Optinė galia - svarbus parametras perkant kontaktinius lęšius, kurių pasirinkimas lemia regėjimo aiškumą ir nešiojimo patogumą. Kontaktinio lęšio optinė galia skiriasi nuo akinių, nes suteikia tikslesnę korekciją. Todėl siūlome instrukcijas, kaip pasirinkti tinkamą šio parametro optiką.
Kas yra optinė galia ir kaip ji nustatoma?
Minkšto kontaktinio lęšio centre yra optinė zona, leidžianti matyti mus supantį pasaulį aiškus ir tikslus. Kadangi regėjimas gali skirtis ne tik skirtingi žmonės, tačiau net ir vienam asmeniui dešinėje ir kairėje akyje šios zonos parametrai nustatomi naudojant optinę galią ir žymimi dioptrija (D arba dioptrija).
Neįmanoma savarankiškai apskaičiuoti tokio rodiklio - tai gali padaryti tik oftalmologas speciali įranga. Norėdami tai padaryti, specialistas uždeda jūsų akis skirtingų dioptrijų lęšius, kol regėjimas bus aiškus. Po to jis išrašo receptą, kuriame „+“ arba „-“ ženklu bus nurodyta kiekvienos akies optinė galia. Dešinė akis recepte žymima simboliu OD, o kairioji akis – OS.
Pavyzdžiui, jei jūsų recepte parašyta „OD Sph +2,5“ ir „OS Sph +3,0“, tai reiškia, kad dešinei akiai jis yra +2,5 D, o kairei akiai +3,0 D.
Ant pakuotės ir lizdinės plokštelės šis parametras pažymėtas dviem ženklais - PWR ir SPH. Tai būtina norint patikrinti, ar gavote tinkamus lęšius, ar ne, todėl pirkdami atidžiai apžiūrėkite šį indikatorių. Tai yra, jei ant dėžutės parašyta PWR -2.00, tai reiškia, kad viduje yra oftalmologiniai produktai su optinė galia-2,00 dioptrijų
Optinė trumparegystės ir toliaregystės lęšių galia
Dvi dažniausiai pasitaikančios regėjimo problemos yra trumparegystė (trumparegystė) ir toliaregystė (hipermetropija). Šios dvi problemos yra visiškai skirtingos ir reikalauja visiškai priešingos korekcijos.
Su trumparegystė, žmogus sunkiai mato objektus tolumoje, todėl kontaktinio lęšio dioptrijų galia turi „-“ ženklą. Parduodama optika su minusinėmis dioptrijomis korekcijai įvairaus laipsnio trumparegystė - nuo -0,25 iki -30 D (0,25 žingsniais). Pagrindinis tokių lęšių privalumas – net ir esant dideliam minusui, jų storis nesikeičia, o akys vizualiai neatrodo mažesnės, skirtingai nei akiniai nuo trumparegystės.
Esant toliaregiui, sunku žiūrėti į objektus iš arti, o ypač sunku skaityti. Tokiu atveju kontaktinių lęšių recepte galia nurodoma „+“ ženklu. Galite nusipirkti su pliusu, kad ištaisytumėte skirtingus lūžio laipsnius - nuo +0,25 iki +30,0 (0,25 žingsniais).
Jei turite trumparegystę ar hipermetropiją, išsirinkti kontaktinius lęšius nėra sunku, tačiau yra keletas niuansų:
- Labiausiai didelis skaičius pateikiami modeliai, skirti pataisyti lūžio laipsnį nuo +10,0 iki -16 D. Tai yra, jei turite gana aukštas laipsnis, rinktis reikia ne pagal prekės ženklo populiarumą, o pagal prieinamumą – ar konkretus modelis turi tokį pliusą ar minusą. Internetinėje parduotuvėje tai padaryti paprasta: per filtrą pasirenkate tik reikiamas dioptrijas turinčius modelius, o tai labai supaprastina paiešką.
- Jei norite ne tik pakoreguoti regėjimą, bet ir pakeisti ar tamsinti akių atspalvį, prekyboje yra daug spalvotų ir tamsintų kontaktinių lęšių su dioptrija. Tačiau dioptrijų galia čia yra ribota - trumparegystė nuo -0,25 iki -20 D, toliaregystė - nuo +0,25 iki +17 D.
Nulinės dioptrijų optinės galios lęšiai – kam jie skirti?
Parduodant galite rasti porą lęšių su nuline dioptrija. Tokių oftalmologinių gaminių centre optinės zonos nėra – jie nekoreguoja regėjimo. Tokie kontaktiniai lęšiai naudojami tik kosmetiniais tikslais, siekiant pakeisti akių spalvą ar paslėpti rainelės defektus. Jie būna trijų tipų:
- Tonuoti - paryškinkite natūralią akių spalvą, padarydami jas sotesnes ir išraiškingesnes. Jie parenkami taip, kad atitiktų rainelės atspalvį, todėl yra nematomi akims.
- Spalvotas - gali visiškai užblokuoti rainelę, radikaliai pakeisdamas spalvą iš tamsios į šviesią ir atvirkščiai.
- Karnavalas – skirtas teminiams vaizdams kurti. Taikoma jų paviršiui skirtingi piešiniai ir raštus, kurie persidengia rainelę.
Jei neturite problemų su regėjimu, tuomet turite užsisakyti kontaktinius lęšius su nuline dioptrija. Nepamirškite, kad visos dekoratyvios spalvos optikos deguonies pralaidumu šiek tiek prastesnės už permatomus gaminius, todėl per dieną jas reikia nešioti kiek mažiau.
Nors karnavaliniai lęšiai parduodami tik su nuline optine galia, tai nereiškia, kad juos gali nešioti tik gerą regėjimą turintys žmonės. Jei turite nedidelį minusą ar pliusą, kurį laiką galite būti be korekcinės optikos, nešioti pašėlusius lęšius į vakarėlį ar spektaklį. Jei refrakcijos laipsnis yra didelis, fotosesijai galite naudoti karnavalinius lęšius.
Kontaktinių lęšių optinė galia toliregijai
Sergant presbiopija, žmogus sunkiai mato toli ir arti, todėl jai koreguoti naudojami kitokio dizaino lęšiai – daugiažidiniai. Jų optinė galia skiriasi nuo centro iki periferijos, todėl užtikrina aiškų matymą skirtingais atstumais. Paprastai centre yra zona, skirta matymui iš arti, viduryje - vidutiniams atstumams, o paskutinė - toli. Todėl čia optinė galia parenkama kitaip nei kitiems kontaktiniams lęšiams.
Norėdami tai padaryti, turite žinoti papildomą parametrą - papildymą arba „plius priedą“. Iš esmės tai yra skirtumas tarp dioptrijų, kurių reikia norint vienu metu koreguoti regėjimą skirtingais atstumais. Be to, būtina nustatyti priedą tiek toliaregiams, tiek trumparegiams, o su amžiumi šis parametras gali didėti. Recepte priedas žymimas „pridėti“ arba „ADD“ ir būna trijų tipų – žemas (LOW), vidutinis (MEDIUM), didelis (HIGH). Kiekvieno gamintojo papildymų diapazonas gali šiek tiek skirtis, tačiau paprastai žema dioptrijų galia yra iki +1, vidutinė nuo +1,25 iki +2, aukšta daugiau nei +2.
Kitas labai svarbus parametras – dominavimas. Nuo to priklausys oftalmologinio produkto dizainas. Nedominuojančiai akiai (N) centrinė zona skirtas koreguoti arti ir dominuojančiam (D), priešingai, atstumui.
Pasiimti optinė galia Daugiažidinės kontaktinės korekcijos priemonės yra sudėtingesnės, o kai kuriuos modelius galima įsigyti tik pagal užsakymą, todėl būtinai pasitarkite su gydytoju.
Srovės magnetinis laukas:
Magnetinis laukas susidaro aplink elektros krūvius jiems judant. Kadangi elektros krūvių judėjimas reiškia elektros srovę, aplink bet kurį laidininką su srove visada yra srovės magnetinis laukas.
Norėdami patikrinti, ar yra srovės magnetinis laukas, iš viršaus atneškime įprastą kompasą prie laidininko, kuriuo teka elektros srovė. Kompaso adata iš karto nukryps į šoną. Atnešame kompasą prie laidininko su srove iš apačios - kompaso rodyklė nukryps į kitą pusę (1 pav.).
Paprasčiausių srovių magnetiniams laukams apskaičiuoti pritaikykime Bioto – Savarto – Laplaso dėsnį. Panagrinėkime nuolatinės srovės magnetinį lauką.
Visi vektoriai dB iš savavališkų elementariųjų atkarpų dl turi tą pačią kryptį. Todėl vektorių pridėjimą galima pakeisti modulių pridėjimu.
Tegul taškas, kuriame nustatomas magnetinis laukas, yra tam tikru atstumu b nuo laido. Iš paveikslo matyti, kad:
;
Rastų reikšmių pakeitimas r ir d lį Biot-Savart-Laplace dėsnį gauname:
Už galutinis dirigentas kampas α kinta nuo , iki. Tada
Už be galo ilgas laidininkas , ir , tada
arba, kas patogesnė skaičiavimams, .
Nuolatinės srovės magnetinės indukcijos linijos yra koncentrinių apskritimų, gaubiančių srovę, sistema.
21. Bioto – Savarto – Laplaso dėsnis ir jo taikymas skaičiuojant žiedinės srovės magnetinio lauko indukciją.
Apvalaus laidininko, nešančio srovę, magnetinis laukas.
22. Ritės su srove magnetinis momentas. Sūkurinis magnetinio lauko pobūdis.
Ritės su srove magnetinis momentas yra fizinis dydis, kaip ir bet kuris kitas magnetinis momentas, apibūdinantis tam tikros sistemos magnetines savybes. Mūsų atveju sistemą vaizduoja apskrita ritė su srove. Ši srovė sukuria magnetinį lauką, kuris sąveikauja su išoriniu magnetiniu lauku. Tai gali būti arba žemės, arba nuolatinio arba elektromagneto laukas.
Paveikslas - 1 apskritas posūkis su srove
Apvali ritė su srove gali būti pavaizduota kaip trumpas magnetas. Be to, šis magnetas bus nukreiptas statmenai ritės plokštumai. Tokio magneto polių vieta nustatoma naudojant gimlet taisyklę. Pagal kurį šiaurinis pliusas bus už ritės plokštumos, jei srovė joje judės pagal laikrodžio rodyklę.
2 pav. Įsivaizduojamas magnetas ant ritės ašies
Šį magnetą, tai yra, mūsų apskritą ritę su srove, kaip ir bet kurį kitą magnetą, veiks išorinis magnetinis laukas. Jei šis laukas yra vienodas, atsiras sukimo momentas, kuris linkęs pasukti ritę. Laukas pasuks ritę taip, kad jos ašis būtų išilgai lauko. Šiuo atveju pačios ritės, kaip ir mažo magneto, lauko linijos turi sutapti kryptimi su išoriniu lauku.
Jei išorinis laukas nėra vienodas, bus pridėtas sukimo momentas judėjimas į priekį. Šis judėjimas įvyks dėl to, kad lauko atkarpos su didesne indukcija mūsų magnetą pritrauks ritės pavidalu labiau nei sritys su mažesne indukcija. Ir ritė pradės judėti link lauko su didesne indukcija.
Apvalios ritės su srove magnetinio momento dydį galima nustatyti pagal formulę.
Kur aš yra srovė, tekanti per posūkį
S posūkio plotas su srove
n normali plokštumai, kurioje yra ritė
Taigi iš formulės aišku, kad ritės magnetinis momentas yra vektorinis dydis. Tai yra, be jėgos dydžio, tai yra jos modulio, ji taip pat turi kryptį. Magnetinis momentas gavo šią savybę dėl to, kad jis apima normalų vektorių į ritės plokštumą.
Magnetinio lauko stiprumas ant ašies apskrito srovė(6.17-1 pav.), sukurtas laidininko elemento IDl, yra lygus
nes į šiuo atveju
Ryžiai. 6.17. Magnetinis laukas apvalioje srovės ašyje (kairėje) ir elektrinis laukas dipolio ašyje (dešinėje)
Integruotas per posūkį, vektorius apibūdins kūgį, todėl „išliks“ tik lauko komponentas išilgai ašies. 0z. Todėl pakanka susumuoti vertę
|
|
Integracija
atliekama atsižvelgiant į tai, kad integrandas nepriklauso nuo kintamojo l, A
Atitinkamai užbaigti magnetinė indukcija ant ritės ašies lygus
|
|
Visų pirma, posūkio centre ( h= 0) laukas yra lygus
Įjungta ilgas atstumas nuo posūkio ( h >> R) galime nepaisyti vieneto po radikalu vardiklyje. Kaip rezultatas, mes gauname
|
|
Čia mes panaudojome posūkio magnetinio momento dydžio išraišką Р m , lygus produktui aš vienam posūkio plotui Magnetinis laukas sudaro dešinę sistemą su apskrita srove, todėl (6.13) gali būti parašytas vektorine forma.
|
|
Palyginimui apskaičiuokime lauką elektrinis dipolis(6.17-2 pav.). Teigiamų ir neigiamų krūvių elektriniai laukai yra lygūs,
taigi gautas laukas bus
|
|
Įjungta dideli atstumai (h >> l) turime iš čia
|
|
Čia mes panaudojome dipolio elektrinio momento vektoriaus sąvoką, pateiktą (3.5). Laukas E lygiagrečiai vektoriui dipolio momentas, taigi (6.16) galima parašyti vektorine forma
|
|
Analogija su (6.14) akivaizdi.
Elektros linijos apskrito magnetinio lauko su srove parodyta fig. 6.18. ir 6.19
Ryžiai. 6.18. Apvalios ritės magnetinio lauko linijos su srove nedideliais atstumais nuo laido
Ryžiai. 6.19. Paskirstymas elektros linijos apskritos ritės magnetinis laukas, kurio srovė yra jos simetrijos ašies plokštumoje.
Magnetinis momentas ritė nukreipta išilgai šios ašies
Fig. 6.20 pristatomas eksperimentas tiriant magnetinio lauko linijų pasiskirstymą aplink apskritą ritę su srove. Storas varinis laidininkas praleidžiamas per skaidrios plokštės skylutes, ant kurių geležies drožlių. Įjungus 25 A nuolatinę srovę ir bakstelėjus į plokštę, pjuvenos suformuoja grandines, kurios atkartoja magnetinio lauko linijų formą.
Ritės, kurios ašis yra plokštės plokštumoje, magnetinės jėgos linijos yra sutelktos ritės viduje. Prie laidų jie turi žiedo formą, o toli nuo ritės laukas greitai sumažėja, todėl pjuvenos praktiškai nėra orientuotos.
Ryžiai. 6.20. Magnetinio lauko linijų aplink apskritą ritę su srove vizualizacija
1 pavyzdys. Elektronas vandenilio atome juda aplink protoną spindulio ratu a B= 53 pm (ši reikšmė vieno iš kūrėjų vardu vadinama Boro spinduliu kvantinė mechanika, kuris pirmasis teoriškai apskaičiavo orbitos spindulį) (6.21 pav.). Raskite lygiavertės žiedinės srovės ir magnetinės indukcijos stiprumą IN laukai apskritimo centre.
Ryžiai. 6.21. Elektronas vandenilio atome ir B = 2,18·10 6 m/s. Judantis krūvis sukuria magnetinį lauką orbitos centre
Tą patį rezultatą galima gauti naudojant išraišką (6.12) laukui ritės centre su srove, kurios stiprumą nustatėme aukščiau
2 pavyzdys. Be galo ilgas plonas 50 A srovės laidininkas turi 10 cm spindulio žiedo formos kilpą (6.22 pav.). Raskite magnetinę indukciją kilpos centre.
Ryžiai. 6.22. Ilgo laidininko su apskrita kilpa magnetinis laukas
Sprendimas. Magnetinį lauką kilpos centre sukuria be galo ilga tiesi viela ir žiedinė ritė. Laukas iš tiesios vielos yra nukreiptas statmenai į brėžinio plokštumą „į mus“, jo reikšmė lygi (žr. (6.9))
Žiedo formos laidininko dalies sukuriamas laukas yra tos pačios krypties ir yra lygus (žr. 6.12)
Bendras laukas ritės centre bus lygus
http://n-t.ru/nl/fz/bohr.htm – Nielsas Bohras (1885–1962);
http://www.gumer.info/bibliotek_Buks/Science/broil/06.php – Bohro vandenilio atomo teorija Louis de Broglie knygoje „Revolution in Physics“;
http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1922/bohr-bio.html – Nobelio premijos. Nobelio premija fizikoje 1922 m. Nielsas Bohras.
kad apskritimo srovės lauko magnetinės indukcijos linijos nėra reguliarūs ratai, jie užsidaro, aplenkdami laidininką, kuriuo teka srovė. Magnetinės indukcijos linijų kryptį galima nustatyti naudojant teisingo sraigto taisyklės(gileto taisyklė): jei varžto galvutė pasukama srovės kryptimi laidininke, tada varžto galo judėjimas į priekį parodys magnetinės indukcijos kryptį centre apskrita srovė.
Bioto-Savarto-Laplaso dėsnis - fizinis įstatymas nustatyti nuolatinės elektros srovės generuojamo magnetinio lauko indukcijos vektorių.
Kai nuolatinė srovė praeina per uždarą kontūrą, esančią vakuume, taške, esančiame atstumu r0 nuo kilpos, magnetinė indukcija bus tokia:
Kur I yra srovė gama grandinėje, išilgai kurios vyksta integracija r0 savavališkas taškas
Magnetinio lauko cirkuliacija palei uždarą kontūrą l vadinamas integralu:
,
kur yra vektoriaus projekcija į kontūro linijos liestinės kryptį tam tikrame taške.
Atitinkamas integralas už elektrinis laukas elektrostatikoje, kaip žinome, lygus nuliui, kuris atspindi turtą potencialumas elektrostatinis laukas:
Magnetinis laukas nėra potencialą, tai, kaip parodyta aukščiau, yra solenoidinis. Todėl reikėtų tikėtis, kad magnetinis laukas cirkuliuos uždara kilpa bendras atvejis skiriasi nuo nulio. Norėdami sužinoti jo vertę, pirmiausia atlikime keletą pagalbinių veiksmų.
Solenoidas ir toroidinis laukasSolenoidas- cilindrinė ritė, susidedanti iš didelis skaičius tolygiai apsisuka aplink šerdį. Toroidas galima matyti kaip ilgas solenoidas, susuktas į žiedą
solenoido viduje laukas yra vienodas, bet už solenoido jis nėra vienodas ir labai silpnas (gali būti laikomas lygiu nuliui).
Vektorinė cirkuliacija IN
palei uždarą kilpą, sutampančią su viena iš magnetinės indukcijos linijų, apimančią visas N posūkiai, pagal (4.12) yra lygus: 
.
Magnetinis laukas toroido viduje, kaip ir solenoide, yra vienodas ir koncentruotas viduje; už toroido ribų toroido žiedinių srovių sukuriamas magnetinis laukas yra lygus nuliui. Magnetinio lauko dydis toroide nustatomas pagal toroido išraišką ir ilgį l paimtas pagal vidutinio ilgio toroidas (vidutinio skersmens).
Kur μ0 – pastovus kuris vadinamas magnetinė konstanta. Magnetinės konstantos įvedimas į SI supaprastina daugelio formulių rašymą. Ji skaitinė reikšmė lygus
Magnetinis srautas- srautas kaip magnetinės indukcijos vektoriaus integralas per baigtinį paviršių. Nustatyta per paviršiaus integralą
Taip pat magnetinį srautą galima apskaičiuoti kaip taškinis produktas magnetinės indukcijos vektorius pagal ploto vektorių.
Tegul YZ plokštumoje yra R spindulio vielos ritė, kuria teka jėgos I srovė. Mus domina magnetinis laukas, kuris sukuria srovę. Jėgos linijos šalia posūkio yra: Šviesos poliarizacija
Taip pat matomas bendras jėgos linijų vaizdas (7.10 pav.). Papildymas harmonines vibracijas Jei sistema vienu metu dalyvauja keliuose virpesių procesai, tada pridėdami svyravimus turime omenyje dėsnio, apibūdinančio gautą svyravimo procesą, suradimą.
Teoriškai mus domintų ši sritis, bet elementarios funkcijos Negalite nurodyti šio posūkio lauko. Jį galima rasti tik simetrijos ašyje. Lauko ieškome taškuose (x,0,0).
Nustatyta vektoriaus kryptis vektorinis produktas. Vektorius turi du komponentus: ir . Kai pradedame sumuoti šiuos vektorius, visos statmenos sudedamosios dalys sudaro nulį. 
. O dabar rašome: 
, = , a 
. 
ir galiausiai 1), 
.
Gavome tokį rezultatą:
Ir dabar, kaip patikrinimą, laukas posūkio centre yra lygus: 
.
Darbas, atliktas judant srovę nešančią grandinę magnetiniame lauke.
Panagrinėkime laidininko gabalą, nešantį srovę, kuris išoriniame magnetiniame lauke gali laisvai judėti išilgai dviejų kreiptuvų (9.5 pav.). Magnetinį lauką laikysime vienodu ir nukreiptu kampu α laidininko judėjimo plokštumos normaliosios atžvilgiu.
| |
9.5 pav. Laidininko atkarpa, kuri teka srovę vienodame magnetiniame lauke.
Kaip matyti iš 9.5 pav., vektorius turi dvi dedamąsias ir , iš kurių tik dedamoji sukuria jėgą, veikiančią laidininko judėjimo plokštumoje. Autorius absoliuti vertėši jėga yra lygi:
,
Kur aš– srovės stipris laidininke; l– laidininko ilgis; B– magnetinio lauko indukcija.
Šios jėgos darbas elementariame judėjimo kelyje ds Yra:
Darbas lds lygus plotui dS, nušluojamas laidininko judėjimo metu, ir vertė BdScosα lygus magnetinės indukcijos srautui dФ per šią aikštę. Todėl galime rašyti:
dA=IdФ.
Atsižvelgdami į laidininko atkarpą su srove kaip uždaros kilpos dalį ir integruodami šį ryšį, randame darbą, atliktą judant kilpą srove magnetiniame lauke:
A = I(Ф 2 – Ф 1)
Kur F 1 Ir F 2žymi magnetinio lauko indukcijos srautą per kontūro sritį atitinkamai pradinėje ir galutinėje padėtyse.
Įkrautų dalelių judėjimas
Vienodas magnetinis laukas
Pasvarstykime ypatingas atvejis kai nėra elektrinio lauko, bet yra magnetinis laukas. Tarkime, kad dalelė, kurios pradinis greitis u0, patenka į magnetinį lauką su indukcija B. Laikysime šį lauką vienodu ir nukreiptu statmenai greičiui u0.
Pagrindinius judėjimo bruožus šiuo atveju galima sužinoti nesiimant pilnas sprendimas judesio lygtis. Visų pirma, atkreipiame dėmesį, kad Lorenco jėga, veikianti dalelę, visada yra statmena dalelės greičiui. Tai reiškia, kad Lorenco jėgos atliktas darbas visada lygus nuliui; vadinasi, absoliuti vertė dalelės judėjimo greitis, taigi ir dalelės energija judėjimo metu išlieka pastovus. Kadangi dalelių greitis u nekinta, Lorenco jėgos dydis
išlieka pastovus. Ši jėga, statmena judėjimo krypčiai, yra įcentrinė jėga. Tačiau judėjimas, veikiamas pastovios įcentrinės jėgos, yra judėjimas apskritimu. Šio apskritimo spindulį r lemia sąlyga
Jeigu elektrono energija išreiškiama eV ir lygi U, tai
(3.6)
ir todėl
Įkrautų dalelių sukamasis judėjimas magnetiniame lauke turi svarbi savybė: dalelės visiško apsisukimo apskritime laikas (judėjimo periodas) nepriklauso nuo dalelės energijos. Iš tiesų, revoliucijos laikotarpis yra lygus
Pakeitę čia vietoj r jo išraišką pagal formulę (3.6), turime:
(3.7)
Dažnis pasirodo lygus
Už šio tipo dalelių, tiek periodas, tiek dažnis priklauso tik nuo magnetinio lauko indukcijos.
Aukščiau manėme, kad pradinio greičio kryptis yra statmena magnetinio lauko krypčiai. Nesunku įsivaizduoti, kokį charakterį turės judėjimas, jei pradinis greitis dalelės sudaro tam tikrą kampą su lauko kryptimi. 
Šiuo atveju patogu greitį išskaidyti į dvi dedamąsias, kurių viena lygiagreti laukui, o kita statmena laukui. Lorenco jėga veikia dalelę, o dalelė juda ratu, esančiu laukui statmenoje plokštumoje. Komponentas Ut nesukelia papildomos jėgos, nes Lorenco jėga, judant lygiagrečiai laukui, yra lygi nuliui. Todėl lauko kryptimi dalelė juda inercija tolygiai, greičiu
Pridėjus abu judesius, dalelė judės cilindrine spirale.
Šios spiralės varžto žingsnis lygus
pakeitę T jos išraiška (3.7), gauname:
Holo efektas yra skersinio potencialų skirtumo (dar vadinamo Holo įtampa) atsiradimo reiškinys, kai laidininkas dedamas DCį magnetinį lauką. 1879 m. plonose aukso plokštelėse atrado Edvinas Holas. Savybės
Paprasčiausia forma Hall efektas atrodo taip. Leiskite elektros srovei tekėti per metalinį strypą silpname magnetiniame lauke, veikiama įtampos. Magnetinis laukas nukreips krūvininkus (elektronus) nuo jų judėjimo išilgai arba prieš elektrinį lauką į vieną iš pluošto paviršių. Šiuo atveju mažumo kriterijus bus sąlyga, kad elektronas nepradės judėti išilgai cikloido.
Taigi Lorentzo jėga sukels kaupimąsi neigiamas krūvisšalia vienos juostos pusės, o teigiamas - šalia priešingos. Krūvio kaupimasis tęsis tol, kol susidaręs elektrinis krūvių laukas kompensuos Lorenco jėgos magnetinį komponentą:
Elektronų greitis gali būti išreikštas srovės tankiu:
kur yra krūvininkų koncentracija. Tada
Proporcingumo koeficientas tarp ir vadinamas koeficientas(arba pastovus) Salė. Šiuo aproksimavimu Holo konstantos ženklas priklauso nuo krūvininkų ženklo, kuris leidžia nustatyti jų tipą daugeliui metalų. Kai kuriems metalams (pavyzdžiui, švinui, cinkui, geležiui, kobaltui, volframui) stiprūs laukai pastebėta teigiamas ženklas, kuris paaiškinamas pusiau klasikinėje ir kvantines teorijas tvirtas kūnas.
Elektromagnetinė indukcija - elektros srovės atsiradimo uždaroje grandinėje reiškinys keičiantis magnetinis srautas, einantis pro jį.
Elektromagnetinę indukciją rugpjūčio 29 d. atrado Michaelas Faradėjus. šaltinis nenurodytas 111 dienų] 1831 m. Jis atrado, kad elektrovaros jėga, atsirandanti uždaroje laidžioje grandinėje, yra proporcinga magnetinio srauto pokyčio greičiui per paviršių, kurį riboja ši grandinė. Elektrovaros jėgos (EMF) dydis nepriklauso nuo to, kas sukelia srauto pasikeitimą – paties magnetinio lauko pasikeitimą ar grandinės (ar jo dalies) judėjimą magnetiniame lauke. Elektros srovė, kurį sukelia šis EML, vadinamas indukcine srove.
