v ≈ N. વેગ). 10 MeV ની ઉર્જા પર તરંગલંબાઇ H છે.

આવી ઉર્જા પર પ્રોટોન પર પરમાણુ સ્કેટરિંગની આ વિશેષતા પરમાણુ દળોની ક્રિયાના ત્રિજ્યાના તીવ્રતાના ક્રમ વિશે સીધી માહિતી પ્રદાન કરે છે. સૈદ્ધાંતિક વિચારણાબતાવે છે કે S-રાજ્યમાં વિખેરવું એ ક્રિયાપ્રતિક્રિયા સંભવિતના વિગતવાર આકાર પર નબળું આધાર રાખે છે અને તેને બે પરિમાણો દ્વારા સારી ચોકસાઈ સાથે વર્ણવવામાં આવે છે: સંભવિત r ની અસરકારક ત્રિજ્યા અને કહેવાતી સ્કેટરિંગ લંબાઈ a. હકીકતમાં, સ્કેટરિંગ n ≈ p નું વર્ણન કરવા માટે પરિમાણોની સંખ્યા બમણી મોટી છે, કારણ કે સિસ્ટમ np બે અવસ્થામાં હોઈ શકે છે વિવિધ અર્થોસંપૂર્ણ સ્પિન: J = 1 (ત્રિપલ સ્થિતિ) અને J = 0 (સિંગલ સ્ટેટ). અનુભવ દર્શાવે છે કે પ્રોટોન દ્વારા હાઇડ્રોજનની સ્કેટરિંગ લંબાઈ અને સિંગલ અને ટ્રિપ્લેટ સ્ટેટ્સમાં ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની અસરકારક ત્રિજ્યા અલગ છે, એટલે કે, પરમાણુ દળો કણોના કુલ સ્પિન પર આધારિત છે તે પ્રયોગોથી પણ અનુસરે છે સિસ્ટમ np (ડ્યુટેરિયમ ન્યુક્લિયસ) માત્ર ત્યારે જ અસ્તિત્વમાં હોઈ શકે છે જ્યારે કુલ સ્પિન 1 હોય, જ્યારે સિંગલ સ્ટેટમાં પરમાણુ દળોની તીવ્રતા બાઉન્ડ સ્ટેટ H. ≈ પ્રોટોન બનાવવા માટે અપૂરતી હોય છે. સિંગલ સ્ટેટમાં પરમાણુ સ્કેટરિંગની લંબાઈ, પ્રોટોન પર પ્રોટોનના સ્કેટરિંગ પરના પ્રયોગો પરથી નક્કી કરવામાં આવે છે (એસ-સ્ટેટમાં બે પ્રોટોન, પાઉલી સિદ્ધાંત મુજબ, માત્ર શૂન્ય કુલ સ્પિન સાથેની સ્થિતિમાં હોઈ શકે છે), તે સમાન છે. સિંગલ સ્ટેટમાં સ્કેટરિંગ લંબાઈ n≈p. આ મજબૂત ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓના આઇસોટોપિક આવર્તન સાથે સુસંગત છે. ગેરહાજરી જોડાયેલ સિસ્ટમસિંગલ સ્ટેટમાં pr અને પરમાણુ દળોના આઇસોટોપિક આક્રમણ એ નિષ્કર્ષ તરફ દોરી જાય છે કે બે ન્યુટ્રોનની બંધાયેલ સિસ્ટમ ≈ કહેવાતા બાઈન્યુટ્રોન અસ્તિત્વમાં નથી (પ્રોટોનની જેમ, એસ-સ્ટેટમાં બે ન્યુટ્રોનની કુલ સ્પિન સમાન હોવી જોઈએ. શૂન્ય). ન્યુટ્રોન લક્ષ્યોની ગેરહાજરીને કારણે n≈n સ્કેટરિંગ પર સીધા પ્રયોગો હાથ ધરવામાં આવ્યા ન હતા, જો કે, પરોક્ષ ડેટા (ન્યુક્લીના ગુણધર્મો) અને વધુ પ્રત્યક્ષ ≈ પ્રતિક્રિયાઓ 3H + 3H ╝ 4He + 2n, p- + d ╝ 2n + g ≈ આઇસોટોપિક ઇન્વેરીઅન્સ ન્યુક્લિયર ફોર્સની પૂર્વધારણા અને બાઈન્યુટ્રોનની ગેરહાજરી સાથે સુસંગત છે. [જો બાઈન્યુટ્રોન અસ્તિત્વમાં હોય, તો પછી આ પ્રતિક્રિયાઓમાં અનુક્રમે a-કણો (4He ન્યુક્લી) અને જી-ક્વોન્ટાના ઊર્જા વિતરણમાં શિખરો ચોક્કસ ઊર્જા મૂલ્યો પર જોવામાં આવશે.] જોકે પરમાણુ ક્રિયાપ્રતિક્રિયાસિંગલ સ્ટેટમાં બાઈન્યુટ્રોન રચવા માટે તેટલું મોટું નથી, આ સમાવિષ્ટ બાઉન્ડ સિસ્ટમની રચનાની શક્યતાને બાકાત કરતું નથી મોટી સંખ્યામાં N. એકલા ≈ ન્યુટ્રોન ન્યુક્લી. આ મુદ્દાને વધુ સૈદ્ધાંતિક અને પ્રાયોગિક અભ્યાસની જરૂર છે. પ્રાયોગિક ધોરણે ત્રણથી ચાર ન્યુક્લિયોટાઇડ્સના ન્યુક્લિયસ તેમજ 4H, 5H અને 6H ન્યુક્લિયસને શોધવાના પ્રયાસો હજુ સુધી ફળ્યા નથી. હકારાત્મક પરિણામ, મજબૂત ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓના સતત સિદ્ધાંતની અભાવ હોવા છતાં, સંખ્યાબંધ અસ્તિત્વમાંના વિચારોના આધારે, આ વિચારો અનુસાર, ન્યુક્લી અને વચ્ચેની મજબૂત ક્રિયાપ્રતિક્રિયાના કેટલાક દાખલાઓને ગુણાત્મક રીતે સમજવું શક્ય છે અન્ય હેડ્રોન (ઉદાહરણ તરીકે, પ્રોટોન) વર્ચ્યુઅલ હેડ્રોન્સના વિનિમય દ્વારા હાથ ધરવામાં આવે છે (જુઓ. વર્ચ્યુઅલ કણો) ≈ પી-મેસોન્સ, આર-મેસોન્સ, વગેરે. આ ક્રિયાપ્રતિક્રિયા ચિત્ર પરમાણુ દળોની ટૂંકી-શ્રેણીની પ્રકૃતિ, ત્રિજ્યાને સમજાવે છે. જેમાંથી સૌથી હળવા હેડ્રોન ≈ પી-મેસન (1.4 × 10-13 સે.મી.ની બરાબર) ની કોમ્પટન તરંગલંબાઇ દ્વારા નિર્ધારિત થાય છે. તે જ સમયે, તે ન્યુટ્રોનના અન્ય હેડ્રોનમાં વર્ચ્યુઅલ રૂપાંતરણની શક્યતા દર્શાવે છે, ઉદાહરણ તરીકે, પી-મેસનના ઉત્સર્જન અને શોષણની પ્રક્રિયા: n ╝ p + p- ╝ n. અનુભવથી જાણીતી મજબૂત ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓની તીવ્રતા એવી છે કે એન.એ મોટા ભાગનો સમય આવી "વિચ્છેદિત" અવસ્થાઓમાં વિતાવવો જોઈએ, જેમ કે તે વર્ચ્યુઅલ પી-મેસોન્સ અને અન્ય હેડ્રોન્સના "ક્લાઉડ"માં હતો. આ એન.ની અંદર ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જ અને ચુંબકીય ક્ષણના અવકાશી વિતરણ તરફ દોરી જાય છે. ભૌતિક પરિમાણોજે "વાદળ" ના કદ દ્વારા નક્કી થાય છે વર્ચ્યુઅલ કણો(ફોર્મ ફેક્ટર પણ જુઓ). ખાસ કરીને, ઉપરોક્ત અંદાજિત સમાનતાના સંદર્ભમાં ગુણાત્મક રીતે અર્થઘટન કરવું શક્ય હોવાનું બહાર આવ્યું છે. સંપૂર્ણ મૂલ્યન્યુટ્રોન અને પ્રોટોનની વિસંગત ચુંબકીય ક્ષણો, જો આપણે ધારીએ કે ન્યુટ્રોનની ચુંબકીય ક્ષણ બનાવવામાં આવી છે ભ્રમણકક્ષાની ગતિચાર્જ થયેલ પી
--મેસોન્સ n ╝ p + p- ╝ n પ્રક્રિયામાં વર્ચ્યુઅલ રીતે ઉત્સર્જિત થાય છે, અને પ્રોટોનની વિસંગત ચુંબકીય ક્ષણ ≈ p+ મેસોન્સના વર્ચ્યુઅલ વાદળની ભ્રમણકક્ષાની ગતિ, પ્રક્રિયા દ્વારા બનાવવામાં આવે છેр ╝ n + p+ ╝ р.

ઇલેક્ટ્રોમેગ્નેટિક ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓન્યુટ્રોન ઇલેક્ટ્રોમેગ્નેટિક ગુણધર્મો N. ચુંબકીય ક્ષણની હાજરી, તેમજ હકારાત્મક અને ના વિતરણ દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે નકારાત્મક શુલ્કઅને પ્રવાહો. આ તમામ લાક્ષણિકતાઓ, અગાઉના એકથી નીચે મુજબ, એન.ની ભાગીદારી સાથે સંકળાયેલી છે મજબૂત ક્રિયાપ્રતિક્રિયા, જે તેની રચના નક્કી કરે છે. N. ની ચુંબકીય ક્ષણ બાહ્યમાં N. નું વર્તન નક્કી કરે છે ઇલેક્ટ્રોમેગ્નેટિક ક્ષેત્રો: N બીમ બિન-સમાન ચુંબકીય ક્ષેત્રમાં વિભાજન, સ્પિન પ્રિસેશન N. આંતરિક ઇલેક્ટ્રોમેગ્નેટિક માળખું N. N. પર ઉચ્ચ-ઊર્જાવાળા ઈલેક્ટ્રોનના સ્કેટરિંગ દરમિયાન અને જી-ક્વોન્ટા (મેસોન ફોટોપ્રોડક્શન) દ્વારા N. પર મેસોન્સના ઉત્પાદનની પ્રક્રિયા દરમિયાન પોતાને પ્રગટ કરે છે. ન્યુટ્રોનની વિદ્યુતચુંબકીય ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓ અણુઓના ઇલેક્ટ્રોન શેલ અને અણુ ન્યુક્લી સાથે અસંખ્ય ઘટનાઓ તરફ દોરી જાય છે જેમાં મહત્વપૂર્ણપદાર્થની રચનાનો અભ્યાસ કરવા. ચુંબકીય ક્ષણો સાથે N. ની ચુંબકીય ક્ષણની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા ઇલેક્ટ્રોનિક શેલોન્યુટ્રોન માટે અણુઓ પોતાને નોંધપાત્ર રીતે પ્રગટ કરે છે, જેની તરંગલંબાઇ પરમાણુ પરિમાણો (ઊર્જા E< 10 эв), и широко используется для исследования магнитной структуры и элементарных возбуждений (спиновых волн) магнитоупорядоченных кристаллов (см. Нейтронография). Интерференция с ядерным рассеянием позволяет получать пучки поляризованных медленных Н. (см. Поляризованные нейтроны).

સાથે N. ની ચુંબકીય ક્ષણની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા ઇલેક્ટ્રિક ક્ષેત્રન્યુક્લી એન.ના ચોક્કસ વિક્ષેપનું કારણ બને છે, જે પ્રથમ વખત દર્શાવેલ છે અમેરિકન ભૌતિકશાસ્ત્રીયુ શ્વિંગર અને તેથી "સ્વિંગર" કહેવાય છે. આ સ્કેટરિંગ માટેનો કુલ ક્રોસ સેક્શન નાનો છે, પરંતુ નાના ખૂણા (~ 3╟) પર તે પરમાણુ સ્કેટરિંગ માટેના ક્રોસ સેક્શન સાથે તુલનાત્મક બને છે; એન., આવા ખૂણાઓ પર છૂટાછવાયા, માં મજબૂત ડિગ્રીધ્રુવીકરણ

ચુંબકત્વ ≈ ઇલેક્ટ્રોન (n≈e) ની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા, જે ઇલેક્ટ્રોનના પોતાના અથવા ભ્રમણકક્ષાના વેગ સાથે સંકળાયેલ નથી, તે મુખ્યત્વે ઇલેક્ટ્રોનના ઇલેક્ટ્રિક ક્ષેત્ર સાથેના ચુંબકીય ચુંબકીય ક્ષણની ક્રિયાપ્રતિક્રિયામાં ઘટાડો થાય છે. અન્ય, દેખીતી રીતે નાનું, (n≈e) ક્રિયાપ્રતિક્રિયામાં યોગદાન N ની અંદર ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જ અને પ્રવાહોના વિતરણને કારણે હોઈ શકે છે. જો કે (n≈e) ક્રિયાપ્રતિક્રિયા ખૂબ જ ઓછી છે, તે ઘણા પ્રયોગોમાં જોવા મળ્યું છે.

નબળા ન્યુટ્રોન ક્રિયાપ્રતિક્રિયા N ના વિઘટન જેવી પ્રક્રિયાઓમાં પોતાને પ્રગટ કરે છે.

પ્રોટોન દ્વારા ઇલેક્ટ્રોન એન્ટિન્યુટ્રિનોનું કેપ્ચર:

અને મ્યુઓન ન્યુટ્રિનો (nm) ન્યુટ્રોન દ્વારા: nm + n ╝ р + m-, મ્યુઅન્સનું પરમાણુ કેપ્ચર: m- + р ╝ n + nm, વિચિત્ર કણોનો ક્ષય, ઉદાહરણ તરીકે L ╝ p╟ + n, વગેરે.

ન્યુટ્રોનની ગુરુત્વાકર્ષણ ક્રિયાપ્રતિક્રિયા. N. બાકીના સમૂહ સાથેનો એકમાત્ર પ્રાથમિક કણ છે જેના માટે તે સીધું અવલોકન કરવામાં આવ્યું હતું ગુરુત્વાકર્ષણ ક્રિયાપ્રતિક્રિયા≈ પાર્થિવ ગુરુત્વાકર્ષણ ક્ષેત્રે કોલ્ડ ન્યુટ્રોનના સારી રીતે સંકલિત બીમની વક્રતા, પ્રાયોગિક ચોકસાઈની મર્યાદામાં, ન્યુટ્રોનના માપેલ ગુરુત્વાકર્ષણ પ્રવેગ સાથે એકરુપ છે. ગુરુત્વાકર્ષણ પ્રવેગકમેક્રોસ્કોપિક સંસ્થાઓ.

બ્રહ્માંડ અને પૃથ્વીની નજીકની જગ્યામાં ન્યુટ્રોન

તેના વિસ્તરણના પ્રારંભિક તબક્કામાં બ્રહ્માંડમાં ન્યુટ્રોનની માત્રાનો પ્રશ્ન ચાલે છે મહત્વપૂર્ણ ભૂમિકાકોસ્મોલોજીમાં. ગરમ બ્રહ્માંડના મોડલ (જુઓ બ્રહ્માંડશાસ્ત્ર) અનુસાર, શરૂઆતમાં અસ્તિત્વમાં રહેલા મુક્ત ન્યુટ્રોનનો નોંધપાત્ર ભાગ વિસ્તરણ દરમિયાન ક્ષીણ થવાનું સંચાલન કરે છે. હાઇડ્રોજનનો ભાગ જે પ્રોટોન દ્વારા કબજે કરવામાં આવે છે તે આખરે લગભગ 30% હિ ન્યુક્લી અને 70% પ્રોટોન તરફ દોરી જાય છે. પ્રાયોગિક નિશ્ચયબ્રહ્માંડમાં હી ની ટકાવારી રચના એ ગરમ બ્રહ્માંડ મોડેલના નિર્ણાયક પરીક્ષણોમાંનું એક છે.

કેટલાક કિસ્સાઓમાં તારાઓની ઉત્ક્રાંતિ રચના તરફ દોરી જાય છે ન્યુટ્રોન તારા, જેમાં, ખાસ કરીને, કહેવાતા પલ્સરનો સમાવેશ થાય છે.

તેમની અસ્થિરતાને લીધે, કોસ્મિક કિરણોના પ્રાથમિક ઘટકમાંથી ન્યુટ્રોન ગેરહાજર છે. જો કે, પરમાણુ ન્યુક્લી સાથે કોસ્મિક રે કણોની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા પૃથ્વીનું વાતાવરણવાતાવરણમાં નાઇટ્રોજનના ઉત્પાદન તરફ દોરી જાય છે. આ N. દ્વારા થતી પ્રતિક્રિયા 14N (n, р)14С, મુખ્ય સ્ત્રોત છે કિરણોત્સર્ગી આઇસોટોપવાતાવરણમાં કાર્બન 14C, જ્યાંથી તે જીવંત જીવોમાં પ્રવેશ કરે છે; કાર્બનિક અવશેષોમાં 14C સામગ્રીના નિર્ધારણના આધારે રેડિયોકાર્બન ડેટિંગભૂસ્તરશાસ્ત્ર વાતાવરણમાંથી પૃથ્વીની નજીકમાં ફેલાયેલા ધીમા ન્યુટ્રોનનો સડો જગ્યા, પૃથ્વીના કિરણોત્સર્ગ પટ્ટાના આંતરિક વિસ્તારને ભરતા ઇલેક્ટ્રોનના મુખ્ય સ્ત્રોતોમાંનું એક છે.

યુરેનિયમ ન્યુક્લી પર બોમ્બમારો ન્યુટ્રોનબેરિલિયમ સળિયાએ પ્રાથમિક વિભાજન દરમિયાન છોડવામાં આવતી ઊર્જા કરતાં ઘણી વધુ ઊર્જા લીધી હતી.

તેથી, રિએક્ટર ચલાવવા માટે, તે જરૂરી હતું કે દરેક અણુ વિભાજિત થાય ન્યુટ્રોન

તેથી, રિએક્ટર ચલાવવા માટે, તે જરૂરી હતું કે દરેક અણુ વિભાજિત થાય ન્યુટ્રોનબેરિલિયમ સળિયા, બદલામાં, અન્ય અણુઓના વિભાજનનું કારણ બને છે.

સારો સ્ત્રોત ન્યુટ્રોનનબળી પ્રયોગશાળા માટે પણ તે પોસાય તેવું હતું: થોડું રેડિયમ અને થોડા ગ્રામ બેરિલિયમ પાવડર.

જો આપણે ઉપયોગ કરીએ તો સાયક્લોટ્રોનમાં સમાન રકમ બે દિવસમાં મેળવી શકાય છે ન્યુટ્રોન, એક્સિલરેટેડ ડ્યુટરોન્સ દ્વારા બેરિલિયમ લક્ષ્યમાંથી બહાર ફેંકાઈ ગયું.

પછી તે બતાવવાનું શક્ય બન્યું કે બેરિલિયમ રેડિયેશનમાં ખરેખર ગામા કિરણો અને પ્રવાહનો સમાવેશ થાય છે. ન્યુટ્રોન.

તમે જુઓ, મૂળ પ્રવાહ ન્યુટ્રોનપ્રાથમિક વિસ્ફોટથી એક સરળ ગોળાકાર વિસ્તરણ હશે, પરંતુ તે બેરિલિયમ દ્વારા કબજે કરવામાં આવશે,” ફ્રોમે કુઆટીની બાજુમાં ઊભા રહીને સમજાવ્યું.

નરક, આકાશ, મદ્યપાન, એન્જલ, એન્ટિમેટર, એન્ટિગ્રેવિટી, એન્ટિફોટોન, અસ્થિનીયા, જ્યોતિષ, અણુ, આર્માગેડન, આભા ઓટોજેનિક તાલીમ, ચિત્તભ્રમણા, અનિદ્રા, વૈરાગ્ય, ભગવાન, દૈવી, દૈવી માર્ગ, બૌદ્ધ ધર્મ, બુદ્ધિ, ભવિષ્ય, બ્રહ્માંડનું ભવિષ્ય, ભવિષ્ય સૂર્ય સિસ્ટમ, શૂન્યાવકાશ, મહાન વ્રત, પદાર્થ, વર્ચ્યુઅલ, ભાગ્ય પર પ્રભાવ, બહારની દુનિયાની સંસ્કૃતિ, બ્રહ્માંડ, વૈશ્વિક પૂર, અવતાર, સમય, ઉચ્ચ બુદ્ધિ, ઉચ્ચ જ્ઞાન, આકાશગંગા, ભૂસ્તરશાસ્ત્રીય સમયગાળો, હર્મેસ ટ્રિસ્મેજિસ્ટસ, હાયપરન, સંમોહન, મગજ, જન્માક્ષર, ગુરુત્વાકર્ષણ તરંગો, ગુરુત્વાકર્ષણ, ગુણ, તાઓ, ડબલ, ડિપર્સનલાઇઝેશન, સામૂહિક ખામી, રાક્ષસ, ઝેન બૌદ્ધવાદ, સારી અનિષ્ટ, ડીએનએ, પ્રાચીન જ્ઞાન, ખંડીય પ્રવાહ, આત્મા, આત્મા, ધ્યાન, શેતાન એકીકૃત થિયરીક્ષેત્રો, જીવન, માનસિક બીમારી, જીવનની ઉત્પત્તિ, તારો, ધરતીનું જીવન, ભવિષ્યનું જ્ઞાન, જ્ઞાન, ઝોમ્બિઓ, ઝોમ્બિફિકેશન, ભાગ્યમાં ફેરફાર, ચેતનાની બદલાયેલી સ્થિતિ, દ્રવ્યનું માપ, એમરાલ્ડ ટેબ્લેટ, રોગપ્રતિકારક શક્તિ, વૃત્તિ, બુદ્ધિ, અંતર્જ્ઞાન, પ્રકાશનું બેન્ડિંગ, કૃત્રિમ બુદ્ધિ

બોરોન કાર્બાઇડ સળિયા માટે, અત્યંત શોષક ન્યુટ્રોન, 4.5 મીટર લાંબું ગ્રેફાઇટ ડિસ્પ્લેસર સસ્પેન્ડ કર્યું.

આ થાંભલાઓને ગ્રેફાઇટ ડિસ્પ્લેસરથી બદલવું જે ઓછું શોષી શકે છે ન્યુટ્રોન, અને સ્થાનિક રિએક્ટર બનાવે છે.

ન્યૂનતમ કદ જીવંત જડનું લઘુત્તમ કદ કુદરતી શરીરકુદરતી શરીર શ્વસન, પદાર્થ-ઊર્જા - અણુ, મુખ્યત્વે ગેસ ઇલેક્ટ્રોન, કોર્પસ્કલ, અણુઓના બાયોજેનિક સ્થળાંતર દ્વારા નિર્ધારિત વિક્ષેપ દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે ન્યુટ્રોનવગેરે

લાંબા ગાળાના સંયોજન ન્યુક્લિયસના વિચારે બોહરને અનુમાન લગાવ્યું કે ખૂબ ધીમા પણ યોગ્ય હશે. ન્યુટ્રોન.

માળખાકીય તફાવતતેમની વચ્ચે સમાવિષ્ટ પ્રોટોનની સંખ્યામાં ઘટાડો થાય છે, ન્યુટ્રોન, મેસોન્સ અને ઇલેક્ટ્રોન, જો કે, સિસ્ટમમાં પ્રોટોન-ઇલેક્ટ્રોન જોડીનો દરેક ક્રમિક ઉમેરો સમગ્ર એકંદર એકમના કાર્યાત્મક ગુણધર્મોમાં તીવ્ર ફેરફાર કરે છે અને આ fnl ની સંખ્યાના નિયમનની સ્પષ્ટ પુષ્ટિ છે.

RBMK-1000 રિએક્ટર એ ચેનલ પ્રકારનું રિએક્ટર છે, મધ્યસ્થી ન્યુટ્રોન- ગ્રેફાઇટ, શીતક - સામાન્ય પાણી.

ન્યુટ્રોન

ન્યુટ્રોન

(અંગ્રેજી ન્યુટ્રોન, લેટિન ન્યુટરમાંથી - ન તો એક કે અન્ય) (n), ઇલેક્ટ્રિકલી ન્યુટ્રલ તત્વ. સ્પિન 1/2 સાથેનો કણો અને પ્રોટોનના દળ કરતાં થોડો વધારે દળ; હેડ્રોન્સના વર્ગ સાથે સંબંધ ધરાવે છે અને બેરીયોન્સના જૂથમાં સામેલ છે. બધા અણુ ન્યુક્લી પ્રોટોન અને નાઇટ્રોજનથી બનેલા છે. 1932માં ખોલવામાં આવેલ એન. ભૌતિકશાસ્ત્રી જે. ચૅડવિક, જેમણે પ્રસ્થાપિત કર્યું કે જે શોધ્યું હતું તે હતું ભૌતિકશાસ્ત્રીઓ વી. બોથે અને જી. બેકર દ્વારા, પેનિટ્રેટિંગ, જે at ના બોમ્બમાર્ટ દરમિયાન થાય છે. ન્યુક્લી એ-પાર્ટિકલ્સ, જેમાં ચાર્જ વગરનો હોય છે. પ્રોટોનની નજીકના સમૂહ સાથે ch-ts.

N. એ સ્થિર ની રચનામાં જ સ્થિર છે. કોરો ફ્રી એન. એક અસ્થિર કણ છે જે યોજના અનુસાર ક્ષીણ થાય છે: n®p+e-+v=c (N. નો બીટા સડો); બુધ N. t=15.3 મિનિટ. પદાર્થોમાં, ન્યુક્લિયસ દ્વારા તેમના મજબૂત શોષણને કારણે મુક્ત ન્યુટ્રોન (ગાઢ પદાર્થો - એકમો - સેંકડો માઇક્રોસેકન્ડમાં) પણ ઓછા અસ્તિત્વ ધરાવે છે. તેથી, મફત N. પ્રકૃતિમાં થાય છે અથવા પ્રયોગશાળામાં માત્ર ઝેર તરીકે મેળવવામાં આવે છે. પ્રતિક્રિયાઓ મફત એન., પર સાથે વાતચીત. ન્યુક્લી, કારણ તફાવત. . ઝેરના અમલીકરણમાં એન.ની વધુ કાર્યક્ષમતા. પ્રતિક્રિયાઓ, ધીમી N. સાથે ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની વિશિષ્ટતા (રેઝોનન્સ ઇફેક્ટ્સ, સ્ફટિકોમાં વિવર્તન સ્કેટરિંગ, વગેરે) એન.ને ઝેરના સંશોધન માટે અત્યંત મહત્વપૂર્ણ સાધન બનાવે છે. ભૌતિકશાસ્ત્ર અને ભૌતિકશાસ્ત્ર ટીવી. શરીર (જુઓ ન્યુટ્રોનોગ્રાફી). વ્યવહારમાં N. એપ્લીકેશન ઝેરમાં મુખ્ય ભૂમિકા ભજવે છે. ઊર્જા, ટ્રાન્સયુરેનિક તત્વો અને કિરણોત્સર્ગીતાના ઉત્પાદનમાં. આઇસોટોપ્સ (કૃત્રિમ), અને તેનો ઉપયોગ રસાયણશાસ્ત્રમાં પણ થાય છે.

વિશ્લેષણ (સક્રિયકરણ વિશ્લેષણ) અને જીઓલમાં. સંશોધન (ન્યુટ્રોન લોગીંગ).

ન્યુટ્રોનની મૂળભૂત લાક્ષણિકતાઓ.

વજન. ન્યુટ્રોન અને પ્રોટોનના સમૂહ વચ્ચેનો તફાવત સૌથી સચોટ રીતે નક્કી થાય છે: mn--mp=1.29344(7) MeV, ઊર્જા દ્વારા માપવામાં આવે છે. સંતુલન તફાવત. આઈ. પ્રતિક્રિયાઓ તેથી (અને જાણીતા mp) mn = 939.5731(27) MeV અથવા mn»1.675X10-24 g»1840me (me - el-na).

સ્પિન અને આંકડા. N. J સ્પિનને એક અસંગત ચુંબકીય ક્ષેત્રમાં ખૂબ જ ધીમા N. ના બીમને વિભાજીત કરીને માપવામાં આવ્યું હતું. . જથ્થા અનુસાર. મિકેનિક્સ, બીમ 2J+1 ભાગોમાં વિભાજિત થવો જોઈએ. ગુચ્છો બે બીમમાં વિભાજન જોવામાં આવ્યું હતું, એટલે કે N. J = 1/2 અને N. ફર્મી - ડિરાક આંકડાઓનું પાલન કરે છે (આ at. ન્યુક્લીની રચના પર પ્રાયોગિક ડેટાના આધારે સ્વતંત્ર રીતે સ્થાપિત કરવામાં આવ્યું હતું). 15 MeV સુધીની ઉર્જા પર પ્રોટોન દ્વારા ધીમા ન્યુટ્રોનનું વિખેરવું એ જડતા પ્રણાલીના કેન્દ્રમાં ગોળાકાર રીતે સપ્રમાણ છે. આ સૂચવે છે કે સ્કેટરિંગ સંબંધિત સ્થિતિમાં np ની ક્રિયા દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે. ભ્રમણકક્ષામાંથી હલનચલન. મોમેન્ટ l=0 (કહેવાતા S-તરંગ). જ્યારે ડી બ્રોગ્લી એન. ?? ઝેરની ક્રિયાની ત્રિજ્યા. તાકાત N.?2 10-13 સે.મી. માટે 10 MeV ની ઉર્જા પર હોવાથી, આવી ઉર્જા પર પ્રોટોન પર N.ના વિખેરવાની આ વિશેષતા ઝેરની ક્રિયાના ત્રિજ્યાના તીવ્રતાના ક્રમ વિશે માહિતી આપે છે. તાકાત માઇક્રોપાર્ટિકલ્સના સ્કેટરિંગના સિદ્ધાંત પરથી તે અનુસરે છે કે એસ-સ્ટેટમાં વિખેરવું એ સક્રિય કલા વીજસ્થિતિમાનના વિગતવાર આકાર પર નબળું આધાર રાખે છે અને તેને બે પરિમાણો દ્વારા સારી ચોકસાઈ સાથે વર્ણવવામાં આવે છે: eff. સંભવિત અને સ્કેટરિંગ લંબાઈની ત્રિજ્યા r a. np સ્કેટરિંગનું વર્ણન કરવા માટે, પરિમાણોની સંખ્યા બમણી મોટી છે, કારણ કે સિસ્ટમ બે સ્થિતિમાં હોઈ શકે છેકુલ સ્પિન: 1 (ત્રિપલ રાજ્ય) અને 0 (સિંગલ સ્ટેટ). અનુભવ દર્શાવે છે કે પ્રોટોન અને ઇએફએફ દ્વારા N. ની સ્કેટરિંગ લંબાઈ. સિંગલ અને ત્રિપુટી અવસ્થામાં ક્રિયાની ત્રિજ્યા અલગ છે, એટલે કે ઝેર. દળો કુલ પર આધાર રાખે છે પાછા h-ts. ખાસ કરીને, સંચાર. એનપી સિસ્ટમની સ્થિતિ - ડ્યુટેરિયમ ન્યુક્લિયસ ફક્ત સ્પિન 1 પર જ અસ્તિત્વમાં હોઈ શકે છે. સિંગલ સ્ટેટમાં સ્કેટરિંગ લંબાઈ, જે પીપી-સ્કેટરિંગ પ્રયોગો દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે (એસ-સ્ટેટમાં બે પ્રોટોન, પાઉલી સિદ્ધાંત અનુસાર, માત્ર એકમાં હોઈ શકે છે. શૂન્ય કુલ સ્પિન સાથેની સ્થિતિ), સિંગલ સ્ટેટમાં np સ્કેટરિંગની લંબાઈ જેટલી છે. આ આઇસોટોપિક સાથે સુસંગત છે મજબૂત ક્રિયાની આક્રમકતા. જોડાણોનો અભાવ. સિંગલ સ્ટેટ અને આઇસોટોપિકમાં np સિસ્ટમ્સ. આક્રમક ઝેર. દળો એ નિષ્કર્ષ તરફ દોરી જાય છે કે જોડાણ અસ્તિત્વમાં નથી. બે N ની સિસ્ટમો - કહેવાતા. બાઈન્યુટ્રોન nn-સ્કેટરિંગ પર પ્રત્યક્ષ પ્રયોગો ન્યુટ્રોન લક્ષ્યોના અભાવને કારણે હાથ ધરવામાં આવ્યા ન હતા, પરંતુ પરોક્ષ રીતે. ડેટા (ન્યુક્લીના ગુણધર્મો) અને વધુ સીધા - પ્રતિક્રિયાઓનો અભ્યાસ 3H+3H®4He+2n, p-+d®2n+g આઇસોટોપિક પૂર્વધારણા સાથે સુસંગત છે. આક્રમક ઝેર. દળો અને બાઈન્યુટ્રોનની ગેરહાજરી. (જો બાઈન્યુટ્રોન અસ્તિત્વમાં હોય, તો પછી આ પ્રતિક્રિયાઓમાં અનુરૂપ a-કણો અને જી-ક્વોન્ટાના ઉર્જા વિતરણમાં શિખરો ચોક્કસ ઉર્જા પર જોવામાં આવશે.) ઝેર હોવા છતાં. સિંગલ સ્ટેટમાં અસર બાઈન્યુટ્રોન બનાવવા માટે પૂરતી મજબૂત નથી, આ બોન્ડ રચનાની શક્યતાને બાકાત રાખતું નથી. એકલા મોટી સંખ્યામાં ન્યુટ્રોન ન્યુક્લીનો સમાવેશ કરતી સિસ્ટમો (ત્રણ કે ચાર ન્યુટ્રોનના ન્યુક્લી મળી આવ્યા નથી).

ઈલેક્ટ્રોમેગ્નેટિક ક્રિયાપ્રતિક્રિયા. N. ના સંતો મેગ્નેશિયમની હાજરી દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે. ક્ષણ, તેમજ N. ની અંદર અસ્તિત્વમાં રહેલા વિતરણને મૂકશે. અને નામંજૂર. ચાર્જ અને કરંટ. મેગ્ન. N. ની ક્ષણ બાહ્ય પરિસ્થિતિઓમાં N. નું વર્તન નક્કી કરે છે. el.-magn ક્ષેત્રો: એક અસંગત ચુંબકીય ક્ષેત્રમાં N. બીમનું વિભાજન. ફીલ્ડ, સ્પિન પ્રિસેશન એન. ઇન્ટ. el.-magn ન્યુટ્રોનનું માળખું (ફોર્મ ફેક્ટર જુઓ) ન્યુટ્રોન પર ઉચ્ચ-ઊર્જાવાળા ઈલેક્ટ્રોનના સ્કેટરિંગ દરમિયાન અને જી-ક્વોન્ટા દ્વારા ન્યુટ્રોન પર મેસોન્સના ઉત્પાદનની પ્રક્રિયામાં પોતાને પ્રગટ કરે છે. ચુંબકીય અસર ચુંબક સાથે મોમેન્ટ એન. N. માટે અણુઓના ઇલેક્ટ્રોન શેલ્સની ક્ષણો નોંધપાત્ર રીતે પ્રગટ થાય છે, જેની ડી બ્રોગ્લી લંબાઈ? માપો (? ન્યુટ્રોનોગ્રાફી). ચુંબકીય હસ્તક્ષેપ પરમાણુ સાથે છૂટાછવાયા ધ્રુવીકરણ ધીમા N. ચુંબકીય અસરોના બીમ મેળવવા માટે પરવાનગી આપે છે. ઇલેક્ટ્રિક સાથે મોમેન્ટ એન પરમાણુ ક્ષેત્ર ચોક્કસ કારણ બને છે શ્વિંગર સ્કેટરિંગ (અમેરિકન ભૌતિકશાસ્ત્રી યુ. શ્વિંગર દ્વારા પ્રથમ વખત સૂચવવામાં આવ્યું છે). કુલ સ્કેટરિંગ નાનું છે, પરંતુ નાના ખૂણા પર (= 3°) તે ઝેરના ક્રોસ વિભાગ સાથે તુલનાત્મક બને છે. છૂટાછવાયા N., આવા ખૂણા પર વિખરાયેલા, અત્યંત ધ્રુવીકરણ થયેલ છે. એન.નો ઈ-નોમ સાથેનો સંબંધ, તેના પોતાના સાથે સંબંધ નથી. અથવા ભ્રમણકક્ષા. ક્ષણ el-na, મુખ્ય પર નીચે આવે છે. ચુંબકના ઉદય સુધી. ઇલેક્ટ્રિક સાથે મોમેન્ટ એન ઇમેઇલ ક્ષેત્ર. જોકે આ અસર બહુ ઓછી છે, પરંતુ તપાસમાં તેનું અવલોકન શક્ય હતું. પ્રયોગો

નબળા (I. N. ના વિઘટન જેવી પ્રક્રિયાઓમાં પોતાને પ્રગટ કરે છે: n®p+e-+v=e, કેપ્ચર ઇલેક્ટ્રોન પ્રોટોન: v=e+р®n+е+ અને મ્યુઓન ન્યુટ્રોન: vm+n®p+m-, ઝેર. મ્યુઅન્સનું કેપ્ચર: m-+р®n+vm, વિચિત્ર કણોનો ક્ષય, દા.ત. L®p°+n, તેમજ ઝેરમાં. II દ્વારા થતી પ્રતિક્રિયાઓ. અને જગ્યાઓનું ઉલ્લંઘન કરીને ચાલવું. સમાનતા

ગુરુત્વાકર્ષણ ક્રિયાપ્રતિક્રિયા એન. એ બાકીના સમૂહ સાથેનું એકમાત્ર તત્વ છે. h-ts, કટ માટે ગુરુત્વાકર્ષણ બળ સીધું અવલોકન કરવામાં આવ્યું હતું. વિચલન - પાર્થિવ ગુરુત્વાકર્ષણ ક્ષેત્રમાં કોલ્ડ N ના સારી રીતે સંકલિત બીમના માર્ગની વક્રતા. N., પ્રયોગની ચોકસાઈની અંદર, ગુરુત્વાકર્ષણ સાથે એકરુપ છે. પ્રવેગક મેક્રોસ્કોપિક ટેલ

બ્રહ્માંડ અને પૃથ્વીની નજીકની જગ્યામાં ન્યુટ્રોન.

તેના વિસ્તરણના પ્રારંભિક તબક્કામાં બ્રહ્માંડમાં કણોની સંખ્યાનો પ્રશ્ન બ્રહ્માંડવિજ્ઞાનમાં મહત્વપૂર્ણ ભૂમિકા ભજવે છે. હોટ યુનિવર્સ મોડેલ મુજબ, તેનો અર્થ છે. શરૂઆતમાં અસ્તિત્વમાં રહેલા કેટલાક ફ્રી N. વિસ્તરણ દરમિયાન વિઘટન થવાનો સમય ધરાવે છે. N. નો ભાગ જે પ્રોટોન દ્વારા કબજે કરવામાં આવે છે તે આખરે લગભગ તરફ દોરી જાય છે. હી ન્યુક્લીની 30% સામગ્રી અને પ્રોટોનની 70% સામગ્રી. ચાલો પ્રયોગ કરીએ. બ્રહ્માંડમાં તેની ટકાવારીનું નિર્ધારણ એ નિર્ણાયક છે. ગરમ બ્રહ્માંડ મોડેલના પરીક્ષણો. કેટલાક કિસ્સાઓમાં તારાઓની ઉત્ક્રાંતિ ન્યુટ્રોન તારાઓની રચના તરફ દોરી જાય છે (જેમાં, ખાસ કરીને, પલ્સરનો સમાવેશ થાય છે). કોસમોસના પ્રાથમિક ઘટકમાં. તેમની અસ્થિરતાને કારણે એન. કિરણો નથી. જો કે, કોસમોસની અસર. પૃથ્વીના વાતાવરણના અણુઓના મધ્યવર્તી કેન્દ્ર સાથેના કિરણો વાતાવરણમાં નાઈટ્રોજનના ઉત્પાદન તરફ દોરી જાય છે. પ્રતિક્રિયા 14N (n, p) 14C, આ N. દ્વારા થતી, મુખ્ય છે. રેડિયોએક્ટ સ્ત્રોત વાતાવરણમાં કાર્બન આઇસોટોપ 14C, જ્યાંથી તે જીવંત જીવોમાં પ્રવેશ કરે છે; કાર્બનિક પદાર્થોમાં 14C ની સામગ્રી નક્કી કરવા પર. અવશેષો જીઓક્રોનોલોજીની રેડિયોકાર્બન ડેટિંગ પદ્ધતિ પર આધારિત છે. ધીમા ન્યુટ્રોનનો ક્ષય વાતાવરણમાંથી પૃથ્વીની નજીકની અવકાશમાં ફેલાય છે. pr-vo, yavl. ઈમેલના સ્ત્રોતોમાંથી એક આંતરિક ભરે છે પ્રદેશ રેડિયેશન બેલ્ટપૃથ્વી.

ભૌતિક જ્ઞાનકોશીય શબ્દકોશ. - એમ.: સોવિયેત જ્ઞાનકોશ. . 1983 .

ન્યુટ્રોન

(n) (લેટિન ન્યુટરમાંથી - ન તો એક કે અન્ય) - શૂન્ય ઇલેક્ટ્રિક પાવર સાથેનો પ્રાથમિક કણ. ચાર્જ અને માસ, નજીવા વધુ માસપ્રોટોન સામાન્ય નામ હેઠળ પ્રોટોન સાથે. ન્યુક્લિયન એ અણુ ન્યુક્લીનો ભાગ છે. H. સ્પિન 1/2 ધરાવે છે અને તેથી તેનું પાલન કરે છે ફર્મી - ડીરાક આંકડા(એક ફર્મિઓન છે). પરિવારનો છે adra-nov;ધરાવે છે બેરીયોન નંબર B= 1, એટલે કે સમૂહમાં સામેલ બેરીઓન્સ

જે. ચૅડવિક દ્વારા 1932માં શોધાયેલ, જેમણે દર્શાવ્યું હતું કે એ-કણો દ્વારા બેરિલિયમ ન્યુક્લીના બોમ્બાર્ડમેન્ટથી ઉદ્ભવતા સખત ભેદી કિરણોત્સર્ગમાં લગભગ પ્રોટોનના સમૂહ સાથે ઇલેક્ટ્રિકલી ન્યુટ્રલ કણોનો સમાવેશ થાય છે. 1932માં, ડી.ડી. ઈવાનેન્કો અને ડબલ્યુ. હેઈઝનબર્ગે એવી પૂર્વધારણા રજૂ કરી કે અણુના કેન્દ્રમાં પ્રોટોન અને એચ. ચાર્જથી વિપરીત છે. કણો, H. કોઈપણ ઉર્જા પર અને તેની સાથે ન્યુક્લીમાં સરળતાથી ઘૂસી જાય છે ઉચ્ચ સંભાવનાકારણો પરમાણુ પ્રતિક્રિયાઓકેપ્ચર (n,g), (n,a), (n, p), જો પ્રતિક્રિયામાં ઊર્જા સંતુલન હકારાત્મક હોય. એક્ઝોથર્મિકની સંભાવના પરમાણુ પ્રતિક્રિયા વધે છે કારણ કે H ધીમો પડે છે. તેની ઝડપ. એચ. કેપ્ચર પ્રતિક્રિયાઓમાં વધારો જ્યારે તેઓ હાઇડ્રોજન-સમાવતી માધ્યમોમાં ધીમી પડી જાય છે ત્યારે ઇ. ફર્મી અને સહકાર્યકરો દ્વારા 1934માં શોધ કરવામાં આવી હતી. હેવી ન્યુક્લીના વિભાજન માટે H. ની ક્ષમતા, ઓ. હેહન અને એફ દ્વારા શોધાયેલ 1938 માં સ્ટ્રાસમેન (એફ. સ્ટ્રાસમેન) (જુઓ અણુ વિભાજન), રચના માટેના આધાર તરીકે સેવા આપી હતી પરમાણુ શસ્ત્રોઅને પરમાણુ શક્તિ. ધીમા ન્યુટ્રોનની બાબત સાથેની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની વિશિષ્ટતા, જે અણુ અંતર (રેઝોનન્સ ઇફેક્ટ, વિવર્તન, વગેરે) ના ક્રમ પર ડી બ્રોગ્લી તરંગલંબાઇ ધરાવે છે, ઘન સ્થિતિ ભૌતિકશાસ્ત્રમાં ન્યુટ્રોન બીમના વ્યાપક ઉપયોગ માટેના આધાર તરીકે સેવા આપે છે. (ઊર્જા દ્વારા એચ.નું વર્ગીકરણ - ઝડપી, ધીમી, થર્મલ, ઠંડા, અતિ-ઠંડા - આર્ટ જુઓ. ન્યુટ્રોન ભૌતિકશાસ્ત્ર.)

મુક્ત સ્થિતિમાં, એચ. અસ્થિર છે - તે બી-સડોમાંથી પસાર થાય છે; n p + e - + v ઇ; તેનું જીવન t n = = 898(14) s, ઇલેક્ટ્રોન સ્પેક્ટ્રમની મર્યાદિત ઊર્જા 782 keV છે (જુઓ. ન્યુટ્રોન બીટા સડો). IN બંધાયેલ રાજ્યસ્થિર ન્યુક્લીની રચનામાં, H. સ્થિર છે (પ્રાયોગિક અંદાજો અનુસાર, તેનું જીવનકાળ 10 32 વર્ષથી વધુ છે). એસ્ટ્ર મુજબ. એવો અંદાજ છે કે બ્રહ્માંડના 15% દૃશ્યમાન પદાર્થને H. દ્વારા રજૂ કરવામાં આવે છે, જે 4 He ન્યુક્લીનો ભાગ છે. એચ. મુખ્ય છે ઘટક ન્યુટ્રોન તારા.પ્રકૃતિમાં મુક્ત H. માં રચાય છે પરમાણુ પ્રતિક્રિયાઓ, એ-કણોને કારણે થાય છે કિરણોત્સર્ગી સડો, કોસ્મિક કિરણો અને ભારે ન્યુક્લીના સ્વયંસ્ફુરિત અથવા ફરજિયાત વિભાજનના પરિણામે. કલા. એચ.ના સ્ત્રોત છે પરમાણુ રિએક્ટર, પરમાણુ વિસ્ફોટો, પ્રોટોન (સરેરાશ ઉર્જા) અને ઈલેક્ટ્રોનના પ્રવેગક માંથી લક્ષ્યાંકો સાથે ભારે તત્વો. 14 MeV ની ઉર્જા સાથે મોનોક્રોમેટિક H. બીમ ના સ્ત્રોતો ઓછી ઉર્જા છે. ટ્રીટિયમ અથવા લિથિયમ લક્ષ્ય સાથે ડ્યુટેરોન પ્રવેગક, અને ભવિષ્યમાં આવા એચ.ના સઘન સ્ત્રોતો બની શકે છે. થર્મોન્યુક્લિયર સ્થાપનોયુટીએસ. (સે.મી. ન્યુટ્રોન સ્ત્રોતો.)

એચ.ની મુખ્ય લાક્ષણિકતાઓ.

માસ એચ. t p = 939.5731(27) MeV/s 2 = = 1.008664967(34) at. એકમો સમૂહ 1.675. 10 -24 ગ્રામ H. અને પ્રોટોન વચ્ચેનો તફાવત મહત્તમથી માપવામાં આવ્યો હતો. ઊર્જામાંથી ચોકસાઈ. H ની પ્રતિક્રિયાનું સંતુલન. પ્રોટોન દ્વારા કેપ્ચર: n + p d + g (g-ક્વોન્ટમ એનર્જી = 2.22 MeV), m n- m p = 1.293323 (16) MeV/c 2 .

ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જ એચ. પ્ર n = 0. સૌથી સચોટ પ્રત્યક્ષ માપ પ્ર n ઠંડા અથવા અલ્ટ્રા-કોલ્ડ એચ.ના બીમને ઇલેકટ્રોસ્ટેટિકમાં વિચલિત કરીને બનાવવામાં આવે છે. ક્ષેત્ર: પ્ર n<= 3·10 -21 તેણીના -ઇલેક્ટ્રોન ચાર્જ). કોસવ. વિદ્યુત માહિતી તટસ્થતા મેક્રોસ્કોપિક. તેઓ જે ગેસ આપે છે સ n<= 2·10 -22 ઇ.

સ્પિન એચ. જે= 1/2 એક અસંગત ચુંબકીય ક્ષેત્રમાં H બીમને વિભાજિત કરવા પરના સીધા પ્રયોગોથી નક્કી કરવામાં આવ્યું હતું. બે ઘટકોમાં ક્ષેત્ર કરો [સામાન્ય કિસ્સામાં, ઘટકોની સંખ્યા (2 જે + 1)].

આંતરિક સમાનતાએચ. હકારાત્મક. આઇસોટોપિક સ્પિન I = 1 / 2, જ્યારે પ્રક્ષેપણ આઇસોટોપિક. પાછા એચ. આઈ 3 = - 1/2. અંદર એસ.યુ.(3)-સપ્રમાણતા H. બેરીયોન ઓક્ટેટમાં સમાવિષ્ટ છે (જુઓ. એકાત્મક સમપ્રમાણતા).

ચુંબકીય ક્ષણ H. ની વિદ્યુત તટસ્થતા હોવા છતાં, તેની ચુંબકીય ક્ષણ. ક્ષણ શૂન્યથી નોંધપાત્ર રીતે અલગ છે: m n = - 1.91304184(88)m I, જ્યાં m I = ઇ/ 2mપી c-પરમાણુ મેગ્નેટોન(m p - પ્રોટોન માસ); ચુંબક ચિહ્ન ક્ષણ તેના સ્પિનની દિશાને સંબંધિત નક્કી કરવામાં આવે છે. ચુંબકીય સરખામણી પ્રોટોનની ક્ષણો (m p = 2.7928456) અને H. એ ન્યુક્લિયન સ્ટ્રક્ચરની રચનામાં "નગ્ન" ન્યુક્લિયનના પી-મેસન પર્યાવરણ (કોટ) ની ભૂમિકાની પૂર્વધારણા કરવાનું શક્ય બનાવ્યું. m p અને m n (m p/m n - 3/2) નો ગુણોત્તર ન્યુક્લિયન્સના ક્વાર્ક માળખા વિશેના વિચારોના માળખામાં સમજાવી શકાય છે (નીચે જુઓ). નાયબ. m p પદ્ધતિ સાથે સરખામણી કરીને બરાબર m n માપવામાં આવે છે પરમાણુ ચુંબકીય રેઝોનન્સઠંડા એચના ટોળા પર.

ઇલેક્ટ્રીક દ્વિધ્રુવ મોમેન્ટ H. ડાયનેમિક, એટલે કે પ્રેરિત, દ્વિધ્રુવીય ક્ષણ H. મજબૂત ઇલેક્ટ્રિકમાં ઊભી થઈ શકે છે. ક્ષેત્ર, દા.ત. ભારે ન્યુક્લિયસ પર એચ.ના છૂટાછવાયા દરમિયાન, અથવા ડ્યુટેરોન પર જી-કિરણોના સ્કેટરિંગ દરમિયાન. વિદ્યુત ઊર્જામાં કણ ઊર્જામાં ફેરફાર. ક્ષેત્ર D = -(a o 2/2) સંબંધ દ્વારા નક્કી થાય છે. ઇ 2, જ્યાં 0 એ કણની ધ્રુવીકરણક્ષમતા છે, ઇ - ક્ષેત્ર શક્તિ. પ્રયોગો અંદાજો 0 આપે છે<= 10 -42 см 3 (принята , в к-рой = સાથે= 1).

સ્થિર ઇલેક્ટ્રિક પ્રાથમિક કણની દ્વિધ્રુવીય ક્ષણ (EDM) સમાનરૂપે શૂન્યની બરાબર હોવી જોઈએ જો તે જે ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓ અનુભવે છે તે સંદર્ભમાં અવિચલ હોય. સમય વિપરિતો(ટી-અપરિવર્તકો). EDM શૂન્ય જો થી અલગ છે ટી-અતિક્રમણ તૂટી ગયું છે, જે મુજબ CPT પ્રમેય(એટલે ​​​​કે ચાર્જ જોડાણ, અવકાશી વ્યુત્ક્રમ અને સમય વિપરિત), ઉલ્લંઘનની સમકક્ષ છે એસ.આર-વિસંગતતા. ઉલ્લંઘન હોવા છતાં એસ.આર-અતિક્રમણ 1964 માં K 0 ના ક્ષયમાં મળી આવ્યું હતું એલ-મેસન, હજુ પણ એસ.આર-અન્ય કણો (અથવા સિસ્ટમો) માટે બિન-અચલ અસરો જોવા મળી નથી. આધુનિકમાં પ્રાથમિક કણોના એકીકૃત ગેજ સિદ્ધાંતોનું ઉલ્લંઘન ટી(અથવા સી.પી.)માં અવ્યવસ્થા આવી શકે છે વિદ્યુત નબળા ક્રિયાપ્રતિક્રિયા,જોકે અસરનું કદ અત્યંત નાનું છે. ડિફ. ઉલ્લંઘન મોડેલો એસ.આર-અંતરો EDM H.ના સ્તરે મૂલ્યની આગાહી કરે છે (10 -24 -10 -32) ઇ.તેના વિદ્યુતને કારણે જુઓ તટસ્થતા H. શોધવા માટે ખૂબ જ અનુકૂળ વસ્તુ છે એસ.આર- બિન-અતિક્રમણ. નાયબ. સંવેદનશીલ અને વિશ્વસનીય પદ્ધતિ - ઇલેક્ટ્રિકલ સાથે NMR પદ્ધતિ ક્ષેત્ર ચુંબકીય ક્ષેત્ર પર સુપરિમ્પોઝ થયેલ છે. iole વિદ્યુતની દિશા બદલવી રેઝોનન્ટ NMR સ્પેક્ટ્રોમીટરની અન્ય તમામ લાક્ષણિકતાઓને જાળવી રાખતી વખતે ફીલ્ડ, મૂલ્ય D દ્વારા NMR આવર્તનમાં ફેરફારનું કારણ બને છે. વિ = - 4dE,જ્યાં ડી- EDM. માટે ડી ~ 10 -25 ઇ. cm Dv ~10 -6 Hz. એનએમઆર સ્પેક્ટ્રોમીટરમાં અલ્ટ્રાકોલ્ડ એચ. જાળવી રાખવાની પદ્ધતિનો ઉપયોગ કરીને, આવી સંવેદનશીલતા પ્રાપ્ત કરવી શક્ય છે. પ્રાપ્ત મહત્તમ. EDM H. પર ચોક્કસ મર્યાદા: ડી n<= 2·10 -25 ઇ.સેમી .

એચ માળખું.

એચ., પ્રોટોન સાથે, સૌથી હળવા બેરીયન્સથી સંબંધિત છે. આધુનિક અનુસાર વિચારો, તે ત્રણ હળવા સંયોજકતા ધરાવે છે ક્વાર્ક(બે ડી-ક્વાર્ક અને એક u-ક્વાર્ક) ત્રણ રંગોનો રંગહીન સંયોજન બનાવે છે. વેલેન્સ ક્વાર્ક અને જે તેમને બાંધે છે તે ઉપરાંત ગ્લુઓન્સન્યુક્લિયનમાં વર્ચ્યુઅલ ક્વાર્કનો "સમુદ્ર" હોય છે, જેમાં ભારે (વિચિત્ર, મોહક, વગેરે)નો સમાવેશ થાય છે. ક્વોન્ટમ નંબરો H. સંપૂર્ણપણે વેલેન્સ ક્વાર્ક અને સ્પેસના સમૂહ દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે. માળખું - ક્વાર્ક અને ગ્લુઓનની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની ગતિશીલતા. આ ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની વિશેષતા એ છે કે પ્રભાવમાં વધારો. ક્રિયાપ્રતિક્રિયા સ્થિરાંકો ( અસરકારક ચાર્જ)વધતા અંતર સાથે, જેથી ક્રિયાપ્રતિક્રિયા ક્ષેત્રનું કદ કહેવાતા વિસ્તાર દ્વારા મર્યાદિત હોય. ક્વાર્ક કેદ - રંગીન વસ્તુઓના બંધિયારનો પ્રદેશ, જેની ત્રિજ્યા ~10 -13 સેમી છે (જુઓ. રંગ રીટેન્શન).

સુસંગત આધુનિક પર આધારિત હેડ્રોનની રચનાનું વર્ણન મજબૂત ક્રિયાપ્રતિક્રિયાનો સિદ્ધાંત - ક્વોન્ટમ ક્રોમોડાયનેમિક્સ -જ્યારે સૈદ્ધાંતિક બેઠક. મુશ્કેલીઓ, જોકે, ઘણા માટે કાર્યોને સંપૂર્ણપણે સંતોષશે. પરિણામો ન્યુક્લિયન્સની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાના વર્ણન દ્વારા આપવામાં આવે છે, જે પ્રાથમિક પદાર્થો તરીકે રજૂ થાય છે, મેસોન્સના વિનિમય દ્વારા. ચાલો પ્રયોગ કરીએ. જગ્યાઓનું સંશોધન. ડ્યુટરોન પર ઉચ્ચ-ઊર્જાવાળા લેપ્ટોન્સ (ઇલેક્ટ્રોન, મ્યુઓન, ન્યુટ્રિનો, આધુનિક સિદ્ધાંતમાં બિંદુ કણો તરીકે ગણવામાં આવે છે) ના સ્કેટરિંગનો ઉપયોગ કરીને H. માળખું હાથ ધરવામાં આવે છે. પ્રોટોન પર છૂટાછવાયાનું યોગદાન ઊંડાણમાં માપવામાં આવે છે. પ્રયોગ અને વ્યાખ્યાનો ઉપયોગ કરીને બાદબાકી કરી શકાય છે. ગણતરી કરશે. પ્રક્રિયાઓ

સ્થિતિસ્થાપક અને અર્ધ-સ્થિતિસ્થાપક (ડ્યુટેરોન વિભાજન સાથે) ડ્યુટેરોન પર ઇલેક્ટ્રોન સ્કેટરિંગ વિદ્યુત ઘનતા શોધવાનું શક્ય બનાવે છે. ચાર્જ અને ચુંબકીય ક્ષણ H. ( ફોર્મ ફેક્ટરએચ.). પ્રયોગ મુજબ, ચુંબકીય ઘનતા. કેટલાકના ક્રમની ચોકસાઈ સાથે મોમેન્ટ H. ટકા વિદ્યુત ઘનતાના વિતરણ સાથે એકરુપ છે. પ્રોટોન ચાર્જ અને ~0.8·10 -13 સેમી (0.8 F) ની રૂટ-મીન-ચોરસ ત્રિજ્યા ધરાવે છે. મેગ્ન. એચ. ફોર્મ ફેક્ટર કહેવાતા દ્વારા ખૂબ સારી રીતે વર્ણવવામાં આવે છે. દ્વિધ્રુવ એફ-લોય જી એમ n = m n (1 + q 2 /0.71) -2, ક્યાં q 2 - એકમોમાં સ્થાનાંતરિત મોમેન્ટમનો ચોરસ (GeV/c) 2.

વધુ જટિલ પ્રશ્ન ઇલેક્ટ્રિક પ્રવાહની તીવ્રતા વિશે છે. (ચાર્જ) ફોર્મ ફેક્ટર H. જીઇ n ડ્યુટેરોન સ્કેટરિંગ પ્રયોગોથી આપણે તે તારણ કાઢી શકીએ છીએ જીઇ n ( q 2 ) <= પ્રસારિત આવેગના વર્ગોના અંતરાલમાં 0.1 (0-1) (GeV/c) 2. મુ qશૂન્ય ઇલેક્ટ્રિકની સમાનતાને કારણે 2 0. ચાર્જ એચ. જીઇ n- > 0, જો કે, તે પ્રાયોગિક રીતે નક્કી કરી શકાય છે ડીજી ઇ n ( q 2 )/dq 2 | q 2=0 . આ મૂલ્ય મહત્તમ છે. માપમાંથી બરાબર મળી આવે છે સ્કેટરિંગ લંબાઈભારે અણુઓના ઇલેક્ટ્રોન શેલ પર H. પાયાની આ ક્રિયાપ્રતિક્રિયાનો ભાગ ચુંબકીય ક્ષેત્ર દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે. ક્ષણ એચ. મેક્સ ચોક્કસ પ્રયોગો ને-સ્કેટરિંગ લંબાઈ આપે છે એ ne = -1.378(18) . 10 -16 સે.મી., જે ચુંબકીય ક્ષેત્ર દ્વારા નિર્ધારિત ગણતરી કરેલ મૂલ્યથી અલગ છે. ક્ષણ H.: a ne = -1.468. 10 -16 સેમી આ મૂલ્યો વચ્ચેનો તફાવત સરેરાશ ચોરસ ઇલેક્ટ્રિક આપે છે. ત્રિજ્યા એચ.<આર 2 ઇ n >= = 0.088(12) ફિલી ડીજી ઇ n ( q 2)/dq 2 | q 2=0 = -0.02 F 2 . ડેટાના મોટા સ્કેટર, વિઘટનને કારણે આ આંકડાઓને અંતિમ ગણી શકાય નહીં. નોંધાયેલ ભૂલો કરતાં વધુ પ્રયોગો.

IN ઊંડે સ્થિતિસ્થાપક પ્રક્રિયાસ્કેટરિંગ (ઘણા ગૌણ હેડ્રોન્સના જન્મ સાથેની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા, મુખ્યત્વે pions), ઘટના બિંદુ કણ (લેપ્ટોન) ન્યુક્લિયન - ક્વાર્કના બિંદુ ઘટકો સાથે સીધો સંપર્ક કરે છે. કવાર્ક રચના એચ. ( ડીડીયુ) મહત્તમ પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોન (ડ્યુટેરિયમ ધરાવતું) લક્ષ્યો સાથે ઉચ્ચ-ઉર્જા ન્યુટ્રિનો અને એન્ટિન્યુટ્રિનોની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા સાથેના પ્રયોગોમાં સ્પષ્ટપણે પ્રગટ થાય છે. ઉદાહરણ તરીકે, કુલ પ્રતિક્રિયા ક્રોસ વિભાગ s વિ m n m - X (જ્યાં X એ હેડ્રોનનો સમૂહ છે) કુલ પ્રતિક્રિયા ક્રોસ સેક્શન કરતાં લગભગ બમણું છે વિ m p m - X, ત્યારથી વિ m માત્ર સાથે ક્રિયાપ્રતિક્રિયા કરે છે ડી-ક્વાર્ક [પ્રોટોનની કવાર્ક રચના ( uud)].તેવી જ રીતે કુલ ક્રોસ વિભાગોના આ સરળ સંબંધોના સુધારા મુખ્યમાં સંબંધિત છે. વર્ચ્યુઅલ ક્વાર્ક-એન્ટીક્વાર્ક જોડીના "સમુદ્ર" ની હાજરી સાથે.

ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓ એચ.

ન્યુક્લિયન્સ સાથે એચ.ની મજબૂત ક્રિયાપ્રતિક્રિયા.પરિણામે, આઇસોટોપિક ઇન્વેરિઅન્સ એ ન્યુટ્રોન-ન્યુટ્રોન અને પ્રોટોન-પ્રોટોન ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓ માટેના ક્રોસ સેક્શનની સમાનતા છે, જો પછીના કિસ્સામાં કુલોમ્બ ક્રિયાપ્રતિક્રિયાના યોગદાનને ધ્યાનમાં લેવામાં આવે. ક્વાર્ક-ગ્લુઓન સ્તરના આઇસોટોપ પર. નાના સમૂહ તફાવતનું પરિણામ છે ડી-અને u-ક્વાર્ક (જો ક્વાર્ક માસ પોતે જ નાનો હોય તો). આ પ્રોટોન અને એચ.ના સમૂહ વચ્ચેના તફાવતની નાનીતા તેમજ આ તફાવતની તીવ્રતા અને સંકેતને પણ સમજાવે છે ( ડી-ક્વાર્ક ભારે છે u-ક્વાર્ક).

ઓછી ઉર્જા પર (15 MeV સુધી), પ્રોટોન પર H. નું સ્કેટરિંગ માસ સિસ્ટમના કેન્દ્રમાં આઇસોટ્રોપિક છે, એટલે કે, ક્રિયાપ્રતિક્રિયા મુખ્યત્વે નક્કી થાય છે. એસ-તરંગ (ભ્રમણકક્ષાની ગતિ સાથે સંબંધિત ગતિ એલ= 0). માટે એસ-વેવ ક્રિયાપ્રતિક્રિયા, સ્કેટરિંગ ક્રોસ વિભાગને બે પરિમાણો દ્વારા વર્ગીકૃત કરી શકાય છે - eff. ક્રિયાપ્રતિક્રિયા સંભવિત અને સ્કેટરિંગ લંબાઈની ત્રિજ્યા. સંબંધો પર નિર્ભરતા. એચ.ના સ્પિનની દિશા અને પ્રોટોન પરિમાણોની સંખ્યાને બમણી કરે છે, કારણ કે સિંગલ (સિસ્ટમનું કુલ સ્પિન 0) અને ટ્રિપલેટ (કુલ સ્પિન 1) માટે સ્કેટરિંગ લંબાઈ અલગ છે (ઘણી વખત અલગ છે). આધુનિક સ્કેટરિંગ લંબાઈ અને અસરના મૂલ્યો. radii (F માં): = 1,70(3), આર ઓએસ= 2.67(3). np સ્કેટરિંગના પરિમાણોની સીધી સરખામણી pp અને nn સ્કેટરિંગ સાથે કરી શકાતી નથી, કારણ કે pp અને nn સિસ્ટમો, પાઉલી સિદ્ધાંતત્રિવિધ અવસ્થામાં ન હોઈ શકે. પીપી સ્કેટરિંગની સિંગલ લંબાઈ સમાન છે: એ pp = -7.815(8) F, આર 0 = 2.758 F. માટે કુલોમ્બના યોગદાનની ગણતરી a pp એક સંપૂર્ણ ન્યુક્લિયર પીપી સ્કેટરિંગ લંબાઈ મેળવવા માટે પરવાનગી આપે છે a I pp, ધાર -17.25 F ની બરાબર નીકળે છે. આઇસોટોપિક અનુસાર. આક્રમણ એ i pp = એ nn nn-સ્કેટરિંગના પરિમાણો નક્કી કરવા એ એક મુશ્કેલ સમસ્યા છે, કારણ કે પ્રયોગની મુશ્કેલીને કારણે મુક્ત H.ની સીધી ક્રિયાપ્રતિક્રિયા હજુ સુધી જોવા મળી નથી. કેટલીક દરખાસ્ત કરવામાં આવી છે. હાઇ-ફ્લક્સ પલ્સ્ડ અથવા સ્થિર રિએક્ટરના બીમમાં ડાયરેક્ટ એનએન-સ્કેટરિંગ શોધવા માટેના પ્રાયોગિક વિકલ્પો.

નાયબ. વિશે ચોક્કસ માહિતી એપૃષ્ઠ . પ્રતિક્રિયા p-d 2ng નો અભ્યાસ કરીને મેળવવામાં આવે છે: a nn = - 18.45(46) F, અને પ્રતિક્રિયાઓ nd p2n: a nn = - 16.73(45) F. પરિણામોમાં વિસંગતતા શૂન્ય ઊર્જા H. માટે એક્સ્ટ્રાપોલેશન પ્રક્રિયાની અસ્પષ્ટતા અને ડ્યુટેરોનનું અપર્યાપ્ત વર્ણનને કારણે છે. સરખામણી એ nn અને a pp, અમે તે સમસ્થાનિક તારણ કરી શકીએ છીએ. અવ્યવસ્થા જોવા મળે છે, જોકે પ્રાયોગિક. અપૂરતું

પરમાણુ ભૌતિકશાસ્ત્રના વિકાસના પ્રારંભિક તબક્કે, પરમાણુ દળોના ગુણધર્મોને સમજવામાં મૂળભૂત બાબતોએ મુખ્ય ભૂમિકા ભજવી હતી. ડ્યુટેરોનની લાક્ષણિકતાઓ. ડ્યુટેરોન એ -2.224 MeV ની બંધનકર્તા ઊર્જા સાથે બંધાયેલ ત્રિપુટી અવસ્થા છે. સિંગલ સ્ટેટ સકારાત્મક છે. બંધનકર્તા ઊર્જા 64 keV અને એક પડઘો છે. ડૉ. એનપી સિસ્ટમમાં ઓછી ઉર્જાવાળા પ્રદેશમાં કોઈ પડઘો અને બંધાયેલ સ્થિતિઓ નથી. આ બે પરિમાણો ન્યુક્લિયન-ન્યુક્લિયન ક્રિયાપ્રતિક્રિયા અને પરમાણુ દળોની ત્રિજ્યા નક્કી કરવાનું શક્ય બનાવે છે. ડ્યુટેરોનમાં ક્વાડ્રપોલ ઇલેક્ટ્રિકની હાજરી. ક્ષણ પ્ર = 2.859. 10 -27 સેમી 2 ટેન્સર પરમાણુ દળોના અસ્તિત્વ વિશેના નિષ્કર્ષ તરફ દોરી જાય છે.

રેડિયેશન પ્રોટોન, nр dg દ્વારા H.ને પકડવું એ સૌથી સરળ પરમાણુ પ્રતિક્રિયા છે. ઓછી ઊર્જા H પર કેપ્ચર ક્રોસ સેક્શન 1 તરીકે ઝડપ H પર આધાર રાખે છે / u . થર્મલ H. માટે (l = 1.73 સાથે) s n g = 0.311 કોઠાર.

આઇસોટોપિક ન્યુક્લિયર ફોર્સ અને જાણીતી સિંગલ એનપી સ્ટેટનું આક્રમણ એ બાઉન્ડ એનએન સ્ટેટ (ડી-ન્યુટ્રોન) ની ગેરહાજરીને યોગ્ય ઠેરવવાનું શક્ય બનાવે છે. ચાલો પ્રયોગ કરીએ. A + B C + 2n પ્રકારની પ્રતિક્રિયાઓમાં આ માટે શોધો આ નિષ્કર્ષની પુષ્ટિ કરે છે: ડાયન્યુટ્રોન ઉત્પાદન ક્રોસ વિભાગ<=10 -29 см 2 . Не найдены также связанные состояния трёх и четырёх H. Для большего числа H. существование связанных состояний не исключено, хотя вероятность их образования в исследованных ядерных реакциях должна быть крайне мала.

ન્યુક્લિયોન-ન્યુક્લિયન ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની ઉચ્ચ ઊર્જા પર, તેનું પાત્ર બદલાય છે. ઘટના ન્યુક્લિઅન્સ (200-400) MeV ની ઊર્જા પર, ~0.3 F ના અંતરે તેમના અભિગમને અનુરૂપ, ક્રિયાપ્રતિક્રિયામાં પ્રતિકૂળ પ્રતિક્રિયાઓ દેખાય છે. તાકાત આ ઘટનાની સામાન્ય રીતે ન્યુક્લિયન્સના કઠોર પ્રતિકૂળ કોર (કોર) ના અસ્તિત્વ સાથે સરખામણી કરવામાં આવે છે અને ઉદાહરણ તરીકે, ભારે વેક્ટર મેસોન્સના વિનિમયના ટૂંકા અંતર પર પ્રભાવશાળી ભૂમિકાને આભારી છે. ડબલ્યુ-મેસોન્સ. આ સમજૂતી એકમાત્ર શક્ય નથી. "ક્વાર્ક બેગ" મોડેલમાં (જુઓ કવાર્ક મોડલ્સ) સમાન ઘટનાને એક છ-ક્વાર્ક બેગમાં બે ન્યુક્લિઅન્સના ટૂંકા અંતરે ફ્યુઝન દ્વારા સમજાવવામાં આવે છે, જેનાં ગુણધર્મો વ્યક્તિગત ન્યુક્લિઅન્સના ગુણધર્મોથી ગુણાત્મક રીતે અલગ હોય છે; આ એ હકીકત તરફ દોરી જાય છે કે ટૂંકા અંતર પર બે વ્યક્તિગત ન્યુક્લિયન્સ પ્રાયોગિક રીતે જોવા મળતા નથી.

ઉચ્ચ ઉર્જા પર, ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓ અનિવાર્યપણે અસ્થિર બને છે અને તેની સાથે ગુણાકાર હોય છે. પી-મેસોન્સ અને ભારે કણોની રચના (જુઓ. બહુવિધ પ્રક્રિયાઓ).ક્વાર્ક અને ગ્લુઓનના ગુણધર્મો ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની ગતિશીલતામાં નિર્ણાયક ભૂમિકા ભજવે છે, જે ગૌણ હેડ્રોનના જેટ્સની રચનાનું કારણ બને છે (ફિગ જુઓ. હેડ્રોન જેટ) અને વગેરે.

ન્યુક્લી અને દ્રવ્ય સાથે H. ની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા.પ્રોટોન સાથેની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની જેમ, ન્યુક્લી સાથે H. ની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા H ની ડી બ્રોગ્લી તરંગલંબાઇની તુલનામાં ટૂંકા-અંતરના દળો દ્વારા વર્ણવવામાં આવે છે. ઓછી ઉર્જા માટે, ક્રિયાપ્રતિક્રિયાનું વર્ણન સ્કેટરિંગ લંબાઈ અને સંભવિતની ત્રિજ્યા દ્વારા કરવામાં આવે છે. . ખાડાઓ ન્યુક્લિયસમાં H. ના પ્રવેશમાં અવરોધની ગેરહાજરી H માટે ઓછી ઉર્જા તરફ દોરી જાય છે. સંયોજનની રચનામાંથી પસાર થતી પ્રતિક્રિયા ચેનલ દ્વારા ભૂમિકા ભજવવામાં આવે છે કર્નલો(કમ્પાઉન્ડ કોરો). ન્યુટ્રોન રેઝોનન્સ કહેવાતા ખાતે સંયોજન ન્યુક્લિયસની સ્થિતિઓ દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે. રેઝોનન્ટ એનર્જી એચ., સારી રીતે અલગ પડે છે (જુઓ. ન્યુટ્રોન સ્પેક્ટ્રોસ્કોપી).~ (0.1 - 1) પર મધ્યમ અને ભારે ન્યુક્લી ઓવરલેપમાં MeV અને ક્રોસ સેક્શનની વર્તણૂક આંકડાકીય રીતે વર્ણવવામાં આવી છે. અસાધારણ રીતે, ન્યુક્લી સાથે H. ની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા માટે ક્રોસ વિભાગની વર્તણૂક બળ કાર્યો દ્વારા વર્ણવવામાં આવે છે. s, પી, ડીલાક્ષણિક વધઘટ સાથે ન્યુટ્રોન રેઝોનન્સ. ઉચ્ચ ઊર્જા અસાધારણ રીતે. નો ઉપયોગ કરીને સરેરાશ વિભાગોનું વર્ણન પ્રાપ્ત થાય છે ઓપ્ટિકલ મોડેલ, કોર.ન્યુક્લી સાથે ઉચ્ચ-ઊર્જા H. ની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા ન્યુક્લી સાથે પ્રોટોનની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા જેવી જ છે.

ધીમા એચ. માટે, તેના તરંગ ગુણધર્મો અને ઓર્ડર કરેલ કન્ડેન્સર્સ સાથે સુસંગત ક્રિયાપ્રતિક્રિયા નિર્ણાયક બની જાય છે. બુધવાર. આંતરપરમાણુ અંતરની નજીકની તરંગલંબાઇ સાથે H. ઘન પદાર્થોની રચના અને તેમાં ઉત્તેજનાની ગતિશીલતાનો અભ્યાસ કરવાનું સૌથી મહત્વપૂર્ણ માધ્યમ છે. એચ. મેગની હાજરી. ક્ષણ પોલરાઇઝર્સના બીમ બનાવે છે. H. અત્યંત સંવેદનશીલ છે. પદાર્થમાં ચુંબકીયકરણના વિતરણનો અભ્યાસ કરવા માટેનું સાધન (જુઓ. ન્યુટ્રોનોગ્રાફી).

મોટાભાગના ન્યુક્લી સાથે એચ.ની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાનું લક્ષણ હકારાત્મક છે. , જે ગુણાંક તરફ દોરી જાય છે. રીફ્રેક્શન< 1. Благодаря этому H., падающие из вакуума на границу вещества, могут испытывать полное внутр. отражение. При скорости u. < (5-8) м/с (ультрахолодные H.) H. испытывают полное отражение от границы с углеродом, никелем, бериллием и др. при любом угле падения и могут удерживаться в замкнутых объёмах. Это свойство ультрахолодных H. широко используется в экспериментах (напр., для поиска ЭДМ H.) и позволяет реализовать нейтронооптич. устройства (см. ન્યુટ્રોન ઓપ્ટિક્સ).

એચ. અને નબળા (ઈલેક્ટ્રોવીક) ક્રિયાપ્રતિક્રિયા.ઈલેક્ટ્રોવીક ક્રિયાપ્રતિક્રિયા વિશે માહિતીનો એક મહત્વપૂર્ણ સ્ત્રોત એ મુક્ત H નું બી-સડો છે. ક્વાર્ક સ્તરે, આ પ્રક્રિયા સંક્રમણને અનુરૂપ છે. પ્રોટોન સાથે ઇલેક્ટ્રોન એન્ટિન્યુટ્રિનોની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની વિપરીત પ્રક્રિયા કહેવામાં આવે છે. રિવર્સ બી-સડો. પ્રક્રિયાઓના આ વર્ગમાં સમાવેશ થાય છે ઇલેક્ટ્રોનિક કેપ્ચર,ન્યુક્લીમાં બનતું, ફરીથી - એન વિઇ.

ગતિશાસ્ત્રને ધ્યાનમાં લેતા ફ્રી એચનો સડો. પરિમાણો બે સ્થિરાંકો દ્વારા વર્ણવવામાં આવે છે - વેક્ટર જીવી,પરિણામે વેક્ટર સંરક્ષણ વર્તમાનબ્રહ્માંડ નબળી ક્રિયાપ્રતિક્રિયા સતત, અને અક્ષીય-વેક્ટર જી એ,કટનું મૂલ્ય ન્યુક્લિયન - ક્વાર્ક અને ગ્લુઓન્સના મજબૂત રીતે ક્રિયાપ્રતિક્રિયા કરતા ઘટકોની ગતિશીલતા દ્વારા નક્કી કરવામાં આવે છે. આઇસોટોપિકને કારણે પ્રારંભિક H. અને અંતિમ પ્રોટોન અને n p સંક્રમણના વેવ કાર્યો. વિચલનોની ગણતરી એકદમ સચોટ રીતે કરવામાં આવે છે. પરિણામે, સ્થિરાંકોની ગણતરી જી વીઅને જી એફ્રી એચના સડોથી (ન્યુક્લીના બી-સડોની ગણતરીઓથી વિપરીત) પરમાણુ માળખાકીય પરિબળોને ધ્યાનમાં લેવા સાથે સંકળાયેલ નથી.

ચોક્કસ સુધારાઓને ધ્યાનમાં લીધા વિના H.નું જીવનકાળ બરાબર છે: t n = કિલો ગ્રામ 2 V+ 3જી 2 એ) -1, ક્યાં kકાઇનેમેટિક સમાવેશ થાય છે b-decay અને ની સીમા ઊર્જા પર આધાર રાખીને પરિબળો અને કુલોમ્બ સુધારા રેડિયેશન સુધારણા.

પોલરાઇઝર સડોની સંભાવના. સ્પિન સાથે એચ એસ , ઇલેક્ટ્રોન અને એન્ટિન્યુટ્રિનોની ઊર્જા અને મોમેન્ટા અને આર e, સામાન્ય રીતે અભિવ્યક્તિ દ્વારા વર્ણવવામાં આવે છે:

કોફ. સહસંબંધ a, A, B, Dપરિમાણમાંથી કાર્ય તરીકે રજૂ કરી શકાય છે a =(જી એ/જી વી,)એક્સ્સ્પ( i f). તબક્કો f શૂન્ય અથવા p જો થી અલગ છે ટી- અવ્યવસ્થા તૂટી ગઈ છે. કોષ્ટકમાં પ્રાયોગિક ડેટા આપવામાં આવે છે. આ ગુણાંક માટેના મૂલ્યો. અને પરિણામી અર્થો aઅને એફ.

આ ડેટા વચ્ચે નોંધપાત્ર તફાવત છે. t n માટે પ્રયોગો, ઘણા સુધી પહોંચે છે. ટકા

ન્યુક્લિઅન્સની રચનાને ધ્યાનમાં લેવાની જરૂરિયાતને કારણે ઉચ્ચ ઊર્જા પર એચ.ને સંડોવતા ઈલેક્ટ્રોવીક ક્રિયાપ્રતિક્રિયાનું વર્ણન વધુ જટિલ છે. ઉદાહરણ તરીકે, m - -capture, m - p n વિ m એ સ્થિરાંકોની ઓછામાં ઓછી બમણી સંખ્યા દ્વારા વર્ણવવામાં આવે છે. લેપ્ટોન્સની ભાગીદારી વિના અન્ય હેડ્રોન સાથે પણ એચ.નું પરીક્ષણ કરવામાં આવે છે. આવી પ્રક્રિયાઓમાં નીચેનાનો સમાવેશ થાય છે.

1) હાયપરન્સ L np 0, S + np +, S - np -, વગેરેનો ક્ષય. આ ક્ષયની ઓછી સંભાવના ઘણી છે. બિન-વિચિત્ર કણો કરતાં ગણું ઓછું, જેનું વર્ણન કેબિબો એંગલ રજૂ કરીને કરવામાં આવ્યું છે (જુઓ. કેબીબો કોર્નર).

2) નબળી ક્રિયાપ્રતિક્રિયા n - n અથવા n - p, જે પોતાને બિન-સંરક્ષિત જગ્યાઓ તરીકે પ્રગટ કરે છે. સમાનતાતેમના દ્વારા થતી અસરોની સામાન્ય તીવ્રતા 10 -6 -10 -7 ના ક્રમની છે.

મધ્યમ અને ભારે ન્યુક્લી સાથે એચ.ની ક્રિયાપ્રતિક્રિયામાં સંખ્યાબંધ લક્ષણો છે, જે કેટલાક કિસ્સાઓમાં અર્થ તરફ દોરી જાય છે. વધારતી અસરો ન્યુક્લીમાં સમાનતાનું બિન-સંરક્ષણ.આમાંની એક અસર સંબંધિત છે. પ્રચારની દિશામાં અને તેની સામે ધ્રુવીકરણ સાથે H ના શોષણ ક્રોસ સેક્શનમાં તફાવત, 139 La ન્યુક્લિયસના કિસ્સામાં કિનારીઓ = 1.33 eV પર 7% બરાબર છે, જે અનુરૂપ છે આર- વેવ ન્યુટ્રોન રેઝોનન્સ. વધારાનું કારણ ઓછી ઉર્જાનું સંયોજન છે. કમ્પાઉન્ડ ન્યુક્લિયસના રાજ્યોની પહોળાઈ અને આ સંયોજન ન્યુક્લિયસમાં વિરોધી સમાનતાઓ સાથેના સ્તરોની ઉચ્ચ ઘનતા, જે ન્યુક્લિયસના નીચાણવાળા રાજ્યો કરતાં અલગ-અલગ સમાનતાઓ સાથે ઘટકોના વધુ મિશ્રણને 2-3 ઓર્ડર પૂરા પાડે છે. પરિણામ એ સંખ્યાબંધ અસરો છે: કેપ્ચર કરેલા પોલરાઇઝર્સના સ્પિનની તુલનામાં જી-ક્વોન્ટાના ઉત્સર્જનની અસમપ્રમાણતા. H. પ્રતિક્રિયામાં (n, g), ચાર્જ ઉત્સર્જનની અસમપ્રમાણતા. પ્રતિક્રિયા (n, p) અથવા પ્રતિક્રિયામાં પ્રકાશ (અથવા ભારે) વિખંડન ટુકડાના ઉત્સર્જનની અસમપ્રમાણતામાં સંયોજન અવસ્થાના સડો દરમિયાન કણો (n, f). થર્મલ એનર્જી H. V પર અસમપ્રમાણતાનું મૂલ્ય 10 -4 -10 -3 છે આર-વેવ ન્યુટ્રોન રેઝોનન્સ વધુમાં અનુભવાય છે. આ સંયોજન રાજ્યના સમાનતા-જાળવણી ઘટકની રચનાની સંભાવનાના દમન સાથે સંકળાયેલ વૃદ્ધિ (નાની ન્યુટ્રોન પહોળાઈને કારણે આર-રેઝોનન્સ) વિરોધી સમાનતા સાથે અશુદ્ધતા ઘટકના સંદર્ભમાં, જે છે s-રેઝોનન્સ-સોમ. તે અનેકનું સંયોજન છે. એમ્પ્લીફિકેશન પરિબળો પરમાણુ ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની તીવ્રતાની લાક્ષણિકતા સાથે અત્યંત નબળી અસરને પોતાને પ્રગટ કરવા દે છે.

બેરીયોન નંબર ઉલ્લંઘન સાથેની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાઓ.સૈદ્ધાંતિક મોડેલો ભવ્ય એકીકરણઅને સુપરયુનિફિકેશનબેરીયોન્સની અસ્થિરતાની આગાહી કરો - મેસોન્સમાં તેમનો સડો. આ ક્ષય માત્ર સૌથી હળવા બેરીયોન્સ માટે જ નોંધનીય હોઈ શકે છે - p અને n, જે અણુ ન્યુક્લીનો ભાગ છે. બેરીયોન નંબરમાં 1 દ્વારા ફેરફાર સાથે ક્રિયાપ્રતિક્રિયા માટે, ડી બી= 1, વ્યક્તિ H. પ્રકાર પરિવર્તનની અપેક્ષા રાખે છે: n e + p - , અથવા વિચિત્ર મેસોન્સના ઉત્સર્જન સાથે પરિવર્તન. આ પ્રકારની પ્રક્રિયાઓની શોધ કેટલાક સમૂહ સાથે ભૂગર્ભ ડિટેક્ટરનો ઉપયોગ કરીને પ્રયોગોમાં હાથ ધરવામાં આવી હતી. હજાર ટન. આ પ્રયોગોના આધારે, તે નિષ્કર્ષ પર આવી શકે છે કે બેરીયોન નંબરના ઉલ્લંઘન સાથે એચ.નો સડો સમય 10 32 વર્ષથી વધુ છે.

ડૉ. ડી સાથે સંભવિત પ્રકારની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા IN= 2 H. અને ના આંતરરૂપાંતરણની ઘટના તરફ દોરી શકે છે એન્ટિન્યુટ્રોનશૂન્યાવકાશમાં, એટલે કે . બાહ્યની ગેરહાજરીમાં ક્ષેત્રો અથવા તેમની નીચી તીવ્રતા પર, એચ. અને એન્ટિન્યુટ્રોન અવસ્થાઓ અધોગતિ પામે છે, કારણ કે તેમનો સમૂહ સમાન છે, તેથી અતિ-નબળી ક્રિયાપ્રતિક્રિયા પણ તેમને મિશ્રિત કરી શકે છે. નાના બાહ્ય માપદંડ ક્ષેત્રો એ ક્રિયાપ્રતિક્રિયા ઊર્જા ચુંબકીયની નાની છે. ચુંબક સાથે ક્ષણ H. સમય દ્વારા નિર્ધારિત ઊર્જાની તુલનામાં ક્ષેત્ર (n અને n ~ વિરુદ્ધ ચુંબકીય ચિહ્નો ધરાવે છે). ટીઅવલોકનો H. (અનિશ્ચિતતા સંબંધ અનુસાર), ડી<=hT -1 . જ્યારે રિએક્ટર અથવા અન્ય સ્ત્રોતમાંથી H બીમમાં એન્ટિન્યુટ્રોનનું ઉત્પાદન જોવા મળે છે ટીડિટેક્ટર માટે ફ્લાઇટ H.નો સમય છે. ફ્લાઇટના વધતા સમય સાથે બીમમાં એન્ટિન્યુટ્રોનની સંખ્યા ચતુર્થાંશ રીતે વધે છે: /એન n ~ ~ (ટી/t osc) 2, જ્યાં t osc એ ઓસિલેશન સમય છે.

હાઈ-ફ્લક્સ રિએક્ટરમાંથી કોલ્ડ એચ.ના બીમમાં ઉત્પાદનનું અવલોકન કરવાના સીધા પ્રયોગો t osc > 10 7 s પર મર્યાદા આપે છે. તૈયાર થઈ રહેલા પ્રયોગોમાં, કોઈ પણ વ્યક્તિ t osc ~ 10 9 s ના સ્તરની સંવેદનશીલતામાં વધારાની અપેક્ષા રાખી શકે છે. મર્યાદિત સંજોગો મહત્તમ છે. એચ. બીમની તીવ્રતા અને કોસ્મિક ડિટેક્ટરમાં એન્ટિન્યુટ્રોન વિનાશની ઘટનાનું અનુકરણ. કિરણો

ડૉ. ઓસિલેશનનું અવલોકન કરવાની પદ્ધતિ - એન્ટિન્યુટ્રોન્સના વિનાશનું અવલોકન, જે સ્થિર મધ્યવર્તી કેન્દ્રમાં રચાય છે. વધુમાં, બંધનકર્તા ઊર્જા H. eff થી ન્યુક્લિયસમાં ઉભરતા એન્ટિન્યુટ્રોનની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા ઊર્જામાં મોટા તફાવતને કારણે. અવલોકનનો સમય ~ 10 -22 s બને છે, પરંતુ મોટી સંખ્યામાં અવલોકન કરેલ ન્યુક્લી (~ 10 32) એચ બીમ પરના પ્રયોગની તુલનામાં સંવેદનશીલતામાં ઘટાડો માટે આંશિક રીતે વળતર આપે છે ન્યુક્લિયસની અંદર એન્ટિન્યુટ્રોનની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાના ચોક્કસ પ્રકારની અજ્ઞાનતાને આધારે, ~ 2 GeV ની ઊર્જા પ્રકાશન સાથેની ઘટનાઓ ચોક્કસ અનિશ્ચિતતા સાથે સમાપ્ત થઈ શકે છે, તે t osc > (1-3). 10 7 પૃ. જીવો આ પ્રયોગોમાં t osc ની મર્યાદામાં વધારો કોસ્મિક કણોની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાને કારણે થતી પૃષ્ઠભૂમિને કારણે અવરોધાય છે. ભૂગર્ભ ડિટેક્ટરમાં ન્યુક્લી સાથે ન્યુટ્રિનો.

એ નોંધવું જોઈએ કે ડી સાથે ન્યુક્લિયોન સડોની શોધ બી= 1 અને -ઓસિલેશન માટેની શોધ સ્વતંત્ર પ્રયોગો છે, કારણ કે તે મૂળભૂત રીતે અલગ હોવાને કારણે થાય છે. ક્રિયાપ્રતિક્રિયાના પ્રકારો.

ગુરુત્વાકર્ષણ ક્રિયાપ્રતિક્રિયા એચ.ન્યુટ્રોન એ કેટલાક પ્રાથમિક કણોમાંથી એક છે જે ગુરુત્વાકર્ષણમાં આવે છે. પૃથ્વીના ક્ષેત્રને પ્રાયોગિક રીતે અવલોકન કરી શકાય છે. H. માટે ગુરુત્વાકર્ષણનો સીધો પ્રવેગ 0.3% ની ચોકસાઈ સાથે કરવામાં આવે છે અને તે મેક્રોસ્કોપિકથી અલગ નથી. અનુપાલનનો મુદ્દો સુસંગત રહે છે સમાનતા સિદ્ધાંત H. અને પ્રોટોન માટે (જડતી અને ગુરુત્વાકર્ષણ સમૂહની સમાનતા).

સૌથી સચોટ પ્રયોગો વિવિધ સરેરાશ ધરાવતા શરીર માટે Et-વજન પદ્ધતિનો ઉપયોગ કરીને હાથ ધરવામાં આવ્યા હતા. ગુણોત્તર મૂલ્યો A/Zજ્યાં A -ખાતે સંખ્યા Z-ન્યુક્લીનો ચાર્જ (પ્રાથમિક ચાર્જના એકમોમાં e).આ પ્રયોગો પરથી તે અનુસરે છે કે H. અને પ્રોટોન માટે ગુરુત્વાકર્ષણનું પ્રવેગ 2·10 -9 ના સ્તરે અને ગુરુત્વાકર્ષણની સમાનતા સમાન છે. અને ~10 -12 ના સ્તરે નિષ્ક્રિય સમૂહ.

ગુરુત્વાકર્ષણ અલ્ટ્રાકોલ્ડ એચ. એપ્લીકેશન ઓફ ગ્રેવીટી સાથેના પ્રયોગોમાં પ્રવેગક અને મંદીનો વ્યાપકપણે ઉપયોગ થાય છે. ઠંડા અને અલ્ટ્રાકોલ્ડ એચ. માટેનું રીફ્રેક્ટોમીટર એક પદાર્થ પર H.ના સુસંગત સ્કેટરિંગની લંબાઈને ખૂબ જ ચોકસાઈથી માપવા દે છે.

કોસ્મોલોજી અને એસ્ટ્રોફિઝિક્સમાં એચ

આધુનિક અનુસાર વિચારો, હોટ યુનિવર્સ મોડેલમાં (જુઓ. હોટ યુનિવર્સ થિયરી) પ્રોટોન અને હાઇડ્રોજન સહિત બેરીયોન્સની રચના બ્રહ્માંડના જીવનની પ્રથમ મિનિટોમાં થાય છે. ત્યારબાદ, એચ.નો ચોક્કસ ભાગ, જેને ક્ષીણ થવાનો સમય ન હતો, તે 4 He ની રચના સાથે પ્રોટોન દ્વારા કબજે કરવામાં આવે છે. હાઇડ્રોજન અને 4 He નો ગુણોત્તર વજન દ્વારા 70% થી 30% છે. તારાઓની રચના અને તેમની ઉત્ક્રાંતિ દરમિયાન, આગળ ન્યુક્લિયોસિન્થેસિસ,આયર્ન ન્યુક્લી સુધી. ન્યુટ્રોન તારાઓના જન્મ સાથે સુપરનોવા વિસ્ફોટોના પરિણામે ભારે ન્યુક્લીની રચના થાય છે, જે ક્રમિક થવાની સંભાવના બનાવે છે. ન્યુક્લાઇડ્સ દ્વારા એચ.નું કેપ્ચર. આ કિસ્સામાં, કહેવાતા સંયોજન. s-પ્રક્રિયા - ક્રમિક કેપ્ચર અને વચ્ચેના બી-સડો સાથે H. ની ધીમી કેપ્ચર આર-પ્રક્રિયા - ઝડપી અનુક્રમિક. મુખ્યત્વે તારાઓના વિસ્ફોટ દરમિયાન કેપ્ચર. અવલોકન સમજાવી શકે છે તત્વોનો વ્યાપઅવકાશ મા વસ્તુઓ

કોસ્મિકના પ્રાથમિક ઘટકમાં H. કિરણો તેમની અસ્થિરતાને કારણે કદાચ ગેરહાજર છે. એચ., પૃથ્વીની સપાટી પર રચાયેલ, અવકાશમાં ફેલાય છે. અને ત્યાં ક્ષીણ થવું, દેખીતી રીતે, ઇલેક્ટ્રોન અને પ્રોટોન ઘટકોની રચનામાં ફાળો આપે છે રેડિયેશન બેલ્ટપૃથ્વી.

લિટ.:ગુરેવિચ આઈ.એસ., તારાસોવ એલ.વી., લો એનર્જી ન્યુટ્રોન્સનું ભૌતિકશાસ્ત્ર, એમ., 1965; એલેક્ઝાન્ડ્રોવ યુ. ન્યુટ્રોનના મૂળભૂત ગુણધર્મો, 2જી આવૃત્તિ, એમ., 1982.

વી. એમ. લોબાશોવ.

ભૌતિક જ્ઞાનકોશ. 5 વોલ્યુમમાં. - એમ.: સોવિયેત જ્ઞાનકોશ. એડિટર-ઇન-ચીફ એ.એમ. પ્રોખોરોવ. 1988 મોટા જ્ઞાનકોશીય શબ્દકોશ સમાનાર્થીનો શબ્દકોશ

પ્રોટોનના સમૂહની નજીકના સમૂહ સાથેનો તટસ્થ પ્રાથમિક કણ. પ્રોટોન સાથે મળીને, ન્યુટ્રોન અણુ ન્યુક્લિયસ બનાવે છે. મુક્ત સ્થિતિમાં, ન્યુટ્રોન અસ્થિર હોય છે અને પ્રોટોન અને ઇલેક્ટ્રોનમાં ક્ષીણ થઈ જાય છે. પરમાણુ ઊર્જા શરતો. રોઝનરગોટોમ ચિંતા,... ... પરમાણુ ઊર્જા શરતો

ન્યુટ્રોન- (n), પ્રોટોનના દળ કરતાં સહેજ વધારે દળ ધરાવતો તટસ્થ પ્રાથમિક કણ. 1932 માં અંગ્રેજી ભૌતિકશાસ્ત્રી જે. ચેડવિક દ્વારા શોધાયેલ અને નામ આપવામાં આવ્યું. ન્યુટ્રોન માત્ર ન્યુક્લીમાં જ સ્થિર હોય છે. ન્યુટ્રોનનું દળ 1.7 x 10 24 ગ્રામ છે. સચિત્ર જ્ઞાનકોશીય શબ્દકોશ

ન્યુટ્રોન, ન્યુટ્રોન, પતિ. (લેટિન ન્યુટ્રમમાંથી, પ્રકાશિત. ન તો એક કે અન્ય) (ભૌતિક નિઓલ.). પરમાણુના ન્યુક્લિયસમાં પ્રવેશતો પદાર્થ કણો, ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જથી વંચિત, ઇલેક્ટ્રિકલી ન્યુટ્રલ. શબ્દકોશઉષાકોવા. ડી.એન. ઉષાકોવ. 1935 1940 … ઉષાકોવની સમજૂતીત્મક શબ્દકોશ

ન્યુટ્રોન, હહ, પતિ. (નિષ્ણાત.). પ્રોટોનના લગભગ સમાન સમૂહ ધરાવતો વિદ્યુત તટસ્થ પ્રાથમિક કણ. | adj ન્યુટ્રોન, ઓહ, ઓહ. ઓઝેગોવનો ખુલાસાત્મક શબ્દકોશ. S.I. ઓઝેગોવ, એન.યુ. શ્વેડોવા. 1949 1992 … ઓઝેગોવની સમજૂતીત્મક શબ્દકોશ

ન્યુટ્રોન- પ્રોટોનના સમૂહની નજીકના સમૂહ સાથે તટસ્થ પ્રાથમિક કણ. પ્રોટોન સાથે મળીને, ન્યુટ્રોન અણુ ન્યુક્લિયસ બનાવે છે. મુક્ત સ્થિતિમાં તે અસ્થિર છે અને પ્રોટોન અને ઇલેક્ટ્રોનમાં ક્ષીણ થઈ જાય છે. વિષયો......

ટેકનિકલ અનુવાદકની માર્ગદર્શિકા

પ્રથમ પ્રકરણ. સ્થિર ન્યુક્લીના ગુણધર્મો

તે ઉપર પહેલેથી જ કહેવામાં આવ્યું હતું કે ન્યુક્લિયસ પરમાણુ દળો દ્વારા બંધાયેલા પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોન ધરાવે છે. જો આપણે ન્યુક્લિયસના દળને અણુ સમૂહના એકમોમાં માપીએ, તો તે પ્રોટોનના દળની નજીક હોવા જોઈએ જેને માસ નંબર કહેવાય છે. જો ન્યુક્લિયસનો ચાર્જ સામૂહિક સંખ્યા છે, તો તેનો અર્થ એ છે કે ન્યુક્લિયસમાં પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોન હોય છે. ન્યુક્લિયસમાં ન્યુટ્રોનની સંખ્યા સામાન્ય રીતે દ્વારા સૂચવવામાં આવે છે

કર્નલના આ ગુણધર્મો સાંકેતિક સંકેતમાં પ્રતિબિંબિત થાય છે, જેનો ઉપયોગ પાછળથી ફોર્મમાં કરવામાં આવશે

જ્યાં X એ તત્વનું નામ છે જેના પરમાણુ ન્યુક્લિયસનું છે (ઉદાહરણ તરીકે, ન્યુક્લિયસ: હિલીયમ - , ઓક્સિજન - , આયર્ન - યુરેનિયમ

સ્થિર ન્યુક્લીની મુખ્ય લાક્ષણિકતાઓમાં શામેલ છે: ચાર્જ, માસ, ત્રિજ્યા, યાંત્રિક અને ચુંબકીય ક્ષણો, ઉત્તેજિત અવસ્થાઓનો સ્પેક્ટ્રમ, સમાનતા અને ચતુર્ભુજ ક્ષણ. કિરણોત્સર્ગી (અસ્થિર) ન્યુક્લી તેમના જીવનકાળ, કિરણોત્સર્ગી પરિવર્તનના પ્રકાર, ઉત્સર્જિત કણોની ઊર્જા અને અન્ય સંખ્યાબંધ વિશેષ ગુણધર્મો દ્વારા પણ વિશેષતા ધરાવે છે, જેની નીચે ચર્ચા કરવામાં આવશે.

§ 1. પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોનની મૂળભૂત લાક્ષણિકતાઓ

વજન.ઇલેક્ટ્રોન માસના એકમોમાં: પ્રોટોન માસ, ન્યુટ્રોન માસ.

અણુ સમૂહ એકમોમાં: પ્રોટોન માસ, ન્યુટ્રોન માસ

ઊર્જા એકમોમાં, પ્રોટોનનું બાકીનું દળ એ ન્યુટ્રોનનું બાકીનું દળ છે.

ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જ. q એ વિદ્યુત ક્ષેત્ર સાથેના કણની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાને દર્શાવતું પરિમાણ છે, જે ઇલેક્ટ્રોન ચાર્જના એકમોમાં વ્યક્ત થાય છે જ્યાં

તમામ પ્રાથમિક કણો 0 અથવા પ્રોટોનનો ચાર્જ ન્યુટ્રોનનો ચાર્જ શૂન્ય છે.

સ્પિન.પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોનની સ્પિન સમાન છે અને બંને કણો ફર્મિઓન છે અને ફર્મી-ડીરાક આંકડાઓનું પાલન કરે છે અને તેથી પાઉલી સિદ્ધાંત.

ચુંબકીય ક્ષણ.જો આપણે પ્રોટોન માસને ફોર્મ્યુલા (10) માં બદલીએ, જે ઇલેક્ટ્રોન માસને બદલે ઇલેક્ટ્રોનની ચુંબકીય ક્ષણ નક્કી કરે છે, તો આપણે મેળવીએ છીએ

જથ્થાને ન્યુક્લિયર મેગ્નેટોન કહેવામાં આવે છે. ઇલેક્ટ્રોન સાથે સામ્યતા દ્વારા એવું માની શકાય છે કે પ્રોટોનની સ્પિન મેગ્નેટિક મોમેન્ટ બરાબર છે જો કે, અનુભવ દર્શાવે છે કે પ્રોટોનની પોતાની ચુંબકીય ક્ષણ ન્યુક્લિયર મેગ્નેટોન કરતા વધારે છે: આધુનિક માહિતી અનુસાર

વધુમાં, તે બહાર આવ્યું છે કે એક અનચાર્જ થયેલ કણ - ન્યુટ્રોન - પણ એક ચુંબકીય ક્ષણ ધરાવે છે જે શૂન્યથી અલગ અને સમાન હોય છે.

ન્યુટ્રોનમાં ચુંબકીય ક્ષણની હાજરી અને પ્રોટોનમાં ચુંબકીય ક્ષણનું આટલું મોટું મૂલ્ય આ કણોની બિંદુ પ્રકૃતિ વિશેની ધારણાઓનો વિરોધાભાસ કરે છે. તાજેતરના વર્ષોમાં પ્રાપ્ત થયેલ સંખ્યાબંધ પ્રાયોગિક ડેટા સૂચવે છે કે પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોન બંને એક જટિલ અસંગત માળખું ધરાવે છે. ન્યુટ્રોનના કેન્દ્રમાં સકારાત્મક ચાર્જ હોય ​​છે, અને પરિઘ પર કણના જથ્થામાં વિતરિત તીવ્રતામાં સમાન નકારાત્મક ચાર્જ હોય ​​છે. પરંતુ ચુંબકીય ક્ષણ માત્ર વહેતા પ્રવાહની તીવ્રતા દ્વારા જ નહીં, પરંતુ તેના દ્વારા આવરી લેવામાં આવેલા ક્ષેત્ર દ્વારા પણ નક્કી કરવામાં આવતી હોવાથી, તેમના દ્વારા બનાવેલ ચુંબકીય ક્ષણો સમાન નહીં હોય. તેથી, ન્યુટ્રોન સામાન્ય રીતે તટસ્થ રહીને ચુંબકીય ક્ષણ ધરાવી શકે છે.

ન્યુક્લિયન્સનું પરસ્પર પરિવર્તન.ન્યુટ્રોનનું દળ પ્રોટોનના દળ કરતાં 0.14% વધારે છે, અથવા ઇલેક્ટ્રોનના દળ કરતાં 2.5 ગણું વધારે છે,

મુક્ત સ્થિતિમાં, ન્યુટ્રોન પ્રોટોન, ઇલેક્ટ્રોન અને એન્ટિન્યુટ્રિનોમાં ક્ષીણ થાય છે: તેનું સરેરાશ જીવનકાળ 17 મિનિટની નજીક છે.

પ્રોટોન એક સ્થિર કણ છે. જો કે, ન્યુક્લિયસની અંદર તે ન્યુટ્રોનમાં ફેરવી શકે છે; આ કિસ્સામાં પ્રતિક્રિયા યોજના અનુસાર આગળ વધે છે

ડાબી અને જમણી બાજુના કણોના સમૂહમાં તફાવત ન્યુક્લિયસમાંના અન્ય ન્યુક્લિઅન્સ દ્વારા પ્રોટોનને અપાતી ઊર્જા દ્વારા સરભર કરવામાં આવે છે.

પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોન સમાન સ્પિન ધરાવે છે, લગભગ સમાન દ્રવ્ય ધરાવે છે અને એકબીજામાં પરિવર્તિત થઈ શકે છે. તે પછીથી બતાવવામાં આવશે કે જોડીમાં આ કણો વચ્ચે કાર્ય કરતી પરમાણુ દળો પણ સમાન છે. તેથી, તેઓને સામાન્ય નામ - ન્યુક્લિયન દ્વારા કહેવામાં આવે છે અને તેઓ કહે છે કે ન્યુક્લિયન બે અવસ્થામાં હોઈ શકે છે: પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોન, ઇલેક્ટ્રોમેગ્નેટિક ક્ષેત્ર સાથેના તેમના સંબંધમાં અલગ છે.

ન્યુટ્રોન અને પ્રોટોન પરમાણુ દળોના અસ્તિત્વને કારણે ક્રિયાપ્રતિક્રિયા કરે છે જે પ્રકૃતિમાં બિન-વિદ્યુત છે. પરમાણુ દળો તેમના મૂળને મેસોન્સના વિનિમયને આભારી છે. જો આપણે પ્રોટોન અને ઓછી ઉર્જા ધરાવતા ન્યુટ્રોન વચ્ચેની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાની સંભવિત ઊર્જાની અવલંબનને તેમની વચ્ચેના અંતર પર દર્શાવીએ, તો અંદાજે તે ફિગમાં બતાવેલ આલેખ જેવો દેખાશે. 5, a, એટલે કે તે સંભવિત કૂવાના આકાર ધરાવે છે.

ચોખા. 5. ન્યુક્લિયોન્સ વચ્ચેના અંતર પર સંભવિત ક્રિયાપ્રતિક્રિયા ઊર્જાની અવલંબન: a - ન્યુટ્રોન-ન્યુટ્રોન અથવા ન્યુટ્રોન-પ્રોટોન જોડીઓ માટે; b - પ્રોટોન-પ્રોટોન જોડી માટે

ન્યુટ્રોન શું છે? તેની રચના, ગુણધર્મો અને કાર્યો શું છે? ન્યુટ્રોન એ અણુઓ બનાવે છે તે કણોમાં સૌથી મોટો છે, જે તમામ પદાર્થોના નિર્માણ બ્લોક્સ છે.

અણુ માળખું

ન્યુટ્રોન ન્યુક્લિયસમાં જોવા મળે છે, અણુનો એક ગાઢ પ્રદેશ પણ પ્રોટોન (સકારાત્મક રીતે ચાર્જ થયેલા કણો)થી ભરેલો છે. આ બે તત્વો પરમાણુ નામના બળ દ્વારા એકસાથે રાખવામાં આવે છે. ન્યુટ્રોન ન્યુટ્રલ ચાર્જ ધરાવે છે. પ્રોટોનનો સકારાત્મક ચાર્જ તટસ્થ અણુ બનાવવા માટે ઇલેક્ટ્રોનના નકારાત્મક ચાર્જ સાથે મેળ ખાય છે. ન્યુક્લિયસમાં ન્યુટ્રોન અણુના ચાર્જને અસર કરતા નથી તેમ છતાં, તેમની પાસે હજુ પણ ઘણા ગુણધર્મો છે જે અણુને અસર કરે છે, જેમાં કિરણોત્સર્ગીતાના સ્તરનો સમાવેશ થાય છે.

ન્યુટ્રોન, આઇસોટોપ્સ અને રેડિયોએક્ટિવિટી

એક કણ જે અણુના ન્યુક્લિયસમાં સ્થિત છે તે ન્યુટ્રોન છે જે પ્રોટોન કરતા 0.2% મોટો છે. તેઓ એકસાથે સમાન તત્વના કુલ દળના 99.99% બનાવે છે અને તેમાં વિવિધ સંખ્યામાં ન્યુટ્રોન હોઈ શકે છે. જ્યારે વૈજ્ઞાનિકો પરમાણુ સમૂહનો ઉલ્લેખ કરે છે, ત્યારે તેઓ સરેરાશ અણુ સમૂહનો અર્થ કરે છે. ઉદાહરણ તરીકે, કાર્બનમાં સામાન્ય રીતે 6 ન્યુટ્રોન અને 6 પ્રોટોન હોય છે જેનું અણુ દળ 12 હોય છે, પરંતુ તે કેટલીકવાર 13 (6 પ્રોટોન અને 7 ન્યુટ્રોન) ના અણુ સમૂહ સાથે જોવા મળે છે. અણુ ક્રમાંક 14 સાથે કાર્બન પણ અસ્તિત્વમાં છે, પરંતુ તે દુર્લભ છે. તેથી કાર્બન માટે પરમાણુ દળ સરેરાશ 12.011 છે.

જ્યારે અણુઓમાં ન્યુટ્રોનની વિવિધ સંખ્યા હોય છે, ત્યારે તેને આઇસોટોપ કહેવામાં આવે છે. વૈજ્ઞાનિકોએ મોટા આઇસોટોપ બનાવવા માટે ન્યુક્લિયસમાં આ કણો ઉમેરવાની રીતો શોધી કાઢી છે. હવે ન્યુટ્રોન ઉમેરવાથી અણુના ચાર્જને અસર થતી નથી કારણ કે તેમની પાસે કોઈ ચાર્જ નથી. જો કે, તેઓ અણુની કિરણોત્સર્ગીતાને વધારે છે. આ ખૂબ જ અસ્થિર અણુઓમાં પરિણમી શકે છે જે ઉચ્ચ સ્તરની ઊર્જાને વિસર્જિત કરી શકે છે.

કોર શું છે?

રસાયણશાસ્ત્રમાં, ન્યુક્લિયસ એ અણુનું હકારાત્મક રીતે ચાર્જ થયેલ કેન્દ્ર છે, જેમાં પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોનનો સમાવેશ થાય છે. "કર્નલ" શબ્દ લેટિન ન્યુક્લિયસ પરથી આવ્યો છે, જે શબ્દનું એક સ્વરૂપ છે જેનો અર્થ થાય છે "નટ" અથવા "કર્નલ". આ શબ્દ 1844 માં માઈકલ ફેરાડે દ્વારા અણુના કેન્દ્રનું વર્ણન કરવા માટે બનાવવામાં આવ્યો હતો. ન્યુક્લિયસના અભ્યાસમાં સામેલ વિજ્ઞાન, તેની રચના અને લાક્ષણિકતાઓના અભ્યાસને પરમાણુ ભૌતિકશાસ્ત્ર અને પરમાણુ રસાયણશાસ્ત્ર કહેવામાં આવે છે.

પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોન મજબૂત પરમાણુ બળ દ્વારા એકસાથે રાખવામાં આવે છે. ઇલેક્ટ્રોન ન્યુક્લિયસ તરફ આકર્ષાય છે, પરંતુ એટલી ઝડપથી આગળ વધે છે કે તેમનું પરિભ્રમણ અણુના કેન્દ્રથી અમુક અંતરે થાય છે. વત્તા ચિહ્ન સાથેનો પરમાણુ ચાર્જ પ્રોટોનમાંથી આવે છે, પરંતુ ન્યુટ્રોન શું છે? આ એક એવો કણ છે જેનો કોઈ વિદ્યુત ચાર્જ નથી. અણુનું લગભગ તમામ વજન ન્યુક્લિયસમાં સમાયેલું હોય છે, કારણ કે પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોન ઇલેક્ટ્રોન કરતાં ઘણું વધારે દળ ધરાવે છે. અણુ ન્યુક્લિયસમાં પ્રોટોનની સંખ્યા તત્વ તરીકે તેની ઓળખ નક્કી કરે છે. ન્યુટ્રોનની સંખ્યા સૂચવે છે કે અણુ તત્વનો કયો આઇસોટોપ છે.

અણુ ન્યુક્લિયસનું કદ

ન્યુક્લિયસ અણુના એકંદર વ્યાસ કરતાં ઘણું નાનું છે કારણ કે ઇલેક્ટ્રોન કેન્દ્રથી વધુ દૂર હોઈ શકે છે. હાઇડ્રોજન અણુ તેના ન્યુક્લિયસ કરતા 145,000 ગણો મોટો હોય છે અને યુરેનિયમનો અણુ તેના કેન્દ્ર કરતા 23,000 ગણો મોટો હોય છે. હાઇડ્રોજન ન્યુક્લિયસ સૌથી નાનું છે કારણ કે તેમાં એક પ્રોટોન હોય છે.

ન્યુક્લિયસમાં પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોનની ગોઠવણી

પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોનને સામાન્ય રીતે એકસાથે પેક કરવામાં આવે છે અને ગોળામાં સમાનરૂપે વિતરિત કરવામાં આવે છે. જો કે, આ વાસ્તવિક રચનાનું સરળીકરણ છે. દરેક ન્યુક્લિયોન (પ્રોટોન અથવા ન્યુટ્રોન) ચોક્કસ ઉર્જા સ્તર અને સ્થાનોની શ્રેણી પર કબજો કરી શકે છે. જ્યારે ન્યુક્લિયસ ગોળાકાર હોઈ શકે છે, તે પિઅર-આકારનું, ગોળાકાર અથવા ડિસ્ક-આકારનું પણ હોઈ શકે છે.

પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોનનું ન્યુક્લી બેરીયોન છે, જેમાં ક્વાર્ક તરીકે ઓળખાતા સૌથી નાનાનો સમાવેશ થાય છે. આકર્ષક બળ ખૂબ જ ટૂંકી શ્રેણી ધરાવે છે, તેથી પ્રોટોન અને ન્યુટ્રોન એકબીજાની ખૂબ નજીક હોવા જોઈએ. આ મજબૂત આકર્ષણ ચાર્જ થયેલ પ્રોટોનના કુદરતી વિકારને દૂર કરે છે.

પ્રોટોન, ન્યુટ્રોન અને ઇલેક્ટ્રોન

ન્યુટ્રોન (1932)ની શોધ એ ન્યુક્લિયર ફિઝિક્સ જેવા વિજ્ઞાનના વિકાસમાં એક શક્તિશાળી પ્રોત્સાહન હતું. આપણે આ માટે અંગ્રેજ ભૌતિકશાસ્ત્રીનો આભાર માનવો જોઈએ જેઓ રધરફોર્ડના વિદ્યાર્થી હતા. ન્યુટ્રોન શું છે? આ એક અસ્થિર કણ છે જે મુક્ત સ્થિતિમાં માત્ર 15 મિનિટમાં પ્રોટોન, ઇલેક્ટ્રોન અને ન્યુટ્રિનોમાં ક્ષીણ થઈ શકે છે, જે કહેવાતા માસલેસ ન્યુટ્રલ કણ છે.

કણને તેનું નામ મળ્યું કારણ કે તેની પાસે કોઈ વિદ્યુત ચાર્જ નથી, તે તટસ્થ છે. ન્યુટ્રોન અત્યંત ગાઢ હોય છે. એક અલગ અવસ્થામાં, એક ન્યુટ્રોનનું દળ માત્ર 1.67·10 - 27 હશે, અને જો તમે ન્યુટ્રોનથી ભરપૂર ગીચ ચમચી લો, તો પરિણામી પદાર્થના ટુકડાનું વજન લાખો ટન હશે.

તત્વના ન્યુક્લિયસમાં પ્રોટોનની સંખ્યાને અણુ સંખ્યા કહેવામાં આવે છે. આ સંખ્યા દરેક તત્વને તેની આગવી ઓળખ આપે છે. કાર્બન જેવા કેટલાક તત્વોના અણુઓમાં, ન્યુક્લીમાં પ્રોટોનની સંખ્યા હંમેશા સમાન હોય છે, પરંતુ ન્યુટ્રોનની સંખ્યા બદલાઈ શકે છે. ન્યુક્લિયસમાં ચોક્કસ સંખ્યામાં ન્યુટ્રોન સાથે આપેલ તત્વના અણુને આઇસોટોપ કહેવામાં આવે છે.

શું સિંગલ ન્યુટ્રોન જોખમી છે?

ન્યુટ્રોન શું છે? આ એક કણ છે જે પ્રોટોન સાથે સમાવવામાં આવેલ છે જો કે, કેટલીકવાર તેઓ તેમના પોતાના પર અસ્તિત્વ ધરાવે છે. જ્યારે ન્યુટ્રોન અણુઓના ન્યુક્લીની બહાર હોય છે, ત્યારે તેઓ સંભવિત જોખમી ગુણધર્મો મેળવે છે. જ્યારે તેઓ ઊંચી ઝડપે આગળ વધે છે, ત્યારે તેઓ ઘાતક કિરણોત્સર્ગ ઉત્પન્ન કરે છે. કહેવાતા ન્યુટ્રોન બોમ્બ, લોકો અને પ્રાણીઓને મારવાની તેમની ક્ષમતા માટે જાણીતા છે, છતાં નિર્જીવ ભૌતિક બંધારણો પર ન્યૂનતમ અસર કરે છે.

ન્યુટ્રોન એ અણુનો ખૂબ જ મહત્વપૂર્ણ ભાગ છે. આ કણોની ઉચ્ચ ઘનતા, તેમની ઝડપ સાથે મળીને, તેમને અત્યંત વિનાશક શક્તિ અને ઊર્જા આપે છે. પરિણામે, તેઓ જે પરમાણુઓ પર પ્રહાર કરે છે તેના ન્યુક્લીને તેઓ બદલી શકે છે અથવા તોડી પણ શકે છે. ન્યુટ્રોન પાસે નેટ ન્યુટ્રલ વિદ્યુત ચાર્જ હોવા છતાં, તે ચાર્જ કરેલ ઘટકોથી બનેલું છે જે ચાર્જના સંદર્ભમાં એકબીજાને રદ કરે છે.

અણુમાં ન્યુટ્રોન એ એક નાનો કણ છે. પ્રોટોનની જેમ, તેઓ ઇલેક્ટ્રોન માઇક્રોસ્કોપથી પણ જોઈ શકાય તેટલા નાના છે, પરંતુ તેઓ ત્યાં છે કારણ કે તે અણુઓની વર્તણૂક સમજાવવાનો એકમાત્ર રસ્તો છે. ન્યુટ્રોન અણુની સ્થિરતા માટે ખૂબ જ મહત્વપૂર્ણ છે, પરંતુ તેના પરમાણુ કેન્દ્રની બહાર તેઓ લાંબા સમય સુધી અસ્તિત્વમાં નથી રહી શકતા અને સરેરાશ માત્ર 885 સેકન્ડ (લગભગ 15 મિનિટ)માં સડી જાય છે.

ન્યુટ્રોનના ગુણધર્મો

ન્યુટ્રોન (લેટિન ન્યુટર - ન તો એક કે અન્ય) એ શૂન્ય વિદ્યુત ચાર્જ સાથેનો પ્રાથમિક કણો છે અને પ્રોટોનના દળ કરતા થોડો વધારે સમૂહ છે. ન્યુટ્રોન માસ m n=939,5731(27) MeV/s 2 =1,008664967 a.e.m. =1,675 10 -27કિલો ગ્રામ. ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જ = 0. સ્પિન =1/2, ન્યુટ્રોન ફર્મી આંકડાઓનું પાલન કરે છે. આંતરિક સમાનતા હકારાત્મક છે. આઇસોટોપિક સ્પિન T=1/2. ત્રીજો આઇસોસ્પિન પ્રક્ષેપણ ટી 3 = -1/2. ચુંબકીય ક્ષણ = -1.9130. ન્યુક્લિયસ આરામ ઊર્જામાં બંધનકર્તા ઊર્જા ઇ 0 =m n c 2 = 939,5 મેવ. એક મફત ન્યુટ્રોન અડધા જીવન સાથે ક્ષીણ થાય છે ટી 1/2= 11 મિનિટનબળી ક્રિયાપ્રતિક્રિયાને કારણે ચેનલ દ્વારા. બંધાયેલ અવસ્થામાં (ન્યુક્લિયસમાં), ન્યુટ્રોન કાયમ રહે છે. "પરમાણુ ભૌતિકશાસ્ત્રમાં ન્યુટ્રોનની અસાધારણ સ્થિતિ ઇલેક્ટ્રોનિક્સમાં ઇલેક્ટ્રોનની સ્થિતિ જેવી જ છે." ઇલેક્ટ્રિક ચાર્જની ગેરહાજરીને કારણે, કોઈપણ ઊર્જાનો ન્યુટ્રોન ન્યુક્લિયસમાં સરળતાથી પ્રવેશ કરે છે અને વિવિધ પરમાણુ પરિવર્તનનું કારણ બને છે.

અંદાજિત ન્યુટ્રોન વર્ગીકરણઉર્જા દ્વારા કોષ્ટક 1.3 માં આપેલ છે

ન્યુટ્રોનના પ્રભાવ હેઠળની પ્રતિક્રિયાઓ અસંખ્ય છે: ( n, γ), (n,p), (n,n'), (n,α), ( n,2n), (n,f).

રેડિયેટિવ કેપ્ચર પ્રતિક્રિયાઓ( n, γ) γ-ક્વોન્ટમના ઉત્સર્જન દ્વારા અનુસરવામાં આવેલ ન્યુટ્રોન 0÷500 થી ઉર્જા સાથે ધીમા ન્યુટ્રોન પર આધારિત છે kev.

ઉદાહરણ: મેવ.

સ્થિતિસ્થાપક ન્યુટ્રોન સ્કેટરિંગ ( n, nટ્રેક પદ્ધતિઓમાં રીકોઇલ ન્યુક્લી પદ્ધતિનો ઉપયોગ કરીને ઝડપી ન્યુટ્રોન શોધવા અને ન્યુટ્રોનને મધ્યસ્થ કરવા માટે વ્યાપકપણે ઉપયોગમાં લેવાય છે.

સ્થિતિસ્થાપક ન્યુટ્રોન સ્કેટરિંગ માટે ( n,n') ન્યુટ્રોનને કમ્પાઉન્ડ ન્યુક્લિયસ બનાવવા માટે કબજે કરવામાં આવે છે, જે મૂળ ન્યુટ્રોન કરતા ઓછી ઉર્જા સાથે ન્યુટ્રોનનું ઉત્સર્જન કરે છે. જો ન્યુટ્રોન ઉર્જા લક્ષ્ય ન્યુક્લિયસની પ્રથમ ઉત્તેજિત અવસ્થાની ઉર્જા કરતા અનેક ગણી વધારે હોય તો નિષ્ક્રિય ન્યુટ્રોન સ્કેટરિંગ શક્ય છે. સ્થિતિસ્થાપક સ્કેટરિંગ એ થ્રેશોલ્ડ પ્રક્રિયા છે.

પ્રોટોન ઉત્પન્ન કરતી ન્યુટ્રોન પ્રતિક્રિયા ( n,p) 0.5÷10 meV ની ઊર્જા સાથે ઝડપી ન્યુટ્રોનના પ્રભાવ હેઠળ થાય છે. સૌથી મહત્વપૂર્ણ પ્રતિક્રિયાઓ હિલીયમ-3 માંથી ટ્રીટિયમ આઇસોટોપનું ઉત્પાદન છે:

મેવક્રોસ સેક્શન સાથે σ ગરમી = 5400 કોઠાર,

અને ફોટોઇમ્યુલેશન પદ્ધતિનો ઉપયોગ કરીને ન્યુટ્રોનની નોંધણી:

0,63 મેવક્રોસ સેક્શન સાથે σ ગરમી = 1.75 કોઠાર.

ન્યુટ્રોન પ્રતિક્રિયાઓ ( n,α) α-કણોની રચના સાથે 0.5÷10 MeV ની ઊર્જા સાથે ન્યુટ્રોન પર અસરકારક રીતે થાય છે. ક્યારેક થર્મલ ન્યુટ્રોન સાથે પ્રતિક્રિયાઓ થાય છે: થર્મોન્યુક્લિયર ઉપકરણોમાં ટ્રીટિયમ ઉત્પન્ન કરવાની પ્રતિક્રિયા.