Boyut: piksel

Sayfadan göstermeye başlayın:

Deşifre metni

1 STATİK, mekanik bölümü konusu olan maddi organlar harekete geçtiğinde hareketsiz olan dış kuvvetler. İÇİNDE geniş anlamda Statik, herhangi bir katı, sıvı veya gaz halindeki cismin denge teorisidir. Daha dar anlamda bu terim denge çalışmasıyla ilgilidir katılar ve ayrıca gerilemez esnek kablo gövdeleri, kayışlar ve zincirler. Deforme olan katıların dengesi elastiklik teorisinde, sıvı ve gazların dengesi ise hidroaeromekanikte dikkate alınır. Bkz. HİDROAERROMEKANİK. Tarihsel bilgi. Statik mekaniğin en eski dalıdır; İnşa ettikleri piramitler ve tapınaklardan da anlaşılacağı üzere, ilkelerinden bazıları eski Mısırlılar ve Babilliler tarafından zaten biliniyordu. Teorik statiğin ilk yaratıcıları arasında kaldıraç teorisini geliştiren ve hidrostatiğin temel yasasını formüle eden Arşimet (M.Ö. civarı) vardı. Modern statiğin kurucusu, 1586'da kuvvetlerin toplamı yasasını veya paralelkenar kuralını formüle eden ve bunu bir dizi problemi çözmek için uygulayan Hollandalı S. Stevin () idi. Temel yasalar. Statik kanunları aşağıdaki gibidir genel kanunlar gibi konuşmacılar özel durum katı cisimlerin hızları sıfıra yaklaştığında, ancak tarihsel nedenler ve pedagojik değerlendirmeler dikkate alınarak, statik sıklıkla dinamikten bağımsız olarak sunulur ve aşağıdaki önerilen yasa ve ilkelere dayanılarak sunulur: a) kuvvetlerin toplamı yasası, b) denge ilkesi ve c) etki ve tepki ilkesi. Katılar söz konusu olduğunda (daha doğrusu, ideal olarak kuvvetlerin etkisi altında deforme olmayan katı cisimler), katı bir cismin tanımına dayanan başka bir prensip getirilir. Bu kuvvet aktarımının ilkesidir: Katı bir cismin durumu, kuvvetin uygulama noktası etki çizgisi boyunca hareket ettiğinde değişmez. Vektör olarak kuvvet. Statikte kuvvet, belirli bir yönü, büyüklüğü ve uygulama noktası olan çekme veya itme kuvveti olarak düşünülebilir. İLE matematiksel nokta Görüş açısından bu bir vektördür ve bu nedenle uzunluğu kuvvetin büyüklüğüyle orantılı olan düz bir çizginin yönlendirilmiş bir parçası ile temsil edilebilir. (Vektör büyüklükleri, yönü olmayan diğer niceliklerden farklı olarak kalın harflerle gösterilmiştir.) Kuvvetlerin paralelkenarı. F 1 ve F 2 kuvvetlerinin etki ettiği, O noktasına uygulanan ve şekilde OA ve OB yönlü parçalarıyla temsil edilen bir cismi (Şekil 1,a) düşünelim. Deneyimlerin gösterdiği gibi, F1 ve F2 kuvvetlerinin hareketi, OC segmenti tarafından temsil edilen bir R kuvvetine eşdeğerdir. R kuvvetinin büyüklüğü, kenarları OA ve OB vektörleri üzerine oluşturulan paralelkenarın köşegeninin uzunluğuna eşittir; yönü Şekil 2'de gösterilmektedir. 1, a. R kuvvetine F 1 ve F 2 kuvvetlerinin bileşkesi denir. Matematiksel olarak bu R = F 1 + F 2 formunda yazılır, burada toplama şu şekilde anlaşılır: geometrik anlamda yukarıda bahsedilen kelimeler. Bu, kuvvetlerin paralelkenar kuralı olarak adlandırılan statiğin ilk yasasıdır.

2 Bileşke kuvvet. Bir paralelkenar OACB oluşturmak yerine, sonuçta ortaya çıkan R'nin yönünü ve büyüklüğünü belirlemek için, F 2 vektörünü aynı hizaya gelene kadar kendisine paralel hareket ettirerek bir OAC üçgeni oluşturabilirsiniz. başlangıç ​​noktası (önceki nokta O) OA vektörünün sonu (A noktası) ile. OAC üçgeninin kapanış tarafının R vektörüyle aynı büyüklükte ve aynı yönde olacağı açıktır (Şekil 1, b). Sonucu bulmanın bu yöntemi, söz konusu cismin aynı O noktasına uygulanan birçok F 1, F 2,..., F n kuvvetinden oluşan bir sisteme genelleştirilebilir. Dolayısıyla, sistem dört kuvvetten oluşuyorsa (Şekil 1, c), o zaman F 1 ve F 2 kuvvetlerinin sonucunu bulabilir, bunu F 3 kuvvetiyle ekleyebilir, ardından yeni sonucu F 4 kuvvetiyle ekleyebilirsiniz. ve sonuç olarak toplam R sonucunu elde ederiz. Bu şekilde bulunan R sonucu grafiksel yapı, OABCD kuvvetler poligonunun kapanış tarafı ile temsil edilir (Şekil 1, d). Yukarıda verilen sonucun tanımı, katı bir cismin O 1, O 2,..., O n noktalarına uygulanan F 1, F 2,..., Fn kuvvetleri sistemine genelleştirilebilir. İndirgeme noktası adı verilen bir O noktası seçilir ve bu noktada F 1, F 2,..., F n kuvvetlerine büyüklük ve yön bakımından eşit olan paralel aktarılan kuvvetlerden oluşan bir sistem oluşturulur. Bu paralel aktarılan vektörlerin sonuçtaki R'si, yani; kuvvet poligonunun kapanış tarafıyla temsil edilen vektöre, cisme etki eden kuvvetlerin bileşkesi denir (Şekil 2). R vektörünün seçilen indirgeme noktasına bağlı olmadığı açıktır. R vektörünün değeri (ON segmenti) sıfır değilse, cisim hareketsiz olamaz: Newton yasasına göre, üzerine kuvvet uygulanan herhangi bir cisim ivmeyle hareket etmelidir. Dolayısıyla bir cisim ancak kendisine uygulanan tüm kuvvetlerin sonucu sıfıra eşitse denge durumunda olabilir. Ancak bu gerekli koşul yeterli kabul edilemez: Bir cisim, kendisine uygulanan tüm kuvvetlerin sonucu sıfıra eşit olduğunda hareket edebilir.

3 Basit ama önemli örnek Bunu açıklamak için, kendisine uygulanan kuvvetlerin büyüklüğüyle karşılaştırıldığında ağırlığı ihmal edilebilecek kadar uzun olan l uzunluğunda ince, sert bir çubuğu düşünün. Şekil 2'de gösterildiği gibi, uçlarına eşit büyüklükte fakat zıt yönde uygulanan iki F ve F kuvvetinin çubuğa etki ettiğini varsayalım. 3, a. Bu durumda, elde edilen R, F F = 0'a eşittir, ancak çubuk denge durumunda olmayacaktır; Açıkçası, O orta noktası etrafında dönecektir. Birden fazla düz çizgide etki eden eşit fakat zıt yönlü iki kuvvetten oluşan bir sistem, F kuvvetinin büyüklüğü ile F kuvvetinin büyüklüğünün çarpımı ile karakterize edilebilen bir “kuvvet çiftidir”. “kol” l. Böyle bir çalışmanın önemi şu şekilde gösterilebilir: aşağıdaki mantık Arşimet tarafından türetilen kaldıraç kuralını gösteren ve dönme dengesinin durumu hakkında sonuca varan sonuç. Şekil 2'de gösterildiği gibi, eksenden l1 uzaklığında uygulanan F1 kuvvetinin etki ettiği, O noktasında bir eksen etrafında dönebilen hafif, homojen, rijit bir çubuk düşünelim. 3, b. F 1 kuvvetinin etkisi altında, çubuk O noktası etrafında dönecektir. Deneysel olarak görülebileceği gibi, böyle bir çubuğun dönmesi, F 2 l 2 eşitliği sağlayacak şekilde l 2 mesafesine bir miktar F 2 kuvveti uygulanarak önlenebilir. = F 1 l 1 tatmin oldu.

4 Böylece rotasyon sayısız yolla engellenebilir. Omuz tarafından uygulanan kuvvetin çarpımı F 1 l 1'e eşit olacak şekilde kuvveti ve uygulama noktasını seçmek önemlidir. Bu, kaldıraç kuralıdır. Sistemin denge koşullarını türetmek zor değildir. F 1 ve F 2 kuvvetlerinin eksen üzerindeki etkisi, O noktasında uygulanan ve F 1 ve F 2 kuvvetlerine zıt yönde yönlendirilen bir reaksiyon kuvveti R şeklinde bir reaksiyona neden olur. Etki ve reaksiyonla ilgili mekanik kanuna göre , R reaksiyonunun büyüklüğü F 1 + F 2 kuvvetlerinin toplamına eşittir. Bu nedenle, sisteme etki eden tüm kuvvetlerin sonucu F 1 + F 2 + R = 0'a eşittir, böylece gerekli denge koşulu sağlanır. yukarıda belirtilenler tatmin edicidir. F 1 kuvveti saat yönünde hareket eden bir tork yaratır, yani. F 2 kuvvetinin saat yönünün tersine momenti F 2 l 2 ile dengelenen O noktasına göre F 1 l 1 kuvvet momenti. Açıkçası, bir vücudun denge koşulu sıfıra eşitliktir cebirsel toplam anlar, dönme olasılığını ortadan kaldırır. F kuvveti çubuğa Şekil 2'de gösterildiği gibi bir açıyla etki ediyorsa. Şekil 4a'da gösterildiği gibi, bu kuvvet iki bileşenin toplamı olarak temsil edilebilir; bunlardan biri (F p), F cos değerinde, çubuğa paralel etki eder ve F p desteğinin reaksiyonuyla dengelenir, diğeri ise F cos değerindedir. F sin değerine sahip (F n), kola dik açıyla yönlendirilir. Bu durumda tork Fl sin'e eşittir; saat yönünün tersine etki eden eşit bir tork yaratan herhangi bir kuvvetle dengelenebilir. Cismin üzerine çok fazla kuvvet etkidiği durumlarda momentlerin işaretlerini hesaba katmayı kolaylaştırmak için F kuvvetinin cismin herhangi bir O noktasına göre momenti (Şekil 4,b) bir vektör olarak düşünülebilir. L eşittir vektör çarpımı r konum vektörünün F kuvveti ile r F'si. Dolayısıyla, L = r F. Eğer katı bir cisme O 1, O 2,..., O noktalarına uygulanan bir kuvvetler sistemi etki ediyorsa bunu göstermek kolaydır. n (Şekil 5), o zaman bu sistem, vücudun herhangi bir O noktasına uygulanan F 1, F 2,..., F n bileşke R kuvvetleri ve momenti olan bir çift L kuvveti ile değiştirilebilir. Hangi toplamına eşit+ . Bunu doğrulamak için, O noktasında eşit fakat zıt yönlü kuvvetler F1 ve F1 çiftlerinden oluşan bir sistemi zihinsel olarak uygulamak yeterlidir; F2 ve F2;...; Açıkça katının durumunu değiştirmeyecek olan F n ve F n.

5 Ancak O 1 noktasına uygulanan F 1 kuvveti ve O noktasına uygulanan F 1 kuvveti, O noktasına göre momenti r 1 F 1'e eşit olan bir kuvvet çifti oluşturur. Benzer şekilde, Sırasıyla O 2 ve O noktaları, r 2 F 2 vb. momentiyle bir çift oluşturur. Bu çiftlerin O noktasına göre toplam momenti L, L = + vektör eşitliği ile verilir. O noktasına uygulanan geri kalan F 1, F 2,..., F n kuvvetleri, sonuçta ortaya çıkan R'ye eklenir. Ancak R ve L'nin değerleri sıfırdan farklıysa sistem dengede olamaz. Sonuç olarak R ve L değerlerinin aynı anda sıfıra eşit olması şartı şu şekildedir: gerekli bir durum denge. Vücudun başlangıçta hareketsiz olmasının da yeterli olduğu gösterilebilir. Yani denge problemi ikiye iniyor analitik koşullar: R = 0 ve L = 0. Bu iki denklem temsil eder matematiksel gösterim denge ilkesi. Teorik hükümler Statik, yapılara ve yapılara etki eden kuvvetlerin analizinde yaygın olarak kullanılmaktadır. Durumunda sürekli dağıtım Ortaya çıkan L momentini ve R sonucunu veren toplamın kuvvetleri, integrallerle değiştirilir ve şuna uygun olarak geleneksel yöntemler integral hesabı. Ayrıca bakınız MEKANİK; YAPILARIN MUKAVEMET HESAPLANMASI. EDEBİYAT Smokotin G.Ya. Statik dersleri dersi. Tomsk, 1984 Birger I.A., Mavlyutov R.R. Malzemelerin mukavemeti. M., 1986 Babenkov I.S. Statiğin temelleri ve malzemelerin direnci. M., 1988

Tarihsel bilgi. Statik mekaniğin en eski dalıdır; İnşa ettikleri piramitler ve tapınakların (ve günümüze kadar gelenlerin) kanıtladığı gibi, ilkelerinden bazıları eski Mısırlılar ve Babilliler tarafından zaten biliniyordu.

I. Giriş. Mekaniğe giriş. Bölümler teorik mekanik. Teorik mekaniğin konusu Modern teknoloji mühendisler için çözümü gibi araştırmalarla ilişkilendirilen birçok sorun teşkil etmektedir.

Teknik mekanik. Ders Kuvvetin merkeze göre momentinin vektörel olarak gösterimi. Bir dönme noktasına veya eksenine sahip cisimlerin herhangi bir kinematik durumu, dönme hareketini karakterize eden bir kuvvet momenti ile tanımlanabilir.

1. TEORİK MEKANİK 1.1. Statik. Statik, kuvvetlerin genel doktrinini ortaya koyan ve kuvvetlerin etkisi altındaki maddi cisimlerin denge koşullarını inceleyen mekaniğin dalıdır. Kesinlikle

Bir kuvvetin bir noktaya göre vektör-momenti m o (F) Bir F kuvvetinin bir noktaya göre vektör-momentine m o (F) = r F denir. Bilindiği gibi, vektörlerin vektör çarpımının sonucu diktir. her birine

6.1. Mekanizmaların bağlantılarına etki eden kuvvetler 6.1.1. Kuvvetlerin sınıflandırılması. Kuvvet analizi sorunları Mekanizmaların bağlantılarına etki eden kuvvetler ve momentler genellikle dış ve iç olarak ikiye ayrılır. Dış olanlar şunları içerir:

STATİK DERS 1 Statiğe giriş. Yakınsak kuvvetler sistemi. 1. Statiğin temel kavramları ve aksiyomları. Bağlantılar ve bağlantıların tepkileri. 3. Yakınsak kuvvetler sistemi. 4. Kuvvet vektörünün koordinat eksenleri boyunca ayrıştırılması.

İçindekiler Kuvvetin eksene göre momenti... Keyfi uzaysal kuvvet sistemi... 3 Uzaysal kuvvetler sisteminin ana vektörünün ve ana momentinin belirlenmesi... 3 Sistemin merkezi ekseni... 4

STATİK (tanımlar ve teoremler) Statiğin temel kavramları Statik Kuvvetlerin etkisi altındaki mekanik sistemlerin denge koşullarını ve kuvvet sistemlerini eşdeğer sistemlere dönüştürme işlemlerini inceleyen mekaniğin bir dalı.

İçindekiler Hermann Euler - D'Alembert ilkesi... 2 Atalet kuvveti... 2 Maddi bir nokta için D'Alembert ilkesi... 2 Sistem için D'Alembert ilkesi maddi noktalar... 3 D'Alembert'in özgür olmayan ilkesi

TTÜ VIUMAA KOLLEDŽ Ehitus ve Tootmistehnika lektorat Üliõpilane: Epperühm: Töö nr. ja nimetus: 6 Kuvvetlerin toplanması Tehtud: Arvestatud: Tehniline füüsika Instruments:........................... Teorik Kuvvet etkileşimin bir ölçüsüdür

Giriş Madde ve temel özellikleri. Fizik problemleri ve yöntemleri. Soyutlamaların ve modellerin fizikteki rolü. Fiziksel miktarlar ve bunların ölçümü Mekaniğin yapısı Mekanik Bir maddi noktanın kinematiği

1 Mekaniğin sorunları. Malzeme noktası ve kesinlikle sert gövde. 3 Maddi bir noktanın hareketini tanımlama yöntemleri. 4 Teğetsel, normal ve tam hızlanma. Mekaniğin yapısı Mekanik Mekanik Kinematik

TEORİK MEKANİK. STATİK Statik, kuvvetlerin genel doktrinini ortaya koyan ve kuvvetlerin etkisi altında maddi cisimlerin denge koşullarını inceleyen teorik mekaniğin bir bölümüdür.

DERS 5 SANAL HAREKETLER. SERBESTLİK DERECESİ SAYISI. DİNAMİK AKSİYONLARI 1. Özgür olmayan bir sistemin noktalarının yer değiştirmeleri Şek. 5.1 P, ν = 1, 2, N maddi noktalarından oluşan bir sistem olduğunu varsayalım.

Ders KATI CİSİMİN STATİĞİ Giriş Mekaniğin Konusu ve Modelleri Klasik veya Newton mekaniği, mekanik etkileşim ve hareketin temel yasalarının incelendiği bir fizik dalıdır.

DERS 4 KARMAŞIK CİSİM HAREKETİNİN KİNEMATI. SİSTEM KİNEMATIĞINDA GENEL KONULAR. BAĞLANTILAR 1. Kinematik karmaşık hareket cisimler Son ders Euler'in kinematik denklemlerinin incelenmesiyle sona erdi. Değerlendirildi

FEDERAL EĞİTİM AJANSI Eyalet eğitim kurumu daha yüksek mesleki eğitim"Tomsk poli teknik üniversite"V. P. Nesterenko, A. I. Zitov, S. L. Katanukhina,

5 Ders 4 Dinamik dönme hareketi katı cisim Ders planı bölüm 4 6-9 Atalet momenti Kuvvet momenti 3 Dönme hareketi dinamiğinin temel denklemi Atalet momenti Dönme hareketi dikkate alındığında

ÜÇ KUVVET İLE İLGİLİ TEOREM Eğer katı bir cisim paralel olmayan üç kuvvetin etkisi altında dengede ise, bu kuvvetlerin etki çizgileri aynı düzlemde yer alır ve bir noktada kesişir. ÜÇ KUVVET HAKKINDA TEOREM

TEORİK MEKANİK 1. YARIYIL DERS 4 SERT OLMAYAN MALZEME NOKTASI DENGE NOKTASININ HAREKETİ Konuşmacı: Batyaev Evgeniy Aleksandrovich Batyaev E. A. (NSU) DERS 4 Novosibirsk, 2016 1 / 18 Malzeme

Konu 1.4. Dönme hareketinin dinamiği Plan 1. Bir parçacığın momentumu. Kuvvet momenti 3. Moment denklemi 4. İçsel açısal momentum 5. Katı bir cismin dinamiği 6. Atalet momenti 7. Kinetik enerji

Son test, Uygulamalı mekanik (teormech) (2523) 1 (60c) Mekanik hareketin genel yasalarının bilimi ve kuvvetlerin etkisi altında maddi cisimlerin dengesi 1) genel fizik 2) teorik mekanik 3) direnç

Milli Eğitim Bakanlığı Rusya Federasyonu Yüksek mesleki eğitim devlet eğitim kurumu "SMRS DEVLET TEKNİK ÜNİVERSİTESİ" "Mekanik" Bölümü S T T

DÖNME HAREKETİ (4-5. dersler) DERS 4, (bölüm 1) (7. ders “CLF, kısım 1”) Dönme hareketinin kinematiği 1 Öteleme ve dönme hareketi Önceki derslerde malzemenin mekaniğini tanımıştık.

44 Ders 4 Statik, mekaniğin cisimlerin denge koşullarını inceleyen bir parçasıdır. Bu koşullar açıkça dinamiklerin daha genel yasalarının bir sonucudur; çünkü maddi noktalar sisteminin belirli koşullar altında nasıl hareket ettiğini bilmek,

Moskova Devlet Teknik Üniversitesi N.E. Bauman Fakültesi" Temel Bilimler" Departman " Matematiksel modelleme» À.Í. Êàíàòíèêîâ,

1 DİNAMİĞİN TEMEL HÜKÜMLERİ VE BİR NOKTA HAREKET DENKLEMLERİ Çoğu genel bölüm mekanik dinamiklere sahip olmaktır özel anlamçoğunu çözmek önemli görevler V çeşitli alanlar Dinamik teknikleri

5. Rijit bir cismin dönme hareketinin dinamiği Rijit bir cisim, aralarındaki mesafelerin hareket sırasında değişmediği bir malzeme noktaları sistemidir. Katı bir cismin dönme hareketi sırasında bunların tümü

DERS 7 HAREKET MİKTARINDAKİ DEĞİŞİKLİKLER VE KİNETİK MOMENTUM İLE İLGİLİ TEOREMLER. ATALET MOMENTİ Şek. 7.1 Sistem P, ν = 1, 2, N noktalarından oluşsun. Orijini, P noktasının yarıçap vektörü olan O olarak gösteririz.

Ders 10 Katıların mekaniği. Maddi noktalardan oluşan bir sistem olarak katı bir gövde. Kesinlikle katı bir cismin öteleme hareketi. Kuvvet momenti, eylemsizlik momenti. Bir cismin dönme hareketinin dinamiği denklemi

Rusya Federasyonu Eğitim ve Bilim Bakanlığı Ivanovo Devlet Kimyasal Teknoloji Üniversitesi S.G. Sakharova, V.P. Zarubin, M.Yu. Kolobov TEORİK MEKANİĞİ. Statik öğretici

Dönme hareketinin dinamiği Ders 1.4. Ders planı 1. Bir noktanın ve cismin sabit bir eksen etrafında dönme dinamiği, maddi bir nokta ve cismin eylemsizlik momenti kavramı.. Bir cismin atalet momentindeki değişim

Bölüm I Fiziksel Temeller mekanik Mekanik, mekanik hareketin kalıplarını ve bu harekete neden olan veya onu değiştiren nedenleri inceleyen fiziğin bir parçasıdır. Mekanik hareket bu bir değişiklik

Konu 2. Maddi bir noktanın ve katı bir cismin dinamiği 2.1. Dinamiğin temel kavramları ve nicelikleri. Newton yasaları. Atalet sistemleri referans (ISO). Dinamikler (dan Yunanca kelime mekaniğin dinamis kuvveti) bölümü,

Ders 3 Vektörler ve doğrusal işlemler onların üstünde. 1. Vektör kavramı. Fizik, mekanik ve teknik bilimlerin çeşitli dalları incelendiğinde tamamen sayısal değerleri belirtilerek belirlenen büyüklüklerle karşılaşılmaktadır.

1..1. Newton yasaları. Galileo'nun görelilik ilkesi. Deneyimler, belirli bir referans sistemi seçimiyle bunun doğru olduğunu göstermektedir sonraki ifade: serbest vücut yani vücut etkileşime girmiyor

0.5 setgray0 0.5 setgray1 1 Ders 3 VEKTÖRLER 1. Bir vektörün tanımı. Serbest ve kayan vektörler Yönlendirilmiş bir parça tanımlayalım. Tanım 1. Uçları sıralı olan bir doğru parçasına ne ad verilir?

1 Rusya Federasyonu Eğitim ve Bilim Bakanlığı NIZHNY NOVGOROD DEVLET MİMARLIK VE MÜHENDİSLİK ÜNİVERSİTESİ (NNGASU) Teorik Mekanik Bölümü TEORİK İNTERNET TESTİ

TEORİK MEKANİK 2. YARIYIL DERS 3 BİRİNCİ TÜR D'Alembert-LAGRANGE PRENSİBİ LAGRANGE DENKLEMLERİ (DİNAMİĞİN GENEL DENKLEMİ) SANAL YER DEĞİŞTİRME PRENSİBİ BİR RİJİT CİSİMİN EYLEMSEL KUVVETLERİNİN İŞİ Konuşmacı:

Rusya Federasyonu Eğitim ve Bilim Bakanlığı Federal Devlet Özerk Yüksek Mesleki Eğitim Kurumu "Rusya Devlet Mesleki Pedagojik

Ders 3. Dinamiğin temel ilkeleri. Kuvvetler: yerçekimi, reaksiyon, esneklik Seçenek 3... 0 kg ağırlığındaki bir cisme, sonucu sabit ve 5 N'ye eşit olan çeşitli kuvvetler etki eder.

Test: "Teknik mekanik "Statik". Görev #1 Teorik mekaniğin "Statik" bölümü neyi inceliyor? 3 cevap seçeneğinden birini seçin: 1) + Cisimlerin dengesi 2) - Cisimlerin hareketi 3) - Cisimlerin özellikleri Ne öyle

Ders 5 1. Maddi bir noktanın dönme hareketinin dinamiği. Kesinlikle katı bir cismin dönme hareketinin dinamiği 3. Katı cisimlerin eylemsizlik momentlerini belirlemek için algoritma (örnekler) 1. Dönme dinamiği

Moskova Devlet Teknik Üniversitesi N.E. Bauman Temel Bilimler Fakültesi Matematiksel Modelleme Bölümü A.N. Kasikov,

Federal kurum eğitime göre Devlet Yüksek Mesleki Eğitim Kurumu "Ural Devlet Teknik Üniversitesi UPI" A A Mironenko TEORİK MEKANİK DİNAMİKLERİ RULMANLARIN EK DİNAMİK REAKSİYONLARININ BELİRLENMESİ

Bölüm 6 KOORDİNATLAR VE VEKTÖRLER 6.1. BİR DOĞRU ÜZERİNDEKİ KOORDİNATLAR VE VEKTÖRLER 6.1.1. Koordinat ekseni. Eksen üzerindeki noktanın koordinatı. Segmentin uzunluğu verilen koordinatlar biter. Belirli bir parçayı bölen noktanın koordinatı

5.3. Newton yasaları Maddi bir noktanın hareketi dinamik çerçevesinde ele alındığında iki temel problem çözülür. Dinamiğin ilk veya doğrudan görevi sistemi belirlemektir. aktif kuvvetler verilene göre

10. Sınıf 1 1. Mekanik Kinematik Soru Cevap 1 Fizik nedir? Fizik, etrafımızdaki çevrenin en basit ve aynı zamanda en genel özelliklerini inceleyen bir bilimdir. maddi dünya. 2 Ne

DERS 6 GÜÇ ANI. SİSTEM GÜÇLERİNİN TEMEL ÇALIŞMASI. POTANSİYEL ENERJİ. GENELLEŞTİRİLMİŞ KUVVETLER. İDEAL BAĞLANTILAR. KÜTLE MERKEZİ 1. Kuvvet sisteminin ana vektörü Şek. 6.1 Bir malzeme sistemi olduğunu varsayalım.

Ders 7 Nokta çarpımı vektörler ve uygulamaları. Vektörlerin çapraz çarpımı ve uygulamaları. Tanım 1. ~a 6= ~ 0 ve ~ b 6= ~ 0 vektörleri arasındaki açı, aralarındaki en küçük açıdır.

CİSİMLERİN DENGESİ Cisimlerin dengesinin incelendiği mekaniğin dalına statik denir Denge, bir cismin zaman içinde değişmeyen durumudur, yani denge, bir cismin içinde bulunduğu bir durumdur.

V.F. DEMENKO MALZEME VE YAPI MEKANİĞİ 2013 1 DERS 5 Kerestenin ana deformasyon türleri için iç kuvvet faktörlerinin diyagramlarının oluşturulması 1 Diyagramlar ve bunların yapımı için temel kurallar Diyagramlarla Tanım

Ders 9 Dinamik bağıl hareket puan. Maddi bir nokta için D'Alembert ilkesi. D'Alembert ilkesi, statik denge kontrollerini kullanarak bağlantıların dinamik reaksiyonlarını belirlemek için kullanılır.

Vladimir V. M.'nin durumu budur. SONUÇLAR Çalışma değişken kuvvet. Malzeme eğrisinin kütlesi ve yükü. Bir malzeme eğrisinin ve düzleminin statik momentleri ve ağırlık merkezi

Ders 7 Çalışması. Kinetik enerjideki değişime ilişkin teorem. Muhafazakar kuvvetler. Potansiyel enerji Potansiyel bir alandaki parçacıklar. Örnekler: elastik kuvvet, noktasal bir kütlenin çekim alanı. İş. Teorem

RİJİT BİR CİSİMİN DÜZLEMSEL HAREKETİ Sert bir cismin düzlemsel hareketi, noktalarının her birinin sürekli aynı düzlemde hareket ettiği bir harekettir. Bireysel nesnelerin hareket ettiği düzlemler

DERS 13 DİNAMİĞİN GENEL DENKLEMLERİ. D'Alembert-LAGRANGE PRENSİBİ. STATİĞİN GENEL DENKLEMLERİ. SANAL HAREKETLERİN İLKESİ 1. Genel denklem hoparlörler. D'Alembert'in Lagrange prensibi Mekanikte şunları dikkate alıyoruz:

Güvenlik soruları teorik mekanik üzerine TTIC 1. Statiğin temel kavramları ve aksiyomları 1.1. Bir cisim denge durumunda mıdır? sabit hız düz bir çizgide hareket eder veya düzgün bir şekilde döner

1. GİRİŞ Fizik en çok bilimdir genel özellikler ve maddenin hareket biçimleri. Dünyanın mekanik resminde madde, parçacıklardan oluşan, ebedi ve değişmez bir madde olarak anlaşıldı. Temel yasalar

L MEKANİK Malzeme noktası Kinematiği Fiziksel gerçeklik ve modellemesi Referans sistemi SC + saat, CO K Kesinlikle katı cisim Mekanik: Newton göreliliği 1 Mekanik, fiziğin bir parçasıdır.

Bir kuvvetin bir noktaya göre vektör-momenti m o (F) Bir F kuvvetinin bir noktaya göre vektör-momentine m 0 (F)=r F denir. Bilindiği gibi, vektörlerin vektör çarpımının sonucu şu şekildedir: her birine dik

FEDERAL HAVA ULAŞTIRMA AJANSI FEDERAL DEVLET BÜTÇE EĞİTİM YÜKSEK MESLEKİ EĞİTİM KURUMU "MOSKOVA DEVLET SİVİL TEKNİK ÜNİVERSİTESİ"

Momentumun korunumu kanunu Momentumun korunumu kanunu Kapalı (veya izole edilmiş) sistem - mekanik sistem Dış kuvvetlerin etkisinde olmayan cisim. d v " " d d v d... " v " v v "... " v... v v

Rusya Federasyonu Eğitim Bakanlığı Moskova devlet üniversitesi P.N. tarafından basılmıştır. Silenko TEORİK MEKANİK Ders notları Basım ve kitap yayıncılığı alanında eğitim için UMO tarafından kabul edildi

TEORİK MEKANİK STATİK Görev 1 I. En basit hareket hangisidir? 1. Moleküler 2. Mekanik 3. Elektron hareketi. II. Bir araba gövdesinin düz bir çizgi boyunca hareketini incelerken

12 Ders 2. Maddi bir noktanın dinamiği. Bölüm 2 Ders planı 1. Newton yasaları. Dinamiğin temel denklemi ileri hareket. 2. Etkileşim türleri. Esneklik ve sürtünme kuvvetleri. 3. Dünya Hukuku

Rusya Federasyonu Eğitim Bakanlığı Yüksek mesleki eğitim devlet eğitim kurumu "SAMARA DEVLET TEKNİK ÜNİVERSİTESİ" "MEKANİK" DİNAMİK Bölümü

Bir kuvvet çiftinin bir cisim üzerindeki etkisi şu şekilde karakterize edilir: 1) kuvvet çiftinin moment modülünün büyüklüğü, 2) etki düzlemi, 3) bu düzlemdeki dönme yönü. Aynı düzlemde yer almayan çiftler göz önüne alındığında, her bir çifti karakterize etmek için bu öğelerin üçünün de belirtilmesi gerekecektir. Bu, kuvvet momentine benzetme yoluyla, bir çiftin momentini bir vektör tarafından oluşturulan uygun bir şekilde temsil etme konusunda anlaşırsak yapılabilir, yani: bir çiftin momentini m veya M vektörüyle temsil edeceğiz, modülü (seçilen ölçekte) çiftin moment modülüne eşit olan, yani. omuz üzerindeki kuvvetlerinden birinin çarpımıdır ve çiftin saat yönünün tersine dönüşünün görüldüğü yönde çiftin hareket düzlemine dik olarak yönlendirilir (Şekil 38).

Pirinç. 38

Bilindiği gibi bir çiftin moment modülü, kuvvetlerinden birinin başka bir kuvvetin uygulandığı noktaya göre momentine eşittir; bu anların vektörlerinin çakıştığı yönde. Buradan.

Eksen etrafındaki kuvvet momenti.

Rasgele bir uzaysal kuvvet sistemi durumunda statik problemlerin çözümüne geçmek için, eksene göre kuvvet momenti kavramını tanıtmak gerekir.

Bir eksen etrafındaki kuvvet momenti, bir cismi belirli bir eksen etrafında döndürme eğiliminde olan bir kuvvetin yarattığı dönme etkisini karakterize eder. Belirli bir eksen etrafında dönebilen katı bir cisim düşünün z (Şek. 39).

Şekil 39

Bu cisme bir noktada uygulanan bir kuvvet etki etsin A. Hadi noktayı çizelim A uçak xy, z eksenine dik ve kuvveti bileşenlerine ayırın: z eksenine paralel ve xy düzleminde yer alan (aynı zamanda kuvvetin düzlemdeki izdüşümüdür) xy). Eksene paralel olarak yönlendirilen kuvvet z Açıkçası, vücudu bu eksen etrafında döndüremez (sadece gövdeyi eksen boyunca hareket ettirme eğilimindedir) z). Kuvvetin yarattığı dönme etkisinin tamamı, bileşeninin dönme etkisiyle örtüşecektir. Bundan şu sonuca varıyoruz , burada sembol) eksene göre kuvvet momentini belirtir z.

Eksene dik bir düzlemde yer alan bir kuvvet için z dönme etkisi bu kuvvetin büyüklüğü ile mesafesinin çarpımı ile ölçülür H eksenden. Ancak aynı nicelik, kuvvetin bir noktaya göre momentini ölçer. HAKKINDA, burada eksen z uçakla kesişiyor Xen. Buradan, veya önceki eşitliğe göre, .

Sonuç olarak şuraya geliyoruz aşağıdaki tanım: Bir kuvvetin bir eksen etrafındaki momenti, bu kuvvetin eksene dik bir düzlem üzerine, eksenin düzlemle kesişme noktasına göre alınan izdüşüm anına eşit skaler bir niceliktir.

Çizimden (Şekil 40), moment hesaplanırken düzlemin xy eksen üzerindeki herhangi bir noktadan çizilebilir z. Böylece kuvvetin eksene göre momentini bulmak için z(Şekil 40) şunları yapmanız gerekir:

1) bir uçak çizin xy, eksene dik z (herhangi bir yer);

2) kuvveti bu düzleme yansıtın ve büyüklüğünü hesaplayın;

3) noktadan daha düşük HAKKINDA eksenin yöne dik düzlemle kesişimi ve uzunluğunu bulma H;

4) ürünü hesaplayın;

5) Anın işaretini belirler.

Momentler hesaplanırken aşağıdaki özel durumlar akılda tutulmalıdır:

1) Eğer kuvvet eksene paralel ise eksene göre momenti sıfırdır (çünkü ).

2) Eğer kuvvetin etki çizgisi eksenle kesişiyorsa, o zaman eksene göre momenti de sıfırdır (çünkü H = 0).

Her iki durumu bir araya getirerek, eğer kuvvet ve eksen aynı düzlemde yer alıyorsa, bir kuvvetin eksene göre momentinin sıfır olduğu sonucuna varırız.

3) Kuvvet eksene dik ise, eksene göre momenti, kuvvet modülünün ve kuvvet ile eksen arasındaki mesafenin çarpımına eşittir.

Makalenin içeriği

STATİK, Konusu dış kuvvetlerin etkisi altında hareketsiz duran maddi cisimleri konu alan mekaniğin bir dalı. Kelimenin geniş anlamıyla statik, herhangi bir cismin (katı, sıvı veya gaz) denge teorisidir. Daha dar anlamda bu terim, katı cisimlerin yanı sıra gerilemez esnek cisimlerin (kablolar, kayışlar ve zincirler) dengesinin incelenmesini ifade eder. Deforme olan katıların dengesi elastiklik teorisinde, sıvı ve gazların dengesi ise hidroaeromekanikte dikkate alınır.
Santimetre. HİDROAERROMEKANİK.

Tarihsel bilgi.

Statik mekaniğin en eski bölümüdür; İnşa ettikleri piramitler ve tapınaklardan da anlaşılacağı üzere, ilkelerinden bazıları eski Mısırlılar ve Babilliler tarafından zaten biliniyordu. Teorik statiğin ilk yaratıcıları arasında kaldıraç teorisini geliştiren ve hidrostatiğin temel yasasını formüle eden Arşimet (M.Ö. 287-212) vardı. Modern statiğin kurucusu, 1586'da kuvvetlerin toplamı yasasını veya paralelkenar kuralını formüle eden ve bunu bir dizi problemi çözmek için uygulayan Hollandalı S. Stevin'di (1548–1620).

Temel yasalar.

Statik yasaları, katı cisimlerin hızlarının sıfıra yaklaştığı özel bir durum olarak genel dinamiğin yasalarından kaynaklanır, ancak tarihsel nedenlerden ve pedagojik nedenlerden dolayı, statik genellikle dinamikten bağımsız olarak sunulur ve onu aşağıdaki önerilen yasa ve ilkelere dayandırır. : a) kuvvetlerin toplamı kanunu, b) denge ilkesi ve c) etki ve tepki ilkesi. Katılar söz konusu olduğunda (daha doğrusu, ideal olarak kuvvetlerin etkisi altında deforme olmayan katı cisimler), katı bir cismin tanımına dayanan başka bir prensip getirilir. Bu kuvvet aktarımının ilkesidir: Katı bir cismin durumu, kuvvetin uygulama noktası etki çizgisi boyunca hareket ettiğinde değişmez.

Vektör olarak kuvvet.

Statikte kuvvet, belirli bir yönü, büyüklüğü ve uygulama noktası olan çekme veya itme kuvveti olarak düşünülebilir. Matematiksel açıdan bakıldığında bu bir vektördür ve bu nedenle uzunluğu kuvvetin büyüklüğüyle orantılı olan düz bir çizginin yönlendirilmiş bir parçası ile temsil edilebilir. (Vektörel büyüklükler, yönü olmayan diğer niceliklerden farklı olarak kalın harflerle gösterilmiştir.)

Kuvvetlerin paralelkenarı.

Vücudu düşünün (Şekil 1, A), kuvvetlerin etkisi altında olan F 1 ve F 2 O noktasına uygulanmıştır ve şekilde yönlendirilmiş bölümlerle temsil edilmiştir O.A. Ve O.B.. Deneyimlerin gösterdiği gibi, kuvvetlerin hareketi F 1 ve F 2 bir kuvvete eşdeğerdir R, segment tarafından temsil edilir OC. Kuvvetin büyüklüğü R vektörler üzerine kurulu bir paralelkenarın köşegeninin uzunluğuna eşit O.A. Ve O.B. yanları gibi; yönü Şekil 2'de gösterilmektedir. 1, A. Kuvvet R bileşke kuvvet denir F 1 ve F 2. Matematiksel olarak bu şu şekilde yazılır: R = F 1 + F 2, burada toplama yukarıda belirtilen kelimenin geometrik anlamında anlaşılmaktadır. Bu, kuvvetlerin paralelkenar kuralı olarak adlandırılan statiğin ilk yasasıdır.

Sonuç kuvveti.

Bir paralelkenar OACB oluşturmak yerine, bileşkelerin yönünü ve büyüklüğünü belirlemek için R vektörü hareket ettirerek OAC üçgenini oluşturabilirsiniz F 2, başlangıç ​​noktası (eski O noktası) vektörün sonu (A noktası) ile çakışıncaya kadar kendisine paraleldir. O.A.. OAC üçgeninin arka tarafının vektörle aynı büyüklükte ve aynı yönde olacağı açıktır. R(Şekil 1, B). Sonucu bulmanın bu yöntemi, birçok kuvvetten oluşan bir sisteme genelleştirilebilir. F 1 , F 2 ,..., F n incelenen cismin aynı O noktasına uygulanır. Yani sistem dört kuvvetten oluşuyorsa (Şekil 1, V), o zaman bileşke kuvveti bulabiliriz F 1 ve F 2, kuvvetle katlayın F 3, ardından yeni sonucu kuvvetle ekleyin F 4 ve sonuç olarak tam sonucu elde edin R. Sonuç R Böyle bir grafik yapıyla bulunan OABCD kuvvetler poligonunun kapanış tarafı ile temsil edilir (Şekil 1, G).

Sonucun yukarıdaki tanımı bir kuvvetler sistemine genelleştirilebilir. F 1 , F 2 ,..., F n katı cismin O 1, O 2,..., O n noktalarına uygulanır. İndirgeme noktası adı verilen bir O noktası seçilir ve bu noktaya, kuvvetlere eşit büyüklükte ve yönde paralel aktarılan kuvvetlerden oluşan bir sistem oluşturulur. F 1 , F 2 ,..., F N. Sonuç R bu paralel aktarılan vektörlerin, yani kuvvet poligonunun kapanış tarafıyla temsil edilen vektöre, cisme etki eden kuvvetlerin bileşkesi denir (Şekil 2). Açıktır ki, vektör R seçilen referans noktasına bağlı değildir. Vektör büyüklüğü ise R(ON segmenti) sıfıra eşit değilse, bu durumda vücut hareketsiz olamaz: Newton yasasına göre, üzerine kuvvet uygulanan herhangi bir cisim ivme ile hareket etmelidir. Dolayısıyla bir cisim ancak kendisine uygulanan tüm kuvvetlerin sonucu sıfıra eşitse denge durumunda olabilir. Ancak bu gerekli koşul yeterli kabul edilemez; bir cisim, kendisine uygulanan tüm kuvvetlerin sonucu sıfıra eşit olduğunda hareket edebilir.

Bunu açıklamak için basit ama önemli bir örnek olarak, ince ve sert bir çubuğu düşünün. ben ağırlığı, kendisine uygulanan kuvvetlerin büyüklüğüyle karşılaştırıldığında ihmal edilebilir düzeydedir. Çubuğa iki kuvvet etki etsin F Ve -F, Şekil 2'de gösterildiği gibi uçlarına eşit büyüklükte ancak zıt yönde uygulanmıştır. 3, A. Bu durumda elde edilen sonuç R eşit F – F= 0, ancak çubuk dengede olmayacaktır; açıkçası O orta noktası etrafında dönecektir. Birden fazla düz çizgide etki eden eşit fakat zıt yönlü iki kuvvetten oluşan bir sistem, kuvvetin büyüklüğünün çarpımı ile karakterize edilebilen bir "kuvvet çiftidir". F"omuz" üzerinde ben. Böyle bir ürünün önemi, Arşimet tarafından türetilen kaldıraç kuralını gösteren ve dönme dengesinin durumu hakkında sonuca varan aşağıdaki akıl yürütmeyle gösterilebilir. Bir kuvvetin etki ettiği, O noktasındaki bir eksen etrafında dönebilen, hafif, homojen, sert bir çubuk düşünelim. F 1 uzaktan uygulandı benŞekil 1'de gösterildiği gibi eksenden 1. 3, B. Zorla F 1 çubuk O noktası etrafında dönecektir. Deneyimlerden de rahatlıkla görebileceğiniz gibi böyle bir çubuğun dönmesi bir miktar kuvvet uygulanarak engellenebilir. F Bu mesafede 2 ben 2 eşitliğin sağlanması için F 2 ben 2 = F 1 ben 1 .

Böylece rotasyon sayısız yolla engellenebilir. Omuz tarafından uygulanan kuvvetin çarpımının eşit olması için kuvvetin ve uygulama noktasının seçilmesi önemlidir. F 1 ben 1. Bu kaldıraç kuralıdır.

Sistemin denge koşullarını türetmek zor değildir. Kuvvetlerin eylemi F 1 ve F Eksen üzerindeki 2, reaksiyon kuvveti şeklinde karşı harekete neden olur R O noktasına uygulanan ve kuvvetlere zıt yönde yönlendirilen F 1 ve F 2. Etki ve tepki mekaniği kanununa göre tepkimenin büyüklüğü R kuvvetlerin toplamına eşit F 1 + F 2. Bu nedenle sisteme etki eden tüm kuvvetlerin bileşkesi eşittir: F 1 + F 2 + R= 0 olduğundan yukarıda belirtilen gerekli denge koşulu sağlanır. Kuvvet F 1 saat yönünde hareket eden bir tork oluşturur, yani. kuvvet anı F 1 ben 1, saat yönünün tersine bir torkla dengelenen O noktasına göre F 2 ben 2 güç F 2. Açıkçası, bir cismin denge koşulu, momentlerin cebirsel toplamının sıfıra eşit olmasıdır, bu da dönme olasılığını dışlar. Eğer güç Fçubuğa belli bir açıyla etki eder QŞekil 2'de gösterildiği gibi. 4, A, o zaman bu kuvvet iki bileşenin toplamı olarak temsil edilebilir; bunlardan biri ( F p), değer Fçünkü Qçubuğa paralel hareket eder ve desteğin reaksiyonuyla dengelenir - F p ve diğeri ( F n), boyut F günah Q, kola dik açıyla yönlendirilmiştir. Bu durumda tork eşittir Fben günah Q; saat yönünün tersine etki eden eşit bir tork yaratan herhangi bir kuvvetle dengelenebilir.

Cismin üzerine çok fazla kuvvetin etki ettiği durumlarda momentlerin işaretlerinin dikkate alınmasını kolaylaştırmak için kuvvet momenti F vücudun herhangi bir O noktasına göre (Şekil 4, B) bir vektör olarak kabul edilebilir L, vektör çarpımına eşit R ґ F konum vektörü R güçlenmek F. Böylece, L = Rґ F. Eğer katı bir cisme O 1 , O 2 ,..., O n noktalarına uygulanan bir kuvvet sistemi etki ediyorsa (Şekil 5), bu sistemin sonuçta ortaya çıkan kuvvetle değiştirilebileceğini göstermek kolaydır. R kuvvet F 1 , F 2 ,..., F n vücudun herhangi bir Oў noktasına uygulanır ve bir çift kuvvet L, momenti toplamına eşit olan [ R 1 ґ F 1 ] + [R 2 ґ F 2 ] +... + [R nґ F N]. Bunu doğrulamak için, Oў noktasında eşit fakat zıt yönlü kuvvet çiftlerinden oluşan bir sistemi zihinsel olarak uygulamak yeterlidir. F 1 ve - F 1 ; F 2 ve - F 2 ;...; F n ve - F n, açıkça katının durumunu değiştirmeyecek.

Ama güç F O 1 noktasına 1 uygulandı ve kuvvet – F 1, Oў noktasına uygulandığında, Oў noktasına göre momenti şuna eşit olan bir kuvvet çifti oluşturur: R 1 ґ F 1. Aynı şekilde gücü F 2 ve - F Sırasıyla O 2 ve Oў noktalarına uygulanan 2, momentli bir çift oluşturur R 2 ґ F 2 vb. Toplam an L Oў noktasına göre bu tür tüm çiftlerin sayısı vektör eşitliği ile verilir L = [R 1 ґ F 1 ] + [R 2 ґ F 2 ] +... + [R nґ F N]. Diğer kuvvetler F 1 , F 2 ,..., F n Oў noktasına uygulanırsa toplamda sonucu verirler R. Ancak miktarlar eşitse sistem dengede olamaz. R Ve L sıfırdan farklıdır. Sonuç olarak değerlerin aynı anda sıfıra eşit olması şartı R Ve L dengenin sağlanması için gerekli bir koşuldur. Vücudun başlangıçta hareketsiz olmasının da yeterli olduğu gösterilebilir. Böylece denge problemi iki analitik duruma indirgenir: R= 0 ve L= 0. Bu iki denklem denge ilkesinin matematiksel bir temsilini temsil eder.

Statiğin teorik ilkeleri, yapılara ve yapılara etki eden kuvvetlerin analizinde yaygın olarak kullanılmaktadır. Kuvvetlerin sürekli dağılımı durumunda ortaya çıkan momenti veren toplamlar L ve sonuç R, integrallerle ve olağan integral hesabı yöntemlerine uygun olarak değiştirilir.

Güç bir vektördür. Kuvvet birimleri

Maddi nokta. Kesinlikle sağlam ve deforme olabilen gövdeler

Yüzyıllardır bilime giren statiğin temel kavramları üzerinde duralım. pratik aktiviteler kişi.

Bu temel kavramlardan biri de kavramdır. maddi nokta. Vücut maddi bir nokta olarak düşünülebilir, yani söz konusu problemde vücudun boyutlarının önemli olmadığı durumlarda, vücudun tüm kütlesinin yoğunlaştığı geometrik bir nokta olarak temsil edilebilir. Örneğin, gezegenlerin ve uyduların hareketi incelenirken, gezegenlerin ve uyduların boyutları yörüngelerin boyutlarına kıyasla ihmal edilebilir düzeyde olduğundan bunlar maddi noktalar olarak kabul edilir. Öte yandan, bir gezegenin (örneğin Dünya'nın) bir eksen etrafındaki hareketi incelenirken artık maddi bir nokta olarak kabul edilemez. Bir cisim, hareket sırasında tüm noktalarının aynı yörüngelere sahip olduğu her durumda maddi bir nokta olarak kabul edilebilir.

Sistem, hareketleri ve konumları birbirine bağlı olan maddi noktaların toplamıdır. Bundan, herhangi bir fiziksel bedenin, maddi noktalardan oluşan bir sistem olarak değerlendirilebileceği sonucu çıkar.

Denge incelenirken cisimlerin kesinlikle katı, deforme olmayan (veya kesinlikle katı) olduğu kabul edilir; yani hiçbir şeyin olmadığını varsayarlar. dış etkiler boyut ve şekillerinde değişikliğe neden olmaması ve vücuttaki herhangi iki nokta arasındaki mesafenin daima aynı kalmasıdır. Gerçekte, diğer cisimlerden gelen kuvvetin etkisi altındaki tüm cisimler boyutlarını ve şekillerini değiştirir. Dolayısıyla, örneğin çelik veya ahşaptan yapılmış bir çubuk sıkıştırılırsa uzunluğu azalacak ve gerildiğinde buna bağlı olarak artacaktır (Şekil 1, A).İki destek üzerinde yatan bir çubuğun şekli de eksenine dik bir yükün etkisi altında değişir (Şekil 1, B). Aynı zamanda çubuk bükülür.

Vakaların ezici çoğunluğunda, makineleri, aparatları ve yapıları oluşturan gövdelerin (parçaların) deformasyonları çok küçüktür ve bu nesnelerin hareketi ve dengesi incelenirken deformasyonlar ihmal edilebilir. Bu nedenle, kesinlikle katı bir cisim kavramı koşulludur (soyutlama). Bu kavram, cisimlerin denge ve hareket yasalarının incelenmesini kolaylaştırmak için tanıtılmıştır. Ancak tamamen katı bir cismin mekaniğini inceledikten sonra deforme olabilen cisimlerin, sıvıların vb. dengesini ve hareketini incelemeye başlayabilirsiniz. Kesinlikle katı bir cismin statiğini inceledikten sonra dikkate alınan mukavemeti hesaplarken, aşağıdakileri hesaba katmak gerekir: vücut deformasyonları. Bu hesaplamalarda deformasyonlar önemli rol oynar ve göz ardı edilemez.

Güç bir vektördür. Kuvvet birimleri

Mekanikte konsept tanıtıldı kuvvet, diğer bilimlerde son derece yaygın olarak kullanılmaktadır. Bu kavramın fiziksel özü, her insan için doğrudan deneyimlerden dolayı açıktır.

Şekil 1. Kuvvet etkisi altında cisimlerin deformasyonu:

A- sıkıştırma-gerilme deformasyonu;

B- bükülme deformasyonu.

Kesinlikle katı cisimler için kuvvetin tanımı üzerinde duralım. Bu bedenler etkileşime girebilir ve bunun sonucunda hareketlerinin doğası değişir. Kuvvet, cisimlerin etkileşiminin bir ölçüsüdür.Örneğin, gezegenlerin ve Güneş'in etkileşimi yerçekimi kuvvetleri, Dünya'nın etkileşimi ve Güneş'in etkileşimi tarafından belirlenir. farklı bedenler yüzeyinde - yerçekimi vb.

Kesinlikle katı olmayan gerçek cisimlerin etkileşimi sırasında ortaya çıkan kuvvetlerin yalnızca hareketlerinin doğasında bir değişikliğe yol açmakla kalmayıp, aynı zamanda bu cisimlerin şeklinde veya boyutunda da bir değişikliğe neden olabileceği vurgulanmalıdır. Başka bir deyişle, gerçekte fiziksel bedenler kuvvetler deformasyona neden olur.

Mekanik, etki eden kuvvetlerin doğasını değil, ürettikleri etkiyi dikkate alır ve inceler. Bir kuvvetin etkisi, onu tamamen belirleyen üç faktör tarafından belirlenir:

2. Sayısal değer(modül);

3. Uygulama noktası.

Başka bir deyişle, güç vektör miktarı.

Mekanikte kuvvetlere ek olarak sıklıkla başka şeyler de vardır. vektör miktarları- özellikle hız, ivme.

Yönü olmayan niceliğe denir skaler veya skaler miktar,İLE skaler büyüklüklerörneğin zaman, sıcaklık, hacim vb. içerir.

Bir vektör, sonunda ok bulunan bir segmentle temsil edilir. Okun yönü vektörün yönünü, parçanın uzunluğu ise seçilen ölçekte çizilen vektörün büyüklüğünü gösterir.

Okulda fizik konusunda işler nasıldı ve bu konuyu ne kadar sevdiniz bilmiyoruz ama bugünkü paylaşımınızdan sonra bu konuya karşı tavrınız kesinlikle değişecek. Çünkü tüm alıştırmaların içine baktığınızda ilginç bir şey bulacaksınız; hepsi Newton mekaniğinin ilkeleri üzerine inşa edilmiş! Ve şu veya bu egzersizin ne kadar etkili olacağını belirleyen de mekaniktir. belirli grup kaslar.

gücün kendisi Açık onun omzu. Omuzun altında bu durumda anlaşıldı en kısa mesafe kuvvetin dönme eksenine geçtiği çizgiden.

Buna standart el yerleştirmeli şınav örneğini kullanarak bakalım:

Sporcuyu etkileyen yerçekimi kuvvetinin üç eklemden (omuz, dirsek ve bilek) geçtiği görülebilir. Bu durumda, kuvvet sonraki her bağlantıdan geçtikçe yük azalır. Yani, ana yük omuz eklemine (ve buna bağlı olarak göğüs kaslarına) gider ve dirsek eklemindeki fleksiyon yükü minimum olduğundan triceps daha az yük alır.

Şınav tekniğini triceps üzerindeki yükü artıracak şekilde değiştirmek mümkün müdür? Elbette artık neyin yaratılması gerektiğini biliyoruz tork, dirsek ekleminde fleksiyona yöneliktir. Daha sonra trisepsler böyle bir çabaya karşı koyarak çalışmaya başlayacak. Bu etkiyi elde etmek için yer çekimi kuvvetinin dirsek eklemine göre bir omuza sahip olduğundan emin olmak gerekir. Bu, örneğin ellerinizi birbirine yaklaştırarak başarılabilir.

Görünüşe göre ellerin konumunu sadece biraz değiştirdik, ancak aynı zamanda triceps üzerindeki yükü önemli ölçüde artırıp egzersizi daha hedefe yönelik hale getirmeyi başardık! Ve böyle anlar büyük miktar! Bu nedenle antrenmanınızın etkili olmasını istiyorsanız her zaman neyi, nasıl ve neden yaptığınızı düşünmeli, her sette her tekrardan en iyi şekilde yararlanmaya çalışmalısınız!

http://site/uploads/userfiles/5540.jpg Okulda fizikle ilgili işler nasıldı ve bu konuyu ne kadar sevdiniz bilmiyoruz ama bugünkü paylaşımınızdan sonra bu konuya karşı tavrınız kesinlikle değişecek. Çünkü tüm alıştırmaların içine bakarsanız ilginç bir şey bulacaksınız; hepsi Newton mekaniğinin ilkeleri üzerine inşa edilmiş! Belirli bir egzersizin belirli bir kas grubu için ne kadar etkili olacağını belirleyen de mekaniklerdir. Bir kişinin şematik görüntüsüne bakarak başlayalım. Ana eklemler kırmızı renkle gösterilmiştir çünkü tüm hareketler içlerinde meydana gelir. Bildiğiniz gibi kaslar kemiklere (tendonlar yardımıyla) bağlanır ve vücudumuz o kadar mükemmel bir şekilde tasarlanmıştır ki, her eklem için zıt yönlerde dönmeyi sağlayan iki kas grubu (antagonistler) vardır..jpg Her şeyi harekete geçiren dönme yüküne kuvvet momenti denir ve çarpımına eşittir. gücün kendisi Açık onun omzu. Bu durumda omuz, kuvvetin dönme eksenine geçtiği çizgiden en kısa mesafe olarak anlaşılır..jpg Sporcuyu etkileyen yerçekimi kuvvetinin üç eklemden (omuz, dirsek ve bilek) geçtiği görülebilir. Bu durumda, kuvvet sonraki her bağlantıdan geçtikçe yük azalır. Yani, ana yük omuz eklemine (ve buna bağlı olarak göğüs kaslarına) gider ve dirsek eklemindeki fleksiyon yükü minimum olduğundan triceps daha az yük alır. Şınav tekniğini triceps üzerindeki yükü artıracak şekilde değiştirmek mümkün müdür? Elbette artık dirsek eklemini bükmeye yönelik bir tork yaratmamız gerektiğini biliyoruz. Daha sonra trisepsler böyle bir çabaya karşı koyarak çalışmaya başlayacak. Bu etkiyi elde etmek için yer çekimi kuvvetinin dirsek eklemine göre bir omuza sahip olduğundan emin olmak gerekir. Bu, örneğin ellerinizi birbirine yaklaştırarak başarılabilir..jpg Görünüşe göre ellerin konumunu sadece biraz değiştirdik, ancak aynı zamanda triceps üzerindeki yükü önemli ölçüde artırıp egzersizi daha hedefe yönelik hale getirmeyi başardık! Ve böyle çok sayıda an var! Bu nedenle antrenmanınızın etkili olmasını istiyorsanız her zaman neyi, nasıl ve neden yaptığınızı düşünmeli, her sette her tekrardan en iyi şekilde yararlanmaya çalışmalısınız! 100 günlük antrenman - İçindekiler